Испаре же частиц скорость

Применим к процессу сублимации метод, использованный нами при-рассмотрении конденсации в твердое состояние, учитывая, что при наличии интенсивного испарения с поверхности, приводящего к повышению давления пара над поверхностью сублимируемого вещества, не все испарившиеся частицы пара успевают своевременно покинуть пространство испарения, а часть из них распадается на отдельные молекулы и возвращается на поверхность сублимации. С повышением давления возвращаются обратно на поверхность испарения не только отдельные молекулы, но возможно и комплексы. Тогда в уравнение (301), определяющее скорость сублимации в высоком вакууме, следует ввести коэффициент сублимации [c.184]

Из выражений (69) и (70) следует, что регистрируемая интенсивность линии определяемого элемента тем больше, чем больше скорость испарения Q элемента из электрода, чем большая доля испарившихся частиц у достигает зоны возбуждения и больше среднее время пребывания г частиц в этой зоне (или меньше скорость выноса их из разряда). [c.112]

Скорость испарения с поверхности практически не зависит от давления над ней и определяется ее температурой. Однако часть испарившихся частиц претерпевает соударения с молекулами пара и возвращается на исходную поверхность. [c.343]

Последнее уравнение можно было бы применять в том случае,, если бы ни одна частица нара не возвращалась на поверхность жидкости и если бы поверхность конденсации имела настолько низкую температуру, что испарением с нее конденсата можно было бы пренебречь. Уравнение это обозначает, собственно говоря, верхнюю границу скорости молекулярной дистилляции. В действительности скорость будет меньше в результате иснарения с поверхности конденсата и попадания испарившихся частиц на поверхность жидкости, а также из-за того, что, несмотря на создание глубокого вакуума, некоторый процент молекул пара сталкивается между собой, после чего часть их возвращается на поверхность жидкости в испарителе. [c.646]

Длительный шум, производимый болидами и метеорами, обт>-ясняется теми же причинами, что и звук, производимый снарядом. Космические скорости вызывают волну, которая даже в высоких разреженных слоях атмосферы должна давать звук сильного выстрела. Вследствие колоссальной энергии этого движения (в среднем 50 км/сек) воздух перед метеором сжимается почти адиабатически, быстро раскаляется и с колоссальным трением о близлежащие слои отходит назад, причем увлеченные Им и испарившиеся частицы образуют хвост огненного шара. Часто масса метеора разрывается, и светящееся ядро наподобие взрыва разлетается в стороны но легко понять, что этот процесс является второстепенной при- [c.315]

Схема движения катализатора, потоков сырья и воздуха на крекинг-установке флюид показана на фиг. 48. Регенерированный горячий катализатор из регенератора 1 самотеком спускается по стояку 2 в узел смешения 3, где он приходит в контакт с предварительно подогретым в змеевиках печи 19 дестиллатным сырьем. При контактировании с горячим катализатором сырье испаряется. Дальше смесь по трубопроводу 4 поступает в реактор 5. Скорость потока в реакторе резко уменьшается, вследствие чего основная масса твердых частиц катализатора осаждается в кипящем плотном слое 6. Высоту уровня плотного слоя устанавливают такой, чтобы обеспечить требуемое время пребывания в нем паров и желаемую глубину их крекинга в присутствии катализатора. Выходящий из плотного слоя газо-паровой поток продуктов крекинга проходит верхнюю часть 7 реактора и расположенные внутри его циклонные сепараторы 8. Значительная часть уносимых частиц катализатора осаждается в верхней половине реактора до поступления потока в циклонные сепараторы. Циклоны служат для более полного отделения частиц и возврата их по трубам 9 иод уровень кипящего слоя в реакторе. Чем ниже скорость потока в верхней части реактора и больше высота этой части, тем полнее газо-паровой [c.123]

Образование и отложение кокса на внутренней поверхности печных труб представляют со ой сложные процессы, зависящие от многих факторов. В нагревательных печах тепловой режим отдельных зон должен устанавливаться с учетом физико-хими-ческих свойств углеводородного сырья и скоростей движения его потоков. В высокотемпературной зоне прямогонной печи при испарении нагретого сырья жидкая фаза потока утяжеляется (так как прежде всего испаряются низкокипящие фракции) и создаются условия для образования осадков солей, которые отлагаются на поверхности труб, увлекая за собой частицы смол и асфальтенов. Возникшие зародыши кокса становятся ядрами дальнейшего коксообразования. Чем больше солей, тем больше центров коксообразования. Некоторые соли являются не только зародышами коксоотложений, но и, вероятно, обладают каталитическим действием, поскольку при нагреве сырья с повышенным содержанием солей температура начала интенсивного коксообразования снижается. [c.273]

Хотя летучесть диоксинов сравнительно незначительна, они могут переноситься воздушными массами в виде аэрозольных частиц в сверхвысоких концентрациях ]87] Более интенсивно испаряются с поверхности воды ПХБ. Значения скорости испарения при 100 С колеблются в пределах 0,05-0,9 мг/(см2-ч). [c.70]

Один из механизмов связан с различной скоростью перехода разноименно заряженных частиц.из одной фазы в другую. Простейший случай образования двойного электрического слоя по такому механизму — испускание электронов поверхностью нагретых металлов (электронная эмиссия). В этом случае сам металл в сколько-нибудь значительном количестве не испаряется, эмиссия же электронов происходит легко, и поверхность металла заряжается положительно. Между поверхностью металла и окружающим ее внешним пространством возникает разность потенциалов. По достижении равновесного состояния распределение частиц в обеих фазах неравномерное положительно заряженный металл притягивает электроны из внешней среды, а они отталкивают электроны металла от его поверхности внутрь. В результате в поверхностном слое металла образуется избыток положительно заряженных ионов, а на поверхности внешнего пространства— избыток электронов. Такое распределение разноименно заряженных частиц и создает двойной электрический слой. [c.165]

Источники света, применяемые для получения эмиссионных спектров, имеют высокую температуру, при которой любое вещество испаряется и его молекулы распадаются на отдельные атомы. Скорости атомов очень большие, и при соударениях друг с другом за счет кинетической энергии может произойти увеличение кинетической энергии, подобно тому, как при ударе двух тел кинетическая энергия их движения идет на увеличение температуры, т. е. на увеличение внутренней энергии этих тел. Возбужденный атом через некоторое время самопроизвольно возвращается в обычное состояние, а избыточную энергию излучает в виде фотона. Если возбужденный атом не сталкивается и не взаимодействует с другими частицами, то энергия фотона Е точно равна разности внутренней энергии атома в возбужденном Е2 и обычном Е1 состояниях [c.28]

Но схватывание металла шероховатостей может произойти и в том случае, если смазочная пленка выдержит давление, а именно, когда под влиянием особенно высокого давления или удара при большой скорости частицы нагреваются. При температуре примерно 450° адсорбированная пленка между шероховатостями испарится, произойдет соприкосновение металла шероховатостей со всеми отрицательными последствиями. [c.14]

Для подтверждения этого явления были проведены опыты [48] по горению тракторного керосина в резервуаре диаметром 50 си при разной скорости потока воздуха, набегающего на пламя. Под действием потока воздуха пламя омывало стенку резервуара с наветренной стороны и нагревало ее выше температуры кипения керосина. При таких условиях в керосине распределение температур было такое же, как и в бензине. Следовательно, образование прогретого слоя большой толщины происходит при определенных условиях у всех нефтепродуктов и даже у индивидуальных жидкостей. Нефтепродукты, имеющие высокие температуры кипения (нефть, мазут), будучи влажными, прогреваются так же, как и бензин, имеющий значительно более низкую температуру кипения. Это объясняется тем, что частицы воды, находящиеся в нефтепродуктах, испаряются при 100°. Пузырьки водяного пара, образую-204 [c.204]

Распыленные частицы жидкого топлива, выброшенные форсункой в топочную камеру со значительными начальными скоростями, простреливают воздушный поток, движущийся через эту камеру, распределяясь по сечению топки. Чем мельче капли, т. е. чем больше развита их поверхность сопротивления, тем скорее воздушный поток затормаживает их свободный полет и, увлекая их за собой, заставляет далее двигаться в том направлении и с той скоростью, которые приданы ему самому. Попадая в топочные условия, жидкие топливные капли, вместе с несущим их воздухом постепенно прогреваются и, испаряясь, а затем газифицируясь, т. е. проходя стадию предварительного теплового разложения, вступают одновременно в смесеобразование с воздушным потоком. В той зоне потока, где воздух оказывается достаточно насыщенным этим газообразным топливом и образовавшаяся горючая смесь достигает при этом достаточного прогрева, создаются, наконец, условия для ее воспламенения. [c.150]

Более тяжелые пары, имеющие более высокую температуру кипения, конденсируются и стекают вниз, более летучие пары с высокой концентрацией эфирных масел многократно испаряются и двигаются вверх, т.е. происходит процесс ректификации. В данном случае экстрактор работает как насадочная ректификационная колонна, роль насадки выполняют частицы сырья. Это позволит увеличить скорости паровых потоков, исключить их обратное перемещение, интенсифицировать процесс повышения концентрации эфирных масел в паровой фазе. [c.972]

Капилляр наполняют обезгаженным раствором неподвижной фазы (0,2 — 1 %-ным) и один конец герметически закрывают. Открытым концом капилляр вводят с постоянной скоростью в термостат, температура которого зависит от типа использованного растворителя. При этом растворитель быстро испаряется, а растворенная неподвижная фаза образует аэрозольный туман, который с большой скоростью выталкивается из капилляра парами растворителя. При этом частицы аэрозоля, попадая на поверхность капилляра, образуют пленку. Когда капилляр почти целиком введен в термостат, его герметизированный конец открывают и присоединяют к источнику благородного газа, находящемуся под давлением газ удаляет остатки раствора неподвижной фазы и пары растворителя. [c.99]

При расширении газа эти частицы ускоряются до 10 см/с и с большей вероятностью, чем молекулы паров, проходят через диафрагму в ионный источник Этим достигается высокая эф фективность переноса в ионный источник нелетучих соединений, молекулы которых находятся в частицах аэрозоля Когда частицы сталкиваются с нагретым зондом, они полностью или частично испаряются, и в газовой фазе происходит химическая ионизация Ионы, образующиеся из молекул растворителя, слу жат ионами реагентами При скорости водных элюентов до [c.40]

Можно применять обычные периодические процессы коксования, но более перспективен непрерывный процесс, при котором частицы кокса нагреваются и циркулируют в виде взвеси в водяном паре высокого давления. Битум контактируется с циркулирующим слоем горячего кокса, вследствие чего достигается равномерное распределение нефти на зернах кокса. Часть битума испаряется за счет тепла кокса, остальное количество в жидком состоянии обволакивает зерна кокса. Скорость частиц кокса в этой стадии цикла невелика, и общая продолжительность пребывания материала в реакторе достигает 30 мин. это обеспечивает коксование нефти и сушку зерен кокса. Затем следует отпарная зона, где происходит удаление остаточных углеводородов в атмосфере водяного [c.99]

Для десорбции с различными теплотами область одновременного выделения обоих видов частиц увеличивается тем больше, чем выше скорость изменения температуры. Так, при быстром подъеме температуры оба вещества с низкой и высокой энергией активации десорбции выделяются одновременно, несмотря на то что возможно совершенно независимое их испарение без перекрывания. Этого можно достичь, испарив более слабо связанный компонент при низкой температуре, при которой скорость для второго компонента ничтожна, и, поднимая температуру, можно завершить испарение. Наложение кривых выделения при большой скорости нагревания является достаточно общим эффектом, наблюдаемым [c.141]

Из-за высокой скорости теплоотдачи к каплям жид- Ость испаряется из центра частицы, расширяя при этом ее наружную оболочку и образуя полую сферу. Иногда скорость образования пара внутри частицы достаточна для того, чтобы выдуть отверстие в стенке сферической оболочки. [c.294]

Когда в дугу вводят какое-либо новое вещество (например, помещая его в полость в нижнем электроде), составляющие его элементы под действием высокой температуры испаряются в плазму дуги (тем-, пература ее достигает 3000—8000 К) Атомы этих элементов могут перейти в возбужденное состояние вследствие столкновений с частицами-различных типов, движущимися в разряде с большими скоростями. Это могут быть атомы, ионы, молекулы или электроны, скорости которых обратно пропорциональны квадратному корню из их массы. [c.91]

Р —Ps ) становится сравнимой с ДР (г) == Р (г) —-Р (оо). При этих условиях разница в скоростях роста частиц разных размеров станет существенной для дальнейшего течения процесса, а у наиболее мелких частиц, для которых АР станет меньше, чем ДР (г), скорость роста станет отрицательной, т. е. они начнут обратно испаряться или растворяться. В этой области, в которой будет протекать процесс перегонки , относи- [c.159]

Причиной мешающих влияний при определении трудноиспа-ряющихся элементов в пламени ацетилен — воздух является сдвиг равновесий химических реакций, обусловленный фугитив-ностью их оксидов, металлов и карбидов. У элементов Ве, А 1, 5с фугитивность возрастает в ряду оксид — металл — карбид, фугитивность Мо, Ti, V, У, В, 81 в той же последовательности падает, а все три формы для 2г, Nb, Та и даже в пламени ацетилен — воздух малолетучи. Взаимные помехи элементов первой группы периодической системы незначительны, так как восстановление оксидов углеродными радикалами пламени происходит без заметных посторонних влияний. У элементов второй группы в присутствии элементов левой половины периодической системы, которые образуют термостабильные карбиды, происходит усиление аналитического сигнала вследствие ограничения карбидообразования определяемого элемента. Причиной мешающих влияний может являться также сдвиг диссоциации и ионизации. Температура обычного пламени ацетилен — воздух (2600 К) бывает достаточной для значительной ионизации атомов щелочных металлов, кроме лития и частично 8г и Ва (К, НЬ, Сз ионизируются более чем на 50%). В более горячем пламени С2Н2—О2 (3000 К) сильнее ионизируются все элементы с потенциалом ионизации ниже 6 эВ наряду со щелочными, щелочноземельными металлами и редкоземельными металлами Т1, и. Другой возможностью влияния на сигнал является изменение распределения свободных атомов в пламени вследствие различий в скоростях диффузии легких и более тяжелых испарившихся частиц при повышенном содержании соли. [c.75]

Учетная концентрация табачного дыма варьирует в пределах частиц см , а весовая концентрация от <1 до 4>5мг на выдоха, длящегося 2 сек. Скорость его коагуляции — обыч-для аэрозолей, получающихся при горении, а скорость испаре-частиц (помимо содержащейся в них сконденсированной воды) шычайно мала, так как они состоят из смолистой жидкости. 2вет, рассеянный дымом, выходящим из торящего конца сига-л часто имеет голубоватый оттенок, указывающий на наличие 1ь мелких частиц. Но при затяжке дым насыщается влагой и нимает белую окраску, свидетельствующую об увеличении дисперсности и величины частиц. [c.357]

ДЛИНОЙ до 20 м. Частицы материала движутся в потоке нагретого воздуха (или топочных газов), скорость которого превышает скорость витания частиц и составляет 10—30 м1сек. В подобных трубах-сушилках процесс сушки длится секунды и за такое короткое время из материала удается испарить только часть свободной влаги. [c.624]

ИзучеЕ1ие эффектов ассоциации одноименных (пар-твердый конденсат) или разноименных (пар-газ) молекул привело к получению соответствующих зависимостей, Показано, что при конденсации пара в жидкость из парогазовых смесей скорость конденсации резко уменьшается с повышением содержания газа. Рассмотрение процесса конденсации во всей его сложности с учетом молекулярных взаимодействий дает возможность выявить особенности конденсации как в жидкое, так и твердое состояние. Общим является то, что обмен энергией между частицами в объеме и на поверхности происходит в состоянии ассоциации. Можно предположить, что фазовые превращения, например пар-жидкий конденсат, будут растянуты во времени, так как некоторое повышение температуры смеси при конденсации может привести к разрушению только образовавшихся кристаллических решеток за счет собственной энергии фазового превращения. У определенной части молекул кинетическая энергия может становиться больше потенциальной энергии взаимодействия, и эта часть молекул вновь испаряется с поверхности конденсации. В этих случаях процесс теплообмена по физической сущности представляет собой обмен энергией между частицами, находящимися в различном энергетическом состоянии. Такой обмен энергией между частицами обычно называют переносом тепла. При конвективном теплообмене поток тепла вызывается наличием градиента температуры. Однако даже при отсутствии температурного градиента за счет хаотического теплового движения молекул среды непрерывно происходит хаотический перенос тепла. [c.100]

В промышленных условиях для конденсационного улавливания пыли газы, предварительно насыщенные водяными парами, охлаждают в теплообменниках смешения. С этой целью в скруббере распыляют холодную воду. Эффективность скоростных пылеуловителей возрастает, когда газы поступают в скруббер при точке росы. Это связано не только с конденсационным утяжелением ахрозольных частиц, но и с воздействием на движение последних теплового и диффузионного поля капли. В зависимости от того, испаряются или растут капли распыляемой жидкости, скорость [c.353]

Дуговой разряд по длине можно подразделить на три области среднюю—столб дуги, прикатодную и прианод-ную области В столбе дуги потенциал растет линейно по направлению от одного конца к другому в приэлект-родных областях, протяженность которых весьма мала (порядка 10 = см), он изменяется скачком. Между тем-эти приэлектродные области, в первую очередь прика-тодная, образуют те потоки заряженных частиц, которые в столбе дуги ионизируют газ. Под действием бомбардирующих катод ионов он разогревается и находящиеся в нем, как во всяком металле, свободные электроны получают такие скорости теплового движения, что оказываются в состоянии преодолеть потенциальный барьер у поверхности катода и ВЫЙТИ В дуговой промежуток, где они ускоряются электрическим полем и при столкновении с нейтральными частицами ионизируют их толчком. Такая термоэлектронная эмиссия требует высокой температуры катода (более 2000 К), поэтому она возможна лишь тогда, когда катод выполнен из тугоплавкого материала. Катод из менее тугоплавкого материала интенсивно испаряется, и электроны выходят из окружающего катод раскаленного облака пара. [c.182]

Свободную от пузырьков газа суспензию твердого носителя с диаметром частиц I мк в растворе неподвижной фа.зы помещали в капиллярную трубку. Один конец трубки закрывали. Затем капилляр открытым концом вдвигали с постоянной скоростью в воздушный термостат и испаряли растворитель. Твердый носитель, нронитанный неподвижной фазой, оставался па стенках трубки в виде тонкого слоя. Чем больше перепад давления по всей длине капилляра, тем больше должна превышать температура термостата точку кипения растворителя. После того как капиллярная трубка будет нагрета вплоть до закрытого конца, этот конец открывают и через капилляр пускают медленный ток азота для удаления остатков растворителя. [c.332]

Нторая стадия - сушка поверхности влаги. Влага испаряется с Поверхности частиц благодаря низкому парциальному давлению паре в горячем теплоносителе, окружающем каждую частицу. До тех пор. Пока частица остается влажной и вода диффундирует от центра к поверхности и смачивает ее, температура частицы остается постоянной. Но с уменьшением содержания воды скорость диффузии умеиЬ шается и температура частицы повьшшется. [c.126]

Хорошо известно, что сферическая изопированная неподвнж ная частица чистого вещества испаряется в спокойном воздухе концентрация пара в котором равна нулю, таким образом что скорость уменьшения поверхности постоянна во времени и не за висит от размера частицы Максвелл и Ленгмюр показали чго этот результат непосредственно следует из теории диффузии Сте фана и уравнение [c.99]

Пар образующийся при нагревании масла извне эжектируется под давле нием через ряд форсунок рассчитанных на такую скорость смешения с окру жаюишм холодным воздухом при которой размер частиц дыма (0 6 мк для масла с коэффициентом преломления 1 50) приблизительно соответствует максн мальному светорассеянию Таким образом получается белый дым с хорошими маскирующими свойствами Генераторы такого типа достаточно сложны в меха ническом отношении для них требуются специальные транспортные средства и обслуживающии персонал Другой более старый способ получения масляного дыма — впрыскивание масла в выхлопную трубу двигателя внутреннего его рания Основные принципы лежащие в основе получения масляного дыма уже рассматривались в первой части Следует лишь подчеркнуть что необходимо применять высококипящие масла с температурой кипения выше 300° С при 750 мм рт ст так как в противном случае находящиеся в атмосфере капельки очень быстро испаряются и дым существует недолго [c.410]

Случай неэквивалентного тепло- и массообмена (см. рис. 4.2) типичен для высоких температур теплоносителя, мелкодисперсных латексов и низкой температуры стеклования полимера, когда испаряющаяся через поры влага не успевает насыщать окружающий слой газа, и капля нагревается выше температуры адиабатического испарения жидкости. При этом из жидкой фазы десорбируются растворенные газы, образуя дополнительные газовые пузырьки внутри капли. Латексные глобулы укладываются в своды на поверхности пузырьков так же, как и на поверхности капли. В порах этой укладки действуют капиллярные силы, но они направлены на расклинивание глобул в своде, поэтому в условиях интенсивного подвода тепла влага испаря-, ется в пузырьки, и давление расширяет их. В результате расклинивания глобул в упаковке свода оболочка пузырька продавливается, и тогда образуются дополнительные пустоты внутри частицы, формиру5 сложную ячеистую структуру. В зависимости от скорости внутреннеп парообразования и прочности оболочек может быть много варианте формирования зерна (см. рис. 4.2). [c.122]

Чрезвычайно интересными представляются данные Уиттекера [198], исследовавшего вопрос о роли летучести компонентов на примере смесей азотной кислоты с твердыми горючими. Для прй-хождения стационарного нормального горения, согласноУиттекеру,. необходимо, чтобы скорость испарения всех компонентов равнялась скорости горения. Было установлено, что смесь азотной кислоты с а-динитробензолом неспособна к нормальному горению, но при высоких давлениях сгорает в турбулентном режиме. Для сравнения испытанию подвергли смесь азотной кислоты и себационитрила, имеющего упругость паров при 45° С,, равную 1 мк, что совпадает с упругостью паров динитробензола. Эта смесь также оказалась неспособной гореть нормально, но после 154 атм загорается и горит в турбулентном режиме. Таким образом, смеси с очень низким давлением паров имеют только область турбулентного режима горения, когда частицы и капли смеси попадают в высокотемпературное пламя и там испаряются, поддерживая в пламени исходное соотношение компонентов. В режиме нормального горения достигаемая на поверхности заряда температура слишком мала для обеспечения транспорта малолетучего компонента в г-фазу. Хотя эксперименты Уиттекера были проведены на смесях с твердым горючим, их суть остается справедливой и для жидких компонентов. Так, смеси ТНМ с горючим, переобогащенные окислителем, нри низких давлениях не горят. Но если вести горение при повышенных давлениях, то они сгорают в турбулентном режиме до конца. [c.283]

Многие ранние работы по пленкообразованию из водных ла-тексов посвящены количественной оценке этого сжимающего капиллярного напряжения и его сопоставлению с силами, необходимыми для обеспечения пластического течения частиц. Получены уравнения, связывающие поверхностное натяжение жидкости с размером, модулем и прочностью частиц и т. д. [24—27]. Хотя такие расчеты и представляют интерес, рассматривать их детально нет необходимости. Очевид1Ю, что летучий разбавитель будет продолжать испаряться (хотя, возможно, с меньшей скоростью н большей кажущейся скрытой теплотой испарения, чем с открытой поверхности). В результате испарения разбавителя возможны только две ситуации [c.278]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология