Сферические определение

Уравнения (76), (77) и (78) справедливы для частиц сферической формы. Если форма частицы отличается от сферической, то скорость витания такой частицы меньше, чем эквивалентной сферической частицы, так как коэффициент лобового сопротивления больше. Поэтому определение скорости витания частиц неправильной формы по указанным выше формулам для сферических частиц дает некоторый запас. [c.82]

Оказавшись под действием определенной силы, капля сначала движется ускоренно, так как действующая на нее сила превьппает тормозящую силу трения. По мере повышения скорости движения сила трения все больше увеличивается, и при определенной скорости обе сипы уравновешиваются движение капли становится равномерным. Принимая в первом приближении, что капля имеет сферическую форму, воспользуемся известной формулой Стокса. Согласно этой формуле, установившаяся под действием силы Р и вязкости жидкой среды г равномерная скорость движения и сферической капли радиусом г равна [c.33]

При определении толщины стенок днища эллиптических и сферических крышек используются формулы гл. 7 фланец для эллиптических крышек выбирается стандартный (см. гл. 13). [c.160]

Узловые поверхности в атомах бывают двух видов — не проходящие через центр атома (ядро) и проходящие через него. Первые являются сферами, центр которых совпадает с ядром атома", вторые — плоскими или коническими поверхностями. Наличие сферических. узловых поверхностей проявляется в радиальной части волновой функции —для определенных расстояний от ядра гр бывает равна нулю это хорошо видно из рис. 1.6. [c.25]

Задерживающая способность по отношению к твердым частицам, например сферическим частицам полистирола определенного размера, находится из опытов, в которых устанавливают содержание этих частиц в фильтруемой жидкости до фильтровальной перегородки и после нее. При этом содержание твердых частиц в пробах жидкости, взятых до фильтровальной перегородки и после нее, находят отстаиванием или дополнительным фильтрованием сквозь плотную фильтровальную бумагу. [c.376]

Зависимость вида (111.56) для определения )( была получена и при других граничных условиях [100, 116]. В работе [102] приведено приближенное выражение для нахождения О в насадочных колоннах с учетом адсорбции индикатора твердой фазой. Для насадки с частицами сферической формы оно имеет следующий вид [c.60]

Заменив [М-М1 и л, получим следующее выражение для частоты тройных столкновений в газе, состоящем из жестких сферических молекул, с некоторым определенным временем столкновения [c.145]

Для определения зависимости от диаметра твердых сферических частиц или капель при наличии следов ПАВ в более широком диапазоне значений критерия Рейнольдса необходимо знать зависимость С от Ке. Такая зависимость, полученная на основании обработки многочисленных экспериментальных данных [32, 33]. носит название кривой Ре-лея (см. табл. 1.4). В литературе предложено много формул, аппроксимирующих кривую Релея. В табл. 1.3 приведены наиболее часто [c.24]

Выражение для определения предельной скорости подъема пузырей в вице сферических колпачков с углом охвата сферической поверхности около 100° было получено Дэвисом и Тейлором [65] [c.43]

Изложенный выше подход для определения влияния растворителя на скорость ионных реакций был применен и к реакциям между ионами и полярными молекулами. Исходя из электростатических представлений, Кирквуд [16] вывел уравнение изменения свободной энергии при сольватации сферической полярной молекулы радиусом г и динольным моментом [c.37]

Как показано на рис. 1-73, при прохождении потока сквозь слой сферических частиц за ними образуются завихрения. При построении моделей такого потока принимается, что размер завихрения соответствует среднему времени циркуляции потока, В пространстве, в котором проходит основной поток, влияние завихрения становится исчезающе малым. Поэтому при определении скорости потока вне пограничного слоя объем завихрения [c.85]

Производительность центрифуг. Производительность осадительных центрифуг зависит от скорости осаждения частиц твердой фазы при их движении через слой жидкости под действием центробежных сил. При выводе зависимостей для определения скорости осаждения принимают некоторые допущения (справедливые для частиц сферической формы и ламинарного движения их в жидкости) [c.312]

Каждая из перечисленных в табл. 8-1 орбиталей, характеризуемая определенными значениями квантовых чисел и, / и т, соответствует различной функции распределения вероятности электрона в пространстве. Простейшие из таких функций вероятности соответствуют -орбиталям (/ = 0) и являются сферически симметричными. Вероятность обнаружения электрона в -состоянии одинакова во всех направлениях, но изменяется с расстоянием от ядра. Зависимость VI и плотности вероятности Ц от расстояния электрона до ядра для 1 -орбитали графически изображена на рис. 8-18. Сферическая симметрия этой орбитали более наглядно показана на рис. 8-19. Величину можно понимать как вероятность обнару- [c.367]

Определение количества смол в топливе. Пипеткой 1 мл бензина помещают на сферическое стекло и поджигают пробу дизельного топлива разбавляют таким же количеством бесцветного бензина, не содержащего смол). После сгорания остаются желтые или коричневые кольца. Чем больше количество смол в топливе, тем темнее остаток и больше диаметр пятна, по значению которого приблизительно определяют содержание смолистых соединений, [c.115]

Для идеальных систем (сферический маятник, движущийся с незатухающими колебаниями в жидкости с малой вязкостью) разработана теория измерений, неприменимая, однако, к псевдоожиженному слою. В связи с этим необходима калибровка прибора для определения его констант и соотношения между скоростью затухания колебаний и вязкостью жидкости [c.231]

Порозность плотной фазы псевдоожиженных газом систем, вполне определенная для данного материала и каждой скорости газа, может изменяться в диапазоне от 0,35 до 0,70 — в зависимости от химической природа, плотности, формы, гранулометрического состава и состояния поверхности твердых частиц i. При переходе от тяжелых сферических частиц к легким угловатым значения umf изменяются от 0,35 до 0,55 для последних материалов наблюдается дальнейшее увеличение порозности при возрастании скорости газа от Umf до значения, соот ветствующего образованию пузырей когда порозность Еть достигает 0,7. Это является следствием сложного воздействия на твердые частицы сил тяжести, трения газового потока, сцепления и адгезии [c.567]

Сферическое захлопывание полостей является существенной идеализацией и возможно в определенных условиях для малых пузырьков. Поскольку при захлопывании полость является неустойчивой, различные возмущения приводят к несферичности формы пузырька. [c.60]

Для частицы заданной формы задача определения коэффициента конвективного массообмена сводится к определению числа sh и силы сопротивления частицы. Поскольку последняя зависит от ориентации частицы в потоке, то, как видно из (3.42), число Шервуда также зависит от ориентации частицы в потоке. В частности, для реагирующей сферической частицы sho =. 7, где / = kl(k + + 1) (k 00, (7 1) спла сопротивления f=fox, где/—безразмерный вектор, равный отношению силы сопротивления/р данной частицы к величине стоксовой силы сопротивления твердой сферы радиуса а shn=l при / -voo, что совпадает с результатами работы [24]. [c.258]

В аппаратах с магнитными мелю,щими телами, предложенными в 1965 г. в США и получившими дальнейшее развитие в работах В. А. Абросимова и др., в качестве рабочих элементов используются постоянные твердые магниты (магнитотвердые тела). В отличие от магиито-мягких элементов магнитотвердые элементы во вращающемся поле при определенных условиях приходят в синхронное вращение вокруг своих осей. Материалом мелющих тел служат сплавы типа ЮНДК и феррит бария тела имеют сферическую форму с диаметром от 2 до 16 мм. При двухполюсном вращающемся магнитном поле индуктора, питаемого от промышленной электросети с частотой 50 Гц, частота вращения тел составляет 3000 об/мин. Характеристики типичного аппарата таковы объем рабочей камеры до 100 л, производительность до 1000 кг/ч по оксиду алюминия (AI2O3). [c.113]

При образовании эмульсии увеличивается поверхность дисперсной фазы, поэтому для осуществления процесса эмульгирования должна быть затрачена определенная работа, которая концентрируется на поверхности раздела фаз в виде свободной поверхностной энергии. Энергия, затраченная на образование единицы межфазной поверхности, называется поверхностным межфазным) натяжением. Глобулы дисперсной фазы имеют сферическую форму, так как такая форма имеет наименьшую поверхность и наименьшую свободную энергию для данного объема. [c.14]

На катализаторах с развитой поверхностью можно без снижения показателя стереорегулярности достичь повышения активности на 200—400% по сравнению с катализаторами, полученными вне реактора, и промотированными системами. Результаты полимеризации на типичных системах приведены в табл.14. Кроме повышенной эффективности в полимеризации эти катализаторы обладают и другими преимуществами. При осаждении таких катализаторов образуются сферические частицы с узким распределением по размерам 90% частиц типичного катализатора имеет диаметр от 25 до 35 мкм. Поскольку распределение частиц полимера отражает распределение частиц катализатора, обнаружено и узкое распределение по размерам частиц полимера. Полимер из однородных по размеру частиц, практически свободный от мелких и крупных фракций, гораздо проще перерабатывать. Теоретически можно исключить дорогостоящие стадии экструзии и формования таблеток, если получать сферы определенного размера. Однако, так как стабилизатор полпмера вводят в порошок перед экструдером, нужно разработать эффективный метод введения этих компопентов. Другой недостаток таких систем проявился на ранних стадиях разработки, когда обнаружилась их низкая стабильность при хранении. Хотя эти трудности, по-видимому, преодолены, применение катализаторов с развитой поверхностью остается ограниченным. Их используют там, где оборудование для приготовления катализатора находится рядом с аппаратами полимеризации. [c.214]

Для полушаровых днищ (рис. 3.13) расчет сводится к определению площадей сферического сегмента и лепестков днища. Поверхность сфериче- [c.102]

Заметим, что в определении соударения имеется ряд произвольных допущений, которые касаются, в частности, сил взаимодействия частиц АиВ. Часть из этих допущений заключена в принятой нами модели строения растворов. Так, если принять квазикристаллическую модель строения жидкости, то ближайшие соседние частицы будут расположены друг от друга на расстояниях, соответствующих такой кристаллической решетке. Для гексагональной плотной упаковки сферических молекул ближайшие частицы будут расположены на расстоянии г ав ДРУГ от друга, следующие соседние частицы — па расстоянии 7 дв (8/3) 2 1,7гдв. Если принять кристаллическую модель, то вероятность существования в растворе пар А — Вс расстоянием между А и В в интервале от гдв до 1,7гдв очень мала. [c.425]

Аппарат для определения температуры застывания (рис. 151) состоит пз пробирки 1 со сферическим дном, термометра 2, вставленного на пробке 3 в пробирку, пробирки-муфты 4 с вогнутым или сферическпм дном, корковой пробки 5, при помощи которой пробирка прикрепляется к пробирке-муфте, сосуда 6 для охладительной смеси (деревянного, фарфорового, стеклянного или железного с тепловой изоляцией), термометра 7 для измерения температуры охладительной смеси и штатива 8 с держателями для иробирки-муфты и термометра. [c.87]

Имеющиеся в литературе данные по стабильности крупных капель достаточно противоречивы. Так, Хью и Кинтнер [58] область устойчивого существования капель ограничивают значением числа Ео, равным 14,2. Хармати [63] на основе имеющихся у него данных считает, что распад капель начинается практически при Еб>21. При этом он отмечает, что значения ЕО недостаточно для определения границ области стабильности. Анализируя данные работы [66], можно заключить, что крупные капли не наблюдаются только в режиме сферических колпачков с плоской кормовой частью, т. е. при Е6>40, М<0,1. [c.47]

Для того чтобы проиллюстрировать имеющиеся расхождения при определении относительной скорости движения фаз в процессах седиментации и псевдоожижения сферическ 1Х частиц в режиме Стокса на рис. 2.1 приведены средневзвешенные кривые, характеризующие две группы имеющихся экспериментальных данных. Первая группа данных из пяти различных источников собрана Барни и Мизрахи [41] и представлена штриховой линией I. Вторая группа данных описывается эмпирической зависимостью вида [c.73]

Режимы движения фаз в колонных аппаратах чрезвычайно многообразны. Знание закономерностей поведения фаз в каждом режиме и пределов изменения гидродинамических параметров, в которых существует тот или иной режим, соверщенно необходимо при правильном определении условий проведб йя химических и тепло-массообменных процессов. Многообразие режимов движения фаз в аппаратах колонного типа обусловлено многими факторами в частности, многообразием участвующих в движении сред (твердые, жидкие и газообразные), многообразием величин и направлений скоростей фаз, различными условиями ввода и вывода фаз, возможностью возникновения различного рода неустойчивостей в двухфазном потоке, возможностью протекания процессов дробления и коагуляции частиц, а также влиянием поверхностно-активных веществ и различных примесей на поведение капель и пузырей. Однако при всем многообразии различного вида течений, встречающихся в колонных аппаратах, можно вьщелить определенный класс дисперсных потоков, которые имеют ограниченное число установившихся режимов, а поведение фаз в этих режимах определяется общими для всех систем закономерностями. Такие потоки можно назвать идеальными. Они существуют при скоростях движения фаз, сравнимых со скоростью их относительного движения. При этом частицы распределены достаточно равномерно по сечению аппарата если и существуют градиенты концентрации дисперсной фазы, то они имеют конечную величину. Это означает, что концентрация частиц в среднем меняется от точки к точке непрерывным образом. Форма частиц близка к сферической, а их размер не слишком отличается от среднего размера частиц в потоке. [c.86]

Приборы, применяемые для инфракрасной спектроскопии. В исчерпывающем обзоре Вильямса [481 описан ряд приборов для получения спектров в инфракрасной области, а также изложены общие методические положения. В обзоре Шеппарда [391 содержится описание более поздних усовершенствований. Поэтому здесь приборы подробно не рассматриваются. Обычно инфракрасный спектр получается пзггем пропускания через вещество излучения горячего тела с последующим -изучением прошедшей энергии для определения той ее части, которая поглощается веществом. На рис. 1 приведена простая схема типового однолучевого регистрирующего инфракрасного спектрофотометра. Он состоит из источника радиации, чаще всего раскаленного штифта из окислов металлов или карбида кремния, нагреваемого электрическим током. Сферическим зеркалом излучение фокусируется на входную щель 3 , впереди которой устанавливается кювета, содержащая вещество. Коллиматорное зеркало делает пучок параллельным, после чего он дважды проходит через призму назад на [c.313]

Заметим, что в центрально-симметричном йоле число т остается неопределенным, так как выбор направления оси 2 произволен и в силу сферической симметрии системы все направления в пространстве физически равнозначны. Выделение же определенного направления производится путем наложения внешнего поля." Поэтому в отсутствие такого поля приписывание состоянию г() какого-либо определенного квантог вого числа т физического смысла не имеет. Введение этого числа преследует здесь иную цель — подсчитать число возможных состояний. Например, я/-состояний три, так каклри I = 1 m принимает три значения О, [c.81]

Оба описанных метода требуют определенных допущений о перемещении центра пузыря относительно датчика. Обычно предполагают, что это перемещение происходит вертикально вдоль оси датчика. В действительности же датчик может касаться только края пузыря и измерять не его диаметр, а какую-либо вертикальную хорду (рис. 1У-2). Часто постулируют сферическую форму пузыря, хотя в действительности возможны значительные ртличия. Даже для ориентировочного определения формы пузыря необходима серия миниатюрных зондов, что практически невозможно. При измерении скорости важно установить, что каждую пару сигналов дает один и тот же пузырь, однако между зондами пузыри могут делиться, сливаться и отклоняться от [c.125]

Пузыри в псевдоожиженном слое во многих отношениях очень похожи на большие газовые пузыри в капельной жидкости, хотя в деталях имеется существенная разница. Пузыри принимают определенную или предпочтительную форму, которая изменяется от неглубокой чаши со сферической лобовой частью до почти полной сферы. Форма пузыря, как и в капельных жидкостях, сильно искажается вблизи стенок аппарата и разных деталей внутри слоя, а также в процессе разрушения и коалесценции пузырей. Последние почти не содержат твердых частиц, за исклю-чениел пальцев , спускающихся с крыши пузыря и частиц из кильватерной зоны в его основании. [c.133]

Результаты работ [26—32] были получены для случая плоской границы раздела фаз. Однако, как показали Джонсон и Окахата [41], фактор ускорения р,вычисленный для случая массопередачи через плоскую границу раздела фаз, при определенных условиях может быть использован и для описания массопередачи через сферическую границу раздела фаз. По данным Джонсона и Окахата, различие величины Fx р для случая массопередачи через плоскую и сферическую границы раздела фаз наблюдается лишь в случае, когда фактор /2 равен [c.232]

Наиболее простая модель, представляющая взаимное расположение молекул реагирующих веществ. и катализатора, — ячейка, содержащая один каталитический центр (одну молекулу катализатора) и соответствующее число молекул реагентов. Имеет смысл рассмотреть две ячейки сферическую и цилиндрическую. При сферической форме молекула катализатора, очевидно, находится в центре сферы и реагенты движутся к ней по радиусам. При этом к каталитичёскаму центру будет одновременно подходить несколько молекул реагента, и необходимо предположить высокую скорость реакции и высокую скорость вращательного движения каталитического центра. Если же для каталитического акта необходима определенная взаимная ориентация реагента и катализатора, правильнее рассмотреть ячейку в форме цилиндра, радиус основания которого близок к диаметру молекулы катализатора ( к), а высота /ц определяется объемом реакционной смеси, приходящимся на одну молекулу катализатора. Определим вначале радиус сферической ячейки (Яс). Так как объем, приходящийся а одну ячейку Уя, равен [c.131]

Установлеио, что оседание сферических частиц под действием силы тяжести начинается на нижних поверхностях горизонтальных щелей при скоростях суспензии, меньших некоторого определенного значения. При уменьшении поперечного сечения горизонтальной щели вследствие отложения в ней частиц скорость жидкости возрастает выше упомянутого значения, отложение частиц прекращается и устанавливается стационарное состояние. В случае угловатых частиц происходит полное закупоривание некоторых щелей. Наиболее склонны к закупориванию верхние щели модели. При увеличении размера частиц наблюдается образование осадка. На основании полученных экспериментальных результатов выполнен теоретический анализ процесса фильтрования с постепенным закупориванием пор и получены уравнения для определения падения давления и концентрации твердых частиц. [c.112]

При одинаковых геометрических размерах (г и 8) и давлении среднее напряжение в сферическом элементе в 1,5 раза меньше, чем для цилиндра с днищами, что соответствующим образом влияет на долговечность и кинетику МХПМ. При этом формулы для определения кинетики напряжений, скорости коррозии и долговечности совпадают с таковыми для тонкостенных цилиндров. [c.312]

Структура потока внутри слоя. Из изложенного следует, что в зависимости от условий подвода внутри насыпного слоя созд 1ется определенная неоднородность потока на уровне всего слоя [11,78, 101, 1221 —внешняя макронеоднородность. Кроме условий подвода на структуру потока внутри слоя влияет геометрия укладки его зерен. Обусловленную этим неоднородность потока на уровне всего слоя называют внутренней макро-неоднородностью. В указанных литературных источниках рассматривается еще неоднородность на уровне одного зерна — микронеоднорадность. Однако этот вид неоднородности здесь рассматриваться не будет. Следует отметить только теоретическое исследование неоднородности локальной структуры потока и распределения коэффициента массообмена на наружной поверхности зерна сферической формы для одного ерна. [c.271]

Факт образования второго слоя на поверхности мицелл и сопровождающая его перезарядка мицелл подтверждаются результатами исследования электрокинетических явлений, происходящих при данных концентрациях ПАВ в суспензии петролатума. Для этого суспензию твердых углеводородов помещали в вертикальную ячейку с круглыми параллельными электродами, на которые подавали напряжение. При концентрации присадки АФК 0,001% (масс.) наблюдалось просветление у положительного электрода, осаждение частиц твердых углеводородов происходило на отрицательном электроде, т. е. частицы имели положительный заряд. При концентрации присадки 0,0057о (масс.) не происходит осаждения ни на одном из электродов и наблюдается явление меж-электродной циркуляции, что говорит об отсутствии у частиц устойчивого заряда. При более длительном действии поля на частицы твердых углеводородов происходит осаждение на положительном электроде. При введении 0,01% (масс.) присадки в суспензию петролатума осаждение происходит на положительном электроде, т. е. частицы имеют отрицательный заряд. Следовательно, при определенных концентрациях присадки происходит перезарядка мицелл, что еще раз свидетельствует об образовании второго слоя на их поверхности. Дальнейшее увеличение концентрации присадки (область IV) приводит к тому, что молекулы ПАВ начинают образовывать сферические мицеллы Гартли, в которых [c.180]

Для определения критического давления для сферического сегмента В. И. Феодосьев [38а] п[)сдлагает следующую формулу (фиг. 64, а) [c.246]

От диффузионного пламени отличается пламя, образующееся при горении заранее перемешанного горючего газа с воздухом (кинетическое горение). Это пламя при воспламенении какой-Jщбo части объема горючей смеси представляет собой светящуюся зону, в которой соприкасаются друг с другом свежая смесь и продукты горения зона горения всегда движется в сторону свежен горючей смеси, а фронт пламени имеет большей частью сферическую форму. При сгорании смесн горючих газов или паров с воздухом, подаваемых с определенной скоростью к юне горения, образуется стационарное пламя, имеющее форму хонуса. Во внутренней части конуса смесь подогревается до тем-лературы воспламенения. В остальной части конуса происходит орение, характер которого зависит от состава смеси. Если в смеси недостаточно кислорода, то во внешней части конуса про- [c.120]

Относительно более безопасными в эксплуатации, особенно для газов, образующих с воздухом взрывоопасные смеси, являются газгольдеры высокого давления. Часто их включают 13 технологические линии, в них хранятся резервы сжатого воздух , необходимого для бесперебойного обеспечения работы автоматики и КИП в аварийных ситуациях. Сферические газгольдеры высокого давления широко применяются на нефтеперерабатывающих и нефтехимических предприятиях для хранения сжи кенных газов. Газгольдеры высокого давления эксплуати-руюгся как сосуды, работающие под давлением, оборудуются предохранительными клапанами, на линии нагнетания газа устанавливаются обратные клапаны, на линии отбора газа — регулирующие клапаны, поддерживающие определенное давление после себя . Давление и температура, а при хранении сжиженных газов и уровень жидкости, постоянно контролируются ди- тa ционно действующими измерительными приборами. [c.327]

В переменном электрическом поле проводящая капелька также поляризуется и вытягивается в эллипсоид вращения, как и в постоянном. Однако при этом внутри капельки тоже имеется определенное переменное поле, изменяющееся в соответствии с изменениями вцеишего поля. По мере изменения величины и направления внешнего поля ионы в капельке то выходят на ее поверхность, то уходят с нее вглубь, стремясь нейтрализовать поле внутри капельки. Выходу ионов на поверхность капельки сопутствует ее вытягивание, уходу их в глубь капельки - ее возвращение к сферической форме. [c.50]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология