ветвь газов

Рис. 6. Диаграмма У—Ы пограничных кривых (ветви газа)

В рассмотренных выше регенеративных циклах сближение линий теплообмена при рекуперации холода обратного газа и увеличение холодопроизводительности достигалось или включением промежуточного охлаждения, или отводом части сжатого газа на расширение в детандере. Последнее можно рассматривать как увеличение обратного потока газа по отношению к прямому потоку сжатого газа этого увеличения можно достичь и включением в цикл дополнительной направляемой на расширение ветви газа и под другим давлением. С помощью этой ветви сближение линий теплообмена можно увеличить, применяя несколько детандеров, работающих при относительно небольших перепадах давлений. Для максимального сближения линий теплообмена в каждый детандер следует подавать количество газа в соответствии с изменением теплоемкости сжатого газа с понижением температуры. Схематически построение процесса теплообмена при трех детандерах показано на рис. 54. Характер протекания линий теплообмена иллюстрируется рис. 55, на котором в верхней части выделено охлаждение прямого потока газа высокого давления, в нижней — газа-хладоагента, проходящего через [c.82]

После охлаждения в теплообменниках 1 ж2 обе ветви газа гидрирования вновь соединяются в один поток и поступают в теплообменник 3 теплой ветви, в котором охлаждаются обратным потоком продуктов разделения и азотом до —113°. При этом частично конденсируется этан, отделяемый в отделителе -5. После этого газ проходит теплообменник 4 холодной ветви, охлаждаясь до —143°, а затем поступает в испаритель метана 7, где охлаждается кипящим [c.26]

Из формулы (IV. 64) следует, что температурная кривая газа на выходе из слоя большой длины L состоит из двух симметричных ветвей с точкой перегиба при 2] = У и 01 = 0,5 время прохода тепловой волны через зернистый слой, соответствующее этой точке [c.145]

Гомогенный раствор существует при данной температуре лишь при давлениях и концентрациях, которым на рис. V, 7 отвечают области, расположенные ниже соответствующей изотермы. При давлениях и концентрациях, которым отвечает область, лежащая внутри кривой, смесь газов распадается (расслаивается на две газовые фазы, находящиеся в равновесии). Состав этих фаз определяется точками пересечения соответствующей горизонтали с обеими ветвями изотермы (например, точками а и 6 при температуре 100 °С и давлении 5000 атм). [c.184]

На рис. 2 дана схема впускного тракта.и распределение смеси по цилиндрам двигателя ГАЗ-21, имеющего порядок работы цилиндров 1—2—4—3. После закрытия впускного клапана 2 цилиндра обогащение смеси происходит в подводящем патрубке этого цилиндра и в общей части передней ветви впускного тракта. То же самое происходит и в задней ветви впускного тракта. [c.34]

Плотность надкритического газа, связанная с его растворяющей способностью, зависит от давления значительно сильнее, чем плотность жидких растворителей. И этим объясняется сложный вид кривой, показывающей зависимость растворимости веществ давления при постоянной температуре ветвь кривой соответствует конденсации [c.6]

При низких давлениях У г, поэтому производная 1пЛ 2/ Р является отрицательной и растворимость вещества 2 падает (левая ветвь изотермы растворимости, см. рис.1). При некотором давлении, различном, для каждого вещества, эти объемы делаются равными, а растворимость достигает минимума. По мере дальнейшего, роста давления объем К становится меньше Уг и растворимость вещества в газе начинает увеличиваться. Чем выше давление, тем заметнее становятся силы отталкивания между молекулами газового раствора и V жет начать расти вместе с давлением. [c.9]

С учетом этих условий можно показать, что определенные типы потенциалов с очень крутой положительной ветвью не дают максимума в В(7) и поэтому не являются подходящей моделью для газов, которые в действительности обнаруживают такой максимум (Не и, возможно, Н2 и Ne). Аналогичные теоремы, вероятно, можно доказать также для третьего и четвертого вириальных коэффициентов, однако этот вопрос до сих пор никем еще не рассматривался. Из фиг. 1.2 следует, что С Т) может иметь один максимум и один минимум, а D T) —два максимума и один минимум. [c.170]

Представляется целесообразным качественно связать ход изменения коэффициента теплоотдачи с изменением характера структуры с.тоя. Вероятно, восходящая ветвь кривой = f (ю) соответствует пузырчатому режиму в слое, а нисходящая— агрегатному. В первом режиме с повышением скорости газа возрастает число пузырей [c.48]

Разность этих давлений АР = Рх + + Рд — Р — Р — Р( компенсируется перепадом давления в задвижке 5. Аналогично работает вторая ветвь транспорта—из аппарата 2 в аппарат / Система характеризуется низкими коэффициентами взвеем т. е. значительным расходом газа на транспорт (примерно от 2 до 10% на сыпучий материал). [c.85]

В нашем представлении общая теория печей может быть разработана только на основе определенной схематизации тепловой работы печей, учитывающей только общие черты этой работы, т. е. в известной степени на основе абстрактного представления о работе печей. Практическое значение. общей теории печей заключается в формулировании положений для конструирования печей как существующих в настоящее время, так и могущих возникнуть в будущем в связи с появлением новых технологических процессов. Теоретическими основами общей теории печей является физика (главным образом техническая) и физическая химия. Если будет уместно физику и физическую химию сравнить с корневой системой дерева, то общая теория печей есть ствол, ветви которого можно рассматривать как частные функциональные теории печей конкретного технологического назначения. Подобно термодинамике, механике жидкостей и газов и учению о тепло- и массообмене, общая теория печей есть наука феноменологическая, рассматривающая явления как таковые, не касаясь механизма тех или иных процессов, сущность которых по-настоящему раскрывается при рассмотрении явлений на уровне микромира. Поэтому представления из области микромира привлекаются только в тех случаях, когда иначе нельзя объяснить сущность того или иного процесса. [c.11]

На Т—5-диаграмме (рис. IV-1) нанесена пограничная кривая АКВ, максимум на которой соответствует критической точке К- В области, ограниченной этой кривой и осью абсцисс (область влажного пара), одновременно сосуществуют две фазы — жидкость и пар. Левая ветвь КА пограничной кривой соответствует полной конденсации пара (исчезновению паровой фазы). Для нее степень сухости х = О. Правая ветвь КВ соответствует полному испарению жидкости (исчезновению жидкой фазы) и образованию сухого пара. Для ветви КВ степень сухости X = I. Слева от пограничной кривой находится область существования только жидкой фазы, справа — только паровой (газообразной) фазы. Координаты критической точки К характеризуют критические параметры газа. [c.153]

Рис, 6, Зависимость наблюдаемого погашения (для О ветви полосы 1306 см— ) от) парциального давления метана цри постоянном общем давлении 1 ат, но в различных газах разба-вителях [355], [c.495]

К выводам, полученным выше из качественного рассмотрения упрощенной схемы течения в камере, можно прийти и иным путем, анализируя обычную характеристику эжектора = /( ) представленную на рис. 9.17. Как указывалось, изменение рабочего режима эжектора при снятии такой характеристики достигается изменением статического давления на выходе из эжектора при постоянных условиях на входе. Пологая ветвь характеристики (АВ) соответствует докритическим режимам. Уменьшение противодавления здесь приводит к увеличению коэффициента эжекции, т. 0. к росту скорости эжектируемого газа и разрежения на входе в эжектор. Отсюда можно заключить, что в смесительной камере нет таких сечений, где оба потока (или поток смеси в целом) сверхзвуковые, так как в этом случае передача возмущений вверх по течению невозможна. [c.531]

Выведите уравнения для вращательных максимумов в Р- и -ветвях основной колебательно-вращательной полосы поглощения двухатомного газа (в единицах волновых чисел со) при условии, что при изменении колебательного состояния величина вращательной постоянной В не меняется (/ — вращательное квантовое число невозбужденного колебательного состояния, (Ое — собственное волновое число внутримолекулярных колебаний, Хе — коэффициент ангармоничности). [c.5]

Чем объясняется наличие только двух ветвей (Р и ) в полосе колебательно-вращательного спектра двухатомного газа [c.8]

При этом достигается удовлетворительная проницаемость для газа-носителя. При равномерном зернении размер зерен не влияет на характер кривой Н а), но сдвигает ее вверх вдоль оси Н по мере увеличения диаметра зерен поскольку последний входит в константу А уравнения (1У.63). Одновременно возрастает угловой коэффициент правой ветви за счет увеличения члена Е в уравнении (1У.63), в который входит с в степени /2. Зависимость Н (а) при разных значениях (1 приведена на рис. У.4. Из рисунка видно, что эффективность колонки сильно снижается с увеличением диаметра зерен сорбента. Оптимальное значение ВЭТТ в аналитической газовой хроматографии получается в минимуме кривой Н(а) и при среднем диаметре зерен сорбента 0,2—0,3 мм. При этом достигается удовлетворительная проницаемость колонки для газа-носителя. [c.134]

Интересно проявляется влияние пониженного давления на ВЭТТ и на ее зависимость от скорости потока газа-носителя при анализе высококипящих веществ. Из рис. У.8 видно, что при переходе от атмосферного давления к пониженному угловой коэффициент правой ветви кривой Я(а) сводится к нулю. Это позволяет увеличивать скорость потока газа-носителя, не опасаясь снижения эффективности колонки, и таким путем ускорять процесс разделения. [c.136]

Угловые коэффициенты правых ветвей кривых И (ос) соответствуют константам массопередачи в газовой фазе, которые пропорциональны молекулярной массе газа-носителя в степени /з, т. е. [c.138]

ИК-спектры газов, как уже отмечалось, имеют тонкую вращательную структуру (см. рис. 7.24), которая определяется наличием одновременно с колебательными и вращательных переходов. В качестве примера на рис. 7.26. приведена колебательно-вращательная полоса ИК-спектра поглощения газообразного метана СН4, имеющая Я—Q—/ -структуру, связанную с правилами отбора вращательных переходов при данном колебательном переходе, а именно для Р-ветви А/=—1 для Q-ветви А/ —0 для / -ветви А/= +1. [c.189]

Сделать анализ полученного колебательно-вращательного спектра поглощения газа (см. 67). На спектрограмме написать серию линий, которая относится к и У -ветви. Против каждой линии написать вращательные квантовые числа исходного и конечного состояний молекулы. [c.68]

В итоге на диаграммной ленте должна записаться кривая с пологими ветвями, разделенными максимумом. Давление водорода в линии в момент прохождения пером самописца максимума и будет обеспечивать оптимальный расход его для заданной скорости газа-носителя. Поэтому в ходе выполнения эксперимента следует заметить эго оптимальное давление водорода и записать его. [c.270]

Эта часть прибора — цилиндр с подводящей трубкой—служит только для поглощения свободного хлора, когда требуется прекратить его доступ в сосуд с известью. Через тройник по боковой его ветви газ поступает в промыва л (ч у с креп кой серной кислотой лля поглощения водя- иых паров, увлекаемых ГОКОМ хлора. Пере л пpoмывaлкoй зa>ки 1. [c.91]

Первая ступень агрегата состоит из аммиачного теплообменника 21, двух теплообменников теплой ветви / и двух испарителей этилена 2. В теплссбменнике 21 коксовый газ охлаждается кипящим аммиаком до 5—10 °С, при этом из газа удаляется основная масса влаги. В теплообменниках теплой ветви газ охлаждают [c.162]

Снять спектр поглощения газа подобно съемке спектра поглощения полистирола. 5. Сделать анализ полученного спектра. Отнести каждую полосу поглощения к определенному переходу. 6. Определить значения шкалы длин волн для каждой полосы поглощения в Р-ветви вращательно-колебательного спектра. 7. Определить среднее значение из 10 значений Ло) (разность волновых чисел соседних полос поглощения). 8. Вычислить ио уравнению (111,39) вращательную постоянную В на основании среднего значения Ао). 9. Рассчитать момент инерции. Сопоставить полученную величину со справочной. 10. Рассчитать межатомное расстояние по уравнению (III, 4). П. Определить ио уравнению (III, 38) волновое число основной полосы поглощертя. Сопоставить полученное значение с собственной частотой колебания. [c.62]

На рис. 2.6 представлены результаты экспериментальных исследований проницаемости чистых газов через пористое стекло Викор [17], а в табл. 2.2 приведены некоторые параметры, входящие в уравнение (2.66). Видно, что температурная зависимость комплекса АгУМгТ для газов, исключая водород и гелий, имеет четко выраженный минимум, который определяется противоположным воздействием температуры на газовую диффузию и поверхностное течение. Ниспадающая ветвь кривой соответствует области, где доминирует перенос в поверхностном слое. При высоких температурах преобладает влияние газовой диффузии и наблюдается рост величины ЛгУМгГ. Для гелия и водорода исследованная область температур находится выше минимального значения температуры, эффект поверхностного течения здесь невелик. Применение методов подобия позволило преобразовать уравнение (2.66) к безразмерному виду [18] [c.62]

Небольшое расхождение расчетных значений h с опытными данными (10—15%) для периферийных труб вертикального пучка на нисходящей ветви кривой 4 объясняется ее построением по средней порозности слоя при каждой скорости газа. Если же оперировать значениями локальной порозности в зоне теплообмена, то можно ожидать "более близкого совпадения расчетных и экспериментальных данных для каждой трубки пучка, как это видно на примере кривых 2а и 26. [c.430]

Если в качестве топлива используются смеси попутных газов из разных процессов и их количество колеблется, то для нормальной работы печи применяется смеситель, где газы перед входом в распределительный трубопровод смешиваются. Величина этого смесителя выбирается с таким расчетом, чтобы топлива хватило на 5—15 мин. Так как попутные газы содержат преимущественно водород, к ним иногда прибавляются фракции Сз и С4, чтобы они могли сжигаться в нормальных горелках. В тех случаях, когда используются только попутные газы, количество которых не покрывает целиком расхода тепла, система отопления для отдельных печей устраивается так, что давление для каждой печи подбирается согласно ее значению. Разность давлений в отдельных ветвях должна быть примерно 0,35 атпа. [c.35]

Трудности, с которыми встретились при работе с обычным кипящим слоем, могут быть объяснены, если учесть, что когда горячие дымовые газы встречают на своем пути слой твердого вещества, в котором большинство зерен уже подогрелось до требуемой температуры, то в нижней части слоя, где дымовые газы еще очень сильно нагреты, обязательно происходит перегрев части уже сухих горячих зерен, несмотря на быстроту теплообмена и взаимоперемещение зерен. В результате наблюдается некоторое ухудшение коксующих свойств шихты и налипание размягчившихся зерен на решетку, отмеченное в предыдущем параграфе. Следовательно, температура дымовых газов не должна превышать допустимого верхнего предела, выдерживать который очень трудно при имеющихся габаритах установок. Если сильно нагретые газы встречают сначала не подогретые, а влажные зерна, то это ухудшение свойств угля может не произойти, а уровень предельной температуры повысится. Указанные соображения привели к варианту, в котором начало операции нагрева осуществляют в уносимом потоком газов слое. Но ввиду того, что необходимо иметь возможность тщательно контролировать температуру подогрева, важно завершить эту операцию Б кипящем слое. С учетом всех этих требований была сконструирована установка, схематически представленная на рис. 179. Эта установка имеет нижнюю зону, в которую подают влажный уголь и нагнетают горячие дымовые газы, и верхнюю зону, в которой образуется кипящий слой. Нижняя зона может быть относительно небольших размеров, так как теплообмен завершается в верхнем кипящем слое. Особенность этой установки состоит в том, что в ней же производится измельчение. Во время проведенных ранее исследований по использованию псевдоожижения некоторые проблемы измельчения были решены в результате применения установки, состоящей из корзины дезинтегратора Карра , вращающейся в кипящем слое. Такое устройство позволяет измельчать уголь в хороших условиях и, в частности, экономично выполнить методическое измельчение действительно, достаточно выпускать из установки только мелкие зерна, увлекаемые газовым потоком. Что касается самых крупных зерен, то они не могут покинуть кипящего слоя до тех пор, пока не будут измельчены. Конечный ситовый состав можно регулировать воздействием на различные параметры (скорость потока газов, высота подъема уносимых зерен, размеры и скорость вращения корзины). В данной модели измельченный уголь увлекается потоком газов в верхнюю часть установки, соединенную с всасывающей ветвью дымососа. [c.460]

Температурная зависимость В становится понятной на основе простой физической картины. При низких температурах столкновение двух молекул в значительной степени определяется даль-нодействующими межмолекулярными силами притяжения и такие пары могут проводить значительное время в окрестности друг друга. По существу это не что иное, как форма молекулярной ассоциации, и существование таких короткоживущих димеров снижает давление ниже давления идеального газа, что соответствует отрицательному значению В. При высоких температурах столкновения молекул происходят гораздо энергичнее и лишь незначительно зависят от слабых сил притяжения. Вместо этого преобладают короткодействующие силы отталкивания. В свою очередь это приводит к тому, что начинает сказываться собственный объем молекул, и давление становится выше давления идеального газа, что соответствует положительному В. При еще более высоких температурах В уменьшается снова в связи с тем, что при сильных взаимодействиях между молекулами оболочки последних деформируются и собственный объем молекул уменьшается. Таким образом, отрицательная ветвь второго вириального коэффициента соответствует силам притяжения, а положительная — силам отталкивания. Точка пересечения (температура Бойля) соответствует значению кТ, примерно в 3—5 раз превышающему средний максимум энергии притяжения между парой молекул. Обобщение этой простой [c.20]

В этой главе детально рассмотрена проблема получения информации о межмолекулярных силах из экспериментальных данных по вириальным коэффициентам (и коэффициенту Джоуля— Томсона). На основании самых общих наблюдений в отношении межмолекулярных сил можно сделать несколько качественных замечаний. Во-первых, тот факт, что газы конденсируются в жидкости, позволяет сделать предположение о существовании сил притяжения между молекулами на больших расстояниях. Во-вторых, очень сильное сопротивление жидкостей сжатию свидетельствует о том, что на небольших расстояниях действуют силы отталкивания, резко изменяющиеся с расстоянием. При условии парной аддитивности сил можно ожидать, что потенциальная энергия взаимодействия между двумя молекулами изменяется таким образом, как показано на фиг. 4.1. [Эта потенциальная энергия может зависеть также от ориентации, если молекулы не являются сферически симметричными, а в некоторых случаях иметь отклонения (на фиг. 4.1 не показаны), которые несущественны для общего рассмотрения.] Квантовая механика дает обширную информацию о форме кривой потенциальной энергии, однако точные расчеты на основании этой информации не всегда возможны. Не рассматривая эту дополнительную информацию, поставим перед собой следующий вопрос возможно ли в принципе однозначное определение межмолекулярной потенциальной энергии, если известна зависимость второго вириального коэффициента от температуры Этот вопрос был рассмотрен Келлером и Зумино [1] (см. также работу Фриша и Хелфанда [2]), которые нашли, что только положительная ветвь и г) определяется однозначно [2а], а отрицательная часть (потенциальная яма) может быть известна лишь частично, т. е. определяется ширина ямы как функция ее глубины. Таким образом, потенциальная яма на фиг. 4.1 может быть произвольно смещена вдоль оси г без изменения В Т), если ее ширина не изменяется при смещении. Поэтому для температур, при которых положительная ветвь ы(г) не дает большого вклада в В Т), значения В Т) будут определяться почти одинаково хорошо [c.168]

Очевидно, что рециркуляция лшдкости целесообразна в том случае, если основное сопротивление массопередаче составляет переход вещества от новерхностн раздела фаз в лшдкость, а рециркуляция газа — когда основным сопротивлением процесса является переход вещества из газовой фазы к поверхности раздела фаз. Рециркуляция жидкости всегда предпочтительна при необходимости сопровождать процесс абсорбции охлаждением, так как в этом случае включение холодильника в ветвь рециркулирующего абсорбента позволяет весьма легко отводить тепло от взаимодействующих веществ. [c.288]

Естественно, что вследствие небольшого размера частиц в системах с псевдоожиженпым слоем необходимая для их транспорта скорость газа намного меньше, чем для крупногранулированного теплоносителя. Поэтому промышленное оформление транспорта порошкообразных теплоносителей менее громоздко и позволяет иметь установки большой мощности. Подобно реакторному блоку с крупногранулированным теплоносителем, реактор и нагреватель установок с псевдоожиженным слоем могут быть расположены параллельно или по одной оси в последнем случае устраняется одна из ветвей пневмотранспорта. [c.83]

Схема пневмотранспорта, изображенная на рис. 22, б, отличается от первой тем, что частицы движутся в результате подачи газа в восходящую ветвь транспортной линии 7 при этом создается разреженная взвесь частиц в верхнем участке подъб мной ветви, и вследствие разности плотностей взвеси в спускном стояке, и-образном затворе [c.85]

Наконец, линия 3, на рис. 1.20 соответствует встречному движению газа и частиц w < 0). Устойчивым состояниям соответствует верхняя ветвь кривой. При и > Мщах наступает захлебывание . [c.45]

Как видно из вышеизложенного, при дегазации нефтей растворимость в них твердых углеводородов может как повышаться, так и понижаться в зависимости от того, на какой из ветвей кривой Семенченко будет располагаться система в данных конкретных условиях. Большинство имеющихся экспериментальных и промысловых данных отмечают повышение температуры начала кристаллизации нефти при дегазации, т.е. снижение растворшощей способности нефти при удалении растворенного газа. Такая зависимость установлена для нефтей шкаповской, туймазин-ской /40/, ромашкинской /22/, бавлинской /23/ и др., хотя имеется также сообщение, что в выкидных линиях на промыслах Западной Сибири интенсивность парафиновых отложений возрастает с увеличением давления в системе. Такая зависимость характерна, когда происходит ухудшение растворяющей способности нефти при увеличении в ней концентрации газа. [c.44]

Точка В характеристики соответствует такому режиму, когда в сечении запирания эжектируемый поток становится звуковым (А,2 = 1). После этого, действительно, дальнейшее снижение противодавления не изменяет расхода газов через эжектор. Постоянные предельные значения, не зависящие от противодавления, принимают коэффициент эжекции п и параметры смеси газов — приведенная скорость Аз и полное давление Pg. В случае дозвукового течения (Лз < 1) при этом был бы постоянным коэффициент сохранения полного давления в диффузоре Од = /(Аз),. а следовательно, и полное давление газа на выходе из диффузора Pi = ОдРз. Другими словами, все режимы работы эжектора, соответствующие противодавлению, меньшему критического значения, при Яз < 1 выражались бы одной точкой характеристики S(p4 = onst, и = onst). Однако экспериментальные данные показывают, что характеристика эжектора не обрывается в точке В снижение противодавления на критическом режиме всегда приводит к падению полного давления смеси нри постоянном значении коэффициента эжекции (ветвь ВС). Легко убедиться, что это возможно только при сверхзвуковой скорости потока на входе в диффузор. Действительно, при Аз > 1 диффузор работает [c.531]

При обжиге цинкового концентрата сульфид индия образует 1пгОз и, поскольку летучесть окисла при температурах обжига 2п8 невелика, он остается в огарке. При выщелачивании обожженного цинкового концентрата индий переходит в раствор в виде 1п2 (804)3, однако сульфат индия легко гидролизует и при pH = 3,5—3,7 выпадает 1п(ОН)з. При кислом выщелачивании нижнего слива сгустителей нейтральной ветви большая часть гидрата окиси индия оказывается нерастворенной и удаляется с отвальными кеками. При вельцевании кеков индий вместе с цинком, свинцом и кадмием переходит в окислы, улавливаемые из газов. Часть индия, которая остается, в нейтральном растворе при цементации меди и кадмия, перейдет в меднокадмиевые кеки. [c.551]

Через 2—3 мин промывки газом кюветы закрыть кран капельной воронки закрыть крап, соединяющий колбу Вюрца со склянкой для осушки газа и закрыть входной и выходной краны кюветы. 3. Отвернуть крышки, предохраняющие окна кюветы от порчи атмосферной влагой. Установить газовую кювету перед входной щелью прибора. 4. Снять спектр поглощения газа подобно съемке спектра поглощения полистирола. 5. Сделать анализ полученного спектра. Отнести каждую полосу поглощения к определенному переходу. 6. Определить значения шкалы длин волн для каждой полосы поглощения в Р-ветви вращательно-колебательного спектра. 7. Определить среднее значение из 10 значений Дм (разность волновых чисел соседних полос поглощения). 8. Вычислить по уравнению (111,39) вращательную постоянную В на основании среднего значения Асо. 9. Рассчитать момент инерции. Сопоставить полученную величину со справочной. 10. Р ассчитать межатомное расстояние по уравнению (III, 4). 11. Определить по уравнению (111, 38) волновое число основной полосы поглощения. Сопоставить полученное значение с собственной частотой колебания. [c.62]

Каждое равновесное состояние идеального газа изображается точкой с координатами р, У, Т. Совокупность точек, соответствующих уравнению состояния, представляет собой поверхность, сечения которой плоскостями ri= onst, r2 = onst и т. д. дают ветви гипербол (с увеличением температуры они удаляются от оси температур). Сечения поверхности плоскостями р = onst и [c.31]

Изотермы р(У) реальных газов мало отличаются от ожидаемых по уравнению Ван-дер-Ваальса при достаточно высоких температурах 7>7 кр, но они имеют совершенно иной вид при ГсГкр-Реальные изотермы не имеют ветви АВ на рис. 3, так как ей отвечает абсолютно неустойчивое состояние, описываемое условием [c.23]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология