Полосы поглощения параллельные

Из этого выражения видно, что если бы поляризованное излучение падало на образец, в котором моменты перехода всех поглощающих центров (для данной полосы поглощения) параллельны, то оптическая плотность изменялась бы как соз б, превращаясь в нуль, когда отсутствует составляющая момента перехода в направле- [c.92]

Резко открыть зеркальную заслонку как только барабан длин волн дойдет до деления, указанного в работе. При этом свет от источника света попадет на входную щель монохроматора и стрелка записывающего приспособления начнет двигаться вправо. Точка начала движения пера на диаграммной ленте вправо будет соответствовать делению барабана длин волн, при котором была открыта зеркальная заслонка. 20. Резко закрыть зеркальную заслонку как только барабан длин волн достигнет заданного конечного деления. При этом стрелка записывающего приспособления начнет двигаться влево. Точка начала движения пера влево будет соответствовать делению барабана длин волн, при котором была закрыта зеркальная заслонка. 21. Поставить выключатель мотор примерно через 30 сек в положение выключено . 22. Поставить выключатель диаграмма на записывающем приспособлении в положение выключено . 23. Установить перед входной щелью прибора кювету с исследуемым веществом и произвести съемку спектра поглощения исследуемого ве[[[ества в том же диапазоне делений барабана длин волн, как было указано в п. п. 14—22 (см. ниже). 24. Выключить прибор, если съемка спектров закончена. Выключение прибора осуществить в обратном порядке. 25. Отрезать диаграммную ленту со спектром полистирола и спектром исследуемого вещества. 26. Построить дисперсионную кривую на основании спектра полистирола. Для этого через начальное и конечное деления барабана длин волн на диаграммной ленте провести параллельные линии перпендикулярно направлению движения диаграммной ленты. Сопоставить спектр полистирола со спектром, приведенном на рис. 31. Измерить миллиметровой линейкой расстояния между начальным и конечным делениями барабана длин волн и между начальным делением и максимумами поглощения полистирола. Определить деления барабана длин волн для каждого максимума поглощения в спектре полистирола. На основании волновых чисел максимумов полос поглощения, приведенных на рис. 31, построить график зависимости волнового числа от делений барабана длин волн. 27. Определить волновые числа всех максимумов поглощения в спектре исследуемого вещества на основании дисперсионной кривой и делений барабана длин волн для максимумов полос поглощения исследуемого вещества. [c.47]

Низкотемпературная форма образует прямоугольные или октаэдрические кристаллы с хорошей спайностью параллельно плоскости (001) я=1,621, п, = 1,612, /г =1,596, 2 Высокотемпературная форма 4,= 1,619, 1,611, /Хр= 1,596, 2 У = 70°. ИКС низкотемпературная форма — полосы поглощения при ( м- ) 1149, 1089, 1040, 998, 976, 950, 930, 797, 758, 687, 541, 526, 478, 459,,138 [c.233]

Если в волокне молекулы расположены параллельно, то его спектр, полученный с применением поляризованного излучения, будет характеризоваться различной интенсивностью некоторых полос поглощения в зависимости от направления колебаний электриче- [c.90]

Е и — коэффициенты экстинкции полос поглощения при прохождении поляризованного света в направлениях, параллельном и перпендикулярном оси волокна. [c.91]

Параллельно желательно снимать для сравнения спектры эталонных индивидуальных соединений или их смесей. Для качественного анализа можно пользоваться табличными данным по характеристическим полосам поглощения [25]. [c.80]

I — накачка, колебательно-вращательный переход Сг (12) параллельной ИК-полосы поглощения, относящейся к валентному колебанию С—Р (Уз), с длиной волны около 9,54 мкм 2 —генерация ДИК-из-лучения вращательные переходы (I, 12, 2)- -(1, 11, 2) [c.171]

Для установления ориентации молекул на поверхности особый интерес имеет анализ изменения интенсивности полос поглощения колебаний адсорбированных молекул, которые определяются поворотами связей молекул в пространстве. Изменение интенсивности полос поглощения при адсорбции таких молекул, оси или плоскости которых располагаются параллельно поверхности и часть связей которых вследствие этого совершает повороты перпендикулярно поверхности, может быть связано с торможением этих колебаний адсорбционным полем. Такие деформационные колебания совершаются, как правило, с небольшими энергиями, и действие поля на них должно быть особенно большим. [c.56]

В случае достаточно сильных взаимодействий с поверхностью возможен другой случай, когда вращения вокруг двух перпендикулярных осей, лежащих в плоскости, параллельной поверхности, могут быть сильно заторможены и будут проявляться только как либрационные колебания. Свободные вращения могут сохраняться лишь вокруг оси, перпендикулярной к поверхности адсорбента. В этом случае контур экспериментальной полосы поглощения сравнивается с рассчитанным для одной степени свободы вращения вокруг фиксированной оси. Наконец, в случае слабо адсорбированных молекул возможно сохранение всех трех степеней свободы вращения молекулы. В этом случае контур полосы поглощения определяется распределением уровней энергии для молекулы типа сферического волчка [1]. [c.62]

Интерпретация спектров адсорбированных молекул спиртов и установление механизма молекулярной адсорбции спиртов на гидроксилированной поверхности кремнезема затрудняется проходящей параллельно реакцией этерификации поверхностных гидроксильных групп (см. главу IV). На рис. 81 представлено изменение спектра колебаний поверхностных гидроксильных групп пористого стекла при адсорбции метанола [6], При адсорбции наблюдается уменьшение интенсивности полосы поглощения поверхностных гидроксильных групп и появление новых полос поглощения валентных колебаний групп ОН 3390, 3525 и 3640 м- и валентных колебаний групп ОО 2852 и 2956 см . Положение полос поглощения 3390 сж- близко к положению соответствующей полосы поглощения 3350 см жидкого метанола и соответствует молекулам в капиллярно сконденсированной фазе. Эта полоса поглощения удаляется из спектра после откачки образца при 20° С. Полоса поглощения 3640 см приписывается [6] адсорбированным молекулам воды, образовавшимся в процессе реакции этерификации (см. главу IV). Полоса поглощения 3525 см приписана молекулам метанола, адсорбированным на других, не гидроксильных центрах адсорбции [6]. [c.228]

Положение полосы поглощения валентного колебания СН в метильной группе адсорбированного метилацетилена близко к ее положению для жидкого этом оснований сделан вывод, что связи С—Н замещающей метильной группы адсорбированных молекул возмущены меньше и молекула взаимодействует с поверхностью через группу = СН. Спектр адсорбированных молекул диметил ацетилен а позволяет сделать вывод о параллельном расположении их на поверхности окиси алюминия. Диметил ацетилен прочно удерживается поверхностью и десорбируется только при 400° С. [c.304]

Одним из надежных способов интерпретации электронных спектров ионизованных форм адсорбированных молекул является параллельное исследование адсорбционных систем методом ультрафиолетовой спектроскопии и ЭПР. В этом случае удается выделить полосы поглощения образовавшихся на поверхности радикал-катионов [64]. Однако известная неопределенность остается и при таком подходе. Так, в соответствии с классическим определением считается, что кислотно-основными реакциями льюисовского типа являются реакции, в которых электронная пара молекулы основания передается акцептору с образованием связи типа ковалентной. Образование же радикал-катионов при адсорбции связано с передачей одного электрона. Вследствие этого в ряде работ [72, 73] предложено различать эти два процесса. [c.329]

Адсорбция пропилена, обладающего свойствами более сильного основания, чем этилен, приводит к еще большему смещению полосы поглощения 3650 м- гидроксильных групп цеолита — до 3200 сж-Ч Параллельно этой молекулярной адсорбции пропилена происходит полимеризация его молекул. Считается, что это указывает на более легкое образование иона карбония в случае молекулы пропилена, имеющей более низкий потенциал ионизации по сравнению с этиленом. [c.365]

В спектре этилена, адсорбированного всеми цеолитами за исключением AgX, полуширина полосы поглощения vi2 (антисимметричное деформационное колебание СНг, 1455 см ) гораздо больше полуширины полос поглощения V2 иуз (1584 и 1331 смг ). Например, для этилена, адсорбированного цеолитом dX, для колебания via полуширина полосы составляет 40 см , а для колебаний V2 и va она составляет 4 Соотношение полуширин этих полос поглощения указывает на модуляцию колебаний, сопровождающихся изменением диполя в параллельном поверхности направлении в результате вращения адсорбированной молекулы. [c.405]

Для качественного и количественного функционального анализа гетероатомных соединений используется ИК- и УФ-сцектро-скопия. Параллельно желательно снимать для сравнения спектры эталонных индивидуальных соединений или их смесей. Для качественного анализа можно пользоваться табличными данными по характеристическим полосам поглощения [251, 252]. [c.142]

Решающая роль протонных кислотных центров в активности цеолитов типа X и V выявляется, например, при сопоставлении интенсивности поглощения ОН-групп в областях 3650 и354 0см и результатов крекинга кумола [4] на цеолите СаУ с различной степенью обмеца (рис. 3.12). При степени обмена 55—60% катионы Са2+ начинают локализоваться в а-полостях, что идентифицируется по моменту начала их взаимодействия с пиридином-и появлению полос поглощения ОН-групп в области 3650 см . Возникновение доступных ОН-групп в а-полости цеолита приводит к росту каталитической активности в крекинге кумола. При дальнейшем повышении степени о бменв кривые активности в крекинге и кривые (Поглощения ОН-групп изменяются параллельно. [c.36]

ИК спектры алюмосиликатов очень чувствительны к замещению ионов с различными зарядами, например АР+ вместо 51 + при координационном числе 4, или Mg2 - вместо АР+, либо, наоборот, при координационном числе 6, и менее чувствительны к замещению ионов с одинаковыми зарядами. Замещение ионов в узлах с определенной координацией будет сильно влиять на полосы поглощения, которые связаны с ионами, находящимися в узлах с той же самой координацией. Обозначения Х + и Х + над полосами поглощения относятся к трех- и двухвалетным катионам, а римские цифры указывают координационное число тех мест в решетке, где происходит замещение. Перпендикулярные стрелки показывают увеличение или уменьшение интенсивности, а параллельные — изменение частоты в указанном направлении. Перпендикулярные стрелки указывают частоту, а параллельные начинаются с частоты, где полоса обладает максимумом поглощения в образце с незначительным замещением. [c.62]

Кристаллизуется в виде призматических кристаллов или волокнистых и игольчатых агрегатов, удлиненных параллельно оси 6 спайность, возможно, по (001) положительный удлинение положительное %= 1,594, Пт= 1,583, Пр= 1,583 2 V — малый бесцветный или розоватый. Под электронным микроскопом имеет вид длинных тонких иголок (получен при 200°С /S — 1) или волокон. ИКС (синтетический ксонотлит) полосы поглощения при (см ) 3607, 1198, 1137, 1078, 1000, 973, 927, 710, 671, 633, 609, 534, 493, 476, 456, 415. ИКС (природный ксонотлит) полосы поглощения при (см" ) 3608, 1197, 1138,1063, 1000, 971, 925, 708, 670, 634, 610, 535, 493, 478, 462, 455, 410. ДТА (—) 775—800°С (дегидратация). По другим данным эффект дегидратации соответствует температурам 800 880 775°С. Потеря массы (по статическому методу) при 680—700°С. Конечный продукт дегидратации — ориентированный волластонит. Плотность 2,70 2,67—2,71 г/см . Твердость 6,5. Разлагается кислотами и содовым раствором. Получается из стехиометрической смеси извести и кварца в гидротермальных условиях в интервале температур 200— 400°С. При 200°С для получения хорошо оформленных кристаллов требуется около 100 ч, при 300° — 5—10 ч. Распространенный в природе минерал. Может присутствовать в известково-песчаных изделиях автоклавного твердения. Встречается в накипях котлов. [c.308]

Сглаживание флуктуаций. Результаты анапитических измерений, особенно вблизи предела обнаружения, подвержены наложению обусловленных прибором случайных отклонений (шумов). Шумы ограничивают воспроизводимость измерения и обусловливают случайную ошибку результата измерения. Эти случайные колебания можно сгладить, если (в простейшем случае) параллельно входу измерительного прибора подключить конденсатор емкостью С. Если измерительный прибор представляет собой вольтметр и при этом Ri < Rk (рис. А.2.2, а), то этот конденсатор в сочетании с внутренним сопротивлением источника напряжения образует R -звеио (сглаживающее) с постоянной времени т = Ri (секунд). Если измерительный прибор — амперметр (рис. А.2.2, б), то тогда Ri + Ла > Rm и постоянная времени составляет т = R (секунд). Чем больше величина постоянной времени, тем более или менее сильно сглаживаются колебания измеряемой величины. Если результат измерения сам по себе зависит от времени (например, при регистрации полос поглощения в инфракрасной спектрофотометрии), то при слишком большой выбранной постоянной времени начинается искажение формы сигнала [А.2.4, А.2.7]. [c.449]

Данные, полученные при изучении инфракрасного дихроизма, так же как и в случае двойного лучепреломления, характеризуют ориентацию молекул. Таким образом, соотношение интенсивностей поглощения в направлениях, параллельном и перпендикулярном оси вытяжки, определяет среднюю величину отклонения оси макромолекул от оси волокна. Существенным преимуществом метода инфракрасного дихроизма перед методом двойного лучепреломления является возможность раздельного определения ориентации в кристаллических и аморфных областях (так как они характеризуются различными полосами поглощения), причем в абсолютных величинах. В качестве поляризаторов инфракрасного излучения с успехом применяют стопу селеновых пленок или Ag l [105, 106]. [c.91]

Наряду с изучением частот собственных колебаний молекул ие меньшую роль при исследовании их строения играет изучение интенсивностей колебательных полос. В основе любых измерений интенсивностей полос поглощения лежит закон Бугера — Ламберта — Бера. Он выведен для малоинтенсивного параллельного пучка монохроматического света, падающего на плоскопараллель-иый слой вещества, и связывает интенсивности падающего и прошедшего / света с концентрацией поглощающих центров в единице объема т, толщиной слоя I и поглощательной способностью такого центра на данной частоте е (v) и записывается [c.29]

Кроме указанной неопределенности электроонтических и динамических свойств рассматриваемых группировок ошибки их анализа могут быть обусловлены и приборно-методическими погрешностями. При определенных условиях последние могут даже начать превалировать, поэтому их следует рассмотреть самостоятельно. Наиболее известными являются аппаратные искажения, которые приводят к деформации всего контура регистрируемой полосы поглощения [139]. Однако эти изменения спектра, будучи достаточно регулярными, почти не сказываются при проведении количественного анализа. Гораздо большие погрешности возникают иногда (в случае тонких слоев) из-за неправильного определения толщины поглощающего слоя. Дело в том, что закон Бугера—Ламберта—Бера выведен и сформулирован для случая поглощения параллельного пучка света плоскопараллельным слоем исследуемого вещества. Б подавляющем большинстве современных инфракрасных спектрометров конус падающего на образец светового потока имеет угол менее 14°. При таком угле отношение путей, проходимых периферийными и параксиальными лучами света через исследуемый плоский образец, равно 1,03. Очевидно, что эта неравномерность намного меньше неточностей, вносимых регистрирующим устройством в определяемое пропускание образца, вследствие чего ею можно полностью пренебречь. Как мы увидим ниже, такое отступление от постоянства длины оптического пути для центральных и периферийных лучей приводит к ошибке измеряемой оптической плотности плоского образца менее чем на 0,1%. [c.188]

Для оптического спектра аметиста. характерно наличие полос поглощения при 360,540 и 930 нм (см. рис. 9). Ряд особенностей этих полос свидетельствует о том, что рассмотрение должно вестись в приближении промежуточного кристаллического поля. Для случая искаженного тетраэдра (с симметрией Сг) нижнее (Ч) состояние иона Ре + в приближении промежуточного кристаллического поля расщепляется на три подуровня (М, В), а верхнее — на два подуровня (М, М). При этом полоса в области 540 нм может быть приписана переходу А( В)-> А, а интенсивное поглощение в области 340 нм — полосе перехода А В)- В А). Сложнее обстоит дело с полосой 940 им, она, по-видимому, связана как с интерстицио-нальным рр2+ (переход Е- 1), так и с переходом М(5В)->М(ЗВ) для ионов Ре +. Для случая симметрии переходы типа А- В имеют перпендикулярную поляризацию, а типа А- А и В- В — параллельную поляризацию. Спектры оптического поглощения аметистов, снятые в поляризованном свете, показывают, что поляризации полос 540, 940 и 340 нм различные. Что касается полосы 280 нм, то можно предполагать, что, по крайней мере, частично, она связана с электронно захватывающими центрами, поскольку образование ионов Ре + сопровождается потерей электрона, который захватывается как междуузельным ионом РеЗ+ (образуется Ре "), так и на дефектах кристаллической решетки неизвестной природы. [c.196]

Симметричное дикарбонильное производное— бис-(Н-арилкарбокс-амидо)фуроксан — дает в спектре две полосы поглощения С=О амидной группы 1665—1695 и 1725 см" [292]. Первую полосу относят к амидной группе, расположенной рядом с N-оксидиой группой фуроксанового кольца, предполагая, что между этими группами образуется водородная связь (54), которая удерживает группу С = 0 копланарно кольцу, вследствие чего сопряжение усиливается, двоесвязность карбонильной группы уменьшается и частота колебаний понижается. Параллельно появляются две полосы и для группы NH 3225 и 3390 см". [c.81]

Наиболее чувствительной к ориенгацин оказалась полоса поглощения в области 1165 м (колебания связи С1—О—С5 пиранозного цикла) [320]. Принято называть полосу параллельной, если ее дихроичное отношение Я = 1Л меньше 1, и перпендикулярной, если / ]> 1 [321]. Как видно из рис. 9.60, полоса поглощения при 1165 м является параллельной, тогда как полосы поглощения при 1745 и 1250 м (v =o и v o- сложноэфирных групп) — перпендикулярными. Дихроичное отношение указанных полос меняется различным, но закономерным образом с увеличением степени вы- [c.249]

Коэффициенты экстинкции молекул часто сильно изменяются в результате адсорбции. Этот эффект, не говоря о любых других наблюдениях спектральных сдвигов, представляется весьма важным для интерпретации спектральных данных с каталитической точки зрения, так как появление таких изменений делает опасными и ненадежными попытки каким-либо путем оценить степень заполнения поверхности катализатора на основании наблюдаемых оптических плотностей полос поглощения адсорбированных молекул. Эти изменения не могут быть просто связаны с различиями в полярности, поскольку неизвестны соответствующие изменения в системах с растворителем. Изменение коэффициента экстинкции, пожалуй, может быть результатом специфических ориентаций молекул и их электронных векторов по отношению к электронному вектору полярной поверхности. Этот тип оптической анизотропии может приводить или к усилению, или к ослаблению интенсивности поглощения в зависимости от того, адсорбирована ли молекула так, что ее электронный вектор параллелен или перпендикулярен электростатическому полю поверхности. Хотя имеется очень мало количественных данных относительно влияния поля поверхности на интенсивность полос поглощения в ультрафиолетовой и видимой областях спектра, некоторые авторы обсуждали такие эффекты для инфракрасной области [3—5]. Как симбатные, так и антибат-ные изменения коэффициента экстинкции в зависимости от степени заполнения поверхности (0) наблюдались в инфракрасной и ультрафиолетовой областях. Коэффициент экстинкции для хемосорбированного на окиси меди этилена увеличивается с заполнением, тогда как на окиси никеля он падает, показывая, что направление изменения зависит не только от адсорбата, но и от природы адсорбента [6]. Когда с адсорбированными молекулами связано несколько полос поглощения, эти полосы могут по-разному изменяться с заполнением поверхности. Для ароматического соединения, адсорбированного так, что его плоскость параллельна плоскости поверхности, силовое поле, нормальное к поверхности, может увеличивать интенсивность плоских колебаний, в то время как интенсивность неплоских колебаний будет уменьшаться [7] в результате нелинейного изменения относительных интенсивностей с заполнением. Нелинейное изменение относительных интенсивностей полос поглощения связей С—О и С—Н кетонов, адсорбированных на монтмориллоните [5], и связей N—И и С—И аминов, адсорбированных на пористом стекле [8], было интерпретировано на [c.11]

О — Ре расположены в плоскости октаэдрического слоя (параллельно плоскости спайности минералов), что обусловливает появление полосы переноса заряда ири е (001). В тетраферрифлогопите, содержащем ионы Ре + в тетраэдрах, заряд переносится в направлении, перпендикулярном (001), чем объясняется обратная схема абсорбции этого минерала. Для спектров кристаллического поля (полос <1 — -переходов) ионов переходных элементов группы железа дихроизм полос поглощения связан с локальной симметрией координационных полиэдров, содер- [c.199]

При исследовании поглощения ряда смешанных кристаллов дейтеробензолов было отмечено параллельное смещение спектров. Для некоторых случаев этот сдвиг достигал 10 см . При сдвиге не нарушалось относительное расположение полос поглощения и их поляризация. Поэтому приведенные здесь и ниже данные по абсолютным значениям частот полос унифицированы, исходя из того, что для полосы гексадейтеробензола была принята частота 38545 (это относится [c.65]

При изучении спектров растворов ацетилена обнаружено, что наблюдаемый сдвиг Av полос поглощения связи =С — Н, вызванный образованием водородной связи с молекулами растворителя [13], растет параллельно увеличению коэффициента раснределения К в тех же растворителях. Для изученных растворителей, кроме ацетона, получаемая зависимость может быть представлена прямой вида lg fe = — 0,00128Av см (Av = Vi-аз—Vp.p). [c.55]

В настоящей работе исследован ИК-спектр монодейтероме-тана, растворенного в жидком аргоне. Молекула СНзО, будучи электрически почти столь же симметрична, как и молекула метана (постоянный дипольный момент СНзО составляет лишь 5,68-10- 0 [5]), принадлежит, однако, к группе симметрии Сзи и в ее спектре поглощения активны шесть основных колебаний. Три-ИЗ них принадлежат к полносимметричному типу (-41), три другие — к дважды вырожденному (Е). Невырожденным колебаниям отвечает направление дипольного момента перехода, параллельное оси молекулы (соответствующие полосы называются параллельными), дважды вырожденным колебаниям — направление пере.ходного момента, перпендикулярное оси молекулы (перпендикулярные полосы). Вращательная структура полос параллельного типа практически одинакова. Они состоят т Р, Q и Я ветвей с расстояниями между линиями приблизительно 7,8 сл (вращательные постоянные молекулы СНзО /4о=5,24 см" 5о = 3,86 сж [6]). Вращательные линии обнаруживают К-расщепление, которое усложняет строение спектра для линий с большими значениями /. Перпендикулярные полосы имеют более сложное строение. Расстояния между линиями [c.75]

Бели ориентированный полимерный образец облучать плоско-поляризовапным светом, то для любой полосы в инфракрасном спектре поглощения полимера можно измерить интенсивности оптич. плотностей /у и / 1 для двух взаимно перпендикулярных направлений поляризации света источника, /ц измеряют обычно при таком положении поляризатора, когда электрич. вектор падающей световой волны параллелен входной щели спектрометра. Количественпой мерой Д. данной полосы поглощения в спектре образца служит отношение этих интенсивностей R-=I i I , называемое д и-X р о и ч и ы м о т н о ш е п и е м. Такое определение, хотя и получило широкое pa npo Tpauejnie, является до нек-рой степени произвольным, и иногда обратную величину R --I 1 также называют дихроичным отношением. Величина R может меняться от пуля (никакого поглощения в перпендикулярном направлении) до бесконечности (никакого поглощения в параллельном направлении). Если Л<1, полоса наз. п а р а л-л о л ь н о-п о л я р и 3 о в а и н о й и обозначается значком II или я при Л>1 полоса паз. и е р п е и д и-к у л я р н о-п о л я р и 3 о в а н н о й и обозначается [c.370]

Дисульфидный мостик в стероиде (8) расположен симметрично по отношению к 3-карбонильной группе, но разрыхляющая молекулярная орбита неподеленных электронов дисульфидной группы имеет достаточную симметрию, чтобы обеспечить перекрывание орбиты неподеленных 2р-электронов карбонильной группы. В формальдегиде [26], и, по-видимому, в других карбонильных соединениях главный момент п-у я перехода направлен перпендикулярно к оси связи С = 0 (в плоскости карбонильной группы и соседних атомов). Это направление параллельно направлению момента я а перехода вдоль оси 8—5-связи дисульфидной группы в соединении (5). Таким образом, п п переход 3-карбонильной группы и я —> сг переход дисульфидной группы в стероиде (5) накладываются, и гибридные переходы дают полосы поглощения. [c.333]

Из этого набора полосы поглощения 3400 и 3355 и 1620 см были приписаны двум валентным и деформационному колебаниям молекул аммиака, координационно связанных с поверхностью окиси алюминия. Полоса поглощения 1510 см отнесена к деформационным колебаниям поверхностной амидной группы.. Параллельно спектральным исследованиям были проведены весовые измерения количества адсорбированного аммиака. Было найдено, что адсорбция аммиака приводит к возмущению всех трех типов структурных гидроксильных групп поверхности окиси алюминия. Широкая полоса поглощения 3100 см- была приписана молекулам аммиака, связанным водородной связью с поверхностными ионами кислорода. [c.285]