Одновременных переходов частоты

Исчерпывающая математическая модель процесса каландрования должна была бы состоять из описания гидродинамики движения расплава между валками при одновременном рассмотрении деформации валков под действием распорных усилий, описания теплопередачи в каландруемом полимере и металлических валках и описания изменений в структуре материала под действием продольной вытяжки. С учетом реологических характеристик полимера, условий питания и технологических параметров (таких, как температура и частота вращения валков, величина зазора между валками, степень перекрещивания и контризгиба валков) такая модель позволила бы рассчитать истинную картину течения в зазоре, определить изменение ширины каландруемого изделия при его прохождении через зазор, установить поперечную разнотолщинность изделия, рассчитать распределение температур в изделии и оценить влияние зтих факторов как на переход каландруемой пленки к тому или иному валку, так и на возникновение нестабильных режимов работы. [c.589]

При динамических измерениях можно определять энергию, запасаемую в полимере и обратимо отдаваемую им в каждом цикле. Мерой этой энергии служг г модуль упругости Одновременно определяется сопротивленне полимера деформированию, обуслов-ленное диссипацией энергии, — переходом некоторой части работы деформирования в тепло. Эта часть сопротивления тела деформированию характеризуется модулем потерь О". Отношение Ср /С называется тангенсом угла механических потерь 1дб, так как именно вследствие диссипативных потерь в каждом цикле происходит сдвиг деформации относительно напряжения на определен-цьш фазовый угол, притом тем больший, чем больше потери. Модуль потерь и модуль упругости имеют одинаковую размерность дин1ем . Отношение модуля потерь к круговой частоте 0 7(й —т) называется динамической вязкостью Она имеет ту же размерность, что и коэффициент вязкости в уравнении НьютОна, [c.263]

В случае трансляционной или вращательной диффузии ядер дипольные локальные поля уже не остаются постоянными в течение длительного времени, а изменяются под влиянием изменения радиуса-вектора между диполями и углов между радиусом-вектором и приложенным полем. В общем случае будет получаться непрерывный спектр частот дипольных полей. Однако только узкая полоса частот вблизи резонансной частоты и удвоенная резонансная частота становятся эффективными для возникновения спин-решеточной релаксации. Два кванта резонансной частоты могут быть одновременно переданы окружающей среде или получены от нее при одновременном переходе двух спинов [3]. [c.24]

Квант, возбуждающий электронный переход, одновременно вызывает изменения колебательной и вращательной энергий. Соответствующая частота в спектре определяется по формуле [c.166]

Вероятность перехода электрона различна для внешнесферных и внутрисферных реакций, так как в последнем случае необходимо учитывать изменение колебательных степеней свободы внутри иона. Так, в процессе перехода ре(Н20)б —>-Ре(Н20)б укорачивается связь Fe—О. Если частоты колебаний со для рассматриваемой степени свободы велики (ЙШ ЙТ) , то в элементарном акте реакции происходит перенос электрона и одновременное изменение длины соответствующей связи. Если же Йш-САГ, то изменение длины связи предшествует стадии переноса электрона. [c.96]

При равновесном состоянии системы (условно называемом состоянием с отрицательной температурой) на более высоком энергетическом уровне оказывается больше частиц, чем на низком энергетическом уровне. Возвращение молекул в основное состояние может происходить хаотически—самопроизвольно и в разные моменты времени. В этом случае молекулы отдают энергию в виде излучения не строго определенной частоты, а целой полосы частот. Такое излучение называется спонтанным, оно немонохроматическое и некогерентное. Однако возможен одновременный (лавинообразный) переход молекул в основное состояние. Сопровождающее его излучение носит стимулированный характер, так как оно индуцируется квантом энергии с частотой, соответствующей частоте перехода. Особенность стимулированного излучения когерентность и монохроматичность . [c.110]

Эти переходы сопровождаются изменением поверхностной энергии и сил взаимодействия между ними. Следует отметить, что деструкции подтверждаются одновременным симбатным падением на кривых изменения резонансной частоты образца того же цемента. Прй этом наблюдалось также замедление роста или уменьшение температуры образца на участках, соответствующих деструктивным [c.64]

В общем случае радикалы, вышедшие из клетки в объем раствора, обнаруживают одновременно интегральный и мультиплетный эффект ХПЭ. Если -факторы радикалов отличаются, то, например, РП с одним магнитным ядром вновь можно разбить на два подансамбля. В этих подансамблях, например, для короткоживущих РП эффект ХПЭ пропорционален частоте синглет-триплетных переходов = ( l2)(g pBQ - gg ЗB + [c.103]

Таким образом, результаты расчетов показывают, что условия в точках О, С и В, соответствующие воздействию на течение возмущения с наибольшей скоростью усиления, способствуют возникновению очень похожих систем из двойного ряда вихрей. Поэтому структура вторичного осредненного течения не должна существенно изменяться в направлении потока происходит лишь простое увеличение интенсивности течения. Это сопровождается одновременным процессом непрерывной концентрации энергии возмущения в наиболее быстро усиливающейся основной двумерной волне. Таким образом, линейный и нелинейный механизмы процесса перехода совместно способствуют концентрации энергии возмущения в очень узкой полосе частот, что приводит к возникновению в основном течении областей с высоким сдвигом. [c.30]

К таким переходам принадлежат экситон-магнонные и экситон-фонон-ные спутники, наблюдавшиеся в антиферромагнетиках [4,5]. Процесс элементарного возбуждения включает в себя, например, одновременное рождение (или уничтожение) экситона и магнона в разных магнитных подрешетках. Одновременное возбуждение двух магнонов объясняет эксперименты, в которых наблюдалось интенсивное комбинационное рассеяние света на двухмагнон-ной частоте [6]. В инфракрасном спектре поглощения исследованы линии, соответствующие двухмагнон-ному и магнон-фононному поглощению [7—9]. В ультрафиолетовой области было обнаружено поглощение света, вызванное одновременным переходом в возбужденное состояние двух парамагнитных ионов [c.302]

Одновременный ЭСР в одном магнитном поле для двух различных переходов обусловливает необходимость облучения образца двумя микроволновыми частотами. [c.363]

Изменение интенсивностей линий ядерного резонанса, которое возникает в результате этого эксперимента, можно понять, если обратиться к рассмотрению диаграммы Соломона, приведенной на рис. IX. 12. На нем представлены собственные состояния двухспиновой системы 13 в магнитном поле. Всего существуют четыре состояния с различной энергией, и их расположение определяется знаками ядерного и электронного спинов. Переходы ядра или электрона могут быть индуцированы ВЧ-полем с частотой V/ или соответственно. Рассмотрим вероятность W тех релаксационных переходов, которые ответственны за поддержание больцмановского распределения. Пусть величины и W l соответствуют вероятности продольной релаксации ядерного и электронного спинов соответственно. Кроме того, имеются также определенные вероятности переходов ( 2 и Wй, в которых ядерный и электронный спины переворачиваются одновременно. 1 2 и 1 о имеют заметный вклад только тогда, когда имеется спин-спиновое взаимодействие между спинами / и 5. Если насыщается электронный резонанс, т. е. переходы (3)->-(1) и (4)— (г), ВЧ-полем В с частотой Уз, то больцмановское распределение между состояниями (3) и (1), а также (4) и (2) нарушается, т. е. населенности состояний (1) и [c.319]

Спектроскопия комбинационного рассеяния (КР) — это раздел оптической спектроскопии, изучающий рассеяние монохроматического света, которое сопровождается изменением его частоты. Комбинационное рассеяние было открыто одновременно и независимо советскими физиками Л. И. Мандельштамом и Г. С. Ландсбергом и индийскими физиками В. Раманом и С. Кришнаном. Причина комбинационного рассеяния — неупругое соударение кванта света с молекулой. При этом часть энергии может уйти на возбуждение молекулы, которая перейдет на более высокий уровень. Тогда энергия рассеянного света будет меньше энергии падающего света на величину энергии перехода. В спектре рассеянного света кроме линии падающего света с волновым числом vo появляются линии с волновым числом Vlстоксовы линии). Энергия перехода характеризуется разностью Av,=vo —VI. Если молекула находилась в возбужденном состоянии, то при соударении с квантом света она может отдать ему свою энергию возбуждения и перейти в основное состояние. Тогда энергия рассеянного излучения возрастает и в [c.247]

Ф и г. 35. Вероятности отражения и перехода при крутом спаде потенциальной энергии на 9 ккал. при одновременном изменении частоты колебания от ккал. до Лу =2 ккал. (по Гирщ- [c.427]

Переходя к вопросу о комбинировании смещенных термов друг с другом и с обычными термами, прежде всего отметим, что здесь возможны переходы между двумя такими состояниями атома, которые отличаются одно от другого положением обоих электронов. Такого рода одновременному переходу двух электронов соответствует испускание одной линии с частотой [c.175]

Частота перескока <т> пропорциональна произведению вероятностей двух одновременных событий появления вакансии (Л1бхр [—е / Б Л) и достижения частицей энергии, достаточной для перехода в новое положение равновесия ( Л2ехр[—Ег/ [c.77]

В зависи.мости от того какие лучи электромагнитного спектра пропускать через вещество, могут возбуждаться либо вращательные, либо колебательные движения, либо электронные переходы, либо все виды движений одновременно. Возбуждение того или иного движения в молекуле происходит тогда, когда его частота совладает с частотой электромагнитного колебания (резонанс). Наибольшей энергией обладают рентгеновские лучи (Я = 0,01 — 10А), еатем ультрафиолетовые лучи (10ч-4000.4), затем видимый свет (4000.А.8000А), затем инфракрасные лучи (0,8—300 р), затем микроволны 0,03—100 см и далее радиоволны. Энергия радиоволн слишком мала, чтобы возбуждать колебания молекул органических веществ. Микроволны и длинные инфракрасные волны могут возбуждать только вращательные движения в молекулах. Если частоты колебания этих волн совпадают с собственной частотой вращения отдельных частей молекулы, то происходит резонансное поглощение энергии инфракрасного облучения этой частоты, что отразится в спектре поглощения. Такого рода спектры применяются для тонкого структурного анализа органических веществ. Инфракрасные спектры органических соединений обычно изучают в пределах длтш волн 1 25 х, при этом линии поглощения Б спектре появляются за счет вращательного п колебательного движения в молекулах исследуемого вещества. Каждой функциональной группе и группе атомов в молекуле исследуемого соединения в спектре соответствует одна или несколько линий с опре-денной длиной волны. С помощью инфракрасных спектров можнс проводить идентификацию чистых углеводородов, анализировать качественно и количественно смеси нескольких компонентов вплотг-до обнаружения таких близких структур как цис- и транс-изомеры. На рис. 16 приведен г /с-спектр толуола. [c.32]

На рис. Х1-2 показано, что, начиная с некоторого размера, частицы раскачиваются одновременно с качаниями (колебаниями) газа. Этот размер может быть назван критическим размером частиц для данной частоты точно так же можно найти критическую частоту для данного размера частиц. Критический размер частиц на графике изображается точкой, где кривые входят в область крутого наклона после начального пологого снижения этот переход происходит при значении ХчДг 80%, что показано на рис. Х1-2 пунктирной линией. Подставляя в уравнение (XI.12) вместо Хч/А г величину 0,8, можно получить приблизительное значение критического диаметра частиц й р [c.522]

Если в какой-то момент времени ядерные диполи прецессируют в фазе, то время, необходимое, чтобы фазы прецессии разошлись, равно (Av) . Это время можно рассматривать как часть времени спин-спинового взаимодействия Т . Кроме того, ядро, создающее магнитное ноле и осциллирующее с ларморовой частотой, мол<ет вызвать переход у соседнего ядра. Происходит одновременная переориентация обоих ядер, т. е. обмен энергией при сохранении их обгцей энергии. Прн этом изменение энергетического состояния одной частицы влияет на состояние другой. [c.256]

Необходимость выполнения принципа Франка — Кондона для перехода электрона обусловливает следующий механизм элементарного акта разряда. Благодаря флуктуациям растворителя распределение его диполей в зоне реакции может оказаться таким, что электронные энергии начального и конечного состояний станут одинаковыми (точка пересечения термов). В этих условиях оказывается возможным квантовомеханический (туннельный) переход электронов из металла на реагирующую частицу. Если такой переход осуществляется, то система переходит на конечный терм и релаксирует по нему в равновесное состояние. Точка пересечения термов может быть реализована лищь при классическом поведении медленной подсистемы. В противном случае уровень энергии, отвечающий точке пересечения, может оказаться запрещенным. Таким образом, при делении системы на быструю и медленную подсистемы необходимо выполнять условие, по которому медленная подсистема должна одновременно являться и классической подсистемой. Границей такого деления является величина 4-101 частицы с частотами колебаний Т/А относят к медленной подсистеме, а с частотами — к быстрой. Рассмотренное разде- [c.286]

Инверсия рабочих уровней создается при прохождении пучка атомов в неоднородном магнитном поле шестиполюсной линзы. Атомы в верхнем энергетическом сос1оянии фокусируются на входе в колбу-накопитель, помещенную внутри термостатированного СВЧ-резонатора, настроенного на частоту сверхтонкого перехода. Специальное покрытие стенок колбы, которая одновременно служит реактором, обеспечивает пребывание в ней атомов Н без изменения их спинового состояния в течение 0,3 — 0,4 с. Газы-реагенты подаются непосредственно в колбу-накопитель, их стационарная концентрация измеряется с точностью до 1%. [c.303]

Рассмотрим ДЛЯ примера спектр поглощения молекулы ЗОг. Она нелинейна и, согласно правилу Зл — 6, должна иметь три V/, схематически изображенных на рис. 7.9. Нормальное колебание VI — симметричное валентное, vз—антисимметричное валентное, V2 — деформационное. Экспериментальное изучение спектра поглощения ЗОг указывает на наличие не трех, а семи полос в спектре, значения частот которых приведены в табл. 7.3. Появление четырех дополнительных полос объясняется следующим образом. Разностная полоса (606 СМ ) отвечает переходу из состояния, в коюром возбуждено нормальное колебание V2, в состояние с возбуждением колебания у,. Полосы при 1871 и 2499 см , именуемые составными или комбинированными, получаются в результате одновременного возбуждения колебаний V2- -Vз и vl + vз. Полоса при 2305 см- является первым обертоном полосы VI. [c.167]

Анализ спектров ЯМР систем нескольких почти эквивалентных ядер в частном виде (т. е. при заданных химических сдвигах и КССВ) удобнее всего решать с помощью ЭВМ. Существуют стандартные программы для таких расчетов. Главная трудность наблюдения и расшифровки спектров систем почти эквивалентных ядер состоит в быстром увеличении числа линий расположенных на узком участке. Причина состоит в появлении так называемых комбинационных линий. Они возникают в результате таких переходов, при которых спиновыми состояниями меняются одновременно несколько ядер. Вероятности таких переходов, как правило, невелики, но их вклад при увеличении числа ядер быстро растет. Это обусловлено быстрым ростом количества комбинационных переходов по сравнению с количеством чистых переходов, т. е. таких, при которых меняется спиновое состояние только одного ядра (табл. 4 приложения). Количество типов спиновых систем также быстро растет с увеличением числа ядер в системе. В результате близкого расположения большого числа линий на участке спектра и недостаточно высокой разрешающей способности спектрометра в экспериментально наблюдаемом спектре получается бесструктурная полоса, огибающая большое число пиков, вследствие чего расшифровка спектра становится невозможной. Особенно часто такая картина возникает при съемке спектров ПМР высших гомологов углеводородов либо многоядерных алициклических соединений (терпены, стероиды). Выходом из этого положения может быть измерение спектров на приборе с большей рабочей частотой либо использование лантаноидных сдвигающих реагентов, вызывающих растяжение спектра. [c.91]

Длина волны и частота вполне подходят для характеристики света и в волновой, и в современной теории. Но одновременно можно пользоваться и энергетическими величинами. Для перехода от одних единиц к другим пользуются формулой (4). Энергию фотона обычно выражают вэлектрон вольтах (эв). Один электронвольт — это энергия, которую приобретает электрон, разгоняясь в электрическом поле при разности потенциалов в один вольт. [c.23]

При резком уменьшении концентрации металлических паров в разрядном промежутке, которое может произойти при удлинении дуги и но ряду других причин, катодные пятна с большой скоростью (до 50 м1сек) перемещаются вверх по электроду и появляется общее свечение газов в камере печи. При этом ток уменьшается, а напряжение пульсирует с большой частотой (рис. 7-8,6). Такое явление получило название ионизация оно может происходить одновременно с развитием боковой дуги либо эти явления переходят одно в другое. Ясно, что чем выше подвижность металлических паров и способность их к ионизации, тем легче могут наступить указанные явления. Поэтому плавка сплавов с легко ионизируемыми добавками (например, работа с квазирасходуемым электродом) связана с известными трудностями. [c.191]

Схема роликового насоса показана на рис. 33. Резиновую трубку пережимают ролики, смонтированные по периферии вращающегося диска. Продвигаясь вдоль трубки, каждый из роликов поочередно продавливает через нее жидкость в направлении своего движения. Степень сжатия трубки можно регулировать с помощью винта, прижимающего профилированную направляющую пластину, к которой прилегает трубка. Нередко конструкция насосов позволяет варьировать диаметр трубок, например в пределах от 1 до 3 мм, что дает возможность переходить от одного диапазона скоростей подачи элюента к другому. Внутри каждого диапазона плавная регулировка скорости подачи осуп ествляется изменением скорости вращения диска с роликом. Эту скорость удается изменять в очень широких пределах благодаря использованию шаговых электромоторов , работа которых контролируется длительностью и частотой э-пектрических импульсов, вырабатываемых встроенным в насос электронным генератором импульсов (при очень малых скоростях подачи жидкости можно заметить, что насос работает толчками). Многие фирмы выпускают многоканальные насосы, где ролики пережимают одновременно несколько параллельно лежащих трубок одинакового диаметра, обеспечивая подачу жидкости с одинаковой скоростью по трем и более каналам. [c.79]

Будем, в отличие от предыдущих глав, решать задачу в переменных (и, и ) вместо (8р, 8и). (Связь между ними дается формулами (4.5).) Переход к переменным и, и ) обусловлен следующими соображениями. Возбуждепие колебаний связано, как известно из предыдущего, с амплитудой и с фазой бд относительно фазы колебания воздушных масс. Для того чтобы следить за этими параметрами в переменных (бр 6и), пришлось бы одновременно следить как за фазами р ж 6V, так и за их амплитудами, поскольку последние изменяются с изменением частоты колебаний (при заданном положении области теплоподвода а по длине трубы) вследствие изменения стоячих волн 6р и би. Переменные (и, и>) вне зависимости от частоты колебаний имеют постоянные вдоль оси течения амплитуды, что дает возможность при решении задачи следить лишь за изменением фазовых соотношений. [c.358]

К м была сформулирована для объяснения явлений, к-рые не могли быть объяснены в рамках классич механики и электродинамики Трудами М Планка (1900), А Эйнштейна (1905, I9I6) и Н Вора (1912) было показано, что атомы имеют стационарные состояния, переходы между к-рыми происходят при излучении или поглощении кванта света, имеющего энергию = й(о и импульс р= h к где а> и А-круговая частота и волновой вектор световой волны соответственно Проблема объяснения этих св-в атомов была решена почти одновременно с неск сторон Л де Бройль (1924) предложил распространить волновые представления, привычные для описания электромагн поля, на атомные частицы, сопоставляя своб движению частицы с энергией и импульсом р волну [c.363]

Атом (молекула) может резонансно пстлотить л фотонов с гораздо больщей вероятностью, поднимаясь по лестнице последоват. квантовых уровней (рис. 1,6). Т. наз. много-ступеичатое резонансное возбуждение молекул возможно в многочастотном лазерном излучении, если частоты лазеров настроены точно на частоты последоват. квантовых переходов. Т. к. времена жизни промежут. квантовых состояний конечны (обычно от Ю до 1(> с), то лазерные импульсы могут воздействовать на атом (молекулу) поочередно, еслн длительность импульсов и интервал времени между ними меньше времени жизни соответствующего состояния. Если все лазерные импульсы воздействуют одновременно, наряду с многоступенчатым резонансным возбуждением происходит М. п., при к-ром атом (молекула) поглощает одновременно неск. фотонов и, не задерживаясь ка промежут. уровнях, достигает конечного состояния. Различие между этими процессами проявляется в том, что многоступенчатое возбуждение гораздо более чувствительно к точноетн ре зонанса по частоте с промежут. уровнем по сравнению е М.п. [c.99]

По способу подвода теплоты к влажному телу различают след, виды С. конвективную (в потоке нагретого сушильного агента, вьшолняющего одновременно ф-ции теплоносителя и влaгoнo иfeля-транспортирующей среды, в к-рую переходит удаляемая влага, и в ряде случаев способствующего созданию необходимой гидродинамич. обстановки) контактную (при соприкосновении тела с нагретой пов-стью) диэлектрическую (токами высокой частоты) сублимационную (вымораживанием в вакууме см. также Сублимация) радиационную (ИК излучением) акустическую (с помощью ультразвука). В народном хозяйстве используют преим. первые два вида, в хим. произ-вах-конвективную. Остальные виды примешпот весьма редко и наз. обычно специальными видами С. [c.481]

Процессы, в которых переход к циклическим режимам позволяет повысить возможности управления. Характерные примеры - процессы, осуществляемые в каталитич. трубчатых реакторах. Напр., пусть в таком реакторе можно изменять расход газа, причем каждому значению расхода соответствует свой статич. температурный профиль. Эти профили неодинаковы в одних случаях т-ра повышается слишком быстро, что может вызвать разрушение катализатора в конце реактора в др. случаях т-ра всярастает медленно, что уменьшает скорость р-ции в начале реакц. трубы. При циклич. изменении расхода газа удается положительно влиять на профиль т-р не только самим значением расхода, но и формой его изменения, амплитудой и частотой колебаний. Иногда целесообразно периодически изменять как значение, так и направление подачи газа, т. е. поочередно направлять сырье в разные концы трубы, синхронно изменяя и точку отбора конечного продукта. Катализатор в циклич. процессах одновременно выполняет также роль насадки при регенеративном теплообмене. [c.363]

В двойном электрон-электронном резонансе (ДЭЭР) измеряют уменьшение интенсивности одного сверхтонкого перехода при одновременном насыщении (за счет большой мощности соответствующей СВЧ частоты) второго сверхтонкого перехода, т. е. линий СТС, напр., в [c.450]

Если к спиновой системе многократно прикладывать сильные ВЧ-импульсы в течение коротких интервалов времени, то возникает ситуация, при которой одновременно возбуждаются ядра с ларморовыми частотами V,- в диапазоне частот Av. Это происходит потому, что импульсно-модулированное ВЧ-поле с несущей частотой vo, т. е. последовательность импульсов с частотой vo и длительностью tp, создает боковые полосы в диапазоне частот /tp, разделенные интервалом частот l/tr, где tr— период повторения импульсов. aiG наглядно показано на рис. VII. 17, где последовательность импульсов а переходит в Частотной области в спектр б. [c.245]