Область зондирования

Мы воспользовались методом аналогий, чтобы точнее определить место релаксационной спектрометрии в общей системе представлений физики полимеров. Перейдем теперь от отдельных макромолекул к конденсированным макроскопическим полимерным системам. Все только что изложенные общие принципы сохраняют свою силу и здесь растянув ось т в сторону больших времен, мы можем определить области зондирования дискретных или флуктуационных элементов структуры. При этом, однако, надо особо подчеркнуть следующие два обстоятельства. [c.53]

В приведенных выше рассуждениях не учитывается то, что мы всегда хотим работать с пучком возможно меньшего размера. Ток пучка уменьшается примерно как квадрат размера пучка. Как будет показано ниже в данной главе, качество изображения и содержание информации связаны с полным сигналом, который. можно зарегистрировать. Для получения оптимального качества изображения нам хочется иметь ток зонда максимальным в сочетании с требованием того, что диаметр пучка или область зондирования на образце для адекватной фокусировки были бы достаточно малыми по сравнению с элементом изображения. При низком увеличении, когда элемент изображения большой, например 1 мкм в диаметре при увеличении ЮОХ. Для увеличения полного сигнала можно существенно увеличить размер пучка без значительного ухудшения фокусировки. [c.108]

Ограничения, обусловленные областью зондирования [c.159]

II. В высокочастотной области, соответствующей колебательным движениям малых и даже очень малых групп (атомы водорода, отдельные электроны), зондирование структуры основано на несколько ином принципе. Возникновение организованных, в первую очередь кристаллических, структур сразу же резко ограничивает подвижность наблюдаемых при соответствующей частоте групп. По аналогии с температурными искажениями релаксационного спектра это должно приводить к смещению или размазыванию резонансных линий. В радиочастотном диапазоне это может быть расширение линий протонного магнитного резонанса при введении в полимер. электронного парамагнитного зонда — какого-либо устойчивого свободного радикала— характер его ЭПР-сигнала меняется в зависимости от плотности окружения, т. е. от того, находится ли он в кристаллической, жидкокристаллической или изотропной (аморфной) области. В оптическом диапазоне по тем же причинам могут изменяться форма, положение и интенсивность полос колебательных спектров (часто приходится, например, встречаться с термином кристаллическая полоса ). Можно вводить в-полимер электронный зонд— люминофор (например, антрацен) и по изменениям спектральных характеристик поляризованной люминесценции снова судить о подвижности или плотности тех участков, в которых расположен люминофор. [c.54]

Но так или иначе именно наличие множественных максимумов на промежуточных или окончательных релаксационных спектрах неминуемо вызывает сомнения и дискуссии — и вот теперь, независимо от ТВЭ или ТВА, возникает действительная потребность тщательного сканирования или зондирования отдельных областей температурного или частотного релаксационного спектра разными методами, но специально настроенными на эту область. Подчеркнем, что теперь это делается уже не для сшивания полного спектра, а для экспериментальной коррекции спектров q(x) в области опасных частот (длительностей импульсов) или температур. [c.306]

По существу, кристалло-аморфные полимеры мы уже рассмотрели и пришли к выводу, что в них а- и р-переходы должны размазываться, а вопрос о расщеплении не вполне ясен и может решаться неоднозначно, в зависимости от принципов измерения (сканирование или зондирование). Но в одном можно было не сомневаться в граничной области между кристаллитами и аморфными зонами подвижность аморфных цепей должна быть ограничена, и с помощью зондов можно это обнаружить. В целом же, разделить сигналы от кристаллических и аморфных областей можно только на уровне очень мелкомасштабных движений кристаллиты дают широкую компоненту второго момента ЯМР, а аморфные цепи — узкую. При стекловании сигналы вполне могут слиться, хотя ЯМР на широких линиях все же должен разделять аморфные и кристаллические сигналы. [c.309]

Выбор оптических постоянных оказывает существенное влияние на угловой ход индикатрисы рассеяния. При нормировке индикатрисы рассеяния на вероятность выживания кванта значения индикатрисы рассеяния вперед практически совпадают для всех х. Максимальное отклонение наблюдается в области обратного рассеяния, что значительно затрудняет однозначную интерпретацию результатов дистанционного зондирования атмосферного аэрозоля. Интенсивность обратного рассеяния может быть на порядок меньше в промышленно развитых районах, чем в сельской местности при п= 1,5. Увеличение п до 1,65 приводит к увеличению обратного рассеяния в 4—5 раз для сельских районов и почти на два порядка для промышленных. Отсюда вытекает важность правильного выбора оптических постоянных при восстановлении вертикальной структуры оптической плотности аэрозоля по данным [c.112]

Область объекта, из которой поступают сигналы, и интенсивность сигналов определяются протяженностью зоны возбуждения и степенью поглощения сигналов объектом. Зона возбуждения зависит от энергии зонда Е и среднего атомного номера элементов объекта 2. В среднем Оже-электроны эмиттируют из глубины I—2 нм, вторичные электроны — до 50 нм, отраженные электроны — 0,1 — 1 мкм, рентгеновские лучи — 0,5—5 мкм, катодолюминесцентное — 1—2 мкм. Эти цифры характеризуют вариации локальности электронного зондирования по глубине. Локальность по поверхности определяется диаметром зонда и в значительной мере объемом зоны возбуждения лучшие приборы обеспечивают локальность по площади в десятки — сотни нанометров. [c.225]

Необходимо подчеркнуть еще раз, что микрочастица в данном состоянии не обладает определенными значениями всех динамич. величин, подобно макрочастице. Электрон, связанный в атоме, вовсе не имеет в каждый момент определенное значение координаты или импульса. Если бы атомарный электрон в каждый момент имел бы определенные координату и импульс, то он двигался бы по определенной траектории и квантование энергии и момента (см. ниже) было бы необъяснимо, ибо непонятно, почему одни траектории атомарного электрона разрешены , а другие запрещены это и было необъяснимой загадкой в теории атома Вора. Согласно К. м., электрон в атоме приобретает те или иные возможные значения координаты только при измерении, при зондировании атома жесткими рентгеновскими лучами ли быстрыми электронами, иначе говоря, при его взаимодействии (столкновении) с жестким фотоном или быстрым электроном при этом столкновении он локализуется в небольшой области атома вблизи нек-рой точки. В результате такого столкновения электрон выбрасывается из атома следовательно, измерение координаты вообще уничтожает связанное состояние атомарного электрона. Но, повторив много раз этот опыт с атомами, находящимися в совершенно одинаковых условиях, мы получаем распределение возможных значений мест локализации электрона в атоме, т. е. вероятности различных значений его координаты такая совокупность опытов дает статистику мест локализации электрона в атоме, — как говорят, вид электронного облака, к-рое и описывается -функцией данного состояния, — точнее, квадратом ее модуля наглядно говоря, электронное облако характеризует распределение электронной плотности в атоме. Опыты по зондированию электронного облака атома (или распределения его эффективного заряда, равного е- , где е — заряд электрона) действительно предпринимались и подтвердили правильность теоретич. расчетов, произведенных на основе К. м. [c.256]

Наконец, если интервал времени больше, чем время диффузии цепи как целого, то снова Ьг Одг, и наступает переход к области некомпактного зондирования с константой К, не зависящей от времени. Однако в этом случае она будет иметь вид К Оду/(Ъ ), где Од — коэффициент диффузии цепи как целого. [c.264]

II. Область движений в пределах толщины трубки г в этой области (А Щюк < t <То (M IM ) > где иМ, молекулярные массы сегмента и участка цепи между зацеплениями (или стенками трубки) для бг выполняется соотношение Ьг и уже возникает режим компактного зондирования с константой К(t) t [c.265]

Эмиссионные и абсорбционные методы могут быть использованы для быстрого измерения усредненных параметров, по которым измеряемая величина может быть получена путем вычислительной процедуры, такой, как преобразование Абеля [27]. В принципе флуоресцентный метод должен рассматриваться как метод локального зондирования, поскольку исследуется только область, находящаяся на пересечении возбуждающего луча и оптического пути детектора. Если источник возбуждения обладает узким лучом, а область наблюдения также является узкой, исследуемый объем может быть очень малым, скажем менее 1 мм В начале 1962 г. для локального измерения плотностей в разреженном газовом потоке был использован флуоресцентный метод с возбуждением мощным тонким электронным пучком (вплоть до 30 кэВ). Выбранный флуоресцирующий объем был равен приблизительно 1 мм [28]. [c.221]

Разработка перестраиваемых лазеров на органических красителях [112] привела к созданию методов возбуждения специфических электронных переходов в атомах и молекулах и, следовательно, к использованию методов резонансного рассеяния и дифференциального поглощения для дистанционного зондирования. Как показано в табл. 6.3, органические красители для перестройки лазерного излучения выпускаются серийно, что позволяет охватить область длин волн от ближней ультрафиолетовой до ближней инфракрасной. Инверсия населенности в красителе создается оптической накачкой при помощи импульсной лампы-вспышки или другого лазера. Для импульсного режима наиболее часто применяют азотный лазер, в то время как режим непрерывного излучения получают накачкой при помощи жестко сфокусированного аргонового лазера. Лазеры на красителях с накачкой импульсными лампами в целом дают импульс большой энергии, однако его длительность довольно велика (сотни наносекунд) для измерений с требуемым пространственным разрешением. Тем не менее подобная система может работать в режиме работы генератора-усилителя и является идеальной для зондирования верхних слоев атмосферы [7]. [c.347]

Разработка новых лазеров на основе галогенидных соединений инертных газов [116, 117] будет способствовать созданию целого класса лазеров, которые в состоянии обеспечить высокую мощность излучения при длине волны ниже 337 нм. Такие лазеры по своей сущности являются перестраиваемыми, хотя и в пределах весьма небольшого спектрального интервала. Например, лазер на основе фторида криптона имеет мощность излучения 100 МВт в импульсе при 248,4 нм, а его выходное излучение можно перестраивать в пределах 4 нм [116]. Хотя такие разработки открывают новые интересные возможности в области дистанционного зондирования благодаря отсутствию солнечного фона при этих длинах волн, а также позволяют получить резонансное комбинационное рассеяние света [118], но [c.348]

В первое время при лазерном зондировании окружающей среды использование лазеров с фиксированной частотой, работающих в красной или инфракрасной области спектра, ограничивало исследования атмосферы лишь изучением сигналов рэлеевского рассеяния в обратном направлении и ми-рассеяния. Последующее бурное развитие лазерной технологии значительно расширило диапазон процессов, происходящих под действием лазерного излучения и пригодных для индикации параметров окружающей среды. Поэтому мы рассмотрим эти разнообразные процессы. [c.351]

С помощью тестов, закрепляя их в определенном месте рабочего объема и сохраняя время выдержки образцов постоянным, можно количественно исследовать зависимость эрозии от свойств жидкости и параметров звукового поля. Необходимо отметить, что средняя квадратичная ошибка при зондировании кавитационной области образцами-тестами в лучшем случае составляет 25%. Столь малая точность метода объясняется неоднородностью кавитационной области, изменением ее расположения в ходе эксперимента и многими другими случайными факторами. [c.174]

В последние годы были разработаны или уточнены методы электрического зондирования и наложения пониженного напряжения [14—17]. Метод зондирования при исследовании закрытых дуг имеет то преимущество, что он переносит исследования из области вне ванны внутрь ее, тем самым делая это исследование более наглядным и достоверным в плане определения параметров дуги. Кроме того, он позволяет получить форму и значение напряжения не только между электродом и подиной, но и для большого числа промежуточных точек. [c.112]

Значения размера элемента изображения в зависимости от увеличения приведены в табл. 4.2. Понятие размера элемента изображения является фундаментальным при трактовке фокусировки, полезного увеличения и глубины фокуса. Изображение является точно сфокусированным, когда область зондирования пучком на образце (принимая во внимание влияние области взаимодействия, вклад которой в зондируемую область образца может быть основным) меньше, чем размер элемента изображе- [c.107]

I. в низкочастотной области это зондирование является прямым, позволяя определить подвижность соответствующего элемента структуры как целого или время его жизни. Нетрудно видеть, что для флуктуационных структур это, в принципе, означает возможность существования двух резонансных линий, или полос, на релаксационном спектре. Если время жизни п достаточно велико, то можно найти некоторое характеристическое время Лч < Т1 смещения флуктуационного элемента как целого в дискретоподобном состоянии. При Та = Т1 и достаточно больших энергиях [порядка < Гаг в формуле (1.18)] произойдет резонансное поглощение энергии, связанное с рассасыванием флуктуации. [c.54]

Оптические влагомеры и гигрометры. Действие этих приборов основано на поглощении влагой ИК-излучення, преим. в коротковолновой области (длина волны 0,8-4,0 мкм). В этом диапазоне спектр воды содержит ряд интенсивных полос поглощения с центрами, соответствующими длинам волн 0,94 1,1 1,38 1,87 2,7 3,2 3,6 мкм. Источники излучения-лампы накаливания, лазеры, а прн зондировании атмосферы - солнечная радиапия. Приемники излучения избирательные-оптико-акустические, интегральные - фоторезисторы (наиб. чувствительны), а также термометры и болометры. Область применения аб-сорбц. разновидности метода-определение содержания влаги в жидкостях (напр., в метаноле и уксусной к-те) и твердых пленочных материалах. Диапазон измерения 10 -20%, предел погрешности не выше неск. %. [c.390]

Если строчная развертка проходит через область образца, то сигнал, поступающий с детектора, может быть зарегистрирован на осциллографе, причем по горизоитальной оси откладывается положение растра, а в вертикальном У-направлении вычерчивается сигнал (рис. 4.34). Мы можем идентифицировать сигналы в любых интересующих нас двух точках, например 5д и 5в, и рассчитать контраст по уравнению (4.13). Если такая же строчная развертка повторяется, то мы обнаружим, что осциллограммы на экране точно не налагаются друг на друга. Если сигнал, поступающий 3 одного и того же положения пучка, повторно регистрируется за время регистрации элемента изображения t, то номинально идентичные отсчеты сигнала меняются. Процесс регистрации изображения в растровом электронном микроскопе в основе своей состоит в счете дискретных событий, например вторичных электронов, поступающих со случайным по времени распределением за время зондирования. Измерение сигнала 5 включает в себя счет числа событий п на детекторе. Вследствие того что события распределены случайным образом во времени, последовательные отсчеты в одной и той же точке будут отличаться от среднего значения п на величину Качество сигнала можно выразить через отнощение сигнала к щуму [c.153]

Основываясь на результатах экспериментального исследования по зондированию углеводородо-воздушных Цламен с определением концентрационных и температурных профилей и скоростей потоков исходных, конечных и промежуточных продуктов, в том числе атомов водорода и перекисных радикалов,. Ксандопуло пришел к выводу, что превращение топлива завершается в основном в пред-пламенной области, в которой по тепловой теории скорость реакции пренебрежимо мала. Далее он утверждает, что одно из основных ограничений современной теории горения заключается в том, что она относится ...к гипотетическим пламенам, которые можно приблизить к пламенам с прямой цепной реакцией . Й случае же разветвленной реакции, характерной для пла мени большинства веществ (водорода, углеводородов и их производных и т. д.), эта теория неприменима. [c.29]

Электронный зонд представляет собой сфокусированный пучок электронов, ускоренных в вакууме до различных значений энергии (10—10 эВ). Электроны взаимодействуют с веществом и дают сведения о весьма тонком слое (на практике локальность по глубине в зависимости от вида выходного сигнала составляет от нескольких микрометров до долей нанометра). Возможность относительно легкой фокусировки пучка электронов обеспечивает и высокую локальность по поверхности. Так, при достаточной яркости пучка диа.метр зонда в десятки нанометров дает для тонких пленок тот же порядок локальности. В менее благоприятных случаях она составляет несколько микрометров, и продолжающееся совершенствование электронно-зондовой техники сдвигает эту границу в субмикронную область. Чувствительность электронно-зондовых методов к следам элементов является одной из наиболее высоких среди аналитических методов. При стандартной локальности порядка долей кубического микрометра предел обнаружения метода доходит до 10 —10 г, что позволяет определять ничтожные количества веществ. Характерной особенностью электронного зондирования является его экспрессность. Информация выдается непосредственно в ходе эксперимента, причем ее можно одновременно наблюдать на дисплее и фиксировать на записывающих устройствах. Совершенствование фототехники и применение компьютеров позволяет получать разнообразные сведения об объекте за короткий отрезок времени. Хотя взаимодействие электронного зонда с веществом может изменять электронную структуру последнего, несоизмеримость общей площади объекта и зоны облучения позволяет справедливо полагать, что в целом объект сохраняется неразрушенньрм и пригодным для дальнейших исследований. [c.215]

Генерирование таких высоких частот является одной из главных экспериментальных трудностей в исследовании акустического ЭПР в СВЧ-области. Автодинные генераторы работают до частот не более 200 Мгц [189]. В [190—193] описаны способы генерирования ультразвуковых СВЧ-колебаний с помощью пьезоэлектрического стержня, свободная поверхность которого располагалась в максимуме электрического СВЧ-поля резонатора. Во втором резонаторе на противоположном конце кварцевого стеряшя ультразвуковая энергия преобразовалась снова в электрическую. ЭПР-поглощение, обусловленное электронными спинами кварцевого стержня, ослаблялось при взаимодействии СВЧ-фононов с электронными спинами [194]. В момент резонанса происходило ослабление ультразвуковых колебаний, распространявшихся по кварцу [195]. С помощью импульсной аппаратуры для акустического эхо-зондирования оказалось возможным работать как [c.369]

Во временных исследованиях с помощью лазеров уже можно охватить спектральную область от 0,35 до 10 хмкм. Импульсные лазеры используются как для возбуждения молекул, так и для их зондирования вторым пучком, имеющим регулируемое смещение во времени. В последнее время развиваются методы спектроскопии КР с временным разрешением до 10- - с на базе лазеров и многоканальных систем регистрации. Разнообразие задач, возникающих перед спектроскопией с временным разрешением, широкий интервал времени и спектральный диапазон делают актуальным развитие всех трех типов приборов этого направления. [c.14]

Среди этих задач важное место занимает проблема термического зондирования атмосферы. При тер1Шческом зондировании измеряют интегральное поглощение атмосферой в широком спектральном интервале. Затем решают обратную задачу, задаваясь функциями распределения температуры и плотности по высоте и исходя из известных функций пропускания компонентов атмосферы при различных темперЛурах и давлениях. На этом этапе первостепенное значение имеют точные количественные спектральные данные по функциям пропускания атмосферных газов. Известно, например, что при точности измерения коэффициентов поглощения для фундаментальной полосы Og в области 15 мкм, составляющей 1%, точность дистанционного термического зондирования атмосферы со спутников может быть доведена примерно до 1,5°. От спектральной аппаратуры, таким образом, требуются высокая фотометрическая точность, высокое разрешение, широкий спектральный диапазон, [c.153]

Среди задач атмосферного зондирования отметим задачи обнаружения и идентификации загрязнителей — для них нужно среднее и высокое разрегаение, широкие области спектра определение количества конкретных загрязнителей требует высокого разрешения, высокой фотометрической точности, узкого диапазона длин волн (специфического для данной примеси, выделяющего ее из других) наконец, обнаружение предельно малых количеств некоторых загрязнителей. Последняя задача решается на предельных возможностях существующей аппаратуры и на основе новых физических принципов. [c.154]

Остановимся на некоторых областях применения ИК-спект-ральной аппаратуры высокого разрешения. Пожалуй, наиболее широко она используется в настоящее время для атмосферных исследований. Во введении мы уже приводили пример совместного применения дифракционного ИК-спектрометра высокого разрешения и ПДЛ для задач зондирования атмосферы [1]. [c.198]

Ш. Область у4 /1)лок< < р(Л0. где Гр(ЛО максимальное время нераптационного движения в пределах трубки (время Рауза) при этом бг i V и сохраняется компактное зондирование K(t) i Ve [c.265]

IV. Область Tpстепени полимеризации - /<Г(0 i>penTV >X X О репт/0 , [c.265]

Атмосфера стала одной из первых областей, в которой были испытаны специфические свойства лазера — большая излучаемая мощность, монохроматичность, небольшая длительность импульса излучения и коллимирование пучка света. Окончательному триумфу лазера посвящено несколько обзорных статей [16—23]. С помощью лазера было проведено прямое измерение некоторых параметров атмосферы, важных для оценки ее состава 24—27], структуры [16, 28—31], свойств [32—34] и динамических характеристик [35—36]. Полученные результаты позволили сделать предположение, что в будущем лидарные системы смогут обеспечить нас базовой информацией, необходимой для изучения свойств атмосферы, предсказания погоды и управления ею. Лазерное зондирование атмосферы показало, что лидарные системы способны обнаруживать и количественно определять следы загрязнений, возникающие как естественным путем [7—11, 37—39], так и в результате произ-водствеппой деятельности человека [19, 20, 22, 40—46]. [c.326]

В этом разделе мы попытались дать широкий обзор области применения лазерной индикации окружающей среды, В следующих трех разделах мы постараемся изложить основы этогб предмета, а в последующих за ними разделах рассмотрим более детально применение лазеров для исследований атмосферы и гидросферы. Для того чтобы сохранить основное направление в духе остальной части этой книги, мы выделим спектроскопические аспекты данного предмета. Широкий обзор не-спектроскопических аспектов зондирования атмосферы представлен в работе Холла [16]. Байер [20] опубликовал ценный обзор, посвященный измерениям загрязнения атмосферы, проводимых с помощью лазера. Недавно Хшгкли издал книгу под названием Лазерный контроль ат.мосферы (Изд-во Шпрингера, Нью-Йорк, 1977) . [c.333]

В области коротких волн (менее 300 нм) у многих веществ также имеется богатый набор переходов, однако отсутствие подходящих лазеров ограничивает диапазон их применений в дистанционном зондировании. Перестраиваемое лазерное излучение вплоть до 230 нм momiho получить (табл. 6.3) при удвоении частоты генерации лазера на красителях, однако подобная система довольно сложна и ограничена низкой выходной мощностью. [c.348]

В свете последних значительных успехов размышления о будущем лазерного зондирования окружающей среды уже ие кажутся наивными. Тем не менее ясно, что в определении судьбы лазерного зондирования основную роль будут играть достижения в трех областях. Во-первых, успехи в лазерной технике, во-вторых, усовершенствования детекторов чувствительных к инфракрасному излучению, в-третьих — нор.мы, обеспечивающие безопасность для глаз, которые в копие концов бу- [c.442]

Так как отношение JV/jVot равно отношению соответствующих оптических плотностей для длины волны X зондирования в видимой области спектра, то [c.114]

Многокритериальность задачи оптимизации и ее невыпу-клость существенно затрудняют реализацию задач оптимизации на ЭЦВМ. Сюда следует добавить трудность отыскания абсолютного (глобального) оптимума в пространстве допустимых управлений йе1/доп по сравнению с локальным. Указанные трудности осложняют применение известных методов оптимизации [10, 17, 69, 78]. Предложен [78] эффективный метод параметрической оптимизации, основанный на зондировании области поиска 1/доп точками равномерно-распределенных последовательностей (р. р. п.), названных ЛП -последовательностями. Данный метод позволяет преодолеть указанные осложнения, но применение его для оптимизации индукционных систем (ИС) обогрева химических аппаратов невозможно по следующей причине. При числе компонент вектора управления й порядка 5 и более число пробных точек р.р.п составляет сотни и даже тысячи. Расчет на ЭЦВМ одной пробной точки для ИС продолжается десятки минут, следовательно расход машинного времени на реализацию Метода [78] неприемлем. [c.168]

Л1етод зондирования применительно к руднотермическим печам состоит в том, что в исследуемую область вводят с постоянной скоростью измерительный зонд. По мере перемещения последнего осциллографируют напряжение между торцом электрода и отдельными точками исследуемого участка. Равномерное перемещение зонда позволяет с достаточной степенью точности определить положение конца зонда в любой момент времени. [c.113]

Анализ данных электрического и механического зондирования и химико-технологические исследования работы печей, изложенные в главе IV, позволяют сделать вывод о зонном изменении удельного сопротивления материалов ванны, которое обусловлено изменениями состава шихтовых материалов или их агрегатного состояния. В карбидных и фосфорных печах в подэлектродном пространстве и околоэлектродной области имеется ярко выраженная зона с повышенным содержанием углерода и расплавленного диэлектрика (извести в карбидных печах и фос- [c.118]

Колебательная релаксация СП . Интерпретация сигналов для дейтерометана, как в случае метода двойного ИК-резонанса, гак и ИК-лшинесценции, не вызывает затруднений. Например, при работе импульсного СО2 лазера на линии изотопа С Р(14) перехода 001-020 и непрерывного - на (16),К(22) перехода 001-100, возбуждению и зондированию отвечают колебательно-вращательные переходы основной полосы (2)Р1(1)-Р2(1) и Р (6)Р1(2) -ге(2), (5) Е(1)-Е(1) соогветсгвенно.А наблюдаемое в области 5 мкм излучение люминесценции соответствует переходу-р О. Причем в первом случае характеристическое время рс в условиях слабого возбуждения к2 мДж при сечении пучка - 0,8 ом )практически равно времени /-Г/ -обмена рГ, а во втором случае т.е. времени релаксация колебательной энергии моды ч>з. Значение (03, Г, Г3) о уменьшением Т ог 320 до 130К увеличивается ог 1,5 до 1,9. [c.72]

Рассмотрим еще один метод расчета, который имеет узкую область применения, но его можно использовать при отработке новых конструкш й. Он основан на экспериментальном определении поля скоростей несущего газа в классификаторе в автомодельном режиме течения. Б результате зондирования потока получают массив значений его скорости = ч" (г,), где г - радиус-вектор /-й точки замера. В силу автомодельности при произвольном расходе газа [c.111]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология