Истинный электронный коэффициент

Коэффициент поглощения рентгеновского излучения веществом убывает с увеличением его частоты. Монотонность этой зависимости скачкообразно нарушается (скачки поглощения) в областях частот, при которых энергия рентгеновских квантов становится достаточной для освобождения из атома электрона с А-, 1-, М-... оболочек. Направленный пучок рентгеновских лучей сечением 1 см , проходя через слой вещества, испытывает ослабление в результате взаимодействия с его атомами. Ослабление рентгеновских лучей обусловлено процессами когерентного и некогерентного рассеяния на атомах вещества (коэффициент рассеяния о) и истинным поглощением (коэффициент поглощения т). При порядковых номерах элементов 10—35 и длине рентгеновских лучей 0,1—1,0 им преобладающую роль в процессах ослабления играет истинное поглощение рентгеновских лучей. [c.215]

Здесь Z—порядковый номер А — атомный вес — так называемый электронный коэффициент поглощения и — число Лошмидта. Значения (р,Д )А- зависящие от приведены в таблицах. Они позволяют вычислять массовый коэффициент истинного поглощения в области длин волн меньших, чем /С-край поглощения элемента. [c.41]

Каков вид области карты AF, демонстрирующей истинное положение атома, отстоящего, скажем, на 0,5 А от атома в модели, где оба атома сферические (т, е. имеют изотропные температурные коэффициенты) Если положение атома в модели правильно, а истинное тепловое движение скорее анизотропно, чем изотропно, как в модели, то какого типа различия в электронных плотностях следует ожидать [c.407]

Наглядное представление о я-электронном строении бензола можно получить, если мысленно наложить друг на друга изображения пяти канонических структур и учесть при этом те же коэффициенты. При этом становится ясно, что используя существующие методы изображения химической связи — черточки, пунктир и т. д. — практически невозможно достаточно точно изобразить строение бензола и других ароматических соединений. Поэтому химики в ряде случаев стали пользоваться для изображения формул ароматических соединений несколькими структурами, имея при этом в виду, что только их наложение дает истинное строение вещества в основном состоянии. [c.19]

Влияние значений I на энергию электрона связано с тем, что оно определяет форму электронного облака, от которой зависит его способность проникать к ядру через слой промежуточных электронов. Чем выше эта проникающая способность, тем чаще электрон бывает вблизи ядра, и тем большим для него будет эффективный, т. е. фактически действующий, заряд ядра 2, а следовательно, тем меньшей будет его энергия. Снижение полного или истинного заряда ядра I учитывается коэффициентом экранирования а 2 =2—сг. Эффект проникновения последовательно уменьшается при переходе от к- к р-, д,- и /-состояниям. Это объясняет, почему электрон из Зй- и 45-АО предпочитает последнюю, несмотря на большее значение главного квантового числа. [c.86]

Истинно вторичными называют электроны, выбитые из атомов металла. Выяснено, что коэффициент истинно вторичной эмиссии 6 = = /вт.пм / для разных веществ составляет 0,3—1,5. Средняя энергия [c.237]

Максимальный коэффициент и средняя энергия электронов истинно-вторичной эмиссии [c.237]

Имелось основание предположить, что и в случае борогидрида непонятное ограничение вычисляемого по уравнению (1) коэффициента его полезного использования величиной в 50% является результатом ошибочности этого уравнения, а именно, лежащих в его основе представлений о возможности не только гидрид-иона, но и атома водорода оказываться донором электрона но отношению к ионам никеля и кобальта. Ценная информация, позволившая вскрыть истинный механизм течения реакции, получена в результате сопоставления изотопного состава водорода, выделяющегося ири проведении реакции восстановления никеля и реакции гидролиза борогидрида в тяжелой воде [12, 17]. [c.148]

Ие — коэффициент истинного поглощения у-излучения (коэффициент электронного преобразования) [c.7]

В полном коэффициенте ослабления у-излучения можно выделить часть, которая связана с вероятностью преобразования энергии фотонов в кинетическую энергию заряженных частиц (так называемый коэффициент истинного поглощения или электронного преобразования Ле), и часть, связанную с вероятностью преобразования первичного у-излучения во вторичное квантовое излучение ,1к. Таким образом, например, для линейного коэффициента ослабления можно записать [c.38]

Посмотрим, как осуществляется нахождение волновой функции электрона в молекуле. Оно осуществляется с помощью применения вариационного принципа или с помощью метода последовательных приближений. В квантовой механике существует теорема, что истинная волновая функция, описывающая основное состояние электронов в молекуле, соответствует минимуму полной энергии. Этот принцип выражает реальный объективный закон, согласно которому устойчивое состояние системы возможно лишь в том случае, если внутренняя энергия ее достаточно мала. Подбирая коэффициенты при атомных функциях так, чтобы получить минимум энергии, мы приходим к выражению, лучше соответствующему истинной волновой функции, чем исходные слагаемые. Повторяя многократно такую операцию, мы получаем все лучшее и лучшее приближение к действительности. Значит ли это, что отдельные слагаемые здесь резонируют Из квантовой механики не следует ничего подобного. Отдельных слагаемых самих по себе нет. Они не более как члены ряда, в виде которого представлена искомая функция при помощи коэффициентов. [c.250]

Определение средней кривой поглощения смеси пигментов еще не даст нам желаемых сведений о кривых поглощения индивидуальных пигментов, однако это уже будет некоторым шагом в правильном направлении отдельные участки этой средней кривой поглощения будут относиться к одному пигменту или к небольшой группе связанных веществ (например, участок выше 550 лц в зеленых растениях связан с хлорофиллами а и а в бурых водорослях—с хлорофиллами а и с). Обнаруживая на этих участках Определенные изменения в форме полос поглощения, мы можем, по аналогии, предполагать, что такие же изменения имеют место и для полос тех же пигментов в областях сложного поглощения. Однако различная поляризуемость молекулы в различных электронных состояниях и возможность резонансных эффектов между молекулами с перекрывающимися полосами поглощения требуют осторожности в использовании подобных аналогий. Можно надеяться, что, получая истинные кривые поглощения клеток или пластид с различным содержанием отдельных пигментов, мы будем накоплять материал, анализ которого приведет к определению кривых поглощения отдельных слагающих. Здесь также выводы необходимо делать с большой осторожностью по причине резонансных явлений, которые могут нарушать простую аддитивность коэффициентов поглощения. [c.128]

Результирующая волновая функция Ч " определяет истинное состояние молекулы бензола. Волновые функции г )1 и 1з2 отвечают электронным структурам всей молекулы в целом и поэтому существенно отличаются от АО, использованных в главе 1. [Сравните уравнения (17) и (1).] С1 и Сг — коэффициенты при волновой функции [ С1 и С2 будут обозначаться коэффициенты при атомных орбиталях [например, в уравнении (68)]. Важными величинами являются квадраты коэффициентов и С. Если коэффициенты. [c.25]

Наиболее удобно использовать с дозиметрическими целями растворы, содержащие 3,33 10 и2,5 10" моль л двухромовокислого калия, при концентрации серной кислоты, равной 0,8 г-же/л. Плотности этих растворов, их массовые коэффициенты истинного поглощения рентгеновских и у-лучей, а также тормозные способности по отнощению к электронам с различной энергией, имеют те же значения, что и для ферросульфатного раствора. [c.53]

В некоторых теоретических расчетах коэффициент поглощения о делят на две части. Первая часть, обозначаемая а,, определяет долю энергии, уносимую рассеянными 7-квантами вторая часть, —долю энергии первичных 7-квантов, переданную электронам отдачи. Истинным коэффициентом поглощения энергии 7-квантов является только а ,.—Доп. ред. [c.29]

Согласно данным диффузионного метода средний геометрический радиус частиц составил 140 2 А, а стандартное геометрическое отклонение Pg = 1,26. По данным лее электронной микроскопии средний радиус был 135 7 А, а 5g = 1,33. Отбор проб для электронной микроскопии производился на волокна полистирола [14]. Поскольку коэффициент захвата частиц волокнами зависит от коэффициента диффузии частиц D, при отборе частиц таким образом форма распределения по размерам должна искажаться. Вводилась поправка на это обстоятельство, причем предполагалось, что скорость осаждения частиц на волокнах пропорциональ ш D" [15]. Истинная функция распределения находилась с помощью выражения [c.175]

Вторым существенным обстоятельством является тот факт, что коэффициенты переноса могут изменяться в достаточно широких пределах (0< а< 1). Поэтому, например, двухэлектронную реакцию (2 = 2) с замедленной стадией переноса первого электрона можно представить как одностадийную с одновременным переносом двух электронов и с коэффициентами переноса ак = 0,25 и а — 0,75, что также дает Ьк — —118 мВ и а — 40 мВ, как и в стадийном процессе. Практически выбор механизма, если нет дополнительных экспериментальных данных, осуществляют считая истинные коэффициенты переноса практически равными 0,5. [c.266]

Отрицательный температурный коэффициент электропроводности жидкого трифторида брома можно было бы связать с электронной проводимостью. Однако этот тип переноса мало вероятен для BrFg, поскольку электропроводность его в твердом состоянии приблизительно составляет 0,001 электропроводности жидкого, тогда как при истинной электронной проводимости это различие было бы гораздо меньше. Высокую электропроводность BrFg проще объяснить предположением существования в жидком трифториде брома ионов BrFa и BrF , причем отрицательный температурный эффект тогда является следствием уменьшения устойчивости одного или сразу двух ионов с повышением температуры. [c.147]

Массовый коэффициент истинного поглощения у-квантов представляет собой сумму массовых коэффициентов для фотоэффекта, компто-новского эффекта и образования пар. Например, начальная ЛПЭ при использовании у-лучей Со с энергией 1,25 МэВ составляет 0,2 эВ/нм, в случае электронов с энергией 1 МэВ - 0,2 эВ/нм, а-частиц с энергией [c.108]

Однако в те времена многих клавишей не хватало. Было известно 63 элемента из 92 естественно существующих. Многие клавиши издавали фальшивые звуки . Так, Д. И. Менделееву пришлось изменить атомные массы урана и тория, которые тогда принимали равными 116 и 120 (вместо 232 и 240) и атомную массу циркония, принимавшуюся в то время равной 138 (вместо 91). Д. И. Менделеев сумел увидеть (вернее, предвидеть) основной закон, согласно которому многие свойства элементов (валентность, атомные объемы, коэффициенты расширения и др.) изменяются периодически с возрастанием атомной массы элементов. Открытие периодического закона затруднялось из-за его сложности. Размеры периодов не одинаковы. Если в первом периоде (Н, Не) содержится всего два элемента, то во втором (Е1—Ые) — восемь, в третьем (Ма—Аг) — снова восемь, в четвертом (К—Кг)—восемнадцать, в пятом (КЬ—Хе)—тоже восемнадцать, в шестом (Сз—Кп)—тридцать два и, наконец, седьмой период оказывается недостроенным. Отметим, что числа элементов в периодах (2, 8, 8, 18, 18, 32) подчиняются общему закону 2п . При п = это выражение дает 2 при л = 2—8, при я=3—18 и при =4— 32. Кроме того, в середине периодической таблицы элементов находится 14 редкоземельных элементов, многие свойства которых (например, валентность) практически не изменяются, несмотря на увеличение атомной массы Трудность открытия периодического закона заключа лась и в том, что истинной независимой переменной, оп ределяющей свойства элементов, должна быть не масса а число электронов в атоме, т.е. заряд ядра. Д. И. Мен делеев, естественно, принял массу за такую переменную так как в механике она в значительной степени опреде ляет движение частиц. Атом был электрифицирован много позднее. Если бы были известны изотопы (атомы с одинаковым зарядом ядра и разными массами, например, водород и тяжелый водород), то, располагая их в ряд по величине массы, вряд ли можно было бы открыть периодический закон. Это удалось потому, что между массовым числом и зарядом ядра имеется определенная связь. Так, в начале таблицы элементов массовое число приблизительно в два раза больше заряда ядра. Атомная масса элемента определяется также его изотопным составом. При расположении элементов по их массовым числам Д. И. Менделееву при составлении таблицы при- [c.312]

Хотя рентгеновский микроанализ может быть определенным и точным, свойства биологических материалов часто приводят к ограничению точности анализа величиной, составляющей +10 отн. % истинного значения. Такая неопределенность обусловлена тем, что биологические материалы являются далеко не идеальными образцами, имеют различную геометрию и шероховатость поверхности, часто для их приготовления используются сомнительные методы, и они могут явиться эффективным источником загрязнений чистой в других отношениях окружающей среды. Другая проблема, специфическая для количествен-lioro анализа биологических систем, заключается в том, что большинство элементов в образце, например углерод, кислород, азот и водород, трудно точно измерять. В отличие от анализа в материаловедении в большинстве случаев использования рентгеновского микроанализа в биологии требуется измерить концентрацию элементов (2>10), содержащихся в малом количестве в плохо известной органической матрице. Следует также напомнить, что рентгеновские спектрометры регистрируют только вышедшее рентгеновское излучение, а оно не всегда полностью соответствует рентгеновскому излучению, генерируемому в образце. Эта проблема усугубляется тем, что в биологических материалах электроны проникают более глубоко, вследствие чего возрастает поглощение генерируемого рентгеновского излучения. Попытки впоследствии скорректировать поглощение затрудняются отсутствием полной характеристики органической матрицы и точных значений массовых коэффициентов поглощения для элементов с низкими атомными номерами. Поэтому центром обсуждения этого раздела являются поправки, которые можно ввести, чтобы сузить разрыв между численными значениями интенсивностей рентгеновского излучения, генерируемого в образце, и регистрируемого и измеряемого. Рассмотрение вопроса, что меряет рентгеновский микроанализатор в биологических системах [179], показывает, что [c.69]

Вторичная электронная эмиссия (ВЭЭ) — эмиссия электронов, вызываемая бомбардировкой тел электронами [7]. Электроны, бомбардирующие поверхность тела, называются первичными электроны, эмиттирован-ные телом, — вторичными. Вторичные электроны могут эмиттироваться как со стороны облучаемой первичным пучком поверхности тела (ВЭЭ на отражение ), так и — в тонкопленочных эмиттерах — со стороны поверхности, противоположной облучаемой (ВЭЭ на прострел ), Отношение числа электронов N2, испускаемых телом, к числу падающих на него за то же время первичных электронов N1 называется коэффициентом ВЭЭ о данного тела 0 = N 2 N1 = ИгОи /а — первичный и вторичный токи соответственно). Значение а зависит от свойств и структуры эмиттера, состояния его поверхности, энергии первичных электронов Ер и угла падения первичного пучка на поверхность эмиттера. В потоке вторичных электронов имеются две группы электронов истинно вторичные — электроны вещества, получившие от первичного пучка достаточно энергии для выхода в вакуум, и отраженные (упруго и неупруго) — часть первичного пучка, отразившаяся от поверхности эмиттера. При малых Ер (Ер < < 0,1 кэв) основную долю вторичных электронов составляют упруго отраженные электроны. С ростом Ер доля упруго отраженных электронов быстро уменьшается и при Ер > 0,1 кав составляет лишь несколько процентов всей ВЭЭ. Истинно первичные электроны имеют энергии от О до 50 эе. Наиболее вероятная энергия истинно вторичных электронов составляет 1,5—3,5 эв и при Ер > > 20 эв практически не зависит от Ер. Неупруго отраженными условно принято считать электроны вторичного пучка, энергия которых превышает 50 эв. Отношение числа неупруго отраженных электронов к числу первичных электронов Т] = N2 (Е2 > 50 эв)Иг называется коэффициентом неупругого отражения (в /2 входят и упруго отраженные электроны, но число их мало и на величинеТ1 не сказывается). В металлах и полупроводниках максимальное значение ст лежит в пределах 0,5—1,8. В некоторых диэлектриках (MgO, щелочногалоидные кристаллы) о значительно больше (10—20). Это обусловлено тем, что в таких материалах запрещенная зона велика Eg 6-Н12 эв), сродство к электрону мало (х < 1 эв), вследствие чего медленные электроны с энергией, лежащей между % и Eg, могут из большой глубины без потерь энергии подходить к поверхности тела и выходить в вакуум. При наложении на диэлектрик сильного электрического поля, направленного от эмиттирующей поверхности вглубь слоя (т. е. ускоряющего вторичные электроны к поверхности), о значительно возрастает. Обычно сильное поле создается бомбардировкой тонкого слоя диэлектрика на металлической подложке электронами с Ер, при котором о > 1. В результате поверхность диэлектрика заряжается положительно относительно металлической подложки до потенциала, близкого к потенциалу коллектора, на который отсасывается ток ВЭЭ. Ток ВЭЭ, возникающий в присутствии сильного электрического поля в эмиттере, состоит из двух компонент малоинерционной, быстро следующей за изменениями первичного тока (эта часть ВЭЭ называется вторичной электронной эмиссией, усиленной полем, ее инерционность <10 сек), и само-поддерживающейся, существующей и при отсутствии первичного пучка, после того как осуществлена первоначальная зарядка слоя. В некоторых случаях ВЭЭ с электродов вакуумных приборов, подвергающихся бомбардировке электронами, является нежелательным паразитным эффектом. Для его устранения электроды покрывают веществами с малым а углерод (сажа, ак-вадаг), титан, цирконий, дисилициды переходных ме- [c.457]

Примечание ощд,. — коэффициент вторичной электронной эмиссии (КВЭЭ), б 35 —коэффициент, характеризующий истинно вторичную эмиссию, 1так коэффициент, характеризующий иеупругое отражение электронов индекс т обозначает максимальное значение коэффициентов в зависимостях а(Ер), 1 (Ер), 6(Ер) Е — соответствующие, прн которых достигаются [c.455]

Модель объединенного атома для молекулы, очевидно, дает верхнюю оценку для величины корреляционной энергии, поскольку, во-первых, все нужные пары электронов присутствуют и в объединенном атоме и, во-вторых, все они занимают в объединенном атоме меньшую область пространства, чем в молекуле. Вместе с тем такая модель молекулы весьма нереалистична, потому что 1) в ней ошибочно учитывается сильное отталкивание атомных остовов, возникаюш ее при Л—-> О, и 2) внутренние электроны, оказываются более прочно связанными с ядрами ввиду увеличившегося заряда ядра. Рассматривая в методе ЛКАО-МО коэффициенты перед АО, убеладаемся, что низкие МО довольно точно могут быть аппроксимированы орбиталями электронов атомных остовов молекулы эти электроны сосредоточены в непосредственной близости от ядер. Напротив, в модели объединенного атома энергии соответствующих низких орбиталей очень далеки от энергий истинных орбиталей. Модель объединенного атома, исторически возникшая из рассмотрения простейшего иона Щ, оказывается, таким образом, полезной только для гидридов, но не для более сложных молекул, содержащих по нескольку атомных остовов. [c.95]

Кварцевое стекло. Из графика, монокристалл кварца, вакуум. Плавленый кварц. < Чистый плавленый кварц. Образцы марки КВ, плотность 2201,6 0,1 кг/м , данные нельзя использовать в качестве стандартных при температурах выше 600 К без введения поправки на лучистую составляющую. 2 Эффективный коэффициент теплопроводности, погрешность 5%. Истинный коэффициент теплопроводности, погрешность 5%. а-кварц. а-кристобалит. Кварцевый песок. Теоретическая плотность 3320 кг/м . Общая объемная пористость 8.75%, плотность 3030 кг/м . Спеченный, относительная плотность 0,96—0,97 при нулевой открытой пористости. Полная теплопроводность. Электронная составляющая. Анизотропное отношение для ТЮг равно 0,68 [19, с. 209]. Полнкристаллический. Прессованный порошок. Теоретическая плотность 6800 кг/м . Плотность 5050 кг/м , пористость 25,7%. Плотность 1445 кг/м . Плотность 4886 кг/м . Плавленый, теоретическая плотность 5660 кг/м . Нелегированный образец, р=0,052 Ом-м при 300 К. II оси с. Образец легирован литием, р=0,0042 Ом-м при 300 К. [c.129]

Метод проб и ошибок состоит в следующем из тех илй иных данных делается предположение о положении атомов.- Затем рассчитывают значения Р(к,к,1)- Наблюдаемые щтенсивности сравнивают с расчетными. Если они согласуются достаточно хорошо, их можно использовать для расчета электронной плотности. Составленная карта элeкfpoннoй плотности будет иметь максимумы, положения которых немного отличаются от первоначально предполагаемых. Затем положение атомов несколько меняют и рассчитывают другой набор Р(,к,к,1), который берут для расчета новых значений электронной плотности по новому синтезу Фурье. Фурье-представление прекрасно изображало бы структуру кристалла в тйм случае, если бы можно было с большой точностью определить все коэффициенты и фазовые константы и если бы моЖно было использовать бесконечно большой набор рефлексов. На практике это не так и используется лишь конечное число членов ряда, что задается экспериментальными условиями и используемой длиной волны. Успех oпpeдeляet я тем, близки ли предполагаемые положения атомов в каких-то точках к истинным положениям, что определяется мерой согласованности расчетных и наблюдаемых интенсивностей. Если они близки, правильные положения могут быть найдены путем небольших разумных смещений некоторых или всех атомов из Первоначальных положений. Применимость такого прямого приближения резко уменьшается при увеличении размеров и сложности молекулы органического соединения. Рассматриваемый подход оказался очень ценным для кристаллических соединений низкого молекулярного веса. Структуры, полученные таким прямым методом для производных аминокислот й ди-пептидов, были использованы Полингом для установления структуры фибриллярных белков. [c.231]

Доля энергии первичных фотонов, переданная электронам (компто-новским электронам) на 1 электрон/см среды, определяется истинным или комптоновским коэффициентом поглощения энергии который равен [c.50]

До сих пор мы не рассматривали коэффициенты при других АО. Однако на основании вышеупомянутого правила мы знаем, что остальные семь электронов распределены равномерно между всеми семью атомами углерода. Имея это в виду, мы можем заключить, что истинное распределение всех л -электронов можно оценить непосредственно по коэффициентам уравнения (16). Полные я-элек-тронные плотности, вычисленные таким путем, приведены на рис. 12. [c.23]

Выше уже говорилось, что, согласно модельным представлениям, получившим в настоящий момент наибольшее развитие в квантово-механической теории металла, металл рассматривают как кристаллическую решетку, образованную положительно заряженными ионами и скрепленную заполняющим се электронным газом, подчиняющимся статистике Ферми. При этом электроны считают свободными или полусвободными (во втором прибл1тжении) и описывают их поведение с помощью волновой функции, представляющей собой одну волну или совокупность нескольких плоскхгх волн. Блохинцев и Гальперин [101] пытались в свое время вычислить коэффициент истинного фотоэлектрического К-поглощения в металле, исходя из предположения о пригодности гипотезы свободных электропов для теоретического расчета процесса иот лощения рентгеновских лучей в этой группе веществ. Допуская для волновой функции Тр-, описывающей поведение вырванного в процессе поглощения рентгеновских лучей К-электрона за пределами атома, справедливость выражения [c.174]

Структура рентгеновского края поглощения на значительном его протяжении может быть наиболее достоверно объяснена на основе теории ближнего порядка, рассматривающей поглощение рентгеновских лучей в металлах (как и в молекулах) как атомный процесс и связывающей появление небольших флюктуаций вдали от границы края поглощения с определяющим влиянием ближайшего окружения поглощающего атома. Еще в большей мере это относится к структуре основного края поглощения, к области частот, соответствующих очень малым кинетическим энергиям вырванных из К-оболочки атомов фотоэлектронов. В этой областн возмущающее поле соседних атомов решетки относительно невелико, и особенности электронного строения изучаемого атома в соединении или сплаве приобретают решающее значение в ходе поглощения рентгеновских лучей. Ранее, при обсуждении структуры основного края поглощения атомов в молекулярных соединениях (стр. 129), вскользь указывалось на зависимость коэффициента поглощения от частоты в пределах истинного края поглощения, связанного с переводом электрона с К-уровня атома в область непрерывного спектра. Рассмотрим теперь этот воиросболее обстоятельно. [c.188]

Строго говоря, уравнение (46) представляет собой в отношении функции Л (v J) интегральное уравнение, решение которого принципиально позволяет находить функцию распределения свободных уровней энергии в зоне проводимости металла, исходя пз определенной на опыте зависимости коэффициента поглощения от частоты в пределах истинного края поглощения. Один из методов приближенного решения этого уравнения был предложен автором этой книги [122]. Однако подобные расчеты весьма громоздки и утомительны. Поэтому их проведение может себя оправдать лишь в наиболее интересных случаях. Как правило, экспериментально наблюдающаяся для большинства металлов форма кривой поглощения в области истинного края хорошо описывается арктангенсоидой, получающейся из (46) в предположении постоянства в пределах края функции Л (v g). Это допущение эквивалентно предположению о равномерности распределения вакантных незанятых уровней металла по энергиям в той области энергий, куда осуществляется переход К-электронов в результате поглощения рентгеновских лучей металлом. Арктангенсоидальный ход кривой поглощения в пределах основного края весьма мало нарушается даже в том случае, если принять функцию iV(v g) пропорциональной квадратному корню пз энергии (в согласии с требованием теории свободных электронов). Тогда теоретическая кривая [i.(v) растет быстрее арктангенсоиды со стороны коротких волн и [c.190]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология