Времена и расстояния, большие и малые

Большинство исследований по образованию углерода при пиролизе газов относится к свойствам осадков на поверхности (поверхностных углеродов). Действительно, среди большого числа работ, вышедших в последнее время и направленных на то, чтобы определить разницу между поверхностным углеродом и углеродом, образовавшимся в газовой фазе (сажей), найдется очень немного исследований, в которых непосредственно изучается сажа. Впервые на разницу в свойствах между поверхностным углеродом и мягкой бархатисто-черной сажей обратили внимание авторы [19] и [20], которые показали, что в саже размеры кристаллитов меньше, а межплоскостные расстояния больше. Например, межплоскостное расстояние в саже, образующейся при 1200°, находится в пределах 3,61—3,70 А, а размеры кристаллитов 1 =12 А, а=42А, в то время как для поверхностного углерода эти величины значительно отличаются межплоскостное расстояние 3,46—3,54 А, а с = 28А, а —51 А. Кроме того, объем и размеры частиц сажи мало зависят от температуры ее образования. [c.281]

Характерными особенностями полупроводниковых лазеров являются а) малые размеры генерирующего кристалла — 50-1000 мкм, поскольку коэффициент оптического усиления к может достигать значений к Ш см б) возможность плавной перестройки длины волны излучения, так как ширина запрещённой зоны зависит от температуры, давления, магнитного поля и т. д. В то же время, расстояние между уровнями в зоне проводимости из-за большой плотности носителей (так же как и в растворах красителей) чрезвычайно мало, что и обеспечивает плавную перестройку в) малая инерционность возникновения и прекращения генерации, что позволяет модулировать излучение лазера соответствующим изменением тока накачки с частотами до 10 ГГц. И, наконец, г) высокие КПД преобразования электрической энергии в свет, доходящие до 40 -ь 50%. [c.425]

Левич и Кирьянов [33а] детально разработали теорию сильных электролитов на основе статистической термодинамики. Они исходили из общего вида зависимости для потенциала, который преобразуется в закон Кулона при предельно большом среднем расстоянии между ионами, в то время как для малых расстояний между ионами он дает закон для сил ближнего взаимодействия. Выражение для коэффициента активности, полученное в этой теории, удовлетворительно согласуется с экспериментальными данными в более широкой области концентраций, чем это имеет место в теории Дебая — Хюккеля. [c.497]

Основная особенность всех свободных струй, загрязненных примесями, заключается в том, что средние концентрации этих примесей в различных сечениях струи зависят не от абсолютных величин скоростей воздуха (при прочих равных условиях), а от безразмерных среднеквадратичных. В то же время равные величины безразмерных скоростей воздуха в свободных струях наблюдаются на одинаковых безразмерных расстояниях от начальных сечений. Однако одинаковые безразмерные расстояния не являются одинаковыми линейными расстояниями при малых размерах поперечных сечений шахт эти линейные расстояния, очевидно, соответственно меньше, чем при больших. [c.44]

Это выражение позволяет сделать вывод о том, что вследствие указанной квадратичной зависимости при переходе от линейной к круговой хроматограмме при больших значениях расстояние между зонами имеет тенденцию к уменьшению, в то время как при малых значениях Ri это расстояние имеет тенденцию к увеличению. Это позволяет не только ограничиваться выбором оптимальных условий в области разделения, но и подбирать лучшее распределение локализации зон. Размывание зон и понижение концентрации вещества в линейной ТСХ пропорциональны длине пути разделения, что подтверждается теоретически и практически, однако в случае круговой ТСХ эта зависимость не приложима. Более того, как показано в гл. 2, размывание зон в линейной ТСХ значительно больше, чем в круговой, что ведет к увеличению числа разделений в последнем методе. Применительно к круговой ТСХ нельзя использовать термины число тарелок и высота тарелки , и расчет числа тарелок через ширину пика при высоких значениях й/кр, в результате которого получают астрономические величины, является поэтому неприемлемым. [c.77]

В адсорбированном слое, образованном при низких температурах, при которых малая поверхностная подвижность не позволяет приблизиться к равновесию в масштабе времени опыта, перераспределение адсорбированных атомов может происходить только в интервале между температурой начала поверхностной диффузии и актом испарения. Если этот температурный интервал преодолевается за такое время t, что атом, адсорбированный на данном центре, может переместиться на расстояние, большее, чем некоторое характеристическое расстояние между одинаковыми центрами, то равновесное распределение установится прежде, чем произойдет десорбция. [c.159]

В общем, параметры, использованные при построении моделей, находятся в хорошем соответствии со средними величинами, вычисленными из данных табл. 103. Единственное исключение представляет длина Н-связи. Рассматривая эти значения в хронологическом порядке (в табл. 104 — снизу вверх), можно видеть, что величины Астбери и Хаггинса имеют смысл лишь грубых оценок, поскольку в то время было известно очень мало данных и их точность была невелика. Несколько больше данных имели в своем распоряжении Полинг и сотрудники, когда они предложили величину 2,72 А, а наличие еще более богатого материала позволило им в 1953 г. уточнить эту величину (2,79 0,12 А). В последней работе авторы приводят измеренные исследователями этой школы расстояния N — Н. .. О для 23 объектов. Эти значения находятся в пределах 2,67 — 3,17 А, среднее равно 2,93 А. Однако авторы считают, что в четырех случаях, когда расстояние больше 3,00 А, оно, по-видимому, завышено, и рассматривают их как исключения. Эти величины не использованы при вычислении среднего значения 2,79 А. Убедительных обоснований этого авторы не приводят, и на самом деле некоторые новые результаты, содержащиеся в табл. 103, позволяют считать такое допущение достаточно произвольным. Величина 2,94 А, принятая Бэмфордом с сотрудниками, основана, по существу, на тех же данных, которые приведены в табл. 103. [c.255]

Роль статистической механики в теоретическом обосновании методов расчета термических свойств газов аналогична роли актуарной статистики. Исходя из законов статистической механики нельзя предсказать время жизни отдельной частицы можно лишь оценить среднее время жизни большого числа частиц. При использовании мощного аппарата статистической механики необходимо, во-первых, знать, можно ли применять для описания распределения энергии частицы по различным степеням свободы и распределения энергии между молекулами законы классической механики или поведение частиц системы нужно рассматривать с точки зрения квантовой механики, и, во-вторых, необходимо знать способы усреднения или распределения энергии между различными состояниями частиц. Несмотря на то что квантовая механика лучше описывает энергетические свойства молекул, в некоторых случаях, когда энергетические уровни молекул полностью возбуждены и расстояния между дискретными уровнями малы по сравнению с величиной кТ, классическая механика позволяет также достаточно точно рассчитать термодинамические свойства веществ. Статистический расчет можно значительно упростить, если рассматривать координаты и моменты различных степеней свободы молекулы как независимые, а рассматриваемым молекулам приписать свойства частиц идеального газа. [c.48]

Экспериментальные данные по размерам (т. е. по среднему квадратичному расстоянию между концами молекул) ), средним квадратичным дипольным моментам и средним оптическим анизотропиям получены в настоящее время для большого числа различных полимеров. Наиболее надежный метод измерения размеров макромолекул, предложенный Дебаем [Ч, основан на исследовании угловой асимметрии света, рассеянного раствором полимера, молекулы которого не пренебрежимо малы по сравнению с длиной световой волны. Угловое распределение относительной интенсивности рассеянного света имеет вид [c.20]

К сожалению, такие пластины изготовить невозможно, даже если они выглядят как полностью проницаемые и вода свободно протекает через них. Этого условия однако недостаточно, чтобы пластины не препятствовали потоку воды из ткани, когда она прижата к ним. Даже при полной проницаемости пластин очень трудно добиться, чтобы они 1) были достаточно жесткими, чтобы выдерживать, не деформируясь, прилагаемые давления, и 2) имели плоскую поверхность. Если отверстия в пластине очень малы, капиллярные эффекты не дают ей свободно протекать. В то же время вследствие высокой податливости хряща при продавливании ткани в пластины в процессе сжатия в них образуются отверстия большего размера. Этот эффект требует более углубленного рассмотрения средней величины деформации ткани во время сжатия, как это будет объяснено ниже. Поэтому даже при ограниченном сжатии нельзя произвести простое отнесение средних напряжений, нормальных к поверхности. Другие практические ограничения в изготовлении пластин большей пористости включают трудности, связанные с производственным оборудованием (несмотря на использование самой прогрессивной технологии) и тем фактом, что требуется сохранить какое-то минимальное расстояние между отверстиями. Если это расстояние слишком мало, то во время сжатия стенки отверстий врезаются в ткань. [c.394]

С орбиталями гауссовского типа все молекулярные интегралы могут быть вычислены исключительно просто. В большинстве случаев можно добиться того, что среднее время вычисления одного многоцентрового интеграла межэлектронного взаимодействия с гауссовскими функциями бьшо в 10 раз меньше, чем со слейтеровскими функциями. В то же время зависимость показателя экспоненты гауссовской функции от квадрата модуля радиуса-вектора приводит к тому, что поведение гауссовской функции качественно отличается от поведения атомной орбитали как на малых, гак и на больших расстояниях от ядра. Поэтому при проведении молекулярных расчетов приходится использовать больщие базисные наборы, чтобы получить достаточно точные результаты. [c.235]

Несколько лет назад была установлена возможность применения лазерной КР спектроскопии для анализа на больших расстояниях. Луч лазера от мощного генератора направили в атмосферу и наблюдали рассеянное излучение при помощи КР спектрометра, присоединенного к отражательному телескопу. Удалось обнаружить линии азота и кислорода, находящихся на расстоянии больше километра от поверхности Земли. В настоящее время лазерный анализ по КР спектрам используют для обнаружения загрязнений в атмосфере на достаточно большой высоте и при малых их концентрациях. [c.359]

Времена и расстояния, большие и малые [c.14]

При = 2,3 пропускная способность для последнего ряда колпачков достигает почти 190%, в то время как для первого ряда колпачков она составляет лишь 10%. Дальнейшее увеличение к приводит к переливу жидкости через паровые патрубки первого ряда колпачков. При больших значениях к наблюдается поперечное движение пара по тарелке противотоком к стекающей жидкости [57, 58] (рис. 143). При малом расстоянии между тарелками противоточное движение пара может привести к значительному трению между паром и жидкостью и увеличить градиент уровня жидкости, что еще более ухудшит распределение пара по колпачкам. [c.332]

Нетрудно убедиться, что для уравнения Больцмана характерным линейным размером является средняя длина свободного пробега X, а характерным отрезком времени — среднее время т между столкновениями молекул. Этим уравнение Больцмана отличается почти от всех других уравнений математической физики, описывающих необратимое поведение среды на расстояниях, которые должны быть большими по сравнению с X, и на отрезках времени, которые должны быть большими по сравнению с г. Это обстоятельство проявляется также в том, что, например, обычная термодинамика необратимых процессов имеет дело с малыми (линейными) отклонениями от равновесия, тогда как уравнение Больцмана допускает большие (нелинейные) отклонения. Поэтому необходимо строго различать нелинейность уравнений гидродинамики и линейность механизма необратимости (например, пропорциональность теплового потока температурному градиенту) [4, 166, 178, 271, 300, 357, 377, 383, 404, 409, 410, 441]. [c.44]

От типичных пен, представляющих высококонцентрированные дисперсии газа в жидкости, следует отличать низкоконцентрированные системы Г/Ж, в которых газовые пузырьки находятся на сравнительно большом расстоянии друг от друга. Примером такой дисперсной системы могут служить газированная вода, пиво или шипучее вино, содержащие пузырьки двуокиси углерода. Эти системы по с ойствам ближе к разбавленным эмульсиям. Однако благодаря большой разнице в плотностях жидкой и газовой фазы такие системы обладают очень малой седиментационной устойчивостью и существуют непродолжительное время. [c.386]

Отсюда видно, что не гидродинамические движения, соответствующие малым отклонениям не гидродинамического характера от распределения Максвелла, затухают за время порядка времени релаксации. Если же они поддерживаются каким-либо внешним возбуждением в данном месте, то они исчезают на расстояниях порядка среднего пробега от места возбуждения. Наоборот, если в среде существуют гидродинамические движения с временными и пространственными масштабами, определяемыми (15,1), например звуковые волны с длиной Ь и периодом колебания Т, удовлетворяющие условию (15,1), то они затухают вследствие вязкости и теплопроводности на расстояниях, больших по сравнению с их длиной, а время их существования велико по сравнению с периодом. Это вытекает из теории затухания звуковых волн на основе уравнений газодинамики (10,1) и подтверждается опытом. Так, пространственный коэффициент зату- [c.69]

Отметим, что при фактическом вычислении предела (4.5.5) нужно соблюдать осторожность. Так как решения ( ) не могут неограниченно возрастать со временем, фазовая траектория не выходит за границы некоторой конечной области фазового пространства. Если максимальный размер этой области равен X, расстояние I) между данными траекториями не может, очевидно, превышать величину Ь. Поэтому при очень больших временах когда фазовые траектории разойдутся на расстояние порядка Ь, величина К ( ) начнет уменьшаться со временем. При расчете значения К предел t оо необходимо понимать в смысле промежуточной асимптотики К ( ) при г Г, где Т — характерное время, требуемое для расхождения фазовых траекторий на расстояние Ь, Подчеркнем, что время Т зависит от начального расстояния между траекториями и, выбирая это расстояние достаточно малым, величину Т можно сделать сколь угодно большой. [c.137]

Иначе выглядит дело при возбуждении молекул до более высоких энергетических уровней. В молекуле Н (рис. 29), находящейся на самом низком колебательном уровне, электронное возбуждение может произойти только в области АВ. Действительно, согласно гипотезе Франка — Кондона, переход из основного состояния в высшее происходит вдоль одной из пунктирных линий, так как время перераспределения электронов мало по сравнению с периодом колебания (около сек), а вероятность перехода наибольшая в тех точках, вблизи которых атомы проводят относительно ббльшую часть времени, т. е. при минимальном и максимальном расстояниях между атомами. График показывает, что для диссоциации молекулы электронным столкновением необходимо около 9 эв, что более чем вдвое превышает энергию термической диссоциации Н . Кроме того, для образования возбужденных атомов Н требуются электроны с энергией 15 эв, а для образования Н —электроны с энергией около 18 эв (электроны с энергией около 16 эй будут давать Н , см. табл. 6). Еще большие энергии необходимы для полной ионизации Н в 2Н с образованием двух протонов [84, 90]. Данные о вероятностях возбуждения крайне [c.55]

Второй член уравнения (3.68) пренебрежимо мал, так как мы вычисляем I с I при помощи I V I d и (o ) будет иметь порядок ([ V Р) d , причем (с > по допущению d/l С 1 претерпевает заметные изменения только на расстояниях, больших чем /, а время, связанное с изменениями ( ), имеет порядок l /D, и член д с )/дх будет иметь порядок D SJ f)d /P, т. е. ничтожно мал по сравнению с правой частью уравнения (3.68). [c.102]

Какие же процессы приводят к столь быстрому восстановлению статистического режима плазмы Произведённая Ленгмюром оценка эффективности всевозможных элементарных процессов не привела к требуемому результату. Поэтому он высказал предположение, что быстрому восстановлению равновесного режима плазмы способствуют возникающие в плазме электрические колебания. Однако более детальные подсчёты вскоре показали, что и высокочастотными колебаниями нельзя количественно объяснить наблюдаемые на опыте малые значения времени и расстояния релаксации плазмы. Тогда Ленгмюр пришёл к мысли [1572], что действующим механизмом здесь является взаимодействие электронов с микрополями плазмы, благодаря которому постоянно происходит изменение направления и ско рости движения электрона. Длина свободного пути электрона в плазме становится очень малой, и электрон как бы претерпевает очень большое число столкновений. Габор [1571] облёк эту мысль в форму математической теории. Но теория Габора вызвала ряд возражений и в конечном итоге также оказалась недостаточной. В настоящее время количественное объяснение малого расстояния релаксации возможно на основе упомянутой выше теории Л. А. Власова [1570]. [c.505]

При быстрой кристаллизации каждый минерал обладает очень большой способностью к кристаллизации. Но поскольку диффузия ограпичепа в иптепсивпости, то затвердевание породы идет не но нути образования нормальных крупных зерен кристаллов, а путем создания множества мелких центров кристаллизации. Около них за короткое время при незначительном по интенсивности энергии диффузионного потока па коротких расстояниях перераспределяется вещество. Так что для образования каждого кристалла требуется очень малое количество перемещенного вещества, на очень малое расстояние и которое вполне может осуществится за то короткое время. Чем более мелкозернистая порода, тем мепьшая энергия диффузионного потока требуется, т.к. меньше расстояние перемещения вещества для каждого кристалла. Для больших кристаллов расстояние перемещения вещества требуется гораздо большее. Поэтому чтобы осуществить такое перемещение падо или длительное время, или большую энергию, диффузии. Но диффузия ограничена, поэтому ускорение кристаллизации идет по линии уменьшения зернистости породы. Чем более мелкозернистая порода, тем быстрее она кристаллизовалась за одно и то же время. [c.34]

Успешное применение предельного закона обязано тому факту, что в очень разбавленных растворах изменение концентрации не влияет заметным образом на ближайшее окружение иона. Так, в 0,001 М Na l среднее расстояние между ионами 94 А, в то время как радиус ионной атмосферы 100 А [см. уравнение (XV.7.10)]. Это достаточно большие расстояния, чтобы не искажать результатов, предсказываемых теорией Дебая — Хюккеля. (Это значит, что число пар ионов на расстояниях, меньших, скажем, 20 А, достаточно мало, чтобы не влиять на поведение системы.) [c.452]

Величина произведения веса груза на расстояние от центра тяжести груза до грани опрокидывания называется опрокидывающим моментом. Восстанавливающим моментом является произведение восстанавливающей силы от веса крана на расстояние от центра тяжести крана до грани опрокидывания. Устойчивость крана обеспечивается тем, что восстанавливающий момент превышает опрокидывающий момент. Отношение этих моментов называется коэффициентом устойчивости крана. Важным эксплуатационным параметром стреловых кранов является их приспособленность к перебазированию с объекта на объект. Продолжительность перебазирования складывается из продолжительности приведения в транспортабельное состояние, собственно перебазирования и последующего приведения в рабочее состояние. Малое время на перевод из рабочего в транспортабельное состояние требуется для кранов с телескопическими, выдвижными и складывающимися стрелами. Большинство же кранов требует большого времени на демонтаж и разборку стрел. Гусеничные краны обладают хорошей проходимостью и маневренностью и могут передвигаться с грузом на крюке. Удельное давление на грунт невелико, поэтому эти краны применимы для работы на влагонасыщенных грунтах. Скорость движения гусеничных кранов невелика, [c.281]

Объясняется это тем, что внутреннее строение жидкостей значительно сложнее внутреннего строения газов и кристаллов. По сравнению с газами жидкости обладают прежде всего во мноГо раз большей плотностью. Расстояния между молекулами в жидкостях настолько малы, что свойства жидкости в значительной степени определяются собственным объемом молекул и взаимным притяжением между ними, в то время как в газах в обычных условиях влияние этих факторов незначительно. Прн малых расстояниях между молекулами имеют значение тякже их геометрическая фпрмя и по.пярныр гвойствя Свойства полярных жидкостей зависят не только от взаимодействия молекулы с молекулой, но и от взаимодействия между отдельными частями разных молекул. [c.161]

Таким образом, в настоящее время есть данные, согласно которым классическое пленочное кипение с ламинарной пленкой наблюдается только на относительно коротком участке (около 5 см) по потоку от места кризиса или фронта смачивания,, 3а этой областью существует переменная во времени тонкая пленка и пар перетекает в большие сферические образования. Коэффициент теплоотдачи перестает зависеть от расстояния, и он значительно (примерно в 2 раза) выше, чем при наличии ламинарной пленки. Кроме того, существуют данные, свидетельствующие о том, что коэффициенты теплоотдачи нри пленочном кипении в опускном потоке могут быть ниже, чем в подъемном, в частности, при условиях, когда скорости опускного течения и пузыря равны. Поэтому в [77] переработаны корреляции по теплоотдаче в, 1акри тсной области с помощью модели дрейфа для учета влияния направления потока при малых скоростях. [c.400]

Щековую дробилку характеризуют две величины размер зева (верхнее широкое расстояние между щеками) и размер шпальта (нижнее минимальное расстояние между щеками). Этими размерами в известной степени определяется и угол захвата ф, образованный двумя щеками. Этот угол обычно составляет 15+25°. При большем значении угла ф куски материала могут выскакивать из зева, так как силы трения материала о поверхность щек оказываются недостаточными при малом значении угла ф степень измельчения будет незначительной. Число перемещений щеки выбирается с таким расчетом, чтобы за время, в течение которого щека отходит вправо, раздавленный материал успел высыпаться. [c.483]

При анализе растворов высокомолекулярных соединений в гепловом движегти участвуют не только молекулы как целое, но и фрагменты молекул fSOj. Кроме поступательного и вращательного движений нужно учесть колебания и относительное вращение всех звеньев макромолекулы друг относительно друга. Появляющиеся дополнительные внутренние степени свободы являются причиной отличия поведения растворов высокомолекулярных соединений от обычных растворов. Описание явлений становится существенно более сложным вследствие того, что в больших молекулах устанавливаются связи между их частями. Образуются структуры, пронизанные молекулами растворителя. Такие растворы, являясь молекулярнымя, гораздо ближе по своим свойствам к коллоидным системам, чем к истинным растворам. Вместо одного характерного времени т в случае малых молекул для описания теплового движения макромолекул в растворах используют уже спектр времен п — характерное время, за которое фрагменты макромолекулы смещаются на расстояния порядка радиуса действия мел<молекулярных сил т-2 — время распространения конформационной перестройки по молекуле то — время вращательной корреляции (или характерное время затухания корреляционной функции) и т. д. [81]. Физический смысл величины то в том, что она является средним временем, за которое макромолекула поворачивается на угол 1 радиан за счет теплового движения. [c.44]

Очень тонкий ламинарный слой, непосредственно примыкающий к стенке, обычно называют ламинарным подслоем, так как в этой области преобладаю вязкие силы. К этому подслою примыкает область с сильно развитым турбулентным течением, называемая переходным слоем, в котором средняя скороси. в осевом направлении быстро увеличивается с расстоянием от стенки. Третья область — основной поток — отличается от двух предыдущих тем, что в пей преобладают инерционные силы, а изменения скорости с расстоянием от стенки относительно малы. В переходном слое развивается интенсивная мелкомасштабная турбулентность, в то время как в основном потоке существует крупномасштабная турбулентность. На самом деле большинство вихрей образуется, конечно, на стенке и перемещается затем в основной ноток, где они затухают. Они зарождаются в виде мелких вихрей, имеющих высокие скорости, и затухают в виде крупных вихрей, имеющих низкие скорости. Пограничньп слой очень тонок на входе в канал или на передней кромке плоской пластины и утолщается с расстоянием вниз но потоку вдоль стенки, по мере того как силы сопротивления замедляют все большую массу жидкости. Эффект утолще ния пограничного слоя показан на рис. 3.6 и 3.7 [16, 17]. [c.46]

Отношение гравитационного радиуса Солнца по уравнению (4) к скорости света равна 1,28 10 сек. Это время близко к времени жизни 1 -мезонов 2 10 сек. Учитывая, что при виртуальной диссоциации протона с последующим распадом ц+ мезона с образованием нейтрино, последний может оторваться от протона, с расстояния от центра протона, близкого к гравитационнному радиусу протона ( 3), равного 2,81 10 см, можно заключить, что при распаде (Л--мезонов нейтрино может оторваться от протона с краев сфероидального протона, с радиусом, близким к гравитационному радиусу. Это дополнительно подтверждается тем, что полная энергия нуклонов поверхности ядра больше, чем у внутренних нуклонов и свободная поверхность ядра имеет избыточную энергию [1]. Согласно [6], гравитационные силовые линии и центральная силовая трубка Солнца могут начинаться лишь вблизи наружной поверхности сферы с радиусом, равным гравитационному радиусу Солнца (0,387 10 см). Следовательно, центральная силовая трубка гравитационного поля Солща образуется из силовых линий нуклонов, расположенных вблизи поверхности сферы с радиусом, равным гравитационному радиусу Солнца. Гравитационные силовые линии исходят от малых сфер нуклонов с радиусом, равным гравитационному радиусу нуклонов. Соотношение гравитационных радиусов протона и Солнца составляет [c.62]

Коагуляцию коллоидных систем в ультразвуковом поле наблюдал еше Дарсинг (1908 г.). В дальнейшем было установлено, что в докавитационной области облучение ультразвуком способствует коагуляции, однако с увеличением мощности поля начинает уже преобладать его диспергирующее действие. В ультразвуковых полях малой мощности малые частицы следуют за средой, в то время как крупные, обладающие большой инерцией, почти не увлекаются жидкостью. Таким образом, малые частицы как бы прошивают среду и оказываются в поле действия молекулярных сил больших частиц, что приводит к коагуляции. Д. С. Лычников и Г. А. Мартынов установили, что преодоление энергетического барьера и коагуляция возможны лишь, когда амплитуда колебания частиц соизмерима с расстоянием между частицами. Ультразвуковое поле как бы перебрасывает мелкие частицы из вторичного потенциального минимума в первичный. Если частицы нахо- [c.309]

В связи с тем, что взаимодействующие молекулы находятся на несколько больших расстояниях, выбор правильной волновой функции представляет очень трудную задачу. Во-первых, значения волновой функции в этой области малы, что предъявляет особые требования к точности ее определения. На таких расстояниях часто играют роль не валентные орбитали, а внешние, вакантные в основном состоянии орбитали. Во-вторых, межмолекулярные взаимодействия по своей природе являются многочастичными и необходимо рассматривать сразу крупные объединения частиц — их ансамбли . Причем каждая из частиц должна быть определенным образом расположена и ориентирована в пространстве. Это резко увеличивает объем вычислительной работы. Наконец, теоретические и расчетные методы еще не позволяют прн современном уровне развития вычислительной техники получить достаточно точное решение. Для обеспечения притяжения молекул особое значение приобретает корреляция электронов. Под корреляцией электронов понимаюч такое коллективное движение, когда они как бы стараются избегать друг друга и больше находиться в поле положительного заряда. Корреляция электронов представляет собой самостоятельную и сложную задачу квантовой химии. Поэтому теоретические квантово-химические методы в настоящее время используются наряду с подходами, основанными на законах классической физики. [c.152]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология