Пламени фронт, определение

Если вдуматься и учесть, что горение происходит в непрерывном потоке воздуха и газа, то должна показаться удивительной способность горелок удерживать около себя фронт пламени. После того как горелка разожжена, пламя принимает определенные очертания и либо сохраняет эти очертания в кажущейся неподвижности, либо колеблется (пульсирует) в сравнительно узких пределах около некоторого среднего положения. Эта устойчивость или даже кажущаяся неподвижность фронта пламени на самом деле является результатом сложного динамического равновесия, о котором в общих чертах уже говорилось в гл. 6. Однако оно заслуживает более внимательного рассмотрения, так как по определенным причинам многие горелки сохраняют способность удерживать пламя лишь в очень узких пределах изменения нагрузок. Вне этих пределов они теряют эту способность, т. е. перестают быть горелками, хотя и продолжают подавать топливо и окислитель, образовывая горючую смесь. Чтобы горелка оказалась работоспособной в этих новых областях нагрузок, необходимо осуществление новых мероприятий, отсутствовавших в ней ранее, для соответствующего изменения условий смесеобразования и воспламенения. [c.116]

Пламя, возникшее в горючей смеси, способно распространяться в сторону несгоревшего газа. В практических условиях встречаются пламена, распространяющиеся в замкнутом объеме первоначально неподвижного газа, и пламена, горящие в струе газа, поступающего с определенной скоростью в зону горения. В обоих случаях пламя характеризуется некоторой скоростью распространения, которая всегда является скоростью распространения фронта пламени по отношению к несгоревшему газу. [c.235]

Несмотря на то, что камера сгорания имеет сечение намного большее, чем общее сечение горелок, нельзя обеспечить пламя в виде равных полос, перпендикулярных к потоку газа. В зависимости от условий движения потока и шероховатости стенок горелок пламя имеет различную степень неровности (образуются складки , так что поверхность фронта пламени почти в 30 раз больше, чем поверхность ровного пламени). Таким образом, при этом типе горелки фронт пламени утолщен и не имеет определенной геометрической формы, как в горелке Бунзена. Вследствие большой турбулентности обмен энергией между реакционными и несгоревшими газами несколько увеличен, а следовательно, увеличенной будет и скорость пламени. [c.94]

При постоянном составе горючей смеси и постоянстве скорости ее выхода из отверстий горелки подачи пламя имеет четко выраженную стабильную структуру. Это объясняется тем, что скорость выхода горючей смеси уравновешивается скоростью движения фронта пламени, перемещающегося навстречу. Получаемая в результате устойчивая плазма обуславливает хорошую воспроизводимость для пламеннофотометрических определений обычно 2—4%, а иногда 0,5—1,0%- В табл. 1.2 приведены примеры наиболее широко применяемых на практике горючих смесей и средние температуры их пламен. [c.36]

При умеренной скорости горения пламя, распространяющееся в горизонтальной трубе со стороны открытого конца, приобретает специфическую наклонную, вытянутую вперед форму. На определенном протяжении пути пламени такое горение остается стационарным. В дальнейшем, так же как и при горении в вертикальной трубе, усиливающееся трение о стенки при истечении продуктов реакции из трубы приводит в движение и сгорающую среду, поверхность пламени прогрессивно увеличивается и горение ускоряется. Описанная форма пламени является следствием воздействия на горение обоих искажающих факторов — сил тяжести и трения. Форма пламени определяется соотношением между нормальной скоростью пламени и скоростью движения газа вблизи каждого участка фронта. [c.13]

Вследствие турбулентной природы пульсаций мгновенные положения фронта пламени в различные моменты времени не совпадают. Однако на данном режиме пламя выбрасывается на вполне определенное расстояние по потоку и против потока. [c.230]

Для случая ведущей реакции в газовой фазе количество сгорающего вещества на единицу поверхности фронта пламени при заданном давлении есть определенная величина. При установившемся режиме горения из конденсированной фазы в газовую поступает как раз такое количество промежуточных продуктов, которое пламя при данной поверхности может переработать независимо от того, какова плотность исходного вещества. Саморегулировка подачи нужного количества промежуточных продуктов осуществляется изменением расстояния от зоны реакции газовых [c.103]

Введенные выше определения можно использовать в произвольном, в том числе и неоднородном, турбулентном потоке. В этом случае величина U(l) будет зависеть от / их Следует лишь учесть, что при анализе горения в ограниченном потоке существует некоторый максимально возможный масштаб возмущений пламени/. -Например, при горении в трубе диаметром г/имеем =с /2. Аналогично, в бунзеновской горелке получаем Lm -dl2, d - диаметр горелки (пламя не может проникнуть за границы струи горючей смеси, а характерный размер этой струи порядка d). Поэто-му формула (6.24) приобретает вид Uf = ( (L ). Отметим также, что если К 1, то на фронте пламени нет искривлений с масштабом меньше и поэтому из формулы (6.22) получаем оценку /(/g. .) Таким образом, из (6.22), (6.24) имеем [c.233]

Пламя, возникшее в горючей смеси, способно распространяться в сторону несгоревшего газа. В практических условиях встречаются пламена, распространяющиеся в замкнутом объеме первоначально неподвижного газа, и пламена, горящие в струе газа, поступающего с определенной скоростью в зону горения. Примером пламени, распространяющегося в замкнутом объеме, является пламя, возникающее в сферической колбе при поджигании содержащейся в ней горючей смеси нагретой проволокой или электрической искрой. Примером пламени, распространяющегося в струе газа, служит любое стационарное пламя, горящее в трубе при пропускании через нее горючей смеси, или пламя бунзеновской горелки. Как при распространении в замкнутом сосуде, так и при горении в струе газа пламя характеризуется некоторой скоростью распространения, которая всегда является относительной скоростью, т. е. скоростью распространения фронта пламени по отношению к несгоревшему газу. [c.487]

Пламенем называется зона, в которой протекают реакции горения. При горении пламя распространяется в свежую горючую смесь с определенной скоростью, называемой скоростью распространения пламени. Существуют два типичных случая распространения пламени нормальное при медленном горении и детонационное при скоростном взрывном горении. Нормальной скоростью распространения пламени называется линейная скорость движения фронта пламени навстречу свежей, еще несгоревшей смеси, в направлении, нормальном к его поверхности, [c.44]

При помощи этих фоторегистраций па специальном приборе определяется, на какую долю пути пламя продвинулось в данный интервал времени, например, через 2° поворота коленчатого вала (п. к. в.) по соответствующей щели. Полученные семь точек соединяются линией, представляющей мгновенное положение фронта пламени в определенный момент. На рис. 3 приведены последовательные положения фронта пламени, построенные описанным методом д.ля всего процесса сгорания, от —14° до -Ы4°. [c.59]

Если в такой идеальной горелке скорость смеси значительно больше, чем фундаментальная скорость 5 . то над отверстием горелки образуется пламя типа Бунзена с внутренним конусом, который является зоной реакции, и с наружным ореолом, как это схематически показано на рис. 1,а. При уменьшении скорости смеси высота конуса и ореола будут также уменьшаться до тех пор, пока конический фронт пламени не превратится в плоский, а затем не начнет двигаться вниз по трубке. При строго определенном постоянном значении такое плоское пламя можно некоторое время удержать неподвижным вблизи отверстия горелки, причем над горелкой будет оставаться небольшой ореол, как показано на рис. 1,6. При таком установившемся положении скорость [c.14]

Непрерывная запись движения пламени может быть получена фотографированием пламени через узкую длинную щель в головке цилиндра на пленку, движущуюся с определенной скоростью. При этом получаются снимки, образчик которых представлен на рис. 1. Здесь пламя движется снизу вверх, а пленка движется справа налево. Фронт пламени соответствует на снимке верхнему краю светлой зоны, а сама светлая зона вправо от границы с темной частью представляет собой сгоревший газ за фронтом пламени. Наиболее интенсивное свечение сгоревших газов происходит у запальной свечи (в нижней части фотоснимка), что соответствует наибольшей температуре в этой части камеры сгорания. Скорость движения [c.154]

Сухие огнепреградители применяют для защиты трубопроводов без жидкой фазы, в которых в определенные периоды работы может образоваться горючая концентрация паров или газов с воздухом, а также для защиты линий с веществами, способными разлагаться под действием давления, температуры и других факторов. Сущность защитного действия сухих огнепреградителей заключается в гашении пламени в узких каналах, которое обусловлено ростом интенсивности теплопотерь по сравнению с тепловыделением в результате увеличения удельной поверхности фронта пламени. Когда скорость теплопотерь по сравнению со скоростью тепловыделения достигает критической величины, то температура горения, а значит и скорость химических реакций в зоне горения, уменьшаются настолько, что распространение горения (фронта пламени) по горючей смеси в узком канале становится невозможным. Именно такие условия и создаются в сухих огнепреградителях. Пламя, распространяясь по горючей смеси, входит в насадку огнепреградителя, состоящую из большого числа узких каналов, где оно разбивается на множество малых пламен, которые в узких каналах распространяться не могут. [c.82]

Стадия воспламенения (третья стадия) характеризуется температурой воспламенения образовавшихся при деструкции соединений, температурой отходящих газов, концентрациями горючих газов и окислителя, необходимыми для воспламенения и горения. При наличии этих условий на границе предпламенной зоны и зоны пламени возникает пламя. Пламя распространяется в определенной области, называемой фронтом пламени или волной горения [23, с. 14]. Стадия горения (четвертая стадия) может развиваться в том случае, если выделяется избыток тепловой энергии и достаточное количество ее поступает в зону деструкции и предпламенную зону, кроме того, если в зоне горения существует достаточная концентрация горючих веществ и окислителя. [c.21]

После воспламенения рабочей смеси от искры цепные реакции предпламенного окисления резко ускоряются в связи с повышением температуры и давления. Концентрация перекисей в рабочей смеси перед фронтом пламени возрастает, и появляется так называемое холодное пламя. Холодным пламенем называется своеобразное свечение реакционной смеси в результате возбуждения реагирующих молекул от тепла, выделяющегося при реакции окисления, и взрывного разложения накопившихся перекисей. В результате распространения холодного пламени в рабочей смеси продолжает возраст,ать количество перекисей, альдегидов, свободных радикалов. Такая активизация с.меси приводит к образованию вторичного холодного пламени. Температура повышается еще выше. В несгоревшей части смеси возрастает концентрация окиси углерода и различных активных частиц. В реакции окисления вовлекаются больше половины молекул не сгоревшей смеси. В результате последняя часть топливного заряда вместе с образовав-шейся окисью углерода мгновенно самовоспламеняются. Холодное пламя превращается в горячее, что и приводит к образованию детонационной волны и скачкообразному подъему давления. Следовательно, короче говоря, детонационное сгорание последней части топливного заряда происходит вследствие накопления до определенной предельной концентрации высокоактивных частиц, которые реагируют со скоростью взрыва, в результате вся несгоревшая часть горючей смеси мгновенно самовоспламеняется (теория Соколика). Очевидно, чем выше скорость образования перекисей в данной рабочей смеси, тем скорее возникает взрывное сгорание, тем раньше нормальное распространение фронта пламени перейдет в детонационное и последствия детонации скажутся сильнее. Отсюда следует, что основным фактором, от которого зависит возникновение и интенсивность детонации, является химический состав топлива, так как известно, что склонность к окисле нию у углеводородов различного строения при сравнимых условиях резко различна. Если в топливе преобладают углеводороды, не образующие в условиях предпламенного окисления значительного количества перекисей, то взрывного распада не произойдет, смесь не перенасытится активными частицами, и сгорание будет проходить с обычными скоростями, без детонации, [c.89]

От диффузионного пламени отличается пламя, образующееся при горении заранее перемешанного горючего газа с воздухом (кинетическое горение). Это пламя при воспламенении какой-Jщбo части объема горючей смеси представляет собой светящуюся зону, в которой соприкасаются друг с другом свежая смесь и продукты горения зона горения всегда движется в сторону свежен горючей смеси, а фронт пламени имеет большей частью сферическую форму. При сгорании смесн горючих газов или паров с воздухом, подаваемых с определенной скоростью к юне горения, образуется стационарное пламя, имеющее форму хонуса. Во внутренней части конуса смесь подогревается до тем-лературы воспламенения. В остальной части конуса происходит орение, характер которого зависит от состава смеси. Если в смеси недостаточно кислорода, то во внешней части конуса про- [c.120]

При пнтенсификащга работы горелки скорость потока горючей смеси становится больше, в то время как скорость пламени остается постоянной, а составляющая у а возрастает одновременно с и удлиняет конус. Таким образом, поверхность пламени увеличивается, а кольцо воспламенения сокращается и роль его как воспламенителя постепенно уменьшается (создается фронт нестабильного пламени, рис. П-11, г). Если расход горючей смеси превысит определенные для данного типа горелки пределы, то соответствие между скоростью потока и скоростью пламени (а следовательно, и скоростью горения) нарушится (Ур>" и /), кольцо воспламенения исчезнет и пламя погаснет. [c.88]

Рассмотрим вероятные условия воспламенения во фронте пламени. Так как пламя распространяется с определенной конечной скоростью, то время, необходимое для воспламенения объема смеси, должно быть весьма малым. Например, при скорости распространения пламени примерно 30 см сек время пребывания объема смеси в 3ot e подогрева составляет 4 10 сек при толш,ине зоны около 1 мм. Если принять закономерности воспламенения такими же, как при самовоспламенении, то, как показано в гл. 5, получим, что индукционный период экспоненциально зависит от температуры т. е. X со того чтобы обеспечить воспламенение за такой малый [c.126]

ООО M . производительность закачки нефти на два резервуара составляла 7000 м /ч, нефть — обессоленная с рабочей температурой 32°С, погода безветренная, Газоуравнительная система еще не была принята в эксплуатащ1Ю. Пожаровзрывоопасная зона на территории парка, определенная по зоне распространения пламени, была ориентирована вдоль ложбины между фронтом резервуаров и дорогой. Опасная зона имела примерно ширину 30 м и длину 120 м. Шкаф с магнитными пускателями в результате внутреннего взрыва был сильно поврежден. Внутри дыхательных клапанов над огнепреградителями происходило интенсивное горение, один клапан даже проплавился, но внутрь резервуара пламя не проникло. [c.105]

Способность трубчатых горелок со смесеобразующими факелами (за счет окружающего воздуха, в который втекает топливный газ) удерживать пламя около своего устья в основном объясняется тем, что в зоне смешения воздуха с газом, в которой состав смеси постепенно меняется от чистого воздуха по краям до чистого топливного газа в центре струи, всегда найдется и такой участок смеси, который будет соответствовать наилучшим условиям воспламенения при определенной температуре этой смеси, постепенно прогревающейся по мере приближения к фронту горения. На фиг. 43 дана упрощенная схема образования зон смешения воздуха, топливного газа и продуктов сгорания, на которой (ВИДНО, как постепенно падает со стороны воздуха содержание кислорода в зоне 1П и топлива со стороны потока топливного газа в зоне ///г при подходе их к линии расчетных соотношений ( а = = 1), где они соединяются с образованием молекул полного сгорания. Понятно, что на этой ли-нйи расчетных соотношений при ходе реакции горения будет возникать наибольшая концентрация продуктов сгорания и отсюда они будут распространяться с постепенно падающим содержанием их в смеси в обе стороны в сторону чистого воздуха и в сторону чистого газа. Кривая температуры такой тройной смеси, как попятно, будет подобна кривой изменения содержания продуктов сгорания с вершиной на линии расчет [c.126]

Горелка керосиновой лампы более совершенна не только по количеству излучаемого света, но и тем, что в ней предусмотрена регулировка величины рабочей части фитиля, иа которой происходит испарение керосина. Необходимое для этого тепло доставляется отчасти излучением переднего, нижнего края пламени, который видит фитиль, а главным образом — горячим металлическим грибком, воспринимающим тепло непосредственно от пламени. Именно этот горячий грибок и создает зону теплового разложения топливных молекул, вступающих в смесеобразование с воздухом. Тут же, около верхней части грибка, где смесь достигает необходимой пропорции между топливом и воздухом и успевает при этом- прогреться до соответствующей, достаточно высокой температуры, возникает первичный фронт воспламенения (равновесие скоростей подачи смеси и воспламенения), т. е. осуществляется основная задача всякой горелки. Затем продолжается развитие процесса смесеобразования, совершенство и интенсивн01сть которого, в основном, зависят от свойств приданной горелке топочной камеры, в данном случае — размеров и очертания раздутой части лампового стекла. Без стекла пламя держится на горелке, но развитие процесса идет вяло, неорганизованно и не завершается полным сгоранием. Стоит надеть стекло и подрегулировать фитиль, чтобы картина резко изменилась пламя принимает совершенно определенные очертания, достигает необходимой яркости, и процесс горения завершается с необходимой полнотой. Все это свидетельствует о значительном усилении скорости смесеобразования, а следовательно, и сгорания и о развитии в связи со всем этим высокой температуры в очаге горения [c.135]

Вновь вернемся к эксперименту Дамкелера по бун-зеновским пламенам. Для определения скорости горения Дамкелер использовал метод, разработанный для ламинарных бунзеновских пламен и перенесенный им на турбулентные бунзеновские пламена 5т—У/А (где 1 —объемный расход газа Л — поверхность фронта пламени). В этом методе важно установить истинное положение фронта пламени. При наличии пульсаций фронт пламени искривляется, испытывая беспорядочные колебания. На фотографиях пламени, полученных с длительной экспозицией, можно обнаружить две огибающие поверхности внутреннюю и внешнюю. Если в качестве основы взять внешнюю поверхность, то скорость горения, определенная на этой по-верхности, окажется в хорошем согласии с 5л. Внутренняя поверхность дает более высокую скорость горения именно ее и принял Дамкелер за основу при определении скорости турбулентного горения 5т. Этот метод, как будет показано ниже, слабо обоснован и дает, по-видимому, не совсем правильные результаты. [c.154]

При поджигании горючей смеси в какой-либо точке возникает пламя, которое с определенной скоростью распространяется по всему объему смеси. Как показывает опыт, процесс горения происходит в очень топком слое, который отделяет продукты горения от горючей смеси. Слой, в котором протекают химические реакции с выделением тепла и света, называв тсяфронтом пламенп. Зона подготовки свежей смеси к воспламенению прилегает непосредственно к фронту пламени и тоже очень тонкая. Таким образом, для реакций, протекающих в пламени, нельзя скорость реакции относить к единице объема. Более правильно понимать под скоростью реакции количество вещества, прореагировавшее в 1 сев на единице поверхности фронта пламенп Um г см сек. [c.90]

Все рассмотренные выше теории нормального распространения пламени так же как и некоторые их модификации, не вошедшие в это рассмотрение, относятся к тому случаю, когда турбулизация газового потока не играет заметной роли. Турбулентное горение теоретически вцервые было рассмотрено Дамкелером [686], которому принадлежат также обстоятельные экспериментальные исследования влияния турбулентности на бунзенов-ское пламя при числах Рейнольдса до 17 ООО. Не останавливаясь на подробном рассмотрении турбулентного горения, исследованию которого посвящено большое число работ, отметим только, что согласно Дам-келеру [686], наблюдаемое при турбулизации газа ускорение пламени обусловлено двумя факторами увеличением скорости передачи тепла и подачи газа во фронт пламени при микротурбулентности, т. е. тогда, когда размеры вызванных турбулизацией газа неоднородностей малы по сравнению с шириной фронта, и изменением формы фронта пламени при макротурбулентности, когда размеры неоднородностей больше ширины фронта. Из теоретического рассмотрения турбулентного горения следует, что скорость пламени при турбулентном горении связана определенным соотношением со скоростью пламени в ламинарном потоке для этого соотношения различными авторами в соответствии с принятыми ими допущениями были получены различные аналитические выражения. [c.500]

Рассмотрим еще метод экспериментального определения величины предложенный Стивенсом [1184] и заключающийся в том, что горючая смесь вводится в мыльный пузырь (который можно рассматривать как бомбу постоянного давления) и поджигается в центре пузыря электрической искрои. Распространяющееся пламя через узкую щель фотографируется на движущуюся пленку, позволяющую измерить диаметр сферического фронта пламени в различные моменты времени. На пленке изображение пламени имеет форму равнобедренного треугольника, вершина которого отвечает моменту поджигания смеси. Зная скорость движения пленки V и измерив угол а, отвечающий вершине треугольника, по формуле M=utg - находят скорость распространения пламени, иредставляю- [c.586]

В условиях турбулентного перемешивания горючей смеси фронт пламени искажается, поверхность его увеличивается, а при определенных условиях разрывается и тогда наблюдаемое пламя состоит из многих очагов. Перемещение фронта пламени при турбулентном горении в перпендикулярном направлении к его по-верхностхг называется турбулентной скоростью распространения пламени. [c.202]

Движение пламени в данной горючей газовой смеси зависит от различных факторов длины и внутреннего диаметра трубки, положения искрового промежутка, начального механического завихрения, интенсивности искры и начальных емпературы и даштения В каждой точке трубки скорость зависит от детины трубки. При центральном воопламенении плам я распространяется симметрично, но если воспламенение произошло не в центре, то фронт пламени приближается к ближайшему концу медленнее, чем к дальнему. Скорость пламени растет почти линейно с расширением искрового промежутка до определенной величины, зависящей главным образом от силы тока в первичной обмотке и от соотноигения числа ВИТКОВ в индукционной катуш-ке. [c.1050]

Рассмотрим условия, при которых пламя сохраняет устойчивость, т.е. остается неподвижным относительно устья горелки. Известно, что в зоне горения устанавливается динамическое равновесие между стремлением пламени продвинуться навстречу потоку газовоздушной смеси и стремлением потока отбросить пламя от горелки. Однако указанное явление наблюдается в определенном (очень узюм) интервале скоростей истечения газовоздушной смеси из горелки. Когда скорость распространения пламени в какой-либо точке фронта горения превысит скорость истечения газовоздушной смеси, возникает проскок пламени. А в тех случаях, когда скорость газовоздушной смеси во всех точках фронта горения превышает скорость распространения пламени, происходит отрыв пламени. [c.482]

Условиями осутцествления вынужденного воспламенения являются наличие эффективного источника зажигания и способность образовавшегося фронта пламени самопроизвольно перемещаться (распространяться) в объеме газовозд> шной смеси. Этот процесс носит название распространения пламени. Данное понятие введено для сравнительной оценки горючих свойств различных газов и их смесей [4]. Нормальной скоростью распространения пламени называется скорость, отнесенная к холодной, еще не воспламенившейся смеси, в которой пламя перемещается по нормали к поверхности горения. Определение нормальных скоростей распространения пламен проводится методом трубки (статический метод), методом горелки (динамический метод) и др. При статическом методе прозрачная трубка диаметром 25,4 мм наполняется однородной газовоздушной смесью, которая поджигается с помощью электрической искры. При этом возникает фронт пламени, двигающийся от источника поджигания в сторону несгоревшей смеси. Линейная скорость, с которой перемещается фронт пламерш вдоль трубки, называется равномерной скоростью распространения пламени. Эта скорость при прочих равных условиях зависит от диаметра трубки, возрастая с увеличением последнего. Объясняется это тем, что с увеличением диаметра трубки увеличивается поверхность пламени за счет большего наклона фронта и за счет его местных искривлений. Последнее связано с наличием в зоне горения конвективных потоков, вызванных как внешними причинами, так и самим процессом горения. Таким образом, скорость, с которой пламя проходит через смесь газа с воздухом, имеет весьма сущест-веяное значение, и ее следует учитывать как при [c.280]

Исследования параметров работы импу.чьсных камер в объеме, необходимом для внедрения конструкции в практику, выполнялись на стенде (рис. 5.5). Горючая смесь, которая через смеситель 1 поступала в импульсную камеру 8, воспламенялась свечой зажигания 3, срабатывающей от высоковольтного источника 2. Условия проведения- экспериментов на опытно-промышленных образцах импульсных камер исключали возможность использования фоторегистрации для измерения скорости фронта пламени. Поэтому она измерялась ионными датчикам [72], определявшими временной интервал, в течение которого фронт-пламени проходит определенное расстояние. При этом пламя, ускоренно распространяясь по каналу камеры, поочередно замыкает искровые промежутки ионных зонДЬв 7, установленных в определенных местах 6. Сигнал с зондов через усилитель-преобразователь 5 поступает на частотомер-хронометр 9, позволяя регистрировать время прохождения фронтом пламени расстояния между двумя зондами. Регистрация давления производилась на осциллографе 10 по сигналу, поступающему с датчика 4 [71]. Измерение скорости ударной волны при выхлопе импульсной камеры в свободное пространство осуществлялось также с помощью ионных датчиков. В данном случае датчики устанавливались на фиксированном расстоянии перед выхлопным отверстием камеры [73]. Погрешность метода не превышала 5%. Однако разброс данных от опыта к опыту значительно больше. Это объясняется отклонениями в составе горючей смеси при проведении серии опытов. Для повышения точности проводилось 15—20 опытов, результаты которых усреднялись. [c.83]

Но эти исследования вплоть до 1936 г. не привели к определенной физической характеристике самого сгорания при стуке. Отмечалось, нанример, что при стуке пламя представляется охватывающим конечный объем заряда почти мгновенно [1] или что при стуке происходит почти одновременное воспламенение последней части заряда [2]. Наиболее методически совершенные по тому времени опыты, так называемые высокоскоростные моментальные фотографии пламен в двигателе Уитроу-Расс-вейлера [3] привели к заключению, что первым признаком стука является самовоспламенение, йЬзникающее безусловно впереди фронта нормального пламени и в следующем кадре, полученном менее чем на 1/2000 сек. позже, самопроизвольное воспламенение охватывает весь остающийся заряд . Отсюда делался вывод, что в этом, а возможно, и во всех случаях сгорания со стуком причиной последнего не является внезапное возраста- ние скорости основного пламени ([3], стр. 302). [c.186]

В случае богатых смесей (а<0,9) самовоспламенение распространяется от одного или нескольких первичных очагов со скоростями, сразу же достигающими значений нескольких сотен метров в секунду, как показано на рис. 9 и 10. Совсем иная картина наблюдается при сильном обеднении смеси. Здесь почти никогда не появляется нескольких очагов самовоспламенения, пламя распространяется от возникшего очага первоначально крайне мeдлeilнo, со скоростями 10—20 м/сек, т. е. медленнее распространения основного фронта. Как видно на рис. 11, такое самовоспламенение может длиться в течение нескольких (4—5) градусов поворота коленчатого вала с небольшим постепенным возрастанием скорости пламени. При этом отчетливо заметна остановка основного фронта, а затем его оттеснение назад расширяющимися продуктами самовоспламенения. В определенный момент (в данном случае в - -10° п. к. в.) происходит очень быстрое, хотя и плавное возрастание скорости распространения самовоспламенения до нескольких сотен метров в секунду (средняя скорость вдоль стрелки В на рис. 106 равняется 215 м/сек), что и приводит к появлению ударной волны. Дальше процесс развивается примерно так же, как на рис. 10, т. е. в месте отражения ударной волны от стенки камеры берет начало новая, уже ярко светящаяся волна, распространяющаяся со скоростью, несколько превышающей 1000 м/сек (на рис. 11 вследствие недостаточной скорости фоторазвертки эти детали не видны). [c.229]

Явления, наблюдаемые при распространении пламени в сосудах, размеры которых примерно одинаковы во всех направлениях (какими являются, например, куб или короткий цилиндр), в основном такие же, как при распространении в сферических сосудах. В начале процесса пламя имеет сферическую форму, а в конце вид фронта пламени определяется формой сосуда. При распространении пламени в длинных трубках наблюдается, однако, целый ряд новых явлений. В трубках, закрытых с одного конца, при поджигании смеси у противоположного открытого конца часто возникает пламя, которое распространяется на некотором участке с постоянной скоростью (равномерное распространение), затем ускоряется, приводя к колебательным режимам, и, наконец, если состав смеси лежит между некоторыми определенными пределами, заканчивается в виде детонационной волны [40—42] (см. гл. XIV). Согласно данным Уилера, Пэймэна и их сотрудников, воспроизводимость измерения скорости равномерного распространения пламени имеет место только при строгом выполнении некоторых определенных условий у открытого конца трубки в частности, зажигание должно производиться не слишком далеко от него. Оказывается, что скорость равномерного распространения зависит от направления движения она максимальна при движении пламени вверх и минимальна прн движении вниз. Скорость увеличивается также при увеличении диаметра трубки [43]. Бон, Фрэзер и Уинтер не смогли получить воспроизводимых результатов при исследовании быстро горяш,их смесей в некоторых определенных пределах изменения состава [44]. Хотя пламя проходило некоторое расстояние с постоянной скоростью, однако значения этой величины менялись от опыта к опыту. [c.191]

Нормальная скорость горения — это перпендикулярная фронту пламени составляюш,ая скорости, с которой фронт движется по отношению к несгоревшему газу. Эта величина является характеристикой смесп. Ее не следует путать со скоростью распространения пламени, т. е. скоростью, с которой пламя движется относительно неподвижного наблюдателя и которая зависит от условий горения. Результаты определений нормальной скорости горения различными методами [1] противоречивы. Некоторые недавно полученные данные [2] для 25° С приведены в табл. VII.5. На рис. VII.6 эти данные сопоставлены с резулъ- [c.513]

Нормальная скорость распространения пламени есть скорость движения пламени внутрь невоспламененной смеси. Название нормальная связано с тем, что пламя распространяется перпендикулярно к фронту воспламенения, т. е. переднему краю пламени. Нормальная скорость измеряется в единицах линейной скорости м1сек или см сек), так как представляет собой количество смеси (см ), сгорающей в единицу времени (се/с) на определенной поверхности пламени (см ). (Поверхность пламени — поверхность внутреннего резко очерченного конуса пламени.) [c.40]

Турбулентное пламя предварительно перемешанной смеси. Турбулентное пламя предварительно перемешанной смеси является основным режимом горения в двигателях внутреннего сгорания с искровым зажиганием и в форсажных камерах реактивных двигателей. Эти пламена могут быть стабилизированы как внутри, так и на выходе предварительно перемешанного потока из трубопровода. При низких скоростях потока, как в случае пламени бунзеновской горелки, пламена ламипарны с четко различимым фронтом пламени, т.е. они стационарны во времени. При скорости потока выше определенной критической величины поток в трубопроводе становится турбулентным и горение сопровождается ревущим звуком. Пламя в этом случае имеет широкий размытый фронт. Однако снимки фронта турбулентного пламени, сделанные с высоким временным разрешением, демонстрируют сложную извилистую структуру фронта (см. рисунки 14.1, 14.2 и 14.3). [c.194]

Между областью реактора идеального перемешивания и зоной очагового режима располагается распределенная зона реакции, в которой определенная доля вихрей попадает во фронт пламени, а именно те вихри, которые имеют масштаб длины меньше, чем к- В любом турбулентном потоке существует широкий интервал турбулентной диссипации е кажется, что величина е распределена по логнормальному закону [Bu h, Dahm, 1996]. Таким образом, турбулентное пламя предварительно перемешанной смеси не может быть представлено одной точкой на диаграмме Борги, а представляется в виде области, которая может пересекать границы. [c.240]

Пламена, стабилизированные у оси илиу периферии осесимметричного потока. Задача, которую мы теперь рассмотрим, заключается в определении формы конуса обычного бунзеновского пламени и структуры потока газа. Для упрощения анализа приняты следующие предположения 1) фронт пламени [c.212]

Следует заметить, что данные рис. 56 относятся к пламепи плоской горелки, рассматриваемому с узкой стороны. Такн1 [ образом, пламя состоит, собственно, из двух наклонных слабо изогнутых поверхностей. В осесимметричном пламени кривизна фронта увеличивается от основания к вершине, что может дать заметную добавку к величине нормальной скорости распространения пламени. Если в примере, показапном па рис. 56, нормальная скорость распространения пламени оказалась в значительном дианазоне постоянной, то при измерениях на осесимлгетрнчных пламенах, произведенных другими исследователями [3, стр. 80 57, 37, стр. 470—471], были получены непрерывно возрастающие нормальные скорости раснространения вдоль конической поверхности. Современное состояние вопроса об определении нормальных скоростей распространения пламепи изложено в [38]. [c.260]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология