Резонансные линии газов

Анализ газовых смесей затрудняется тем, что резонансные линии газов лежат в области далекого ультрафиолета, и, следовательно, для их регистрации необходима вакуумная спектральная аппаратура. В настоящее время в связи с развитием спектрального приборостроения для вакуумной области все большее практи- [c.136]

Однако резонансные линии газов лежат в вакуумной ультрафиолетовой области спектра, мало доступной для измерений (табл. 54). [c.335]

Резонансные линии газов [1, 2] [c.336]

Применение атомно-абсорбционного метода для спектрального анализа газовых смесей проще, чем в случае анализа остальных веществ. Но резонансные линии газов лежат в вакуумной УФ-области спектра, труднодоступной для измерения. Основным затруднением при измерении атомной абсорбции азота является необходимость эффективной диссоциации молекул (потенциал ионизации 14,53 в). Схема уровней энергии молекул азота приведена в [99, стр. 295]. [c.127]

Сенсибилизаторами могут быть многие вещества. Для исследований по триплетной сенсибилизации некоторые преимущества имеют кетоны. Карбонильные соединения обладают высокими выходами триплетных состояний при малом синглет-триплетном расщеплении (разнице в энергиях между уровнями 1 и Т ) и сравнительно высоких энергиях триплетов, так что энергетические соотношения, подразумеваемые на рис. 5.2, могут быть легко выполнены. Для экспериментов в конденсированной фазе часто применяется бензофенон, а в газовой фазе — диацетил. Исторически в газовой фазе широко использовалась ртуть из-за ее летучести при комнатной температуре и доступности ртутных ламп, излучающих на резонансной линии Х = = 253,7 нм. В качестве фотосенсибилизаторов применяются и другие летучие металлы например, кадмий, цинк, таллий, индий, кальций, натрий и галлий в области вакуумного ультрафиолета полезными сенсибилизаторами являются благородные газы. [c.140]

В твердых телах резонансные линии уширены вследствие взаимодействия между ядрами (диполь-дипольная и электрическая квадрупольная связи и др.) и взаимодействия ядерной системы с ее окружением. При повышении температуры интенсивность движения молекул твердого тела растет и уменьшается ширина линии за счет усреднения локальных полей. Для газов и жидкостей, где происходит довольно быстрое движение молекул, ширина линии сильно уменьшается. Вообще следует иметь в виду, что заторможенное и свободное вращение молекул и групп в молекулах, либрация, квантово-механический туннельный эффект, самодиффузия и другие формы движения способствуют сужению резонансной линии. [c.210]

Ширина линии ЭПР зависит от температуры образования угля и в некоторой степени от того, в каких условиях (вакуум или воздух) проведена карбонизация образца, что видно из рис. 34. В различиях ширины линий, полученных для образцов, карбонизованных в вакууме и на воздухе, проявляется кислородный эффект . Если кислород подводится к каменным углям или сахарам, нагретым выше 500°, или к активированному углю, нагретому выше 100°, то наблюдается заметное увеличение ширины линии ЭПР. Однако полная интегральная интенсивность линии ЭПР изменяется несильно. Таким образом, в этом эффекте полное число радикалов остается приблизительно постоянным, а уширение резонансной линии обусловлено взаимодействием с парамагнитной молекулой кислорода. Другие парамагнитные газы, а также растворы парамагнитных ионов в сильно пористых углях вызывают аналогичное уширение. Что касается адсорбции диамагнитных газов, то не известно, чтобы она влияла на сигнал ЭПР. Кислородный эффект полностью обратим, и можно считать, что кислород физически адсорбируется в виде молекул на достаточно близком расстоянии от неспаренных электронов, при котором происходит уширение за счет диполь-дипольного взаимодействия. При адсорбции кислорода на угле, приготовленном из сахарозы, время П спин-решеточной релаксации значительно уменьшается [184]. [c.97]

Другой, также широко распространенный метод получения атомарного водорода основан на фотохимической сенсибилизации. Насыщая парами ртути водород или смесь водорода с тем или иным газом и освещая эту смесь кварцевой ртутной лампой, получают возбужденные атомы ртути Hg ( Pl), возникающие в результате поглощения ртутным паром резонансной линии 2537 А. Возбужденные атомы Н , взаимодействуя с молекулами Нз, расщепляют их на атомы. [c.72]

Спектр катодной области содержит линии атомов и ионов элементов катода, а также линии спектров инертного газа—наполнителя. Подбором силы разрядного тока, выбором инертного газа-наполнителя и его давления, а также конструкции катода можно добиться достаточно высокой интенсивности резонансных линий атомов определяемых элементов. [c.187]

Метод двух линий заключается в следующем. В непосредственной близости от аналитической линии определяемого элемента подбирают линию сравнения, представляющую собой нерезонансную линию этого же элемента, линию газа-наполнителя источника излучения или линию другого элемента, практически отсутствующего в пробе. Под выражением практическое отсутствие понимают, что элемент сравнения не должен присутствовать в пробе в количествах, достаточных для обнаружения по линии сравнения. Линия сравнения должна отличаться по длине волны от аналитической линии не более чем на 10—20 нм, а при работе в области длин волн короче 220 нм — не более чем на 5 нм [22]. Для особо точных измерений разница в длине волны аналитической линии и линии сравнения не должна превышать, 5 и 2 нм соответственно. На одноканальном приборе проводят два последовательных измерения абсорбции на резонансной линии определяемого элемента, и на линии сравнения. Путем вычитания второго сигнала из первого получают истинное значение аналитического сигнала. При наличии двухканального прибора два измерения проводят одновременно. Важно, чтобы полоса пропускания обоих каналов была одинаковой. В табл. 27 приведены аналитические пары линий, рекомендуемые в работе [78] для определения ряда элементов. [c.133]

Спектры других инертных газов (неона, аргона, криптона, ксенона) имеют строение, несколько отличное от спектра атома гелия. Это объясняется тем, что во внешней электронной оболочке атомы этих элементов имеют уже восемь электронов, из них два 5-электрона и шесть р-электронов. Схема энергетических уровней атома неона приведена на рис. 3. Основным уровнем неона является уровень 152, 22/ 5о, расположенный очень глубоко значительно выше него (на 16,5—16,8 эв) расположены четыре близких уровня Р, Ро, Ри соответствующие электронной конфигурации 15 2522 35 , из которых уровни зРо и зРг являются метастабильными. Переход атома с уровней Р и Р] на нормальный уровень 5о ведет к испусканию двух резонансных линий неона, лежащих в крайней ультрафиолетовой области А, 744 и 736 А. Выше этих 2р 3з уровней расположена группа из 10 уровней, энергия которых 18,3—18,9 эв. Согласно схеме Рессель—Саундерса уровни обозначаются символами з5ь зДз, 2, зДь >2, Р, Р >, Рч-. Р и 15о (электронная конфигурация 8 25 2р=3р). В результате переходов с этих уровней на нижние возникает группа очень [c.12]

Применительно к анализу газовых смесей вакуумная область имеет двойное преимущество перед другими областями спектра, а именно возможность использования как резонансных линий атомов, так и линий ионов высокой степени кратности. Анализ газов в далекой ультрафиолетовой области затруднен из-за отсутствия материалов, прозрачных в области спектра ниже 1000 А. При работе с обычной спектральной аппаратурой приходится использовать менее чувствительные спектральные линии. [c.137]

Изложение основных принципов молекулярного анализа по спектрам поглощения можно найти в ряде монографий 470, 471]. Вследствие трудностей анализа по поглощению резонансных линий инертных газов был разработан метод абсорбции в возбужденных газах [433]. [c.242]

Сравнительно большая яркость резонансных линий, простота в обращении и хорошая стабильность делают дуговые лампы удобными источниками линейчатых спектров. Аналогичные разрядные трубки с подогревными катодами употребляются и для получения спектров газов, в первую очередь водорода и инертных газов. [c.267]

Рис. 30. Кривые зависимости логарифма интенсивности резонансных линий щелочных металлов от логарифма концентрации элемента в растворе (пламя смеси светильного газа с воздухом),

Литий определяют эмиссионным методом по красной резонансной линии с длиной волны 670,8 ммк. Обычно используются воздушно-ацетиленовое пламя и высокотемпературные пламена смесей ацетилена или водорода с кислородом. В меньшей степени применяется пламя смеси светильного газа с воздухом, так как в не м излучение лития слабее. [c.197]

При фотометрировании обычно используют наиболее интенсивные резонансные линии калия 766,5 и 769,9 ммк, расположенные на границе между видимой и инфракрасной частями спектра. В фотографической спектрофотометрии пламени использовались также фиолетовые линии 404,4 и 404,7 ммк. Дела лись попытки применить их и в фотоэлектрической фотометрии пламени 2 . Вместе с предыдущими линиями они обусловливают характерный сиреневый цвет пламени, в котором испаряются соли калия. Как и в случае натрия, при определении калия по линиям 766,5—769,9 ммк предпочтительнее использовать низкотемпературное пламя смеси светильного газа с воздухом, при котором интенсивность излучения мешающих щелочноземельных металлов значительно уменьшена по сравнению с интенсивностью излучения калия (ср. стр. 130). [c.210]

Уширение резонансных линий под действием давления происходит из-за наличия посторонних атомов в среде излучающих или абсорбирующих атомов. Величина уширения изменяется в зависимости от давления посторонних газов и от их физических свойств. Точное ее значение рассчитать трудно, но известно, что порядок величины такой же, как у допплеровского уширения. [c.11]

Величина эффекта рассеяния зависит от длины волны света и от типа используемого пламени. В пламени воздух — ацетилен с предварительным смешением газов для резонансной линии никеля [c.63]

Принципиальная схема атомно-абсорбционного спектрофотометра показана иа рис. 17. С помощью распылителя 1 аэрозоль исследуемого раство )а в смеси с горючим газом подается в пламя щелевой горелки 2. Прошедшее через пламя излучение от лампы с полым катодом 3 попадает на входную щель монохроматора 4. Интенсивность резонансной линии измеряют фотоэлектрическим методом (фотоумно житель 5, усилитель 7). Интенсивность линии от источника света, прошедшей через поглощающий слой атомов элемента в пламени, измеряют, принимая интенсивность неослабленной линии за 100%. и регистрируют с помощью отсчетного устройства 9 или самописца. [c.40]

Как видно, из спектра ЭПР л особенностей его тонкой и сверхтонкой структуры можно получать важные сведения об электронной конфигураций атомов и ионов, о свойствах атомных ядер. Для химиков ЭПР ценен как один из наиболее чувствительных методов обнаружения и идентификации свободных радикалов, установления их электронной конфигурации и. геометрии. Найда из спектра ЭПР газов, растворов, кристаллов (порошков) значение Н, отвечающее резонансной линии, по (19.15) вычисляют -фактор. Последний используют для идентификации радикалов, чему Ьпособствует вьгявление сверхтонкой структуры спектра. По я-фактору можно судить о симметрии радикала, а также определить энергии отдельных орбиталей. Сверхтонкое расщепление в спектре позволяет определить заселенность. у- и р-орбиталей атома с магнитным ядром в радикале, а отсюда — электронйое распределение и в известных случаях — валентный угол. Так, например, именно метод ЭПР сказал решающее слово в пользу угловой структуры радикала СН2. Метод ЭПР применяется и для исследования комплексных соединений, в частности соединений переходных и редкоземельных металлов. Величина -фак-тора и его зависимость от направления при этом определяются силой И симметрией ло.ия, создаваемого лигандами [к-6]. [c.78]

Хотя лампы с нитью накала находят ряд применений, когда лужно излучение с непрерывным спектром, значительно более высокие интенсивности почти монохроматического излучения получаются фильтрацией света ламп, испускающих больщую часть энергии в небольщом наборе узких полос или линий. Для этой цели можно использовать несколько типов газоразрядных ламп, наполненных инертными газами или парами летучих элементов (обычно металлов), дающих подходящие атомные линии испускания. При низком давлении почти вся излучаемая энергия может концентрироваться в резонансных линиях (соответствующих переходам из первого возбужденного состояния в основное). При этом достаточно монохроматичный свет может быть получен без применения фильтров. Типичными примерами являются лампы низкого давления с ксеноно-вым наполнением (Х= 147,0 нм) или ртутным наполнением (Я= 184,9 нм, 253,7 нм, ср. со с. 42). Во втором случае обычно присутствует небольшое количество инертного газа, который почти не дает вклада в испускаемое излучение. При повышенных давлениях и высокой рабочей температуре под действием разрядов через пары металлов в излучении ламп появляется большое число линий, уширенных давлением. Излучение собственно резонансной линии часто при этом поглощается более холодными парами металла вблизи стенок лампы. Ртутные разрядные лампы очень широко применяются в фотохимических экспериментах. В табл. 7.1 показаны относительные интенсивности основных линий для стандартных ламп низкого давления (интенсивность линии при >. = 253,7 нм принята за [c.180]

А.-а.а. применяют для определения ок, 70 элементов (гл. обр. металлов). Не определяют газы и нек-рые др. неметаллы, резонансные линии к-рых лежат в вакуумной области спектра (длина волны меньше 190 нм). С применением графитовой печи невозможно определять НГ, ЫЬ, Та, XV и 2г, образующие с углеродом труднолетучне карбиды. Пределы обнаружения большинства элементов в р-рах прн атомизацни в пламени 1-100 мкг/л, в графитовой печи в 100-1000 раз ниже. Абс. пределы обнаружения в послед- [c.217]

В Ф.с. используют монохроматич. излучение Не(1) или Не(П), энергая фотона сосггв. 21,2 и 40,8 эВ реже применяют резонансные линии излучения др. ин ных газов и монохро-матизир. синхрртронное излучение. Энергетич. спектры дю- [c.184]

Смысл этого уравнения заключается в том, что скорость поглощения энергии , следовательно, интенсивность наблюдаемой резонансной линии пропорциональны величине п Р. Вероятность Р зависит от квадрата той составляющей амплитуды радиочастотного магнитного поля, которая перпендикулярна направлению поля Н. При достаточно сильном радиочастотном поле величина п /по становится весьма малой, и система оказывается насыщенной, т. е. достигается такая точка, что любое дальнейшее увеличение напряженности приложенного радиочастотного поля вызывает лищь незначительное увеличение поглощения. Для данного радиочастотного поля умеренно высокой напряженности коэффициент насыщения Па/по зависит от величины Т чем больше время релаксации, тем быстрее наступает состояние насыщения. Обычно время релаксации Тх для твердых тел больше, чем для жидкостей и газов для жидкостей время релаксации составляет величину порядка 1 сек. Присутствие в жидком веществе парамагнитных ионов способствует процессу релаксации и может снизить Ту до значений ниже 10 сек. [c.260]

Атомно-абсорбционный метод. Медь — один из элементов, наиболее легко определяемых методом атомной абсорбции. Малые количества меди, от 0,1 мкг/мл, определяют по резонансной линии 324,75 нм для больших количеств меди рекомендуется линия 249,2 нм. Средством атомизации служит иламя ацетилен—воздух, низкотемие-ратурное пламя природный газ — воздух, а также непламенные средства, например графитовая иечь. Определение содержания меди методом атомной абсорбции сочетают с выделением ее экстракцией, электролизом и другими известными способами. Методом атомной абсорбции определяют концентрацию меди в рудах, минералах, медных концентратах, сплавах. [c.88]

Исследовано [461] поведение кальция в пламени ацетилена (рис. 24) и светильного газа. Для резонансной линии излучения кривые зависимости интенсивности излучения (/) от концентрации (С) в логарифмических координатах характеризуются двумя ветвями с тангенсом угла наклона, равным 1 и 0,5. При низких концентрациях кальция (до 0,1 М) I пропорционально С, при больших концентрациях кальция / становится пропорциональным Последнее связано с самопоглош ением, которое обычно [c.137]

Чувствительность определения кальция методом фотометрии пламени, по данным различных авторов, колеблется от 5-10" до Ю % [201, 203, 205]. Открываемый минимум 0,5—0,01 мкг С /мл в зависимости от сложности объекта и аппаратурных возможностей [395, 596]. При условии химического обогащения чувствительность метода определения кальция повышается, как правило, до 10 % [235]. При использовании современных пламенных спектрофотометров и других аппаратурных усовершенствований удается повысить чувствительность определения кальция до 10" % [18 . Чувствительность определения кальцпя в сильной степени зависит также от температуры пламени. При определении кальция по резонансной линии излучения при 4270 А чаще всего используют пламя смеси ацетилена с воздухом [846]. При использовании низкотемпературного газолинового пламени [1509] сильно влияют мешающие ионы. Для повышения чувствительности иногда применяют более высокотемпературные пламена, например смесп ацетилена с кислородом, водорода с кислородом [1375], водорода с пео-хлорилфторидом (СЮзР) [1446], дициана с кислородом 1585] и др Менее горячие пламена, например различные горючие газы [496], [c.137]

Определение проводят но поглощению в пламени резонансной линии Сс1 2288,0 А, источником света служат высокочастотные безэлектродные лампы с парами кадмия или лампы с полым Сс1-катодом, реже — дуговые нарометаллические лампы. Растворы проб распыляют при помощи углового или концентрического распылителя и в смеси с горючим газом вводят в протяженное пламя длиной 10 атомно-абсорбционной горелки. Искомое содержание рассчитывают по калибровочным графикам в координатах оптическая плотность пламени при длине волны аналитической линии Сс1 — его концентрация в эталонных растворах мкг мл водных растворов чистых солей кадмия) реже исполь- [c.129]

Для определения магпия атомно-абсорбционным методом используется его резонансная линия с А. = 285,2 нм. Анализируемый раствор распыляют в пламя, в которое излучается свет лампы с полым катодом, изготовленным из металлического магния или из магния и алюминия. Атомы магния в газах пламени поглощают часть светового потока резонансной линии. Уменьшение интенсивности излучения в известных пределах пропорционально концентрации Mg в анализируемом растворе. Для выполнения анализа используют спеЬ иально предназначенные для этого спектрофотометры, а также установки, собранные из [c.186]

Потенциал, необходимый для перевода атома в первое возбужденное состояние, называется резонансным потенциалом, а появляющаяся при отом линия— резонансной линией. При повышении температуры газа первыми появляются или становятся заметными резонансные линии, т. е. те, которые возникают в результате перескока электрона ближайшего уровня на нормальный. Резоиаиише линии в видимой части спектра, например, желтые линии D натрия, получаются при температуре несколько выше 500 °. При дальнейшем возбуждении атома происходит отрыв одного электрона и при этом появляются линии главной спектральной серии. [c.91]

Газовая температура в лампе составляет 350-450 К. Это обстоятельство в сочетании с пониженным давлением газа приводит к тому, что основные факторы уширения спектральных Л1ший (эффекты Допплера и Лорентца) здесь значительно меньше, чем в атомизаторе. Если к тому же сила разрядного тока невелика, удается удерживать уширение линий вследствие самопоглощения в допустимых пределах. Например, полуширина резонансной линии Са 422,7 нм составляет 0,0009 нм при токе через лампу 5 мА и 0,0015 нм при токе 15 мА. В некоторых типах ламп интенсршность излучения повышается за счет дополнительного дугового разряда, зажигаемого на выходе из полости катода. [c.827]

Еще в первых работах А. Уолша (1959 г.) предлагалось использовать тлеющий разряд в полом катоде не только как источник резонансного излучения, но и как атомизатор. Действительно, катодное распыление обладает высокой стабильностью атомного потока, низкой степенью ионизации распыленных атомов и большими сечениями поглощения резонансных линий на центральном частоте Vq. Энергия ионов инертного газа (обычно аргона), бомбардирующих катод, позволяет с примерно одинаковой эффективностью распылять элементы с различ1шми термодинамическими характеристиками, а высокие плотность и энергия электронов в плазме разряда достаточны для разрушения любых химических соединеьшй определяемого элемента, поступивших из пробы в газовую фазу. Однако, как и в случае с графитовой кюветой Львова, несовершенство первых конструкций такого атомизатора привело к тому, что они не получили широкого распространения в аналитической практике. Новая волна интереса возникла в связи с изучением особенностей тлеющего разряда в. лампе Гримма (см. раздел 14.2.1), где реализуется аномальный тлеющий разряд постоянного тока при пониженном давлении инертного газа (0,1-3 кПа) и силе разрядного тока от 10 до 300 мА. Разряд происходит между плоским катодом (анализируемый образец) и цилиндрическим анодом, отстоящим от катода всего на 0,1-0,5 мм. Диаметр катода — не менее 20 мм. Обрабатываемая разрядом площадь определяется внутренним диаметром анода (8-10 мм). [c.843]

Когда молекулы быстро меняют положение, дипольные взаимодействия усредняются почти до нуля и линия магнитного резонанса сильно сужается. Такое быстрое беспорядочное переворачивание происходит обычно в жидкостях и газах. Экспериментально наблюдаемая ширина линий зависит от однородности приложенного поля. При надлежащем конструировании как при постоянных магнитах, так и при электромагнитах можно достигнуть равномерности полей до 1 части на 10 или еще большей [163]. Дальнейшее улучшение эффективной однородности можно получить, вращая образец с большой скоростью. При этих условиях ширина линий снижается до 10 гс в приложенном поле Ш гс и выявляются два значительно более слабых эффекта — химический сдвиг и непрямое ядерное взаимодействие. Эти два эффекта приводят к усложненной спектральной структуре резонансных линий. В противоположность десяткам гаусс, характеризующим дипольное взаимодействие в твердом теле, химический сдвиг и непрямое ядерное взаимодействие при обычных условиях лежат в области от нескольких миллигаусс до сотен миллигаусс. [c.425]

Учет диффузии излучения и ушн-рения линий поглощения особешю необходим при изучении резонансной флуоресценции, т. е. флуоресценции, возбуждаемой резонансными линиями данного вещества (таковы линия К 2536,5 A ртути и D-линия натрия). В этих случаях простая формула Штерна — Фольмера не передает изменения интенсивности флуоресценции с изменением давления тушащего газа в широком диапазоне давлений. [c.367]

Водород в качестве горючего газа применяют очень редко. Это объясняется низкой температурой водородного пламени и отсутствием такого энергичного восстановителя, как углерод, вследствие чего диссоциация многих соединений происходит не полностью, а результаты анализа подвержены большим помехам. Водородное пламя практически невидимо. Кроме того, по сравнению с другими газами, водород обладает значительно большей способностью проникать через неплотности. Поэтому при работе с ним требуется особая осторожность. Но водородное пламя, в отличие от ацетиленового и пропанового пламен, очень прозрачно в коротковолновой области спектра (200 нм и меньше). Поэтому водородное пламя успешно используют для определения элементов, наиболее интенсивные резонансные линии которых расположены в области коротких волн (селена, мышьяка). Водородное пламя удобно для определения гидридобразующих элементов, так как они перед тем, как попасть в пламя, отделяются от основы. Благодаря этому значительно уменьшаются помехи. Кроме того, для диссоциации гидридов достаточно умеренного нагрева. [c.35]

Атомный водород образуется также в результате сенсибилизированных реакций, реагенты которых при добав,пении светопоглощающего вещества становятся чувствительными к излучению в спектральной области этого вещества. Например, известно, что водород поглощает свет лишь в далекой ультрафиолетовой области спектра, поэтому получение возбужденных молекул водорода обычным оптическим способом затруднено. Но если в водород или его смесь с другим газом, например с азотом или парами воды, ввести пары ртути и далее эту смесь подвергнуть облучению ртутной кварцевой лампой, то в результате поглощения атомами ртути излучения, соответствующего резонансной линии 2537-10 см, в смеси образуются возбужденные атомы ртути Hg ( Pi), которые, взаимодействуя с молекулой водорода, расщепляют его на атомы [187, 188] [c.87]

Существование пространственного разделения процессов на-сревавия газа (темнс)е катодное пространство, где рассеивается энергия распыленных атомов) и возбуждения (отрицательное г тлеющее свечение, где кинетическая энергия распыленных атомов соизмерима с энергией атомов рабочего газа), обнаруженное в холодном ПК [2343, использовано для разделения этих процеесов во времени. Замена стационарного разряда импульсным [92, 209 659 стр. 23 позволила регистрировать излучение только в моменты возбуждения, когда нагрев газа еще незначителен. Это обеспечило получение узких и ярких резонансных линий распыленных элементов, свободных от самопоглощения. Импульсный источ- ник с ПК был разработан для абсорбционного анализа, однако свойственные ему преимущества делают его перспективным и в применении к эмиссионному анализу. Это относится и к импульсному разряду в неохлаждаемом катоде в газах, обладающих ма-,, лой теплопроводностью. [c.180]

Экспериментальные и теоретические исследования, посвященные образованию в спектре поглощения континуумов при резонансной линии ртути X = 2537 А под действием возмущающего газа, химически не реагирующего со ртутью, приводят к выводу, что появленпе континуума связано с взаимодействием атома с молекулой. Ряд авторов [1—3], исследуя взаимодействие атома ртути с молекулами посторонних газов, пришли к выводу, что наряду с парами частиц (Hg + М), существующими только в момент соударения, должны существовать и квазимолекулы (Hg + М), живущие более длите [ьное время. На это указывает форма континуумов при Hg Я, = 2537 А, полученных [2, 3] в спектре поглощения при концентрации атомов ртути 9,1-10 давлении посторонних газов 150— 2500 мм рт. ст., в интервале температур 180—350° С, в присутствии посторонних газов СбНи, ГШз, СНзОН, С2Н5ОН. [c.196]

На рис. 21 показано, какая доля от общего числа атомов металла, вводимого в пламя, возбуждается (в зависимости от энергии возбуждения данного спектрального перехода) в пламенах с различной температурой. Линии на графике соответствуют источникам с температурами 2100°К (пламя смеси светильного газа с воздухом), 2500° К (воздушноацетиленовое пламя), 3000°К (пламя смеси светильного газа с кислородом) и 3300° К (кисло-родно-ацетиленовое пламя). Из графика можно видеть, например, что при энергии возбуждения 2,1 эв (резонансная линия натрия) число атомов, получающих эту энергию при 2500° К, почти на порядок больше, чем при 2100° К. [c.54]

Наиболее яркими в спектрах щелочных элементов являются приведенные в первых двух строках резонансные линии, по которым обычно проводится анализ. Для фотографической мето дики можно использовать также линии переходов п8-— п+1)Р расположенные в области спектра, для которой пригодны обыч ные, неочувствленные к желтой, красной и инфракрасной ча стям спектра фотоматериалы. Несмотря на небольшую заселен ность возбужденных уровней, в спектре наблюдаются также ли НИИ, обусловленные переходом с уровней Р и даже О (для Сз) но интенсивность этих линий невелика и они не используются в анализе. Для щелочных элементов не приводятся линии, со ответствующие переходам с -уровней на ближайший Р-уровень хотя они должны быть в спектре. Эти линии находятся в инфра красной части (для натрия 1113,1 —1140,4, для калия — 1243,4—1252,3, для рубидия — 1323,7—1366,7 и для цезия — 1358,9—1469,5 ммк) и могут быть доступны при усовершенствовании техники исследования. Линии ионов щелочных металлов находятся в далекой ультрафиолетовой области и ввиду высокого потенциала возбуждения не возбуждаются. Кроме того, они не могут наблюдаться из-за поглощения света газом. [c.56]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология