Рентгеновские лучи ослабление Ослабление

Вследствие того что длина волны рентгеновского излучения имеет приблизительно такую же величину, как диаметры атомов, с помощью рентгеновских лучей можно получать однозначную информацию о расстояниях между атомами и о расположении атомов внутри кристаллических веществ. На рис. 10.9 схематически изображен пучок рентгеновских лучей, взаимодействующих с кристаллом. Кристаллическая структура представлена на этом рисунке слоями атомов или ионов, расположенными на расстоянии с1 друг от друга. Пучок рентгеновских лучей проникает сквозь многие слои кристалла, постепенно рассеиваясь атомными электронами. Хотя рассеяние рентгеновских лучей происходит во всех направлениях, на рисунке показаны только два из них. В одном из этих направлений, под углом а, происходит рассеяние волн с противоположными фазами, которые ослабляют друг друга, и в результате в точке А нельзя обнаружить рентгеновских лучей. В отличие от этого волны, рассеиваемые под углом Ь, обладают одинаковыми фазами и усиливают друг друга, что позволяет обнаружить рентгеновские лучи в точке В. При еще больших углах происходит последовательное ослабление и усиление волн (см. рис. 2.10), что приводит к возникновению дифракционных максимумов и минимумов более высоких порядков. [c.173]

ЭТОГО Процесса низок вследствие уменьшения вероятности теплового отрыва электрона от возбужденного /-центра при этих температурах. Освобождающиеся электроны аннигилируют с захваченными положительными дырками. Подобным же образом облучение в l/i-полосе вызывает ослабление V- - и /-полос одновременно, так как оно облегчает рекомбинацию электронов и дырок. В спектре кристаллов, облученных рентгеновскими лучами при температурах, слишком высоких для того, чтобы l/i-центры оставались устойчивыми, обнаруживаются V - и Vg-полосы. 1 2-центры также разлагаются при облучении в /-полосе, но 1/3-центры при этих условиях гораздо более устойчивы. При нагревании до комнатной температуры первой исчезает . -полоса (одновременно исчезает часть /-полосы), но Vg-полоса ослабляется только при более высоких температурах. Облучение в Уд-полосе вызывает только временное ослабление этой полосы, если кристалл не облучается одновременно в /-полосе. Эти факты согласуются с предположением Зейтца [23] о том, что Vg- и Кз-центры состоят соответственно из дырки, захваченной двумя катионными вакансиями, и двух дырок, захваченных двумя катионными вакансиями. Большая стабильность Уз-центра и явное отсутствие тенденции к захвату им электрона объясняются тем, что в этом случае образуется устойчивая конфигурация из молекулы галогена, по сторонам которой находятся вакансии двух катионов. Наблюдаются также полосы, возникающие вследствие поглощения в i/4-центрах, аналогичных УИ-центрам. Когда кристаллы галогенидов щелочных металлов окрашиваются при температуре жидкого гелия, появляется резко выраженная полоса поглощения (Я-полоса [58]) в непосредственной близости к той области длин волн, где должна была бы быть Vi-полоса (около 3,59 эв в КС1). Облучение в /-полосе ослабляет ее и одновременно, но медленно ослабляет Я-полосу. При нагревании до 78°К Я-полоса исчезает и появляется l/i-полоса. Таким образом, Я-центр состоит из положительной дырки, захваченной парой вакансий. [c.113]

Рис. П. Превращения пучка рентгеновских лучей. При ослаблении пучка веществом (точнее — при исчезновении рентгеновских квантов из пучка) могут происходить процессы двух типов фотоэлектрическое поглощение, измеряемое величиной х, и рассеяние, измеряемое величиной а (по уравнению (8)]

На рис. 11 приведены спектры 1 злучения рентгеновских трубок с ме ным и молибденовым анодами при различных системах регистрации на базе сцинтилляционного счетчика. Графики служат для выбора необходимой схемы измерения. При расчетах следует учитывать, что при уменьшении длины волны рентгеновских лучей до величины, меньшей Кк = 12,4/С/к , где Лк — напряжение порога возбуждения Ж -серии, происходит увеличение поглощения приблизительно в 8 раз. Селективное поглощение вблизи Ж-края используется для ослабления ЛГ-линий и коротковолнового белого фона (см. также гл. 6). [c.55]

Первая группа теорий, которая будет рассмотрена впоследствии, содержит общее предположение о том, что макроскопическое ослабление — это кинетический процесс, что составляющие его отдельные акты вызваны термической активацией разрывов вторичных и (или) основных связей и что накопление этих актов приводит к образованию трещины и (или) разрыву нагруженного образца. В рамках этих теоретических представлений основные акты разрушения определяют обычным образом и без привлечения экспериментальных данных связывают с определенными морфологическими изменениями. Вторая группа теорий опирается на явные физические молекулярные повреждения, обнаруживаемые спектроскопическими методами и методом рассеяния рентгеновских лучей, которые будут описаны в гл. 7 и 8. Третья группа теорий, в которой [c.75]

Линейный коэффициент поглощения (ослабления) (ц) характеризуется логарифмом отношения интенсивности падающего на образец пучка рентгеновских лучей и интенсивности пучка после проникновения его в образец на глубину 1 см [c.115]

Коэффициент поглощения рентгеновского излучения веществом убывает с увеличением его частоты. Монотонность этой зависимости скачкообразно нарушается (скачки поглощения) в областях частот, при которых энергия рентгеновских квантов становится достаточной для освобождения из атома электрона с А-, 1-, М-... оболочек. Направленный пучок рентгеновских лучей сечением 1 см , проходя через слой вещества, испытывает ослабление в результате взаимодействия с его атомами. Ослабление рентгеновских лучей обусловлено процессами когерентного и некогерентного рассеяния на атомах вещества (коэффициент рассеяния о) и истинным поглощением (коэффициент поглощения т). При порядковых номерах элементов 10—35 и длине рентгеновских лучей 0,1—1,0 им преобладающую роль в процессах ослабления играет истинное поглощение рентгеновских лучей. [c.215]

Ф. М. К у н II (Научно-исследовательский институт физики Ленинградского государственного университета им. А. А. Жданова). Цель настоящего сообщения — изложение некоторых результатов, касающихся установления связи между характером взаимодействия частиц и видом коррелятивных функций на больших расстояниях в системах многих частиц, таких, как классические газы и жидкости. Установление такой связи представляется интересным. Во-первых, оно решает вопрос о явном виде условия ослабления корреляций Боголюбова. Во-вторых, оно позволяет найти потенциал взаимодействия молекул на больших расстояниях по данным о рассеянии рентгеновских лучей и нейтронов в газах и жидкостях на малые углы [1]. В-третьих, оно дает возможность приступить к последовательному изучению структуры диффузной части адсорбционных слоев газов и жидкостей [2]. [c.358]

Анализ пр поглощению ядерных излучений. Ослабление потока -частиц, у-квантов и рентгеновских лучей, проходящих через вещество, приближенно подчиняется экспоненциальному закону [c.150]

Рис. 5.4. К выводу основного закона ослабления рентгеновских лучей

Лучи от фокуса 1 рентгеновской трубки попадают на детектор рентгеновских лучей (в данном случае фотопленку) 4, пройдя через контролируемое изделие 2. В соответствии с законом ослабления интенсивность I лучей, действующих на фотопленку, определится по формуле [c.151]

Таким образом, если известно, что изучаемое радиоактивное вещество является изотопом (или смесью изотопов) определенного элемента и при этом обнаружено существование характеристических рентгеновских лучей, соответствующих данному элементу, то это является доказательством существования изомеров. При этом время половинного ослабления интенсивности характеристического излучения будет соответствовать периоду полураспада возбужденного состояния. Это обстоятельство дает возможность установить, какой именно из наблюдаемых периодов полураспада связан с изомерным переходом. [c.301]

Метод, основанный на ослаблении потока характеристического рентгеновского излучения. Массовые коэффициенты ослабления рентгеновских лучей для различных элементов различны. Так, ц/р для серы равно 200, для углерода — 10 и водорода — 0 5 см г. Это позволяет использовать ослабление рентгеновских лучей, испускаемых изотопами, претерпевающими превращения Д -захватом ( Fe), для определения содержания серы в углеводородах. С целью анализа определяют ослабление рентгеновского излучения в слое исследуемого образца и затем по формуле (19.15) рассчитывают величину у/р. Так как ц/р для смеси аддитивно складывается из величины f,i/p для компонентов смеси, то можно записать [c.534]

Ориентируя кристалл определенным образом, можно определить постоянные решетки, а, следовательно, и размеры элементарной ячейки. Зная плотность кристалла, можно рассчитать массу элементарной ячейки, а зная химический состав кристалла и атомный вес элементов, можно определить число атомов в элементарной ячейке. Наконец, дифракционная картина позволяет установить тип симметрии кристалла. Получаемой таким путем информации часто достаточно для определения структуры кристалла, по крайней мере в простых системах (для более сложных структур требуется более тщательный анализ). Атомы различного сорта в зависимости от числа электронов обладают различной способностью рассеивать рентгеновские лучи, что выражается фактором рассеяния . Общая интенсивность пучка, дифрагированного элементарной ячейкой, состоит из вкладов различных атомов, а усиление или ослабление интенсивности объясняется тем или иным геометрическим расположением атомов или различием факторов рассеяния. [c.26]

Данные о зависимости интенсивности рассеяния [рентгеновских лучей в воде от угла между рассеянным излучением и падающим пучком лучей позволили показать, что в.ближайшем окружении каждой молекулы воды в жидкости находится в среднем 4,4—4,8 молекул воды, что в общем согласуется с высказанным еще Берналом и Фаулером представлением о тетраэдрической структуре воды на очень близких расстояниях, правда, несколько искаженной по сравнению с кристаллической структурой льда. Эта структура существует еще на расстоянии примерно 1,6 диаметра молекулы воды от молекулы, рассматриваемой в качестве центральной, но уже на расстоянии 0,8 нм упорядоченность структуры жидкости практически исчезает. Прочность водородных связей в жидкой воде меньше, чем в кристалле льда, и связи эти могут довольно значительно изгибаться и растягиваться без раз- рыва при вращении одной молекулы относительно другой, участвующей в водородной связи. Искажение линейности водородной связи между молекулами воды приводит к ее ослаблению и, [c.8]

Рентгеновские лучи проходят сквозь тела, не прозрачные для видимого света. Ослабление интенсивности рентгеновских лучей зависит от плотности и природы вещества, лежащего на их пути. Чем больше плотность вещества и больше атомные номера элементов, входящих в его состав, тем значительнее поглощение рентгеновских лучей. Благодаря своей высокой проникающей способности рентгеновские лучи сразу нашли широкое применение в технике и медицине. [c.135]

Было установлено также, что степень ослабления рентгеновского излучения после прохождения определенного слоя вещества зависит от того, какое материал анода трубки. Различные аноды испускают, следовательно, лучи разного сорта . Сильно поглощаемые рентгеновские лучи называют обычно мягкими лучи, обладающие большой проникающей способностью, — жесткими . Выяснилось, что чем меньше атомный номер металла, из которого изготовлен анод, тем мягче испускаемые им лучи. [c.135]

Закон ослабления интенсивности рентгеновских лучей при прохождении через вещество [c.153]

В табл. 5 указана толщина фильтра, необходимая для ослабления интенсивности /Ср-линий до 1/600 интенсивности /Са-линий. Соответствующий расчет легко произвести самому, пользуясь законом ослабления рентгеновских лучей. [c.158]

В заключение остановимся еще на одном параметре пленок — степени ослабления рентгеновских лучей при прохождении сквозь пленку. Этот параметр существен в тех случаях, когда для увеличения общего интервала интенсивности, фиксируемой при съемке, в кассету закладывается пачка из нескольких пленок. [c.163]

Рентгеновские лучи рассеиваются не, только твердыми телами, но до известной степени и воздухом. Поэтому для ослабления фона часто принимают меры к уменьшению пути луча внутри камеры. С этой целью коллиматор удлиняется внутри камеры, конец его приближается к образцу до расстояния 5—10 мм. Кроме того, предусматривается так называемый задний коллиматор — полый цилиндр, внутрь которого первичный пучок попадает сразу после прохождения через образец (см. рис. 119). Как передний, так и задний коллиматоры должны быть возможно более тонкими, так как их присутствие увеличивает слепую область рентгенограмм — область, внутрь которой не могут попасть дифракционные лучи. [c.195]

Пучок нейтронов даже на выходе из котла ослаблен по сравнению с пучком рентгеновских лучей, возникающих в обыкновенной рентгеновской трубке, и для того чтобы получить заметный дифракционный эффект, [c.197]

Глава 1. Взаимодействие рентгеновских лучей с веществом и рентгеновские спектры. 1-1. Характеристическое рентгеновское излучение (длины волн К-серии рентгеновского излучения, длины волн Ь-серии рентг(Шовского излучения, относительные интенсивности линий if-серии характеристического спектра, ширина линий характеристического спектра, индексы асимметрии линий характеристического спектра). 1-2. Перевод С-единиц в абсолютные ангстремы. 1-3. Соотношения между единицами коэффициентов поглощения. 1-4. Рассеяние рентгеновских лучей (рассеяние рентгеновских лучей различных энергий электронными оболочками и ядрами атомов, рассеяние рентгеновских лучей в газах, массовые коэффициенты рассеяния рентгеновских лучей, массовые коэффициенты рассеяния о /р, коэффициенты рассеяния сечения некогерентного рассеяния рентгеновских лучей). 1-5. Поглощение рентгеновских лучей (скачок поглощения для некоторых элементов, вычисление коэффициентов поглощения, номограмма для определения коэффициентов поглощения). 1-6. Суммарное ослабление рентгеновских лучей (атомные коэффициенты ослабления для элементов, массовые коэффициенты ослабления у,/р для элементов, массовые коэффициенты ослабления ц/р для больших длин волн, массовые коэффициенты ослабления ц/р для малых длин волн, массовые коэффициенты ослабления ц/р для некоторых соединений, толщина слоя половинного ослабления рентгеновских лучей для некоторых элементов, толщина слоя ослабления при различных углах падения лучей на образец). 1-7. Ионизирующее действие рентгеновских лучей. 1-8. Преломление рентгеновских лучей (единичные декременты показателя преломления, углы полного внутреннего отражения). [c.320]

Трубки типа ВСВ-1 и БОВ-4 имеют круглый фокус и четыре окна для выхода рентгеновских лучей. Допустимая токовая нагрузка первой из этих трубок значительно больше, чем второй. Так, например, трубка БСВ-1 с медным анодом при напряжении в 40 кв позволяет пропускать ток до 18 ма, а трубка БСВ-4, при тех же условиях — до 4,5 ма. Однако, несмотря на уменьшение силы тока, интенсивность излучения (на единицу поперечного сечения рентгеновского пучка) в трубке БСВ-4 несколько выше, чем в трубке БСВ-1. Вызывается это, прежде всего, значительным уменьшением размера фокусного лятна (диаметр фокуса равен 3 мм против Ъ мм в трубке БСВ-1). Кроме того, трубка БСВ-4 имеет более совершенную конструкцию. Несколько устаревшая трубка БОВ-1 имеет полностью стеклянный корпус, внутрь которого вставлен медный чехол (связанный с анодом) для улавливания вторичных и рассеянных электронов. Рентгеновские лучи проходят сквозь бериллиевое или графитовое окно в чехле и затем сквозь окно из специального стекла гетан в корпусе трубки. Это приводит к большим потерям в интенсивности лучей как вследствие увеличения расстояния анод — выходное окно, так и вследствие большого ослабления лучей при прохождении сквозь окна (бериллий- -гетан) [c.123]

Фотографическая регистрация рентгеновских лучей исключает прямое сравнение интенсивности первичного и дифрагированного лучей, так как интенсивность первичного пучка находится за границей почернения пленки. Сопоставление возможно только в том случае, если первичный пучок, в момент измерения его интенсивности, будет ослаблен в определенное, известное экспериментатору, число раз каким-либо фильтром. Более удобным методом является применение для этой цели стандартного кристалла, абсолютные интенсивности отражений от которого уже известны. Сопоставление яркости пятен, созданных исследуемым и стандартным кристаллами, дает объективную шкалу интенсивностей непосредственно в абсолютных единицах. Необходимо, чтобы оба кристалла снимались в одинаковых условиях при одинаковой мощности первичного пучка, на пленку одинакового сорта и при одинаковых условиях проявления. С наибольшей полнотой эти условия выполняются, если исследование проводится на специальном двухкристальном рентгенгониометре Вейсенберга. Прибор сконструирован таким образом, что оба кристалла, чередуясь, купаются в первичном [c.165]

Гомогенизированную пробу, отобранную на углеобогатительной фабрике, высушивают и дробят до размера ниже 1,5 мм. Еще более мелкое дробление нужно для высокозольных углей. Проба помещается в тонком слое на небольшой транспортер и подвергается облучению рентгеновскими лучами. При измерепяи попадает па алюминиевый экран общее отраженное излучение и флуоресцирующее излучение железа. Действие алюминиевого экрана заключается в ослаблении излучения железа, которое преобладает по причине его высокого атомного числа. Сигнал почти не нарушается при больших колебаниях содержания кальция и хлора. [c.63]

Алканы в нефтяных системах могут находиться в молекулярном или ассоциированном состояниях [10, 14, 227, 243, 270]. Исследование молекулярной структуры н-алканов в жидком состоянии методом малоуглового рассеяния рентгеновских лучей показало, что их ассоциация происходит по поверхности молекул с помощью сил дисперсионного взаимодействия, а ассоциаты, например, н-алканы, при нормальных условиях имеют форму дисков или пластин с размерами 130-200 А [40, 151]. Число молекул в ассоциате тем больпге, чем ниже температура. Так, в гексадекане при 20°С (т. е. на 2 °С выше температуры кристаллизации) число молекул в ассоциате равно 3, а в н-октане при - 50°С (т. е. на 6°С выше температуры кристаллизации) -31. Это объясняется ослаблением тстиовото движения молекул и усилением энергии молекулярного взаимодействия алканов с ростом длины цепи. [c.11]

Вообще говоря, ослабление может происходить не только за счет поглощения рентгеновских лучей, по и за счет ко-герентного и иекогерентного [c.137]

Процесс компьютерного моделирования проводился с использованием следующей модели УМЗ поликристалла. Поликристалл состоял из 361 зерна, каждое из которых было заданным образом ориентировано в пространстве. Каждое зерно имело форму прямоугольного параллелепипеда с одинаковой длиной ребер, варьировавшейся от 4 до 50 параметров кристаллической решетки. Ребра параллелепипеда совпадали с направлениями [100], [010] и [001] в кристаллической решетке. Тип кристаллической решетки — ГЦК. Параметр кристаллической решетки соответствовал табличному значению для чистой Си и равнялся 3,615 А. Длина волны рентгеновского излучения равнялась 1,54178 А и соответствовала СиК а, излучению. Интенсивность рентгеновских лучей, рассеянных поликристаллом, находили как сумму интенсивностей, полученных в результате рассеяния рентгеновских лучей отдельными зернами. При этом учитьшали ослабление интенсивности, связанное с тепловыми колебаниями атомов и частичной поляризацией рентгеновских лучей. [c.115]

Рентгеноскопия основана на ослаблении энергии рентгеновских лучей при прохождении сквозь участки материала различной плотности и толщины. Для просвечивания покрышек используют установки, работающие в закрытых помещениях при 10— 40 °С и относительной влажности воздуха до 80%. Покрышка при помощи злектротельфера устанавливается на приспособление между рентгеновской трубкой и экраном. При вращении покрышки на экране можно наблюдать расположение нитей корда в каркасе, положение бортовых колец в бортах, наличие расхождения стыка в кольце, посторонних включений и другие дефекты. [c.237]

Рис. 10.0.1. Ослабление излучения тканями человеческого организма. Поглощаются все типм электромагнитного излучения, за исключением диапазона рентгеновских лучей и радиоволн. Сильно поглощается ультразвук с длинами волн меньше 1 мм.

Для определения влажности бумаги предложено применять метод, основанный на измерении ослабления рентгеновской флуоресценции [1а]. В этом методе оценивали соотношение интенсивностей рассеянного излучения, испускаемого исследуемым образцом и первичным источником рентгеновских лучей (W-ми-шень, FeKa- или СиКа-флуоресценция), Аксела [1а] сообщает [c.514]

Толщина слоя X, в котором определялась концентрация твердого раствора цинка в алюминии, принята равной эффективной глубине проникновения рентгеновских лучей, при этом использовалось правило аддитивностт ослабления рентгеновских лучей компонентами сплава. [c.105]

Известно, что глубина проникновения рентгеновских лучей в кристалл тем больше, чем менее совершенным является его строение и чем меньшую роль в рассеянии лучей играет так называемая вторичная экстинкция, которая обусловлена дополнительным ослаблением интенсивности падающей на кристалл радиации благодаря ее отражению от вышележащих строго параллельных слоев атомов идеально совершенного кристалла. В использованном спектрографе клин непосредственно соприкасается с поверхностью кристалла. Поэтому роль входной щели прибора играет расстояние от поверхности кристалла до наиболее глубоко лежащего слоя, принимающего участие в отражении рентгеновских лучей. Это делает форму и, главное, ширину рефлекса на рефлексограмме очень чувствительными к степени совершенства различных участков отражающего кристалла. Систематически измеряя эти величины по мере перемещения клина вдоль поверхности кристалла, можно построить своеобразные топографические карты, характеризующие степень совершенства отдельных его участков. Так, было, например, обнаружено значительное расширение рефлексов, возникавших при отражении рентгеновских лучей от областей кристалла, расположенных между двумя блоками и образовавшихся в результате процесса иррационального двойникования . Это хорошо согласуется с представлениями Бриллиантова и Обреимова о том, что в пространственной решетке кристалла вдоль такой промежуточной полосы имеется набор всевозможных ориентаций, промежуточных между ориентациями соседних блоков. [c.43]

В спектрографе РСК-3 повышение интенсивности спектров достигается как увеличением мощности источника рентгеновских лучей — широкофокусной трубки, так и посредством более полного использования энергии этих лучей. Однако использование широкого пучка рентгеновских лучей, отражающихся от большой поверхности изогнутого кристалла, вызывает необходимость применения пластинчатой диафрагмы, которая ограничивает угловое расхождение пучка лучей и предохраняет от засвечивания первичным пучком область фокальной окружности, на которой регистрируется спектр. Пластинчатая диафрагма установлена на площадке, поворачивающейся вместе с рентгеновской трубкой. Диафрагма рассчитана так, чтобы при одном фиксированном положении трубки на спектрограмме можно было зарегистрировать без заметного ослабления достаточно широкий волновой интервал спектра. В качестве материала для пластин диафрагмы использовалась танталовая жесть. Столик кристаллодержателя и вращающаяся площадка диафрагмы закрываются съемным защитным чехлом. Так как кристаллодержатель и пластинчатая диафрагма оказываются на пути лучей, идущих в лохкамерную трубку, то передняя колонка, несущая столик с кристаллодержателем и пластинчатую диафрагму, сделана спускающейся (см. рис. 42). [c.106]

Теория интерференции рентгеновских лучей. Интерференция рентгеновских лучей, как и световых лучей, происходит в том случае, если имеет место взаимное усиление или ослабление в зависимости от угла рассеяния соседних лучей после их отражения от плоскостей решетки. Условие, необходимое для усиления рентгеновских лучей, отраженных от различных, равноотстояш их одна от другой плоскостей решетки, можно легко найти по рис. 40. [c.232]

Число элементарных актов (рассеяния, выбивания фотоэлектронов и т. д.), приводящих к потере энергии пучком рентгеновских лучей, пропорционально числу атомов, находящихся на пути лучей. Пучок лучей сечением 100 мм на пути в 10/р мм пронизывает 1 г кещест-ва, а в 1 г данного вещества независимо от его агрегатного состояния, температуры, давления, под которым оно находится, всегда содержится одно и то же число атомов. Очевидно, для лучей данного спектрального состава потеря ин енсивности на пути в 1/р — постоянная величина. Поэтому в справочных таблицах фигурируют всегда значения не линейного коэффициента ослабления р,, а так называемого массового коэффициента )л/р, характеризующего потери на пути в 10/р мм. [c.149]

Вопрос об ослаблении интенсивности рентгеновских лучей при прохождении их через вещество, не являясь основным в рентгеноструктурном анализе, имеет тем не менее существенное значение при разре-щении некоторых определенных задач. Поглощение рентгеновских лучей необходимо учитывать при расчете интенсивности дифрагированных кристаллом лучей оно играет ошределенную роль при выборе излучения селективное поглощение используется при фильтрации лучей. Рассеяние рентгеновских лучей лежит в основе самого явления дифракции их при прохождении через кристалл. Тем не менее подробное рассмотрение всех процессов взаимодействия рентгеновских лучей с веществом с позиций современной волновой механики в рамках настоящего курса не представляется необходимым. С другой стороны, ограничиваясь кратким перечислением процессов, приходится мириться с некоторыми существенными неточностями, неизбежными при упрощенном описании явлений. [c.148]

Рентгеноспектральный анализ можно проводить абсорбционным или эмиссионным методом. На возможность количественного определения гафния рентгеноспектральным методом впервые указывали Глокер и Фромайер [73]. Исходя из свойства аддитивности ослабления интенсивности рентгеновских лучей при прохождении их через вещество, они показали, что, зная значение скачка абсорбции /С-се-рии и относительные интенсивности с двух сторон края поглащения, можно расчетным путем получить количество P вещества г), находящегося на пути луча сечением 1 см . Зная освещенную площадь и вес пробы, определяют количество образца Р (г см ), содержащегося на I сж . Отношение Р Р дает содержание элемента в образце. [c.434]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология