Теплопроводность установившаяся

Что касается данных по теплопроводности в зернистом слое, полученных как в стационарном, так и нестационарном режимах (раздел IV. 3), то влияние многих факторов, в том числе теплопроводности твердой фазы и межфазного теплообмена, не позволяет установить изменение коэффициента В в формуле (IV. 17) при Re < 100. [c.100]

Рассмотрим зернистый слой высотой х, имеющий температуру верхнего торца н нижнего торца причем > 2- При отсутствии конвективных потоков газа в слое установится одномерный тепловой поток д, определяемый коэффициентом теплопроводности >.оэ при линейном распределении температуры по высоте слоя. Примем далее, что в направлении, одинаковом с направлением теплового потока, движется поток газа (жидкости) -с массовой скоростью (7 распределение температуры по высоте слоя остается при этом неизменным и одинаковым для обеих фаз. Такое допущение оправдано, если основное количество теплоты передается теплопроводностью. Конвективный тепловой поток [c.108]

Решение. Из наблюдений сделаем вывод, что коэффициент теплоотдачи а ккал/(м2-ч-°С)] зависит от коэффициента теплопроводности, жидкости X ккал/(м-ч °С)], линейной скорости потока и (м/ч), диаметра трубы d (м), кинематического коэффициента вязкости жидкости V (м /ч), коэффициента температуропроводности а (м /ч) и длины трубы / (м). Итак, мы установили условия однозначности. [c.22]

Молекулярно-кинетическая теория также позволяет делать предсказания относительно диффузии, вязкости и теплопроводности газов, т.е. так называемых транспортных свойств, проявляющихся в явлениях переноса. Каждое из этих явлений может условно рассматриваться как диффузия (перенос) некоторого. молекулярного свойства в направлении его градиента. При диффузии газа происходит перенос его массы от областей с высокими концентрациями к областям с низкими концентрациями, т.е. в направлении, обратном градиенту концентрации. Вязкость газов или жидкостей (иногда их обобщенно называют флюидами) обусловлена диффузией молекул из медленно движущихся слоев в быстро движущиеся слои флюида (и их торможением) и одновременной диффузией быстро движущихся молекул в медленно движущиеся слои (и их ускорением). При этом происходит перенос механического импульса в направлении, противоположном градиенту скорости движения флюида. Теплопроводность представляет собой результат проникновения молекул с большими скоростями беспорядочного движения в области с малыми скоростями беспорядочного движения молекул. Ее можно описывать как перенос кинетической энергии в направлении, противоположном градиенту температуры. Во всех трех случаях молекулярно-кинетическая теория позволяет установить коэффициент диффузии соответствующего свойства и дает наилучшие результаты при низких давлениях газа и высоких температурах. Именно эти условия лучше всего соответствуют возможности применения простого уравнения состояния идеального газа. [c.150]

Задача VI. 11. Паропровод (наружный диаметр н = 3 см) должен быть изолирован двумя слоями тепловой изоляции толщиной по 3 см каждый. Теплопроводность одного из материалов в 5 раз больше другого. Считая, что внутренняя и наружная температура изоляции фиксирована, установить, в каком порядке следует расположить слои изоляции, а также, во сколько раз увеличатся потери тепла, если не соблюдать такого расположения слоев. [c.176]

Задача VI. 12. Огнеупорная стенка печи толщиной 0,5 м, теплопроводностью 1,4 вт м-град) нагревается изнутри горячими газами температурой 1200° С. Начальная температура печи 20° С. Через 6 ч после начала нагревания термопара, установленная па расстоянии 0,1 м от внутренней поверхности, показывает температуру 650° С. Установить, правильны ли показания термопары. Удельная теплоемкость материала стенки Сс = 900 дж кг-град), а его плотность р = 2800 кг м . [c.176]

Задачи горения, следовательно, можно охарактеризовать как нестационарные задачи турбулентной массо- и теплопроводности при наличии динамических источников вещества и тепла. Но хотя такое представление и определяет пути анализа процессов горения, конкретное решение задач теории горения при этом затруднено. Исследование процессов горения должно развиваться по пути составления систем интегро-дифференциальных уравнений, соответствие которых истинному ходу процесса следует проверять сопоставлением результатов решений этих систем с данными эксперимента. Именно так и развивается ныне теория горения, причем наиболее подробно исследуются крайние случаи, когда в сложном комплексе вопросов можно абстрагироваться от некоторых из них. В частности, установилось деление процессов горения на области протекания. Так, при анализе явлений термического распада природных топлив для мелких частиц при низких температурах можно пренебречь временем прогрева и рассматривать процесс как чисто кинетический распад сложного вещества на более простые соединения. Наоборот, при прогреве крупных кусков топлива в среде высокой температуры основным является ход нагрева. Можно принять, что сам термический распад происходит мгновенно. Появляется деление процесса на крайние области — кинетическую и тепловую, в каждой процесс может быть описан более простыми уравнениями, чем в общем случае протекания процесса в промежуточной области. [c.5]

Критическое значение параметра б можно установить из решения уравнения теплопроводности (5-30). [c.120]

Можно показать, что при осуществлении и других элементарных стадий аппарат, работающий по принципу двух движущихся поверхностей, обладает очевидными преимуществами. При транспортировке твердого полимера, как и при перекачивании расплава, наличие двух увлекающих поверхностей приводит к увеличению производительности транспортировки. Рассматривая элементарную стадию плавления, мы установили, что единственным высокоэффективным механизмом плавления является плавление при нагревании за счет теплопроводности с принудительным удалением расплава вынужденным течением. Логично предполагать, что плавление полимера между двумя параллельными движущимися пластинами будет сопровождаться интенсивным удалением расплава (рис. 12.23). [c.455]

Опыты проводить следующим образом. Хроматографическую колонку заполнить одним из указанных сорбентов и присоединить к установке. Установить требуемую скорость потока газа-носителя и температуру в колонке. Включить детектор по теплопроводности (катарометр) и регистрирующий прибор — самопишущий потенциометр ЭПП-09. Установить нулевое положение стрелки на шкале самописца. В течение некоторого времени проверить стабильность нулевой линии, непрерывно пропуская через колонку поток газа-носителя. Отобрав пробу газа с помощью медицинского шприца со стеклянным поршнем через самоуплотняющуюся резиновую мембрану, ввести пробу в колонку и снять хроматограмму. Хроматограммы, полученные на обеих колонках (ГАХ и ГЖХ), сравнить, т. е. отметить форму пиков, продолжительность анализа, разделяющую способность, определить и сравнить коэффициенты асимметрии Кз по пикам одного из компонентов. [c.101]

При анализе газов по измерению их теплопроводности температура нити повышается до тех пор, пока не установится равновесие между количеством подводимой электрической энергии и потерей тепла, определяемой теплопроводностью газа. Скорость теплоотдачи зависит от температуры стенок камеры, в которой находится чувствительная нить. Эта температура должна быть по возможности постоянной. Очень важно, чтобы детектор обладал малой инерцией, т. е. чтобы быстро реагировал на изменение концентрации. Для этого объем его рабочей камеры должен быть как можнО меньшим. [c.144]

Порядок включения хроматографа при работе с катарометром. Выбрать газ-носитель таким образом, чтобы его теплопроводность максимально отличалась от теплопроводности анализируемых веществ. Теплопроводность различных используемых газов-носителей следующая (в кал/см -сек X X град) N3 — 5, 7, Аг — 4,0, СОа — 3,4, воздух — 5,7, Ме — 10,9, Не — 33,6, На — 40,0. Вентилем тонкой регулировки на панели подготовки газов, руководствуясь показаниями образцового манометра, установить нужное давление газа-носителя на входе в колонку. Измерять расход газа-носителя можно в процессе работы пенным измерителем скорости потока газа. Установить температуру термостата, включить нагрев термостата и испарителя. Перед включением блока питания катарометра поставить ручку установки тока грубо и плавно в крайнее левое положение. [c.182]

Подождать, пока закончится выход высококипящих компонентов от предыдущих проб 2) установить, заменить или регенерировать фильтр газа-носителя это особенно важно при работе с детектором по теплопроводности [c.268]

Физические свойства. Физические константы инертных газов приведены в табл. 173. Как установил в 1938 г. П. Л. Капица, в жидком гелии при 2,172° К происходит фазовый переход от одного жидкого состояния к другому. Выше указанной температуры существует Не I, а ниже ее Не II. Последний отличается от первого тем, что его теплопроводность в несколько миллионов раз больше теплопроводности Не I. Помимо этого. Не II теряет всякую вязкость и обнаруживает особое свойство — сверхтекучесть. С помощью Не измеряют температуры ниже 1° К. [c.635]

Схема питается постоянным стабилизированным током. Но в отличие от традиционных мостовых измерений ток питания схемы велик, в результате чего сопротивления и нагреваются их температура будет выше, чем у окружающих металлических стенок камер. Часть тепла нагретых сопротивлений передается окружающим стенкам главным образом благодаря теплопроводности газа-носителя. При постоянных условиях нагрева сопротивлений (постоянная величина тока питания детектора), постоянном расходе газа-носителя (поддерживаемым регулятором) -И постоянной температуре корпуса детектора (для чего он обычно термостати-руется) через некоторое время в обеих камерах устанавливается тепловое равновесие, при котором сопротивления и R2 имеют постоянную температуру, превышающую температуру стенок детектора обычно на 30 — 50 град. Эти сопротивления будут также постоянными, и установится равновесне измерительной схемы моста Уитстона. Такое равновесие, фиксируемое регистратором типа ЭПП-09 в виде нулевой линии , соблюдается до тех пор, пока все перечисленные факторы остаются неизменными, т. е. пока через обе камеры проходит только газ-носитель с [c.65]

В монокристалле графита теплоперенос осуществляется в основном вдоль базисных плоскостей. При этом теплопроводность монокристалла, как и электропроводность, анизотропна, но величина анизотропии существенно ниже (около 5). Однако в поликристаллических графитах отношение коэффициентов теплопроводности, измеренных параллельно базисным плоскостям и перпендикулярно к ним, может достигать большей величины так, для пиролитических графитов это отношение составляет 100-500 [59]. Изучение температурной зависимости теплопроводности, выполненное во многих работах (см. например, [59]), позволило установить, что описывающая ее кривая имеет максимум. [c.106]

Дифференциальные уравнения (2—8) и (2—10) определяют передачу тепла теплопроводностью в самой общей форме, без учета форм тела, через которое проводится тепло, свойств тела и свойств окружающей среды, т. е. эти уравнения описывают только класс явлений теплопроводности. Конкретные условия тег Лопроводности для того или иного частного явления можно установить, если задать граничные условия, характеризующие данное явление. [c.286]

Легко установить прямую связь между указанными выше физическими константами динамической вязкостью 11, теплопроводностью X и диффузией О. Для краткости воспользуемся простейшей схемой диффузии одного газа в другой, позволяющей без особенного ущерба для существа явления провести типичные рассуждения классической газовой кинетики. [c.67]

Поскольку для определения коэффициента теплообмена в газовзвеси используется соотнощение Ын = аНе", то необходимым условием является квазистационарность процесса. Обычно для соблюдения этого условия принимается, что критерий В1 = а Ам<С1 считается вполне достаточным для пренебрежения градиентом температуры В1=0,1—0,2. Поскольку критерии подобия представляют собой меру относительной интенсивности двух процессов, то В1<С1 означает, что процесс теплопроводности значительно интенсивнее, чем внешний теплообмен, и что оба эти процесса несоизмеримы. Во взвешенном состоянии в большинстве случаев это условие соблюдается за счет применения частиц небольшого размера. Однако квазистационарность процесса характеризуется не только величиной критерия В1, но и временем наступления такого состояния, т. е. величиной критерия Фурье Ро. Наличие или отсутствие перепада температур по сечению частицы можно установить только путем сравнения температуры на поверхности и в центре частицы. Поскольку для рассматриваемых процессов используются частицы шарообразной формы, то ниже приведено принадлежащее В. А. Шейману такое сравнение для шара. [c.40]

Тем не менее удалось установить [68], что теплопередача при этом осуществляется главным образом за счет теплопроводности. Незначительное влияние свободной конвекции создает лишь очень слабое течение в рассматриваемой малой полости. Значение Ra в этих условиях составляло примерно З-Ю . [c.330]

Н. М. Зингером были проведены опыты по конденсации пара на струе воды, движущейся со скоростью Ю- -25 м/сек. Автор установил значительную деформацию температурного поля, связанную с нарушением сплошности струи. В быстродвижущейся струе жидкости коэффициент турбулентной теплопроводности меняется по сечению струи и интенсивность теплоотдачи возрастает по сравнению со струей, движущейся с малой скоростью. Для оценки интенсивности теплоотдачи рассмотрим пример. Через сопло диаметром 5 мм выпускается вода со скоростью 25 м/сек. Начальная температура воды Тх = 278° К и конечная Га = 373° К. Давление пара в приемной камере [c.220]

Из уравнения (1-6) можно легко установить размерность коэффициента теплопроводности [c.26]

Основная задача конвективного теплообмена довольно сложная, и решение ее зависит от нескольких переменных. Детально она будет рассматриваться в последующих главах. Однако между общей проблемой конвекции н чистой теплопроводностью имеется много общего, о чем говорилось в гл. 1 , в связи с формулировкой закона охлаждения Ньютона. Мы используем это положение о важности конвективного теплообмена, чтобы установить граничные условия для тех задач, которые будут рассмотрены в этой главе. [c.61]

Поскольку мы рассматриваем влияние небольших значений толщины пограничного слоя и небольшого значения теплопроводности на уравнение энергии, все другие величины в уравнении (7-3) будут измеряться в таких единицах, что они имеют порядок 1. Толщина теплового пограничного слоя предполагается порядка б. Вопрос о порядке величины теплопроводности остается открытым. Составляющая скорости V будет порядка б. Порядок величины членов левой части уравнения (7-3) можно теперь легко установить. Порядки величин опять указываются под уравнением. Пер Вый член в скобках в первой части уравнения можно не учитывать по сравнению со вторым членом. Здесь [c.217]

Для измерения изотерм адсорбции чистых газов в адсорбер из баллона через буферную емкость накачивают газ до давлення —(1—2)-10 Па (100—200 кгс/см ). После того как давление в адсорбере, регистрируемое образцовым манометром, установилось, газ из адсорбера медленно выпускается скорость выходящего газа по реометру поддерживается постоянной — 300 см /мин. Точный объем вышедшего газа определяют в газометре. Через определенные промежутки времени одновременно замеряют количество выделенного газа и равновесное давление в системе. Остаток газа отдувается пз адсорбера водородом при атмосферном давлении, причем состав выходящей смеси определяют газоанализатором по теплопроводности, а количество адсорбата, выделившегося ири отдувке, рассчитывают интегрированием выходной привой. [c.167]

Однако установить однозначную зависимость между N и Ре одновременно от всех вероятностных характеристик пока не удается. Совмеш ение одной вероятностной характеристики приводит к расхождению других. Так, несмотря на внешнее сходство кривых (Л, i) и г[з (Pe i) они по своей сущности значительно отличаются друг от друга. Этот факт объясняется тем, что перенос вещества в ячейках и между ними характеризуется не только числом Ре., о чем свидетельствуют данные экспериментальных исследований, связанных с определением коэффициента продольного переноса. Соотношениями (IV.62) и (IV.63) легко объяснить значения коэффициента продольного переноса в газофазных реакторах с сильно тур-булизированным режимом, когда достигается равенство между эффективными коэффициентами продольного переноса и температуропроводности, т. е. при Z) = a i — = Kf , где X и Су — соответственно коэффициенты теплопроводности и теплоемкости реагирующей массы. В этом случае, предположив, что длина ячейки-реактора AL равна диаметру зерна катализатора [82 ] при L о и Л > 10, [c.104]

В случае сильно экзотермичных или эндотермичных реакций проявляется также дополнительный фактор. Хотя переход тепла к термостату и очень хороший (скорость перехода гораздо выше скорости реакции), но внутренняя температура не будет такой же, как наружная. Если теплота газовой реакции достигает 10 ккал/моль, то при полной изоляции реакционного сосуда за весь ход реакции произойдет повыпгение температуры на 10 ООО/С, " С. Полагая для большинства газов среднюю величину С,, равной 10—20 кал/моль-град, можно установить, что повышение температуры за весь ход реакции составит 500—1000 Можно показать, что за счет теплопроводности нельзя эффективно передать это тепло и только благодаря конвекции или с помощью перемешивания можно поддерживать постоянную температуру. То, что конвекция очень быстра даже в одполитровоп стеклянной колбе, можно продемонстрировать, поместив такую колбу, выдержанную при комнатной температуре, в лед. Если измерять изменение давления внутри колбы, то обнаруживается, что температурное равновесие успешно достигается меньше чем за 2 мин. [c.88]

Помещая вторую пить вблизи стенки, Ванпэ смог установить температурный градиент. В условиях этих опытов константа времени для теплопроводности была равна примерно 0,05 сек [см. уравнение (XIV.2.8)]. [c.381]

Ввиду того, что теплопроводность материала зависит от температуры, необходимо, прежде всего, определить распределение температур в стене и установить теплопроводность при средних температурах слоев. После определения г.п из рис. 33 проверяются температуры на границе слоев, и в случае, если вычисленные температуры отличаются от предполагаемых значений настолько, что новое распределение температур значительно влияет на значения X, необходимо повторить расчет с исправленными значениями теплового сонротивлення. [c.100]

Закон Фурье. На основанип опытного изучения нроцесса распространения тепла в твердых телах Фурье установил основной закон теплопроводности, который гласит, что количество тепла переданного теплопроводностью, пропорциоЕ[ально градиенту температуры [c.121]

Аналогичное соотношение немного более сложным путем получается и в случае неперемешиваемой системы, в которой отвод тепла от внутренних слоев реакционной смеси осуществляется путем теплопроводности. В последнем случае измерение разности температур внутри сосуда и на стенке дает возможность также установить, является ли рассматриваемый процессе гомогенным или гетерог( н-ным. [c.395]

Лереключатель множитель шкалы на панели блока питания катарометра установить на требуемую чувствительность. Включить самописец ЭПП-09, предварительно переключив на задней стенке блока управления тумблер переключения пламенно-ионизационный по теплопроводности в положение по теплопроводности . Ручками установки нуля плавно и грубо на блоке питания катарометра вывести перо самописца ЭПП-09 на нужную отметку шкалы. [c.183]

Вскоре Д. Аллен, Р. Пейерлс и М. Аддин в Кембридже установили, что понятие теплопроводности в обычном смысле как отношения теплового потока к градиенту температуры в гелии II теряет смысл. Оказалось, что величина теплового потока зависит не только от градиента температуры, но и от размеров прибора, с помощью которого производятся измерения. Для капилляра заданного диаметра, в котором находится гелий, при постоянном градиенте температуры теплопроводность гелия при охлаждении ниже Х-точки резко возрастает, достигая максимума при 2 К, и затем снова падает при дальнейшем понижении температуры. [c.235]

У элемента должна установиться такая те1 (пература, при которой количество выделяющегося и отводимого тепла будет равным. Эта температура соответствует пересечению кривых выделяемого в элементе тепла (кривая 1) и тепла, отводимого от элемента благодаря теплоотдаче за счет теплопроводности окружающей среды (кривая 2). Если температура окружающей среды изменяется от Рис. 203. Рисунок, поясняющий до 2> количество ОТВОДИМОГО тепла принцип действия тандела изобразится линией 3 И температура [c.512]

Чанг [57], решив (2.4.15), установил, что скорость изменения составляющей Wv.x значительно выше скорости изменения параметров состояния конденсатора в нестационарном режиме.. Поэтому при моделировании паро-газо-жидкостного пространства можно воспользоваться стационарным уравнением сохранения количества движения. Сперроу [58] показал, что пренебрежение конвективной составляющей переноса энергии и инерционными силами несущественно сказывается на получении конечных решений. Поэтому для оценки влияния нестационар-ности переноса энергии рассматриваем систему (2.4.15), пренебрегая конвективной составляющей и принимая, что перенос теплоты через пленку конденсата осуществляется теплопроводностью при граничных условиях третьего рода (рис. 2.11). Решение уравнения теплопроводности для этого случая приведено в [59] в виде функции [c.57]

Для учета температурной зависимости теплопроводности материала пластины необходимо установить связь теплопроводности с координатами. При расчете теплопроводность можно определять по температурам в узловых точках, пользуясь выражением вида Х=Хо(1+67 ) с экспериментальными константами Хо и Ь. Рассмотрнм среднее значение теплопроводности между узловыми точками с учетом сказанного получим следующее разностное уравнение [c.163]

Отсутствие данных по теплопроводности нефтепродуктов еще до недавнего времени вынуждало при проектировании теплообменников пользоваться формулой Крего. Накопление экспериментальных данных по теплопроводности отечественных нефтей и их продуктов дало возможность установить достаточно надежные закономерности для ее вычисления. [c.361]

Установлепо, что нри зажигании горючей смеси плоским слоем нагретого газа необходимое для воспламенения количество подведенной к газу энергии (па единицу площади слоя) должно быть большим некоторого определенного минимального значения. С теоретической точки зрения задача о воспламенении слоем горячего газа является просте11шей из возможных задач о воспламенении, потому что в этом случае процесс может быть описан одномерными нестационарными уравнениями сохранения. Эту задачу решил Сполдинг [ ], который численно проинтегрировал приближенно описывающие процесс дифференциальные уравнения в частных производных для слоев различной толщины, имеющих начальную температуру, равную температуре адиабатического пламени. Он установил, что в случае тонких слоев температура слоя вследствие теплопроводности снижается до температуры окружающей среды, в то время как в случае толстых слоев начинается распространение ламинарного пламени ). [c.251]

В другом случае Р. Висканта [47], желая установить суммарный эффект взаимодействующих В(идов теплопередачи (теплопроводностью, конвекцией и излучением) в аналогичной мО Дели, также лолучил интегро-дифферен-циальное уравнение, которое по методу Барбье было преобразовано в нелинейное дифференциальное. На основе решения численных примеров автор показал влияние на теплообмен и на распределение температур в излучающей среде параметров системы и предложил два приближенных метода. [c.54]

Реакция взаимодействия двуокиси углерода с углеродом — реакция эндотермическая, и для ее протекания необходим подвод тепла извне. Внешний обогрев реагирующего слоя вследствие низкой теплопроводности частиц создает запаздывающий тепловой поток от стенки к центру, что в свою очередь создает температурное поле, резко неоднородное по высоте и сечению слоя . Это затрудняет изучение процесса реагирования и определение кинетических характеристик. Более надежен и перспективен метод непосредственного нагрева слоя электрическим током. Этот метод известен давно, однако его применение дл такого рода исследований затруднялось образованием микровольтовых дуг между частицами, в результате чего возникали локальные высокие температуры. Однако, как показали опыты, механическое давление (— 5 кПсм ) предотвращает образование микровольтовых дуг. Специальные измерения позволили установить, что температуры по высоте и сечению распределяются практически равномерно (с точностью до 5%). При эксперименте авторы применяли метод непосредственного нагрева слоя электрическим током, а слоевые процессы исследовали методом выгорающего слоя [6—9]. [c.33]

ВУХИНом, совместно с ВостИО и УПИ, были испытаны в печах с электрическим обогревом описанной выше конструкции новые огнеупорные материалы повышенной теплопроводности динас с мелкодисперсной добавкой железа ( черный динас ), уплотненный магнезит и для сравнения обычный коксовый динас. Этим испытаниям предшествовали лабораторные исследования, позволившие установить высокую стойкость новых материалов в условиях коксования. [c.296]

Ионная хроматография позволила установить причину усиленного разрушения оболочек ТВЭЛов в один из периодов работы станции. Повышенное содержание фосфатов являлось следствием разрушения замещенных трифенилфосфатов, которые использовались в системах электрогпдравлпкп и попадалп в контур. Прп осаждении на оболочках ТВЭЛов они вызывали локальное изменение теплопроводности и, тем самым, способствовали разрушению. [c.22]