Отдача энергетическая

ИЗОШЛО, нужно разорвать связь иод — углерод. Если в качестве облучающих частиц использован тепловой нейтрон, то он будет иметь примерно нулевую кинетическую энергию, и разрыв связи должен возникнуть в результате отдачи ядра, являющейся результатом испускания обычного фотона. Энергетические расчеты процессов такого типа показывают, что такой механизм вполне возможен. Для того чтобы удовлетворить закон сохранения импульса, отскакивающее ядро должно иметь импульс, равный и противоположно направленный импульсу испускаемого фотона. Так как энергия фотона может быть выражена уравнением Еу = тс -то импульс фотона будет равен [c.420]

При теоретическом рассмотрении химии горячих атомов в жидкой и газовой фазах обычно различают процессы двух типов взаимодействия атома отдачи, обладающего повышенной энергией, и процессы, которые могут проходить с его участием после достижения данным атомом отдачи тепловой энергии. Анализ горячих процессов требует знания соответствующего выражения для энергетического спектра атомов отдачи, возникающего вследствие потери энергии при соударениях, а также выражения для вероятности протекания различных реакций при каждом столкновении в зависимости от энергии атома отдачи. Энергетический спектр атомов отдачи можно охарактеризовать достаточно легко, исходя из предположения, что соударения атома отдачи являются упругими [22]. Это предположение, однако, не подтверждается для области энергий, лишь [c.216]

В связи с этим в нефтегазодобывающем управлении (НГДУ) создаются новые структурные единицы — цехи законтурного заводнения, поддержания пластового давления и др. Эта же особенность влияет на структуру, уровень и планирование себестоимости нефти и газа. Так, при фонтанном способе энергетические затраты отсутствуют, при воздействии на пластовое давление в себестоимости нефти появляется новая статья затрат — расходы по увеличению отдачи пластов. В структуре капитальных вложений появляются затраты на бурение нагнетательных скважин и другие капитальные затраты, связанные с воздействием на пластовое давление. [c.27]

Важную роль в кинетике электродных процессов играет стадия, связанная с отдачей или присоединением электронов реагируюш,ими частицами. На этой стадии происходит изменение структуры, энергетического состояния и природы частиц, что требует, как правило, значительных энергетических затрат. Затруднения, вызываемые замедленным протеканием электрохимической стадии, называются перенапряжением перехода (переноса) или электрохимическим перенапряжением (имеется в виду переход электронов или перенос зарядов через границу раздела электрод — электролит). [c.134]

Рис. IX.2. Схема энергетического расположения линий испускания и поглощения, имеющих лоренцевское спектральное распределение в случае, когда ядро испытывает отдачу.

В больших периодах отдача и принятие электронов в общем происходят так же, как и в малых, с той лишь разницей, что металлические свойства ослабевают гораздо медленнее, так как в них происходит пополнение электронами не последнего электронного слоя, а предпоследнего, а у лантаноидов и актиноидов, расположенных в 6-м и 7-м периодах, — даже третьего энергетического уровня, считая от внешнего. Поэтому в 4-м периоде все элементы первой половины периода имеют на внешнем уровне два (реже один) электрона и характеризуются преобладанием металлических свойств. [c.112]

Итак, ставится вопрос о реализации в катализе общего для некоторых классов катализаторов энергетического механизма активации, связанного хотя бы с частичной рекуперацией энергии в системе н с возможностью заметного увеличения активности гетерогенных катализаторов в результате снижения энергетического порога активации. Катализаторы, использующие механизм рекуперации и передачи энергии реакции, действуют уже как системные катализаторы, для которых иоситель представляет неиндифферентную подложку, но входит в общую каталитически действующую систему через функцию энергетического обмена. Задача состоит в том, чтобы создать на основе активных центров и достаточно термостабильных макромолекул, например соответствующих полимеров, систему с большой степенью рекуперации энергии т) и ее отдачи у. [c.121]

В случае многоэлектронных реакций наблюдается стадийный переход электронов, поскольку энергетически выгоднее, чтобы отдача или прием электронов происходили не сразу, а по одному —два. [c.19]

Химические свойства металлов. Металлы более или менее легко отдают электроны из внешнего слоя, образуя положительно заряженные ионы. В отличие от неметаллов, атомы металлов не присоединяют электроны с образованием отрицательно заряженных ионов. Это дает основание называть их электроположительными элементами и восстановителями. Способность отдельных металлов к отдаче электронов проявляется не в одинаковой степени. Чем меньше электронов на внешнем энергетическом уровне атома, тем легче он отдает электроны при химических реакциях и соответственно больше проявляет восстановительную способность. Так, металлы главной подгруппы I группы, атомы которых имеют на внешнем энергетическом уровне один электрон, являются наиболее энергичными восстановителями. Наиболее ярко способность атомов металлов к отщеплению электронов проявляется в реакциях взаимного вытеснения металлов из растворов их солей. Например, железо легко растворяется в растворе сульфата меди, восстанавливая ионы меди [c.391]

Напротив, у большинства элементов-металлов на внешних энергетических уровнях атомов находится 1—3 электрона, для них свойственны реакции с отдачей электронов атомами. Подробнее об электронном строении атомов металлов см. 10.1. [c.165]

Легкость отдачи электронов возрастает с уменьшением числа электронов на внешнем энергетическом уровне и с удалением внешнего энергетического уровня от атомного ядра. В обоих случаях это обусловлено увеличением размера атома. Большинство атомов элементов-металлов имеет 1—3 электрона на внешнем энергетическом уровне, наиример, один у натрия, два у магния, три у алюминия. У некоторых металлов на внешнем Таблица 10.1. Энергия ионизации атомов некоторых элементов Э —Э + е- [c.189]

Переходя к прямым реакциям, отметим, что реакции срыВа допускают более простую трактовку, чём рикошетные. В частности, для реакций срыва А 4 ВС -у- АВ 4- С было обнаружено, что переход атома В от молекулы ВС к атому А почти не сопровождается отдачей, и поэтому скорость атома С до и после столкновения изменяется мало. Для таких реакций, идущих но механизму наблюдатель — срыв (поскольку атом С фактически является только наблюдателем, а не участником реакции), оказывается возможным сравнительно просто вычислить угловое и энергетическое распределения продуктов и таким образом подвергнуть проверке основные предположения о кинематике процесса. [c.273]

Перед тем как поглотить свет, электролы обычно находятся на самом низком энергетическом уровне, — основное состояние. Из него, путем поглощения энергии падающего света, они поднимаются в более высокие, возбужденные квантовые состояния. Если этот уровень возбуждения расположен не непосредственно рядом с основным состоянием, а выше, то для электрона, находящегося в возбужденном состоянии, возникают возможности снова спуститься в более бедные энергией состояния путем отдачи меньшей энергии излучения, чем та, которая была затрачена на возбуждение при поглощении. При этом излучение энергии определяется квантовыми условиями. [c.115]

Как следствие химических процессов превращения топлива при высоких температурах двигателя и контакта с кислородом воздуха скорости нарастания давления в цилиндре двигателя являются функцией характера сгорания. В начальный период скорость сгорания должна быть невысокой, но в основной период сгорание должно быть быстрым и полным, что соответствует пла вной работе двигателя с максимальной энергетической отдачей. Это обеспечивает одно из важнейших преимуществ поршневого двигателя внутреннего сгорания перед другими тепловыми Двигателями (паровые и газовые турбины, реактивный двигатель и т. д.) ввиду значительного роста давления в рабочем процессе при практически постоянном объеме камеры сгорания. [c.117]

Энергетический порог регистрации электронов отдачи — 5 МэВ. [c.20]

Правая кривая на рис. 15.1 демонстрирует энергетическое распределение у-лучей, необходимое для поглощения. Связь между энергиями образца и источника видна из всего рисунка. Как показывает площадь заштрихованного участка рисунка, вероятность того, что энергия у-кванта источника будет поглощаться образцом, невелика. Поскольку ядерные энергетические уровни квантованы, вероятность поглощения у-кванта источника образцом, в результате которого произойдет переход в образце, очень мала. Основной причиной несогласования энергий у-квантов является энергия отдачи, так как центр энергетического распределения испущенного излучения лежит при в то время как центр энергетического распределения излучения, необходимого для поглощения, лежит при Е, + К. Величина Л для газообразных молекул ( 10 эВ) значительно превышает типичную величину доплеровской энергии. Для того чтобы кривые энергетического распределения источника и образца перекрьгаались, доплеровская энергия должна быть достаточно большой, т.е. источник должен двигаться со скоростью 2 10 см/с, чего достичь нелегко. Однако, если величину К можно уменьшить или если можно найти условия для перехода, не сопровождающегося отда- [c.286]

При определенных условиях наблюдается испускание и поглощение гамма-квантов атомными ядрами ряда более тяжелых элементов, начиная с железа, без заметного изменения их энергетического состояния за счет энергии отдачи. Последняя распределяется между всеми атомами твердого вещества и, таким образом, снижается до величины, значительно меньшей очень малой естественной ширины возбужденных уровней, составляющей всего 10-10—10- 5 величины энергии возбуждения, и это позволяет наблюдать резонанс излучателя и поглотителя гамма-квантов — эффект Мёссбауэра. Важно то, что резонансная энергия гамма-квантов зависит от состава и электронной конфигурации твердого вещества. Это позволяет более глубоко изучать природу твердого вещества, определять его электронную структуру, валентное состояние элементов, находящихся в составе данного вещества. Излучателем и поглотителем гамма-квантов при излучении мёссбау-эровских спектров служат вещества, содержащие атомные ядра одного и того же элемента (например, атомы в возбужден- [c.133]

Новый метод исследования поля лигандов использует явление поглощения (или, наоборот, эмиссии) атомными ядрами Т -квантов. Наиболее существенное отличие этого метода от электронной спектроскопии состоит в проявлении очень резкого резонансного максимума, соответствующего энергетическим переходам при излучении. Уже относительное изменение энергии на 10 2 7-кванта достаточно для того, чтобы подавить резонанс. Однако это означает, что энергия отдачи ядра при поглощении у-кванта изменяет условия резонанса и подавляет его. Е 1958 г. Мёссбауэр при исследовании ядер Чг нашел условия ядерного резонанса с отдачей на весь кристалл. Энергия отдачи в условиях проявления эффекта Мёссбауэра вследствие прочной связи всех атомов в кристалле достаточно мала для того, чтобы обеспечить возможность резонансного поглощения 7-лу-чей. Тем самым становится возможной -спектроскопия с высокой разрешающей способностью. Даже эффект Допплера, обусловленный перемещением источника уизлучения со скоростью [c.128]

Первые работы с ядрами, имеющими низколежащие энергетические уровни, относятся к области ядерной физики и связаны с вопросами изучения энергетического строения. ядер, их структуры. Однако с самого начала на этом пути стояла значительная трудность. Дело в том, что, как правило, эти ядерные разонансы имеют сравнительно большое время жизни и, следовательно, очень малую ширину линии. В процессе поглощения или рассеяния 7-квантов на ядре ядро согласно законам сохранения энергии и импульса испытывает отдачу, что в силу узости линии полностью нарушает резонанс. Поэтому предпринимались попытки компенсировать отдачу различными методами. В частности, применялось вращение источника, а также нагревание источника и поглотителя. [c.174]

Принцип работы таких детекторов основан на том, что теплоёмкость кристаллической решётки в соответствии с формулой Дебая пропорциональна четвёртой степени температуры. Спектр электронных состояний диэлектриков, полупроводников и сверхпроводников характеризуется наличием энергетической щели. При достаточно низких температурах Т, когда энергия тепловых флуктуаций къТ <С Д (где къ — постоянная Больцмана, А — ширина щели в спектре энергии электронных состояний), электронная теплоёмкость кристалла не возбуждается. Для диэлектриков это состояние достигается при температурах порядка сотен милликельвин (1 мК = 10 К), для полупроводников — десятков и для сверхпроводников — единиц милликельвин. Оставшаяся решёточная , фононная или дебаевская теплоёмкость идеального кристалла при сверхнизких температурах оказывается настолько малой, что кинетическая энергия ядра отдачи при единичном акте рассеяния частицы вызывает всплеск температуры всего макроскопического кристалла мишени, который превышает уровень термодинамических флуктуаций. Этот всплеск температуры регистрируется термометром и служит выходным сигналом детектора. Физические принципы и перспективы применения криогенных детекторов этого типа изложены в обзоре [69]. [c.42]

Ядерные процессы, как правило, сопровождаются выделением ( выбрасыванием ) различных частиц (электронов, нейтронов, а-ча-стиц и др.), а также электромагнитным излучением (у-лучи и лучи типа рентгеновских). При этом выделяется большое количество энергии — в форме кинетической энергии продуктов ядерной реакции (элементарных частиц, осколков ядер и т. п.), движущихся с огромной скоростью и часто, кроме того, в виде указанных-выше излучений (иногда—только в виде излучений), а также энергии отдачи. Так, энергетический эффект обычных химических реакций на Авогадрово число (6-10 ) реагирующих частиц большей частью лежит в пределах 20—200 ккал. В то же время энергия, выделяющаяся при большинстве ядерных реакций, превышает 10° эв на одно ядерное превращение. На Авогадрово число превращений это дает 2,3-10 ккал и более, т. е. в сотни тысяч, а во многих случаях — и в миллионы раз больше, чем при обычных химических реакциях. [c.372]

Большинство элементов — металлы, они расположены в I, II группах, а также образуют побочные подгруппы III—VIII групп. Важной особенностью металлических элементов является то, что на внешнем энергетическом уровне они содержат 1, 2 и 3 электрона и характеризуются низкими значениями ионизационных потенциалов и электроотрицательности. Поэтому металлы проявляют выраженную тенденцию к отдаче электронов. [c.62]

С этих позиций объясняется механизм образования молекул. На внешнем энергетическом уровне атома могут находиться от одного до восьми электронов. Если на внешнем уровне содержится максимальное число электронов, которое он может вместить, то такой уровень называется завершенным. Завершенные уровни отличаются большой прочностью и характерны для атомов благородных газов так, на внешнем уровне у гелия два электрона (з-), а у остальных элементов УП1А-подгруппы по восемь электронов (з-р ). У атомов других элементов внешние энергетические уровни незавершенные. В процессе химической реакции завершаются внешние уровни, что достигается либо присоединением, либо отдачей электронов, а также образованием общих электронных пар. [c.74]

Химические свойства. Атом серы, имея незавершенный внешний энергетический уровень, может присоединять два электрона и проявлять степень окисления —2. Такую степень окисления сера проявляет в соединениях с металлами и водородом (например, Na2S и НзЗ). При отдаче или оттягивании электронов к атому более электроотрицательного элемента степень окисления серы может быть +2, +4 и +6. [c.177]

Как видно из электронных формул, атом каждого элемента содержит на внешнем энергетическш уровне по два электрона, оба элемента расположены в одной группе периодической системы Д. И.. Менделеева. Однако у атома кальция внешние электроны расположены дальше от ядра (на четвертом энергетическом уровне), чем у бериллия (на втором энергетическом уровне) и, следовательно, легче отрываются. Поскольку металлические свойства обусловлены легкостью отдачи электронов, они сильнее выражены у кальция. [c.31]

Стадия образования диазониевого иона является обязательной при реакциях любых первичных аминов с азотистой кислотой, в дальнейшем же могут происходить различные превращения. Если исходным веществом был алифатический первичный амин (К = Алкил), то отщепление азота происходит уже при температуре <0°С. Оставшийся карбкатион стабилизуется обычным образом (см. разд. Г, 2.1.1), т. е. путем нуклеофильного замещения при взаимодействии с растворителем (чаще всего водой) [схема (Г. 8.13)], частично путем отдачи протона он переходит в олефин. Перед этим карбкатион может изомеризоваться в более энергетически выгод- [c.228]

В современных энерготехнологических установках преимущественно крупнотоннажных химических производств технологические и энергетические элементы неотделимы друг от друга и обеспечивают при совместной работе наибольшую производственную отдачу и экономичность. В таких установках возможностями и средствами энергетики в первую очередь решаются вопросы интенсификации технологического процесса при одновременном повышении эффективности использования энергии самого процесса. Примером подобных процессов может служить производство аммиака на базе энерготехнологической схемы при минимальных энергоматериальных затратах и капиталовложениях. [c.10]

Рассмотрим неупругое рассеяние с большой передачей энергии. Соответствующие энергетические спектры конечных пионов (так называемые инклюзивные спектры) систематически по всей периодической таблице элементов показывают широкий квазисвободный пик вблизи потери энергии ДЕсвоб 0 /2А/, что отвечает энергии отдачи свободного нуклона при заданном переданном импульсе О. Пример приведен на рис. 7.21. Доминирующий вклад в сечение неупругого рассеяния дает квазисвободный процесс я + + (Н)смзанный - л + Ы. Из рис, 7.22 очевидно, что неупругое рассеяние является главной составной частью сечения реакции на легких ядрах даже в сильно абсорбтивной резонансной области. На очень тяжелых ядрах квазисвободные реакции дают все еще около 25% (для л ) и 55% (для л ) от полного сечения реакций. [c.274]

В работе [32] проведено сравнительное исследование каталитической активности металлического хрома,а также карбидов СгдС2 и Сг,Сд при ароматизации к-гексана ик-октана. Было обнаружено отсутствие каталитической активности у хрома и ароматизирующая способность у обоих карбидов хрома, причем Сг Сз оказался более активным. Отсутствие каталитической активности у хрома может быть связано с тем обстоятельством,что,несмотря на наличие у хрома формально средней по величине акцепторной способности, при окружении его соседними атомами в кристаллической решетке металла осуществляется образование стабильной конфигурации Принятие я-электронов,например водорода в реакциях дегидрогенизации,при этом сильно затруднено или вообще невозможно, что и показано на опыте [33] значительно легче может происходить отдача х-электронов и появляться каталитическая активность в соответствующих реакциях. При образовании карбидов хрома эта стабильная конфигурация нарушается и происходит донорно-акценторное взаимодействие между атомами хрома и углерода, которое сводится к передаче внешних (главным образом 4 ) электронов хрома на коллективизацию с р-электронами углерода. При этом в связи с относительно небольшой величиной для хрома и высоким ионизационным потенциалом атомов углерода вероятен не только переход х-электро-нов хрома в направлении остова атома углерода, но и частичное нарушение 3( -конфигурации с соответственным повышением акцепторной способности хрома. С повышением относительного содержания углерода в карбидных фазах хрома увеличивается вероятность образования связей между атомами углерода (что следует также из усложнения структурных мотивов атомов углерода при увеличении отношения С/Сг), которые стремятся в пределе к образованию устойчивой конфигурации типа характерной для алмаза (что эквивалентно резкому повышению ионизационного потенциала атомов углерода), и в конечном счете ко все большей возможности нарушения 3 -конфигурации атомов хрома. Это вызывает резкий рост каталитической активности при переходе от хрома к его карбидам, в которых атомы углерода образуют цепи. В случае окиси хрома, вследствие высокого ионизационного потенциала кислорода, коллективированные электроны хрома и кислорода резко смещены в направлении атомов кислорода, что содействует нарушению устойчивой конфигурации -электронов хрома, повышает акцепторную способность его остова и вызывает высокую каталитическую способность окиси хрома, например в реакциях типа дегидроциклизации парафиновых углеводородов. Исходя из этого окислы вообще должны обладать относительно высокими каталитическими свойствами, особенно низшие окислы переходных металлов, так как высшие окислы, как правило, являются полупроводниками с большой шириной запрещенной зоны, затрудняющеь электронные переходы. Последнее относится и к некоторым другим тугоплавким фазам в областях их гомогенности, когда при уменьшении содержания неметалла в пределах этих областей появляются энергетические разрывы, как это происходит, например, для нитридов титана и циркония [33—35]. [c.243]

В электронном обмене с раствором у полупроводника принимают участие уровни, расположенные в двух разных энергетических областях у верхнего края валентной зоны (2) и у нижнего края зоны проводимости 1). Каким из них принадлежит основная роль, определяется окислительно-восстановительным потенциалом раствора и энергетическими характеристиками полупроводника. Так, в примере, который дан на рис. 50 б, преобладает ток обмена с участием валентной зоны. Вообще для окислительно-восстановительного электрода, образованного из соответствующего раствора и полупроводниковой фазы, следует различать, по крайней мере, четыре составляющих электродного тока вместо ранее рассмотренных двух. Это две анодных составляющих пров + и вап +, из которых первая характеризует переход электронов в зону проводимости, а вторая — в валентную, и две катодных цровг.. и вал5 , которые характеризуют отдачу электронов из тех же зон в раствор. Соответственно при равновесии такому электроду можно приписать два тока обмена по электронам проводимости и по валентным электронам (рис. 50 6). [c.153]

Для оптических приборов в настоящее время выпускаются лампы накаливания типа СЦ, ОП, СМ, продолжительность горения которых не превышает 400 ч, за исключением ламп типа К 12-40 (800 ч) и КИМ-12-160 (2000 ч) [74]. Лучшими лампами являются лампы типа СМ28-60 и К 12-40, излучение которых сконцентрировано в пределах небольшого телесного угла. Невысокая световая отдача, изменение энергетических параметров при эксплуатации, плохие временные характеристики излучения в значительной степени затрудняет применение ламп в качестве источников излучения при измерении светорассеяния. [c.39]

Угловые распределения продуктов распада комплекса по П каналу сильно отличаются от распределений продуктов для I канала. Сечения И канала составляют 0,1м , в то время как расчетное значение составляет около 0,4м . Энергетический спектр отдачи продуктов в этом случае достаточно широк, и имеется линейная связь между энергией отдачи радикалов и энергией активации присоединения соответствующих радикалов к олефинам. Как и в реакции Р с С2Н4, в реакциях с более сложными олефинами также оказалось невозможным описать свойства процесса, точнее, распад промежуточного комплекса, при помощи теории КККМ. На рис. 2.6 показана зависимость отношения сечений двух каналов распада комплекса от величины энергетического барьера в выходной долине для выброса Н и выброса -СНз [62]. Эти зависимости, вычислены в соответствии с КККМ. И в этом случае экспериментальное значение плохо согласуется с теоретическим. [c.74]

Комптоновское рассеяние. При комптоновском взаимодействии происходит рассеяние у-квантов на свободных или слабосвязанных электронах. В результате этого процесса образуются рассеянные у-кванты с меньшей энергией и электроны отдачи, получившие часть энергии исходных у-квантов. Электроны, возникающие в процессе комп-тоновского взаимодействия, в зависимости от угла, под которым произошло рассеяние у-кванта, обладают непрерывным энергетическим спектром от нуля до максимального значения, определяемюго уравнением [c.227]

На основании энергетических соображений можно полагать, что более вероятной при отдаче является потеря ионом МПО4 не дважды отрицательно заряженного иона кислорода а [c.158]