Полосы поглощения перпендикулярные

Резко открыть зеркальную заслонку как только барабан длин волн дойдет до деления, указанного в работе. При этом свет от источника света попадет на входную щель монохроматора и стрелка записывающего приспособления начнет двигаться вправо. Точка начала движения пера на диаграммной ленте вправо будет соответствовать делению барабана длин волн, при котором была открыта зеркальная заслонка. 20. Резко закрыть зеркальную заслонку как только барабан длин волн достигнет заданного конечного деления. При этом стрелка записывающего приспособления начнет двигаться влево. Точка начала движения пера влево будет соответствовать делению барабана длин волн, при котором была закрыта зеркальная заслонка. 21. Поставить выключатель мотор примерно через 30 сек в положение выключено . 22. Поставить выключатель диаграмма на записывающем приспособлении в положение выключено . 23. Установить перед входной щелью прибора кювету с исследуемым веществом и произвести съемку спектра поглощения исследуемого ве[[[ества в том же диапазоне делений барабана длин волн, как было указано в п. п. 14—22 (см. ниже). 24. Выключить прибор, если съемка спектров закончена. Выключение прибора осуществить в обратном порядке. 25. Отрезать диаграммную ленту со спектром полистирола и спектром исследуемого вещества. 26. Построить дисперсионную кривую на основании спектра полистирола. Для этого через начальное и конечное деления барабана длин волн на диаграммной ленте провести параллельные линии перпендикулярно направлению движения диаграммной ленты. Сопоставить спектр полистирола со спектром, приведенном на рис. 31. Измерить миллиметровой линейкой расстояния между начальным и конечным делениями барабана длин волн и между начальным делением и максимумами поглощения полистирола. Определить деления барабана длин волн для каждого максимума поглощения в спектре полистирола. На основании волновых чисел максимумов полос поглощения, приведенных на рис. 31, построить график зависимости волнового числа от делений барабана длин волн. 27. Определить волновые числа всех максимумов поглощения в спектре исследуемого вещества на основании дисперсионной кривой и делений барабана длин волн для максимумов полос поглощения исследуемого вещества. [c.47]

При колебаниях третьего типа изменяются валентные углы и атомы смещаются н направлениях, перпендикулярных валентным связям, длина которых остается почти постоянной. Такие колебания называют деформационными. Очевидно, что для возбуждения деформационных колебаний требуется меньше энергии, чем для валентных. Полосы поглощения, связанные с возбуждением деформационных переходов, имеют в два-три раза меньшую частоту, чем частоты валентных колебаний. [c.291]

Е и — коэффициенты экстинкции полос поглощения при прохождении поляризованного света в направлениях, параллельном и перпендикулярном оси волокна. [c.91]

Если считать, что дипольным моментом обладает каждая связь С= О, то следует ожидать, что растяжение связи изменит ее момент, но при типе колебаний VI всякое изменение в первой связи в точности компенсируется изменением во второй связи. Следовательно, симметричное колебание не может проявиться в инфракрасном спектре, зато именно оно проявляется в спектре комбинационного рассеяния, что будет обсуждаться ниже (см. разд. 2.6). Антисимметричное валентное колебание Vз не ограничено подобным образом. В этом случае при смещении исчезает центр симметрии, поэтому моменты связей больше не погашаются и появляется суммарный момент, меняющийся с тем же периодом, что и колебание. Следовательно, частота Vз активна при поглощении, и ее можно наблюдать в спектре. Смещения при деформационном типе колебаний V2 приводят к суммарному дипольному моменту, перпендикулярному межъядерным осям, и поэтому V2 тоже активна в инфракрасном спектре. Наблюдаемые частоты и интенсивности приведены в табл. 2.4, а на рис. 2.14 показан вид полос поглощения в инфра- [c.42]

Форма полос поглощения и флуоресценции определяется распределением колебательных уровней 5,,- и -состояний. Такое распределение часто одинаково для обоих состояний и поэтому спектр испускания симметричен спектру поглощения. Это правило зеркальной симметрии называют правилом Левшина. Согласно ему, нормированные, (т. е. приведенные к одному максимуму) спектры поглощения и флуоресценции, изображенные в функции частот, зеркально симметричны относительно прямой, проходящей перпендикулярно к оси частот через точку пересечения обоих спектров. Частота точки пересечения может быть интерпретирована как частота чисто электронного перехода, т. е. 0-0-перехода. [c.301]

Дихроичным отношением данной полосы поглощения называется отношение оптических плотностей полосы, измеренных при взаимно перпендикулярных направлениях колебаний электрического вектора падающего излучения [c.14]

Для установления ориентации молекул на поверхности особый интерес имеет анализ изменения интенсивности полос поглощения колебаний адсорбированных молекул, которые определяются поворотами связей молекул в пространстве. Изменение интенсивности полос поглощения при адсорбции таких молекул, оси или плоскости которых располагаются параллельно поверхности и часть связей которых вследствие этого совершает повороты перпендикулярно поверхности, может быть связано с торможением этих колебаний адсорбционным полем. Такие деформационные колебания совершаются, как правило, с небольшими энергиями, и действие поля на них должно быть особенно большим. [c.56]

В случае достаточно сильных взаимодействий с поверхностью возможен другой случай, когда вращения вокруг двух перпендикулярных осей, лежащих в плоскости, параллельной поверхности, могут быть сильно заторможены и будут проявляться только как либрационные колебания. Свободные вращения могут сохраняться лишь вокруг оси, перпендикулярной к поверхности адсорбента. В этом случае контур экспериментальной полосы поглощения сравнивается с рассчитанным для одной степени свободы вращения вокруг фиксированной оси. Наконец, в случае слабо адсорбированных молекул возможно сохранение всех трех степеней свободы вращения молекулы. В этом случае контур полосы поглощения определяется распределением уровней энергии для молекулы типа сферического волчка [1]. [c.62]

Адсорбция ацетилена, этилена и некоторых производных аце тилена была изучена в работах [12, 13, 71]. Спектр адсорбированного ацетилена указывает на существование двух типов поверхностных соединений. Один из этих типов характеризуется полосами поглощения 3220 и, 1950 и полностью удаляется с поверхности после откачки при комнатной температуре. Полоса поглощения 3220 см относится к валентному колебанию Уз групп С—Н, а полоса 1950 см — к валентному колебанию Уа групп С С. Полоса поглощения колебания vз групп С—Н сильно смещена (на 67 см- относительно соответствующей полосы поглощения молекул ацетилена в газовой фазе (3287 см- ). Это может указывать на взаимодействие адсорбированной молекулы с поверхностью через атом водорода и на перпендикулярное расположение молекулы относительно поверхности. Прочно адсорбированные молекулы ацетилена удерживаются на поверхности при откачке до 300° С и характеризуются полосами поглощения валентных колебаний С—Н при 3300 см и —С С— при 2007 см-. [c.304]

Было проведено сопоставление экспериментально наблюдаемого контура с контуром полос поглощения, рассчитанных для разных степеней свободы вращательного движения (см. главу II). Оказалось, что контур, рассчитанный для модели вращения только вокруг одной оси, перпендикулярной поверхности, лучше соответствует контуру экспериментальной полосы. Форма экспериментально полученного контура не дает, однако, возможности считать полностью непригодной модель Лоренца (т. е. отсутствие свободного вращения). Различие в полуширинах этих двух полос может быть обусловлено также снятием под действием поля вырождения трижды вырожденного колебания vs. [c.428]

Валентные колебания С—Н при двойной связи не удобны для анализа, так как находятся в области 3100—3000 м (3,23—3,33 .i) и могут быть спутаны с С — Н-колебаниями ароматического кольца, находящимися там же. Для определения H2 = HR и RR" = H2 молекул годится обертонная частота СНа-группы 1850—1800 сж (5,40—5,55 [х). Валентные частоты С = С 1700—1630 м (5,88—6,15 ji) более резки в спектрах комбинационного рассеяния. Деформационные колебания = С — С при двойной связи 1000—690 (10,0—14,5 j,), перпендикулярные к плотности, очень удобны для характеристики расположения и числа заместителей вокруг двойной связи. Так, для характеристики а-олефинов и.меются две полосы —915 см (10,95 (г) и более удобная на 990 m > (10,1 .i). Транс-олефины имеют полосу поглощения на 965—975 (10,36—10,25 i). [c.430]

Так, например, в линейной двухатомной молекуле СОа могут быть колебания трех различных типов (рис. 164). Первые два типа колебаний валентные, одно из них является симметричным, другое — антисимметричным. Смысл этих названий ясен из рисунка. При колебаниях третьего типа изменяются валентные углы и атомы смещаются в направлениях, перпендикулярных валентным связям, длина которых остается, почти постоянной. Такие колебания называют деформационными. Очевидно, что для возбуждения деформационных колебаний требуется меньше энергии, чем для валентных. Полосы поглощения, связанные с возбуждением деформационных переходов, имеют в два-три раза меньшую частоту, чем частоты валентных колебаний. [c.323]

ИК спектры алюмосиликатов очень чувствительны к замещению ионов с различными зарядами, например АР+ вместо 51 + при координационном числе 4, или Mg2 - вместо АР+, либо, наоборот, при координационном числе 6, и менее чувствительны к замещению ионов с одинаковыми зарядами. Замещение ионов в узлах с определенной координацией будет сильно влиять на полосы поглощения, которые связаны с ионами, находящимися в узлах с той же самой координацией. Обозначения Х + и Х + над полосами поглощения относятся к трех- и двухвалетным катионам, а римские цифры указывают координационное число тех мест в решетке, где происходит замещение. Перпендикулярные стрелки показывают увеличение или уменьшение интенсивности, а параллельные — изменение частоты в указанном направлении. Перпендикулярные стрелки указывают частоту, а параллельные начинаются с частоты, где полоса обладает максимумом поглощения в образце с незначительным замещением. [c.62]

Для характеристики производных бензола наиболее пригодна самая интенсивная полоса выше 220 нм, однако в связи с тем, что независимо от заместителя аналогичные максимумы производных бензола расположены в области 220. ..250 нм, то положение полосы поглощення практически ничего не дает для определения природы присоединенной группы. Кроме того, интенсивность поглощения, обусловленного делокализацией электрона, завнснт от конформации. Поглощение максимально, если ароматическое кольцо и заместитель копланарны, и минимально при нх расположении во взаимно перпендикулярных плоскостях. [c.100]

Данные, полученные при изучении инфракрасного дихроизма, так же как и в случае двойного лучепреломления, характеризуют ориентацию молекул. Таким образом, соотношение интенсивностей поглощения в направлениях, параллельном и перпендикулярном оси вытяжки, определяет среднюю величину отклонения оси макромолекул от оси волокна. Существенным преимуществом метода инфракрасного дихроизма перед методом двойного лучепреломления является возможность раздельного определения ориентации в кристаллических и аморфных областях (так как они характеризуются различными полосами поглощения), причем в абсолютных величинах. В качестве поляризаторов инфракрасного излучения с успехом применяют стопу селеновых пленок или Ag l [105, 106]. [c.91]

Для оптического спектра аметиста. характерно наличие полос поглощения при 360,540 и 930 нм (см. рис. 9). Ряд особенностей этих полос свидетельствует о том, что рассмотрение должно вестись в приближении промежуточного кристаллического поля. Для случая искаженного тетраэдра (с симметрией Сг) нижнее (Ч) состояние иона Ре + в приближении промежуточного кристаллического поля расщепляется на три подуровня (М, В), а верхнее — на два подуровня (М, М). При этом полоса в области 540 нм может быть приписана переходу А( В)-> А, а интенсивное поглощение в области 340 нм — полосе перехода А В)- В А). Сложнее обстоит дело с полосой 940 им, она, по-видимому, связана как с интерстицио-нальным рр2+ (переход Е- 1), так и с переходом М(5В)->М(ЗВ) для ионов Ре +. Для случая симметрии переходы типа А- В имеют перпендикулярную поляризацию, а типа А- А и В- В — параллельную поляризацию. Спектры оптического поглощения аметистов, снятые в поляризованном свете, показывают, что поляризации полос 540, 940 и 340 нм различные. Что касается полосы 280 нм, то можно предполагать, что, по крайней мере, частично, она связана с электронно захватывающими центрами, поскольку образование ионов Ре + сопровождается потерей электрона, который захватывается как междуузельным ионом РеЗ+ (образуется Ре "), так и на дефектах кристаллической решетки неизвестной природы. [c.196]

Исследования в поляризованном свете особенно ценны для ориентированных полимеров и монокристаллов. В ориентированном образце полоса поглощения имеет максимальную величину, если момент перехода параллелен электричесокму вектору излучения, и поглощение отсутствует, если эти векторы взаимно перпендикулярны. Однако [c.220]

Для исследования примесей в кристаллической решетке гидротермального ос-кварца Уолрейфен и Луонджо [261] провели измерения КР-спектров и ИК-спектров поглощения в поляризованном свете для полос поглощения групп ОН и НаО. Было показано, что структуры с водородными связями типа О—Н- О—Н (т. е. гидратированные гидроксильные ионы) лежат в плоскости, перпендикулярной к оптической оси кристалла кварца. Агрегаты молекул воды, связанных водородными связями, ориентированы статистически и могут образовать обычную структуру гидратированного иона "ОН. [c.413]

И перпендикулярной плоскостях поляризации, а на рис. 9.60 показана зависимость дихроичного отношрния от степени вытяжки для разных полос поглощения в ИК-спектрах. [c.248]

Наиболее чувствительной к ориенгацин оказалась полоса поглощения в области 1165 м (колебания связи С1—О—С5 пиранозного цикла) [320]. Принято называть полосу параллельной, если ее дихроичное отношение Я = 1Л меньше 1, и перпендикулярной, если / ]> 1 [321]. Как видно из рис. 9.60, полоса поглощения при 1165 м является параллельной, тогда как полосы поглощения при 1745 и 1250 м (v =o и v o- сложноэфирных групп) — перпендикулярными. Дихроичное отношение указанных полос меняется различным, но закономерным образом с увеличением степени вы- [c.249]

Эффект Керра объясняется таким образом, изменением интенсивности полосы поглощения под действием электрического поля, которое зависит от направления молекулы в поле. По теории Фойгта (Voigt) мы должны, кроме того, считаться с влиянием поля на положение полос поглощения. При этом предполагается, что в электрическом поле изменяется прочность связи дисперсионных электронов, от которой зависят абсорбционные частоты это изменение в направлении, перпендикулярном к полю, иное, чем в направлении последнего. Сначала эта теория была одна привлечена длй объяснения эффекта Керра. Она, однако, дает для эффекта Керра слишком малые величины. Так, для S2 вычисленная на этом основании постоянная Керра составляет всего 1/1000 найденной., Поэтому таким действием можно вполне пренебречь всюду, кроме непосредственной близости к линии поглощения, и можно сказать, что эффект Керра практически обусловлен одним только действием ориентации. Последняя может также объяснить и температурную зависимость эффекта Керра, тогда как эффект Фойгта значительно в меньшей степени зависит от температуры. [c.99]

ИК-спектроскопические исследования могут дать и ряд дополнительных (по сравнению с рентгеновскими) данных, что обусловлено возможностью отнесения определенных полос поглощения к каким-либо специфическим атомным группам в макромолекулярной цепи. Например, для ориентированного ПЭТФ установлено (Miller, см. [70, гл. 5]), что С = 0 группы расположены не только перпендикулярно основной цепи, но и лежат приблизительно перпендикулярно к плоскости пленки бензольные кольца лежат в той же плоскости, т. е. растянутый ПЭТФ обладает двойной ориентацией. [c.113]

Особо важные результаты были получены в последнее время в США [14, 15, 16, 17] при помощи и. к. спектров при исследовании хемосорбции и реакций СО, СО2, С2Н4 и др. на дисперсных металлах (никель, платина, палладий, родий и др.), распределенных на порошке кремнезема или окиси алюминия с размером частиц порядка 100 А. В качестве примера на рис. 6 воспроизводится по Эйшенсу [14] вид инфракрасной полосы поглощения окиси углерода, хемосорбированной на различных металлах. Оказалось возможным приписать наблюдаемую на некоторых металлах множественность полос наличию различной конфигурации молекулы СО на поверхности, а именно линейной (при осуществлении связи с одним ато мом металла) и мостиковой (при наличии связи с двумя атомами металла). Для некоторых металлов (Си, Р1) преобладает линейная конфигурация хемосорбированной молекулы СО перпендикулярно к поверхности, для других (N1, Рс1) — мостиковая конфигурация, т. е. карбонильная группа, присоединенная к двум атомам металла своими валентностями. Специфически зависящей от ме- [c.217]

Для этой цели используют соответствующие структурам VII и VIII полосы поглощения 1171 и 1156 см , относящиеся к перпендикулярным колебаниям углеродного скелета, на положение которых, в отличие от других полос скелетных колебаний, мало влияют окружающие структурные элементы. [c.253]

О — Ре расположены в плоскости октаэдрического слоя (параллельно плоскости спайности минералов), что обусловливает появление полосы переноса заряда ири е (001). В тетраферрифлогопите, содержащем ионы Ре + в тетраэдрах, заряд переносится в направлении, перпендикулярном (001), чем объясняется обратная схема абсорбции этого минерала. Для спектров кристаллического поля (полос <1 — -переходов) ионов переходных элементов группы железа дихроизм полос поглощения связан с локальной симметрией координационных полиэдров, содер- [c.199]

Таким образом, для моноалкилбензолов и толуола, как представителя этой группы, характерно то, что чисто электронный переход в них разрешен и поляризован в молекуле по направлению, перпендикулярному к оси симметрии второго порядка. Возможны также электронноколебательные переходы в сочетании с несимметричными колебаниями и А2, поляризованные соответственно по оси симметрии второго порядка и по перпендикуляру к плоскости молекулы. Все эти переходы, в свою очередь, могут комбинировать с полносимметричными колебаниями молекулы, образуя дополнительные серии полос поглощения в спектре. [c.87]

Приведенные на рис. 2,6 спектры ароматических сульфидов 5—7 с фенильным кольцом, присоединенным к атому серы, имеют интенсивную сложную полосу поглощения с максимумом в области 250—260 нм. Наличие этой полосы ряд авторов [70] связывает с наложением полосы бензоидного перехода типа Вг и полосы, обусловленной сопряжением серы и я-электронной системы бензола. Установлено, что в алкилфенил-сульфидах очень существенны спектральные эффекты, обусловленные изгибом плоскости молекулы за счет особенностей строения алкильных заместителей и их положения в бензольном кольце [79]. Стерические препятствия сопряжению неподеленной пары электронов атома серы и я-электронов бензольного кольца, возникающие за счет орто-заместите-ля, можно обнаружить в молекуле децил-о-толилсульфида, что проявляется в заметном гипсохромном сдвиге ее максимума поглощения 6 относительно максимума поглощения в спектре пропилпаратолилсульфида 7. Интересно сопоставить спектры поглощения дифенилсульфида 8 и ди- фенилоксида [82]. Характер спектра 8 указывает на наличие значительного сопряжения вдоль всей молекулы, что следует из существенного отличия этого спектра от спектра тиоанизола или фенилпропилсульфи-да 5. С другой стороны, спектр дифенилоксида подобен спектру анизола. Отсюда можно заключить, что в отличие от молекулы дифенилоксида, являющейся некопланарной (фенильные кольца в ней расположены во взаимно перпендикулярных плоскостях [82], молекуле дифенилсульфида [c.191]

Бели ориентированный полимерный образец облучать плоско-поляризовапным светом, то для любой полосы в инфракрасном спектре поглощения полимера можно измерить интенсивности оптич. плотностей /у и / 1 для двух взаимно перпендикулярных направлений поляризации света источника, /ц измеряют обычно при таком положении поляризатора, когда электрич. вектор падающей световой волны параллелен входной щели спектрометра. Количественпой мерой Д. данной полосы поглощения в спектре образца служит отношение этих интенсивностей R-=I i I , называемое д и-X р о и ч и ы м о т н о ш е п и е м. Такое определение, хотя и получило широкое pa npo Tpauejnie, является до нек-рой степени произвольным, и иногда обратную величину R --I 1 также называют дихроичным отношением. Величина R может меняться от пуля (никакого поглощения в перпендикулярном направлении) до бесконечности (никакого поглощения в параллельном направлении). Если Л<1, полоса наз. п а р а л-л о л ь н о-п о л я р и 3 о в а и н о й и обозначается значком II или я при Л>1 полоса паз. и е р п е и д и-к у л я р н о-п о л я р и 3 о в а н н о й и обозначается [c.370]

Дисульфидный мостик в стероиде (8) расположен симметрично по отношению к 3-карбонильной группе, но разрыхляющая молекулярная орбита неподеленных электронов дисульфидной группы имеет достаточную симметрию, чтобы обеспечить перекрывание орбиты неподеленных 2р-электронов карбонильной группы. В формальдегиде [26], и, по-видимому, в других карбонильных соединениях главный момент п-у я перехода направлен перпендикулярно к оси связи С = 0 (в плоскости карбонильной группы и соседних атомов). Это направление параллельно направлению момента я а перехода вдоль оси 8—5-связи дисульфидной группы в соединении (5). Таким образом, п п переход 3-карбонильной группы и я —> сг переход дисульфидной группы в стероиде (5) накладываются, и гибридные переходы дают полосы поглощения. [c.333]

Об ориентации молекул в адсорбционном комплексе относительно поверхности можно судить по изменению интенсивности полос этих колебаний адсорбированной молекулы, величины которых связаны с векторным полем ее диполей (см. главу III). Наибольшая информация в этом случае может быть получена при установлении соответствия между геометрией адсорбированных молекул и геометрией силового поля поверхности адсорбента, т. е. в основном для случая адсорбции на кристаллических адсорбентах. Интересные результаты для такого случая были получены при исследовании колебательных спектров ароматических соединений (I, 3, 5-трихлорбензола, дифенила, нафталина на поверхности AgJ и анилина, фенола, о-, м-, п-фенилендиами-на и ж-ксилола на поверхности КВг, Na l и Т1С1 [5], а также при исследовании колебательных спектров синильной кислоты, адсорбированной на галоидных слоях [6]. Характер наблюденного изменения интенсивности полос поглощения колебаний, совершающихся перпендикулярно плоскости бензольного кольца у молекул с симметричными заместителями, указывает на плоское расположение кольца на поверхности в этом случае и на наклонное расположение кольца относительно поверхности в случае несимметричных заместителей. Так, изменение спектра ацетилена и метилацетилена, адсорбированных на окиси алюминия [7], послужило основой для выводов об ориентации их молекул относительно поверхности. [c.421]

У высших полиенов спектры поглощения г мс-изомеров характерно отличаются от таковых тра с-И80меров. Например, у ис-форм каротиноидов возникает новая полоса поглощения (цис-пик), расположенная примерно на расстоянии 1300— 1500 А от главной полосы по направлению к меньщим длинам волн. Она обусловлена электронным возбуждением, поляризованным в направлении у, перпендикулярном направлению главного сопряженного электронного осциллятора х, как видно из следующей формулы, изображающей средний фрагмент цепи г мс-каротина [c.564]

Снектр раствора в общем соответствует спектру, ожидаемому по аналогии со спектром перехода Вги —> - 18 при 2600 А самого бензола. Наблюдаемые полосы имеют главным образом ложные начала, соответствующие переходам на подуровни неполносимметричных колебаний верхнего состояния с частотами 271, 382, 407 и 1355 см . Спектры кристалла в поляризованном свете удобнее всего измерять при направлении электрического вектора вдоль оси Ь и вдоль другого направления, перпендикулярного первому в плоскости Ьс, а именно вдоль направления с. Поглощение вдоль оси Ь соответствует поглощению только в плоскости молекулы, а поглощение вдоль оси с содержит компоненты поглощения как в плоскости, так и вне плоскости в отношении 3 97. Ложные начала полос для вышеприведенных частот появляются, как и следовало ожидать, в спектре высокотемпературной формы, поляризованном вдоль оси Ь, с интенсивностью, превышающей приблизительно в 30 раз интенсивность спектра, поляризованного вдоль направления с [82]. Ясно также, что полоса перехода О—О, запрещенного правилами отбора для электронных спектров, и полосы в начинающихся с нее прогрессиях появляются в спектре кристалла с гораздо меньшим поля-зизационным отношением за счет усиления спектра поглощения вдоль оси Ь. 1о оценке Вольфа [102], в начале электронной полосы поглощение вдоль оси Ь только в 10 раз сильнее, чем поглощение вдоль направления с. Данн и др. в работе, проведенной при 4° К с высокотемпературной формой, подтвердили, что полоса 0—0 гораздо сильнее в поглощении вдоль оси Ь, чем с. Они указывают, что к различным поляризационным отношениям наблюдаемых типов могло привести искажение плоского строения молекулы в верхнем состоянии, дающее разные распределения интенсивности чисто электронного и колебательно индуцированного переходов вдоль осей, лежащих в плоскости. [c.560]

Если это направление перпендикулярно силикатному слою глины (плоскость 001), то для излучения, перпендикулярного этому слою глипы, не будет регистрироваться полоса поглощения гидроксильпо группы. Наклоняя осадок глины относительно пучка инфракрасного излучения, можно получить [c.412]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология