Релаксация в системе спинов

Релаксационный м етод используется в основном для исследования парамагнитных комплексов и основан на ускорении релаксации ядерного спина в таких системах. Исследование можно проводить по различным ядрам компонентов комплекса, но чаще всего его проводят по ядрам растворителя. Исследование по резонансу растворителя имеет ряд преи.муществ перед другими методами можно исследовать низкие концентрации комплексов, а также комплексы, не содержащие магнитного ядра исследование не требует спектрометров высокого класса. [c.317]

Таким образом, ЯМР радиочастотного поля передается спин-системе, а затем от системы спинов — решетке. Скорость передачи энергии окружению характеризуется временем спин-решеточной релаксации Т. Величина Т равна времени, в течение которого избыток разности между действительной заселенностью какого-либо уровня и его равновесным значением уменьшается в е раз. Ядро может передавать энергию соседним ядрам того же рода в результате обмена спином. Этот процесс называется спин-спино-вой релаксацией. Эта релаксация не изменяет населенности спиновых состояний. Соответствующее время релаксации обычно обозначают через T a. [c.224]

Спин-спиновая релаксация — это процесс, при котором происходит переход спина с верхнего уровня на нижний, а выделяющаяся при этом энергия передается какому-либо другому спину, находящемуся на нижнем уровне. Получивший энергию спин переходит на верхний уровень. Благодаря этому процессу происходит перераспределение избыточной энергии спина по всей системе спинов. Спин-спиновая релаксация характеризуется, аналогично спин-решеточной релаксации, временем спин-спиновой релаксации Гг. [c.96]

Из выражения (2.4) следует, что компоненты Я , и Я , вызывают релаксацию всех компонент вектора М, в то время как Я , взаимодействует только с его Мх и Му компонентами. Процессы, которые приводят к возвращению компоненты Мг к ее равновесному значению, называются Г]-процессами. С другой стороны, процессы, вызывающие возвращение компонент Мх и Му к равновесным значениям, носят название Гд-процессов. Параметры и Т , характеризующие время продольной и поперечной релаксации, связаны с молекулярным движением ядер. В твердых телах и вязких жидкостях молекулы перемещаются с относительно низкими скоростями, а для разбавленных растворов характерен большой набор скоростей движения молекул. Математически было показано, что интенсивности компонент, имеющих частоту, равную резонансной для этих крайних случаев, малы. Только в промежуточном случае (умеренно вязкие жидкости) можно ожидать, что интенсивности компонент с резонансной частотой будут наибольшими, а обмен энергией в системе спин — решетка будет наиболее эффективным. [c.59]

Представляет интерес разобрать некоторые механизмы спин-решеточной релаксации, которые могут эффективно осуществлять обмен энергий в системе спин— решетка. [c.60]

Приближение системы спинов и решетки к равновесному состоянию можно назвать термическим релаксационным процессом, поэтому называется спин-решеточным временем релаксации, или термическим временем релаксации. [c.369]

Выше было сделано предположение, согласно которому время, необходимое для выстраивания спинов в магнитном поле или для нарушения их ориентации при снятии поля, мало. Эти быстрые процессы называются процессами релаксации и характеризуются временем релаксации, определенным в разд. 10.2. Релаксация ядерных спинов определяется двумя различными процессами. В процессе спин-решеточной релаксации (время релаксации Т,) избыточная спиновая энергия превращается в тепловую энергию решетки. Под решеткой понимается окружение спинов. Колебательные, вращательные и поступательные движения атомов и молекул решетки вызывают появление флуктуирующего магнитного поля на ядре или неспаренном электроне. Это поле, обусловленное магнитными моментами ближайших атомов и молекул, имеет компоненты с частотой, необходимой для индуцирования переходов между состояниями аир. Величина Тг может быть определена в эксперименте со спиновой системой, выведенной из равновесного состояния действием внешнего электромагнитного поля, путем снятия поля и измерения времени, за которое отклонение заселенности уровней от их равновесных значений уменьшается в е раз. Значение Т1 изменяется от 10 до 10 с для твердых тел и от 10-- до 10 с для жидкостей. [c.503]

В процессе спин-спиновой релаксации (время релаксации Гг) избыточная спиновая энергия перераспределяется непосредственно внутри системы спинов. Для твердых тел Га имеет величину порядка 10 с, для жидкостей Га Г]. [c.503]

Блох (1946) учел взаимодействие спинов протонов между собой и с другими степенями свободы вещества (решеткой). Взаимодействие между ядерными спинами и решеткой определяет условия релаксации системы возбужденных ядерных спинов к равновесию. Выделяющаяся при переходах с возбужденного на невозбужденный уровень энергия превращается в тепловую энергию решетки. Система уравнений, описывающих изменение ядерной намагниченности М во времени, учитывающей релаксационные процессы, имеет вид [c.146]

Возврат системы спинов в равновесное состояние называется релаксацией. [c.214]

В твердых телах тепловое равновесие внутри системы ядерных спинов устанавливается быстрее, чем равновесие этой системы с решеткой, так что состояние спиновой системы можно охарактеризовать единой спиновой температурой Тз, отличной от температуры решетки Тг = Т. Процесс установления теплового равновесия между системой спинов и решеткой называется процессом спин-решеточной релаксации. [c.251]

Ширина линий в спектре ЭПР определяется, как и в ЯМР, спин-спиновой и спин-решеточной релаксацией. Время спин-спи-новой релаксации T a характеризует скорость установления равновесия между магнитными моментами всех парамагнитных частиц (между спинами электронов), время спин-решеточной релаксации Т —скорость восстановления равновесия между системой спинов и тепловыми колебаниями решетки. Т2 практически не зависит от температуры и определяется концентрацией спинов, Ti быстро возрастает с понижением температуры. Очевидно, что и Г, и Гг определяются подвижностью частиц с ненулевыми спинами и окружающих молекул. [c.343]

Мы видели, что под действием поля Н должны наблюдаться результирующие переходы ядерных спинов с нижнего энергетического уровня на верхний. Через некоторое время это должно было бы привести к выравниванию (или приблизительному выравниванию) заселенностей обоих уровней, что соответствует так называемому состоянию насыщения (т. е. очень высокой больцмановской спиновой температуре), если бы не существовал некоторый механизм релаксации, переводящий спины с верхнего энергетического уровня на нижний. Этот процесс отводит энергию от спин-системы, иными словами, охлаждает ее. Аналогичная ситуация возникает, когда система спинов впервые оказывается в магнитном поле спиновая заселенность верхнего и нижнего уровней одинакова, и для установления равновесного распределения заселенностей и создания условий наблюдения резонансного сигнала также необходима релаксация. Следует ясно представлять, что поскольку участвующие в этом процессе энергии очень малы и, кроме того (как мы увидим впоследствии), обычно очень слаба тепловая связь ядер с их окружением (т. е., тепловая релаксация представляет собой очень медленный процесс), спиновая температура легко может стать очень высокой, в то время как температура образца не изменится или изменится незначительно. Можно говорить, таким образом, об очень малой теплоемкости системы ядерных спинов. [c.20]

В экспериментах по ЯМР поглощение энергии переменного поля прекращается, как только эта небольшая доля атомов перейдет в возбужденное состояние, если нет дополнительных механизмов, которые обеспечивают нахождение большей части ядер в системе на нижнем уровне. Существуют два механизма, ответственные за такое состояние они называются спин-решеточной релаксацией и спин-спиновой релаксацией. [c.180]

Сведения о релаксационных свойствах систем могут быть получены путем исследования различных переходных процессов. Для объяснения релаксационных явлений приходится различать два процесса, в результате которых устанавливается равновесное распределение ядерных магнитных моментов. Этим двум процессам отвечают характеристические времена Т1 и Тг. Т1 называется термическим , или продольным , временем релаксации и характеризует процесс обмена энергией между системой спинов и окружающей средой. Последнюю принято называть решеткой (слово решетка имеет здесь специальный смысл, так как оно относится к окружению в растворе и в газе). Поэтому процесс, определяющий время Ть называют иногда спин-решеточным обменом энергии. Характеристическое время Тг называют поперечным временем релаксации. Под поперечной релаксацией понимают процесс, ведущий к исчезновению определенной когерентности в ориентации спинов, который не требует спин-решеточного переноса энергии. Непосредственный интерес представляет тот факт, что образование Н-связи влияет как на Т), так и на Тг. [c.128]

Характеристическое время называют временем перекрестной релаксации между системами спинов 8 и 82 [1, 2]. Такая релаксация может возникнуть в результате дипольных или обменных взаимодействий. Вообще время перекрестной релаксации между [c.378]

Если бы передача энергии спинов была ограничена только процессом спин-спиновой и перекрестной релаксации, то при резонансных экспериментах системы спинов нагревались и оставались после этого горячими навсегда . Фактически каждая спиновая система находится внутри жидкой или твердой решетки с температурой 0 ,. Эта температура обычно обусловлена в твердом тепе — колебаниями в жидкости — враш,ением и трансляциями. Спиновая система передает энергию решетке со скоростью 1/Г1 (Г1 — время спин-решеточной релаксации). Если имеется более чем одна спиновая система, то для данной системы следует применять символ Т. В твердых телах обычно [c.379]

В целом ряде исследований изучалась зависимость времени спин-решеточной релаксации от размера и формы образца. В [100] было отмечено, что если диффузия является доминирующим механизмом передачи энергии от системы спинов к тепловому резервуару, то должно быть пропорционально квадрату линейного размера образца, либо просто линейному размеру, если пути движения фононов не прерываются столкновениями. В [106] наблюдалась зависимость времени релаксации от размера образца. [c.407]

Большой информационный материал дают так называемые релаксационные методы. Релаксационными в отношении системы ядерных спинов являются процессы, приводящие систему в стационарное состояние, из которого она была выведена каким-либо внешним воздействием. Скорость релаксации зависит от физико-химических свойств вещества и его состояния. Системой спинов называется ансамбль ядерных моментов, составленный из ядер отдельных атомов, распределенных по энергетическим уровням в согласии с больцмановским распределением. Вещество, содержащее эти ядра и спины, называется решеткой . Между системой спинов и решеткой существует термодинамическое равновесие. Скорость [c.149]

Слово релаксация заимствовано из механики. Там оно обозначает процесс постепенного возвращения сжатого или растянутого упругого тела к первоначальной форме. Заимствование, как видите, удачное система спинов тоже должна быть упругой. [c.202]

НОСТЬ испускания энергии ядром равна вероятности поглощения энергии ядром [т. е. переход / /(-Ь Л) /г) так же вероятен, как и переход т/(— /г)->" /( + /2)], и никаких изменений обнаружить нельзя. Как указывалось выше, в сильном магнитном поле имеется некоторый избыток ядер со спинами, ориентированными по полю, т. е. в состоянии с более низкой энергией, и, следовательно, будет происходить результирующее поглощение энергии. По мере того как энергия поглощается от радиочастотного сигнала, через конечный промежуток времени возбуждается достаточное число ядер, так что заселенность нижнего состояния становится равной заселенности верхнего состояния. Сначала можно обнаружить поглощение, но это поглощение будет постепенно исчезать по мере того, как заселенности основного и возбужденного состояний выравниваются. Когда такое состояние достигнуто, образец, как говорят, насыщен. Если прибор для ядерного магнитного резонанса работает исправно, насыщение обычно не обнаруживается, так как существуют пути, позволяющие ядрам вернуться в состояние с более низкой энергией без испускания излучения. Два механизма, с помощью которых ядро в возбужденном состоянии может вернуться в основное состояние, называются спин-спиновой релаксацией и спин-решеточной релаксацией. При спин-спиновой релаксации ядро одного атома в состоянии с высокой энергией передает часть своей энергии другому атому в состоянии с низкой энергией, и суммарного изменения числа ядер в возбужденном состоянии не происходит. Этот механизм не изменяет положения в данном случае, но важен для ряда явлений, которые будут рассмотрены ниже, и поэтому мы упоминаем о нем для полноты картины. Спин-решеточная релаксация включает перенос энергии к решетке. Термин решетка означает растворитель, электроны системы или другие типы атомов или ионов в системе, отличающиеся от исследуемых. Энергия, отданная решетке, превращается в энергию поступательного или вращательного движения, а ядро возвращается в нижнее состояние. Благодаря этому механизму всегда имеется избыток ядер в состоянии с низкой энергией и происходит результирующее поглощение энергии образцом от радиочастотного источника. Ниже мы еще вернемся к рассмотрению процессов релаксации. [c.266]

Временная зависимость намагничиваемости для системы протонов в гидратированном белке может быть эвристически описана двумя сопряженными уравнениями, содержащими три скорости релаксации —скорость спин-решеточной релаксации для воды в отсутствие взаимодействия протонов белка Я р — скорость спин-решеточной релаксации протонов белка в отсутствие релаксации, обусловленной присутствием протонов воды, и — скорость переноса намагничиваемости между двумя спиновыми системами. Тогда уравнения приобретают следующий вид [c.153]

Кроме того, в результате непосредственного магнитного взаимодействия ядерных спинов возникают процессы обмена энергией между спинами самой спин-системы (спин-сниновая релаксация). При этом энергетическое равновесие внутри спин-системы устанавливается значительно быстрее, чем равновесия между снин-системой и решеткой. Поэтому такая система взаимодействующих спинов ведет себя не просто как система [c.12]

Спи и- спиновая релаксация — это процесс, прн котором происходит переход спина с верхнего уровня на нижний, а выделяющаяся при этом энергия безызлучательно передается какому-либо другому спину, находящемуся на нижнем уровне. Спин, получивший энергию, переходит на верхний уровень. Вследствие этого процесса происходит перераспределение энергии по всей спиновой системе. В основе спин-спинового взаимодействия лежит тот факт, что в любой реальной системе парамагнитная частица находится не только во внешнем магнитном поле, но также подвергается воздействию локальных магнитных полей, создаваемых соседними парамагнитными центрами. Спин-спиновая релаксация характеризуется, аналогично спин-решеточной релаксации, временем спин-спиновой релаксации T a T a — среднее время жизни спина на верхнем уровне, обусловленное спин-спиновой релаксацией. Аналогичным образом может быть определено и — как среднее время жизни спина на верхнем уровне, обусловленное спин-решеточной релаксацией, [c.234]

Возможен еще один механизм спин-спиновой релаксации. Предположим, что два ядра одного и того же изотопа Л и , имеющие антипараллельные спины, оказались в непосредственной близости друг к другу. Поскольку оба ядра прецес-сируют с точно одинаковой частотой, то при соответствующем согласовании фаз может произойти резонансное взаимодействие между ними, состоящее в одновременной переориентации обоих ядер (флип-флоп процесс). Такой процесс называют еще диполь-дипольным взаимодействием. Общая энергия системы спинов ядер А и В при этом не изменяется. Время спин-спиновой релаксации обычно обозначают Т . [c.25]

Процессы релаксации. Заселенность энергетических уровней системы спинов подчиняется статистическому распределению Больцмана [уравнение (5.1.12)]. При тепловом равновесии более низкий энергетический уровень заселен несколько больше, чем более высокий, и в этом случае преойаадает резонансное поглощение. Если бы система спинов обменивалась энергией только с переменным полем, то это привело бы к выравниванию степени заселенности уровней и сигнал поглощения стал бы уменьшаться (состояние шхсыи ия ). Однако система спинов одновременно взаимодействует со своим диамагнитным окружением (называемым в общем решеткой), что приводит к безызлучательным энергетическим переходам спин-решеточная релаксация). Вследствие этого обмена энергией с решеткой тепловое равновесие в системе спинов вновь приближается к состоянию, соответствующему распределению Больцмана. Ход этого процесса описывается экспоненциальной функцией и характеризуется постоянной времени, называемой време-нел спин-решеточной релаксации Т . Если процесс спин-решеточной релак- [c.250]

В заключение следует остановиться еще на одном аналитическом аспекте метода ЯМР. Как уже отмечалось, ядерная магнитная релаксация является фундаментальным свойством ядерного магнетизма, характеризующим динамику системы спинов. Вместе с тем высокая информативность параметров ядерной магнитной релаксации о свойствах исследуемого вещества, сравнительная простота их экспериментального определения, а также надежность теоретической интерпретации данных дают основание выделить это направление ЯМР в качестве самостоятельного физического метода исследования вещества — ядерную магнитную релаксационную спектроскопию, некоторые интересуюп ие нас особенности которой описаны в 5. [c.738]

Захват электрона мюоном i приводит к образованию атома мюония Ми-водородоподобного атома, в к-ром центр, ядром вместо протона является Радиус атомной орбиты Ми 0,0532 нм, потенциал ионизации 13,54 эВ, масса 1/9 массы атома Н. Как и позитроний, мюоний может находиться в орто- и пара состояниях. Основные измеряемые характеристики Ми-степень ориентации спина относительно оси квантования (поляризация) и ее изменения во времени (релаксация), зависящие от хим. р-ций Ми. В магн. палях мюон и орто-мюоний претерпевают ларморову прецессию спина (системы спинов) с частотами, отличающимися в 103 раза, что позволяет экспериментально идентифицировать хим. состояние частиц. Ядерно-физ. эталонами времени при исследовании скорости взаимод. мюония с в-вом являются частота квантовых переходов между энергетич. состояниями мюония (( о = 2,804-10 с" ) и постоянная распада мюона X = 4,545-10 с", по отношению к к-рым измеряются абсолютные константы скорости реакций. [c.20]

Наиб, часто С.э.м. используют для измерения времен спин-решеточной (продольной) релаксащш илн спш -.спиновой (поперечной) релаксации обратные величины к-рых характеризуют скорость релаксации или восстановления нарушенного к.-л. образом теплового равновесия соотв. между системой ядерных илн электронных спинов и решеткой либо внутри системы спинов. [c.401]

Для непрерывного наблюдения поглощения энергии условия резонанса недостаточно, т.к. при воздействии электромагн. излучения произойдет выравнивание заселенностей подуровней (эффект насыщения). Для поддержания больцманов-ского распределения заселенностей подуровней необходимы релаксационные процессы. Релаксационные переходы электронов из возбужденного состояния в основное реализуются при обмене энергией с окружающей средой (решеткой), к-рый осуществляется при индуцированных решеткой переходах между электронными подаровнями и определяется как спин-решеточная релаксация. Избыток энергии перераспределяется и между самими электронами - происходит спин-спиновая релаксация. Времена спин-решеточной релаксации Г] и спин-спиновой релаксации Т2 являются количеств, мерой скорости возврата спиновой системы в исходное состояние после воздействия электромагн. излучения. Зафиксированное регистрирующим устройством поглощение электао-магн. энергии спиновой системой и представляет собой спектр ЭПР. [c.448]

Последовательное приложение к системе спинов импульсов различной ширины позволяет направленно изменять поведение спинов и получать дополнительную информацию. Рассмотрим в этой связи простой способ измерения времен релаксации с помощью последовательности из 180- и 90-градусного импульсов и переменного интервала х между ними (180°, т, 90°). 180-Градусный импульс, приложенный вдоль оси х (рис. 5.40), обращает намагниченность системы (вектор М направлен против поля Hq). Если немедленно за этим импульсом приложить еще и 90-градусный импульс той же направленности, общее воздей- [c.326]

Таким образом, полимер можно рассматривать как некоторое сочетание двух систем решетки и системы спинов. Эти системы слабо взаимодействуют между собой, так как магнитные диполи ( магнитные моменты ядер) обычно значительно сильнее взаимодействуют с внешним магнитным полем, созданным магнитом при проведении эксперимента по ЯМР, чем между собой (Яо>Ялок). Поляризация магнитных моментов ядер при приложенном внешнем магнитном поле оказывает решающее воздействие на ориентацию спинов в полимерной среде, и тепловое движение атомов лишь слабо влияет на порядок в расположении спинов. Если приложить магнитное ноле к полимерной среде, обладающей ядерными магнитными моментами, а затем убрать его, то начнется спад магнитной поляризации ядер, обусловленный их тепловым движением. Явление спин-решеточ-ной релаксации и иредставляет собой спонтанный спад магнитной поляризации в отсутствие внешнего поля, обусловленный тепловым движением атомов. [c.212]

Несмотря на то, что характерные времена теплового движения в полимерах достаточно малы и не превышают 10 —10 ° с, время спин-решеточной релаксации Т обычно велико и составляет несколько секунд или минут. Причиной этого является слабое взаимодействие между системой спинов и решеткой. Казалось бы, что тепловое движение атомов должно достаточно быстро изменить взаимодействие между магнитными моментами ядер, однако в силу того, что энергия такого взаимодействия значительно меньше общей энергии магнитных диполей, которые были поляризованы внешним магнитным полем, то элементы полимерных цепей должны подвергнуться многократным переориентациям, прежде чем заметно уменьшится общее магнитное взаимодействие. Спад вектора намагниченности (которая была обусловлена ориентацией ядерных магнитных моментов) представляет собой процесс перехода к равновесию между системой спинов и решеткой. Спип-решеточная релаксация, связанная с молекулярным движением, наблюдается наиболее отчетливо, когда частота тепловых колебаний сравнима с частотой [c.212]

Системой спинов называется ансамбль ядерных моментов, составленный из ядер отдельных атомов, распределенных по энергетическим уровням в согласии с больцмановскпм распределением. Вещество, содержащее эти ядра и спины, называется решеткой . Между системой спинов и решеткой существует термодинамическое равновесие. Скорость обмена энергией между ними характеризуют постоянной Т X, называемой временем спин-решеточной релаксации. Кроме нее установлена также постоянная Гд, характеризующая интенсивность релаксационных процессов и называемая временем снин-сппновой релаксации. Эта постоянная связана, как и Тс шириной спектра.ттьной линии ЯМР и может быть вычислена из нее [c.110]

Двойной э.иектронно-ядерный резонанс (ДЭЯР) или эффект быстрого прохождения. Фехер [25] предложил способ усиления поляризации для системы спинов с разрешенной сверхтонкой структурой при любом механизме релаксации. На схеме энергетических уровней (фиг. 10.1) указана населенность четырех энергетических уровней для / = /2, 5 = /2, выраженная через электронный больцмановский фактор е = Н12кТ. Ядерный больцмановский фактор на три порядка меньше и им можно пренебречь. В результате начальное состояние системы (правая [c.342]

Процессы отвода энергии от возбужденной системы спинов детально обсуждаются в [73, 100—103]. Так, например, на фиг. 11.16 представлена диаграмма [102], иллюстрирующая возможные процессы релаксации, определяющие в конечном счете перенос энергии от СВЧ-поля через резонирующие спины А к криостатированному резервуару. Фононные релаксационные процессы будут, вероятно, предметом интенсивных исследований [c.407]

При комнатной температуре в поле 5000 а эта разница составляет для протонов 0,0004% (относительно заселенности каждого из уровней). Величина называется продольным для спин-ре-шеточпыЛ временем релаксации. Она характеризует установление теплового равновесия между системой спинов и решеткой . Под порледней понимается вещество, содержащее резонирующие ядра, независимо от агрегатного состояния. Напомним, что релаксацией называют процесс восстановления равновесия в какой-либо системе, а время релаксации определяет скорость приближения к равновесию. [c.205]

Обычно частоту поддерживают постоянной, а изменяют напряженность поля Н. Изменения поля обусловливают возникновение полосы конечной ширины полоса характеризуется вторым моментом iS 2 Или шириной на половине высоты АЯ1/5,. Одна из причин возникновения линии конечной ширины — диполь-дипольное взаимодействие в данной системе спинов. Характеристика перехода порядок — беспорядок , обусловленного таким взаимодействием, дается временем спин-спиновой релаксации Т , которое связано с шириной линии на половине высоты. Для линии лорентцевского типа эта связь описывается соотношением [c.231]

Положение верхних уровней влияет не только на величину g. но и на время спин-решеточной релаксации т. Тепловая энергия решетки проявляется в форме колебаний. Эти колебания приводят к изменениям кристаллического поля, которые сильно взаилгодей-ствуют с орбита,льно вырожденными состояниями. Однако обычно основное состояние является орбитальпо невырожденным, и, следовательно. взаимодействие колебаний ре1нетки с системой спинов идет через верхние состояния. Это взаимодействие верхних состояний с основным состоянием наиболее эффективно, когда верхние [c.453]

Наиболее последовательно вопрос о зависимости частоты ЯКР при реориентационных движениях от взаимной ориентации градиента электрического поля и оси вращения изложен в работе [42]. Когда частота молекулярного реориептационного вращения меньше частоты ЯКР, то это движение вызывает уширение линии ЯКР и укорочение времени спин-решеточной релаксации Т , т. е. времени установления теплового равновесия системы спинов с решеткой. Квадру- [c.46]

Спектры системы спинов описываются в квантовой тео(рип спиновым гамильтонианом [1], точнее говоря, его секулярной (не зависящей от времени) частью. Форма линии определяется либо средней величиной и неодноро[дностью по объему образца магнитных взаимодействий (твердое тело), либо взаимодействием магнитных моментов С переменными локальными полями (несекулярная часть спин-гамильтониана). Скорость установления раиновесия в системе спинов (ско рость релаксации) определяется интенсивностью резонансной компоненты локальных полей. [c.217]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология