Источники частиц высокой энергии

Источники частиц высокой энергии. За последние годы были достигнуты огромные успехи в лабораторном получении частиц, обладающих высокими энергиями. Первыми положительными попытками были работы, основанные на использовании трансформаторов. Ряд исследователей построили трансформаторы, позволявшие получать напряжения до 3 млн. в для работы с вакуумными трубками, в которых можно было ускорять протоны, дейтроны и ядра гелия. В 1931 г. американский физик Ван де Грааф построил электростатический генератор, в котором электрический заряд с заряженного до высокого [c.544]

ИСТОЧНИКИ ЧАСТИЦ ВЫСОКОЙ ЭНЕРГИИ [c.143]

Хлор, бром и иод содержатся в виде галогенидов в морской воде, а также в соляных отложениях. Копией грация иода в подобных источниках очень мала. Однако иод накапливается в некоторых водорослях эти водоросли собирают, сушат, сжигают и из золы извлекают иод. В промышленных масштабах иод получают также из водного раствора, выходящего вместе с нефтью из нефтяных скважин, например в Калифорнии. Фтор входит в состав таких минералов, как флюорит, криолит и фторапатит. Только первый из этих минералов является промышленным источником фтора для химической индустрии. Все изотопы астата радиоактивны. Наибольшей продолжительностью жизни из них обладает астат-210 этот изотоп, имеющий период полураспада 8,3 ч, распадается главным образом в результате электронного захвата. Астат был впервые получен в результате бомбардировки висмута-209 альфа-частицами высокой энергии реакция осуществляется по уравнению [c.289]

Ядерные реакции важны не только с точки зрения синтеза дефицитных и даже новых, не встречающихся в природе химических элементов, но и как источник грандиознейших количеств энергии. Для получения частиц высоких энергий как в СССР, так и в США, ныне работают ускорители с напряжением до 10 миллиардов вольт (10 Бэв). В стадии строительства находятся еще более мощные ускорители — до 25—60 Бзв. [c.66]

Ускорители частиц высоких энергий (протонный синхротрон, протонный линейный ускоритель) для радиационно-химических исследований не применяются, за исключением таких специальных целей, как сравнение радиационных эффектов. Эти источники мало удобны и стоят очень дорого. [c.272]

Эксперименты с применением источника радиации в 5 мк (площадь радиации 2 с.м ) и 10%-ной смеси бутана в водороде илп азоте показали далее, что существует некоторый оптимум для глубины камеры. При указанных выше условиях эта глубина оказалась равной 12 мм. Удивительно, что эта величина является лишь некоторой долей общей длины свободного пробега р-частиц высокой энергии (например, в воздухе), которая измеряется несколькими метрами. [c.122]

Стронций-90 в равновесии с иттрием-90, образующимся при распаде, является наиболее пригодным для изготовления сильных источников благодаря высокой энергии -излучения и связанным с этим относительно низким поглощением излучения в источнике. Однако -частицы с высокой энергией при взаимодействии с материалами создают рентгеновское излучение, которое должно экранироваться так же, как и у-излучение, чтобы мощность излучения возле детектора не превышала допустимого предела. Попадание стронция-90 в организм так же опасно, как и RaD, поскольку он откладывается главным образом в костях и его присутствие там в течение длительного времени приводит к тяжелым нарушениям функций кроветворных органов. Поэтому источник, безусловно, должен быть заключен в оболочку, термостойкую и устойчивую к коррозии. [c.140]

Другим источником загрязнений является параллельное прохождение нескольких реакций бомбардируемых частиц высокой энергии с основным элементом мишени. Например, при бомбардировке железа дейтонами с энергией 30 Мэв протекают конку- [c.721]

Радиационная химия изучает процессы, вызванные излучением высокой энергии рентгеновскими и гамма-лучами, а- и Р-частицами, протонами и нейтронами. К началу настоящего столетия относятся первые эксперименты, связанные с действием на вещества главным образом а-частиц. Их источником служили атомы радия и радона. Широкое распространение радиоактивных материалов после второй мировой войны и необходимость изучения воздействия радиации на материалы, возникшая при разработке программы получения атомной энергии, стимулировали развитие этого направления. Появление циклотронов и других ускорителей частиц позволило широко исследовать процессы с участием частиц высокой энергии. Основные источники радиации, тип и энергия их излучения (в миллионах электронвольт) приведены в табл. 2.1. [c.81]

Кроме того, в качестве источника излучения высокой энергии можно использовать протоны, дейтроны, а-частицы и пучки быстрых электронов, получаемые в специальных ускорителях (циклотроне, генераторе Ван де Граафа). Для получения уиз-лучения можно использовать мощные рентгеновские трубки или торможение быстрых электронов, образующихся в ускорителях. Излучателями нейтронов, кроме атомных реакторов, могут быть радий-бериллиевые и полоний-бериллиевые источники или специальные ускорители нейтронов. [c.316]

При возбуждении люминесценции светом (г злА погл) < 1 вследствие стоксовского смещения. Поэтому, как вытекает из формулы (П.40), энергетический выход люминесценции меньше квантового. При других видах возбуждения появляются дополнительные источники потерь энергии. Если люминесценция вызывается действием фотонов или частиц высокой энергии, то возникает большое число электронно-дырочных пар. Очевидно, что электрон в зоне проводимости, обладающий энергией, которая меньше ширины запрещенной полосы Eg, не может передать ее другому электрону. В результате она испускается в виде фононов — квантов колебательного движения решетки, т. е. превращается в тепло. Учет закона сохранения импульса приводит к выводу, что минимальный избыток энергии электрона, который необходим для дальнейшей [c.74]

Чтобы преодолеть ядерные силы и вызвать ядерные превращения, нужны источники энергии значительно более мощные, чем те, которые в настоящее время применяют. Эти воздействия затрагивают лишь внешнюю электронную оболочку атомов, не затрагивая атомные ядра, в которых связи нуклонов во много раз превышают связи ядра с окружающими его электронами. Ядерные превращения, как известно, впервые удалось осуществить только в 1919 г. английскому ученому Э. Резерфорду, подвергшему атомы бомбардировке а-частицами высокой энергии, излучаемыми при радиоактивном распаде полония (см. гл. III). [c.467]

Другими возможными источниками свободной энергии для химических реакций в современной атмосфере служат грозы, космические лучи и а- и Р-частицы высокой энергии, а также 7-лучи, испускаемые естественными радиоактивными элементами, такими, как К и содержащимися в земных породах. Однако по [c.111]

Кроме того, в качестве излучений высокой энергии можно использовать протоны, дейтоны, а-частицы, ускоренные в специальных ускорителях (циклотрон, генератор Ван-де-Граафа). Пучки быстрых электронов можно получать, используя линейные ускорители, бетатроны или радиоактивные изотопы некоторых элементов (например, " Зг, Сз и др.). Источником квантов больших энергий, кроме уже указанных искусственно получаемых радиоактивных элементов, могут служить мощные рентгеновские трубки для получения у-излучений можно также использовать торможение быстрых электронов, полученных в ускорителях (бетатроне, линейном ускорителе электронов, генераторе Ван-де-Граафа). Источниками нейтронов, кроме атомных реакторов, могут быть радио-бериллиевые и полоний-берил-лиевые источники или специальные ускорители нейтронов. [c.258]

Источники света, применяемые для получения эмиссионных спектров, имеют высокую температуру, при которой любое вещество испаряется и его молекулы распадаются на отдельные атомы. Скорости атомов очень большие, и при соударениях друг с другом за счет кинетической энергии может произойти увеличение кинетической энергии, подобно тому, как при ударе двух тел кинетическая энергия их движения идет на увеличение температуры, т. е. на увеличение внутренней энергии этих тел. Возбужденный атом через некоторое время самопроизвольно возвращается в обычное состояние, а избыточную энергию излучает в виде фотона. Если возбужденный атом не сталкивается и не взаимодействует с другими частицами, то энергия фотона Е точно равна разности внутренней энергии атома в возбужденном Е2 и обычном Е1 состояниях [c.28]

Химические источники свободных радикалов в отличие от систем, где свободные радикалы возникают под действием таких физических факторов, как фотоны, излучения частиц с высокой энергией, электрический [c.16]

В циклотронах положительные ионы, испускаемые каким-либо источником, ускоряются резонансно с изменяющимся магнитным полем. В циклотронах можно получать частицы с энергией до 40 МэВ (а-частицы). Частицы с более высокой энергией не могут быть получены на циклотронах из-за значительного увеличения массы движения ускоряемой частицы, тогда как условие постоянства массы является одним из принципов конструирования циклотронов. [c.79]

Радиационно-химические реакции протекают под действием излучений высокой энергии — высокочастотных электромагнитных колебаний( рентгеновских лучей и у-лучей) и частиц большой энергии (электронов, протонов, нейтронов, а-лу-чей). В качестве источников излучения применяются ядерные реакторы, ускорители частиц, радиоактивные изотопы (долгоживущие) и т. д. [c.195]

Благодаря малой проникающей способности а-частиц и осколков деления, являющейся следствием высокой эффективности взаимодействия с веществом, специальной защиты от внешнего облучения не требуется. Эти частицы поглощаются одеждой и воздушным слоем между источником и облучаемой поверхностью. Так, а-частица с энергией 6 МэВ пробегает в воздухе [c.65]

Из радиохимических методов будут иметь значение различные варианты радиоактивационного анализа, главным образом инструментального. Предусматривается развитие радиоактивационного анализа с использованием нейтронов, гамма-квантов, электронов, протонов. Особенно интересно использование моноэнергетических пучков достаточно высокой энергии и резонансных уровней. Возможно, перспективным окажется облучение мезонами, а также тяжелыми частицами. Активационный анализ приобретет значение обычного, рутинного, в лучшем смысле слова, метода анализа, он будет широко применяться в промышленном контроле. Это станет возможным в результате использования нейтронных генераторов и новых нейтронных источников (калифорний-252). [c.238]

Известно употребление для возбуждения ХРИ радиоактивных а-излучателей [259, 260]. Выход ХРИ при этом довольно высок и составляет п-Ю квант/(с. стер) на а-частицу с энергией 0,3—2,5 кэВ. Этот метод позволяет получать высококонтрастные характеристические спектры при определении легких элементов. В связи с малой проникающей способностью а-час-тиц возбуждение пробы проводится в вакууме или в среде слабо поглощающих газов (Нг, Не, СН4). Обычно активность таких источников составляет 10 мКи. Наилучшим в спектральном отношении является изотоп полония-210, так как он практически не испускает у- и рентгеновских излучений, снижающих контрастность. Применяется также Ри, хотя присутствие в его спектре интенсивного рентгеновского излучения приводит к повышению фона и порога чувствительности. [c.69]

Нейтроны получают в ядерных реакторах, и большинство экспериментов по изучению нейтронной бомбардировки проводятся на реакторах. Нейтроны также могут быть получены при облучении некоторых материалов заряженными частицами с выхода ускорителей высоких энергий или частицами, полученными от естественных а-источников и бериллия. Быстрые нейтроны обладают энергиями в несколько Мэе, тогда как тепловые нейтроны, находясь в тепловом равновесии со средой, обладают энергиями порядка /40 эв. [c.316]

Свечение нагретых до высокой температуры тел называется испусканием накаленных тел. Это равновесное излучение. Все другие типы испускания света называются люминесценцией и представляют собой неравновесное излучение. При люминесценции система излучает энергию, и для возбуждения излучения нужно подводить энергию извне. Разновидности люминесценции отличаются друг от друга по типу источника энергии возбуждения. Различают электролюминесценцию, возбуждаемую электрическим током, проходящим через ионизированный газ или полупроводник радио-люминесценцию, возникающую под действием частиц высоких энергий хемилюминесценцию, возникшую в результате химических реакций триболюмипесценцию, наблюдаемую при разрушении некоторых кристаллов сонолюминесценцию, возникающую при воздействии интенсивных звуковых волн на жидкость. Фотолюминесценция— это люминесценция, возникающая при поглощении инфракрасного, видимого или ультрафиолетового света. [c.116]

Радиационный фон, создаваемый космическими лучами, дает чуть меньше половишь внешнего облучения, получаемого населением от естественш>тх источников радиации. Космические лучи галактического происхождения приходят на Землю из глубин Вселенной, и только некоторая их часть рождается на Солнце во время солнечных вспышек. Космическое излучение подразделяется на первичное и вторичное. Первичное излучение состоит из заряженных частиц высокой энергии, в основном из протонов ( 90 %) и ионов Не ( 7 %). Энергия гфотонов первичного космического излучения колеблется в широком диапазоне от 1 до Ю МэВ [36]. Первичное солнечное космическое излучение характеризуется относительно низкой энергией и малым вкладом и практически не приводит к существенному увеличению дозы внешнего излучения на поверхности Земли. [c.151]

Свечение нагретых тел, обусловленное только нагреванием до высокой температуры, называется испусканием накаленных тел. Все другие типы испускания света называются люминесценцией. При люминесценции система теряет энергию и для компенсации этих потерь нужно подводить энергию извне. Как правило, разновидности люминесценции классифицируются именно по типу этого внешнего источника энергии. Так, свет газоразрядной лампы или лазера на основе арсенида галлия представляет собой электролюминесценцию, возбуждаемую электрическим током, проходящим через ионизованный газ или полупроводник. Самосветящийся циферблат часов обладает радиолюминесценцией, возникающей под действием частиц высоких энергий — продуктов распада радиоактивных примесей к фосфору. Энергия химических реакций возбуждает хемилюминесценцию, а если это происходит в живом организме, то такое испускание называют биолюминесценцией, примерами которой служит свечение светляков и так называемая фосфоресценция моря. Особую разновидность хемилюминесценцин представляет собой термолюминесценция, возникающая в том случае, когда при нагревании вещества начинаются химические реакции между реакционноспособными частицами, замороженными в твердой матрице. Триболюминесценция наблюдается при разрушении некоторых кристаллов, а сонолюминесценция — нри воздействии интенсив- ных звуковых волн на жидкость. При фотолюминесценции система получает энергию, поглощая инфракрасный, видимый или ультрафиолетовый свет. [c.11]

Активационный анализ. При облучении нейтронами, протонами и другими частицами высокой энергии многие нерадиоактивные элементы становятся радиоактивными. Активационный анализ основан на измерении этой радиоактивности. Хотя в принципе для облучения могут быть использованы любые частицы и у-кванты, наибольщее практическое значение имеет процесс облучения нейтронами. Применение для этой цели заряженных частиц связано с преодолением более значительных технических трудностей, чем в случае нейтронов. Основными источниками нейтронов для проведения активационного анализа являются атомный реактор, ускоритель и так называемые портативные источники (радиевобе-риллиевый и др.). В последнем случае а-частицы, полу-чивщиеся при распаде какого-либо а-активного элемента (Ка, Кп и т. д.), взаимодействуют с ядрами бериллия, выделяя нейтроны [c.94]

При современной мощи техники облучения радиоактивные изотопы уже рассматриваются как несовершенные и малопродуктивные а-источники. Их сменяют различные ускорители заряженных частиц. Здесь потоки а-частиц высокой энергии добываются из гелия сиосободг, противоположным природному процессу. С атомов гелия состригаются электроны, т. е. пх дважды ионизируют, разгоняя в электрическом поло до скоростей, близких к космическим. [c.120]

Первоначально польп" катод использовался исключительно для анализа газов и в изотопном спектральном анализе. В дальнейшем большое значение полый катод приобрел как высокочувствительный источник возбуждения для анализа особо чистых веществ, так как в полом катоде пределы обнаружения для элементов со средне летучестью достигают 10 —10 г. Это связа о, по-в1 Д 1мому, с большим времс ем иребыва1 ня частиц в малой полости катода и с высоко/ энергие электронов. [c.68]

Циркуляцию большинства взвесей осуществляют ожижением их воздухом высокого давления только что описанным способом. Несмотря на надежность этого метода, перепад давления, требуемый для ускорения частиц от неподвижного состояния, может быть источником, значительных потерь энергии. Кроме того, необходимо иметь средства подачи частиц в газ высокого давления. Они включают поворотные заслонки, шиберные затворы, точные шнековые питатели с переменным шагом, такие, как насос Фуллера — Киньо-на, и питающие резервуары с избыточным давлением (фиг. 12.1). Часто используются также шнековые питатели с эластичными статорами, такие, как насос Моно . [c.363]

Принципиально масс-спектрометр состоит из четырех блоков системы напуска, ионного источника, системы магнитной фокусировки и детектора (рис. 1). В системе напуска образец анализируемого вещества испаряют в вакууме. Образовавшиеся пары поступают в ионный источник, где подвергаются бомбардировке пучком ускоренных электронов (энергия обычно порядка десятков элек-тронвольт). Энергия облучения расходуется на выбивание электронов из молекул анализируемого вещества — последние превращаются в положительно заряженные ион-радикалы. Такие частицы высоко реакционноспособны и нестойки. Тут же в ионизационной камере они претерпевают распад на заряженные и незаряженные осколки (отсюда название метода осколочная масс-спектрометрия ). Вся ионизационная камера находится под высоким по- [c.66]

ИМПУЛЬСНЫЙ РАДИбЛИЗ, метод исследования быстрых хим. р-ций и их короткоживущих продуктов (время жизни от 10" до 10" с) при воздействии на в-во коротким импульсом ионизирующего излучения. Чаще всего используют импульсы электронов высоких энергий (от 0,5 до 30-40 МэВ), реже-рентгеновского излучения иногда применяют импульсы тяжелых заряженных частиц (напр., протонов). Длительность импульсов 10" -2-10 с. В качестве источников импульсного излучения наиб, раоространены линейные электроннь1е ускорители, сильноточные и высоковольтные ускорители применяются также рентгеновские трубки, электронные импульсные трансформаторы и др. [c.219]

Перенос частиц напыляемого в-ва от источника (места его перевода в газовую фазу) к пов-сти детали осуществляется по прямолинейным траекториям при вакууме 10 Па и ниже (вакуумное испарение) и путем диффузионного и конвективного переноса в плазме при давлениях 1 Па (катодное рас1шление) и 10 -10 Па (магнетронное и ионно-плазменное распыление). Судьба каждой из частиц напыляемого в-ва при соударении с пов-стью детали зависит от ее энергии, т-ры пов-сти и хим. сродства материалов пленки и детали. Атомы или молекулы, достигшие пов-сти, могут либо отразиться от нее, либо адсорбироваться и через нек-рое время покинуть ее (десорбция), либо адсорбироваться и образовывать на пов-сти конденсат (конденсация). При высоких энергиях частиц, большой т-ре пов-сти и малом хим. сродстве частица отражается пов-стью. Т-ра пов-сти детали, вьппе к-рой все частицы отражаются от нее и пленка [c.171]

При действии излучений высоких энергий на водные среды, содержащие различные органические вещества, возникает большое количество окислительных частиц, обуславливающих процессы окисления. Радиационно химические превращения протекают не за счет радиолиза загрязняющих воду веществ, а за счет реакции этих веществ с продуктами радиолиза воды ОН , НО, (в присутствии кислорода), Н2О2, Н и еп,лр (гидратированный электрон), первые три из которых являются окислителями. В качестве источников излучения могут быть использованы радиоактивные кобальт и цезий, тепловыделяющие элементы, радиационные контуры, ускорители электронов. [c.69]

Одной из постоянных трудностей при масс-спектромет-рическом детектировании является то, что масс-спектр активной частицы (например, радикала) может накладываться на масс-спектр стабильной молекулы, который содержит данную активную частицу в качестве осколка. Возникновение радикала-осколка требует затраты энергии на диссоциацию стабильной молекулы. Поэтому энергия электронов, необходимая для создания ионов из первичного радикала и стабильной молекулы, будет отличаться на энергию диссоциации стабильной молекулы. Использование ионных источников с малой энергией электронов и высокой степенью монохроматичности по энергии позволяет обойти эти трудности. Лучшая селективность по активным частицам и стабильным молекулам может быть достигнута, если осуществлять многофотонную ионизацию регистрируемых частиц с помощью лазеров. В этом случае поглощение нескольких фотонов приводит к образованию частицы на возбужденном уровне, с которого она ионизируется. Этот процесс можно записать так [c.127]

Тритий — изотоп водорода, в составе ядра которого имеется два нейтрона и один протон. Его молекулярный вес равен шести. Тритий распадается 1Г0 реакции —> Не, + у с периодом полураспада 12,43 года. Максимальная энергия р-частиц достигает 18,6 кэВ, средняя энергия — 5,54 кэВ. Только 15% от всех частиц имеют энергию больше 10 кэВ. Средняя длина пробега Р-ча-стиц трития в воздухе при нормальных условиях составляет 0,8—0,9 мм, а в тканях — 1 мкм. Средняя длина пробега Р-частиц трития в среде трития — 4,5 мм при нормальных условиях. Данные о поглощении и глубине проникновения Р-частиц трития в сульфиде цинка противоречивы считается, что электроны с энергией меньше 10 кэВ проникают на глубину 0,1—1 мкм. Из-за столь малой глубины проникновения для возбуждения очень существенным фактором оказывается состояние поверхности частиц люминофора. Известно, что объемная люминесценция, как правило, является более эффективной, чем поверхностная. Так, показано, что при уменьшении энергии пучка электронов (и, следовательно, глубины их проникновения) от 10 до 5 кэВ эффективность катодолюминесценции снижается на 40—50%. Для лучших катодолюминофоров энергетическая эффективность составляет 0,18—0,22 при ЮкэВ, поэтому можно ожидать, что при тритиевом возбуждении (средняя энергия электронов 5кэВ) эффективность будет не больше 0,1, а светоотдача для люминофоров с желто-зеленым излучением 30—50 лм/Вт. Следует ответить, что, несмотря на высокую светоотдачу, тритиевые источники света не могут обеспечить получение высокого уровня яркости, так как повышение интенсивности возбуждения ограничивается самопоглощением излучения трития. Яркость свечения люминофора, возбуждаемого р-излучением трития, возрастает пропорционально его давлению только в ограниченном интервале давлений, а затем изменяется очень слабо. Величина давления, при котором наблюдается насыщение, завпсит от габаритов баллона. [c.164]

Сечение захвата Ra составляет при этом 18—20 барн. Выделение актиния из облученного радия из-за высокого уровня излучения следует проводить в горячей камере. Хотя высокой чистоты испускает только р-частицы с энергией 46 кэВ, однако очень быстро образуются дочерние вещества, которые являются источниками интенсивного у-излучения. Поэтому необходимо приготовленный препарат периодически очищать от дочерних продуктов. С чистым 227Дс можно работать в сухой камере, однако следует использовать навески по возможности <100 мкг. В случае больших количеств Ас необхода-мы свинцовый экран и дистанционное управление. [c.1208]

Полак Л. С., Неравнонесная химическая кинетика и ее применение. М., 1979. Л. С. Полах. РАДИАЦИОННАЯ ПОЛИМЕРИЗАЦИЯ, инициируется радикалами, положит, и отрицат. ионами, образующимися при взаимод. с в-вом излучения высокой энергии (напр., рентгеновского и 7-лучей, а- и -частиц, ускоренных электронов, протонов и др.). К Р. п. способны любые мономеры. Механизм зависит от нх строения и условий р-ции (т-ра, природа р-рителя). Наиб, часто процесс проводится в жидкости, твердой фазе (см. Твердофазная полимеризация) и в адсорбц. слоях. Кинетика Р. п. в жидкости, структура образующихся полимеров и состав сополимеров определяются природой активного центра (радикальная, ионная). Особенности Р. п.— независимость скорости инициирования от т-ры, легкость регулирования мощности дозы, высокая степень чистоты получаемых полимеров, возможность продолжения р-ции после выключения источника излучения (пост-полимеризация), особенно в э.мульсиях, с образованием полимеров высокой мол. массы. [c.488]

Действие -частиц радиоактивных элементов и искусственно ускоренных электронов в общих чертах аналогично действию электромагнитного излучения высокой энергии. Колеман и Бом [69] измеряли сопротивление пленок полистирола, подвергнутых р-облучению со стороны слоя, содержащего Когда к полистиролу было приложено напряжение 1500 в, в течение нескольких минут наблюдалось падение сопротивления до минимума, равного 2- 10 ом см. Это значение удерживалось без изменения в течение нескольких часов, после чего сопротивление вновь начинало возрастать. Возрастание шло пропорционально квадратному корню из времени при продолжающемся постоянном 6-облучении. По-видимому, первоначально созданные свободные электроны начали захватываться ловушками, образованными под действием облучения. Фенг и Кеннеди [70] изучали изменение проводимости полистирола, полиэтилена и политетрафторэтилена под действием -излучения от источника 5г9о—уз°. Они преодолели трудность измерения наведенного тока в присутствии р-тока (который мог по величине превосходить его), измеряя предельный потенциал, получившийся за счет прохождения -частиц. При измерении в вакууме наблюдались напряжения до 88 кв. Были выведены соотношения для вычисления ожидаемых напряжений, исходя из предположения, что проводимость диэлектрика пропорциональна концентрации ионов, созданных излучением, и что эти ионы исчезают только путем бимолекулярной рекомбинации. Это предположение основывается на наблюдении, что в принятых условиях проводимость [c.81]

Б предшествующих главах мы подробно рассмотрели механизм реакций полимеризации, протекающих под влиянием различных инициаторов. Те же процессы могут быть вызваны и без введения посторонних веществ, если для инициирования используются излучения с высокой энергией у лучи, рентгеновские лучи, быстрые электроны. Облучение мономера соответствующими источниками энергии вызывает появление активных частиц — ионов и свободных радикалов, которые возбуждают процесс нолимеризации. В этом смысле радиационное инициирование является универсальным методом в зависимости от условий эксперимента (температура, среда) и природы мономера полимеризация может протекать избирательно по радикальному, катионному или анионному механизму. Возможно также параллельное течение радикальных и ионных реакций. В настоящей главе мы остановимся на факторах, определяющих механизм полимеризации при радиационном ишщиирований, и сосредоточимся главным образом на полимеризации в твердом теле. Эти процессы, представляющие большой интерес, реализуются главным образом при применении радиационного инициирования. [c.443]

Излучения высокой энергии могут быть разделены на электромагнитные (некорпускулярные) и корпускулярные. К излучениям первого типа относятся у-излучения и рентгеновские излучения. Корпускулярные излучения представляют собой поток частиц как заряженных (а-и -частицы, протоны, дейтоны, электроны высокой энергии и т. д.), так и электрически нейтральных (нейтроны). Детальное рассмотрение природы этих излучений, их источников и вопросов их взаимодействия с полимерами имеется в литературе [168, 169]. Учитывая разнообразие видов излучений и их источников, различие в величинах их энергии, интенсивности и эффективности поглощения, представляется удиви- [c.96]

Принимая для длины кинетической цепи значение, определенное для термической полимеризации при той же температуре [17], и зная скорость превращения, можно вычислить скорость образования активных центров. Установлено, что влияние первичного эффекта радиации невелико (около 1% от общего). Другими источниками активных центров являются 1) уфотоны, испускаемые при захвате, 2) Р-и у-излучение радиоактивных атомов и 3) столкновения с атомами, обладающими высокой энергией (Вг и D). В ряде остроумных экспериментов было показано, какое участие в реакции принимают в отдельности первичные частицы Сциларда-Чалмерса и фотоны и электроны (число которых известно, а интенсивность совпадает с интенсивностью в первоначальных опытах). Предварительные данные показывают следующую долю участия различных факторов в образовании полимера [c.232]

Среди быстродействующих методов самым уникальным и наиболее информативным является импульсный радиолиз. В настоящее время его определяют как метод исследования короткоживущих частиц и быстрых процессов, в котором генерация частиц или инициирование реакций осуществляется импульсом ионизирующего излучения. Обычно используют импульсы электронов высокой энергии (как правило, более 1 МэВ), реже — тормозного рентгеновского излучения. В последнее время стали применяться импульсы тяжелых заряженных частиц. Используемые импульсы имеют длительность порядка миллисекунд и менее (вплоть до десятков пикосекунд). В качестве источников импульсного излучения наиболее широко распространены линейные электронные ускорители и ускорители типа Фебетрон . [c.122]