Образование капель и пузырей

Просмотр отснятых кинопленок позволил установить, что при температуре стенки, соответствующей переходному кипению в щели, весьма часто имеет место режим испарения пленок жидкости, отличающийся как от пузырькового кипения, так и от пленочного. Можно наблюдать, как крупная капля, попав па поверхность нагрева, растекается по ней тонкой пленкой. Хорошо видно, что образования паровых пузырей в пленке жидкости не происходит. Высыхая, пленки постепенно уменьшаются до полного исчезновения. С ростом температуры стенки скорость испарения пленок возрастает. [c.12]

Образование ртутных пузырей можно наблюдать также и лри фильтрации ртути через фильтровальную бумагу в воронке. На дне приемной колбы имеется слой ртути толщиной 5—6 мм, а над ртутью слой октана 10—15 мм. Падающая сверху из воронки ртутная капля, проникая через слой октана в нижележащий объем ртути, увлекает вместе с собой обволакивающий ее слой октана. Эта пленка октана, прорываясь, собирается в каплю, которая всплывает к поверхности ртути. При этом на поверхности выдавливается выпуклая ртутная пленка, которая некоторое время препятствует выходу капли октана наружу. Образующиеся пленки с горизонтальным диаметром 5—8 мм существуют несколько секунд, несмотря на интенсивные колебания поверхности ртути, вызываемые падением ртутной струи с высоты 100—120 мм. [c.144]

Подходы к анализу и расчету массообмена с твердыми телами, изложенные в разд. 10.16, могут оказаться полезными и при анализе процессов массообмена с каплями, пузырями, т.е. с дискретными образованиями с изменяющейся конфигурацией элементов. Однако в этом случае все процессы переноса протекают значительно сложнее, поскольку на молекулярную диффузию внутри элемента дискретной фазы (теплопроводности в случае теплопереноса, молекулярной вязкости при переносе импульса) накладывается внутренняя циркуляция жидкости, газа. Она вызвана взаимным перемещением сплошной и дискретной фаз — см. рис. 2.43. Эта циркуляция слабо выражена в случае мелких капель, пузырей (скажем, размером менее 1 мм), но ее интенсивность быстро нарастает при увеличении размера элемента дискретной фазы. Циркуляционный и диффузионный переносы протекают параллельно. Для мелких элементов превалирует диффузионный механизм переноса, так что здесь в значительной мере работают подходы и справедливы выводы и оценки, полученные в разделе 10.16. Для крутых элементов дискретной фазы доминирующим становится циркуляционный перенос, требующий особого анализа эти сложные вопросы — за пределами учебника. [c.884]

Еслп проследить за образованием капель или пузырей, то независимо от конструкции распылителя, изменяя объемную подачу диспергируемой фазы, можно наблюдать два основных режима образования диспергированных частиц. При малых объемных скоростях дисперсной фазы происходит образование единичных капель плп пузырей на конце сопла либо в отверстиях перфорации. При больших объемных скоростях диспергируемой фазы она вытекает в внде струи, которая на некотором расстоянии от выходного отверстия распадается на отдельные капли или пузырьки. Как для системы жидкость—жидкость, так и для системы жидкость—газ существует более детальная классификация режимов диспергирования. Так, для системы жидкость—жидкость различные исследователи описывают от трех до пяти областей истечения [4]. [c.275]

К дисперсным относят системы, содержащие дискретные образования, распределенные в сплошной среде. Дискретные образования, называемые дисперсной фазой, представляют собой твердые зерна, частицы, не изменяющие своей формы и размера при протекании технологического процесса, либо капли или газовые пузыри, способные изменять свои размеры (диспергировать, коалесцировать) и деформироваться в ходе процесса. В качестве сплошной среды (ее еще называют дисперсионной средой или фазой), отделяющей дискретные образования одно от другого, используются жидкости или газы. [c.213]

Особый практический интерес представляет образование дисперсной фазы в турбулентном потоке, когда пузырь или капля подвергаются воздействию пульсационных струй, разрывающих их на две части (рис. 8.1.5.1). [c.716]

Понятие капиллярность относится к поверхностям раздела, которые достаточно подвижны для образования равновесной формы. Наиболее характерными примерами являются мениски и капли, образованные жидкостями на воздухе или в другой жидкости, и тонкие пленки, например пленка, образующая мыльный пузырь. Поскольку капиллярность связана с равновесными конфигурациями, учение о капиллярности занимает определенное место в общей системе термодинамики и рассматривает макроскопическое и статистическое поведение поверхностей раздела, а не детали их молекулярной структуры. [c.9]

Разрушение струй и пленок. Струя жидкости механически неустойчива, и чем меньше ее диаметр, тем выше чувствительность к малым разрушающим силам. Она разрушается при возникновении местных утолщений и сужений (из утолщений образуются первичные капли, а затем вторичные), при волнообразовании (гребни волны становятся нестабильными и разрушаются). В момент образования струи возможны оба механизма ее разрушения, но при низких скоростях истечения разрушение, вероятно, вызывается местными расширениями и сужениями. При увеличении скорости и быстром росте сопротивления воздуха становится более вероятным волновое разрушение. При очень высоких скоростях инерция струи становится слишком значительной, чтобы на ее поверхности появились колебания того или иного типа В отличие от взаимодействия двух смешивающихся жидкостей, газ образует в жидкости пузыри, а жидкость в газе—капли, которые отрываются от поверхности жидкости. [c.73]

Укажем некоторые основные особенности макросистем, изучаемых в рамках физико-химической механики основных процессов химической технологии. Они касаются природы элементов, составляющих макросистему, вида динамических уравнений, характера взаимодействия макросистемы с внешней средой, а также типичных состояний этих макросистем. Среди элементов, из которых строятся макросистемы, часто встречаются элементы достаточно сложной физической природы — турбулентные образования в потоке сплошной среды, пузыри газа в псевдоожиженном слое, пузырьки газа в барботажном слое, капли в различных дисперсных системах и т. д. [c.46]

Рис. 5.10. Схема образования капельной влаги при барботаже а — пузырь пара в водяном объеме б — пузырь пара, подошедший к зеркалу испарения б —утонение пленки перед ее разрывом г —всплеск д — кольцевая волна и капли, возникаюш,ие при разрыве водяной оболочка пузыря

Расчет массо- и теплообмена в дисперсных потоках можно разбить на три стадии перенос в период образования капель или пузырей, их свободного движения и коалесценции. Как правило, размеры аппаратов и условия экстракции таковы, что основная доля вещества извлекается за время свободного движения частиц. Однако известны работы —см., например, [14, 15], в которых указывалось, что в ряде случаев доля экстрагируемого вещества, поступающая в капли до начала движения, составляет величину порядка десятков процентов. В настоящее время не существует достаточно надежных прямых методов определения количества экстрагируемого вещества в период образования и коалесценции капель. На практике величину этого эффекта определяют [c.61]

Одним из источников загрязнения насыщенного пара барабанных котлов является унос паром капелек котловой воды. При расчетных условиях работы котла с паром уносятся мелкие капли влаги, с увеличением нагрузки процесс уноса интенсифицируется. Образование мелких капель происходит вследствие разрыва оболочек единичных паровых пузырей при малой нагрузке зеркала испарения. С повышением паровой нагрузки возникает унос относительно крупных капель за счет дробления влаги, поступающей в барабан со струями пара. Более крупные капли могут подниматься относительно высоко за счет начальной кинетической энергии. Мелкие капли быстро теряют свою начальную энергию и падают на зеркало испарения. [c.163]

Теоретические исследования процесса образования пузыря с минимальным количеством упрощающих предположений в настоящее время проведены только для квазистатического режима. Задача определения формы пузыря и его отрывного объема при квазистатическом истечении рещалась в [70, 71] путем рассмотрения равновесных форм свободной поверхности жидкости, находящейся под действием сил тяжести и поверхностного натяжения. За отрывной объем принимался такой объем пузыря или капли, при котором равновесная поверхность теряла устойчивость. Формула для отрывного объема пузыря, полученная в работе [71] и аппроксимирующая численные расчеты авторов с погрешностью, не превышающей 2,5 %, имеет вид [c.50]

Так как коэффициенты диффузии в газе на четыре порядка больше, чем коэффициент диффузии в жидкости, то даже при малых временах образования пузыря г/ велико, и формулы (4.152) и (1.153) неприменимы. В данном случае выражение для локального потока вещества к поверхности капли в предположении быстрого перемешивания газа в объеме пузыря имеет вид [c.214]

Механизм образования капель при разрыве оболочки всплывающего парового пузыря аналогичен разрыву пузыря, всплывающего при барботаже газа или продуктов сгорания в жидкости. В том и другом случаях капли, оторвавшиеся от зеркала испарения, будут выбрасываться на высоту, достаточную для уноса с потоком пара. [c.170]

В кратком обзоре методов измерения поверхностного натяжения авторы не касаются вопросов их применения и критической оценки. Между тем для правильного выбора метода исследования растворов мицеллообразующих полуколлоидных и типичных коллоидных поверхностноактивных веществ решающее значение имеет учет явлений, определяющих кинетику установления равновесных (наименьших) значений поверхностного натяжения. Эта кинетика вызывается малой скоростью процесса формирования адсорбционных слоев, связанного с диффузией молекул из объема к поверхности, ориентацией их в слое и другими явлениями. Из этого следует, что для измерения поверхностного натяжения растворов мыл необходимы истинно статические методы (например, метод лежачей или висячей капли), не зависящие от условий смачивания раствором стенок прибора. Однако и некоторые полустатические методы вполне пригодны для этой цели, обладая при этом преимуществом простоты и удобства измерений. К ним относятся I) метод наибольшего давления образования пузырей или капель, 2) метод определения веса капли и 3) метод отрыва кольца, (последний применим только для границы раствор — воздух.) См. Физические методы органической химии, под редакцией А. Вайсбергера, т. 1, Издатинлит, М., 1950, гл. VI. —Прим. ред. [c.260]

Помимо собственных ферментов в тонкий кишечник поступают шелочной поджелудочный сок из поджелудочной железы и желчь из печени. Желчь образуется в гепатоцитах и хранится в желчном пузыре. Она содержит смесь солей (желчных солей), которые, попадая в тонкий кишечник, действуют как природные детергенты, уменьшая поверхностное натяжение жировых глобул. При этом происходит образование более мелких капель, что увеличивает обшую плошадь их поверхности. (Этот процесс называется эмульгирование.) Эти мелкие капли более эффективно подвергаются воздействию липаз (ферментов, расщепляющих липиды). Более подробная информация относительно строения и функции печени приведена в гл. 19. [c.318]

Отрыв потока в случае обтекания капли в отличие от обтекания твердой частицы весьма затянут, а вихревая зона оказывается значительно более узкой. Если в случае твердой сферы отрыв потока и образование кормовой вихревой зоны начинается с Ке и 10 (число Ке определяется по радиусу сферы), то в случае капли безотрывное обтекание может иметь место вплоть до значений Ке и 50. В диапазоне чисел Рейнольдса 1 Ке 50 широко применяются численные методы. Результаты, полученные с их помощью, обсуждаются в [219]. Внутренняя циркуляция жидкости при таких числах Рейнольдса значительно интенсивнее, чем описываемая решением Адамара — Рыбчинского. Скорость на границе капли быстро увеличивается с ростом числа Рейнольдса даже для достаточно вязких капель. В предельном случае малой вязкости дисперсной фазы /3 0 (что соответствует случаю газового пузыря) для внешнего течения при Ке 1 может быть использовано приближение идеальной жидкости. [c.57]

Значительную погрешность в результаты эксперимента вносит массопередача во время образования капель или пузырей. При времени образования капли 2—3 с концевой эффект 4обр может достигнуть 60—70%. Это особенно важно в случае, когда процесс имеет нестационарный характер и скорость массопередачи зависит от начального распределения концентрации, так как при этом практически не удается учесть влияние концевого эффекта и вычислить истинный коэффициент массопередачи. Поэтому опыты должны проводиться таким образом, чтобы время образования капли или пузыря не превышало 0,1 с. [c.216]

Явление поверхностного натяжения отмечается во многих процессах, с которыми приходится сталкиваться не только в технике, но и в быту. Достаточно упомянуть следующие образование мыльных пузырей, их подъем и разрыв подъем жидкости в капиллярных трубках на высоту, большую, чем высота жидкости в резервуаре, в которую погружена трубка дробление жидкости на капли, при вытекании стрзп из тонкого сопла, насадки, форсунки процесс печатания в струйных принтерах образование тонкого слоя жидкости, остающегося на поверхности тела, извлекаемого из жидкости поведение капли жидкости на твердой плоской поверхности — она может оставаться каплей или растекаться по поверхности в зависимости от сил взаимодействия между жидкостью, твердой поверхностью и воздухом. Особенно важную роль играет поверхностное натяжение в процессах формиро- [c.431]

При обычном кипении воды в сосуде, когда температура жидкости равна температуре насыщения а температура греющей поверхности всего лишь на несколько градусов превышает ts, процесс испарения происходит со свободной поверхности жидкости без образования паровых пузырей. С увеличением разности температур —ts начинается образование паровых пузырей, кошорое вызывает перемешивание жидкости вблизи греющей поверхности. Этот тип кипения называется пузырчатым. Пузыри пара всплывают и проходят через свободную поверхность. По мере роста —ts доля греющей поверхности, покрытой пузырями пара, увеличивается, пока вся поверхность не оказывается отделенной от жидкости слоем пара. В результате мы приходим к процессу так называемош пленочного кипения. Интенсивность теплоотдачи при развитом пузырчатом кипении очень велика вследствие сильного турбу-лизирующего воздействия на жидкость паровых пузырей вблизи поверхности нагрева. Интенсивность теплоотдачи при пленочном кипении значительно ниже, поскольку пленка пара изолирует поверхность нагрева от жидкости. Наглядным примером пленочного кипения может служить так называемое явление Лейденфроста Л. 70], т. е. сфероидальное состояние, когда капли воды пляшут на очень горячей поверхности. Капли не могут быстро испариться, так как между ними и поверхностью нагрева образуется изолирующая пленка пара. [c.212]

Зависимость объема капли от производительности сопла имеет максимум (аналогичное явление наблюдается также при образовании капли в газовой среде и при образовании пузырей [52, 53]), что также хорошо согласуется с теорией Лохштейна, согласно которой скорость отрыва капли под действием разности удельных весов возрастает медленнее, чем объем капли. При этом возрастает количество жидкости, которое успевает проникнуть в каплю за время ее отрыва. Дальнейшее увеличение производительности сопла приводит к образованию струи, распад которой уже зависит от кинетической энергии потока. [c.281]

Наиболее естественным механизмом построения оболочек клеток, образования дискретных порций живого вещества в водной среде, является создание гидрофобных границ раздела. Поскольку речь идет об отграничении гидрофильных биохимических систем (ферменты, матричные молекулы и другие основные биохимические компоненты по необходимости гидрофильны) от окружающей водной среды, первичная гидрофобная граница могла образовываться лищь детергентами, т. е. веществами-пиб-ридами, содержащими гидрофильные группы, обращенные внутрь клетки, и гидрофобные группы, обращенные наружу. Таким образом, появление дискретных форм жизни — особей, клеток сопряжено с возникновением системы синтеза биодетергентов (например, фосфолипидов). Замечательным свойством детергентов является их способность образовывать дискретные структуры (пленки, мицеллы, коацерватные капли, пузыри, пену [94, 261, 422]. Эта способность обусловлена взаимодействием сравнительно небольших молекул детергентов друг с другом и с молекулами среды посредством ван-дер-ваальсовых и электростатических сил. Эволюционная необходимость детергентов и липидов, возможная роль коацерватных структур, появляющихся в смесях детергентов и белков в процессе возникновения жизни, рассмотрены А. И. Опариным и сотрудниками [94, 261]. [c.89]

При форсуночном распыле жидкости или дроблении жидкости за счет газового потока (трубы Вентури) размер образующихся капель составляет от 50 до 500 мкм. Оросители, используемые в тарельчатых скрубберах, образуют весьма крупные капли — 600-800 мкм и даже более. В этих же аппаратах образование капли может происходить за счет разрыва пузырей. В этом случае образуются капли, размер которых колеблется в пределах 20-30 мкм и 600-1200 мкм. Доля мелких, так называемых микронных капель невелика, она не превышает 0,30-0,35% (вес.) уноса и не может оказывать влияния на общий характер каплеуноса. Очень мелкие капли (< 10 мкм) образуются при конденсации пара (см. гл. 2). [c.398]

В студнях, так же как и в растворах, могут протекать различные реакции. Отсутствие перемешивания и конвекционных потоков придает реакциям в студнях несколько своеобразный характер в различных участках студня реакции могут идти независимо одна от другой. Так, если один из продуктов реакции, происходящей в студне, представляет твердое нерастворимое вещество, то в студне наблюдаются явления периодического осаждения (кольца Лизе-ганга) вместо образования осадка по всему объему. Эти периодические явления (реакции) можно наблюдать при реакции азотнокислого серебра с бихроматом калия. Если растворить в желатине К2СГ2О7 и затем раствор перевести в студень, то после нанесения на его поверхность капли раствора А МОз вокруг капли, в результате реакции, образуется слоями (кольцами) осадок АйгСгаО , окрашенный в красный цвет. Подобного типа слоистые структуры наблюдаются среди природных минералов (агаты, яшмы), а также при образовании камней в почках, желчном пузыре и др. Такие структуры, вероятно, возникают в результате ритмических реакций в студнях. [c.372]

При распылении жидкости форсунками или дроблении жидкости за счет энергии газового потока (скрубберы Вентури) размер образующихся капель от 50 до 500 мкм Оросители, используемые в та рельчатых скрубберах, образуют крупные капли — 600—800 мкм и более В этих же аппаратах образование капель может происходить в процессе разрыва пузырей В этом случае образуются капли, которые лежат в двух интервалах 20—30 и 600— 1200 мкм Доля мелких, так называемых капель спутников, иевелика, не превышает 0,30—0,35% уноса (по массе) и не можат [c.139]

Ма, чем требуется для образования GeBrj. После этого, пока трубка нагревается до 450 °С, всю аппаратуру продувают сухим азотом. Как только. достигнута нужная температура, сосуд 4 начинают охлаждать льдом, перекрывают поток азота и прикапывают бром (со скоростью 2 капли/с). При. добавлении брома следует так отрегулировать скорость, чтобы всегда в аппаратуре было какое-то избыточное давление (отмечаемое по счетчику пузырьков). Сначала образуется белый туман, потом из реакционной трубки начинают капать маслянистые желтые капли, которые при охлаждении затвердевают. Как только в нижнем конце трубки 1 появятся первые следы паров брома, доступ Вгг прекращают и снова пропускают поток азота до тех пор, пока аппаратура охладится. После этого вместо счетчика пузырь-.ков присоединяют подвод азота, отсоединяют сосуд 4 от аппаратуры и -в атмосфере азота растворяют продукт в сухом, очищенном от пероксида эфире, из которого при помощи продувания азотом удален кислород. Эфирный раствор отфильтровывают от небольших количеств коричневого суббромида, исключая при этом попадание кислорода и влаги. Из прозрачного. желтого раствора при пониженном давлении прежде всего отгоняют эфир. Затем из нагретого на водяной бане до 90 °С остатка при давлении [c.790]

Режим колеблющихся эллипсоидальных капель и пузырей характеризуется резким, практически линейным возрастанием коэффициента сопротивления с увеличением числа Рейнольдса. Этот рост связан с дальнейшей деформацией частиц и нарастающими беспорядочными колебаниями. Капли и пузыри могут принимать вид искаженных дисков, лепешек или вообще представлять собой некие бесформенные образования. Волнообразное или даже спиралевидное движение сопровождается раскачиваьшем и беспорядочными колебаниями формы частиц. В конце концов, капли могут распадаться на более мелкие. Для значений Во > 40, М<0,1 жидкие капли экспериментально не наблюдаются. [c.174]

Массоперенос в пузыре. Вследствие того, что коэффициенты диффузии в газе на 4 порядка выше, чем в жидкости, процесс массопереноса в пузыре протекает значительно быстрее, чем в каплях. Степень извлечения различных газов и паров из пузыря диаметром 4 мм, равная 99 %, может достетаться уже на высоте слоя жидкости от 2 до 10-12 см. Такая высокая скорость массопереноса в пузырях приводит к значительным трудностям при экспериментальном исследовании этого процесса. Трудности эти связаны с очень большим вкладом так называемых концевых эффектов в общее количество вещества, поступающего в пузырек в процессе его существования. Разделить стадии, из которых складывается общий процесс массопереноса в пузырьке (массоперенос во время образования, собственно движения и коалесценции на поверхности жидкости) практически невозможно. При этом степень поглощения в процессе образования пузыря и выхода его на поверхность жидкости может составлять до 50 % и выше. Кроме того, в связи с очень большой скоростью массопереноса в процессе движения становится заметным влияние так называемого поверхностного сопротивления. По-видимому, этим объясняется тот факт, что в настоящее время механизм массопередачи в пузырьке до конца не выяснен, а имеющиеся экспериментальные результаты по определению коэффициентов массоотдачи достаточно противоречивы. Многочисленные результаты по определению коэффициентов массоотдачи при лимитирующем сопротивлении газовой фазы на барботажных тарелках различных конструкций практически не дают никакой информации о механизме массопередачи в движущихся пузырях. Это связано с тем, что в такого рода экспериментах определяется суммарный коэффициент массоотдачи на тарелке, включающий все три стадии процесса. [c.285]

Механизм такого снижения коэффициентов массоотдачи в газовой фазе по сравнению со значениями, предсказываемыми теорией конвективного массопереноса, еще не достаточно изучен. Можно предположить, что это является следствием образования на границе раздела фаз энергетического или механического барьера из адсорбированного слоя молекул растворимых или нерастворимых веществ, обладающих поверхностно-активными свойствами. Влияние поверхностно-активных веществ (ПАВ), специально вносимых в жидкую фазу в небольших количествах, на скорость массопередачи исследовалось неоднократно [5]. Такое влияние в основном является негативным, однако при некоторых видах ПАВ может приводить и к ускорению массопередачи. Уменьшение скорости массопереноса при добавках ПАВ происходит не только вледствие изменения гидродинамических условий, в частности подавления циркуляции внутри капли или пузыря. Разработана модель [16], согласно которой растворимые ПАВ адсорбируются поверхностью капли или пузыря и накапливаются в кормовой ее части в количествах, достаточных для создания межфазного сопротивления или барьера. Присутствие не растворимых в воде веществ также может способствовать уменьшению скорости массопереноса. В [48] отмечается, что скорость испарения воды в пузырек падала в несколько раз, когда в воде присутствовали капельки не растворимого в ней ундекана, которые могли захватываться всплывающим пузырьком и экранировать его поверхность. Однако в настоящее время нет ответов на вопросы о том, могут ли незначительные количества ПАВ или загрязнений, содержащихся в обычных жидкостях, создать на поверхности [c.286]

Циркуляция ожижаюш его агента в пузыре. При движении газового пузыря относительно капельной жидкости возникает сдвигающее усилие, что вызывает циркуляцию газа внутри пузыря. Пунктирными линия.ми на рис. 32 показа предположн-тельный характер циркуляции в пузыре с лобовой частью офс рической формы. Аналогичный характер циркуляции жидкости внутри капли наблюдали Гарнер и Хэйкок [29] при движении этой капли в другой жидкости. Более того, циркуляция газа внутри пузыря с лобовой частью сферической формы может быть продемонстрирована с помощью простого эксперимента, который иллюстрируется на фото 10 (см, стр. 167). В этом опыте сопло для ввода воды было сконструировано таким образом, что обеспечивалось движение тонкой пленки воды по стеклянной куполообразной поверхности. Циркуляция воздуха внутри пузыря, образованного таким путем, демонстрировалась при помощи анемометра малых размеров. Измерения внутри искусственного пузыря такого рода были выполнены Розом [97] и Мак-Виль-ямом [71]. [c.102]

За время выдержки лак должен равномерно растечься по всей поверхности, излишки его должны спокойно стечь с нижней части детали. Если же деталь сразу после окунания поместить в камеру с высокой температурой, то на поверхности получаются подтеки, пузыри, а снизу засыхают капли лака. Для лучшего растекания лака по поверхности после окунания детали следует помещать в камеру, заполненную парами растворителей. Как и при применении струйного облива, это дает положительный эффект и способствует образованию равномерного покрытия по всей площади. [c.118]

Для иллюстрации выведенных уравнений рассмотрим несколько практически важных примеров и термодинамических соотношений, вытекающих из системы (XIII. 94), для случая тонких пленок. Предположим сначала, что пленка плоская, и прилегающие к пленке фазы (а) и (р) являются жидкими или газообразными, и примем для простоты, что фазы (а) и (Р) тождественны. Это соответствует, например, образованию тонкой пленки между каплями или пузырями одинакового размера внутри фазы (-у) (рис. 27). Расклинивающее давление таких пленок исследовалось экспериментально Б. В. Дерягиным и А. С. Титиевской [172]. [c.292]

Образование на краях затвора росы (при испытании водой или керосином), не превращающейся во время испытания в стекающие капли, или наличие неотрывающихся пузыры ов (при испытании воздухом) в случаях, когда пропуск через затвор не допускается, дефектом не является. [c.174]

Исследуя каплеобразование при барботаже воздуха в воде, Ф. X. Гарнер установил, что высота подброса капель зависит от диаметра газового пузыря. Газовые пузыри диаметром меньше 5 мм разрушались с выбросом фонтанирующей струи, распадающейся на несколько капель. При этом образовались относительно крупные капли до 800 мкм, причем по мере увеличения диаметра пузыря размер капель увеличивался, а высота подброса и частота образования капель уменьшались. [c.169]

Если учесть, что океан занимает 8 земной поверхности, становится вполне понятной его роль в формировании состава атмосферных вод. Соли могут поступать в атмосферу в результате разбрызгивания волн и разрыва пузырей на морской поверхности. Этот механизм получил название механического испарения [7]. А. Г. Амелин [5] считает, что при разрыве пузырей образуются капли морской воды радиусом — 10 2 л. На возможность образования капель с диаметром от 2 до 500 указывает Бланчард [6], Эти капли, испаряясь, образуют ядра конденсации диаметром до 1,45 ц,, уносимые ветром на большие расстояния [7]. По Л. К. Блинову [8], возможен перенос морских солей на расстояния до 100—4000 км. Вопрос о происхождении гигроскопических ядер конденсации был предметом длительной дискуссии [9], в результате которой сложилось мнение о важной роли океана в формировании ядер конденсации и на их основе атмосферных вод. [c.10]

Он указывает, что процесс смешения жидкостей Б образовании струй жидкостей, которые постепенно утоньшаются и затем исчезают . Это исчезновение есть не что иное, как разрыв тонких струек, которые можно рассматривать как настоящие пленки, на отдельные микроскопические и ультра микроскопические капельки. Этот продесс аналогичен процессу разрыва пленки мыльного пузыря, когда в результате разрыва образуются отдельные мелкие капельки мыльного раствора. Возникает также вопрос о том, следует ли считать, что процесс смешения состоит из двух стадий 1) механического раздробления обеиж жидкостей на отдельные тонкие струйки или пленки, которые по достижении определенной малой толщины начинают распадаться на мелкие капельки, и 2) собственно распада струек — преврашения их ряд капелек. Можно предположить, что сам процесс распада струек на капли, после того как толщнна струек уменьшится в должной степени, происходит в течение определенного времени, которое зависит от физико-химических факторов. Эти две предполагаемые стадии процесса смешения можно назвать первичным и вторичным смешением. Общее время смешения, которое и изме- [c.527]

Характерными структурами являются 1) отдельные, или практически не взаимодействующие, диспергированные элементы (капли, пузырьки) в односвязном несущем потоке (капли редкого дождя в атмосфере, пузырьки газа в слабонасыщенной минеральной воде) 2) взаимодействующие многосвязные образования в односвязном потоке (крупные пузыри пара или газа при течений смеси в замкнутых каналах взаимодействующие затопленные струи) 3) расслоенные течения (течение газа под слоем жидкости, движущейся в нижней части горизонтального канала кольцевое течение жидкости вдоль внутренней стенки смачиваемой трубы и течение газа в пространстве, ограниченном пристенным жидким слоем) 4) полиструктурные течения (пристенное течение одной части жидкости и дисперсный поток ее другой части в газовой фазе захват газа гребнями волн). Множественность структур и режимов течений обусловливает и множественность неустойчивостей, т. е. критических изменений структур и типов движения фаз и смеси в целом. [c.193]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология