Определение натекания

Был предложен также натекатель, в котором платиновая проволока (диаметром 0,5 Л1м) впаивалась в стекло, образуя при этом несогласованный спай, имевший определенное натекание при комнатной температуре. При нагреве платиновой проволоки величина натекания изменялась. С помощью этого устройства можно было регулировать величину натекания в отношении 4 1. [c.407]

Определение натекания обычно производится после того, как проверена герметичность всех сварных швов и уплотнений и все выявленные при этом дефекты устранены. [c.10]

Все три рассмотренных варианта расчета предназначены для систем, работающих на создание вакуума за определенное время без учета газоотделения и натекания (если даны Ур и /), или для систем, работающих на поддержание вакуума при определенном натекании и газоотделении (если дано Q). [c.480]

Особенность решения прямой задачи состоит в том, что все параметры при входе в колесо (сечение 0) и на лопатки (сечение I) известны, а все параметры прн выходе нз колеса подлежат определению, Поэтому предварительно определяют угол натекания потока па входные кромки лопаток колеса t l "= Рг, — Р,, коэффициент потерь в рабочем колесе по зависи.мости (3,20) и потерянную работу в колесе В качестве первого прибли- [c.93]

Полученных из решения этой системы данных достаточно для определения фз, и аз. При определении коэффициента потерь на участке 2—4 потерянную работу лучше относить к кинетической энергии при входе на лопатки и оценивать в зависимости от угла натекания з и числа Маха М , так как определять протяженность характеристики по расходу будет именно лопаточный диффузор [c.99]

Решение вопроса об оптимальном угле установки входных кромок рабочих лопаток сводится к решению двух задач определению оптимального направления вектора относительной скорости на входе в колесо и выбору оптимального угла натекания (атаки) на входе — Рхл р1- [c.116]

Объем стандартного рабочего раствора, израсходованного на титрование при установке титра, должен быть достаточно большим, чтобы ошибки при отсчетах по бюретке заметно не влияли на полученный результат. Например, если при отдельном отсчете по бюретке мы сделаем ошибку 0,01 мл и вследствие последующего натекания раствора, задерживавшегося на стенках бюретки, будет допущена ошибка 0,02 мл, то возможная ошибка каждого определения составит 0,03 мл. Если на каждое титрование израсходовано 40,0 мл стандартного раствора, то это составит [c.355]

Общее изменение в распределении электронных плотностей (натекания и вытекания) при установившемся равновесном межъядерном расстоянии (оно постепенно заменяет теперь старое наименование — длина связи) влияет на суммарную потенциальную энергию молекулы и кинетическую энергию (согласно теореме вириала, увеличение кинетической энергии электронов равно половине уменьшения потенциальной энергии). В результате интегральное значение энергии получает новые значения при переходе от свободных атомов к молекуле скачкообразно в энергетическом пространстве (одна ось — межъядерное состояние, а другая ось — значение энергии) потенциальные кривые занимают определенные и специфические положения как для основного, так и для возбужденных состояний. [c.181]

Относительное стандартное отклонение измерения объема титранта с помощью бюретки состоит из нескольких частных отклонений. Если при отсчетах на бюретке отклонения не превышают 0,02 мл, в результат измерения объема, осуществляемого по отсчетам в начале и конце титрования, вносится стандартное отклонение 0,03 мл. Кроме того, определенный вклад вносит отклонение натекания, потому что та небольшая часть титранта, которая остается на стенках бюретки, зависит от скорости снижения уровня титранта в бюретке. Необходимо также считаться с капельным отклонением, возникающим по той причине, что титрант добавляют по каплям, а объем одной капли обычно находится в пределах от 0,03 до 0,05 мл. При добавлении последней капли только часть содержащегося в ней реагента еще необходима, а остальная часть уже избыточна. С учетом всего этого можно считать, что л 0,05 мл. Если при титровании израсходуют 20 мл титранта, относительное стандартное отклонение г/р/= 0,05 20 = 0,0025(0,25%), если 40 мл титранта — 0,0013 (0,13%). Это значительно выше, чем численные значения и S J . (если титруют стандартным раствором). Поэтому основной вклад в относительное стандартное отклонение результата анализа вносят отклонения, допускаемые при измерении объема титранта. Эти измерения необходимо проводить с наибольшей тщательностью. Целесообразно [c.164]

Относительное стандартное отклонение измерения объема титранта с помощью бюретки /Уд состоит из нескольких частных отклонений. Если при отсчетах на бюретке отклонения не превышают 0,02 мл, в результат измерения объема, осуществляемого по отсчетам в начале и конце титрования, вносится стандартное отклонение 0,03 мл. Кроме того, определенный вклад вносит отклонение натекания, потому что та небольшая часть титранта, которая остается на стенках бюретки, зависит от скорости снижения уровня титранта в бюретке. Необходимо также считаться с капельным отклонением, возникающим по той причине, что титрант добавляют по каплям, а объем одной капли обычно находится в пределах от 0,03 до 0,05 мл. При добавлении последней капли только часть содержащегося в ней реагента еще необходима, а остальная часть уже избыточна. С учетом всего этого можно считать, что 5 , л 0,05 мл. Если при титровании [c.171]

Из формулы (5.5) следует, что / —> О при у —> оо. Рассмотрим подробнее этот предельный случай, соответствующий поперечно обтекаемой пластине бесконечной длины и шириной 2Ь. Из выражения (5.4) видно, что I О при X —> оо. Эта ситуация также полностью аналогична той, которая имела место в случае конвективной диффузии к эллипсоидальной частице при малых значениях кривизны ее поверхности в точке натекания (см. 2). Поэтому для определения полного диффузионного потока необходимо учесть следующий член разложения функции тока в ряд по — Поле течения в этом предельном случае (а = О, = 0) вблизи пластины представляется в виде (1.5), где [c.154]

Устанавливая изолирующие элементы 8 через определенные участки на таком трубопроводе 7, уменьшают величину затекания в него блуждающего тока. Этот метод требует к себе особого внимания, т. к. на трубопроводе появляются анодные зоны в местах установки изолирующих элементов. Причем, анодные зоны часто меняются по длине и зависят от величины и положения нагрузки / н- Кроме того, нарушается целостность трубы, которая требует-дополнительного контроля, так как не исключена утечка транспортируемого продукта. В Башкирии этот метод применяется только на пересечениях трубопроводов с рельсовой сетью (см. рис. 4). Блуждающие токи (показаны стрелками), натекающие на газопровод и футляр, отводятся в рельсы через поляризованный токоотвод 5, зато натекание блуждающих токов на линейную часть газопровода, благодаря установленным изолирующим фланцам, снижается в сотни раз. Если заземлить близлежащий к рельсам трубопровод через определенные участки, то переходное его сопротивление резко уменьшится, а стекающие с рельсов в землю токи, подхватываемые таким трубопроводом, будут возвращаться в рельсы через другие заземленные участки трубопровода. [c.52]

Для определения 0 использовали в основном метод лежащей капли, при натекании и оттекании. Применяемая аппаратура позво-ляла вести нагрев на воздухе до 200—300° С и фотографировать профиль капли при увеличении в 5—10 раз. В работе применялась [c.124]

Концентрация растворенного газа у мениска жидкостной поры пропорциональна давлению газа в газовой фазе в активном слое противоположного электрода концентрация газа близка к нулю. Концентрация растворенного газа вблизи газового пузыря пропорциональна давлению в нем. Диффузионное натекание связано лишь с ростом пузырей в электролитной камере после превышения ими определенного критического размера. При отсутствии газовых пузырей стационарного диффузионного натекания происходить не будет, хотя электролит пересыщен растворенным газом. [c.158]

Важным фактором, определяющим разрушение, является величина динамического давления на поверхности контакта струи с массивом. В зоне контакта возникает напряженная область. С повышением напора, а следовательно, скорости истечения струи, динамические давления растут, что приводит к увеличению напряжений в коксовом массиве. При определенном динамическом давлении напряжения достигают величины предела прочности кокса и начинается процесс его разрушения. В С. Мучник [4] указывает, что теоретическое разрушение твердого тела в точке удара струи можно ожидать тогда, когда давление струи превысит временное сопротивление тела на раздавливание. Давление струи при натекании ее на плоскую стенку можно выразить формулой [5] [c.273]

Полученные соотношения позволяют дать количественное определение понятий течь , натекание . Откачаем до низкого давления предварительно обезгаженный контролируемый объем, например сосуд. Отключим его от системы откачки и будем следить за повышением давления в сосуде. О степени герметичности можно судить по повышению давления в сосуде, измеряемому манометром (условия соответствуют простейшему варианту манометрического метода контроля). Однако только скоростью изменения давления нельзя определить величину натекания, так как равные количества газа, проникшие в сосуд разного объема, дадут разное повышение давления. Поэтому натекание характеризуют количеством газа, проникшим в объект контроля в единицу времени, т. е. произведением объема сосуда V на повышение давления в нем АР за единицу времени 1, отсчитываемого с момента отключения откачки [c.74]

Для выполнения контроля методами течеискания необходимы следующие средства пробное вещество, устройства для создания и измерения разности давлений, средства обнаружения пробного вещества или измерения его количества, а также средства и технология подготовки объекта к контролю. Эффективность контроля течеисканием зависит от всей системы контроля, т. е. сочетания определенного способа, средства, режима контроля и способа подготовки объекта к контролю. Пороговую чувствительность системы контроля определяют величиной минимального натекания в стандартных условиях, обнаруживаемого этой системой. Чем выше чувствительность системы контроля, тем ниже порог чувствительности. [c.78]

Измерение газопроницаемости в образцах с высокой пористостью т 0,15) осун ествлялось [32] па установке, схема которой показана па рис. 11, б. Исследуемый пористый образец 1 помещали на подкладку 2 из фильтровальной бумаги для обеспечения стабильности результатов измерений. Перед опытом производили предварительную откачку при закрытом вентиле объема V 1,5 л) до некоторого давления р , меньше атмосферного рх на — Р2 100—150 мм водн. ст. Затем вентиль Бг перекрывали и открывали В . Начиналось натекание воздуха через исследуемый заряд ВВ в объеме V. Одновременно с помощью кинокамеры N осуществляли регистрацию изменения давления во времени по показаниям манометра М и секундомера С. Применительно к условиям опыта использование закона Дарси приводит к следующему выражению для определения газопроницаемости [c.33]

После ознакомления с действием ТЭМ, во второй части программы разработчик может переходить к проектированию собственно термоэлектрической системы охлаждения. От любой такой системы требуется обеспечить в некотором объекте температуру Т ь-, чаще ниже температуры окружающей среды Та. При этом термоэлектрические модули должны иметь определенную холодопроизводительность Q , достаточную для компенсации натеканий тепла через изоляцию или для поглощения энергии в случае тепловыделяющего объекта. Исходя из задаваемых значений температур среды Та, объекта Tob и суммарного теплового сопротивления по холодной стороне Re, программой вычисляются температуры спаев Тс и Th, которые используются в уравнении для холодопроизводительности [c.114]

Весьма важно найти правильную скорость натекания капли в кончик. Капли должны образовываться достаточно медленно, чтобы вес натекающей жидкости уравновешивался поверхностным натяжением. При быстром образовании капли вес ее будет слишком велик. Измерив вес и объем (или плотность) определенного числа капель и зная радиус кончика трубки, из которой эти капли отрываются, можно подсчитать поверхностное натяжение. [c.378]

Каждая из систем имеет определенные преимущества и недостатки. Обогреваемый объем обеспечивает стационарный напуск образца в течение длительного времени, причем благодаря молекулярному натеканию состав паров образца в зоне ионизации соответствует их составу в объеме напуска. Эта система наиболее пригодна для количественного анализа. Однако она неприменима для анализа высококипящих веществ, которые не могут быть полностью переведены в газообразное состояние нри используемых в этой системе температуре и давлении. Кроме того, из-за длительного контакта со стенками объема и коммуникаций при высокой температуре может иметь место разложение термически нестабильных веществ. [c.90]

В вычислении результатов титриметрических определений наименее точная цифра — число миллилитров титрующего раствора, израсходованного на титрование. Поскольку сотые доли миллилитра отмечаются лишь приблизительно, можно принять, что максимальная ошибка отмеривания не менее 0,02 мл. Ошибка от натекания также равна 0,02 мл. Таким образом, общая ошибка может доходить до 0,04 мл . При общем расходе титрующего раствора 20 мл это составит 0,2% отн. Отсюда следует, что, беря для анализа 1 г, вполне можно проводить отвешивание с точностью до 1 мг это дает относительную ошибку в 0,5 мг, или 0,05%. Если на титрование расходуется меньше 20 мл [c.11]

Однако с изменением внешнего давления, температуры или состава газовой смеси натекание будет меняться, хотя негерметич-ность как свойство сосуда останется неизменной. Отсюда следует необходимость стандартизации условий испытания для определения натекания как степени негерметичности некоторого контролируемого объекта. В качестве стандартного газа берут воздух, внешнее давление принимают равным 760 ммрт, ст.= 101 325 Па, а температуру—20°С = 293 К. Таким образом, потерю герметичности измеряют количеством воздуха, проникающим в единицу времени из атмосферы в вакуум в нормальных условиях. Величину В называют натеканием в стандартных условиях. [c.74]

Безлопаточный диффузор всегда имеется в центробежном компрессоре или в виде самостоятельного диффузора, или в виде безлопаточного кольцевого участка, предшествующего лопаточному или канальному диффузору. Если радиальная протяженность кольца невелика, то кольцевой безлопаточный участок можно рассматривать совместно с лопаточным или канальным диффузором, однако в этом случае все потери правильнее определять в зависимости от угла натекания потока и числа Маха М , по абсолютной скорости при входе на лопатки. Для определения этих величин все равно необходимо оценить изменение параметров прн движении газа по кольцевому безлопаточиому участку, которое может быть значительным, особенно если его ширина Ь- больше иифпны колеса Ь,. В последнее время в холодильных центробежных компрессорных машинах получили распространение комбинированные диффузоры, представляющие собой сочетание довольно протяженного безлопаточного диффузора и лопаточного, у которого Оз =1,4. В этом случае каждый диффузор должен рассматриваться отдельно и коэффициенты потерь следует оценивать по кинетической энергии при входе в каждый диффузор. [c.94]

Здесь также предусмотрена возможность расчета многоступенчатого компрессора, но пока переключательный список имеет только одну метку Д31, за которой расположено обращение к процедуре определения коэффициента потерь (ДЗИТ02) по углу натекания (УГАТРК) и числу Маха Мц,, (MW1). [c.190]

На рис. 6.5 показаны кривые дифференциального термического анализа (ДТА), полученные Маслянским Г.Н. при выжиге кокса с алюмоплатинового катализатора. На термограмме обнаруживаются два пика в интервале температур 200-370 С и 370-550 °С. С повышением давления водорода при риформинге выход кокса и высота обоих пиков уменьшаются. Считается, что первый пик на термограмме связан с горением непредельных углеводородов на платине, а второй пик характерен для горения кокса, карбоидизированного на кислотных центрах и инертных участках оксида алюминия. Определенную роль может играть также спилловер кислорода, заключающийся в активации молекулярного кислорода на платине, его натекании на поверхность носителя и особенно его кислртные центры и тем самым участие в реакциях окисления. Следствием является то, что при низкотемпературном окислении (до 370 С) выгорают соединения не [c.144]

Формула (1.9) и ее обобщение па случай большего числа критических точек, а также формула (1.11), удобны для практических расчетов. Видно, что для определения полного диффузионного потока на прверхность капли достаточно найти все корни ili 1I2 уравнения / (т]) = О, вычислить по формуле (1.5) значения ("Па i1i) (Пз1. .. и выполнить суммирование согласно формуле (1.9) или (1.11). При этом не ну5кпо определять соответствие корней линиям (точкам) натекания и стекания. Последнее требуется только для вычисления локального потока (1.7) и поля концентрации. [c.60]

При симметричном обтекании двух капель линия тока, вышедшая из задней критической точки (точки стекания) первой капли, попадает в переднюю критическую точку (точку натекания) второй капли. Ввиду того, что за первой каплей вблизи оси симметрии имеется диффузионный след х толщиной О (е), для определения распределения концентрации около второй капли необходимо произвести сращивание решений в областях передней критической точки и диффузионного пограничного слоя ( 2 второй капли с решениями в областях или Шх (в зависимости от расстояния между каплями) первой капли (рис. 2.6). Если ограничиться нахождением главного члена разложения полного диффузионного потока иа вторую каплю по степеням е, то достаточно получить решение задачи в диффузионном пограничном слое второй канли. [c.71]

При растяжении тел, проявляющих высокую эластичность, величина общей деформации йбщ слагается из высокоэластической (пэ 1г необратимой /ост составляющих, т. е. /общ = /вэ-1-/ост- Для нахождения продольной вязкости необходимо знать продольные гра диенты скорости натекания необратимой дефор.мации при различ-. ных напряжениях. Это требует определения необратимом деформа-цг ги, что вoзмoж io дяшь после завершения упругого восстаяозленкя длины образца. [c.266]

НОСТЬЮ выполнил Стюартсон [164]. Допущенная в этой работе ошибка в знаке привела к неправильному выводу, что при силе Вп, направленной в сторону поверхности, применима автомодельная постановка задачи о течении пограничного слоя. Позднее Гилл и др. [61] и Ротем [145] показали, что натекание на переднюю кромку возможно только для нагретой поверхности, обращенной вверх, или для охлажденной поверхности, обращенной вниз, т. е. когда сила направлена от поверхности. Натекание создается косвенным воздействием отрицательного градиента давления дрт/дх<0. Ротем и Клаассен [146] получили для этого течения автомодельные уравнения в случае степенного закона изменения температуры поверхности. Представлены результаты для горизонтальной поверхности с постоянной температурой при некоторых конкретных величинах числа Прандтля. Рассчитаны также предельные случаи Рг- 0 и Рг->оо. В статье [47] использован интегральный метод для определения местного числа Нуссельта. [c.231]

При растяжении тел, проявляющих высокую эластичность, ве,И чина общей деформации /общ слагается из высокоэластической I, и необратимой /ост составляющих, т. е. /обш = оэ + /ост- Для нахс ждения продольной вязкости необходимо знать продольные грг диенты скорости натекания необратимой деформации при различных напряжениях. Это требует определения необратимом деформг ции, что возможно, 7ишь после завершения упругого восстановлеки длины образца. [c.266]

Схематическое изображение устройства масс-спектрометра приведено на рис. 49. Прежде всего исследуемое вещество надо ионизировать. Наиболее распространенным методом ионизации в органической масс-спектрометрии является бомбардировка вещества электронами в газовой фазе. Система введения вещества в прибор необходима для перевода исследуемого соединения в газовую фазу и непрерывной подачи его с постоянной скоростью (так называемое мономолекулярное натекание) в источник ионов 1, где происходит ионизация. В источнике ионов в условиях глубокого вакуума (10" —10" ммрт. ст.) электроны, эмитируемые раскаленным катодом 2, получают за счет ускорения между заряженными пластинами определенную энергию (обычно 70 эВ). Проходя через разреженный газ, эти электроны сталкиваются с молекулами исследуемого вещества. Как только энергия электронов окажется несколько выше потенциала ионизации (9—12 эВ), становится возможным процесс ионизации. [c.136]

Во-вторых, эффекты гистерезиса определенно связаны с шероховатостью поверхностей. В работе Деттра и Джонсона [47] обобщены собственные и литературньге данные по гистерезису краевого угла. На рис. УП-Э приведены типичные данные этих авторов для воды на политетрафторэтилене. Обратите внимание, что только угол натекания здесь ведет себя так, как требует уравнение (УП-31). Однако в системах с 0<9О° угол натекания также возрастает с г, что противоречит уравнению (У11-31). Когда вследствие захвата воздуха поверхность начинает вести себя как составная, угол натекания резко возрастает. [c.280]

Когда в конце периода адсорбции поверхность образца нагревается ), изменение давления в ячейке задается уравнением (5). При возрастании температуры давление изменяется под действием выделения газа с поверхности Рр и удаления его откачкой насосом и манометром И8е- К этому следует добавить обычно небольшой вклад натекания газа из резервуара Ра, уравновешиваемый реадсорбцией на образце ИЗр. Следовательно, ход изменения плотности газа при нагревании образца зависит от пути выделения газа, кривой нагревания образца, скорости откачки ячейки и кинетического закона адсорбции. Чтобы установить основные закономерности для количественного определения кинетических параметров из экспериментальных данных, ниже будет проанализирована форма кривой давление — время в предположении, что обратной адсорбцией можно пренебречь. [c.121]

Если газ натекает через капиллярную трубку, длина которой достаточно велика по сравнению с диаметром, а последний много больше средней длины свободного пробега молекул газа, то скорость потока зависит от вязкости газа. При так называемом вязкостном натекании количество газа, протекающего через ионизационную камеру, зависит от вязкости газа и разности квадратов давления в резервуаре и ионизационной камере. Кундт и Варбург [П78] нашли, что при более низком давлении газа, когда средняя величина свободного пробега становится сравнимой с диаметром трубки, скорость потока начинает превышать скорость при вязкостном натекании. Это происходит благодаря отражению молекул при ударе о стенку и скольжению их по стенке трубки. Когда размеры трубки, через которую проходит газ, намного меньше средней длины свободного пробега молекул газа, то вязкость газа перестает играть роль в образовании потока, так как молекулы газа сталкиваются только со стенками, а не между собой. Поток в таких условиях известен под названием потока Кнудсепа [П42], или молекулярного потока, и представляет собой фактически процесс диффузии. Каждый компонент газовой смеси диффундирует независимо друг от друга согласно градиенту давления со скоростью, пропорциональной где М — молекулярный вес компонента. Таким образом, газ, выходящий из трубки или пористого натекателя, будет обогащен соединениями более низкого молекулярного веса. Образец в резервуаре будет обедняться этими соединениями, в результате чего состав газа, входящего в ионизационную камеру, со временем в значительной степени изменится, если не работают с резервуаром достаточного объема. Диффузия молекул используется для разделения смесей (включая изотопы) и лежит в основе метода определения молекулярных весов по скорости диффузии. В масс-спектрометрии часто применяется метод молекулярного натекания во всем диапазоне используемых давлений, так как при этих условиях число молекул любого компонента газа, анализируемого в ионизационной камере, прямо пропорционально разности парциальных давлений этого компонента в резервуаре и камере. При этом предполагается, что откачивание газа из ионизационной камеры насосами также происходит в режиме молекулярного потока. В обычных условиях, когда давление в ионизационной камере ничтожно по сравнению с давлением в резервуаре, число молекул любого компонента в ионизационной камере пропорционально его давлению в резервуаре. На основании экспериментальных данных и теоретических положений Кнудсен вывел уравнение для постоянного потока газа через капилляр диаметра d и длины L. Это уравнение применимо для любых давлений. Количество газа Q, определенное как d/dt pv), протекающее через трубку, описывается выражением вида [c.75]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология