Измерения послесвечения

Абсолютный квантовый выход процесса люминесценции может быть, конечно, определен сравнением интенсивностей испускаемого света образца и стандарта, чей абсолютный квантовый выход уже точно известен. Хотя этот метод ставит вопрос о том, как был исходно определен квантовый выход для вещества-стандарта, он на практике является наиболее быстрым и удобным. Было предложено несколько стандартов. Полезным веществом является натриевая соль 1-нафтиламин-4-сульфокислоты. Ее разбавленные и обескислороженные растворы в глицерине дают квантовый выход (определенный одним из абсолютных методов), близкий к единице. Аналогичная методика находит распространение в измерениях абсолютных интенсивностей хемилюминесценции в газовой фазе. Спектральное распределение и абсолютная эффективность испускания хемилюминесценции послесвечения воздуха [реакция (4.35) J [c.193]

Люминесценцией тела в данной спектральной области называют избыток излучения над температурным при условии, что это избыточное излучение обладает конечной длительностью, превышающей период световых колебаний (определение С. И. Вавилова). В старой литературе было принято называть флуоресценцией явления люминесценции, длящиеся очень недолго после прекращения возбуждения фосфоресценцией называли процессы с длительным послесвечением. После того как были разработаны методы измерения длительности свечения от миллиардных долей секунды до сколь угодно больших значений, это разделение потеряло строгий физический смысл и имеет сейчас не больше значения, чем понятия теплого и холодного в учении о теплоте. Сохранение этих слов в научной терминологии оправдано только тем, что они удобны и привычны для быстрой качественной характеристики явлений. Точная и строгая классификация явлений люминесценции была дана С. И. Вавиловым (см. примечание к стр. 16 книги Прингсгейма 8], указанной в дополнительной литературе). По Вавилову, явления люминесценции можно разделить на следующие три группы [c.93]

Для измерения длительности и хода затухания люминесценции в пределах от 10 до 10 сек применяются приборы, получившие название фосфороскопов. Измерение послесвечения меньшей продолжительности ( 10 —10 °сек ) производится с помош,ью флуорометров. [c.432]

Отметим также следующие важные методы измерения в послесвечении, измерения в электронных и ионных пучках, фотоэлектронная спектроскопия, измерения метастабильных атомов и молекул, электрохимические методы, методы скачка температуры и (или) давления, ультразвуковые методы, ЯМР, ЭПР. [c.20]

Длительность послесвечения люминофоров при спаде яркости свечения до заданной величины (до 1, 5 или 10% от начальной яркости) определяется по кривым затухания с использованием меток времени. При измерении длительности послесвечения катодолюминофоров удобно вместо осциллографа i7 и генератора 15 использовать прибор типа А-65901. [c.181]

Используя особенности приборов ИГ-1 и ИГ-2, в дальнейшем разработаны приборы ИГ-3 и ИГ-4. В первом, благодаря оригинальному решению нагрузочных устройств, а также новой конструкции термостатируемой кюветы и измерительного цилиндра, удалось осуществить на одном образце измерения структурно-механических характеристик и кинетики структурообразования во всем ее развитии, начиная от смешения цемента с водой. В приборе ИГ-4 осуществлена безынерционная запись кривых деформация — время на экране электронно-лучевого осциллографа с послесвечением. Прибор повышенной чувствительности и предназначен для исследования легко деформируемых тел в диапазоне нагрузок 10—20 г, что соответствует напряжениям сдвига в образце при данной конструкции кюветы от 10 дин/см до 2 10 дин/см . [c.46]

Х.9 ИЗМЕРЕНИЕ ДЛИТЕЛЬНОСТИ ПОСЛЕСВЕЧЕНИЯ [c.180]

Для измерения длительности послесвечения люминофоров служат специальные приборы, одним из которых является фосфороскоп Беккереля (рис. IX.12), состоящий из двух дисков N а М, смонтированных на одной оси. Исследуемый люминофор помещают между дисками, которые установлены таким образом, что, когда возбуждающий свет проходит через отверстия первого диска и попадает на образец, непрозрачный сектор второго диска закрывает его от наблюдателя. Когда люминесцирующее вещество становится видимым через отверстие во втором диске, непрозрачным сектором первого диска закрыт путь для возбуждающего света, что позволяет наблюдать процесс затухания люминесценции. Меняя угол между секторами в обоих дисках и скорость вращения, в известных пределах можно изменять время, проходящее между окончанием возбуждения и моментом наблюдения. Количественные определения интенсивности фосфоресценции для различных промежутков времени между возбуждением и наблюдением могут быть сделаны с помощью фотометра или каким-либо другим способом (см. стр. 171). При помощи двухдискового фосфороскопа можно измерять длительности послесвечения от 0,1 до 10" с. В более широком временном интервале можно измерять длительности послесвечения при помощи однодискового фосфороскопа. Подробное описание фосфороскопов и их характеристик дано Левшиным [1, с. 75—86]. [c.180]

Измерение длительности послесвечения катодолюминофоров в диапазоне от 10 до 10 5 с можно осуществить при помощи установки, работающей на следующем принципе. [c.181]

Программные функции - система измерительных маркеров - автоматическое измерение амплитуды, частоты, скорости нарастания - функция послесвечения - вывод на печать - запись данных в файл - одновременный просмотр всего массива данных [c.442]

Так, большая вероятность превращения колебательной энергии возбужденных молекул кислорода следует из одинаковости вращательной и колебательной температур, измеренных по распределению интенсивности атмосферных полос Og в спектре разряда и послесвечения в [c.206]

Наиболее распространенными неорганическими сцинтилляторами являются цинк-сульфидные кристаллофосфоры, активированные медью ZnS- u, =520 M i) и серебром (ZnS-Ag, Я акс =450 мц). При возбуждении а-лучами и другими сильно ионизирующими частицами энергетический выход их свечения достигает 25%. Однако из-за большого рассеяния такие порошкообразные сцинтилляторы не эффективны для регистрации у-лучей. Кроме того, они обладают значительным послесвечением (т > 10 5се/с), что затрудняет измерение отдельных сцинтилляций. [c.474]

Последнее может быть подтверждено измерением зависимости послесвечения от температуры, которая должна мало влиять на чисто оптические переходы. В солях уранила [26] при сильном ультрафиолетовом облучении фотопроводимость не наблюдается, так что по крайней мере в этих солях люминесценция обусловлена скорее экситонным возбуждением, чем ионизацией и последующей рекомбинацией. [c.94]

Частота съемки составляла 3000 кадр/с. Блок синхронизации II одновременно запускает осциллограф IV и включает лампу-вспышку VI, расположенную вблизи объектива кинокамеры К, это позволяет зафиксировать на кинопленке момент включения осциллографа. Использовалась лампа-вспышка, время срабатывания которой составляло порядка 10" с, что существенно меньше интервала между Кадрами. Запуск осциллографа производился в момент срабатывания лампы-вспышки. Момент включения осциллографа регистрировался на кинопленке а виде трех засвеченных включением лампЫ-вспыЩки кадров, т.е. с погрешностью около 1 мс. Измерение звукового излучения производилось с помощью системы регистрации, включающей пьезодатчик предусилитель/Я, усилитель и осциллограф с длительным послесвечением экрана. [c.209]

Наблюдение и количественное измерение интенсивности фосфоресценции для аналитических целей удобно производить при помощи искрового фосфороскопа . Сочетание конденсированной искры с фосфороскопом позволяют возбуждать исследуемые кристаллофосфоры интенсивным коротковолновым ультрафиолетовым светом и наблюдать послесвечение анализируемых образцов приблизительно через 10" сек после отдельных импульсов возбуждения. [c.205]

Бредли Мур и сотр. [167] с успехом применили инфракрасные лазеры для изучения V—Т- и особенно V—У-обменов. Сущность метода заключается в облучении образца газа модулированным лазерным импульсом и в регистрации последующей инфракрасной флуоресценции послесвечения. Опубликовано большое количество работ по измерениям скорости релаксации СОг (О, 0°, 1), возбужденной лазером на смеси N2 и СО2. Применение метода двойного микроволнового резонанса для исследования вращательной релаксации описано в разд. 4.6. [c.224]

Кондентрации частиц плазмы в основном и возбужденном состояниях можно определить следующим образом излучение внешнего источника пропускается через плазму и на определенной длине (ВОЛНЫ измеряется степень поглощения этого излучения частицами, концентрация которых должна быть определена. Этот метод можно применять только в тех случаях, когда собственное излучение плазмы на той же длине волны не мешает измерению поглощения, как, иапример, при исследовании послесвечения импульсной плазмы [27]. Внешний источник излучения представляет собой электрический разряд в смеси тех же газов, которые образуют исследуемую плазму. Для определения абсолютных величин концентраций требуется знание относительной формы контуров линий поглощения и излучения (эта проблема не возникает, если плазма и внешний источник идентичны), а также сечения поглощения [28]. Для определения относительных изменений концентрации данной компоненты этой дополнительной информации не требуется. [c.100]

Более точный метод измерения времен жизни [16] состоит в следующем. Испускаемое веществом послесвечение улавливается фотоэлектронным умножителем, сигнал которого подается на ось х осциллоскопа. Фосфороскоп синхронизируют с разверткой осциллоскопа, и тогда на экране последнего появляется экспоненциально затухающая кривая фосфоресценции, которую можно сфотографировать и затем спокойно промерить. Такой же метод можно применять и при использовании недавно появившихся вспышечных (импульсных) ламп . [c.113]

Казанкин О. И., Разработка установки для измерения послесвечения катодолюмииофоров в области 10 — 10 сек. (1956 г.), Сб. рефер. НИР по люминофорам за 1955—1956 гг., с. 12. [c.212]

Данная глава посвящена методикам измерения люминесцентных характеристик [1, с. 39—91 2, с. 54—84 3, с. 595—666 4, с. 221—457 5, с. 21—34 6, с. 37—78 и 111—132 7, с. 106—142], из которых наибольшее значение имеют сцектры поглощения и излученпя, выход люминесценции, длительность послесвечения, а также некоторых других физических свойств люминофоров. Кроме того, описаны применяемые в измерительной практике методы возбуждения фото-, катодо- и электролюмпнофоров. [c.167]

Керамика состава ОдзОазОп со структурой фаната, допированная ионами В1 проявляет люминесцентные свойства [359]. Возбужденный рентгеновскими лучами сцинтиллятор обнаруживает послесвечение, которое используется в медицинской радиодиагностике. Измерения термолюминесценции в интервале температур от 50 до 600 К позволяют определить концентрацию ловушек в этих материалах. По всей вероятности, ловушки связаны с дефектами решетки, обусловленными дефицитом кислорода. Термолюминесценция при более высокой температуре обнаруживает глубокие ловушки, которые определяют послесвечение в этих люминесцентных материалах. [c.299]

Известным доводом в пользу этой схемы могли бы служить, далее, экспериментальные данные Родебуша и Валь [1078], которые, осуществив опыт Штерна — Герлаха, не обнаружили атомов О в газе, поступающем из безэлектродгюго электрического разряда в парах воды, так же как не нашли и молекулярного кислорода (который мог образоваться в результате рекомбинации атомов О) в самой зоне разряда (см. также Роллефсон и Бартон [1081] 6—7). В противоположность этому 2 на основании измерений выхода СО2, образующейся при введении окиси углерода в струю газа, поступающего из разряда в парах воды (при применении разрядной трубки обычного типа с алюминиевыми электродами), а также на основании наблюдения воздушного послесвечения, возникающего при введении окиси азота в эту струю и обусловленного процессом [653, 654, 50, 104] [c.352]

Для реакций с участием галогенов можно исследовать не только прямую рекомбинацию атомов в молекулы, находящиеся в основном электронном состоянии, но и рекомбинацию, идущую через электронно-возбужденные состояния. Например, сопровождающаяся излучением рекомбинация атомов хлора, исследовавшаяся в ударных волнах [25] и в струевых условиях [26], характеризуется эмиссионным спектром С12( По+я-> 2 ). Рекомбинация атомов азота вызывает появление послесвечения используя его в качестве индикатора, удалось изучить рекомбинацию атомов азота, идущую через сильно возбужденные колебательные уровни связанных возбужденных электронных состояний [27]. Абсолютные измерения скоростей рекомбинации как в электронно-возбужденные состояния, так и в основное состояние молекул важны для теоретической интерпретации скоростей рекомбинации. [c.28]

Анализируя все имеющиеся данные, Кемпбелл и Траш [276] предложили механизм послесвечения азота, в котором возбужденное состояние заселяется в результате реакции рекомбинации третьего порядка. Измерения абсолютной интенсивности послесвечения сопоставлены с результатами измерений эффективности тушения таким же образом, как это сделано на примере 0 + Ы0-(-М, и показано, что скорость образования молекул азота в состоянии составляет около 50% от полной скорости рекомбинации атомов азота. Распределение колебательной энергии в состоянии определяется процессом заселения, процессом вторичной диссоциации при столкновениях и колебательной релаксацией. Высказано предположение, что несколько процессов индуцированного столкновениями пересе [c.328]

Принцип действия осциллографических полярографов применительно к одноцикличному методу заключается в следующем. На последней стадии жизни ртутной капли, когда скорость изменения поверхности минимальна, к ячейке прикладывается линейно изменяющееся напряжение. Это же напряжение после соответствующего усиления подается на горизонтально отклоняющие пластины электронно-лучевой трубки. Падение напряжения, создаваемое током ячейки на измерительном сопротивлении, усиливается и поступает на вертикально отклоняющие пластины трубки. Таким образом, полученное на экране осциллографа изображение выражает зависимость тока ячейки от приложенного напряжения. Для удобства измерения и фотографирования осциллограммы в приборах обычно применяются электроннолучевые трубки с длительным послесвечением. [c.99]

Среднее время пребывания т частиц в плазме разряда или зна-ченце параметра переноса i] можно установить экспериментально разными методами [680, 159, 1034]. Наиболее распространенным является предложенный в работе [680] способ установления т путем измерения интенсивности и длительности послесвечения спектральной линии элемента при импульсном введении его на вращающихся (перпендикулярно оси разряда) зондах непосредственно в плазму дуги. Надо заметить, что условия прохождения частиц через разряд при таком способе введения пробы отличаются от соответствующих условий прн испарении пробы из электрода. Поэтому значения т в обоих случаях могут быть разными. [c.114]

В руководстве изложены лишь те из основных закономерностей флуоресценции, знание которых необходимо для сознательного выполнения флуориметрического анализа растворов описаны главные факторы, влияющие на результаты количественного измерения яркости свечения, но не затронуты явления поляризованной флуоресценции, послесвечения и некоторые другие явления, не используемые пока для химико-аналитических целей. При описании флуоресцентной аппаратуры рассмотрены основные узлы и детали, необходимые для самостоятельного монтажа упрощенного прибора с фотоумножителем, пригодного для массового флуориметрирования в условиях химических лабораторий в этой же части работы помещен значительный справочный материал, объединяющий в таблицах большое количество разнообразных литературных данных. С целью помочь читателю в выборе реагентов для анализа интересующих его объектов и облегчить ему разработку новых конкретных методик приведены краткие характеристики и дано сопоставление опубликованных в литературе флуоресцентных реакций для большинства химических элементов. Более подробно даны способы флуориметрического определения некоторых компонентов минерального сырья. Эти методики проработаны на двух семинарах по флуориметрии, проведенных КазИМС в 1964 г. для работников производственных лабораторий геологической службы тексты прописей уточнены в соответствии с замечаниями, высказанными участниками обоих семинаров при заключительном обсуждении итогов практических занятий. [c.4]

Измерение длительности послесвечения, меньптего 10" сек, требует сложного оборудования. Между тем характер свечения можно сравнительно просто определить путем наблюдения гашения люминесценции посторонними веществами, столкновение частиц которых с возбужденными частицами приводит к гашению люминесценции такое гашение происходит потому, что энергия возбужденной частицы передается частице-гасителю и рассеивается ею в виде тепловой энергии. Нетрудно видеть, что такого гашения не может быть при равновесном температурном излучении, так как преобразование энергии возбуждения в тепло возможно лишь при отсутствии температурного равновесия . [c.11]

Лосле охлаждения образцы последовательно помещают в ячейку и снимают кривые термического высвечивания. Для этого включают насос и 2—3 мин откачивают воздух из системы. После создания вакуума во внутренний сосуд наливают жидкий азот, охлаждая фосфор до температуры от —70 до —80 °С (следят за показанием термопары). Охлажденный фосфор возбуждают нефильтрованным светом ргутно-кварцевой лампы 5 мин. Затем, выключив лампу, одновременно включают печь, а также фотоумножитель для регистрации послесвечения. Снимают кривую термического высвечивания, фиксируя через каждые 30 сек интенсивность послесвечения и через 2 мин — температуру. Измерения продолжают до тех пор, пока температура не достигнет 50—60 °С. Определив интенсивность по высоте пика, соответствующего температуре 16 °С, для каждого образца строят прямую в координатах интенсивность люминесценции — логарифм концентрации. Отрезок, отсекаемый этой прямой на о си абсцисс слева от нуля, показывает содержание марганца в исходном фосфате кадмия. [c.156]

Все это вместе взятое затрудняет количественную оценку явления. Приведённые в таблице 22 значения имеют поэтому ориентировочный характер. Они скорее определяют порядок, в пределах которого укладывается послесвечение отдельных групп катодолюминофоров. За химической формулой соединения следует форма закона, по которому протекает основной этап затухания. В следующей графе дан промежуток времени спадания яркости свечения до 1—3% её величины в момент возбуждения. В последней графе за литературной ссылкой приведены дополнительные даннь е об условиях измерения и величина констант затухания. При ссылке на работу Стрэнджа и Гендерсона [280] указаны константы быстрого (а) и медленного (р) этапов и их процентное соотношение измерения авторов были проведены при, плотности тока 5 хА/см . [c.220]

Результаты эксперимента представлены на рис. 12. При впуске водорода происходит увеличение интенсивности послесвечения фосфора, а при откачке — уменьшение. При этом увеличение интенсивности послесвечения повремени совпадает с заметной адсорбцией водорода на фосфоре в условиях опыта (по во-люмометрическим измерениям). [c.40]

Казанкин О. H., Корюков В. М., Усовершенствование установки для измерения длительности короткого послесвечения катодолюмииофоров, Сб. рефер. НИР по люминофорам за [c.371]

Само существование N0 обсуждалось во многих работах, по большей части относящихся к высоким слоям, но определенных выводов на этот счет сделано не было. Недавно Барт [12] подробно рассчитал все реакции и продукты реакций, связанные с атомарным кислородом и азотом на высотах более 60 км. Для N0 и N02 он получил значения порядка 10 и 10 которые несколько возрастали с высотой и не обнаруживали суточных изменений. Если относительное содержание N0 порядка 10 оказывается справедливым и для области ниже 60 км, то это может иметь большое значение при анализе тропосферных распределений. Ионизация в слое О и ночное послесвечение могут указывать на присутствие N0 на высотах, превышающих 80 км. Спектроскопические измерения Мигеотта и Невена [151] показали, что в атмосфере может содержаться не более 0,02 см N0 при стандартных давлении и температуре. Это соответствовало бы однородному содержанию в 2,5-10 или концентрации в 33,5 мкг1м при стандартных давлении и температуре. Это верхний предел, который достаточно велик по сравнению со значениями для других второстепенных газовых примесей. [c.109]

Рассмотрим основные особенности методов экспериментального исследования к. д. р. Один из наиболее распространенных методов измерения к. д. р. разработан Бнонди с сотрудниками и состоит в исследовании характера уменьшения плотности электронов в послесвеченни положительного столба разряда [12, 74]. Плотность электронов измеряется микроволновым методом, основанным на зависимости собственной частоты микроволнового резонатора от плотности электронов, заполняющих резонатор. [c.73]

Весьма распространенный способ экспериментального исследования к. д. р. в газах основан на технике ударных волн [27, 82]. Зная скорость распространения ударной волны в трубке и измеряя плотность электронов в различных точках вдоль трубки в зависимости от времени, можно определить характер распада плазмы. Температура газа за фронтом ударной волны варьируется путем изменения амплитуды ударной волны. Основная трудность использования указанного метода измерений связана с тем, что температура газа, его давление и ионный состав постоянно меняются за фронтом ударной волны, поэтому для получения результатов при постоянных условиях проводится сложный пересчет, основанный часто на неоиравданных допущениях. Поэтому точность метода ударных волн гораздо ниже точности, которую дает исследование послесвечения плазмы. Тем не менее метод ударных волн позволяет исследовать рекомбинацию при высокой газовой температуре, поэтому он получил широкое распространение [27, 82—84, 90]. [c.75]

На рис. V. 12 показаны также электронные компоненты, необходимые ДЛЯ проведения измерений нестационарной температуры в периодической импульсной плазме. Принцип работы этих устройств заключается в том, что с их помощью стробируется усилитель промежуточной частоты в результате этого сигнал, соответствующий излучению из каждого плеча схемы, усиливается только в течение коротких периодов времени в пределах каждого цикла модуляции, плазмы. Плазма генерируется всякий раз, когда ферритовый переключатель находится в таком положении, что в приемник поступает излучение именно из плазмы. Стробированное выходное напряжение усилителя промежуточной частоты преобразуется с помощью фильтра и удлинителя импульсов в напряжение прямоугольной формы с амплитудой, пропорциональной разности двух сигналов, поступающих из двух плеч микроволновой схемы. Это прямоугольное напряжение подается на синхронный детектор с усилителем, а эффективная температура шумового эталона регулируется с помощью калиброванного аттенюатора так, чтобы получить нулевой отсчет на выходе устройства. Ручная регулировка величины времени задержки позволяет изучать эволюцию электронной температуры во время и после окончания разрядного импульса. Подобное устройство 115] использовалось для изучения спада электронной температуры в послесвечении импульсного разряда в гелии. Точность измерений составляла в лучших случаях 50°К. Более высокой чувствительности можно достичь, если воспользоваться малошумящим усилителем (например, параметрическим или усилителем бегущей волны), расположив его между балансным кристаллическим смесителем и вентилем. Частично точность измерений ограничивается вследствие наличия небольших изменений параметров плазмы разряда от импульса к импульсу. [c.97]

Рассмотрим сначала вопрос о величине энергии, требующейся для фотоионизации, т. е. отщепления электрона от полицикличе-ской органической молекулы, погруженной в среду диэлектрика или полупроводника. Внутренний фотоэффект примесных фотоэлектрически активных молекул в твердом органическом диэлектрике изучался при замораживании до низкой температуры их растворов в органических средах. Фотоэффект обнаруживался измерением не проводимости, а сопутствующих оптических явлений. Отщепление электронов ультрафиолетовым светом от примесных молекул вызывает в некоторых случаях появление окраски с характерным спектром поглощения молекулярного положительного иона [11]. В этих условиях наблюдается также весьма длительное послесвечение, обязанное замедленному процессу рекомбинации образовавшихся молекулярных ионов с электронами [12]. [c.319]

В связи с противоречивостью данных различных авторов и сложностью процессов в распадающейся плазме в последнее время была предложена аппаратура для одновременного измерения плотности ионов, метастабильных атомов и светового излучения, состоящая из масс-спектрографа и оптического спектрографа [196]. С помощью этой аппаратуры были проведены систематические исследования распада плазмы гелия [197—198] и смеси гелия и неона [199] в послесвечении тлеющего и высокочастотного разрядов при давлении от 1 до 20 мм рт. ст. В результате этих работ было показано, что излучение спектральных линий вызвано тройной рекомбинацией иона Не" ", полос — тройной рекомбинацией иона HeJ, а спад концентраций ионов обусловлен ударно-радиационной рекомбинацией. Процесс диссоциативной рекомбинации при этом обнаружен не был. Результаты работ [200—201] также подтверждают, что основным процессом при распаде гелиевой плазмы в аналогичных условиях является ударнорадиационная рекомбинация, причем результаты с точностью до коэффициента 2 совпадают с теоретическими расчетами скорости этого процесса. Кроме того, в работе [202] экспериментально показано, что в положительном столбе разряда постоянного тока при давлении 2—20 мм рт. ст. необходимо учитывать процесс Хорнбека—Молнара Не - -Не-> HeJ+e, а в [203] указывается на влияние процесса Пен-нинга, приводящего к уменьшению измеряемого коэффициента рекомбинации (до 40%) в диапазоне N,=10 —слг и Г =250—4000° К 2Ие(2 3) -> Не(115)+Не++е. [c.71]