Комбинационное рассеяние упругое

В некоторых случаях в специальном режиме можно получить ИК-спектры испускания нагретых образцов и/или при использовании охлаждаемых детекторов (см. разд. 9.2.2). КР-спектры формируются при неупругом рассеянии света молекулами (см. рис. 9.2-1). Для возбуждения КР-спектров требуются монохроматичные лазерные источники в видимой или ближней ИК-областях, например, Аг+-лазер (488 нм) или К(1 АС-лазер (1,06 мкм). Комбинационное рассеяние относится к очень слабым эффектам. Только около 10 падаюш,его излучения претерпевает упругое рассеяние. Эта часть излучения формирует рэлеевскую линию, имеющую такую же частоту, что и возбуждающее излучение. Около 10 ° падающего излучения приводит к возбуждению колебательных или вращательных уровней основного электронного состояния молекул. Это является причиной потери энергии падающим излучением и вызывает сдвиг полосы в длинноволновую область по сравнению с рэлеевской линией (стоксов сдвиг). Антистоксовы линии с большей частотой, чем падающее излучение, можно наблюдать, когда рассматриваемые молекулы до взаимодействия с лазерным излучением уже находятся в возбужденных колебательных состояниях (при более высоких температурах) (рис. 9.2-2). При комнатной температуре антистоксовы линии слабее, чем стоксовы. Соотношение интенсивности стоксовых и антистоксовых линий является функцией температуры образца (почему ). [c.167]

Рассеяние электромагнитного излучения веществом (рис. 37.2, в) может происходить как без изменения (упругое, или рэлеевское рассеяние - по имени английского физика Дж. У. Рэлея), так и с изменением его энергии (неупругое, или комбинационное). Во втором случае энергия квантов рассеянного излучения представляет собой сумму или разность энергий квантов падающего излучения и энергий переходов между различными состояниями вещества. Таким образом, спектр комбинационного рассеяния (или рамановский спектр - по имени индийского физика Ч. В. Рамана) содержит информацию о разностях энергий возможных состояний вещества. [c.464]

Нелинейное взаимодействие упругих волн (комбинационное рассеяние звука на звуке) заключается в том, что происходит передача энергии от взаимодействующих волн в волну комбинационной частоты. Такое взаимодействие, возможное на всех типах волн, достаточно подробно рассматривалось во многих теоретических и экспериментальных работах. Эффект обусловлен не только нелинейной упругостью твердого тела, но и наличием в реальной структуре дислокаций, точечных дефектов, микротрещин, остаточных напряжений. Исследования, направленные на установление связи между амплитудой генерируемых гармоник и нагрузкой, действующей на тело, показали, что амплитуда зависит не только от величины нагрузки, но также от продолжительности внешнего воздействия и его направления. Таким образом, по результатам измерений параметров генерируемых гармоник принципиально можно определять как состояние структуры материала, так и величину действующей на него нагрузки. Необходимо отметить, что амплитуда гармоник, обусловленных дислокациями, оказывается намного больше, чем гармоник, обусловленных упругой нелинейностью. [c.34]

Упрощенно сущность явления комбинационного рассеяния состоит в следующем. Столкновение фотона с молекулой вещества может быть упругим и неупругим. При упругом ударе меняется лишь направление движения фотона, а энергия сохраняется прежней. [c.347]

Рис. х.6. Возвращение значения аксиального модуля упругости Е, увеличение плотности и интенсивности акустических мод в лазерном комбинационном рассеянии у сильно вытянутого линейного ПЭ в процессе выдержки при комнатной температуре после отжига [26]. [c.210]

Поскольку эпитаксиальная кристаллизация, вероятно, требует меньшего соседства цепей и включения в процесс более коротких сегментов цепи, чем образование более длинных аксиальных мостиков, она протекает существенно быстрее. На это указывает тот факт, что интенсивность акустических мод лазерного комбинационного рассеяния возрастает приблизительно в 10 раз быстрее, чем повышаются плотность и модуль упругости (последнее связано с образованием лентообразных кристаллических мостиков). [c.227]

В этом параграфе, а также в четвертом разделе рассматриваются наиболее важные моменты теории спектров комбинационного рассеяния молекул, так как общая теория изложена достаточно подробно в курсах физики и строения молекул. Основная часть рассеянного молекулами излучения сохраняет частоту падающего излучения и называется релеевским рассеянием. В то же время энергия падающего монохроматического излучения частично изменяется при рассеянии на молекулах, т. е. наблюдается н е -упругое рассеяние, что обусловлено изменением энергетического состояния рассеивающей молекулы. Если молекула переходит под воздействием излучения на более высокий энергетический уровень, то частота рассеянного излучения уменьшается. Эти переходы называются стоксовыми (рис. VI.I). И наоборот, частота рассеянного излучения увеличивается, если молекула переходит в более низкое энергетическое состояние. Такие переходы называются антистоксовыми. Поскольку вращательные уровни расположены на небольших (в шкале энергий) расстояниях, то вероятности переходов в верхние и нижние состояния практически [c.113]

Узкие полосы в спектре и смещение сигнала комбинационного рассеяния в обратном направлении способствуют спектральному выделению относительно солнечного фонового излучения и упруго рассеянного лазерного излучения. [c.418]

В 1930 г. вышла большая работа И. Е. Тамма [220]. в которой он дал законченную квантовую теорию рассеяния света в кристаллах. В этой работе впервые было проведено квантование упругих (звуковых) волн в твердом теле и введено понятие фононов. Кроме релеевского рассеяния света, в работе рассмотрено и комбинационное рассеяние света в кристаллах. — Прим. ред. [c.10]

Значения параметров, найденные по упругим постоянным и частотам комбинационного рассеяния света, позволили Смиту [145] рассчитать для алмаза дисперсионные соотношения т(ч). Подобный же расчет для германия [74] потребовал учета взаимодействий между данным атомом и его соседями вплоть до шестого, в результате чего было введено 19 силовых постоянных, которые к тому же сложным образом зависели от расстояния. [c.94]

Фиг. 11.8. Зависимость частоты линии комбинационного рассеяния перхлората лития от угла 6 между волновым вектором q упругой рассеивающей волны и оптической осью [119].

Как уже отмечалось, помимо поглощения и излучения известны и другие виды радиационных переходов, приводящих, в частности, к явлению рассеяния электромагнитной радиации веществом. Сущность этого явления состоит в том, что любое вещество, обладает способностью частично рассеивать падающую на него возбуждающую радиацию частоты vo, причем среди рассеянных квантов присутствуют кванты не только частоты vo, но и других частот (v и Va ). Рассеяние, не сопровождающееся изменением энергии кванта, носит название упругого, или релеев-ского. Процессы, приводящие к рассеянию квантов, энергия которых отличается от возбуждающего, называют неупругим или комбинационным рассеянием. На схеме энергетических уровней (рис. 1.4) все указанные процессы обычно изображаются (в отличие от поглощения и излучения) прямыми наклонными стрелками. [c.8]

Сущность явления комбинационного рассеяния можно понять, исходя из элементарных фотонных представлений о свете. При столкновении фотона с молекулой их взаимодействие может протекать в виде упругого или неупругого удара . При упругом ударе фотона о молекулу его энергия сохраняется, а направление движения изменяется. Это соответствует релеевскому рассеянию света, т. е. рассеянию без изменения длины волны. При неупругом соударении энергия фотона меняется. Если молекула находится в наинизшем коле- [c.23]

Спектры комбинационного рассеяния света. Молекулы газов, жидкостей и кристаллов способны не только испускать и поглощать свет, но и рассеивать его. Если спектральный состав падающего и рассеянного света одинаков, то рассеяние называется релеевским, или классическим. Оно объясняется упругим взаимодействием кванта света с молекулой, при котором не происходит обмена энергии. Но может быть и такое поглощение света, которое вызывает колебания ядер молекул и связанную с этим деформацию электронной плотности. Одновременно изменяется частота рассеянного света. Рассеяние света молекулами среды, сопровождающееся изменением частоты падающей электромагнитной волны, называется комбинационным. рассеянием света (КРС). Явление КРС открыто в 1928 г. одновременно и независимо Л. И. Мандельштамом и Г. С. Ландсбергом (С(ХР) и Раманом (Индия). Спектры КРС подобно ИК-спектрам являются колебатель- [c.49]

Спектры комбинационного рассеяния света. Молекулы газов, жидкостей и кристаллов способны не только испускать и поглощать свет, но и рассеивать его. Если спектральный состав падающего и рассеянного света одинаков, то рассеяние называется релеевским, или классическим. Оно объясняется упругим взаимодействием кванта света с молекулой, при котором не происходит обмена энергии. [c.54]

Источники света. Лампы ПРК-2, ПРК-5, применяемые при исследовании комбинационного рассеяния жидкостей, мало пригодны для исследования в газах и парах, так как дают сильный сплошной фон.-Для газовой спектроскопии наиболее применимыми являются лампы низкого давления, имеющие узкие линии и слабый фон, что создает наиболее благоприятное отношение интенсивности линии к фону. Благодаря охлаждению катода и анода этих ламп удалось резко повысить их электрическую и световую мощность, не увеличивая упругости паров ртути. Мощность современных ламп данного типа достигает 2—3 кет. [c.344]

Пятая графа табл. 1 содержит данные о физических свойствах соединений дейтерия. Обозначения С.И.К С.К.Р. и С.У.Ф. означают, что исследованы спектры инфракрасные, комбинационного рассеяния и ультрафиолетовые. Символы Р, Сц, Ср, МЯ означают упругость пара, теплоемкости при постоянном объеме и постоянном давлении, молярную рефракцию. В круглых скобках приведены значения констант соответствующих соединений водорода, найденные авторами, получавшими данное соединение дейтерия. [c.25]

Мы уже несколько раз имели повод отметить разницу между ожидаемым поведением вещества в конденсированной фазе и его наблюдаемым поведением в газообразной. Если бы между молекулами не было других видов взаимодействия, кроме упругих столкновений, то в результате теплового движения системы в обоих фазах становились бы одинаково разупорядоченными. В этом случае следовало бы ожидать только качественных отличий, обусловленных ростом частоты столкновений, приводящим к усилению эффекта пленения в конденсированной фазе. Действительно, если мы ограничимся исследованием неполярных жидкостей вблизи точки кипения, то наши рассуждения окажутся более или менее правильными. Например, электронные спектры поглощения жидкого и газообразного метана очень мало отличаются друг от друга. Более того, в последнее время при исследовании спектров комбинационного рассеяния, полученных с высокой степенью разрешения, было установлено, что даже тонкая структура вращательных спектров жидкого и газообразного водорода, по-видимому, одинакова. [c.152]

Идея всякого спектроскопического эксперимента чрезвычайно проста. Электромагнитное излучение с длиной волны X (или частотой V = с/Х) направляют на образец и определяют какие-либо параметры излучения, исходящего из образца. Одним из простейших таких параметров является доля потока излучения, поглощенная или рассеянная образцом (на этом принципе основаны спектроскопические методы, некоторые методы ЯМР-спектроскопии, а также разнообразные измерения упругого рассеяния). Кроме того, можно исследовать излучение образца, характеризуемое иной частотой, чем частота падающего света (примерами могут служить флуоресценция, фосфоресценция, спектроскопия комбинационного рассеяния и неупругое рассеяние света). Помимо интенсивности излучения как таковой исследуют также ее распределение по частотам. В более сложных методах измеряют, кроме того, поляризацию излучения (КД, ДОВ и поляризационная флуоресценция). [c.10]

Все перечисленные выше и ряд других сведений о строении молекул получаются из спектральных данных при помощи разработанной за последние десятилетия теории колебательных и вращательных спектров. Теория относится в равной мере к инфракрасным спектрам и спектрам комбинационного рассеяния и, конечно, не может быть изложена в настоящей главо. Она подробно изложена в монографиях, к которым и отсылаем читателя. Теория вращательных и колебательно-вращательных спектров многоатомных молекул систематически изложена в прекрасной монографии Герцберга [7]. Ряд вопросов теории, особенно методы расчета колебательных частот молекул и упругих электрооптических постоянных межатомных связей, в ьаиболсе полной и совершенной форме развиты в монографии Волькенштейпа, Ельяшевича и Степанова [5] см. также [4, 12, 549а, 559] и обширную библиографию в [7]. [c.483]

Возникновение спутников основной частоты получило название комбинационного рассеяния (КР) света или эффекта Рамана (в зарубежной литературе). Оно было открыто независимо и одновременно советскими физиками Мандельштамом и Ландсбергом и индийскими физиками Раманом и Кришнаном. Вероятность неупругого столкновения мала, поэтому стоксовы линии слабые, интенсивность их в миллионы раз меньше релеевской, при фотографировании требуется длительная, часто многочасовая экспозиция. Еще более слабы ан-тистоксовы линии, так как вероятность сверх упругого рассеяния еще меньше (при низких температурах доля возбужденных молекул ничтожна). Сравнение интенсивности релеевской, стоксовой и антистоксовой линий приведено на рис. 68. [c.146]

Здесь имеется в виду, что частота ш далека от резонансных частот колебаний электронов (атомных линий поглощения) и Аа не зависит от со. Подчеркнем, что в отличие от явлений люминесценции (флуоресценции, фосфоресценции) и комбинационного рассеяния в рассматриваемых процессах опалесценции не происходит изменения дпины волны — такое рассеяние назьшают упругим . Поэтому при освещении системы монохроматическим светом опалесценция имеет тот же цвет. При освещении системы белым светом преимущественное рассеяние коротких волн, предсказываемое уравнением Рэлея, вызывает голубой цвет опалесценции. Так, цвет неба связан с рассеянием света на неоднородностях атмосферы. [c.195]

Происхождение комбинационного рассеяния можно понять, используя представления квантовой теории рассеяния. При столкновении с молекулами кванты света рассеиваются. Если столкновение полностью упругое, они отклоняются от первоначального направления своего движения (от источника), не изменяя энергии. Если же столкновение неупругое, т. е. происходит обмен энергией между квантом и молекулой, молекула может потерять или приобрести дополнительно энергию Д в соответствии с правилами отбора. Приче.м ДЕ должна быть равна из.менению колебательной и (или) врапдательной энергии и соответствовать разности энергий двух разрешенных ее состояний. Излучение, рассеянное с частотой, меньшей, чем у падающего света, называют стоксовым, а с частотой большей — антистоксовым. Стоксово излучение сопровождается увеличением энергии молекул (такой процесс может произойти всегда), и линия его более интенсивна (на несколько порядков), чем антисток-сова, так как в этом случае молекула уже должна находиться в одном из возбужденных состояний (рис. 32.9). [c.770]

Vfl может быть больше нуля, равно пулю и меньше нуля соответственно линии рассеянного света будут смещены в сторону красной области спектра, останутся пеизмев епными или сместятся в сторону фиолетовой области. Соответствующие соударения называются неупругими, упругими и сверхуиругими. Величины смешений в обоих направлениях одинаковы, так что линии появляются парами они находятся на одинаковых расстояниях от несмещенной линпи, но интенсивности их различны. На измерении температурной зависимости относительной иптенсивности обеих смещенных полос основан один из методов определения постоянной Планка h (гл. III). Хотя комбинационное рассеяние света и находит объяснение с точки зрения гипотезы Смекала, его истинное происхождение следует искать в изменении поляризуемости молекулы за счет колебаний атомов данной молекулы. В результате взаимодействия переменного внутримолекулярного поля, возникающего таким образом, и гармонического поля, связанного с электрической компонентой падающего света, возникают три электромагнитных колебания с частотами vl, v -f--l-Vji и Vb—Vfl, где —частота падающего света, а уц—частота комбинационного рассеяния. Рассмотрим двухатомную молекулу, в которой ядра колеблются относительно положений равновесия с постоянной частотой Vr. Смещение [c.428]

Другой тип передачи кванта возбуждения — двухфононный, комбинационный,— заключается в исчезновении фонона частоты V J и в появлении нового фонона с частотой Va таким образом, что л 2 — Vl = Е, где Д — энергия кванта возбуждения парамагнитной частицы. Вероятность такого перехода пропорциональна произведению спектральных плотностей фононов с частотами V] и va. Поскольку в процессах комбинационного рассеяния участвуют упругие колебания решетки всех частот, этот тип передачи энергии наиболее эффективен в релаксационном механизме при достаточно высоких температурах, когда число колебаний решетки велико. При низких температурах главную роль играет резонансный обмен. [c.23]

Противоположные результаты были получены Дьюком и Флемингом [112] (ср. также [74]) для смесей РЬСЬ—КС1. Они не обнаружили признаков существования комплексных ионов несмотря на то, что измерения проводимости, упругости пара, рефракции и спектров комбинационного рассеяния указывают на комплексообразование в этой системе. [c.52]

Первым исследованием такого рода была работа Кокре-на и Поли [47] по гексаметилен тетрамину- Из-за высокой симметрии кристаллов этого вещества (пр. гр. /43/ ) лишь-небольшая часть динамических коэффициентов Fa является независимой. Значения Fa , удовлетворяющие экспериментальным данным по упругим постоянным и спектрам комбинационного рассеяния, были подобраны методом наименьших квадратов. В итоге удалось рассчитать дисперсионные кривые для ряда особых направлений кристалла и функцию распределения частот. [c.169]

Суммирование в (П. 1166) следовало бы в принципе производить по всем возможным целочисленным значениям троек п. Однако в тех случаях, когда связи в кристалле не чисто ионные и поэтому не дальние, практически бывает достаточно провести суммирование только по соееднему и следующему за ним структурным элементам решетки т и только иногда следует учитывать более удаленные элементы решетки. Поэтому вычисление матрицы Вд при известных силовых константах Ф й не представляет никакого труда. Значения указанных констант Ф л, которые непосредственно связаны с константами упругости пружин, характеризующих тип связи, можно получить из экспериментальных значений упругих констант решетки, из данных по скорости распространения звука, ультрафиолетового спектра или спектра комбинационного рассеяния соответствующего твердого тела, а также из данных по рассеянию нейтронов и рентгеновских лучей. [c.72]

Расчет реального спектра был проведен Смитом (1948) и Хоустоном (1948). На рис. III. 2 приведены результаты, полученные Смитом. Этот спектр был рассчитан с использованием параметра решетки, двух упругих констант и одной частоты спектра комбинационного рассеяния. Расчетная модель. включала взаимодействие с двумя ближайшими соседними атомами. Повторный расчет этого спектра на основе более [c.135]

Леонард [24] первым применил азотный лазер для наблюдения комбинационного рассеяния в обратном направлении азота при 365,9 нм и кислорода при 355,7 нм на расстоянии приблизительно 1 км. Особое значение в то время имела выходная пиковая мощность лазера, составлявшая всего 100 кВт. Леонард указал, что для получения таких же результатов с рубиновым лазером пиковая мощность должна быть выше 21 МВт, так как длина волны сильно зависит от сечения комбинационного рассеяния [уравнение (10)] и квантового выхода фотокатода детектора 1](Я). Однако надо проявлять осторожность при проведении такого сравнения, потому что при более коротких волнах усиливается ослабление излучения (в первую очередь из-за упругого рассеяния). Хотя Будро [160] исследовал эту проблему, его выводы имеют ограниченную практическую пользу, так как он не учел влияние ми-рассеяния на коэффициент ослабления, а при расчетах не рассмотрел улучшенные фотокатоды, чувствительные к красной области спектра, появившиеся в последнее время (см. рнс. 6.6). Те.д не менее высокая частота повторения импульсов азотного лазера дает еще одно важное преимущество — имеются промышленные азотные лазеры, работающие прп частоте 1000 имп./с. [c.399]

Первое измерение распределения плотиостп газообразного вещества методом комбинационного рассеяния было выполнено Куни [26] в 1968 г. с помощью рубинового лазера на 25 МВт с модуляцией добротности. Наблюдения колебательно-вращательного комбинационного рассеяния азота проводились в ночное время на высоте до 3 км. При использовании отсекающего фильтра с пропусканпем при 694,3 нм в сочетании с интерференционным фильтром с полосой пропускания 150 нм Куни получил общую спектральную разрещающую силу 10 . Этого оказалось более чем достаточно для того, чтобы превысить в 500 раз отнощение между интенсивностью сигнала упругого рассеяния в обратном направлении при 694,3 нм и интенсивностью принятого сигнала комбинационного рассеяния азота прн [c.400]

Куни, Орр и Томасетти [25] нормировали прииятый сигнал упругого рассеяния прн помощи принятого сигнала колебательно-вращательного спектра комбинационного рассеяния азота, тогда как Кунп [162] использовал для этой цели антистоксово крыло чисто вращательного спектра комбинационного рассеяния азота в обратном направлении при 691,2 нм (возбуждение при 694,3 нм). Спектральная разрешающая сила, отвечающая требованиям этой работы, равна 10 . Последний способ решения обладает двумя очевидными преимуществами 1) вращательное рамановское смещение равно всего 50 см , а колебательное смешение 2330 см , так что предположение, выраженное уравнением (113), скорее всего оправдывается 2) величина сигнала неуиругого рассеяния благодаря большему сечению и лучшей чувствительности фотокатода должна [c.401]

В двухосных кристаллах три главных направления упругости могут быть осями симметрии не выше второго порядка. Следовательно, в них нет чисто продольных и поперечных колебаний, как в орторомбических кристаллах. В таких кристаллах недавно исследовалась [119, 152а] зависимость частоты и интенсивности линий комбинационного рассеяния от ориентации волнового вектора. [c.182]

Качественно генерацию стоксовой и антистоксовой линий комбинационного рассеяния можно объяснить, исходя из представления о модуляции падающей световой волны когерентными колебаниями молекул. Действительно, числовые оценки показывают, что под действием светового импульса рубина с мощностью порядка 100 Мвт1см могут происходить растяжения и сжатия длин связей молекул на величину порядка 10" от равновесного значения. В результате в рассеивающем объеме возникают упругие волны с частотой, равной соб- [c.492]

Соединения типа М (С=СН)з, где М — фосфор, мышьяк или висмут, были впервые синтезированы Воскуилом и Аренсом в 1964 г. Миллер и сотр. (1967а, б) подробно исследовали ИК-спектры (до 35 см ) и спектры комбинационного рассеяния этих соединений в газовой фазе и в растворах. Соединение сурьмы, имеющее очень низкую упругость паров, было изучено также в виде пленки при 100 К. На основании предполагаемой тригональной пирамидальной структуры молекул можно ожидать появления 42 основных частот, из которых в спектре были обнаружены 38, что подтверждает симметрию Частоты длинноволновых полос приводятся в табл. 7.16. [c.208]

Дифенилкадмий и тритилнатрий реагируют в эфирном растворе с выделением металлического кадмия (комплекс не был выделен). В последние годы кадмийорганические соединения используют в качестве катализаторов полимеризации непредельных соединений самостоятельно или совместно с четыреххлористым титаном. Для кадмийорганических соединений класса КгСс были проведены физико-химические исследования. Так определена энергия диссоциации связи С — Сё в диметил- >[10, И] и диэтилкадмий [12] изучены инфракрасные спектры поглощения диметил- (13], диэтилкадмия [14, 15] и спектры комбинационного рассеяния диметилкадмия [16]. Для смесей ди-метилкадмия и триметилалюминия изучен спектр ядерного магнитного резонанса [17]. Измерены дипольные моменты диэтил- и дифенилкадмия в гептане, бензоле и диоксане [18—20]. В литературе имеются также данные об электропроводности (21, 22], а также фотохимическом [23], электрохимическом и термохимическом разложениях диметилкадмия [24—26]. Были, определены теплота сгорания диэтилкадмия [27, 28] и теплота реакции гидролиза или взаимодействия с иодом диметилкадмия [29]. Кроме того, для диметилкадмия даны упругости пара, температуры замерзания [30] и другие термодинамические характеристики [31]. По кадмийорганическим соединениям нет монографий. Раздел, посвященный кадмийорганическим соединениям, даже в относительно новых книгах по металлоорганическим соединениям не превышает 2— 3 страниц. [c.149]

Спектроскопия комбинационного рассеяния (СКР) также использует колебательные и вращательные переходы. В СКР образец облучают монохроматическим пучком света, например лазером, и получают спектр излучения, рассеянного под прямым углом к направлению падающего света. В процессе рэлеевского упругого рассеяния квант падающего света с частотой Vq и энергией hv сталкивается с молекулой и рассеивается с той же частотой. Если при этом фотон поглощается, а затем через определенное время жизни опять переизлучается с той же частотой, то это явление носит название флуоресценции. [c.92]

Количественные оценки фононного ветра в приближении постоянной Грюнайзена [8, И—13] оказались заниженными. Это привело к недооценке вклада фононного ветра при сравнительном анализе механизмов фононного торможения в обзоре [3 и соответствующей переоценке роли эффекта комбинационного рассеяния фононов. Более полный учет ангар-монизма кристалла [15, 16], а также реальных особенностей фононных спектров и релаксации упругого поля в ядре дислокации [97] показывает, что фононный ветер в совокупности с релаксацией медленных фононов могут объяснить существующие экспериментальные данные как по величине, так и по температурному ходу динамического торможения дислокаций. Бклад этих механизмов в диссипацию обычно превышает вклад других механизмов. Лишь в кристаллах с высокими барьерами Пайерлса нужно учитывать радиационное торможение дислокаций и перегибов на рельефе Пайерлса и принимать во внимание возможность эффектов стартовой скорости и сухого трения (см. п. 2.2). [c.235]