Давление единицы относительные измерения

Относительное давление — единица измерения давления. Она представляет собой отношение абсолютного давления к значению нормального (стандартного) атмосферного давления и является величиной отвлеченной а — Яаб( /101325 и Рабе а-101325, Па (о парциальном давлении см разд- 1.8). [c.132]

Насколько я знаю, непосредственные измерения низшего предела парциального давления НгО в воздухе, необходимого для образования перекиси водорода, не были проделаны. Однако можно считать, что предельное парциальное давление должно быть таким же, как и вызывающее коррозию металла. По данным коррозии, низший критический предел парциального давления удобнее выражать не через абсолютное давление, а в единицах относительной влажности. Критическая относительная влажность, вызывающая коррозию, соответствует значению, при котором происходит конденсация влаги.на поверхности металла. Это значение зависит от природы и концентрации гигроскопических примесей, находящихся как в атмосфере, так и на поверхности металла. Для промышленных сталей в обычном городском воздухе критическая относительная влажность составляет 50%, но для достаточно чистых металлов в очищенном воздухе критическое значение, несомненно, намного ниже. [c.552]

Сжимаемость с (3.3) - относительное изменение объема флюида на единицу изменения давления. Единица измерения сжимаемости - величина обратная давлению (1/атм). [c.34]

Для измерения уровня шума (звукового давления) принята относительная единица, так называемый децибел (дБ), равная двадцати логарифмам отношения измеряемого звукового давления к условному (эталонному) давлению. Эта относительная единица определяет не абсолютное значение громкости звука, а различие в громкостях. [c.476]

Разделим обсуждение р—V— Г-измерений при высоких давлениях на четыре части. К первой части относятся прямые измерения р, V и Т. Следует отметить, что в отличие от измерений при низких давлениях при высоких давлениях относительные методы почти не применялись, вероятно, из-за сложности постановки эксперимента. Кроме того, число вариантов различных методов для измерений при высоких давлениях меньше, чем для измерений при низких давлениях. Во второй части этого раздела описываются методы последовательного расширения, а в третьей и четвертой частях — соответственно расчет вириальных коэффициентов из экспериментальных данных и система относительных единиц (единиц Амага), часто используемых в р—V—Г-измерениях при высоких давлениях. [c.95]

Методы измерения температуры и давления уже обсуждались, поэтому рассмотрим теперь вопросы измерения массы используемого газа и объема, который он занимает. Указанные измерения основываются на тех же принципах, что и измерения при низких давлениях, но число их вариантов невелико. Обычно массу измеряют двумя методами прямым взвешиванием или определяют объем газа при низком давлении. Последний метод равноценен определению числа молей при достаточно низком давлении. Его результаты часто выражают в системе относительных единиц, обычно называемых единицами Амага. При этом объем выражается через так называемый нормальный объем, т. е. объем, занимаемый газом при нормальных давлении и температуре (обычно 0° С и 1 атм). Этот объем газа не равен точно объему того же числа молей идеального газа и не совсем одинаков для различных газов. Более подробно единицы Амага обсуждаются ниже. Если плотность жидкости известна очень точно, как, например, для высших углеводородов алифатического ряда, то ее масса может быть определена из точных измерений объема. [c.95]

Экспериментальные исследования показали, что реальные газы не подчиняются законам идеальных газов. Максимальные отклонения от идеального поведения наблюдаются при высоких давлениях и при низких температурах. При этих условиях объем системы становится относительно малым и собственный объем молекул составляет заметную часть общего объема. Кроме того, когда молекулы находятся на близких расстояниях друг от друга, экспериментально измеренное давление оказывается значительно меньше расчетного идеального значения это происходит в результате увеличения сил межмолекулярного притяжения. Характер и степень отклонений в поведении различных газов от идеального различны (рис. 8). Для идеальных газов произведение давления на объем рУ при постоянной температуре остается постоянным. Поэтому на графике зависимость рУ от р при постоянной температуре изображается прямой линией, идущей параллельно оси абсцисс (р). Поведение водорода, кислорода и диоксида углерода отклоняется от поведения идеального газа, причем характер отклонения для этих трех газов различен. Как и следовало ожидать, особенно сильные отклонения происходят при высоких давлениях. В точности такой же по виду график получается, если в качестве ординаты взять не просто рУ, а отношение рУ/(пЯТ) — так называемый коэффициент сжимаемости. Различие состоит лишь в следующем если на рис. 8 все кривые пересекаются при значении 22,4 л-атм, то на графике коэффициента сжимаемости (рис. 9) кривые пересекаются при значении ординаты, равном единице, так как для идеального газа рУ/ пНТ)= 1,0. [c.21]

Плотность — это масса единицы объема вещества. Ее выражают в фунтах на галлон, в фунтах на кубический фут или в килограммах на кубический метр, либо сравнивают с массой такого же объема пресной воды (относительная плотность). Давление, создаваемое неподвижным столбом раствора, зависит как от плотности этого раствора, так и от глубины, поэтому плотность удобно выражать в фунтах на квадратный дюйм на фут или в килограммах на квадратный сантиметр на метр. (Соотношения между различными единицами измерения, использованными в книге, приведены в приложении). [c.15]

Стандартные химические нотенциалы неизвестны, и поэтому ф° и абсолютный скачок нотенциала ф не могут быть рассчитаны. Нет также экспериментальных методов измерения абсолютного скачка нотенциала на границе электрод - раствор. Поэтому для сопоставления значений нотен-циалов различных электродов условились измерять их относительно нотенциала равновесного водородного электрода в стандартных условиях, нри которьк активность ионов водорода в растворе равна единице, а давление водорода равно нормальному атмосферному давлению. Нормальное атмосферное давление в единицах СИ равно 1,013-10 На, однако но водородной шкале потенциалов нормальное давление условно принято равным единице. Выражение для равновесного абсолютного скачка нотенциала в случае водородного электрода нри давлении газообразного водорода, равном нормальному атмосферному давлению, можно записать в виде [c.42]

Характерной особенностью абсолютных значений звукового давления, интенсивности, акустической мощности звука является больщой динамический диапазон, в пределах которого они могут изменяться. Так, звуковое давление может изменяться в 10 раз, а интенсивность звука-в 10 . Поэтому для удобства вычислений принято оценивать звуковое давление или интенсивность звука не в абсолютных, а в относительных единицах (белах, децибелах) по отношению к пороговым значениям. Измеренные таким образом величины называются уровнями. [c.7]

Два равноправных определения поверхностного натяжения соответствуют двум применяемым для его измерения единицам Дж/м и Н/м. С повышением температуры поверхностное натяжение уменьшается. В таблице 3.1 даны величины поверхностного натяжения для наиболее распространенных дефектоскопических материалов при температуре 20 °С и нормальном атмосферном давлении. Как видно из таблицы, в капиллярной дефектоскопии используются жидкости с относительно низким поверхностным натяжением, об одной из причин этого говорилось в начале раздела. [c.597]

Единицей давления является единица силы, приходящаяся на единицу поверхности. Давление газов, заключенных в сосудах, если пренебречь их весом, одинаково во всем пространстве, занимаемом газом. Пренебрегать же весом жидкостей иногда нельзя даже в технике высоких давлений, где давление столба жидкости относительно мало по сравнению с общим давлением в системе. Например, с помощью, диференциального манометра весом столба жидкости пользуются для измерения ее уровня в сосудах, находящихся под давлением в несколько сот атмосфер (см. стр. 340. Указатели уровня с диференциальным манометром). [c.290]

Как было показано выше, точного решения задачи о движении жидкости в зернистом слое еще нет. В то же время экспериментальное определение перепада давления при движении замеренного количества жидкости или газа через трубку с зернистым слоем относительно просто поэтому число экспериментальных работ по определению перепада давления в зернистом слое очень велико и в дальнейшем будет увеличиваться. Для обобщения полученных результатов существенно, однако, чтобы при замере перепада давления и расхода жидкости фиксировались также следующие основные размеры зернистого слоя пористость слоя е поверхность слоя на единицу объема а и линейный размер элементов слоя й. Методы измерения этих величин весьма разнообразны. Ниже излагаются некоторые из них. [c.59]

Приборы для измерения уровней оценивают высоту уровня по положению поверхности жидкости относительно заданной плоскости или по гидростатическому напору (давлению), оказываемому жидкостью, уровень которой измеряется. Тем не менее эти величины обычно не выражают непосредственно в сантиметрах или метрах превышения уровня над заданным нулевым значением или в единицах гидростатического напора обычно измерения показывают (в результате соответствующей градуировки) объем имеющейся жидкости, если размер и форма емкости известны. Зная удельный вес жидкости, можно выразить данные измерений уровня в весовых единицах. [c.402]

Системой СИ единица вместимости не предусмотрена. В метрической системе и в объемном анализе за единицу вместимости принят литр — объем, занимаемый массой чистой воды, равной одному килограмму при температуре ее наибольшей плотности (3,98 °С 4 °С) и нормальном атмосферном давлении. Иначе — литром называется объем 1 кг воды, взвешенного на рычажных весах в пустоте при температуре +3,98 °С. Одна тысячная доля литра называется миллилитром. Для воспроизведения и измерения очень малых вместимостей пользуются ртутью, относительная плотность которой равна 13,5968. [c.115]

В 1877 г. Международный комитет мер и весов (постановил для установления нормальной шкалы эмпирической температуры избрать в качестве-термометрического вещества — водород, в качестве термометрического параметра — давление, в качестве единицы измерения —градус Цельсия. При этом было сделано соглашение в термометрах, предназначенных для установления нормальной шкалы по относительным приращениям давления водорода, поддерживать при нагревании и охлаждении объем, занятый водородом, строго постоянным и наполнять эти термометры водородом такой плотности, чтобы при температуре таяния льда (при 0° С) давление водорода в-термометре было равно 1000 мм рт. ст. Выбор пал на водородную шкалу потому, что численные значения эмпирической температуры в водородной, шкале, установленной указанным образом, отличаются от численных значений абсолютной температуры, о которой речь будет позже, для всех температур почти на одну и ту же величину, а именно [c.25]

Для непористых материалов адсорбция на единицу площади поверхности почти постоянна при каждом относительном давлении в интервале 0,3—0,8. Это позволяет применять для относительных определений поверхности для таких материалов ряд простых эмпирических уравнений [4] или менее точные методы, основанные на измерении адсорбции при постоянном р/ро. Вот некоторые примеры [c.66]

Чаще всего для Q используются единица измерения мм рт. ст.-л-с . При относительно высоких давлениях скорость потока зависит от вязкости газа и характеризуется распределением скоростей молекул, показанным на рис. 6. Тип потока газа (рис. 6) называется вязким ламинарным потоком. Выражение для скорости вязкого потока может быть выведено из законов гидродинамики и имеет различный вид в зависимости от геометрической формы трубы. Простейшей формой трубы является прямая цилиндрическая, с постоянным поперечным сечением. Для этой формы выражение для скорости вязкого потока, впервые полученное Пуазейлем, имеет вид [c.34]

Равновесный электродный потенциал может быть измерен относительно любого электрода сравнения, а в приведенном уравнении он должен быть выражен относительно нормального водородного электрода сравнения, так как стандартные электродные, потенциалы, которые приведены в таблицах, всегда даны относительно этого электрода. Стандартный потенциал представляет собой напряжение электрохимической системы, составленной из исследуемого (металлического) электрода в растворе с активностью его ионов равной единице и нормального водородного электрода сравнения. Значение потенциала нормального водородного электрода сравнения (при активности ионов гидроксония в растворе равной единице и давлении молекулярного водорода над раствором 1,013-10 Па) условно принято равным нулю независимо от температуры. Множитель 2,ЪЯТ/Р при температуре 25 °С (298 К) равен 0,059 В. [c.5]

Шкалы вакуумметров отградуированы в единицах давления, относительных или электрических единицах. В последних двух случаях к вакуумметрам прилагается градуировочная кривая или указывается их чувствительность по давлению. Метрические характеристики вакуумметров косвенного действия приведены для азота (сухого воздуха). При измерении давления других газов следует пользоваться градуировочными кривыми по этим газам или соответствующими пересчетными коэффициентами относительной чувствительности. Давление газа в полости манометрического преобразо-вателя [c.210]

Осборн и Портер измеряли константы скорости тушения триплетов нафталина а-иоднафталином в различных растворителях. В пропандиоле-1,2, глицерине и смеси жидкого парафина с н-гексаном (50 20) измеренные значения оказались близки к рассчитанным по уравнению J84), однако в жидком парафине— в четыре раза выше рассчитанных. Объяснили они это тем, что жидкий парафин состоит из длинных цепных молекул, которые оказывают большое сопротивление движению стальных шариков, используемых при измерениях вязкости, и гораздо меньшее сопротивление движению молекул, размеры которых малы по сравнению с размерами цепей. По этой же причине получаются высокие скорости тушения кислородом в пропандиоле-1,2. Интересно, что при больших концентрациях кислорода (соответствующих атмосферному давлению воздуха) отношение измеренной константы скорости к рассчитанной росло с увеличением вязкости и в очень вязких растворах достигло 130. Осборн и Портер приписали это тушению на расстояниях, превышающих 5A. Они предположили, что для каждого расстояния между триплетом и тушителем имеется некоторая вероятность тушения. Она быстро падает при увеличении расстояния, так что при низких вязкостях тушение на расстояниях более 5А не вносит ощутимого вклада в скорость тушения. При высоких вязкостях время диффузии молекул друг к другу велико, и, если даже вероятность тушения за единицу времени мала, оно может внести заметный вклад в суммарную скорость, т. е, эффективное расстояние <Зав в уравнении (81) возрастает. Аналогичное объяснение использовали при обсуждении триплет-триплегного взаимодействия в твердых растворах фенантрена [84] и уменьшения относительной интенсивности замедленной ф.гтуоресценции возбужденных димеров в вязких растворах прн низкой температуре [85, 86] (см, раздел IV, Д, 3). [c.78]

Харрис [64 ] описывает ряд методов определения воды в некоторых материалах. По его утверждению, абсолютное определение воды во многих смесях невозможно, особенно при проведении экспресс-анализов, например при контроле качества. Поэтому достоверность анализа становится важной проблемой в этом случае результаты анализа могут даваться в относительных единицах, приведенных к определенному стандарту. Имеется насущная необходимость установления национальных и международных стандартов, вероятно, через такие организации, как ASTM (Американское общество испытания материалов) и ISO (Международная организация стандартизации). Калибровку каждого конкретного аналитического метода следует осуществлять путем определения воды в образцах, содержащих строго определенное количество воды и являющихся устойчивыми соединениями. Такими образцами, например, могут служить соответствующие гидратированные соединения. С другой стороны, для калибровки можно использовать результаты прямого измерения термодинамических или электрических величин или других констант. Имеются многочисленные методы получения газовых смесей с заданным составом, пригодных в качестве стандартов для калибровки физических измерений, используемых для определения влажности газов. В работе Гринспена [60] (Национальное бюро стандартов) кратко описывается генератор влажности, который позволяет задавать определенное содержание воды (несколько млрд ) в воздухе и в других газах. Автот утверждает, что ему удалось измерить с точностью до 0,05 °С точку замерзания (—100 °С), что соответствует 14 млн , воды в воздухе при атмосферном давлении. Измерения возможны в интервале давлений от 500 до 200 ООО Па в широком интервале температур. Решкович и Грязина [56] обсуждают условия приготовления и хранения стандартов для определения влажности газов, а также описывают методики определе- [c.30]

И портативнее динамические масс-спектрометры, в ко-торых применяется ВЧ-поле, специально предназначенные для компонентного анализа остаточного газа и для измерения парциальных давлений. Обычно результат измерений представляет собой спектрограмму, по горизонтальной оси которой отложены массовые числа М в единицах 1/16 массы атома изотопа кнслорода-16. Расположение пиков ионного тока у определенных значений М свидетельствует о присутствии этих молекул в устаточном газе, а относительная высота пиков служит [c.121]

Стэйвли [42] измерил среднюю длину цепи радикальной реакции с помощью окиси азота. Найденные им величины меняются от 20,6 при давлении 50 мм рт. ст. до 6,4 при давлении 500 мм рт. ст. при температуре 620° С. Это не может быть истинной длиной цепи, так как эти данные совершенно несовместимы с приведенными выше величинами констант скорости. Действительная длина цепи, измеренная по относительным скоростям реакций развития и обрыва цепи, должна составлять песколько тысяч единиц. Если ингибированная реакция является молекулярной, то эти результаты могут быть объяснены допущением, что непосредственная молекулярная перегруппировка в этилен и водорода должна происходить значительно чаще, чем расщепление молекулы этана на два метил-радикала. [c.26]

Методы определения. Исторически первый метод (обоснованный исследованиями С, Канниццаро и А, Авогадро) предложен Ж. Дюма в 1827 и заключался в измерении плотности газообразных в-в относительно водородного газа, молярная масса к-рого принималась первоначально равной 2, а после перехода к кислородной единице измерений молекулярных и атомных масс-2,016 г. След, этап развития эксперим, возможностей определения М, м. заключался в исследовании жидкостей и р-ров нелетучих и недиссоциирующих в-в путем измерения коллигативных св-в (т. е, зависящих только от числа раствореш1ых частиц)-осмотич, давления (см. Ос аометрия), понижения давления пара, понижения точки замерзания криоскопия) и повышения точки кипения (W. шоскопия) р-ров по сравнению с чистым р-рителем. При этом было открыто аномальное поведение электролитов. [c.112]

Выше отмечалось, что потенциал стандартного водородного электрода (СВЭ) в растворе кислоты с активностью ионов водорода, равной единице, при давлении водорода 1 атм принят равным нулю. Первоначально за нуль принимали потенциал водородного электрода в растворе серной кислоты с концентрацией ионов водорода 1 моль/л. Во избежание недоразумений измеренные относительно этого электрода потенциалы называют пормальньши потенциалами, а электрод - нормальным водородньш электродом (НВЭ). Потенциалы СВЭ и НВЭ можно считать практически равными друг другу, если только измерения не проводятся с особо высокой точностью. [c.115]

Каждый компонент смеси фиксируется на аналитической хроматограмме, полученной на колонке с данным сорбентом при регламентированных условиях, в виде хроматографического пика с определенным временем удерживания или удерживаемым объемом. Поэтому в прошлые годы по аналогии с физикохимическими величинами, например точкой плавления, точкой кипения, показателем преломления и т. д., часто предпринимались попытки привлечь для идентификации неизвестных соединений их величины удерживания. Поскольку эти величины зависят от различных факторов, их сравнение возможно только после того, как они будут выражены на единой основе. Требованию независимости от условий анализа удовлетворяют удельный удерживаемый объем Vg и в меньшей степени относительный удерживаемый объем Уотн- Однако величины удерживания, измеряемые в абсолютных единицах, как, например, удельный удерживаемый объем (ср. гл. I, разд. 2.5.3), не получили широкого применения в практических исследованиях из-за неизбежных ошибок, вызванных изменением свойств сорбента при его длительном употреблении, недостаточной точностью измерения скорости потока и давления на входе в колонку и неудовлетворительной воспроизводимостью температуры колонки. Кроме того, определение абсолютных величин удерживания довольно трудоемко. [c.229]

Если на приборе осуществляется амплитудное измерение (наряду с обычным или без него), то при расчете производительности контроля следует иметь в виду, что это измерение можно начинать лишь по истечении времени срабатывания. Выраженная в единицах давления динамическая амплитуда Аэин, соответствующая контролируемому полю допуока, должна составлять для сильфонного датчика с плавающим контактом не менее 4—5% перепада давления датчика, или не менее трех-че-тырех делений его шкалы. Очевидно, чем меньше эта амплитуда, тем больше относительная погрешность измерения. Амплитуда Лоин берется в основу расчета угловой окорости вращения детали при определении времени, необходимого на амплитудное измерение. [c.116]

Зависимость Sj = f P) по уравнению (3. 6) показана в виде графика в относительных единицах (кривая 1, на рис. 3. 2). Значение из уравнения (3. 6) определяет нижний предел измерения давления и может быть подсчитано по уравнению (3. 7). При температуре нити = 500° К, баллона = 300° К, fe = = 2,88-10" вт. см -градг п kj. = 7,7-10 вт-град мм рт. ст. величина Р равна 1,03-10 мм рт. ст. [c.53]

Контрольно-измерительные приборы должны работать с наи-больщей точностью измерений, тогда погрещность показаний будет наименьщей. Погрешностью показаний приборов называет- ся разность между показаниями прибора и действительным значением измеряемой величины, определяемой с помощью более точных лабораторных приборов. Погрешность прибора может быть выражена в абсолютных единицах (например, градусах, кгс1см и т. п.) —это абсолютная погрешность, и в процентах от максимального (наивысшего) значения шкалы — относительная погрешность. Например, технический манометр со шкалой О— 50 кгс1см показывает давление в аппарате 35 кгс/см -, а контрольный, более точный манометр показывает давление 36 кгс1см Абсолютная погрешность в этом случае будет равна минус 1 кгс/см , а относительная погрешность будет равна [c.301]

С очень высокой точностью (до 1/10 000) выполнили эти измерения при температурах от О до 150 °С и давлениях до 3000 атм Мичелз и др. [3, 4]. На основании их данных были вычислены [5] величины удельных объемов этилена, представленные в табл. 1, где в качестве единицы давления использован бар. Те же величины графически представлены на рис. 1 в виде зависимостей PV относительно давления в логарифмической шкале [6]. [c.13]

Смотреть страницы где упоминается термин Давление единицы относительные измерения: [c.440] [c.12] [c.59] [c.442] [c.82] [c.263] [c.521] [c.111] [c.296] [c.70] [c.348] [c.104] [c.130] [c.301] [c.45] [c.46] [c.59] [c.116] [c.192]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология