Спектрометр фотонного излучения

Сцинтилляторы с фотоприемниками. Сцинтилляторы, прозрачные для собственного излучения, можно соединить с фотоприемником и использовать такую комбинацию в качестве детектора. Такие детекторы, как правило, работают в токовом режиме, но могут использоваться и при спектрометрии фотонного излучения. [c.108]

Спектрометр фотонного излучения [c.102]

Полупроводниковый спектрометр фотонного излучения [c.105]

Основным методом спектрометрии ядерных излучений является измерение ионизационного или сцинтилляционного эффекта, производимого первичной или вторичной заряженной частицей, причем хорошие результаты дают лишь относительные измерения энергии частиц. Абсолютные измерения требуют определения с малой погрешностью энергии, затрачиваемой на создание одной пары ионов в ионизационных камерах, электроннодырочной пары в полупроводниковых детекторах, фотона люминесценции в сцинтилляторах. Необходимо еще знать коэффициенты усиления, а для сцинтилляционных счетчиков — и конверсионную эффективность фотокатода, и вероятность попадания фотонов на фотокатод, и т. д. В то же время при относительных измерениях энергию заряженных частиц можно определить с точностью в несколько раз большей, чем ширина распределения амплитуд импульсов, т. е. даже в сцинтилляционных спектрометрах доступно сравнение энергии заряженных частиц с погрешностью около 1 %. [c.95]

Методы фотоионизации довольно слабо использовались для идентификации промежуточных продуктов, однако с появлением лазеров в ионизационных измерениях их диапазон существенно расширился. Основная идея заключается в том, что пучком фотонов с одинаковой энергией можно ионизовать промежуточный продукт реакции (например, СНз), не вызывая ионизации и фрагментации вещества-предшественника (например, СН4), или ионизовать молекулы вещества в высоком возбужденном состоянии, не затрагивая молекулы в более низких состояниях. При этом достигается высокая чувствительность, так как ионы образуются лишь тогда, когда есть промежуточный продукт, для идентификации ионов по массе можно использовать масс-спектрометры. Многоквантовая ионизация и резонансно-усиленная многоквантовая ионизация (см. разд. 3.9) обеспечивают ионизацию различных веществ без использования источников вакуумного УФ-излучения. Под действием лазерного излучения высокой интенсивности можно получить очень высокие квантовые выходы ионизации. [c.198]

Ключом к пониманию работы спектрометра с дисперсией по энергии служит то, что амплитуды импульсов, производимых детектором, в среднем пропорциональны энергии входящего рентгеновского кванта. Основной процесс детектирования, с помощью которого происходит пропорциональное преобразование энергии фотона в электрический сигнал, иллюстрируется на рис. 5.17. Невозмущенный 51 (Ь1)-кристалл обладает зонной структурой (описание зонной структуры дано в обсуждении катодолюминесценции в гл. 3), в которой состояния в зоне проводимости свободны, а состояния в валентной зоне заполнены. При захвате высокоэнергетического фотона электроны перебрасываются в зону проводимости, оставляя дырки в валентной зоне. При наличии напряжения смещения электроны и дырки разделяются и собираются электродами, расположенными на поверхностях кристалла. Захват фотонов осуществляется путем фотоэлектрического поглощения. Падающий рентгеновский фотон вначале поглощается атомом кремния и испускается высоко-энергетический электрон. Затем этот фотоэлектрон по мере того, как он движется в кремниевом детекторе и испытывает неупругое рассеяние, генерирует электронно-дырочные пары. Атом кремния остается в состоянии с высокой энергией, поскольку на испускание фотоэлектрона потребовалась не вся энергия рентгеновского кванта. Эта энергия впоследствии выделяется либо в виде оже-электрона, либо в виде кванта рентгеновского характеристического излучения кремния. Оже-электрон испытывает неупругое рассеяние и также создает электронно-дырочные пары. Кванты рентгеновского излучения кремния могут повторно поглощаться, инициируя процесс снова, или неупруго рассеяться. Таким образом, имеет место последовательность событий, в результате чего вся энергия первичного фотона остается в детекторе, если только излучение, генерируемое в одном из актов [c.213]

Термином диапазон одновременного приема обозначается часть спектра, которую можно измерить в любой момент времени. Для кристалл-дифракционного спектрометра будет измерено только то излучение, углы дифракции которого близки к выбранному углу Брэгга. Спектрометр с дисперсией по энергии, с другой стороны, имеет большой диапазон приема и, следовательно, будет обрабатывать все принятые импульсы. Однако термина одновременное обнаружение следует избегать, поскольку ранее было описано, что два фотона, входящие в детектор одновременно, фиксируются многоканальным анализатором ошибочно как один с суммарной энергией. [c.261]

Почему при этих условиях наблюдаются спектры поглощения Если падающее на слой вещества излучение фокусируется на вход регистрирующего устройства (спектрометра), то порождаемые атомами или молекулами при их переходе из возбужденного состояния в основное фотоны разлетаются в разные стороны и лишь малая их часть попадает на щель спектрометра [c.33]

Рентгеновское излучение с различной энергией будет зарегистрировано в разных каналах. Однако не все рентгеновские фотоны с одинаковой энергией будут посчитаны в одном и том же канале. Физические процессы в детекторе вызывают флуктуации числа электронов, образованных для данной энергии фотона, а электронный шум в усилителях вызывает дальнейшие флуктуации амплитуды импульса. В результате отсчеты будут собраны в каналах с меньшим и большим номерами, чем ожидаемый, и в спектре будет наблюдаться пик с формой, близкой к гауссовой, а не резкая линия. Ширину пика выражают как ширину на половине высоты пика в электронвольтах. Разрешение спектрометра определяется как ширина пика Мп К-Ьз,2 (5,89 кэВ) и обычно составляет около 150 эВ. В табл. 8.3-9 приведены ширины пиков К-Ьз,2 алюминия, железа и молибдена. Ширина пика увеличивается с ростом энергии. Разрешение спектрометров с ЭД слишком мало, чтобы разделить пик К-Ьз,2 [c.79]

Устройство источника ионов, применяемого для фотоионизации, такое же, как и при ЭУ. Принципиальной особенностью является отсутствие катода (филамент) и электрических систем, коллимирующих электронный пучок. В качестве источника УФ-света используется газоразрядная лампа, чаще всего водородная, дающая интенсивное излучение света с энергией фотонов в диапазоне 7-13 эВ. Одним из элементов фотоионизационного масс-спектрометра является монохроматор, позволяющий подавать в ионный источник световые потоки с монохроматичностью до [c.22]

Сцинтилляторы, которые наиболее часто применяются для гамма-спектрометрии, представляют собой одиночные кристаллы йодида натрия, активированного таллием. Сцинтилляционные спектры гамма-излучения состоят из одного или более острых характерных фотоэлектрических пиков, соответствующих энергиям источника гамма-радиации. Поэтому эти спектры полезны для идентификации, а также для обнаружения гамма-излучающих примесей в препарате. Кроме характерных пиков, в спектре обычно имеются и другие пики, обусловленные вторичным воздействием радиации на сцинтиллятор и его окружение, таким, как обратное отражение, аннигиляция позитронов, суммирование совпадений и флуоресцентные рентгеновские лучи. Кроме того, в результате рассеяния гамма-фотонов в сцинтилляторе и окружающих материалах возникают щирокие полосы, известные как спектры Комптона (эффект Комптона). Калибровка прибора производится с помощью известных образцов радиоактивных изотопов, энергетические спектры которых определены. Форма спектров будет различной в зависимости от используемых приборов это определяется различной формой и размерами кристаллов, применяемыми защитными материалами, расстоянием между источником излучения и детектором, а также типами дискриминаторов, используемых в амплитудных анализаторах импульсов. При использовании спектра для установления подлинности радиоизотопов необходимо сравнивать спектр исследуемого образца со спектром известного вещества, радиоактивность которого измерена тем же прибором и при тех же условиях. [c.78]

Для РФЭС обычно используют рентгеновское излучение с энер-ией 1200—1400 эВ. Первый рентгеноэлектронный спектрометр [мел источник рентгеновских фотонов, дававший/Са,, 2 излу-ение алюминия с энергией 1486,6 эВ. В методе УФ—ФЭС изучае-[ое вещество облучается фотонами с энергией 21,22 эВ (резонанс-(ые линии Не) или 40,81 эВ (линии Не+). [c.217]

В приборах энергодисперсионного типа наряду с трубками применяются также радиоизотопные источники для возбуждения рентгеновской флуоресценции. Несмотря на малый выход излучения таких источников, их применение возможно и целесообразно благодаря высокой светосиле ЭД-спектрометров. Преимущества радиоизотопных источников — отсутствие источников питания, стабильность, надежность, малые габариты. Особенно целесообразно применять радиоизотопные источники в переносных приборах с автономным питанием, предназначенных для работы в полевых условиях, и в датчиках состава технологических материалов в потоке. Используются источники фотонов с линейчатым спектром, для которых основные виды распада — К-захват, изомерный переход или а-распад. Характеристики некоторых изотопных источников приведены в табл. 4.62. Более подробные характеристики радиоизотопов, используемых в качестве источников возбуждения рентгеновской флуоресценции, приведены в приложении. [c.13]

Абсорбционный вариант метода основан на использовании зависимости коэффициента поглощения для фотонов с энергией, близкой к К- или -краю полосы поглощения, от порядкового номера элемента. При этом проба последовательно облучается пучками фотонов монохроматического излучения с энергией, несколько меньшей и большей К- или Ь-края полосы поглощения анализируемого элемента, и по степени поглощения каждого из этих излучений в пробе определяется содержание анализируемого элемента. Пучки фотонов нужной энергии получают, облучая определенные элементы первичным излучением от радиоактивного изотопа. Интенсивность излучения, прошедшего через образец, измеряется с помощью сцинтилляционного спектрометра. Анализ [c.157]

Поскольку масс-спектрометр является детектором ионов, то необходимо лишь увеличивать энергию, сообщаемую молекулам, до тех пор пока молекулярный или интересующие фрагментные ионы не появятся на коллекторе. Передача энергии может осуществляться фотонами из вакуумного монохроматора или электронами. Графическая зависимость ионного тока от энергии ионизирующего излучения представляет собой кривую эффективности ионизации-, для ионизации электронным ударом она показана на рис. 4.4. Начало ионизации определяет- [c.204]

Знаменатель подкоренного выражения (18) показывает, что разрешение сцинтилляционного спектрометра для выбранного моноэнергетического излучения будет тем лучше, чем больше число фотонов в сцинтилляции, испускаемых кристаллом, чем больше коэффициенты сбора на фотокатоде и сбора фотоэлектронов на первом диноде ФЭУ и чем выше квантовая эффективность фотокатода. Поэтому в случае необходимости иметь высокое энергетическое разрешение сцинтилляционного спектрометра используют кристаллы с большей конверсионной эффектив- [c.78]

Для измерений образец в виде газа при давлении менее 13,33 Па (0,1 торр) облучают в камере монохроматическим ионизирующим потоком фотонов с энергией 21,2 эВ (Л = 58,4 нм) или 40,8 эВ (А, = 30,4 нм). Такое излучение получают в разрядных гелиевых трубках в условиях тлеющего разряда при низких давлениях гелия. Под влиянием этого излучения с орбиталей молекул выбрасываются те электроны, энергии связи которых меньще 21,2 или 40,8 эВ соответственно, т. е. валентные электроны. В спектрометре электроны разделяют в соответствии с их кинетической энергией при помощи переменной разности потенциалов между коаксиальными пластинами и регистрируют (считают). Фототок (относительную долю) измеряют как функцию напряжения анализатора, которое калибруют в электронвольтах по внутреннему стандарту с точно известным потенциалом ионизации [18, 19]. На спектрограмме регистрируется интенсивность фототока в зависимости от потенциала ионизации (в эВ). Молекула А возбуждается и ионизируется [c.103]

Фотоприемники . Выбор приемника излучения определяется рядом соображений, в числе которых на первом месте стоит диапазон волн, подлежащих исследованию. Длина волны детектируемого излучения существенна, поскольку величина эффекта, производимого фотоном на приемник, определяется его энергией Е, которая, согласно теории Планка, равна ку, где V — частота излучения, связанная с длиной волны соотношением v = Д. Для длинноволнового инфракрасного излучения энергия фотонов очень мала (примерно 0,03 эв при 40 мк), так что их действие при комнатной температуре маскируется тепловыми эффектами в материале приемника. Поэтому для регистрации излучения в этой области приемники необходимо охлаждать. Фотопроводящие приемники на основе германия, легированного примесями, удается сделать чувствительными вплоть до 130 мк (77 где энергия фотонов составляет около 0,01 эв. Они должны работать при охлаждении жидким гелием и поэтому считаются экономически невыгодными. Правда, в последнее время достигнуты значительные успехи в разработке замкнутых систем гелиевых ожижителей, и это дает основание предполагать, что в будущем приемники с гелиевым охлаждением станут обычными при комплектации лучших ИК-спектрометров. Сказанное относится не только к фотопроводящим приемникам характеристики многих тепловых приемников могут быть также значительно улучшены при охлаждении. [c.23]

Величина энергии, необходимая для удаления электрона с его орбитали, может меняться от 5—30 эВ для валентной оболочки до нескольких сотен или тысяч электронвольт для внутренней /С-оболочки атома. Таким образом, прежде всего необходимо, чтобы источник мог давать моноэнергетическое излучение в пределах или выше указанного интервала энергий. В принципе этому требованию удовлетворяет ряд источников, в том числе потоки электронов, фотонов, метастабильных ионов и т. д. Способ, которым энергия бомбардирующего излучения передается молекулам объекта, связан с видом используемого источника, и это Определяет конструкцию спектрометра и интерпретацию результатов. [c.14]

Таким образом, по-видимому, имеются три возможных процесса, которые могут вызвать уменьшение сцинтилляционной эффективности за счет поверхностных эффектов а) испускание или потеря на поверхности энергии возбуждения, которая достигает поверхности либо в виде экситонов, либо в виде фотонов б) тушение молекулами примесей в поверхностном слое и в) обратное рассеяние падающего ионизирующего излучения. Исследования чувствительности пластического сцинтиллятора NE 101 по отношению к внешним электронам дают возможность оценить относительную роль этих трех процессов [173]. Авторы сравнивают чувствительность образца в виде плоского диска с чувствительностью образца в виде цилиндра с углублением диаметром 3 мм и глубиной 12 мм, внутри которого фокусируются электроны из р-спектрометра. Сцинтилляционная чувствительность плоского образца меняется нелинейно при изменении энергии электронов Е при Е<. 120 кэв, линейная часть кривой чувствительности при более высоких значениях энергии при экстраполяции пересекается с координатной осью при значении Е = 29,6 кэв, соответствующем типичному поверхностному эффекту. С другой стороны, кривая чувствительности сцинтиллятора с углублением, линейная вплоть до энергии Е 20 кэв, при экстраполяции пересекается с осью при Е = 4,1 кэв. Таким образом, использование углубления, которое сводит к минимуму испускание на поверхности и обратное рассеяние, устраняет основную часть эффекта уменьшения эффективности флуоресценции за счет поверхностных явлений. Сделано заключение, что в NE 101 и, вероятно, в других органических сцинтилляторах основной [c.181]

Энергия, необходимая для создания электронной пары или для перемещения электрона от валентной полосы к проводниковой полосе в полупроводнике, значительно меньше, чем энергия, требуемая для образования фотона в сцинтилляци-онном кристалле. В спектрометрии гамма-излучения детектор из германия с добавкой лития может обеспечить для фотона кобальта-60 с энергией 1,33 МэВ энергетическое разрешение порядка 0,33% по сравнению с 5,9% —результатом, получаемым при использовании активированного таллием кристалла йодида натрия размером 7,6Х7,6 см. [c.79]

Более мелкие ловушки характеризуются слишком малым временем жизни, чтобы связанное с ними послесвечение могло быть замечено глазом. С другой стороны, освобождение электронов из более глубоких ловушек происходит настолько медленно, что они не вносят существенного вклада в фосфоресценцию. Если кристал-лофосфор содержит только мелкие ловушки, то при температуре, постаточной для их опустошения, послесвечение будет малым. Этой особенностью отличаются, например, лучшие сцинтилляторы Ыа1-Т1 и С51-Т1, причем использовать их для спектрометрии ядерных излучений, когда по амплитуде сцинтилляций судят об энергии фотонов или частиц, можно лишь при комнатной и более высокой температуре. В области низких температур из-за возрастающей инерционности свечения отдельные сцинтилляции начинают сливаться друг с другом. [c.67]

Собственная полуширина рентгеновской линии составляет около 2 эВ. Налример, для Ка-излучения марганца (5,898 кэВ) полуширина равна приблизительно 2,3 эВ, что составляет около 0,039% от энергии максимума. Полуширина линии Мпх , полученная в 51 (Ь1)-спектрометре, увеличивается обычно до 150 эВ или до 2,5% от энергии максимума. Такое увеличение ширины линии является следствием, во-лервых, статистического разброса числа носителей заряда, создаваемых захваченными моноэнергетическими фотонами из-за дискретной природы процесса во-вторых, неопределенности, вводимой термическими шумами в процессе усиления. Распределение числа носителей заряда для моноэнергетического фотона хорошо олисывается гауссовой кривой (рис. 5.19). Полуширину этого распределения можно рассчитать геометр ическим квадратурным сложением при учете двух источников шума (объяснение этого приводится в гл. 2 )по уравнению [c.216]

Для получения точных значений iИнтeн lИвнo тeй пиков следует вводить коррекцию на мертвое время, связанное с измерением рентгенО Бского излучения. Мертвое время представляет собой интервал времени после попадания фотона в детектор, в течение которого система ще может реагировать иа другой импульс. Мертвое время для спектрометра с дисперсией по энергии корректируется непосредственно электронными схемами обработки импульса в процессе спектр альных измерений, как описано в гл. 5. Исследавателю следует соблюдать указанные там предосторожности для проверки м выбора необходимых условий работы системы коррекции мертвого времени. [c.140]

Рентгеновская флуоресценция (РФ) — это инструментальный аналитический метод для элементного анализа твердых и жидких проб с минимальной пробоподготовкой. Пробу облучают рентгеновским излучением. Атомы в пробе возбуждаются и испускают характеристическое рентгеновское излучение. Энергия (или длина волны) этого характеристического излучения различна для каждого элемента. Это дает основу для качественного анализа. Число фотонов характеристического рентгеновского излучения элемента пропорционально его концентрации, что обеспечивает возможность количественного анализа. В принципе, могут быть определены все элементы от бора до урана. Определение следов элементов (млп ), а также концентраций примесных и основных элементов (%) может быть выполнено из одной пробы. В зависимости от того, как измеряют характеристики рентгеновского излучения, различают рентгенофлуоресцентную спектрометрию с волновой дисперсией (РФСВД) и с энергетической дисперсией (РФСЭД). [c.57]

Время на обработку одного рентгеновского фотона (мертвое время) составляет от 10 до 30 МКС. Следовательно, спектрометры РФСЭД могут работать со скоростями счета до 40 килоимпульсов в секунду. Эффективность 81(Ы)-детектора падает при низких энергиях (< 2кэВ) из-за поглощения рентгеновского излучения Ве-окном. [c.79]

При эффекте Комптона только часть энергии падающего 7-излучения передается электрону, а оставшаяся часть рассеивается в виде 7-кванта. Распределение первоначальной энергии между электроном и фотоном рассеяния зависит от угла, под которым они испускаются. Угол рассеяния в может находиться в пределах 0-180°, а следовательно, энергия электрона может изменяться от нуля при 0 йз О до максимальной при лобовом столкновении, для которого в = 180°. Регистрация этих электронов комптоновского рассеяния приводит к широкому непрерывному фону, называемому комптоновским континуумом, который расположен от нуля до максимальной энергии комптоновского континуума на краю Комптона. В спектре нескольких 7-излучений с определенной энергией комптоновский континуум увеличивается при уменьшении энергии спектра из-за эффекта суммирования. Комптоновский континуум часто может серьезно ограничивать выполнение инструментального активационного анализа с помощью 7-спектрометрии. Комптоновский фотон рассеяния может впоследствии испытывать дальнейшие взаимодействия, т. е. фотоэлек- [c.109]

Для измерения энергии и интенсивности характеристического рентгеновского излучения используют спектрометры с волновой и энергетической дисперсией (рис. 10-2.9). Энергодисперсионные рентгеновские спектрометры регистрируют одновременно все длины волн в спектре, позволяя проводить определение элементов от Ве до и (при использовании безоконных детекторов). Эти спектрометры состоят из полупроводникового детектора (кремния, легированного литием), преобразующего энергию фотонов в электрические импульсы, напряжение которых пропорционально энергии фотонов. Таким образом происходит дискриминация фотонов по энергиям. Разрешение энергодисперсионных спектрометров составляет около 140 эВ для линий средней энергии [c.333]

Спектры гамма- и бета-излучения могут быть получены с помощью твердых полупроводниковых детекторов. Получаемые пики не подвержены расщирению полос в той же мере, в какой это наблюдается при кристаллической сцинтилляци-онной спектрометрии, и разрешение гамма-фотонов с аналогичными энергиями значительно лучше. Однако производительность таких детекторов существенно ниже. [c.79]

ФОТОЭЛЕКТРОННАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ (ФЭС), метод исследования строения в-ва, основанный на явлении фотоэффекта с использ. монохроматич. УФ излучения. При облучении в-ва происходит поглощение фотона с энергией ftv (А — постоянная Планка, V — частота излучения), соп-мвождающееся эмиссией электрона с кинетич. энергией Екия. Измерив кия, можно рассчитать потенциал ионизации Ев атома или молекулы по закону сохранения энергии Ау = и + Якия. Для фотоионизации использ. обычно линии Не(1) (Av = 21,2 эВ), Не(П) (Av = 40,8 эВ), Ме(1) (ЙУ = 16,8 эВ), а также монохроматизиров. синхротронное излучение со значениями Лу < 10 эВ (излучение с большими энергиями использ. в рентгеноэлектронной спектроскопии). Энергетич. спектры фотоэлектронов (т. е. распределение электронов по энергиям) измеряют в фотоэлектронных спектрометрах, осн. элементы к-рых — источник ионизирующего излучения, анализатор энергий электронов (электростатич. илн магнитный) и детектор электронов. Погрешность определения Екия 0,005 эВ. Каждому электронному уровню соответствует своя полоса (шириной 0,02 эВ) или часть полосы спектра. [c.634]

Набор основных узлов спектрометра соответствует простой модели прибора, схема которого приведена на рис. 3.2. Излучение, источником которого может быть штифт Нериста, гло-бар и т. д., проходит через пробу, помещенную в соответствующую ячейку. Вследствие поглощения фотонов молекулами пробы интенсивность излучения с определенными длинами волн снижается, причем степень этого снижения зависит от количества вещества, встретившегося на пути луча. В зависимости от конструкции прибора либо до, либо после прохождения через пробу излучение источника разлагается на монохроматические компоненты, Интенсивность которых и измеряется соответствующим детектором, например термочувствительным элементом болометром или фотоэлектрическим приемником (фотоэлектронным умножителем). [c.113]

Сочетание фотоионизации и масс-спектрометрии впервые было осуществлено Лоссингом и Танака [1268]. Для получения спектра они использовали не монохроматор, а прямое ультрафиолетовое излучение криптоновой разрядной лампы. Разрядную лампу подсоединяли к окошку из фтористого лития толщиной 0,5 мм. Такое окошко пропускает,75% лучей, имеющих длину волны 1300А и 45% лучей с длиной волны 1070 А. Ниже этой длины волны (эквивалентной 11,6 эв) пропускание резко падает. Масс-спектры, полученные при помощи этого устройства (1,3-бутаДиен, ацетон, 1-бутен, пропилен, анизол, диметилртуть), состояли в основном из молекулярных ионов с интенсивностью 10 а, но в случае иодистого аллила наблюдались также ионы аллила. Возможно также осуществить ионизацию метильного радикала. Во всех случаях получались очень слабые вторичные спектры, и даже в случае таких молекул, как метан, ионизационный потенциал которых слишком высок, чтобы под действием фотонов мог получиться спектр, все же наблюдался вторичный спектр. Действительно, ионы могут образовываться различными непрямыми путями. Например, с поверхности, бомбардируемой фотонами, могут эмитироваться фотоэлектроны, которые, будучи ускорены рассеянными электрическими полями, вызовут образование ионов. Кроме того, ионы могут образоваться в двухступенчатом процессе, включающем ионизацию возбужденной молекулы. Для подавления этого процесса работу следует проводить при низком давлении газа и низкой интенсивности облучения. Расчеты Лоссинга и Танака показали, что отношение ионов, поступающих на коллектор, к числу квантов в ионизационной камере составляет величину 1 10 аналогичное соотношение получается при [c.129]

Видно, что при больших яркостях источника отношение сигнала к шуму в сканирующем приборе становится больше 2СУт М, следовательно, он оказывается более выгодным, чем фурье-спектрометр (см. рис. 12). На это обстоятельство для субмиллнметровой области спектра, где имеются интенсивные легко перестраиваемые источники квазимонохроматического излучения — лампы обратной волны (ЛОВ), обратила внимание Н. А. Ирисова [701. В ИК-области аналогичными источниками являются перестраиваемые по частоте лазеры. Коммерческие лазерные спектрометры на полупроводниковых лазерных диодах (ПЛД) обеспечивают мощность 0,25 мВт на одной длине волны в непрерывном режиме при перестройке в области от Я = 3 до Я, = 30 мкм [73]. Линейность ИК-приемников до сих пор почти не изучалась. Известное нам исследование отклика фотосопротивления Hg dTe при больших световых потоках (СОа-лазер, X = 10,6 мкм) показало, что приемник линеен до 10 фотон/см -с [74]. Упомянутая мощность ПЛД соответствует при цр= 1 мм потоку 1,2-10 фотон/см -с для Я, = 10 мкм. Мы оказываемся в заштрихованной области рис. 12, где сканирующий спектрометр заведомо выгоднее, чем фурье-спектрометр, [c.188]

УФ-излучепие сильно поглощается большинством веществ, поэтому в У. с. необходимо применять специальные приборы. В качестве диспергирующих элементов в спектрометрах исиользуются призмы из кварца, Na l, флюорита и дифракционные решетки с алюминированным покрытием. Начиная с 1200 А и далее в коротковолновую сторону, все известные вещества непрозрачны, поэтому для исследовании в этой области спектра применяются вакуумные спектрографы с от])ажательпымп дифракционными решетками, а для >v>1000 А—с призмами из высококачественного флюорита. Приемниками излучения могут служить, обычные фотопластинки (примерно для Х> >2000 А), специальные тонкослойные сенсибилизированные фотопластинки (наир., покрытые флуоресцирующим под действием УФ-света веществом), фотоумножители, счетчики фотонов, ионизационные камеры. [c.170]

Спектрометр состоит из коллиматора, представляющего собой параллельные металлические пластины, преобразующие расходящийся пучок рентгеновского излучения в параллельный кристалла-анализатора — диспергирующего элемента, который разлагает рентгеновское излучение по длинам волн, и детектора — сцинтиля-ционного счетчика фотонов или газонаполненного счетчика Гейгера — Мюллера или пропорционального счетчика. [c.367]

При наличии реактора, оборудованного пневмопочтой, для активационных определений используют реакции образования короткожи-вущ их радиоактивных изотопов. В этом случае проводятся измерения радиоактивности облученных образцов без химической обработки с использованием у-спектрометров. В отдельных случаях использование для активационного анализа короткоживущих изотопов возможно и не в реакторе. Так, для определения кислорода образцы облучают фотонами с энергией 10—30 МэВ с помощью бетатрона или линейного ускорителя электронов, при торможении которых на мищени появляется поток тормозного излучения — фотонов высокой энергии. Из кислорода по реакций Ю(у, n) S0 образуется радиоактивный изотоп кислорода с Ti/j = 2,1 мин и энергией позитронов 1,6 МэВ. [c.388]

Кристалл антрацена и 10-каскадный фотоумножитель используются в качестве сцинтилляционного спектрометра -излучения. В выходной цепи ФЭУ, имеющей емкость 120 пф, нужно получить импульс 2 мв при поглощении в сцинтилляторе -частицы с энергией 10 кэе. Каков должен быть в среднем коэффициент вторичной эмиссии в каждом каскаде ФЭУ Эффективность светосбора считать равной единице, а эффективность фотокатода (число испущенных электронов на один падающий фотон) — 0,1. [c.167]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология