ЭПР-поглощение амплитуда

Измерение влажности нефти влагомером ВТН-1п основано на поглощении водой СВЧ-энергии. При изменении влажности нефти от нижнего до верхнего предела (от О до 3 %) происходит ослабление СВЧ-сигнала по мощности на 20 дБ. При этом напряжение на выходе сигнального детектора изменяется от 0,3 до 0,003 В (значения условные). Напряжение на выходе опорного детектора (около 0,3 В) при изменениях влажности не изменяется и служит для компенсации временной и температурной нестабильности СВЧ-тракта, а также нестабильности напряжения питания СВЧ-генератора. Питание на СВЧ-генератор подается с генератора пилообразного напряжения. Пилообразное напряжение амплитудой около 4В и частотой 1000 Гц служит для модуляции и сглаживания амплитудно- [c.61]

В ЭТИХ работах (нестационарная сорбция), получены совершенно разные данные (рис. IV. 20). Возможно, это связано с тем, что авторы использовали длинные (100 мм) успокоительные участки на входе, что привело к уменьшению амплитуды концентрации на выходе, и без того очень малой при высокой степени поглощения примесей в области малых чисел Рейнольдса. Даже небольшие погрешности измерения этой концентрации в условиях неточной оценки внутреннего сопротивления и А могут привести к искажению результатов. [c.161]

За величину сигналов поглощения принималось значение максимальной амплитуды производной сигнала поглощения. Амплитуда сигналов дис-Персии измерялась на резонансной частоте (см. 4.7.2). [c.186]

Оптические свойства отдельных рассеивателей характеризуются поперечными сечениями поглощения а и рассеяния Ор, а также амплитудной матрицей рассеяния тр(/, связывающей комплексные амплитуды напряженностей падающей (/о) и рассеянной Е (I) волн соотнощением [c.40]

При поглощении кванта молекулой обычно возбуждается лишь одно какое-нибудь нормальное колебание, например, с частотой Здесь так же, как и в спектрах двухатомных молекул, наиболее вероятен переход с До = 1, в результате чего в спектре должна появиться частота V = Поскольку газ, поглощающий или рассеивающий излучение, содержит множество молекул, в каждой из которых возбуждается то или иное нормальное колебание, вероятно, что все нормальные колебания будут проявляться в спектре с большей или меньшей интенсивностью. Некоторые колебания вообще не проявятся в спектре в соответствии с правилами отбора. Эти правила для многоатомных молекул связаны с симметрией молекулы и симметрией колебаний. В качестве примера рассмотрим две трехатомные молекулы НаО и СОа. На рис. 80 представлены формы нормальных колебаний этих молекул. Стрелки показывают направление скорости при колебаниях атомов и величину соответствующей амплитуды (в приближенном масштабе). Молекула НгО имеет три нормальных колебания (3 3 — 6 = 3). При колебании с частотой VI преимущественно изменяется длина связей О —Н, поэтому его называют валентным колебанием. Колебание с частотой — деформационное, так [c.171]

Ультразвуковой метод. Звук, распространяясь в жидкости, приводит к небольшим периодическим флуктуациям температуры и давления. Реакция, равновесие которой зависит от температуры или давления, а время релаксации сравнимо с периодом возмущения, будет поглощать энергию. Поглощение звука в жидкости подчиняется закону Р где Р и Р — амплитуда на расстоянии I и начальная [c.348]

Амплитуда линии поглощения Амплитуда первой производной поглощения Амплитуда второй производной поглощения Кулоновский интеграл (разд. 5-2) [c.518]

Ультразвуковой метод. Звук, распространяясь в жидкости, приводит к небольшим периодическим флуктуациям температуры и давления. Реакция, равновесие которой зависит от температуры или давления, а время релаксации сравнимо с периодом возмущения, будет поглощать энергию. Поглощение звука в жидкости подчиняется закону P = Pae ° , где Р и Р — амплитуда на расстоянии и начальная амплитуда звукового колебания а—коэффициент поглощения на 1 см. Коэс ициент поглощения на длину волны г = аХ=2ла /со, где А, и, со—длина волны, скорость и угловая частота (радиан-с 1), л зависит от со и времени релаксации т следующим образом [c.295]

Если 2ли дается выражением (8.9) из гл. 6, то коэффициент Т минимален при 0) = Иг- Поэтому при ш = сог коэффициент отражения Я проходит через максимум (фиг. 11.1). В самом деле, отраженная от нижней внутренней плоскости пластинки волна находится почти в противофазе с волной, отраженной от внешней поверхности, вследствие чего они гасят друг друга, если их амплитуды близки. Но в области сильного поглощения амплитуда волны, дважды прошедшей через пластинку, ничтожно мала. [c.284]

Анализ приведенного выражения показывает, что полный поперечник рассеяния зависит не только от размеров частиц наполнителя (параметр г), но и от размеров включений и содержания газовой фазы (параметр Р1). При этом оценить поглощение акустической энергии в материале можно с. помощью коэффициента поглощения. Амплитуда плоской волны, распространяющейся в неограниченной среде вдоль некоторой оси х, описывается как [c.26]

Таким образом, в случае молекулярного кристалла, состоящего из молекул, связанных друг с другом, стационарные состояния возбужденной системы являются коллективными общими состояниями целого ансамбля. Амплитуда вероятности нахождения возбуждения более или менее однородно размыта по всем молекулам. В момент поглощения амплитуда локализуется на одной или самое большее на нескольких молекулах. Затем она быстро размывается по всему кристаллу. Однако, если в кристаллической решетке имеется чужая молекула с уровнями энергии, расположенными несколько ниже, то распределение амплитуды вероятности состояния делокализованного возбуждения меняется со временем так, что амплитуда постепенно обосновывается на инородной молекуле. В конце концов экситон оказывается полностью локализованным в этом месте. Согласно другой [c.113]

Как видели ранее, сумма двух плоскополяризованных лучей с одинаковыми амплитудами и разностью фаз в л/2 дает луч с круговой поляризацией. Изменение знака р на —л/4 изменяет знак у амплитуды S y и, следовательно, направление круговой поляризации (рис. IX.4). Измерение поглощения при различных ориентациях падающего линейно поляризованного луча позволяет определять Аё, т. е. круговой дихроизм. [c.199]

Кун принял амплитуду периодического потенциала равной 2 эВ и рассчитал положение длинноволновых полос поглощения. Ширина потенциального ящика L определялась с учетом длины одиночных связей 1 и двойных связей 12. Ь = [c.95]

Существует два основных типа колебаний молекул а) валентные, при которых расстояние между двумя атомами уменьшается или увеличивается, но затем остается на оси валентной связи б) деформационные, при которых атомы отходят от оси валентной связи. Чтобы данное колебание проявилось в спектре, онг должно сопровождаться изменением момента диполя. Валентные и деформационные колебания происходят с определенными часто тами. Если при этом на молекулу падает свет той же частоты, то происходит поглощение энергии и амплитуда колебаний увеличивается. Когда молекула из возбужденного состояния возвращается в исходное, то поглощенная энергия выделяется в виде кванта энергии и появляется линия поглощения, соответствующая определенной частоте (рис. 14.2). Частота колебаний зависит от массы колеблющихся атомов и их группировок, а также от прочности химической связи. Последняя характеризуется силоной постоянной, которую находят из частот валентных колебаний. Присутствие в ИК-спектре исследуемого соединения линий, характерных для соответствующих атомных группировок (С=0, О—И и л1,р.), позволяет делать заключение о составе и структуре соединений. [c.243]

При падении на поверхность ОК световые импульсы частично отражаются, а частично поглощаются ею. Глубина проникновения света в металлы обычно не превышает 0,1 мкм и тем меньше, чем больше длина световой волны. При сравнительно небольшой интенсивности поглощенный свет вызывает разогрев приповерхностного слоя приблизительно на такую же глубину и появление термоупругого напряжения. Амплитуда акустических волн Р здесь практически линейно возрастает с увеличением интенсивности све- [c.71]

Физическая картина, наблюдаемая вблизи оптически активных полос поглощения, изображена на рис. 43. На кривой ДОВ эффект Коттона проявляется в виде характерного изгиба, характеристикой которого является (см. рис. 20, стр. 47) его амплитуда (разность величин вращения в пике и впадине), ширина (разность длин волн, при которых расположены пик и впадина), спектральное положение пика и впадины (или средней точки между ними). На кривых кругового дихроизма (т. е. кривых, показывающих зависимость разности е — е<г от длины волны) эффект Коттона проявляется в виде полосы с интенсивностью Ае, шириной й и положением максимума при длине волны Хо. [c.292]

При дальнейшем увеличении интенсивности светового потока до /2=80... 500 кВт/мм рост амплитуды акустических импульсов замедляется, а затем прекращается. Это происходит благодаря увеличению концентрации паров над поверхностью ОК, их ионизации и поглощению ими лазерного излучения. Значения граничных потоков ] и /г существенно зависят от длины волны света (чем больше длина волны, тем меньше разница между /i и /2), вида материала (у алюминия и его сплавов эта разница мала, у жаропрочных сплавов — велика), состояния поверхности. В некоторых случаях интенсивности ] и /2 практически совпадают и тогда при достижении интенсивностью светового потока значений /[ /г происходит скачкообразное увеличение амплитуды звука с последним его уменьшением. Наличие грязи, пыли, влаги резко увеличивает амплитуду возбуждаемых лазерами сигналов. Покрывая поверхность ОК слоем лака, воды, масла и т. д., удается увеличить напряжение акустических сигналов в 5... 10 раз и более за счет эффекта испарения. [c.72]

Отсюда видно, что в данном направлении отражаются нейтроны с дискретным значением их энергии. На практике используют отражения первого порядка. Интенсивность отражения п-го порядка в раз слабее интенсивности отражения первого порядка. Кроме того, если в отражении участвуют нейтроны с энергией вблизи максимума спектра, то нейтроны с энергией, отвечающей более высоким порядкам отражения, будут попадать в интервал спада кривой максвелловского распределения, что также обусловливается уменьшением относительной интенсивности отражений высших порядков. В качестве монохроматоров используются монокристаллы свинца, меди, цинка, бериллия, германия, характерными свойствами которых является большое значение амплитуды когерентного рассеяния при малом поглощении. Поворачивая кристалл-монохроматор на определенный угол, можно выделить из сплошного спектра нейтронов узкую полоску длин волн шириной порядка 0,05 А. [c.94]

Для характеристики спектров КД вводят понятие разностного дихроичного поглощения Де, которое выражается уравнением Де = еь—ед, где п ед — молярные коэффициенты поглощения света, поляризованного по кругу влево и вправо соответственно. Величина Де имеет ту же размерность, что и величины е (л/моль-см). Для сравнения молярной амплитуды кривых ДОВ и КД удобнее использовать величину молярной эллиптичности [6]. получаемую из спектров КД. При прохождении плоскополяризо-ванного света через оптически активное вещество вблизи его полос поглощения свет приобретает некоторую эллипт1ичн0сть. Угол ф (см. рис. 20, г) является характеристикой этой эллиптичности. Величина tgф равна соотнощению малой и больщой осей эллипса [c.39]

Для двух граничных случаев, слабо поглощающих массивных образцов и очень тонких пленок величина не зависит от а, что позволяет получить для эффективных толщин довольно простые выражения либо из ряда разложения / по а (уравнение Френеля), либо из уравнений амплитуды электрического поля в отсутств Ие поглощения. [c.134]

В оптической спектроскопии коэффициенты поглощения не зависят от интенсивности источника излучения. Это объясняется тем, что возбужденная система очень быстро (примерно за 10 с) возвращается в основное состояние, а освобожденная при этом энергия рассеивается в виде тепла. Напротив, в ЯМР-спектроскопии при большой напряженности вращающегося магнитного поля Н- (т. е. при большой амплитуде этого поля) может наблюдаться ослабление или даже полное исчезновение сигнала поглощения. Это явление (насыщение) является следствием изоляции ядер от окружающей их решетки ядра в отличие от электронов не могут отдать избыточную энергию путем соударений. Этот факт объясняет, почему в экспериментах по ядерному магнитному резонансу приходится использовать радиочастотное поле малой интенсивности. [c.21]

Со времени открытия 5-минут1шх колебаний Солнца они интенсивно изучаются многими группами исследователей [42]. При наблюдениях период 5-минутных колебаний подвергается случайным флуктуациям в диапазоне примерно 3-7 мин. Такие кажущиеся флуктуации периода являются результатом интерференции большого числа колебаний разных частот со, с различшзш горизонтальным волновым числом К и различными амплитудами. Наблюдения с высоким пространственным и временным разрешением определили спектр мощности периодического сигнала в координатах К , ш в виде отчетливо разделенных полос. Наблюдаемые колебания захватывают лишь внешние слои конвективной зоны, но потенциально несут информацию о строении Солнца вплоть до ее нижней границы, которая определяется условием конвективной устойчивости. Собственные колебания Солнца с периодами 7-70 мин были зарегистрированы в периоды 41 мин в записях солнечного микроволнового излучения 50 мин в разности интенсивностей солнечного радиоизлучения на двух близких частотах при изучении более длинных записей этот период распался на два -около 57 и 33 мин в среднем поле скоростей в фотосфере были зарегистрированы колебания с периодом примерно 40 мин в доп-леровском смещении солнечной линии поглощения уста1ювлены колебания с периодами 58 и 40 мин в верхних слоях земной атмосферы с периодами 11,7 0,1 12,7 0,1 15,8 0,2 23,2 0,2 33 1 мин были обнаружены вариации потока гамма-квантов. Наиболее детальные результаты получены Хиллом и его коллегами [44]. [c.67]

Следовательно, вращающееся магнитное поле стремится уравнять спиновые состояния, тогда как взаимодействие ядер с решеткой противодействует этому. В результате совместного действия этих противоположных факторов первоначальный избыток ядер на нижнем энергетическом уровне уменьшается. Если амплитуда вращающегося магнитного поля невелика, то некоторый избыток ядер на нижнем энергетическом уровне все же сохраняется, и суммарное поглощение еще можно регистрировать. [c.22]

Таким образом, в результате спин-решеточной релаксации энергия системы ядерных спинов превращается в тепловую энергию молекул, содержащих магнитные ядра. Этот процесс препятствует выравниванию заселенностей уровней под действием вращающегося магнитного поля т. е. непосредственно ответственен за поддержание избытка ядер на нижнем энергетическом уровне, благодаря чему резонансное поглощение энергии поля можно наблюдать непрерывно. Система магнитных ядер не достигает полного насыщения лишь в том случае, если амплитуда поля невелика, поэтому мощность радиочастотного генератора в ЯМР-спектрометрах обычно не превышает нескольких милливатт. [c.23]

Если принять, что изменения энергии вращательного движения не происходит, то Абкол можно приравнять энергии света, поглощенного данными молекулами. При поглощении больших квантов света амплитуда колебания возрастает настолько, что происходит диссоциация молекул. Это отражается на спектре дискретный спектр в виде полос поглощения (каждому колебательному уровню соответствует свой набор вращательных уровней и спектр имеет вид постепенно сближающихся полос) переходит в сплошной спектр по-тлощения. [c.11]

В случае малой амплитуды радиочастотного поля Ну членом у Н ТуТ (фактор насыщения) в знаменателе уравнений (31) и (32) можно пренебречь. Тогда уравнения кривых поглощения и дисперсии имеют вид [c.34]

Например, пусть в результате интерференции амплитуда электромагнитных колебаний, составляющих один фотон, в какой-то точке пространства в два раза больше, чем в другой. Если поставить в обеих этих точках приемники света, то каждый фотон будет поглощен и зарегистрирован только одним из приемников (напомним, что фотон ведет себя как единое целое). Но когда имеется поток одинаковых фотонов, первый приемник будет поглощать и регистрировать их в среднем в четыре раза больше, чем второй, так как вероятность поглощения фотона пропорциональна квадрату амплитуды. [c.22]

Как уже отмечалось, закон Фриделя нарушается, если рентгеновские лучи попадают в область аномального рассеяния атомами одного из (или ряда) элементов, входящих в состав кристалла. Эта область определяется близостью длины волны рентгеновских лучей к краю К- или -полосы их поглощения элементом если X края элемента несколько больше, чем X лучей, то рассеяние лучей атома.ми этого элемента сопровождается небольшим изменением их начальной фазы. Этот дополнительный сдвиг по фазе отражается, естественно, и на результирующей амплитуде дифракционного луча. [c.80]

Метод аномального рассеяния, основанный на сопоставлении амплитуд F(hkl) и F(hkl), не равных друг другу в условиях, когда длина волны рентгеновского излучения близка к краю полосы поглощения одного из атомов исследуемого кристалла . [c.147]

Аналитический сигнал, регистрируемый спектрофотометром, можно рассматривать как сумму полезного сигнала и помех ( шума ). Погрешность измерений определяется в конечном итоге величиной отношения полезный сигнал/шум. В ААА полезный сигнал определяется величиной атомного поглощения, уровень же шумов зависит в основном от степени стабильности работы распылительной системы и стабильности свойств самого пламени. При работе с ЭТА непостоянство отсчета при отдельных измерениях связано с невоспроизводимостью процесса атомизации и ошибками пробоотбора. Если содержание элемента в пробе существенно выше предела обнаружения, то погрешность измерений при использовании современной аппаратуры обычно заметной роли не играет. Очевидно, что при уменьшении концентрации определяемого элемента величина поглощения уменьшается, в то время как уровень шумов в первом приближении остается постоянным поэтому снижение концентрации элемента (или его абсолютного количества при работе с ЭТА) неизбежно влечет за собой также и уменьшение отношения сигнал/шум. Погрешность определения при этом возрастает. Качественно это явление чрезвычайно наглядно видно при регистрации сигнала на ленте потенциометра (рис. 4.1). Если при относительно большой величине поглощения амплитуда шумов намного меньше величины сигнала и с ггнал (Ад) отчетливо виден (реп Строграмма /), то при полезном сигнале, по величине сравнимом с амплитудой [c.155]

ИК-Спектры. При воздействии электромагнитных воли ИК-диа-пазона на систему взаимосвязанных атомов амплитуды колебаний связи увеличиваются. При этом молекула поглощает те частоты ИК-излучения, энергия которых соответствует разности между двумя колебательными уровнями энергии. Таким образом, при облучении образца инфракрасным светом с непрерывно меняющейся частотой поглощается излучение только с определенной энергией (длиной волны), при этом происходит растяжение или изгиб соотвстствуюцдих связей. Регистрируя интенсивность прошедшего излучения в зависимости от длины волны или волновых чисел, получают спектр поглощения — ИК-спектр. [c.271]

Тщательное изучение первой и второй производной резонансных кривых поглощения, представленных на фиг. 12.3—12.5 (стр. 423), показывает, что они подчиняются приведенному здесь правилу знаков соответственно для первой и второй гармоник. Это связано с тем, что в первом приближении амплитуда первой гармоники служит мерой величины производной кривой поглощения. Амплитуда же второй гармоники ( os 2(0nji) определяет отклонение графика производной от прямой линии. [c.216]

Для неискаженного воспроизведения производной сигналов поглощения амплитуда модуляции Я не должна превышать одной трети ширины линии поглощения ДЯ/.. Если Я /АЯ = 1/3, амплитуда сигнала равна 1/2А о-В ряде случаев оказывается удобным регистрировать, вторую производную сигналов поглйвдения. Для этого можно использовать метод тройной модуляции наряду с медленным прохождением магнитного поля вводят еще две синусоидальные модуляции—одна обычно с высокой-частотой о) (от 50 до 500 кгц), другая с низкой частотой (от 100 до 500 гц). [c.121]

Хейдон (1958) вычислил величину работы неоднородной адсорбции. Наблюдения за каплей воды, взвешенно в толуоле с 4% ацетона показывают, что эта капля испытывает беспорядочные пульсации. Частота этой пульсации уменьшается с течением времени, и движение исчезает, когда ацетон распределяется между толуолом и водой в соответствии с коэффициентами распределения. Количество энергии, затраченной в процессе пульсации, может быть определено по амплитуде или иной характеристике пульсации. Поглощенная энергия может быть определена по изменению физикохимических свойств системы. Обе эти величины достаточно хорошо согласуются друг с другом, что свидетельствует в пользу справедливости исходных посылок, а именно движение капли по поверхности жидкости обусловлено неоднородным перемещением третьего [c.63]

Амплитуды спектров в максимуме /о равны 1/лАЯ1/ для Лоренце-вой и 1 (1и2)/.т1 1/ДЛ 1/2 для Гауссовой форм линий. Современные спектрометры ЭПР обычно регистрируют первую производную линию поглощения Г Н)=й11йН. Уравнения для первой производной [c.237]

Оптическое вращение андростана почти не изменяется в области 300—700 нм, как и нужно ожидать для оптически активного насыщенного углеводорода, полосы поглощения которого лежат в далекой ультрафиолетовой области (ниже 200 нм). Если кетогруппа находится в положении 3, появляется пик на кривой ДОВ в области 300 нм, связанный с оптически активной карбонильной полосой поглощения. Аналогичный пик, но с большей амплитудой, создает на кривой ДОВ кетогруппа в положении 17. У андростандиона-3,17 на кривой ДОВ амплитуда эффекта Коттона примерно соответствует сумме наблюдаемых эффектов для 3-кето- и 17-ке-тоандростанов. [c.650]

Биолог. Ну, прежде всего - удельная интенсивность метаболизма (ц), которую измеряют обычно по скорости поглощения кислорода единицей массы тела в состоянии физиологического покоя. По-моему, эта величина должна определять "размах", или амплитуду колебаний жидкости в межклеточном пространстве, так как чем выше скорость потребления кислорода, тем сильнее должны биться сердце и дышать легкие. Еще одним параметром может служить продолжительность сердечного цикла (т). Этот параметр, как уже говорилось выше, определяет для каждого организма естественный масштаб времени для его физиологических процессов [Шмидт-Ниельсен, 1975]. [c.32]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология