Давление сверхвысокое, измерение

МЕТОДЫ ИЗМЕРЕНИЯ ВЫСОКИХ И СВЕРХВЫСОКИХ ДАВЛЕНИИ [c.128]

Книга представляет собой практическое пособие по технике исследований при высоких и сверхвысоких давлениях. В ней изложены вопросы подбора материалов и конструирования аппаратов, а также устройство деталей аппаратов высокого и сверхвысокого давления описаны методы создания и измерения высоких давлений и температур, методы перемешивания и циркуляции под давлением подробно описаны методы изучения фазовых равновесий, сжимаемости газов и жидкостей, поверхностного натяжения на границе между жидкостью и газом и двумя газовыми фазами, смачиваемости твердых тел в присутствии газовой фазы и др. Книга снабжена обширной библиографией по перечисленным разделам. [c.2]

ИЗМЕРЕНИЕ СВЕРХВЫСОКИХ ДАВЛЕНИЙ [c.179]

Большее (по сравнению со вторым изданием) внимание уделено вопросам конструирования аппаратуры высокого и сверхвысокого давления и измерению давления освещаются вопросы измерения температуры. [c.7]

Теоретические методы физической х1- мии неразрывно связаны с использованием экспериментальных физических и химических методов. При исследовании строения вещества, структуры молекул, элементарных актов химического взаимодействия широко используются такие методы, как рентгенография, оптическая, радио- и масс-спектро-скопия, изотопные индикаторы, измерение дипольных моментов и т. д. Современные приборы и установки позволяют изучать вещество и его физико-химические превращения в условиях сверхвысоких и сверхнизких давлений и температур, в сильных электромагнитных и гравитационных полях и т. д. Обработка результатов опытов и решение ряда теоретических уравнений проводятся с широким привлечением электронных вычислительных машин. Тесное сочетание теории и экс- [c.6]

На сопротивление термометра и электродвижущую силу термопары может влиять давление, но эти отклонения сравнительно невелики и для точных измерений могут учитываться путем введения соответствующих поправок. Сопротивление и электродвижущая сила могут иногда изменяться под действием коррозии сжатым газом или диффузии его при сверхвысоких давлениях внутрь спая или проволоки катушки. Чтобы избежать проникновения газа в спай, его можно помещать в небольшой карман, свободно расположенный в аппарате. Карман заполняется легкоплавким стеклом или другим жидким в этих условиях материалом таким образом спай находится в жидкой ванне, в значительной мере предохраняющей его от проникновения газа. Третий способ ввода термопар является, по существу, комбинацией первого и второго. Константановый изолированный провод вводится в карман, имеющий отверстие на конце, и пропускается через это отверстие. Конец провода приваривается к железному карману, чем достигается герметичность и образуется спай термопары. Провод и карман могут быть изготовлены и из других металлов, дающих термопары. При этом способе спай имеет [c.328]

Принцип измерения интенсивности рассеянного света заключается в том, что измеряемая интенсивность рассеяния сравнивается с интенсивностью рассеяния от эталона мутности. Узкий пучок света, направленный от сильного источника света (например, ртутной лампы сверхвысокого давления) на эталон мутности и кювету с исследуемым раствором, [c.97]

М. К. Жоховский (см. также ) предложил термодинамический метод воспроизведения шкалы сверхвысоких давлений. Согласно этому методу, по поршневому манометру устанавливают зависимость температуры плавления исследуемого вешества от давления, выражают эту зависимость эмпирическим уравнением и экстраполируют кривую в область более высоких давлений. После этого по поршневому манометру калибруют манганиновый, также выражают полученную зависимость эмпирическим уравнением и экстраполируют полученную прямую в область более высоких давлений. Затем совмещают эти измерения в одном опыте. Полученные кривые должны совпасть. Изучают далее плавление других веществ, подбирая их так, чтобы кривые их плавления пересекались с кривой плавления первого вещества. Точки пересечения экстраполированных участков должны подтверждаться экспериментально. [c.160]

Молекулярные пучки еще больше приближают нас к химии отдельных состояний . Молекулярный пучок представляет собой струю молекул, создаваемую посредством подходящей печи. Вещество помещают в печь, где оно плавится и испаряется, а затем пары направляются в очень узкое сопло, и в результате получается жестко направленный пучок молекул. Вне печи поддерживается сверхвысокий вакуум, чтобы не происходило молекулярных столкновений. Такой пучок можно направить на реагенты — соединения, вступающие в реакцию. В такого рода экспериментах реагенты сталкиваются при столь низких давлениях (10 атм), что каждая молекула может участвовать не более чем в одном столкновении, приводящем к реакции, а молекулы продуктов реакции не могут участвовать в таких столкновениях совсем. Создание столь сложных приборов требует установок сверхвысокого вакуума, источников интенсивных сверхзвуковых пучков, чувствительных масс-спектрометров для детектирования и электронных таймеров для осуществления времяпролетных измерений. Используя все эти необычайно точные приборы, можно заранее предопределить [c.147]

Измерение сверхвысоких давлений сопряжено с большими трудностями. Эта процедура нелегка сама по себе, как и все операции при высоких давлениях. Кроме того, при таких давлениях и температурах, даже превышающих нормальную, все вещества затвердевают, а измерение давления в твердой среде связано с необходимостью введения поправок, о которых будет сказано [c.179]

Существуют и методы непосредственного, т. е. прямого, измерения сверхвысоких давлений в твердых средах. [c.180]

Техника непосредственного измерения давления в камерах сверхвысокого давления поршневыми манометрами. Максимальное давление, которое до недавнего времени измеряли поршневыми манометрами, составляло 25—30 кбар. Затем Кеннеди и [c.180]

Установление правильной шкалы высоких и сверхвысоких давлений. Формирование такой шкалы будет продолжаться все время, пока предлагаются новые, более точные методы измерения давления и новые принципы установления реперных точек. [c.182]

Значения давления полиморфного перехода, определяемого различными способами, не совпадают. Но, используя накопленные результаты и свои измерения с помощью описанного выше поршневого манометра, Кеннеди и Л а Мори предложили шкалу сверхвысоких давлений. Л. Ф. Верещагин с сотр. повторили эти измерения [110] (табл. 4.1). [c.182]

Тем не менее проводится значительное число работ, посвященных изучению адсорбции, в которых необходимо получать свежие поверхности в системах со сверхвысоким вакуумом. Давления, меньшие 10" мм рт. ст., можно теперь получать довольно обычным способом [4], а некоторые ученые [6—9] проводили исследования даже нри давлении 10" мм рт. ст., используя титановые диффузионные насосы и насосы с жидким гелием. Имеется обширная литература, посвященная высоковакуумной технике. Так, в работе [10] читатель может найти сведения о процессах, ограничивающих давления, которые можно получить в вакуумной системе, а в работах [11—15] обсуждаются вопросы применения ионизационных манометров и масс-спектрометров для измерения очень низких давлений. [c.68]

Эти приборы применяются главным образом для исследовательских целей. Например, для измерения высоких и сверхвысоких давлений применяют манометр сопротивления, являющийся единственным прибором для этих целей. Для измерения быстропеременных давлений в периодических и непериодических процессах весьма ценным оказались емкостные, пьезоэлектрические и другие манометры. [c.215]

В другой группе приборов используется явление поглощения средой р- и у-излучений. Эти приборы предназначаются для измерения высоких и сверхвысоких давлений, доходящих до сотен и тысяч атмосфер. [c.226]

Источником света в приборе служит лампа накаливания и ртутнокварцевая лампа сверхвысокого давления. С этими лампами возможна работа в диапазоне длин волн от 315 до 630 ммк. При измерении в ультрафиолетовой области спектра используют ртутнокварцевую лампу (рис. 71). Световой поток от источника света через светофильтр попадает на призму, делящую пучок на левый и правый. Источник света помещен в фокусе линз, и световые пучки, отражаясь от зеркала, выходят параллельными. Далее световые потоки проходят через кюветы и попадают на линзы. В фокусе линз помещены матовые стекла, за которыми расположены фотоэлементы. В правый световой пучок могут последовательно включаться кюветы с раствором и растворителем. Раздвижная диафрагма при вращении связанного с ней барабана меняет свою площадь, вследствие чего меняет интенсивность светового потока, падающего на правый фотоэлемент. [c.426]

Измерение коэффициента аккомодации является методом изучения процессов адсорбции, особенно тогда, когда в качестве оседающих атомов используются такие элементы, которые сами не адсорбируют (например, Ne, Не). На рис. 14.23 показана зависимость коэффициента аккомодации неона на вольфраме по мере нарастания адсорбционного слоя. Самое низкое значение а (около 0,055) соответствует чистой, свободной от адсорбционного слоя поверхности, которую можно получить путем многократного отжига в сверхвысоком вакууме. Медленное повышение коэффициента а с течением времени указывает на образование адсорбционного слоя из примесных молекул, которые присутствуют в атмосфере остаточного водорода. Если подать водород, то после короткого инкубационного периода наблюдается скачкообразный подъем коэффициента аккомодации, который приближается к величине насыщения. Путем дополнительных измерений парциального давления водорода можно дока- [c.384]

Для предотвращения относительно быстрого увеличения давления в трубке (вследствие десорбции) необходимо использовать технику сверхвысокого вакуума. Авторам работы [32] удалось поддержать 5.10 тор в течение 48 часов в системе с включенным катодом, периодически откачиваемой при 375° и при комнатной температуре. Давление в изолированной трубке в течение 3 часов измерений поднималось до 5.10 тор в результате выделения газов в приборе, вызванного ионным пучком. Наиболее устойчивый эффект памяти в такой системе обусловлен тем, что часть образца в форме ионов с большой энергией входит в стеклянные и металлические поверхности, где остается до тех пор, пока ионный пучок в последующих опытах не ударится об эти поверхности. Исключить память прогреванием полностью невозможно. Работа с инертными газами имеет то преимущество, что отсутствует химическое поглощение, свойственное другим матернала.м. Лучшая чувствительность обнаружения инертного газа была получена для ксенона и составляла 5.10 молекул [32]. [c.109]

Наибольшее распространение получили ртутные лампы низкого, высокого и сверхвысокого давления с кварцевым корпусом [58]. У ламп низкого и высокого давления практически линейчатый спектр. Они особенно пригодны для получения коротковолнового света (например, 254 нм). В спектре ламп сверхвысокого давления на отдельные линии накладывается сплошной фон (рис. 1.8), интенсивность которого растет при повышении давления ртутных паров. Эти лампы, как правило, имеют светящееся тело небольших размеров (несколько миллиметров), что облегчает фокусировку светового пучка. Ксеноновые дуговые лампы имеют сплошной спектр. Для релаксационных измерений применяют импульсные лампы, у которых энергия вспышки обычно составляет несколько сотен джоулей, а продолжительность вспышки колеблется от 10 —10 до 10 сек [58, 59]. [c.28]

Для того чтобы правильно интерпретировать показания термоэлектронных манометров, применяемых для измерения давления в различных вакуумных системах, необходимо иметь представление об их откачивающем действии. Это имеет важное значение, так как дает возможность использовать термоэлектронный манометр как насос для получения сверхвысокого вакуума и, кроме того, оценить ошибки измерения давления в зависимости от расположения манометрического преобразователя в вакуумной системе. [c.116]

Технические данные некоторых статических масс-спектрометров приведены в табл. 13. Каждый масс-спектрометр в зависимости от назначения комплектуется рядом унифицированных узлов, общих для всей серии. В литературе [138, 139] приводится описание статических масс-спектрометров, имеющих на выходе электронный умножитель и позволяющих анализировать газовые смеси в области сверхвысокого вакуума. Масс-спектрометр, описанный в работе [138], имеет небольшие габариты (радиус кривизны регистрируемого потока ионов 5 см) и непосредственно подключается к исследуемой вакуумной системе. Минимальное измеряемое парциальное давление газов составляет приблизительно 10" мм рт. ст. Разрешающая способность 75. Фон рассеянных ионов, ограничивающий измерение составляющих с малым процентным содержанием в газовой смеси, не превышает 10 от полного ионного тока это позволяет регистрировать значения парциальных давлений составляющих газовой смеси, не превышающие 10" % от общего давления. Развертка спектра может осуществляться вручную, а также автоматически на экране осциллографа. [c.192]

Методика измерений, связанных с изучением плавления, освещена в публикациях [2650, 2665—2671] так, в [2665] описан метод получения и измерения высокой температуры, позволяющий расширить температурный интервал при исследовании плавления металлов при сверхвысоких давлениях. [c.35]

Методы измерения сверхвысокого вакуума, соответствующего остаточным давлениям от 2-10" до 10" мм рт.ст., описаны Хохом [46]. Сведения о преимуществах и недостатках манометров, приведенных в табл. 68, можно найти в работе Штекельмахера [47 ]. [c.447]

О а р а п Р о и Ь е п 1 о р а п - Р о и и п V а г (.Австрия) — универсальные фотомикроскопы, предназначенные для всех известных методов исследования в отраженном и проходящем свете в светлом поле, темном поле, поляризованном свете, при фазовом контрасте, флуоресценции, можно производить микрофотографирование, микрокиносъемку, микротелевидение, микропроекцию, спектральную микрофотометрию, испытание на микротвердость, высокотемпературную микроскопию, измерение крупности зерна, интерферометрию При исследовании применяют низковольтные лампы мощностью 30 Вт, низковольтные галогенные лампы 100 Вт, ксеноновые излучатели высокого давления, ртутные газоразрядные лампы сверхвысокого давления, фотоосветительные устройства для микрофотографирования. [c.112]

ВАКУУМ (от лат. va uum - пустота), состояние газа прп давлениях значительно ниже атмосферного. В разл. установках и устройствах низкому В. обычно соответствуют давления выше 100 Па, среднему-от 100 до 0,1 Па, высокому-от 0,1 до 10 мкПа область еще более низких давлений относят к сверхвысокому В. Приборы, используемые для измерения низких давлений, наз. вакуумметрами. ВАКУУММЕТРЫ (от вакуум и греч. metreo-измеряю), служат для измерения давления газов ниже атмосферного (см. Вакуум). Каждый из рассмотренных ниже типов В. рассчитан на измерение в определенной области давлений (рис. 1) [c.343]

Вклад структурной составляющей определяется прежде всего лиофильностью поверхности. Это наглядно демонстрируют эксперименты по очистке поверхностей от гидрофобных загрязнений. Пэшли и Китченер [31] показали, что при этом существенно растет дальнодействие структурных сил Пр> О и одновременно улучшается смачивание, так как изотермы сдвигаются дальше в область положительных значений расклинивающего давления. Известно, что в сверхвысоком вакууме, когда удаляются поверхностные загрязнения, вода начинает полностью смачивать золото [32]. Чрезвычайная чувствительность структурной составляющей к состоянию поверхности, малейшим изменениям ее гидрофильности затрудняет теоретические предсказания изотерм Я (Л) и, следовательно, величины краевых углов. Решение этой задачи возможно лишь путем комплексного экспериментального изучения изотерм и одновременного измерения краевых углов. [c.28]

Методов электрического измерения давления много, наиболее, распространенными из них являются метод сопротивления, пьезоэлектрический и емкостный. Первый применяется преимущественно для измерения сверхвысоких, а два последующихдля быстро меняющихся давлений. [c.309]

Ввиду химического сродства многих газов к поверхностям большинства твердых тел эксперименты нужно проводить в таком вакууме, который обычно называют сверхвысоким, т. е. при давлении менее Ю мм рт. ст. Это требование приводит многих молодых исследователей к неправильному выводу, что для работ такого рода пригодны только те методы получения сверхвысокого вакуума, которые развиты в последнее время, после появления ионных манометров Байара—Альперта. Способы получения давлений меньше Ю мм рт. ст. известны с 1920 года, когда для этого применяли парортутные насосы, геттеры, ловушки с жидким азотом и прокаливание. Сейчас известно, чго хотя имевшиеся тогда манометры не позволяли точно измерять такие давления, однако способы поддержания поверхности в устойчиво чистом состоянии, разработанные в свое время на основании измерения вторичной электронной эмиссии, фотоэлектрических данных, а несколько позднее и данных ДЭНЭ, по существу не отличаются от современных методов получения давлений ниже 10 мм рт. ст. [c.325]

Вт) и ртутно-кварцевая лампа сверхвысокого давления СВД-120А. С двумя лампами проводят измерения в диапазоне длин волн 315—670 нм. С ртутно-кварцевой лампой осуществляют измерение в ультрафиолетовой области спектра. Щелевая диафрагма представляет собой прямоугольник, две боковые грани которого могут перемещаться навстречу друг другу, изменяя площадь входного отверстия. Щелевые диафрагмы связаны с отсчет-ными барабанами на каждом барабане нанесены две шкалы шкала светопропускания (черная) и шкала оптической плотности [c.29]

Для измерения сверхвысокого вакуума (давлений ниже 10" мм рт. ст.) применяют манометры, конструкция которых пр,еду-сматривает псдавление фоновых токов, ограничивающих чувствительность при весьма низких давлениях (например, инверсо-магнетронные манометры типа Редхеда). [c.530]

Индекс расплава полимеров, получаемых по способу Филлипс , варьируется от неизмеримо малых величин до 35. При полимеризации в растворе типичный диапазон индекса расплава составляет 1—35, при суспензионной полимеризации — не выше 30 [33]. Полимеры со сверхвысокой молекулярной массой, полученные суспензионной полимеризацией, не имеют поддающегося измерению нормального индекса расплава, и их характеризуют индексом 10Х при экструзии под давлением в 10 раз выше нормального. Этот тип индекса расплава ( F по классификации Американского общества испытания материалов) часто называют индексом расплава при повышенной нагрузке (HLMI). Для полимеров со сверхвысокой молекулярной массой он может изменяться от 1 до 10 и более, хотя полимеры с [c.173]

Ионизационные манометры, к которым относятся электронные ионизационные манометры, магнитные электроразрядные манометры и радиоизотопные манометры, используются для измерения малых давлений в области высокого и сверхвысокого вакуума. Действие этих приборов основано на использовании ионизации газа. Электронный ионизационный манометр состоит из манометрического преобразователя (лампы типов ЛМ-2, ИМ-4, ИМ-7Л, ИМ-9, ИМ-11 и ИМ-12) и измерительного блока, обеспечивающего питание преобразователя и измерение необходимых параметров. Манометрический преобразователь в простейшем виде представляет собой трехэлектродную конструкцию, в которой анод, выполненный в виде редкой цилиндрической сетки и имеющий высокий потенциал (100—200 В), создает сильное ускоряющее поле для электронов, эмиттированных нагретым катодом. Электроны ионизируют молекулы разреженного газа, образующиеся иоиы собираются коллектором, расположенным за анодом и имеющим отрицательный потенциал (20—100 В). [c.175]

В. П. Бутузов, С. С. Бокша и М. Г. Гоникберг [81] предложили установку для исследования полиморфных превращений при сверхвысоких давлениях и температурах выше 1000 °С. В ней электронагревательный элемент изолирован от стенок термоизоляционным стаканом. Б тигель, имеющий в дне отверстие и изолированный от электронагревательного элемента слюдяной прокладкой, вставлены две фарфоровые ампулы в одной из них находится исследуемое вещество, в другой — любое вещество, не претерпевающее в условиях опыта полиморфного превращения. С помощью дифференциальной термопары, спаи которой помещены в исследуемое и эталонное вещество, достаточно точно фиксируют температурную остановку при полиморфном превращении, которое сопровождается выделением или поглощением тепла. Спаи дифференциальной термопары защищены от воздействия корродирующих веществ кварцевыми капиллярами. Для измерения абсолютного значения температуры служит вторая дифференциальная термопара с четырьмя спаями, два спая которой, размещенные в пробке, компенсируют э. д. с. друг друга. Давление измеряют манганиновым манометром, а э. д. с. термопар — двумя зеркальными гальванометрами. [c.120]

Бомба для исследования взрывов газовых смесей представляла собой блок из нержавеющей стали, внутри которого выточена сфера диаметром 386+0,3 мм. По диаметру бомбы расположены кварцевые окна. Бомба укреплена на железобетонном основании. Давление взрыва регистрировалось оптико-механическим индикатором давления ИВТАН [32]. Датчик давления калибровался по образцовому манометру типа МО класса точности 0,16 с верхним пределом измерения 6 кГ/см . Максимальное давление взрыва измерялось с погрешностью 1,3+2,0 кПа. Парциальные давления исходных газов измерялись катетометром КМ—10 по и-о6-разному ртутному манометру с внутренним диаметром трубок 18 мм. В процессе измерения одно колено манометра непрерывно откачивалось до 4 Па. Освещение и диафрагмирование менисков позволяли измерять парциальные давления с погрешностью 4—6 Па. Начальная температура измерялась образцовым термометром ТР-1 с точностью 0,02°. Опектр поглощения взрыва в области 2600—4000 А регистрировался во времени на кварцевом спектрографе средней дисперсии [33]. Источником сплошного излучения служила ксеноновая лампа сверхвысокого давления ДКОШ — 1000 А. [c.247]

На рис. 8 Приведены результаты измерений [13] на установке (см. рис. 6) с адсорбционным насосом, имеющим полированные входные ловушки. Экспериментальные результаты по адсорбции СО и Аг на активном угле СКТ в 1,5—2 раза отличаются от данных по азоту, причем это различие максимально в области сверхвысокого вакуума и сводится к минимуму при давлениях 10-4 мм рт. ст. и выше. Адсорбция воздуха (точки — светлые кружочки) без учета влияния неад-сорбируюшихся компонентов (неона и гелия) практически не отличаются от адсорбции азота (точки — черные кружки). При использовании цеолита ЫаХ давление азота и особенно аргона при одинаковой адсорбции значительно выше, чем при использовании угля СКТ. На этом же рисунке приведены динамические изотермы адсорбции. [c.72]

И к- >1 КР-йпектроскопня. разд. 1 уже отмечалось, что медленные электроны активно взаимодействуют с атомами поверхности и поэтому могут служить источником информации о структуре приповерхностной области. Однако использование таких электронов весьма ограничено эксперименты можно проводить только в сверхвысоком вакууме и исследовать соответственно можно только небольише образцы. Помимо этого, поверхность образцов при таком исследовании может меняться. В 1954 г. Эйшенс предложил оптический метод исследования поверхности, основанный на применении низкой энергии возбуждения. При таком возбуждении структура поверхности и образца не меняется и измерения можно проводить в широком диапазоне давлений (от сверхвысокого вакуума до повышенного давления) в частности, этим методом можно исследовать практически очень важные процессы гетерогенного катализа. Метод оптической или ИК-спектроскопии имеет, однако, и ряд сушественных недостатков он мало чувствителен, дает дискретный сигнал детектора, в связи с чем для определения отношения S /N (сигнал/шум) и вычитания фона и т.д. необхрдимо использовать ЭВМ. Разработанный позднее метод инфракрасной фурье-спектро-скопии отличается значительно большей (на два порядка) чувствительностью. [c.65]

Оптическая схема приведена на рис. 1.4. На пути луча света от ртутной лампы сверхвысокого давления установлены два дисковых прерывателя. Один из них модулирует интенсивность падающего на электрод света с частотой около 16 гц (сравнительно низкая измерительная частота позволяет ограничиться потенцио-статом с узкой рабочей полосой и, соответственно, большей точностью поддержания потенциала). Он же с помощью вспомогательного источника света и фотодиода формирует опорный сигнал той же частоты для синхродетектора. Второй прерыватель с частотой 0,1 гц служит для синхронизации самописца с механизмом для принудительного отрыва капли. Перо самописца опускается на ленту в определенный момент после стряхивания предыдущей капли, так что каждая новая капля дает одну точку на кривой фототок—потенциал (рис. 1.5). Принципиальная схема потенциостата, фазочувствительного устройства для измерения активной и реактивной составляющих полной проводимости межфазной границы, а также компенсатора омического сопротивления раствора приведена в оригинальных работах [45, 54]. [c.23]

В последние годы проводились исследования интенсивности коррозионных процессов в барабанных котлах высокого и сверхвысокого давления по содержанию водорода в паре. Было установлено, что содержание водорода в паре при режиме чистофосфатной щелочности котловой воды значительно больше, чем при щелочно-солевом и бесфосфатном режимах. Это указывает на протекание более интенсивной коррозии с водородной деполяризацией и на периодическое снижение значений pH котловой воды при режиме чистофосфатной щелочности. Необходимо помнить, что дозированием летучих щелочных реагентов (аммиака, гидразина, аминов) в конденсатно-питательный тракт обеспечиваются нормы по pH лишь для питательной воды. Из-за удаления летучих щелочей с паром повысить pH котловой воды с помощью таких реагентов невозможно [8.2]. Все чаще высказывается мнение, что следует повысить относительную щелочность котловой воды, учитывая, что опасения в отношении межкристаллитной коррозии для цельносварных барабанных котлов давлением 11,0— 15,5 МПа опытом их длительной эксплуатации не подтверждаются [8.3]. Когда возникает необходимость повысить pH котловой воды, целесообразно прибегать к щелочению котловой воды едким натром, поддерживая его концентрацию в котловой воде 2—5 мг-экв/л, при этом pH, измеренное при 25 °С, будет 11,3—11,7 [8.2]. [c.198]

В приборе имеется два источника излучения лампа накалива- ния СЦ-98 (В в, 35 вт), предназначенная для работы в видимой части спектра, и ртутная кварцевая лампа сверхвысокого давления СДВ-120А для работ в близком ультрафиолете. Благодаря этому спектральная область измерений ФЭК-56 шире (315— 630 ммк), чем в рассмотренных выще приборах. Приемниками излучения служат сурьмяно-цезиевые фотоэлементы (5), включенные по дифференциальной схеме через усилитель на нуль-индикатор (индикаторную лампу 6Е5 С). [c.84]

С, полностью восстанавливаются после охлаждения [310]. Возможность обезгаживания кристаллов обеспечивает их] использование в сверхвысоком вакууме. Исследования [313] показали, что если адсорбция и десорбция на поверхности кристалла отсутствуют, то частота колебаний не зависит от величины давления во всем диапазоне высокого и сверхвысокого вакуума. Несмотря на то, что пластины, вырезанные в направлении АТ-среза, имеют наименьший возможный температурный коэффициент частоты, все же необходимо принимать специальные меры, чтобы уменьшить изменение температуры кристалла за счет излучения от испарителя и выделения теплоты конденсации. Поэтому кристаллодержатель обычно охлаждается водой и образует радиационный экран, который окружает весь кристалл, за исключением рабочей поверхности. Тепло, получаемое по необходимости открытой поверхностью, все же вызывает увеличение температуры кристалла на несколько градусов Цельсия, что приводит к сдвигу частоты от 10 до 100 Гц [145, 310, 311] или эквивалентному изменению в массе от 10 до 10 г/см. Этот эффект можно ослабить, если использовать входное отверстие с малым диаметром (см. рис. 54, б), однако при проведении точных измерений им нельзя вовсе пренебрегать. Берндт [139] рекомендует на время, когда датчик открыт для испарителя и паров испаряемого вещества, держать заслонку перед подложкой закрытой. Это приводит к тому что основные изменения температуры датчика произойдут до того, как начнется осаждение веществ на подложку. [c.149]