Натяжение линейное определение

Допустимые скорости движения паров определяют по уравнениям и графикам. Значения их зависят от различных факторов, в том числе от конструкции тарелок, расстояния между ними, плотностей жидкой и паровой фаз в рассматриваемом сечении, поверхностного натяжения и т. д. Подробные сведения и методики определения допустимых скоростей даны в специальной литературе но технологическому расчету аппаратов. Например, для колонн с колпачковыми тарелками (при расстоянии между ними 0,7—0,8 м) допустимую линейную скорость определяют по формуле [c.132]

Описано соединение газообразных фаз через ньютоновскую пленку и на этой основе изложены два метода определения линейного натяжения по периметру такой пленки [10]. Найденная зависимость линейного натяжения от концентрации электролита показывает, что оно меняет знак с изменением [c.275]

Действительное значение краевого угла капли 0о не зависит от способа его определения. Найденное из условия равновесия переходной зоны значение 0о должно удовлетворять поэтому и его определению из уравнения Юнга с учетом линейного натяжения [c.376]

Зависимость Е(Г) для жидкости почти линейная. Так, для воды ёТ/йТ и -0,15 мН/м К. Поэтому, если (1Т/(1х = -100 К/м, то кЪ/йх = 1,5 мН/м При V = 10 м /с, р = 10 кг/м Е, = 73 мН/м и для /г,, определенному с учетом (17.99), число Бонда Во = р /г,/ , = 3,6 10 . Малость Во свидетельствует о преимущественном влиянии сил поверхностного натяжения по сравнению с силой гравитации. [c.455]

Кроме того, обработка результатов многочисленных измерений линейных размеров кристаллов алмаза и толщины соответствующих им механических пленок позволила уточнить связь между этими величинами. Например, обнаружено, что пленки с двух смежных граней алмаза могут отличаться по толщине в 2—3 раза, и полностью однозначная количественная зависимость между размером кристалла и толщиной металлической пленки, отделяющей его от исходного графита, во многих случаях отсутствует. Удалось обнаружить только определенную зависимость, проявляющуюся в увеличении толщины этой пленки с возрастанием длительности процесса синтеза для кристаллов с линейными размерами от 4-10 до 8-10- м. В связи с этим интересно рассмотреть процесс формирования металлического слоя, отделяющего алмаз от графита. Образование и первоначальный рост кристалла алмаза происходят внутри металлического расплава ниже (если алмаз растет вверх) границы графит—металл в условиях, когда этот расплав хорошо смачивает поверхность алмаза и графита. Из-за разницы в плотности металлического расплава и алмаза последний под действием выталкивающей силы всплывает, в чем легко убедиться по смещению центра роста отдельных кристаллов размером более 5- Ю- м вверх относительно исходной границы металл — графит. В случае расположения графитового слоя ниже границы графит — металл (алмаз растет вниз) смещение центра роста кристалла за эту границу не наблюдается. Металлический же слой между алмазом и графитом удерживается силами поверхностного натяжения. На формирование слоя, следовательно, оказывают влияние степень смачиваемости расплавом алмаза и графита (в случае достаточно тонкого слоя проявляется капиллярный эффект) и выталкивающая кристалл сила, зависящая в свою очередь от свойств расплава, степени дефектности объема и поверхности алмаза и т. д. Поскольку величины толщины слоев для кристаллов, росших вверх или вниз, существенно не отличаются, можно считать, что основную роль в формировании металлического слоя играют силы поверхностного натяжения. Тогда увеличение толщины металлического слоя во времени частично объясняется появлением и ростом на одной его поверхности монокристаллической графитовой фазы, т. е. существенным снижением в рассматриваемых условиях смачиваемости этой поверхности расплавом металла. В данном случае толщина слоя действительно не будет зависеть однозначно от размера кристалла алмаза, а определяется комплексом условий, в том числе количеством и распреде-378 [c.378]

Где и р2 — главные значения тензора (24.8). Так как ДВ(п), по определению, имеет минимум при п = По, то из (24.8) следует, что Рх > О и Ра > О- Для определенности примем Р1 Рг (если Рх < р2, то оси X ш у меняются местами). Из выражения (24.6) следует, что функция б (т) имеет смысл коэффициента линейного натяжения на линейном участке кривой у — у х), перпендикулярном к единичному вектору т. В предыдущем параграфе уже отмечалось, что коэффициент б можно отождествить с коэффициентом линейного натяжения дислокационной петли, охватывающей включение по его периметру. В данном случае б (т) есть коэффициент линейного натяжения участка дислокационной петли, перпендикулярного к вектору т. [c.218]

В такой постановке задача определения оптимальной формы пластинчатого включения является двухмерным аналогом задачи о равновесной огранке кристалла, рассмотренной в работе Л. Д. Ландау [149]. То обстоятельство, что нам известен явный вид коэффициента линейного натяжения (24.9), позволяет произвести полный количественный анализ оптимальных форм. [c.218]

Существует, однако, много бинарных солевых систем, в которых отклонения от идеальности столь велики, что некоторые исследователи рассматривают эти отклонения как достаточное доказательство присутствия комплексных ионов. Они составляют вторую группу неидеальных бинарных систем и характеризуются тем, что изотермы эквивалентной электропроводности отклоняются от линейной функции более чем на 15% зависимость энергии активации электропроводности от молярного объема имеет максимум [93] активность достигает минимума при определенных составах изотермы молярной рефракции нелинейны и, наконец, поверхностное натяжение заметно меньше вычисленного для идеальных растворов [94]. Все эти отклонения рассматриваются как подтверждение наличия комплексных ионов. [c.47]

Это последнее определение , совпадающее с обычным определением линейного натяжения, используется, например, в связи с колеблющимися струнами. Поэтому многие концепции, связанные с колеблющимися струнами, которые изучались в средней школе, можпо перенести на линии дисклинации. Например, силы на обоих концах дисклинации продольного изгиба получаются, как показано на фиг. 4.9. [c.162]

Легко заметать, что между величинами Vp и Uo существует определенная зависимость, которую в первом приближении можно представить линейным уравнением uo= 0,0452 Vp. Таким образом, скорость изменения поверхностного натяжения о может характеризовать кинетику процесса полимеризации. [c.28]

Обсужденные в предыдущих главах термодинамические соотношения для искривленных поверхностей были выведены в предположении, что вся поверхность разрыва может быть охарактеризована одним общим значением поверхностного натяжения. Применение этих соотношений к монокристаллу требует пояснений, поскольку его поверхность, хотя и является в целом искривленной, состоит из плоских участков с различными значениями поверхностного натяжения . Общим для капли и монокристалла является то, что разделяющая поверхность замкнута и не может перемещаться по нормали без изменения площади. Поэтому в обоих случаях поверхностное натяжение должно относиться к определенному положению разделяющей поверхности, которая для монокристалла имеет полиэдрическую конфигурацию. Условия симметрии для конечной грани монокристалла будут иными, чем рассмотренные в первой главе условия для плоской и сферической поверхности, но мы можем приписать каждой грани одно определенное значение поверхностного натяжения за счет выделения реберной энергии — линейных натяжений ребер монокристалла, а каждому ребру — определенное значение линейного натяжения за счет выделения дополнительной энергии углов монокристалла. При таком подходе произведение аА, используемое при рассмотрении плоских и сферических поверхностей, заменяется выражением [c.226]

Выражение (XVI. 4) показывает, что работу деформации линии разрыва на границе двух двумерных фаз можно выразить через изменение объема при давлении Р, поверхности с натяжением а и длины линии с натяжением х. Величина х, определяемая выражением (XVI. 5), называется линейным натяжением и относится к определенной геометрической линии, которую по аналогии с разделяющей поверхностью можно назвать разделяющей линией. [c.351]

Существуют две методики определения величины адсорбции Г по данным зависимости поверхностного натяжения а от концентрации ПАВ С в объеме одной фазы. По первой из них, проводя касательные к криволинейному участку изотермы, построенной в полулогарифмических координатах по тангенсу угла наклона (например, рис. 4) определяют значение da/d Ig С, а затем делением их на RT находят Г. По тангенсу угла наклона линейного участка определяется значение Г . [c.19]

Пленка наматывается в виде рулонов на трубчатые бобины. При намотке создается определенное усилие, чтобы исключить образование в рулоне гофров или складок. Перед намоточным агрегатом обычно установлены ножи, обрезающие боковые утолщенные кромки, и толщиномеры, измеряющие толщину пленки по ширине (см. рис. 9.1). После намотки полотна в полимере продолжают протекать релаксационные процессы, сопровождаемые изменением линейных размеров, поэтому, чтобы исключить деформацию пленки, через определенное время необходимо перемотать ее на новые бобины и ослабить внутреннее натяжение полотна. Иногда эту операцию совмещают с термообработкой. В тех случаях, когда пленка поставляется в виде отдельных отрезков, ее разрезают (с помощью гильотинных ножей) и укладывают в виде пакетов. [c.240]

Величина уноса мельчайших капелек флегмы, а следовательно, допустимая скорость паров в колонне зависят от расстояния между тарелками, давления, способности разделяемых компонентов к вспениванию, величины сил поверхностного натяжения на границе жидкость — пар. Для определения допустимой линейной скорости (в м1сек) паров в свободном сечении колонн предложен ряд уравнений [c.236]

Однако использовать на практике такой метод расчета не удается, поскольку обычно неизвестны высота исходного слоя жидкости /го и плотность пены р , поскольку они изменяются с изменением линейной скорости газа и других параметров режима. Иногда формулу (1.72) применяют для нахождения кд по АРсл (см. стр. 57), но при этом не учитывают, что АР , определенное по формулам типа (1.72), не тождественно замеряемому значению АРсл (не отражено влияние поверхностного натяжения). [c.62]

В растворах полимеров, как и в золях, частицы (макромолекулы) находятся в тепловом движении, н поэтому понятие о гетерогенности пли гомогенности системы не может являться однозначным ирн всех условиях. В хороших растворителях молекула линейного полимера вытянута, в ней отсутствует однородное внут-ренее ядро, характерное для микрофазы. В плохих растворителях макромолекула свернута в компактную глобулу и ее можно рассматривать как частицу отдельной фазы. Такое свертывание макромолекул аналогично возникновению новых фаз. При формировании глобул происходит определенное ориентирование углеводородных цепей и полярных групп, подобное тому, как это наблюдается при образовании мицелл из молекул ПАВ. Максимальное межфазное натяжение на границе макромолекула — среда определяется, как и для всех термодинамически устойчивых коллоидных систем, уравнением Ребиндера и Щукина (VI. 32). [c.311]

Измерить г и 2 для битумов невозможно, и исследователи используют в качестве градуировочной жидкости бензол. Результаты,полученные на серии битумов в области температур от 60 до 225 °С, показали, что поверхностное натяжение по мере снижения температуры линейно возрастает. Ниже определенной температуры (которая зависит от типа битума) температурный коэффициент поверхностного натяжения резко увеличивается, что объясняется автора--ми [571 изменением, происходящем в структуре бнтума. Поскольку поверхностное натяжение зависит от групп, лежащих на поверхности, оно чувствительно к изменению структуры молекул. Однако каких-либо резких изменений в структуре битума не наблюдается, вплоть до температуры стеклования. Такое несоответствие следует в значительной степени приписать вязкостным эффектам, которые затрудняют измерение при помсщи газовых пузырьков. Другие факторы будут обсуждаться ниже. [c.56]

Предположим далее, что поверхностное натяжение уменьшается на некотором участке до величины — о. Тогда, как показывает анализ, в этом месте происходит увеличение амплитуды колебаний с течением времени, а на остальных участках колебания поверхности продолжаются почти с той же частотой Кельвина. Этого следует ожидать, так как поверхность должна растягиваться там, где поверхностная энергия уменьшилась. При <сГо возникает нестабильность, несколько менее выраженная чем та, которую рассматривали ранее (см. стр. 30), ибо в данном случае увеличение амплитуды линейное, а не экспоненциальное, т. е. более медленное. Но когда и поверхностное натяжение становится отрицательным при а О, нестабильность растет экспоненциально во времени. В атодг случае образование капель было бы практически мгновенным. Так, этот расчет дает определенную, хотя и идеализированную модель для внутриповерхностной турбулентности . [c.65]

К сожалению, Гиббс не развил количественно такую одномерную термодинамику, указав лишь, что она должна быть подобна двумерной термодинамике, разработанной им для границ раздела двух фаз. Согласно Гиббсу, избыточная энергия линии раздела трех фаз, или линейное натяжение, обозначаемое далее у., возникает в силу того, что поверхностные натяжения изменяются вблизи границы раздела трех фаз. Это иллюстрировано на рис. 1 на примере границы трех фаз с одинаковыми натяжениями между ними Стоо. В области, ограниченной пунктирной линией, натяжения изменены в среднем до а. Тогда по определению Гиббса у. = = 3 (а—сГоо)б, где б — радиус зоны взаимодействия трех фаз. В случае когда а < Оос, при 50 дин/см и б л см получаем X — 1,5-10" дин. Если ог>-аос, то значение у будет положительным. Другими словами, х может быть как положительным. [c.250]

Наиболее прямой путь определения посредством измерения зависимости краевого угла 0 от радиуса г трехфазного контакта чрезвычайно труден из-за того, что видимые в микроскоп контактные зоны еще слишком велики для достаточно сильно выраженных изменений краевых углов под влиянием линейного натяжения. Попытку подобного определения yi для плоской круглой ньютоновской пленки предприняли недавно Зорин, Платиканов и Рангелова [71. Они получали круглые черные (ньютоновские) пленки в двояковогнутой капле в цилиндрическом отверстии диаметром [c.261]

Вычисление параметров таких полиномов используют для интерполяции, т. е. для нахождения значений в промежуточных точках функции, аданной. например, в виде таблицы. Однако для наших целей такое решение не имеет большого смысла, поскольку реальные измерения проводятся с определенными погрешностями. С другой стороны, если степень полинома слишком мала, то для аппроксимации экспериментальной зависимости ее может не хватить. Например, не имеет смысла, учитывая близкую к параболической зависимость поверхностного натяжения от потенциала на Hg-электроде, использовать для ее описания линейную функцию. Таким образом, следует предположить, что для описания экспериментальных зависимостей существует некоторая оптимальная степень полинома. [c.64]

Это замечание Гиббса относится и к формуле (5), а также и к правилам Неймана и Юнга, как мы далее покажем. Интересно заметить, что нижний предел применимости (4) по размерам Гиббс не ограничивает ни молекулярными размерами, ни наличием в капле вещества со свойствами большой фазы, хотя во всех других случаях, когда речь идет об очень малых фазах, такая оговорка делается. По-видимому, Гиббс имел в виду не особенности малых фаз в этом смысле, а то, что в трехфазной системе необходимо учитывать и линейные параметры, отсутствующие в системе из двух фаз. В этом смысле идея о линейной термодинамике, сопряженной с дву- и трехмерной, в системе из трех фаз развивается подробно Гиббсом в примечании [1, стр. 288] Мы можем отметить здесь, что в теории равновесия и устойчивости можно достигнуть более близкого приближения, если в наших общих уравнениях специально принять во внимание линии, по которым пересекаются поверхности разрыва. Эти линии можно было бы трактовать по способу, совершенно аналогичному тому, которым мы трактовали поверхности разрыва. Мы могли бы ввести понятия о линейной плотности энергии, энтропии и отдельных веществ, которые присутствуют около этой линии, а также и определенное линейное натяжение . [c.278]

Электрохимическое определение ККМ (3,9 мМ) смеси того же состава ДТИНС приведено на рис. 5.7, Ь. В данном методе в качестве зонда используется К,Ы-диэтил-3-метилпарафенилендиамин (ПФД). Предельный ток окисления ПФД на платиновом дисковом вращающемся электроде измерен как функция скорости вращения оз. Крутизна наклона 5 линейной зависимости предельного тока от ш приведенная в отношении к величине 5о, которая получена в отсутствии ДТИНС, представлена как функция в зависимости от концентрации ПАВ. В самом начале мицеллообразования зонд проникает в мицеллу и коэффициент эффективной диффузии падает, что приводит к снижению предельного тока и крутизны наклона 5. Этим методом были получены данные, согласующиеся с измерениями поверхностного натяжения. [c.154]

Этот вывод качественно согласуется с известными результатами измерений линейного натяжения свободных пленок. Так, для первичных черных пленок (при 0о 0,5°) Коларов и Зорин получили только отрицательные значения линейного натяжения [381. В то же время для вторичных черных пленок (когда 0о 5°) Платиканов, Недялков и Шелудко получили в ряде случаев также и положительные значения линейного натяжения [36]. Было бы интересно проследить, действительно ли смена знака линейного натяжения сопровождается переходом от относительно пологого профиля переходной зоны к образованию профиля типа ступеньки , такого, например, как в случае черных пятен на свободных пленках. Это позволило бы сделать более определенные выводы относительно природы линейного натяжения и его зависимости от вида изотерм расклинивающего давления. С другой стороны, необходимо и дальнейшее уточнение теории линейного натяжения, использующей пока многие упрощающие предположения. [c.33]

Установленная Етвосом линейная зависимость мольного поверхностного натяжения О а з от разности температур Гкр—Т дает отклонения в области, близкой к критической. Уравнения (У1-3) и ( /1-5) дают хорошие результаты, но, чтобы пользоваться ими, необходимо знать плотность жидкости рж (для определения объема одного моля жидкости Км) или плотности жидкости и насыщенного пара, а также постоянную К Для рассматриваемой жидкости и критическую температуру Гкр. Если эти величины неизвестны, то для приближенной оценки поверхностного натяжения о достаточно иметь одно значение стт при любой температуре Г. Тогда можно вычислить постоянную К. Приближенные значения [c.205]

Происхождение дислокаций еще далеко не полностью объяснено и главным образом по той причине, что в этой области проводилось мало экспериментов. Энергия дислокаций не столь велика, чтобы нельзя было допустить их образование при тепловых возмущениях в достаточно малых кристаллических зародышах. Кроме того, кристаллы часто растут вначале в виде дендритов при высоком пересыщении, которое необходимо для зарождения (если исключить присутствие посторонних частиц, от которых они могут наследовать дислокации) затем, когда пространство между ветвями заполняется, любое легкое искажение ветвей приводит к дезориентациям, которые вызывают образование дислокаций в твердом кристалле. Теория роста кристалла объясняет естественный отбор кристаллов, содерн<ащих некоторое число дислокаций. Однако при этом объясняется наличие только небольшого числа дислокаций, в общем не обязательно большего чем одна дислокация, выходящая на каждой растущей габитусной грани кристалла. Наблюдения Форти и Фрэнка [30] в опытах над малыми сублимированными кристаллами серебра действительно указывают на число их, немногим больше, чем названо. Но содержание дислокаций, определенное различными непрямыми способами для металлических образцов больших размеров, полученных более обычными методами, значительно больше и редко оценивается величиной, меньшей чем 10 /слг или 10 см1см , что, по существу, одно и то же. Содержание дислокаций уменьшается при отжиге, но в пределе, по-видимому, достигает величины указанного порядка. Автор полагает, что это не имеет существенного значения и должно быть приписано содержанию примесей в доступных сортах металлов (обычно металл с концентрацией в 10" н. спектроскопически обнаруживаемых примесей считают сверхчистым ) выделившиеся частицы представляют опорные точки для дислокационной сетки, и наличием адсорбированных вдоль дислокациснных линий атомов растворенного вещества, понижающих как их линейное натяжение, так и их подвижность, можно, по-видимому, объяснить данные наблюдения. [c.33]

Виброскопич. косвенный метод определения линейной плотности основан на том, что частота колебаний / поперечных упругих волн в волокне со свободной длиной L, находящемся под натяжением Q, связана с Т соотношением [c.452]

Последнее уравнение показывает, что в приповерхностном слое конденсирую гея компоненты с небольшим поверхностным натяжением. На это же указывает описанная выше линейная связь работы поверхности с теплотой сублимации. Из уравнения (2.15) следует, что состав поверхности легкоплавкого сплава индий — свинец должен меняться в соответствии с экспоненциальной функцией от обратной температуры. Однако для. количественной оценки состава модель идеального раствора иногда неприемлема, и в таких случаях в уравнение можно вводить энергию связи между соседними атомами. На рис. 2.8 показаны результаты теоретического и экспериментальг ного определения состава объема и поверхности медно-никелевого сплава. Экспериментальное определение состава поверхности проводилось методами ионной спектроскопии и хемосорбции. [c.21]

Введение понятия критического поверхностного натяжения смачивания явилось важным этапом на пути решения задачи количественной характеристики поверхности твердых полимеров, несмотря на определенные ограничения. Так, приемлемыми жидкостями, у которых реализуется линейная зависимость os0(oi.) ок ались только простые углеводороды, связанные с контактирующей поверхностью лишь неспецифическими дисперсионными силами и имеющие довольно узкий интервал поверхностных натяжений. [c.159]

На поверхности раздела жидких фаз системы бензиловый спирт — гептан небольшие количества воды ведут себя как по-верхностноинактнвная примесь. На рнс. 4 представлены изотермы изменения межфазного натяжения сопряженных растворов смеси бензилового спирта и гептана исходного состава 50 масс. % гептана в зависимости от общей концентрации воды. Введение возрастающих количеств воды при постоянной температуре линейно повышает межфазное натяжение сопряженных растворов этой системы. Однако повышение а продолжается до определенной концентрации воды, точнее до насыщения водой сопряженных фаз с последующим образованием самостоятельной водной фазы, после чего межфазное натяжение практически не зависит от концентрации воды. [c.89]

Выше 700° С параболический закон окисления титана сохраняется только на протяжении начального периода реакции, а далее сменяется линейным. Чем больше температура, тем короче этот период. Для циркония подобные отклонения становятся заметными выше 900° С. Под влиянием натяжений, возникающих в окисном слое после достижения определенной толщины, он растрескивается или становится пористым, утрачивая защитные свойства, а скорость реакции начинает контроли-р01ваться проникновением кислорода к металлу или дроцессами нулевого порядка на поверхности раздела окисел — газ . Константы линейного закона для титана могут быть подсчитаны из табл. 32, причем результаты работ [Л. 101 и 196] согласуются в пределах одного порядка величин. Вблизи 1 000° С поглощение Ог титаном становится нерегулярным во времени из-за чередующегося спекания и растрескивания рутила. Добавка к титану около 5% атомн. железа, циркония и в особенности олова ускоряет окисление, а алюминий и вольфрам, а также растворенный (в количестве 10—15% атомн.) кислород замедляют его. Цирконий, обработанный абразивом, реагирует активнее, че.м протравленный химически. [c.152]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология