Соотношение между некоторыми единицами энергии

Соотношение между некоторыми единицами энергии и массы [c.566]

Соотношения между некоторыми единицами энергии приведены в табл. 7, [c.823]

II. СООТНОШЕНИЕ МЕЖДУ НЕКОТОРЫМИ ЕДИНИЦАМИ ЭНЕРГИИ [c.750]

Характер повреждений, которые создаются в жидких и твердых телах при их облучении, зависит от энергии излучения. В табл. 9.1 приведены энергии фотонов и частиц, испускаемых различными источниками, а в табл. 9.2— уровни энергии, связанные с некоторыми величинами, характерными для кристаллов и молекул. В 10 рассматриваются соотношения между различными единицами энергии. Энергия тепловых нейтронов (0,025 эв) соответствует значению кТ при комнатной температуре. [c.314]

В квантовой механике для учета размерности различных величин чаще пользуются так называемыми атомными единицами. В атомной системе единиц запись всех уравнений и выражений теории строения атомов и молекул значительно упрощается и легче проследить их физический смысл. В этой системе приняты за единицы массы , заряда электричества, длины, энергии величины масса электрона, заряд протона, среднее расстояние электрона от ядра в наиболее устойчивом состоянии атома водорода, удвоенная энергия ионизации атома водорода, соответственно. Единице приравнена также величина к/ 2п), называемая единицей действия. Атомная система единиц применяется и в настоящем разделе пособия. В таблице 2.1 приведены некоторые соотношения между атомными единицами и единицами СИ. [c.47]

Различные области электромагнитного спектра, указанные в табл. 84, выделены довольно произвольно и ограничены не слишком строго каждая из них перекрывается с двух сторон с соседними областями. Для указания границ областей используются различные единицы частоты (Гц, см )-, энергии (ккал/моль, эВ) и длины волны (м и Я, последняя представляет собой официальную или наиболее употребительную единицу длины волны, используемую в каждой конкретной области спектра). Ниже приводятся некоторые полезные соотношения между различными единицами и константы [c.181]

Первое уравнение, уравнение неразрывности, выражает условие сохранения массы это скалярное уравнение связывает мгновенную скорость изменения плотности жидкости в некоторой точке поля, выраженную через полную производную В/Ох, с местной скоростью расширения или сжатия Т-У, обусловленной полем скорости. Второе уравнение, векторное, выражает равенство силы, обусловленной местным ускорением, сумме местной объемной силы, силы, обусловленной градиентом давления, и сил вязкости для ньютоновской жидкости (все силы отнесены к единице объема). Третье уравнение, скалярное, выражает закон сохранения энергии. В нем скорость возрастания температуры приравнивается сумме нескольких членов. Первый из них равен потоку энергии, переносимой теплопроводностью в единицу объема согласно закону Фурье. Второй член выражен через давление исходя из полного тензора напряжений это давление определяется приближенно из обычных термодинамических соотношений для термодинамически равновесного процесса. Поток внутренней энергии, выделенной в единице объема от любого распределенного источника, находящегося внутри жидкой среды, обозначен д ", причем величина его может зависеть от координат, температуры и т. д. Диссипативный член гф, описывающий диссипацию энергии из-за влияния вязкости, представляет собой поток энергии в единице объема, равный той части энергии потока, которая в результате диссипации превращается в тепло. Этот член приближенно равен разности между полной механической энергией, обусловленной компонентами тензора напряжений, и меньшей частью полной энергии, которая описывает термодинамически обратимые эффекты, например, возрастание потенциальной и кинетической энергии. Разность представляет собой ту часть полной энергии, которая в результате вязкой диссипации превращается в тепло. Диссипативная функция имеет следующий вид [c.33]

Окончательный и быстрый переход к новой системе единиц сопряжен с большими трудностями и путаницей. Метрическая система используется в химии уже долгое время, но некоторые нововведения, требуемые СИ, вызывают большие затруднения при пользовании старой литературой, справочниками и другими источниками. К счастью, различие между старыми метрическими единицами и современными единицами СИ не имеет принципиального характера. Например, в Международной системе единицы измерения силы и энергии основаны на системе МКС (метр, килограмм, секунда), тогда как старые единицы силы и энергии являются производными системы СГС (сантиметр, грамм, секунда). Соотношения между единицами силы и энергии в системах МКС и СГС приведены в табл. 2.3. [c.26]

Первый закон термодинамики это закон сохранения энергии. Энергия мира остается постоянной (Клаузиус). Поэтому если некоторая система теряет энергию, то в окружающей среде должно наблюдаться соответствующее увеличение ее. Кроме того, когда энергия одного вида превращается в энергию другого вида, должно существовать количественное соотношение между этими величинами, независимое от систем и определяемое только формами превращающейся энергии. Известные опыты Джоуля и Роуланда ставились, чтобы подтвердить полное превращение механической энергии в тепло в адиабатической системе, т. е. в системе, которая не может обмениваться теплом с окружающей средой. Единицей работы является эрг, т. е. работа, совершаемая силой в 1 дин на пути в 1 см. Единица тепла, используемая в химической термодинамике, называется калорией она равна 4,1840-10 эрг. [c.234]

Весьма важным представляется ответ на вопрос каковы количественные соотношения между параметрами (положение перехода, его интенсивность н ширина, энергия активации перехода) локальных и сегментальных движений и концентрацией химических узлов. Систематические исследования в этом направлении в литературе отсутствуют (см., однако, [6, 17—20]). Трудность решения поставленной задачи экспериментальным путем заключается в том, что обычно с изменением числа сшивок меняется и сам химический характер релаксирующих кинетических единиц. Поэтому при анализе экспериментальных данных основная сложность заключается в корректном разделении этих двух эффектов. Тем не менее в настоящее время на основе анализа имеющихся в литературе данных можно сделать некоторые выводы [c.199]

Величина экспозиционной дозы радиации характеризует свойства источника и может быть измерена по ее способности произвести ионизацию в воздухе. Она соответствует суммарному заряду ионов каждого знака в единице массы воздуха. Величина поглощенной дозы излучения характеризует энергию, внесенную в единицу массы данного вещества ионизирующим излучением. Следовательно, соотношение между этими двумя величинами в первую очередь определяется тем количеством энергии, которое должно быть затрачено на образование в данном веществе двух ионов разного знака. Поскольку эта величина зависит от свойств молекул вещества, то соотношение между экспозиционной и поглощенной дозами излучения, вообще ( оря, будет различным для разных веществ. Соотношение между этими величинами определяется не только различиями в энергии ио-низации молекул. Так как значительная часть энергии излучения -. )(более 50%) тратится в первичном процессе на возбуждение, то об- )цая энергия, полученная веществом, т. е. величина поглощенной дозы Ч излучения, будет зависеть от того, в какую форму энергии трансфор-мируется энергия возбуждения молекул или других частиц. Если на частично высветится и не будет поглощена облучаемой средой, о это также будет влиять на соотношение между экспонированной поглощенной дозами. Соотношение между этими величинами, а "также некоторые другие вопросы, связанные с поглощением энергии радиации в облучаемой среде, рассмотрены в работах [7—12]. [c.17]

Приведем некоторые соотношения между энергией кванта света и единицами, характеризующими длину волны. [c.6]

Эксперименты показывали, что в процессе сокращения крупности малые изменения крупности частиц были пропорциональны энергии, затраченной на единицу их массы, а энергия, требуемая для достижения одинаковых относительных изменений крупности, была обратно пропорциональна некоторой функции начальной крупности частиц. Соотношение между энергией и разрушением может быть выражено в виде уравнения [c.19]

Соотношение (4.16), определяющее величину константы скорости реакции обмена электрона, явно выражает возможность конкуренции между двумя путями реакции легким , когда вследствие большого расстояния между ионами энергия отталкивания реагентов невелика, но в то же время мала вероятность туннельного перехода электрона и трудным , когда реакция происходит при тесном сближении реагентов, при этом усе близка к единице, однако велика энергия отталкивания. При некотором определенном значении Гаь эти две тенденции оказываются сбалансированными и тогда скорость обмена становится максимальной. Это расстояние можно назвать критическим или наилучшим межионным расстоянием. [c.85]

Величина GA принимает различные значения, если концентрация вещества А выражена в разных единицах. При сильном разбавлении свойства реальных растворов приближаются к свойствам идеальных, при достаточно же больших концентрациях соотношение (1.2) не выполняется. Это обусловлено взаимодействием между молекулами растворенных веществ, которые различаются по своему вкладу в полную свободную энергию G от взаимодействий между растворенным веществом и растворителем причем по мере концентрирования раствора взаимодействия между молекулами растворенных веществ играют определяющую роль для величины свободной энергии, заменяя взаимодействия между растворяемыми веществами и растворителем. Можно, однако, и для реальных растворов записать соотношение, совпадающее по форме с (1.2), если ввести некоторую эмпирическую переменную ОА, называемую активностью, которая определяется так, что при всех концентрациях [c.21]

Измеренные величины (длины, углы, веса, объемы, температуры и др.) не служат непосредственно для установления строения они подвергаются теоретической обработке, которая, разумеется, отличается в каждом отдельном случае. Некоторые физические методы приводят к познанию геометрии молекул (например, определяются межатомные расстояния и валентные углы методом интерференции рентгеновских лучей или дифракции электронов) иные дают указания на энергетические состояния молекул (спектроскопические и термодинамические методы) наконец, другие ведут к установлению молекулярных функций, объединяющих в математическом выражении две или несколько физических величин, характерных для данного вещества. Такие молекулярные функции (например, электрическая поляризация, магнитная восприимчивость, молекулярная рефракция, свободная энергия образования и т.д.) находятся в количественных соотношениях со строением вещества. Непосредственно измеренные характерные физические константы вещества являются так называемыми интенсивными свойствами, т.е. величинами, не зависящими от количества вещества (как, например, плотность, показатель преломления, диэлектрическая постоянная, поверхностное натяжение, температура фазовых превращений и т.д.) молекулярные функции, выведенные из этих величин, являются экстенсивными свойствами вещества, т.е. величинами, пропорциональными количеству вещества (точно так же, как объем, вес или теплоемкость). В качестве единицы количества вещества применяется обычно моль. При этом становится возможным сопоставлять физические свойства веществ и, обобщая, установить зависимости между свойствами и строением. [c.83]

Авторы всех цитированных работ рассматривали силовые постоянные k, k2 и кц (или их отношения) как формальные параметры и не пытались связать их с наблюдаемыми или вычисляемыми свойствами начального или конечного состояний, например с изменением свободной энергии реакции. Некоторые стороны этого подхода были затем развиты О Фер-ралом с сотр. [41, 42]. Авторы исследовали как линейное, так и нелинейное переходное состояния. Кроме того, трехцентровая модель была обобщена ими до четырех- и пятицентровой. Это позволило более строго рассмотреть деформационные колебания начального и конечного состояний. В-третьих, с помощью длин и порядков связей были взаимосвязаны силовые постоянные переходного и начального состояний. В основе такой корреляции лежали произвольные, но разумные предположения о соотношениях между тремя этими величинами и предположение о том, что порядки связей с водородом равны единице. Аналогичные корреляции между порядком связи и мнимой частотой IV3 приводят к соответствующему выражению для силовой постоянной ki2. Как следует из этого исследования, максимальный изотопный эффект должен наблюдаться при симметричном переходном состоянии. Правда, параметрами теории теперь являются порядки связей, которые, однако, не связаны ни с какими наблюдаемыми характеристиками реакции. В особенности можно сомневаться, со- [c.316]

На это хаотическое тепловое движение накладывается гидродинамический массовый поток продуктов реакции. Величину скорости V этого массового потока молено оценить с помощью уравнения (6.1). Чем больше удельный объем непродетонировавшего вещества (нанример, для газообразных взрывчатых веществ), тем ближе значение и кВ. Для конденсированных взрывчатых веществ II почти не зависит от плотности и для тротила при плот-иости 1,6 г см составляет приблизительно 1300 м/сек. По некоторым причинам, изложенным более подробно в других работах [83, стр. 567], первостепенное значение для активирования связей при детонации, по всей видимости, имеет поступательная энергия. Наличие массового потока может существенно понизить необходимый уровень кинетической энергии теплового движения. В детонационной волне в тротиле соотношение между молекулами и молекулярными частицами, обладающими достаточной кинетичес-К011 энергией (согласно пунктам 1 и 2) для осуществления рекомбинации связей посредством столкновений, близко по порядку величины к единице. Расчеты детонации в газах, проведенные другим методом [47], также показывают, что во многих известных случаях распространения устойчивых детонационных волн химическая активация обусловлена столкновениями с молекулярными частицами, обладающими достаточными для этого энергиями активации. [c.496]

Глава 1. Взаимодействие рентгеновских лучей с веществом и рентгеновские спектры. 1-1. Характеристическое рентгеновское излучение (длины волн К-серии рентгеновского излучения, длины волн Ь-серии рентг(Шовского излучения, относительные интенсивности линий if-серии характеристического спектра, ширина линий характеристического спектра, индексы асимметрии линий характеристического спектра). 1-2. Перевод С-единиц в абсолютные ангстремы. 1-3. Соотношения между единицами коэффициентов поглощения. 1-4. Рассеяние рентгеновских лучей (рассеяние рентгеновских лучей различных энергий электронными оболочками и ядрами атомов, рассеяние рентгеновских лучей в газах, массовые коэффициенты рассеяния рентгеновских лучей, массовые коэффициенты рассеяния о /р, коэффициенты рассеяния сечения некогерентного рассеяния рентгеновских лучей). 1-5. Поглощение рентгеновских лучей (скачок поглощения для некоторых элементов, вычисление коэффициентов поглощения, номограмма для определения коэффициентов поглощения). 1-6. Суммарное ослабление рентгеновских лучей (атомные коэффициенты ослабления для элементов, массовые коэффициенты ослабления у,/р для элементов, массовые коэффициенты ослабления ц/р для больших длин волн, массовые коэффициенты ослабления ц/р для малых длин волн, массовые коэффициенты ослабления ц/р для некоторых соединений, толщина слоя половинного ослабления рентгеновских лучей для некоторых элементов, толщина слоя ослабления при различных углах падения лучей на образец). 1-7. Ионизирующее действие рентгеновских лучей. 1-8. Преломление рентгеновских лучей (единичные декременты показателя преломления, углы полного внутреннего отражения). [c.320]

Если А /° = О, а это означает равенство сил взаимодействия однородных и разнородных пар, экспонента превращается в единицу и формула (УИ.55) переходит в закон Раудя. При AI/°>0 имеют место положительные отклонения, при Аи° <0 — отрицательные. Однако соотношение (УП.55) нельзя рассматривать как количественную теоретическую закономерность, так как вычислить энергию взаимообмена теоретическим путем весьма трудно. Здесь необходимо было бы сделать и какие-то допущения о координационном числе ближнего порядка и о зависимости сил от расстояния между молекулами. Все это относится скорее к области потенциальных возможностей. Но можно поступить и наоборот, а именно, определить А(У°, исходя из данных опыта — тогда А1У° примет характер некоторого эмпирического коэф- [c.274]

Исчерпывающее изучение прочностных свойств полимеров обязательно должно включать математическое описание поверхности и определение системы критериев разрыва. Зависимость между а и е для такой поверхности, описывающей свойства аморфных полимерных тел, может быть выведена из молекулярных или из континуальных механических теорий. В первом случае параметры, входящие в соответствующее соотношение, будут иметь молекулярный смысл, и соответствующие критерии разрыва будут выражаться через свободную энергию цепей, число цепей в единице объема, прочность химических связей и т. д. Во втором случае связь меяоду а и е будет выражаться через коэффициенты основных механических уравнений. Этим коэффициентам заранее нельзя приписать какого-либо молекулярного смысла. Критерии разрыва в этом случае будут просто некоторыми критическими величинами, выраженными в терминах основных уравнений. - [c.287]

При чтении следующей главы нам нужно будет знать полную скорость рассеяния энергии нормальным колебанием при действии на поглощающий атом белого света-т. е. света, содержащего все частоты, входящие в данную полосу поглощения атома, ( вет такого типа можно описать с помощью функции плотности д (V), где е (V) с1 —энер-I ия на единицу объема, относящаяся к частотам, лежащим в интервале между V и Мы будем особенно интересоваться тем, что происходит, если д (V) постоянно для всех частот в некоторой полосе поглощения данного вещества. По уравнению (Г-28), средняя плотность энергии в световой волне равна 114 (, /8я, где ( —амплитуда электрического поля световой полны. Таким образом, по.7ная амплитуда электрического поля Е , соответствующего всем частотам между V и у + может быть найдена из соотношения [c.443]