Эффект Бора теория

Таким образом, теперь ясно видна необходимость использования трех квантовых чисел для описания энергии электрона. Каждое новое квантовое число вводилось для удовлетворения требований эксперимента. Однако даже с этими тремя квантовыми числами невозможно было полностью объяснить линейчатые спектры. Например, действие слабого магнитного поля приводит к так называемому аномальному эффекту Зеемана, который нельзя было понять на основе модели Бора — Зоммерфельда. Кроме того, у атома Бора и его вариантов было множество других недостатков. Одним из них, и, по-видимому, наиболее существенным, была невозможность применения теории Бора к более сложным атомам. Приложение ее к спектру даже такого простого атома, как атом гелия, приводило к полной неудаче, и все попытки понять основы периодической системы в рамках модели Бора были безуспешны. Это показывает, что все вышеизложенное верно только для одноэлектронной системы. Такое ограничение не имеет смысла, и поэтому очевидна необходимость найти что-то лучшее. [c.37]

Несомненно, теория Бора— Зоммерфельда явилась крупнейшим достижением физики. Наличие в атомах дискретных состояний было подтверждено экспериментально в опытах Д. Франка и Г. Герца (1913 г.). Серьезным успехом этой теории стало также вычисление постоянной Ридберга для водородоподобных систем и объяснение структуры их линейчатых спектров. В частности, Бору удалось правильно объяснить серии спектральных линий иона Не+, до того приписываемые водороду. Теория Бора — Зоммерфельда объяснила физическую природу характеристических рентгеновских спектров, расщепление спектральных линий в сильном магнитном поле (так называемый нормальный эффект Зеемана) и другие явления. [c.17]

Символ К К означает наличие четырех электронов на внутренних оболочках с п = 1, которые не оказывают влияния на химическую связь. Согласно экспериментальным данным, длина связи в В2 равна 1,59 А, т.е. меньще, чем в молекуле 2 (2,67 А). Энергия связи соответственно больше 274 кДж моль по сравнению с 110 кДж моль Оба эффекта обусловлены большим положительным зарядом ядра бора, который обусловливает более прочное взаимодействие с электронами. Веским аргументом в пользу теории молекулярных орбиталей явилось экспериментальное обнаружение (путем магнитных измерений) в молекуле В2 двух неспаренных электронов. Оно служит прямым подтверждением именно той последовательности орбитальных энергетических уровней и к , которая указана на рис. 12-8 если бы последовательность этих орбитальных уровней была обратной, оба электрона должны были располагаться со спаренными спинами на орбитали а , и в молекуле не было бы неспаренных спинов. (Исторически дело обстояло так неспаренные электроны в В2 не были предсказаны заранее экспериментальное обнаружение неспаренных электронов в В2 заставило пересмотреть прежние взгляды на последовательность орбитальных энергий в двухатомных молекулах и придать ей вид, иллюстрируемый рис. 12-8.) [c.526]

Пути преодоления этой трудности были подсказаны Бору разработанной Планком квантовой теорией испускания света раскаленными телами и выдвинутой Эйнштейном теорией фотоэлектрического эффекта и светового кванта. Как Планк, так и Эйнштейн принимали, что свет с частотой V не излучается и не поглощается веществом в произвольно малых количествах, а только квантами энергии ку. Если атом водорода, в котором электрон вращается вокруг ядра по большой круговой орбите, испускает квант энергии ку, то после этого электрон должен уже находиться на значительно отличающейся от прежней (меньшей) круговой орбите, отвечающей энергии атома, на ку меньше его началь- [c.120]

Такого плана я пытался придерживаться при подготовке второго издания Общей химии . Мною введены две новые главы, посвященные атомной физике (гл. П1 и Vni). В этих главах довольно подробно рассмотрены вопросы, связанные с открытием рентгеновских лучей, радиоактивности, электронов и атомных ядер, описана природа и свойства электронов и ядер, изложена квантовая теория, фотоэлектрический эффект и фотоны, теория атома по Бору, отмечены некоторые изменения наших представлений об атоме, внесенные квантовой механикой, рассмотрены другие вопросы учения о строении атома. Все это позволит студенту первого курса вычислить энергию фотона света данной длины волны и предсказать, приведет ли поглощение света данной длины волны к расщеплению молекулы на атомы. Некоторые разделы элементарной физической химии в книге изложены подробнее, чем это было сделано в первом издании. Введена отдельная глава, посвященная биохимии. Значительной переработке подверглось изложение химии металлов. Рассмотрение вопросов, относящихся к химии металлов, начинается теперь с главы, в которой показаны характерные особенности металлов и сплавов и описаны методы добычи и очистки металлов. Затем следуют три главы, посвященные химии переходных металлов в первой главе рассмотрены скандий, титан, ванадий, хром, марганец и родственные им металлы во второй — железо, кобальт, никель, платиновые металлы в третьей — медь, цинк, галлий, германий и ближайшие к ним по свойствам металлы. В той или иной мере пересмотрено и большинство других глав. [c.10]

Планетарная модель атома Э. Резерфорда, Н. Бора, А. Зоммерфельда позволяет создать качественную картину строения электронных оболочек атомов элементов периодической системы Д. И. Менделеева, объяснить атомные спектры, количественно рассчитать энергию электрона в атоме водорода и объяснить эффект расщепления спектральных линий атомов в магнитном и электрическом поле. Однако, несмотря на отмеченные достоинства, в процессе разработки и практического использования этой теории обнаружились принципиальные недостатки, а именно [c.199]

После Бора многие ученые пытались усовершенствовать его теорию. Но все эти усовершенствования предлагались исходя из законов классической физики. Так, в 1916 г. немецкий физик А. Зоммерфельд предположил, что электрон может двигаться не только по круговым, но и по эллиптическим орбитам. Объединенная теория Бора-Зоммерфельда объясняла эффект Зеемана, но и эта теория тоже оказалась бессильной в объяснении некоторых вопросов строения атома. [c.40]

Заряд 2—5 называется эффективным зарядом ядра. Явление экранирования можно было бы понять и с позиций теории Бора, но специфические волно-механические свойства электрона обнаруживаются в особенностях эффекта экранирования для различных волновых функций. [c.81]

Зоммерфельд дополнил теорию Бора, рассматривая орбиты не только круговые, но и эллиптические. В частности, он объяснил явление, называемое эффектом Зеемана в магнитном поле наблюдается расщепление спектральных линий с образованием групп линий, равноотстоящих с одной и с другой стороны от первоначальной линии. Зоммерфельд объяснил только спектры самых легких атомов. [c.24]

Казалось бы, Бору удалось согласовать экспериментальные наблюдения спектра водорода с представлением о квантовании энергии электрона в атоме и классическими понятиями кинетической и потенциальной энергии. Выдвинутая им оригинальная теория действительно оказалась важной вехой в развитии науки. Однако она была обречена, так как не смогла удовлетворительно объяснить спектры более тяжелых элементов. Например, когда были сконструированы улучшенные спектрографы, в спектрах атомов более тяжелых, чем водород, элементов обнаружились группы из двух или большего числа линий, которые отстоят друг от друга всего на несколько ангстрем. Кроме того, было установлено, что, если поместить возбужденные атомы в магнитное поле, некоторые линии расщепляются на группы близко расположенных линий (это явление получило название эффекта Зеемана). Очевидно, в тяжелых атомах существуют очень близко расположенные энергетические уровни, а в присутствии магнитного поля из них появляются новые энергетические уровни. Попытки учесть эти особенности строения тяжелых атомов, модифицировав модель Бора путем замены некоторых из круговых орбит на эллиптические, не привели к успеху. Это объясняется тем, что поведение электронов в атоме невозможно удовлетворительно объяснить, соединяя представления классической физики с идеей о квантовании энергии. [c.72]

Еще раньше появились первые работы по квантованию энергии — сначала применительно к излучению абсолютно черного тела (Планк, 1901 г.), а после объяснения законов фотоэлектрического эффекта (Эйнштейн, 1905 г.)—применительно ко всем системам атомных размеров. Важнейшим шагом в этом направлении явились работы Бора (1913 г.), применившего принцип квантования к проблеме строения атома. В качестве наглядной модели атома в этой теории используют обычно солнечную систему, где в центре находится ядро (Солнце), а вокруг, по орбитам движутся электроны (планеты). [c.161]

Однако помимо расщепления уровней энергии в многоэлектронных атомах, еще с 1896 г. было известно расщепление их в магнитных полях (эффект Зеемана), а с 1913 г. — в электрических полях (эффект Штарка). Для объяснения этих эффектов Зоммерфельд ввел еще одно — магнитное — квантовое число т, которому придал смысл квантования проекции магнитного момента электрона на направление вектора внешнего поля. Однако все эти попытки спасения теории Бора ни к чему не привели, так как не смогли преодолеть искусственности ее исходных постулатов и ограниченности применения. Нужна была новая аксиоматика атомной физики и химии, которая и была разработана в 20-х гг. XX столетия. [c.76]

Поскольку для первой половины переходного периода X положительно, у ионов с конфигурациями до моменты понижены по сравнению с чисто спиновыми значениями. Поскольку типичное значение Д равно 20 ООО см , моменты, нанример, спин-свободных комплексов Сг(П1) и Сг (II) должны составлять соответственно около 3,81 и 4,68 магнетона Бора. Для ионов с конфигурациями от до X отрицательно, и теория предсказывает значения моментов, повышенных по сравнению с чисто спиновыми величинами. Например, К1 (с ) и Си (с ) должны иметь моменты, равные соответственно 3,06 и 1,88 магнетона Бора. Поскольку в этих случаях эффект гораздо больше, его легче обнаружить, чем в первой половине периода, где часто все отклонение едва превышает возможные ошибки опыта. Именно вследствие этого эффекта нри рассмотрении парамагнетизма иона были приняты значения [г=1,1 магнетона Бора и g=2,2. Эти величины удовлетворяют уравнению (3). [c.395]

В 1913 г. Нильс Бор применил квантовую теорию к электронам в атомах, выбрав в качестве примера простейший атом водорода. В теории фотоэлектрического эффекта постулировалось, что при излучении могут поглощаться [c.13]

Пути преодоления этой трудности были подсказаны Бору разработанной Планком квантовой теорией испускания света раскаленными телами и выдвинутой Эйнштейном теорией фотоэлектрического эффекта и светового кванта. Как Планк, так и Эйнштейн исходили из предположения, что свет с частотой V не излучается и не поглощается веществом в произвольно малых количествах, а излучается или поглощается только квантами энергии ку. Если атом водорода, в котором электрон вращается вокруг ядра по большой круговой орбите, испускает квант энергии ку, то после этого электрон должен уже находиться на другой (меньшей) круговой орбите, отвечающей энергии атома, на ку меньшей, чем была его начальная энергия. В соответствии с этим Бор выдвинул предположение, что атом водорода может находиться только в определенных дискретных состояниях, называемых устойчивыми состояниями этого атома. Он принял также допущение, что одно из этих состояний — основное, или нормальное (невозбужденное), состояние — отвечает минимуму энергии, которой может обладать атом. Остальные состояния, характеризующиеся более высокой энергией, чем энергия основного состояния, называются возбужденными состояниями данного атома. [c.104]

Советские физики Я. Б. Зельдович и Ю. Б. Харитон первыми дали математический расчет цепной реакции урана. Их коллега Я. И. Френкель сформулировал — независимо от Мейтнер, Фриша, Бора и Уилера — теорию распада урана. Наконец, в июне 1940 года Г. Н. Флеров и К. А. Петржак обнаружили, что атомы урана распадаются не только под действием нейтронов, но также и самопроизвольно, без внешнего воздействия. Для урана, правда, такое явление наблюдается очень редко. Эффект был подтвержден сначала немецким физиком Гейнцем Позе. В калийном руднике глубиной 450 м он смог обнаружить спонтанное деление урана без помех космического излучения. Флеров и Петржак обрадовались этому ведь обычно весьма желательно получить от других ученых подтверждение нового эффекта. Сначала спонтанному делению ядер тяжелых атомов не могли найти применения. В настоящее время этот эффект приобрел значение для ядерной физики. [c.146]

Радиальные функции распределения особенно полезны прн обсуждении эффекта экранирования электронов в многоэлектронных атомах (см. гл. 5, с. 48), причем максимумы вероятности, соответствуют концентрическим оболочкам , которые имеют сильное сходство с орбитами теории Бора. [c.42]

Исследования Резерфорда, предложившего планетарную модель атома, теория электронной оболочки атома Н. Бора, установление тождества между порядковым номером элемента и числом электронов в атоме, блестящие исследования Мозели, показавшие линейную зависимость между квадратным корнем частоты излучения определенной линии рентгеновского спектра и порядковым номером элемента, работы Капицы по исследованию явления Зеемана и других эффектов в сверхсильных магнитных полях позволили уточнить модель атома и создать основу для последующей разработки квантовомеханической теории Периодической системы Менделеева. [c.7]

До появления квантовой теории Бора эффект Штарка вообще оставался необъясненным. Классическая электронная теория приводит к выводу, что спектральные линии могут во внешнем электрическом поле лишь смещаться, но не расщепляться. [c.375]

Возникает вопрос, какие же из возможных частот особо заметны при раман-эффекте. Согласно классической теории, грубо говоря, имеется две области собственных частот молекулы и соответственно этому — две области аномальной дисперсии первая — с высокими частотами — лежит в ультрафиолетовой, а иногда и в видимой области спектра, она обусловлена собственными колебаниями электронов, вторая — с низкими частотами — расположена в инфракрасном спектре и вызывается колебаниями (и вращением) ядер. Согласно квантовой теории, высокие частоты соответствуют большой разности энергий между близлежащими квантовыми состояниями. Возможные по квантовой теории стационарные состояния, которым соответствует различное статистическое распределение электронов, обусловливают разности энергий, отвечающие высоким частотам. Бывают, однако, и такие квантовые состояния молекулы, при которых статистическое распределение электронов одно и то же (по теории Бора следовало бы сказать, что электронные орбиты одинаковы), а распределение ядер несколько различается. Квантовые состояния, которые при одинаковом внешнем расположении электронов отличаются только расположением ядер, значительно меньше различаются по величине энергии, чем названные выше квантовые состояния, переходящие одно в другое за счет электронных скачков, т. е. путем изменения статистического распределения электронов. Этому соответствует значительно меньшая частота колебаний ядер. Следовательно, переходы между очень близко расположенными квантовыми состояниями дают собственные частоты, расположенные в инфракрасной области. Таким образом, при помощи раман-эффекта можно найти те лежащие в инфракрасной области спектра собственные частоты, которые очень близки к частоте падающего света. Эти частоты можно рассчитать, зная раман-частоты, на основании следующих уравнений [c.123]

На рис. 6.24 приведен график (6.78), где х — р, для НЬ лошади. Здесь п = 2,95 + 0,05, свободная энергия взаимодействия НЬ с О2 равна 10,9 кДя /моль. С помощью теории Уаймена легко описать эффект Бора (Х = 02, = Н+). [c.215]

Принятие илн непринятие основных постулатов квантовой механики зависит от всей совокупности опытных данных, относящихся к микромиру, и, хотя дифракция электронов весьма убедительно свидетельствует в пользу представлений де Бройля, все же остается несомненным, что волномеханический аспект должен привести и к прогнозам, имеющим более прямое и непосредственное отношение к вопросам химии. Одним из таких открытий является туннельный эффект, значение которого мы еще подчеркнем в дальнейшем. Другое важное явление, имеющее квантовую природу и совершенно неожиданное с точки зрения теории Бора, — это сверхтонкое взаимодействие. Волновая природа электрона проявляется в том, что электрон некоторое время проводит около ядра это влечет за собой различные последствия расщепление спектральных линий или даже полный захват электрона ядром, а также проявление магнитных взаимодействий на малых расстояниях. [c.76]

Быстрое развитие науки и техники в 20 в. привело к совершенствованию методов термохим. измерений и резкому повышению их точности. Развиваются термохим. исследования соед. бора, фтора, кремния, фосфора, РЗЭ, полупроводников, комплексных соед. и др. Интенсивно разрабатыг вается Т. биол. процессов, поверхностных явлений, полимеризации. Квантовая химия в принципе позволяет вычислять теплоты образования и эпергии хиМ. связей, однако пока это возможно лишь в простейших случаях. Поэтому эксперим. методы остаются в Т. основными и наиболее точными. Для приближенной оценки неизвестных тепловых эффектов использ. эмпирич. методы, базирующиеся иа установленных термохим. закономерностях. Данные Т. использ. в теор. химии и применяют в практике для расчета аппаратуры, теплового баланса, оптим. режима процесса, при создании новых видов топлива., . , , . , [c.569]

Главная цель автора — простота изложения без примитивизма или популяризаторства. Требование времени — компактность — более или менее удалось соблюсти. Можно упрекнуть автора в неполноте материала, в том, что курс не включает таких важных разделов, как теория переноса электрона в растворах, теория туннельных переходов, изотопный кинетический эффект, кинетические аспекты спиновой химии, фемтохимии и др. Впрочем, уже в названии курса содержится ответ на возможный упрек. В этой связи хотелось бы напомнить читателю предельное по краткости изречение автора принципа дополнительности Н. Бора Полнота и ясность дополнительны . [c.7]

Комплексы элементов второго и третьего переходных периодов в тех случаях, когда имеются четыре, пять или шесть -электронов, по-видимому, всегда относятся к типу спин-спаренных. Большие константы спин-орбитального взаимодействия, наблюдаемые для этих ионов, вызывают два эффекта в магнитном поведении, заслуживающие рассмотрения. Во-первых, по крайней мере для комплексов с шестью эквивалентными лигандами роль полей пониженной симметрии должна быть меньше, чем в случае элементов первого переходного периода, и, следовательно, кривые, приведенные на рис. 81, являются лучшим приближением. Во-вторых, спин-орбитальное взаимодействие, очевидно, должно быть при комнатной температуре заметно больше кТ, и, следовательно, интерес представляют малые значения Х1кТ. Именно но этой причине мы приводим также графики 81,6, 81, г и 81, е. Низкие значения Г обусловливают наблюдаемые моменты этих ионов, которые часто оказываются сильно отличающимися от чисто спиновых значений. Так, нанример, моменты конфигурации в случае Ки (IV) и Ой (IV) составляют соответственно 1,4 и 2,8 магнетона Бора (в соединениях типа (NN4)2 [МС1]), а отклонения от закона Кюри для зависимости моментов от температуры также согласуются с теорией, если принять для К значения около 800 и 3200 см [40]. На этих примерах можно проиллюстрировать значение вклада, вносимого температурно независимым парамагнетизмом. Соединение осмия имеет молярную восприимчивость около 800-10 эл.-стат. ед. и относится к типу, полностью обусловленному температурно независимым парамагнетизмом, в случае же соединения рутения наблюдается значение 3300-10" эл.-стат. ед., в значительной мере связанное с тем-пературно независимым парамагнетизмом. [c.399]

Тенденция производных трехвалентных атомов элементов УБ группы к взаимодействию с акцепторами электронной пары в значительной степени зависит от природы атомов или групп, присоединенных к данному элементу. Электроотрицательные заместители уменьшают силу льюисовского основания, а электрононагнетающие группы увеличивают ее. Например, триметил-фосфин, взаимодействуя с трехфтористым бором, образует (СНз)зР-ВРз, в то время как трехфтористый фосфор не дает РзР ВРз. В органической химии долгое время считалось, что винильная группа более электроотрицательна, чем этильная или метильная [111]. Теория валентности объясняет это изменениями атомной электроотрицательности, происходящими вследствие изменений гибридизации хр -гибридизованный атом углерода является более электроностягивающим, чем sp -axoM углерода. На основании сказанного выше относительно-индуктивного эффекта следует полагать, что винилфосфины окажутся более слабыми основаниями, чем их алкильные аналоги, а следовательно, они должны были бы образовывать более слабые, чем алкил-фосфины, связи с льюисовской кислотой, выбранной в качестве эталона, например триметилбором. Однако приведенные в химической литературе данные позволяют думать, что винильная группа может оказать и обратное влияние. [c.165]

Как же объяснить все эти проявления четно-нечетного эффекта Окончательного ответа пока нет. Несомненно, в распространенности тех или иных изотопов в природе ка-ким-то образом проявляется структура и состав атомных ядер, что отражается на устойчивости ядер. Физики-теорети-ки уже давно предпринимали попытки создать модель ядра, которая смогла бы объяснить наблюдаемые закономерности. Еще в 1939 г. Н. Бор и Дж. Уиллер предложили капельную модель атомного ядра. В том же году со сходной электрокапельной теорией ядра выступил советский физик-теоретик Я. И. Френкель. Эта модель, сравнившая ядро с жидкой каплей, хорошо предсказывала механизм деления ядер, а также объясняла предел их устойчивости к делению. В то же время многие экспериментальные данные не удава- [c.97]

Пути преодоления этой трудности были подсказаны Бору разработанной Планком квантовой теорией испускания света раскаленными теламн п выдвинутой Эйнштейном теорией фотоэлектрического эффекта и светового кванта. Как Планк, так и Эйнштейн исходили из иредноложения, что свет с частотой [c.146]

Функ В хорошем согласии с этими теориями нашел аналогичные аномалии у диэлектрических постоянных в щелочных силикатных стеклах, содержащих борный ангидрид. Максимум плотности при 18% борной кислоты отвечает в этом случае минимуму поляризуемости, которая вызывается комбинированными действиями сокращения объема и молекулярной ассоциации. Хамфрис и Морган исследовали влияние термической истории на диэлектрические постоянные и плотности натриево-боро-силикатных стекол. Конституционные воздействия химического состава выражаются главным образом в изменении отношения числа кислородных анионов к сумме чисел катионов кремния и бора, которое определяет число кислородных ионов, связанных только с одним катионом. Эти кислородные ионы вызывают уменьшение плотности и увеличение диэлектрической постоянной и показателя светопреломления. При содержании окиси натрия в боро-силикатных стеклах свыше 20% эффект, рассмотренный в 226, становится заметным, тетраэдрическая координация [ВО4] снижается до плоских групп [ВОз]. [c.200]

Как в рассмотренной статье, так и в специальной работе [30] Льюис, защищая статическую модель атома, выступает с критикой модели Бора. Так, Льюис не только утверждает, как и другие критики теории Бора, что она противоречит законам электродинамики, но указывает, что она, по его мнению, вызывает возражения и с логической точки зрения, так как такое состояние движения, которое не производит никакого физического эффекта лучше назвать состоя.чием покоя 124, стр. 773]. Льюис даже утверждает здесь, что людель статического атома люжет быть согласована с экспериментальными данными физиков еще с большим успехом, чем модель Бора. При этом Льюис идет довольно далеко, высказывая предположения о структуре самого электрона. [c.91]

Естественно, что это достижение стимулировало другие работы, и в течение последующих нескольких лет были достигнуты крупные успехи в интерпретации тонких деталей спектра водорода, обусловленных релятивистскими эффектами (Зоммерфельд) и влиянием электрического поля на спектр водорода (Эпштейн, Шварцшильд). Кроме того, появилось много существенных исследований по обобщению модели и квантового принципа на другие, более сложные атомные и молекулярные структуры. Эти полукачественные исследования были весьма, успешны и дали мощный импульс к экспериментальному изучению и анализу атомных спектров. Теория использовала для изучения модели классическую механику. Требовалось определить так называемые многократно-периодические движения, из которых разрешенные движения определялись правилами квантования, представлявшими собой развитие постулатов Бора для момента количества движения для круговых орбит водорода. Мы не будем входить в детали работ этого направления читатель может обратиться к книге Зоммерфельда ), Строение атома и спектральные линии . [c.15]

В течение этого периода проводилось интенсивное изучение атомных спектров. Следующими важными ступенями после изучения спектральных серий щелочноподобных металлов в терминах теории Бора явились открытие Ланде эмпирических законов эффекта Зеемана и открытие и тщательное изучение групп линий в сложных спектрах, так называемых мультиплетов. Современное изучение мультиплетов было начато Каталаном. Структура мультиплетов и проблема аномального эффекта Зеемана привели к очень важному обобщению модели электронных орбит, выдвинутому в 1925 г. Юленбеком и Гаудсмитом, постулировавшим существование внутреннего магнитного и механического моментов у электрона. Эта спиновая гипотеза сразу же разъяснила много трудных вопросов и получила немедленное признание. [c.17]

Для Т0ГС5 чтобы преодолеть эти затруднения, Планк (1901 г.) ввел квантовую гипотезу. Согласно этой гипотезе атом должен находиться в одном из конечных дискретных энергетических состояний, в любом из которых он обладает целым числом квантов энергии. Квант энергии изображайся как / v, где Л — универсальная константа для всех атомов, а v — частота, о которой подробнее будет сказано ниже. Если атом переходит из одного состояния, в котором он обладал энергией lAv, в другое с более низкой энергией n h ), то разность энергий ( , — Иг) Av испускается в виде излучения. Квантовая гипотеза вскоре вошла как составная часть в теорию фотоэдектри ческого эффекта и в теорию строения атома Бора. [c.20]

Теория Таунсенда была существенно дополнена в 1931— 1932 годах Роговским путём учёта искажения электрическою поля в разряде пространственными зарядами. Это дало возмоя -ность распространить теорию также и на самостоятельный тлеющий разряд. Что касается элементарных электронных и ионных процессов, играющих большую роль в современной электронике, то успешное их исследование и объяснение стало возможным только после открытия электрона в 1897 году и создания теории атома Бора в 1913 году. Из явлений на поверхности катода термоэлектронная эмиссия была обнарулгена в начало 80-х годов прошлого столетия Эдисоном, но не была им пи истолкована, ни применена. Только спустя полтора десятка лет эффект Эдисона был применён для создания первого электровакуумного прибора двухэлектродной катодной лампы , выпрямляющей переменный [c.16]

Идея о том, что электрон обращается вокруг ядра по строго определенной орбите подобно тому, как Луна обращается вокруг Земли, оказалась достаточно наглядной и удобной, поэтому теория Бора быстро получила всеобщее признание. Однако вскоре стало ясно, что такая простая теория не может разрешить всех вопросов строения атома. В частности, Зееман обнаружил, что эмиссионный спектр атома, находящегося в магнитном поле, более сложен, чем спектр такого же атома в отсутствие внешнего магнитного поля. Простая теория Бора не могла объяснить эффект Зеемана. Немецкому физику Зоммерфельду удалось на некоторое время спасти теорию Бора. Зоммерфельд предположил, что электрон может двигаться не только по круговым, но и по эллиптическим орбитам. Объединенная теория Бора — Зом-мерфельда описывала эффект Зеемана весьма точно. [c.17]