Поверхностная турбулентность влияние

Исследованиями установлена независимость скорости циркуляции жидкости от ее поверхностного натяжения. Влияние же вязкости жидкости проявляется в основном через касательные напряжения на стенках труб, которые вследствие развитой турбулентности двухфазного потока мало чувствительны к изменению вязкости. [c.96]

Однако на п могут оказывать влияние некоторые факторы, воздействующие на явления в непосредственной близости к поверхности раздела фаз. Так, обнаружено понижение п для массоотдачи в жидкой фазе при добавке поверхностно-активных веществ (с. 105) и возрастание п при возникновении поверхностной турбулентности (с. 109). [c.95]

Чтобы оценить по достоинству значение работ Н. П. Петрова, нужно учесть, что в то время работы Рейнольдса о сущности ламинарного и турбулентного течения жидкости были мало известны. Позже, проведя глубокий анализ движения вязкой жидкости в канале, образованном двумя поверхностями, находящимися в относительном движении, Рейнольдс показал, что шип может поддерживать нагрузку только при эксцентричном его положении. Свое приближенное уравнение ГТС, разработанное на основании уравнения механики вязкой жидкости Навье — Стокса, Рейнольдс вывел на основании следующих допущений гравитационными и инерционными силами можно пренебречь вязкость смазочной среды постоянна жидкость (смазка) несжимаема толщина пленки смазки мала по сравнению с другими размерами скольжение на границе жидкость— твердое тело отсутствует влиянием поверхностного на--тяжения можно пренебречь смазка является ньютоновской жидкостью. [c.229]

I Силы, возникающие в слое жидкости у поверхности толщиной менее радиуса сферы их действия, втягивают молекулы внутрь. Силы эти вызывают напряжение на поверхности. Зависит оно как от рода жидкости, так и от природы соседней с нею среды. В связи с этим рассматривают отдельно напряжение жидкости на границе с воздухом как поверхностное натяжение и на границе с другой жидкостью как межфазное натяжение [10, 116]. По закону Антонова [2], межфазное натяжение есть разность поверхностных натяжений. Непосредственные измерения показывают значительные отклонения от этого закона для ряда жидких систем [75]. Межфазное натяжение оказывает непосредственно подтвержденное в некоторых случаях влияние на интенсивность экстрагирования (спонтанная межфазная турбулентность). Кроме того, оно имеет большое влияние, на степень дробления, а значит, на величину поверхности соприкосновения фаз в экстракционных аппаратах, и на устойчивость эмульсии. [c.52]

При движении двухфазных систем проявляются те силы, которые были рассмотрены при анализе гидродинамических явлений, протекающих в однофазных потоках. Однако наличие двух фаз изменяет не только формы движения таких систем, но и их природу, так как решающее влияние оказывает взаимодействие между фазами. В этих случаях невозможно описать режимы обычными для однофазных потоков такими понятиями, как ламинарный , или турбулентный , поток. В отличие от однофазных потоков на границе раздела двухфазных потоков проявляются принципиально новые силы — силы межфазного поверхностного натяжения. Эти силы производят работу образования поверхности жидкости на границе ее раздела. Работа, затрачиваемая на образование 1 см поверхности, называется поверхностным натяжением и соответственно имеет размерность [c.135]

В случае применения концентрированных растворов неорганических веществ сказывается влияние физических свойств жидкости на характеристики газожидкостного пенного слоя [234, 250, 280]. Например, происходит менее активное обновление межфазной поверхности вследствие увеличения вязкости и поверхностного натяжения жидкости и связанного с этим изменения гидродинамической обстановки в пенном слое (см. гл. I). Однако при скоростях газа, превышающих 2,5—3 м/с, высокая турбулентность фаз в значительной степени превалирует над влиянием физических свойств жидкости. При скоростях газа, меньших 2 м/с, влияние физических свойств становится ощутимым [234, 250, 280]. Значения кинетических показателей тепло- и массопередачи для слоя пены, образованного концентрированными растворами, меньше, чем для воды и разбавленных растворов (при тех же условиях технологического режима). В качестве примера можно привести результаты опытов по теплопередаче в слое пены для некоторых производственных растворов [232, 234] — для так называемой слабой жидкости производства соды и для концентрированных растворов поваренной соли. [c.110]

Учитывая турбулентное движение жидкости в области истечения и вследствие этого пренебрегая влиянием сил вязкостного трения, можно допустить, что потери энергии при расширении струи затрачиваются в основном на преодоление сил поверхностного натяжения, т. е. считать, что /о//вых [c.101]

Следует особо отметить, что в области поверхностно-ламинар-ных режимов влияние физико-химических свойств на скорость осуществляется не через нормальную скорость Мд, а через геометрические размеры ламинарного фронта ( ), определяющие уровень крупномасштабной турбулентности зоны горения. Для этой [c.49]

Коэффициент поверхностного натяжения является более существенной характеристикой при исследовании распыливания, так как от величины силы поверхностного натяжения зависят колебания, профиль поверхности струи, сопротивление воздействию аэродинамических сил и турбулентных пульсаций. Наличие сил поверхностного натяжения обусловливает сферическую форму капель распыленного топлива. Во многих аналитических уравнениях [80—82] влияние поверхностного натяжения на размер капель выражается прямопропорциональной связью. Критериальные зависимости, полученные при обработке опытных данных, характеризуют значительно меньшее влияние коэффициента поверхностного натяжения на размеры капель, чем это следует из теоретических зависимостей. [c.121]

В факеле можно отметить следующие характерные зоны. Внутри факела находится темная зона 7, состоящая из одного газа первоначального состава без примеси воздуха. В непосредственной близости от фронта горения эта зона переходит в зону 2, в которой наблюдается нарастающее содержание продуктов сгорания. Далее находится поверхностная оболочка фронта горения < , имеющего небольшую толщину. Эта оболочка может при известных условиях начинаться непосредственно от выходного отверстия газовой струи, а может быть и отнесена от него на значительное расстояние. В среднем по толщине фронта горения имеет место стехиометрическое соотношение количества газа и воздуха (а = 1,0). За пределами фронта горения располагается нарастающая в направлении развития факела зона 4 смеси продуктов сгорания и воздуха. В этой зоне имеет место движение продуктов сгорания от фронта наружу и движение воздуха из внешней среды (зона 5) к фронту горения. Эти перемещения масс происходят под влиянием турбулентной или молекулярной диффузии. Одновременно в пределах всех рассмотренных зон имеет место также движение вдоль оси факела за счет кинетической энергии вытекающей газовой струи и возникающих гравитационных сил. [c.148]

Гидродинамические особенности турбулентного потока в канале были рассмотрены в гл. 3. Здесь же следует отметить влияние гидродинамических условий на перенос вещества. В пограничном слое толщиной 8 (рис. 15-2) происходит резкое, близкое к линейному изменение концентраций поскольку в этой области потока скорость процесса определяется молекулярной диффузией, роль конвективной диффузии мала. Это объясняется тем, что на границе раздела фаз усиливается тормозящее действие сил трения между фазами и сил поверхностного натяжения на границе жидкой фазы. Образование гидродинамического пограничного слоя вблизи поверхности раздела фаз ведет к возникновению в нем диффузионного пограничного слоя толщиной 5д, обычно не совпадающей с 5 . В ядре потока массоперенос осуществляется в основном турбулентными пульсациями, поэтому концентрация распределяемого вещества в ядре потока практически постоянна. Как отмечалось выше, перенос вещества движущимися частицами, участвующими в турбулентных пульсациях, называют турбулентной диффузией. Перенос вещества турбулентной диффузией описывается уравнением, аналогичным уравнению (15.14а) [c.16]

Массоперенос в процессе жидкостной экстракции существенно ускоряется вследствие обновления поверхности контакта фаз при дроблении или коалесценции капель, что происходит практически во всех экстракционных аппаратах. Значительное влияние на массообмен оказывают поверхностные явления на границе раздела фаз. Вследствие градиента межфазного поверхностного натяжения сг возникает движение близко расположенных к границе раздела фаз слоев жидкости в направлении возрастания ст, приводящее к развитию межфазной турбулентности. Последнее приводит к ускорению массопереноса. В экстракционных аппаратах колонного типа часто большой вклад в массоперенос вносят концевые (или входные) эффекты. Входные эффекты особенно проявляются на входе в аппарат дисперсной фазы и при высокой скорости ее дробления на капли. [c.153]

Сильное влияние на межфазную турбулентность оказывают поверхностно-активные вещества, поэтому их наличие сказывается на работе экстрактора. В этом одна из причин того, что результаты, полученные в исследовательских лабораториях, работающих с чистым веществом на малогабаритных экстракторах, можно с большой осторожностью переносить на операции заводского масштаба с промышленными растворами. [c.19]

Полученные результаты позволяют сделать вывод о том, что в данных условиях не только увеличивается скорость переноса вещества, но и коренным образом изменяется механизм переноса. Молекулярная диффузия не оказывает существенного влияния на скорость массоотдачи в жидкой фазе при определенных условиях диффузионное торможение в жидкой фазе вблизи границы раздела фаз полностью снимается. Это свидетельствует о конвективном механизме переноса вещества в зоне, примыкающей к поверхности раздела фаз. Возникновение поверхностной конвекции не связано с турбулентными пульсациями потока, которые в условиях опытов также не оказывают при Неж<1600 заметного влияния на процесс массопередачи. При Кеж>1600 перенос вещества обеспечивается конкурирующей поверхностной конвекцией и турбулентностью потока. [c.116]

С определяющими критериями, учитывающими влияние сил вязкого трения (Не), силы тяжести (Оа или аналогичные критерии Ог и Аг), сил поверхностного натяжения ( / е) и влияние диффузионных потоков (5с). Степень влияния указанных критериев на массопередачу еще точно не установлена. Одпако анализ приведенных в табл. 3.1 критериальных уравнений позволяет дать предварительную оценку влияния различных факторов, определяющих интенсивность массопередачи. Так, с уверенностью можно сказать, что при вынужденном движении потоков и интенсивных режимах взаимодействия фаз силы вязкого трения являются определяющими для скорости массопередачи, в то время как влияние силы тяжести вырождается. Силы поверхностного натяжения при ламинарных режимах течения изменяют только поверхность контакта фаз и не оказывают заметного влияния на скорость массопередачи, в то время как в турбулентных потоках они существенно влияют и на гидродинамику, и на кинетику массопередачи [48]. [c.88]

Межфазовая турбулентность и гидродинамическая неустойчивость поверхности контакта являются в первую очередь следствием изменения поверхностного натяжения жидкости при массопередаче. Поверхностное натяжение жидкости оказывает сложное влияние на кинетику массопередачи. С одной стороны, поверхностное натяжение сравнительно мало влияет на коэффициенты массопередачи, однако, с другой стороны, оно оказывает существенное влияние на структуру барботажного слоя, размер пузырей или смоченную поверхность насадки. Состояние поверхности контакта фаз существенно зависит также от характера изменения поверхностного натяжения жидкости в зависимости от ее состава. В связи с этим различают смеси положительные , поверхностное натяжение которых снижается с увеличением концентрации легколетучего компонента да/дх < 0) и отрицательные , проявляющие обратные свойства (да]дх > 0) [75]. В положительных смесях высококипящий компонент в чистом виде имеет большее поверхностное натяжение, чем низкокипящий. Положительные смеси образуют [c.105]

При этом Ь изменяется в пределах от —1 до 2 и оговаривается область размеров, в которой это уравнение применимо. По данным различных исследователей, температура оказывает влияние только на /С . Однако, как следует из рис. 1.5,6, меняется в целом характер зависимости (1)= Ф Я) с изменением значения критерия Шмидта (5с = р,/р/)), то есть с изменением температуры кристаллизуемой системы. На рис. 1.6, а можно проследить переход от чисто диффузионного роста (кривая 3) к случаю, когда процесс лимитируется поверхностной кинетикой (кривая 1). Наблюдаемый на кривой 1 провал , по всей видимости, связан с влиянием на Г1(/) для частиц малых размеров диффузионного потока, который при больших значениях Я перестает лимитировать рост. Результаты расчетов при наличии крупномасштабных турбулентных пульсаций представлены на рис. 1.6,6. Таким образом, в случае наличия крупномасштабных турбулентных пульсаций г](1) может аппроксимироваться зависимостью (1.73 ). При свободном осаждении зависимость Г1(/) от размера Я имеет более сложный вид и в значительной степени определяется соотношением диффузионных и кинетических составляющих процесса. [c.42]

Помимо рассмотренных явлений на состояние двухфазных систем большое влияние оказывает межфазная турбулентность. Под последней понимается турбулизация поверхностного слоя жидкости под действием градиента поверхностного натяжения, возникновение которого вызвано следующими причинами 1) массопере-носом за счет изменения поверхностного натяжения с составом [c.463]

Значения коэффициента Лж мало зависят от скорости газа ьУг при изменении ее в указанных выше пределах. С увеличением плотности орошения абсолютные значения О растут (рис. 1.9). При повышении вязкости раствора Дж проходят через максимум при Цж= 0,0025 Па-с, но сравнительно влияние Хж не является решающим. Влияние поверхностного натяжения а при данной высоте слоя пены Я оказалось незначительным. Согласно теории турбулентности [16] в общем случае. коэффициент перемешивания зависит от скорости элементов жидкости и от масштаба турбулентных пульсаций. В пенном слое/ за величину, характеризующую скорость элементов жидкости, можно принять линейную скорость жидкости гУж, а за максимальный масштаб пульсаций — высоту газожидкостного слоя" (высоту пены) Н. [c.28]

Небольшая книга болгарских специалистов, содержащая теоретические и экспериментальные результаты исследований массопереноса в жидких пленка. В ней с единых позиций гидродинамики излагается теория пленочных течений в ламинарном и турбулентном режимах, обсуждаются массообмен в двухфазных средах, влияние поверхностных сил, химических реакций. Рассмотрены некоторые прикладные задачи применения пленочных течений в тепло-массообменных аппаратах. Книга специально переработана авторами для русского издания. [c.4]

Опыты показывают, что ламинарный режим течения пленки сохраняется при значениях Ке л<30 только при этом условии и верны все приведенные выше соотношения (1.85)-(1.93). В диапазоне 30 < Ке , < < 1600 течение пленки остается в целом еще ламинарным, но наружная поверхность пленки становится волнистой вследствие проявляющегося влияния сил инерции и поверхностного натяжения. При Ке л > 1600 режим течения пленки приобретает турбулентный характер, при этом теоретический анализ движения пленки значительно усложняется. [c.108]

Солюбилизация углеводородов в разбавленных растворах ПАВ, впервые обнаруженная и исследованная Мак-Беном [61—64] и П. А. Ребиндером [65—69], была предметом изучения во многих работах [70—78], в результате чего основные закономерности этого явления можно считать установленными. Многие авторы отмечают влияние солюбилизации на процесс эмульгирования и их тесную взаимосвязь. Так, Каминский и Мак-Бен [63] исследовали спонтанное эмульгирование, протекающее на границе раздела углеводород — водный раствор ПАВ за счет турбулентности, вызванной местными нарущениями равновесного поверхностного натяжения, и наблюдали при этом параллелизм между спонтанным эмульгированием и солюбилизацией. [c.19]

Дробление крупного газового пузыря, находящегося в жидкости, происходит благодаря турбулентному уносу более мелких пузырьков с его поверхности либо из-за влияния поверхностного натяжения, когда под действием инерционных или срезывающих сил крупный пузырь распадается на сферы или цилиндры. Жидкостный цилиндр, высота которого больше длины его окружности, неустойчив п стремится самопроизвольно распасться на две или более сферы. При дроблении газа, взвешенного в жидкости, все эти явления происходят под действием сил трения со стороны жидкости и мешалки расчету они практически не поддаются. [c.85]

В соответствии с теорией поверхностного горения Дамкелера [35] влияние турбулентности на скорость горения можно представить следующим образом. Если масштаб турбулентности, характеризующийся длиной пути смешения I, больше ширины зоны горения, то фронт пламени искривляется (см. рис. 63, б). Таким образом, при крупномасштабной турбулентности увеличивается поверхность пламени на единицу площади поперечного сечения турбулентного потока, поэтому увеличивается и наблюдаемая скорость [c.159]

Первые теоретические исследования эффекта Марангони были проведены Пирсоном [122] в 1958 г. и Стернлингом и Скривеном [160]. При построении количественной теории возникновения нестабильности использованы упрощенная двумерная модель вращающихся ячеек, которая качественно согласуется с различными экспериментальными наблюдениями, полученными впоследствии. Теоретические изыскания выполнили также Дэвис [40], Гросс и Хиксон [62], Лайтфут и др. [101, 175] и Рукенштейн [138, 140]. Позднее Брайэн, Смит и Росс [17, 18, 19] высказали предположение, что адсорбционный слой Гиббса может оказывать сильное стабилизирующее влияние на конвективные потоки Марангони. При анализе они учитывали эффект, связанный с адсорбцией Гиббса, который был введен в раннюю теорию гидродинамической устойчивости, и достигли более приемлемого соответствия с экспериментальными наблюдениями. Очевидно, однако, что потребуются еще многочисленные исследования, прежде чем станет достаточно понятным явление поверхностной турбулентности и наступит момент, когда теория окажется пригодной для проведения инженерных расчетов. [c.215]

Гильденблат И. А,, Родионов А. И., Демченко Б. И., ДАН СССР. 198. 1389 (1971). О влиянии поверхностного натяжения на интенсивность массоотдачи в турбулентных потоках жидкостей, взаимодействукйцих с газами на свободной поверхности. [c.269]

D а V i е S J. Т., Ргос. Roy. So ., А290, 515 (1966). Влияние поверхностных пленок на гашение вихрей у поверхности турбулентной жидкости. [c.280]

Ru kensteinE., Berbente С., hem. Eng. S i., 25, 475 (1970). Влияние вращающихся ячеек у поверхности жидкости на массоотдачу в жидкой фазе (при наличии турбулентных пульсаций вблизи границы с газом, обусловленных как турбулентностью потока, так и поверхностным эффектом Марангони). [c.288]

S р г i п g е г Т. G., Pigford R. L., Ind. Eng. hem., Fund., 9, 458 (1970). Влияние турбулентности у поверхности раздела жидкости с газом (в процессе абсорбции двуокиси углерода водой) и присутствия растворимых и нерастворимых поверхностно-активных веществ на скорость массопередачи. [c.289]

В простейших пустотелых колоннах распад частиц дисперсной фазы происходит под влиянием нескольких факторов. Во-первых, крупные диспергированные частицы находятся в состоянии колебания в результате наложения архимедовых и поверхностных сил. Изменение состава фаз по высоте колонны может привести к потере устойчивости и распаду частицы. Во-вторых, распад частиц происходит под воздействием турбулентных пульсаций в потоке сплошной фазы. В-третьих, распад частицы может происходить в результате столкновения с другими частицами и со стенками колонны. [c.287]

Деформация границы раздела фаз связана с целым рядом эффектов, из которых к наиболее существенным можно отнести следующие а) дробление капель или пузырей (ДР2) и связанное с этим изменение площади межфазной поверхности (ИПГРФ) (дуги 41, 42, 48) б) развитие межфазной турбулентности (МТУР), спонтанного эмульгирования (СПЭМ) и явления поверхностной эластичности (ПЭЛ) (дуги 43, 44, 45, 49, 50) в) изменение термодинамических характеристик в объеме включения (ИТХа) давления насыщения, температуры, состава степени отклонения от химического равновесия (Ай2) и т. п. (дуги 46, 47). Перечисленные эффекты, связанные с деформацией границы раздела фаз, интенсифицируют процессы межфазного переноса массы (ПМ1 2), энергии (ПЭ1 2) и импульса (ПИ1 2). Это влияние условно отображается обратной связью 51. При выделении эффектов третьего уровня иерархии ФХС предполагается, что межфазный перенос субстанций всех видов осуществляется в полубесконечную среду (т. е. отсутствуют эффекты стесненности). [c.29]

Физическая интерпретация переходных режимов течения обсуждается, например, в (2]. Переход от пузырькового течения к снарядному происходит при межпузырь-ковых столкновениях, слиянии и росте пузырей. Этот процесс обычно делает пузырьковое течение неустойчивым при истинном объемном паросодержании выше 30% или около того, хотя может иметь место стабилизирующее влияние поверхностно-активных загрязнений или высокой степени турбулентности, что позволяет пузырьковому течению сохраняться при истинных объемных газосодержа-ниях и превышающих названный уровень. Считают, что переход (в подъемном потоке) от снарядного течения к вспененному вызывается существованием явления захлебывания в основании крупных пузырей, вызывающего унос жидкости вверх внутри пузыря и ведущего в конце концов к вспененному режиму течения. Переход от вспененного режима течения к кольцевому связывают с обращением потока, т. е. с изменением, при котором весь поток жидкости, вводимой в канал, течет вверх. Область кольцевого течения можно расширить, если в нее включить область, в которой пульсации напряжений трения на стенке отрицательны. Более детальное обсуждение этого вопроса дано в [2 . [c.183]

Подпроблемы, требующие разработки оригинальных творческих и экспериментальных методов, следующие диффузия и миграция через дисперсные и полупроницаемые фазы диффузия и проводимость в пористых средах, имеющих источники и стоки заряда и массы проводимость твердых матриц, состоящих из нескольких твердых фаз при произвольном и упорядоченном распределениях механизм переноса газов к поверхности раздела электролит — твердое вещество и от нее к пористой среде учет влияния поверхностного заряда на ионный перенос за счет диффузии и миграции ламинарная и турбулентная свободная конвекция, в том числе в сочетании с направленной конвекцией в произвольно ориентированных электродных конфигурациях изменепне и корреляция (при отсутствии соответствующей теории) коэффициента ионной диффузионной способности, подвижности, вязкости и плотности концентрированных электродов растворимость и диффузия газов в концентрированных электролитах. [c.15]

Механика течения этой системы настолько мало изучена, что трудно сделать какие-либо иредиоложения о характере такой связи и ириближенном значении постоянной q. Однако можно утверждать, что q должна иметь разные значения для различных пределов чисел Re, соответствующих ламинарным или турбулентным условиям в следе. Если число Re больше, скажем, lO , то след за стабилизатором может оказаться полностью турбулентным, и в этом случае следует ожидать слабой зависимости (если она вообще существует) DjDr от числа Re. С другой стороны, при достаточно малых числах Re след может быть полностью ламинарным, так что DjDr будет уменьшаться с увеличением числа Re. Зависимость отношения Djl от числа Re, вероятно, не столь существенна, так как значение п— 1)/л сравнительно мало. Величина I представляет собой эквивалентную длину пластины, определяемую поверхностным трением или кривизной профиля скоростей в точке отрыва на стабилизаторе. Поскольку температурный максимум образуется в зоне рециркуляции, существенное значение приобретает влияние пограничного слоя на горячей стороне. Однако это влияние опять-таки будет уменьшаться из-за малого значения показателя степени п— )1п. Незначительное влияние отсоса пограничного слоя только на холодной стороне, о котором сообщают Уильямс и сотр. [9], частично подтверждает этот вывод. [c.181]

Гарнер и Хэл 20 сделали допущение, что общий коэффициент массопередачи /(п/ равен коэффициенту Кп для движущейся капли, но, учитывая зависимость (XI, 9), следует вводить в расчет лишь 0,6 от времени образования капли. Это допущение следует, однако, считать произвольным. Хертис также использовал гипотезу Хигби, но при этом предположил, что основное сопротивление массопередаче сосредоточено внутри капли (это предположение принял также Джонсон ). Однако опытные данные Хертиса не соответствовали его модели. По-видимому, сопротивление массопередаче в капле очень невелико, и уравнение (XI, 10) должно давать в обычных условиях удовлетворительные результаты. Влияние же поверхностно-активных веществ, межфазовой турбулентности и других подобных явлений [c.528]

Книга X. Бояджиева и В. Бешкова, посвященная массопере-носу в движущихся пленках жидкости, отражает современное состояние этой быстро развивающейся области физико-химической гидромеханики и является весьма удачным введением в круг вопросов, относящихся к данной проблеме. Отобранный для нее материал ясно отражает глубокую взаимосвязь между гидродинамикой и кинетикой тепло- и массопереноса в пленках, существенно зависящей от режимов течения, а в ряде случаев, например при нелинейном массопереносе, в большой степени и определяющей эти режимы. В соответствии с этим строится и последовательность изложения. Вначале излагаются теоретические и экспериментальные данные о ламинарном, волновом и турбулентном течениях стекающих пленок и влиянии на них поверхностных явлений, таких, как движение окружающего газа, капиллярные волны и эффекты, связанные с наличием поверхностно-активных веществ. Далее на этой основе рассматривается кинетика массопереноса для всех указанных гидродинамических ситуаций. Здесь следует отметить большой личный вклад авторов в развитие теории массопереноса в пленках, особенно в решение задач нелинейного переноса, учитывающих взаимное влияние гидродинамики, процессов диффузии и химических превращений. [c.5]

В системе газ (пар) — жидкость одни компоненты переносятся из ядра потока жидкой фазы к границе раздела фаз, а затем в ядро потока газовой (паровой) фазы, другие компоненты — в обратном направлении. При этом перенос массы в ядре каждой фазы обычно происходит в результате турбулентных пульсаций, а в вязких подслоях вблизи границы раздела — в результате молекулярной и затухающей турбулентной диффузии. Перенос в-ва в этих системах через границу раздела осуществляется путем испарения и конденсации или в результате растворения газа в жидкости. В системах с тв. фазой различают внешнедиффуз. область, когда в-во переносится из ядра газовой или жидкой фазы к пов-сти ТВ. тела, и внутридиффузионную, к-рая характеризуется переносом распределяемого компонента внутри пор (для пористых структур) и диффузией в тв. фазе. Мета-низм М. в системах с движущимися фазами, такими, напр., как газ (пар) и жидкость в виде стекающей пленки, может существенно изменяться при гидродннамич. нестабильности пов-сти раздела вследствие возникновения межфазной спонтанной турбулентности потоков или при поверхностной конвекции. Существенное влияние на состояние и размер пов-сти раздела оказывает наличие в системе ПАВ. Эффективность М. в значит, степени зависит также от теплообмена между фазами. [c.313]

Насадка способствует возрастанию коэффициентов массопередачи, по сравнению с их значениями в распылительных колоннах, за счет увеличения поверхности контакта фаз и повышения турбулентности потоков. В этих колоннах протекание процесса зависит от тех же переменных, что и в распылительных колоннах, но влияние их может быть несколько отличным. Так, например, конструкция распределителя. для диспергируемой фазы имеет менее важное значение, так как сама насадка регулирует задержку этой фазы и величину поверхностн контакта фаз. Выбор той или иной фазы в качестве диспергируемой имеет большое значение, так как замена этой фазы другой (бывшей ранее сплошной) может привести к коренному изменению структуры потоков в аппарате. В некоторых случаях диспергируемая фаза хорошо смачивает насадку и движется через нее ручейками. Зато в, других случаях диспергируемая фаза проходит через слой насадки в виде капель, продвижение которых при этом замедляется. [c.464]

Вот почему, кроме рассмотренных кьттгге факторов, влияющих ка скорость статического хтспарения, при динамическом испарении необходимо учитывать влияние качества распыливания, определяющего размер капель и суммарную поверхность испарения, скорость и интенсивность турбулентности газового потока, состав смеси горючего и окислителя. При динамическом испарении большее влияние, чем при статическом испарении, оказывают давление и температура окрул ающей среды и такие свойства топлива, как вязкость, поверхностное натяжение, тенлонроводность и теплоемкость. [c.106]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология