Простая гидродинамическая теория

Кинетику превращений в системе жидкость (газ) — жидкость рассмотрим на примере абсорбции газа жидкостью с одновременной химической реакцией, считая, что реакция проходит только в жидкой фазе. До сих пор для количественного описания таких превращений широко используется пленочная теория Льюиса и Уитмена. Согласно этой теории, по обе стороны межфазной поверхности газ —жидкость существуют ламинарные пограничные пленки. Несмотря на то, что пленочная теория гидродинамически обоснована только для газа, она проста и удобна в применении. Предполагается, что вне пределов пограничных плепок изменения концентраций реагентов в направлении, перпендикулярном к межфазной поверхности, отсутствуют, а на поверхности контакта фаз между концентрациями абсорбируемого компонента в жидкости и в газе устанавливается динамическое равновесие. В состоянии такого равновесия зависимость между парциальным давлением газообразного компонента и его концентрацией в жидкой фазе выражается законом Генри. Принятая модель процесса используется при изотермических условиях его проведения. [c.250]

Эмпирические формулы для зависимости эффективной вязкости от скорости и напряжения сдвига. К настоящему времени накоплено огромное количество опытных данных по зависимости эффективной вязкости от режимов деформирования. Отсутствие теории аномалии вязкости, количественно хорошо согласующейся с экспериментом, породило множество эмпирических формул. Многие из них, будучи довольно простыми, правильно передают особенности наблюдаемой аномалии вязкости полимерных систем. Они широко используются при решении различных гидродинамических задач, связанных с течением полимерных систем, и, в частности, имеют важное значение для расчета технологического оборудования. [c.175]

При расчетах аппаратов разделения для пористых мембран и ламинарного потока жидкости используют простые гидродинамические теории. [c.386]

Исходя из простой гидродинамической теории, можно ожидать, что чем атомный (или молекулярный) вес ионов больше, тем меньше его подвижность, однако из табл. 3.7 следует, что коэффициент диффузии иона Ы+ с самым низким атомным весом имеет наименьшее значение, но, например, в [c.232]

Один из определяющих факторов в ионной проводимости относительной подвижности) — вязкость среды. В соответствии с простой гидродинамической теорией ионной миграции (разд. 4.2.1) с изменением вязкости раствора ионная проводимость изменяется таким образом, что произведение сохраняется постоянным, если радиус г иона постоянен уравнение (4.2.6)]. Как было установлено Вальденом и сотр. [c.412]

Б.1.3.1. Простая гидродинамическая теория [c.110]

С помощью правила Вальдена — Писаржевского легко проверяется справедливость исходных предпосылок простой гидродинамической теории. Для больших ионов органических соединений, обладающих к тому же единичной валентностью, правило Вальдена— Писаржевского вполне при.менимо, поскольку эти ионы, как отмечено выше, практически не сольватированы и силы притяжения между ними невелики. [c.113]

В этом уравнении, как и в простой гидродинамической теории, т] есть динамическая вязкость чистого растворителя. Далее принято, что закон Стокса применим к движению ионов, а ионная атмосфера симметрична, т. е. релаксационный эффект несущественно искажает ее форму. [c.118]

Таким образом, теория Эйринга на основе иных исходных положений приводит к тем же уравнениям, что и простая гидродинамическая теория. [c.123]

НОСТЬ использования обширных экспериментальных данных по сопротивлению для расчета теплообмена. Метод Рейнольдса— Прандтля, конечно, не является строгим, и выводы, полученные при его помощи, нуждаются в проверке и уточнении. Однако сам метод является простым и наглядным, чем и объясняется его большая популярность в технических кругах. Элементарная теория Рейнольдса — Прандтля кладется в основу теории теплообмена в технической литературе под названием гидродинамической теории теплообмена (см., например, [17, 18]). Оказалось, что эту теорию можно распространить на газодинамические течения, если учесть в них влияние теплоты трения на процесс теплообмена [19]. [c.101]

Таким образом, правильное определение вероятности этих катастроф нам очень важно. Так вот, мы посмотрели на эту задачу и построили простую модель, заключающуюся в расчете стока, в который входят осадки, испарения, сток и влагозапасы бассейна. Такая модель описывается стохастическим дифференциальным уравнением. Мы написали уравнение Фоккера-Планка-Колмогорова для этой системы и получили достаточно простое распределение - со степенным затуханием функции распределения вероятности при больших величинах этого стока. А поскольку можно предполагать, что масштабы этого бедствия функционально связаны с расходом и уровнем воды, мы стали использовать эту функцию для расчета катастрофических наводнений на разных реках. И начали с Невы, потому что для нее посчитаны детальные гидродинамические модели, и можно было сравнить эту теорию с гидродинамическими теориями наводнений. [c.296]

Зоммерфельд, придавший математической части теории весьма простую и изящную форму, называет Н. П. Петрова отцом гидродинамической теории смазки (Л. С. Лейбензон, Докл. Всес. Конф. по трению т. И, 3J5, 19-10) А. Ахматов, Очерк Н. П. Петров в книге Люди русской науки , 1947 [c.297]

Здесь мы ограничимся лишь изложением наиболее простых положений гидродинамической теории подобия. [c.16]

Таким образом, видно, что простой гидродинамический подход приводит к выражениям для коэффициента диффузии в случае сферических молекул в разбавленном растворе, а также для коэффициента самодиффузии. Далее теория предсказывает, что Dab Должен изменяться с изменением размера диффундирующих частиц. Гидродинамическая теория подтверждает, что важна и форма Ди фундирующих частиц, поскольку коэффициент трения возрастает примерно в два раза при увеличении отношения длины частицы к ее ширине от 1 до 10. [c.449]

Как видно из представленного выше материала гидродинамика и теория массопереноса в жидких пленках достаточно хорошо развиты для относительно простого случая низких скоростей переноса в ньютоновских жидкостях. Однако использование на практике пленочных течений требует обеспечения сложных гидродинамических условий, связанных, во-первых, с наличием нелинейных эффектов, приводящих к зависимости коэффициентов переноса от концентрации и температуры, во-вторых, с высокими скоростями переноса, в-третьих, с гидродинамической неустойчивостью пленок и возникновением в них турбулентности, а также с другими факторами. Поэтому дальнейшие исследования в этой области должны быть направлены на изучение нелинейных явлений в процессах переноса с использованием численных и новых экспериментальных методов. [c.130]

Уравнение (3.46) представляет собой модифицированную форму основного соотношения гидродинамической теории теплообмена (3.28), справедливого в простейшем случае Рг=1. Отличительной особенностью нового уравнения является наличие в правой части уравнения допол- [c.228]

Интересный результат получается при сопоставлении этого уравнения с основным соотношением гидродинамической теории теплообмена в простейшем случае при Рг = 1. Имеем [c.243]

Описанные соотношения между скоростью диффузии низко- молекулярных веществ в полимерных диффузионных средах и их вязкостью имеют не только качественное, но и количественное выражение. Установим прежде всего вид функциональной зависимости между этими величинами. Он следует из весьма простого рассуждения. Согласно гидродинамической теории диффузии [29, 44, 85] коэффициент самодиффузии молекул в полимерных матрицах обратно пропорционален коэффициенту поступательного трения молекулы (/тр), который в свою очередь может быть выражен в виде произведения двух величин, связанных как со свойствами диффузионной среды (т] — микровязкость среды), так и со структурными параметрами молекулы (Р), ее размерами и формой [c.95]

На рис. 5.10 приведены гидродинамические характеристика турбины, полученные с помощью простой моментной теории. В зависимости от скоростного отнощения и заполнения профиля получены величины коэффициентов преобразования энергии потока Т1 и сопротивления турбины Св для двух направлений вра- [c.123]

То, что уравнение (3. 30), выражающее основную идею гидродинамической теории теплообмена в ее привычной простейшей форме, в рассматриваемых условиях теряет силу, не должно казаться удивительным. Было выяснено, что в чистом виде прямая пропорциональность между числом 51 и коэффициентом гидродинамического сопротивления может иметь место только при безградиентном течении. [c.300]

Ключевой задачей теории является определение степени затухания коэффициентов турбулентного обмена с приближением к межфазной границе. Недостаточная разработанность теории турбулентности вообще и особенно в применении к системам жидкость—газ не позволяет пока сделать это строго, исходя лишь из гидродинамических соображений. Однако количественная оценка характера затухания возможна на основе надежных экспериментальных данных о зависимости коэффициента массоотдачи от коэффициента молекулярной диффузии. Показатели степени в законе затухания коэффициентов турбулентного обмена и в зависимости к от Оа связаны простым соотношением. Поэтому выявление характера влияния О а на ки по выражению Д. А. Франк-Каменецкого позволяет как бы физико-химически зондировать пограничный слой. В частности, для свободной границы жидкость-газ, как будет показано ниже, многочисленными экспериментальными работами в большинстве практически важных случаев установлена пропорциональная зависимость между к и коэффициентом молекулярной диффузии в степени 0,5. Это соответствует полученным на основании некоторых допущений предсказаниям основанным на квадратичном законе затухания. Доп. пер. [c.101]

Другая важная область исследования, где с успехом применялись макроскопические методы, — гидродинамика. Особый интерес для -нас представляет теория гидродинамической устойчивости. Хорошо известно, что некоторые простые случаи течения (такие, как течение Пуазейля) реализуются только в определенных областях значений параметров вне этих областей они становятся неустойчивыми. [c.8]

Теория гидродинамической устойчивости малых возмущений низкоскоростных струй относительно проста. Если возмущения не малы по сравнению с радиусом струи, то необходимо учитывать нелинейные эффекты, что значительно усложняет задачу. Подробное обсуждение этого вопроса можно найти в обзоре [21]. [c.448]

На расширенном заседании школы в мае 1973 г. удалось выработать единую точку зрения о том, что законы современной аэрогидродинамики определяют совершенство технологических процессов. При этом, конечно, речь не идет о приуменьшении роли кинетики или катализа, хотя можно наблюдать тенденции к преувеличению их роли. Во многих теориях химических реакторов сложные гидродинамические процессы заменялись такими простейшими моделями, как модель идеального вытеснения или модель идеального смешения и т. п. [c.5]

Надо признать, что ив этой простой теории следует, особенно в области более высоких концентраций, очень сильная зависимость микроскопической вязкости от концентрации. Великолепное совпадение рассчитанных и действительных значений г указывает на то, что в теории схвачено существо взаимодействий белок — белок. Гидродинамические эффекты, а не взаимодействия, например, электростатического характера, преобладают над взаимодействием белок — белок. Электростатические взаимодействия более медленно уменьшаются с уменьшением расстояния и ответственны за отклонения от поведения, предсказываемого мо- делью, при низких концентрациях белка. Метод ЯМР-д позволил исследовать изменение величины гс с изменением заряда белка (т. е. величины pH) при фиксированной концентрации [12]. При этом оказалось, что эффективные взаимодействия имеют максимальное значение вблизи изоэлектрической точки. Именно в этой точке флуктуации разделения молекул белка в пространстве наиболее велики и молекулы белка могут подходить одна к другой на более близкие расстояния, чем если бы они были заряжены. Ясно, что предложенная модель не включает эти эффекты второго порядка. [c.180]

Теории вязкости чистых жидкостей, которые могут предсказать величины вязкостей в хорошем согласии с экспериментальными данными, настолько сложны, что их использование в настоящее время возможно только для простых одноатомных жидкостей [4]. Что касается теорий вязкости двухкомпонентных систем, то ими можно пользоваться только в том случае, если принять ряд упрощающих предположений. Большая разница в размерах между молекулами растворенного вещества и растворителя в разбавленных растворах полимера позволяет ввести упрощающее предположение, согласно которому структуру растворителя рассматривают как непрерывную среду. Многие теоретические работы, посвященные вязкости растворов полимера, основаны на этом представлении и отличаются друг от друга главным образом предположениями, касающимися гидродинамических условий в областях, непосредственно примыкающих к молекулам полимера. Эти условия, конечно, зависят от формы и природы молекулы полимера. В настоящем разделе рассмотрены результаты тех теоретических работ, которые представляются наиболее полезными для определения молекулярного веса. Более подробно с этим вопросом читатель может ознакомиться по последним обзорам [2, 5—7]. [c.230]

Задача о численном определении точных значений собственных векторов и собственных значений матрицы НА для динамических моделей цепи с гидродинамическим взаимодействием, в которых учитывалась конечность цепи и менялся параметр гидродинамического взаимодействия, решалась в работах [61, 85, 88, 89]. Результаты этих расчетов нашли применение в теориях динамической вязкости [90] и внутримолекулярных столкновений [85]. Однако для качественного и наглядного суждения о влиянии объемных и гидродинамических взаимодействий на времена релаксации можно использовать более простое приближение (11.17). [c.66]

Удобный способ рассмотрения проблемы предложили в 1947 г. Бойд, Адамсон и Майерс [98], использовавшие проставление, введенное в химию Нернстом в 1904 г., согласно которому процесс переноса между твердой поверхностью и раствором можно трактовать на основе теории пленки . В этом приближении предполагается, что перемешивание приводит к мгновенному выравниванию концентраций в объеме раствора, но вблизи твердой поверхности существует тонкая пленка неподвижного раствора, в который процесс переноса осуществляется только за счет диффузии. Конечно, истинное положение дел в размешиваемой суспензии частиц отнюдь не так просто,, но существенно то, что невозможно добиться полного размешивания жидкости вплоть до поверхности твердой фазы, и решение сложной гидродинамической задачи неполного смешения можно в порядке упрощения заменить рассмотрением процессов в идеально размешиваемом объеме и неподвижном слое толщиной б. [c.151]

Кроме уширения линий в спектре КР за счет давления, флуктуации плотности газа при любом давлении будут также изменять ширину релеевской линии. По-видимому, при низком давлении газа релеевская линия подвержена просто доплеровскому уширению в соответствии с выражением (321), в частности, это было показано для аргона и водорода при атмосферном давлении [320]. При более высоких давлениях, однако, наблюдается обычное бриллюэновское рассеяние [326, 327], а также стимулированное бриллюэновское рассеяние [328, 330]. Объяснение эффекта Бриллюэна в газах следует искать в жидкостной модели газа. Бриллюэновское рассеяние наблюдается тогда, когда средний пробег молекул в газе меньше длины упругой термической волны для данного угла рассеяния [331]. К таким условиям сжатие газов приводит при данной температуре, но само по себе оно не оказывает влияния. Так, обычное бриллюэновское рассеяние в Аг, Хе, N2, СО2 и СН4 наблюдалось при комнатной температуре и атмосферном давлении [332]. Изменение направления наблюдения рассеянного излучения от направления возбуждающего излучения (рассеяние вперед ) до противоположного направления (рассеяния назад ) позволило оценить влияние на спектр типа флуктуаций, от гидродинамического до кинетического характера. Самый малый бриллюэновский сдвиг наблюдался для ксенона при угле рассеяния 10,6°, температуре 25,2 °С и давлении 795 мм рт. ст. и составлял 0,0016 см [332]. Эффект бриллюэнов-ского рассеяния рассматривался также с позиций кинетической теории газов [333]. [c.333]

Общая характеристика инварнантных задач теории нестационарной фнльтрацин. В главе II было показано, что основные задачи гидродинамической теории нестационарной фильтрации приводят к краевым, смешанным или начальным задачам для нелинейных, как правило, дифференциальных уравнений в частных производных параболического типа. Нелинейность вообще характерна для многих актуальных задач современной гидродинамики газодинамики, теории волн, теории движений вязкой жидкости и т. д. В настоящее время не существует сколько-нибудь общих эффективных аналитических методов решения достаточно широких классов нелинейных задач математической физики это в полной мере относится и к теории фильтрации. Поэтому в теории фильтрации (как и во многих других разделах математической физики вообще и механики сплошных сред, в частности) уже давно привлекли внимание своеобразные частные решения, которые выражаются через функции одной переменной. Вначале эти решения обратили на себя внимание только потому, что их получение сводилось к решению обыкновенных уравнений и представлялось (особенно в домашинную эру) более простым, чем решение уравнений в частных производных в общем случае. При построении различных приближенных методов решения, более общих, эти решения часто использовались как эталоны, позволяющие оценить точность метода. (Приближенные методы аналитического решения сохраняют, особенно в теории фильтрации, свое значение и сейчас, при широком внедрении машин, поскольку эти методы [c.57]

Дальнейшее развитие гидродинамическая теория вязкого подслоя получила в работе Шуберта и Коркоса [43, 44]. В ней линеаризованные уравнения Навье — Стокса для пульсаций скорости упрощались за счет того факта, что в области вязкого подслоя отсутствует нормальный градиент пульсаций давления. Шуберт и Коркос положили этот факт в основу линейной теории и на этой основе смогли разрешить многие из отмеченных трудностей в постановке граничных условий. При этом подслой рассматривался как узкая область типа пограничного слоя, реагирующая на турбулентные флуктуации давления, которые создают известную движущую силу для процесса переноса импульса в подслое. Предположение о том, что р(х,у,гх)=р х,хг) (где индекс ш — условие на стенке), позволило учесть условия во внешней части пограничного слоя, связав тем самым процессы эволюции турбулентных возмущений в этих частях пограничного слоя, и в то же время дало возможность ограничиться следующими простыми усло-вия.ми обычные условия прилипания на стенке и требование, чтобы при возрастании у влияние вязкости в решении исчезало. [c.179]

Первое, что необходимо сделать, — это получить простую ньютоновскую модель на основе работы Гаскелла [13] и исследования Мак-Келви [11]. Примем следующие допущения течение установившееся, ламинарное и изотермическое жидкость несжимаемая, ньютоновская проскальзывание по поверхности валков отсутствует отношение зазора к радиусу мало (к/Я < I) по всей области, что позволяет считать, что течение происходит через узкую щель с медленно изменяющейся шириной зазора. Таким образом, получаем приближение, характерное для гидродинамической теории смазки, когда профиль скорости при любом значении х считается идентичным профилю скорости между бесконечными параллельными пластинами [c.333]

При кипении на изотермической поверхности максимальная плотность теплового потока ограничена первым кризисом Превышение критической плотности теплового потока приводит к смене режима кипения, сопровождается резким ростом температуры стенки, часто ее пережогом. Резкая смена режимов кипения и пережог стенки могут наблюдаться и при кипении на неизотермической поверхности. В связи со сказанным постановка задачи об исследовании устойчивости процесса кипения является вполне оправданной. Однако прежде чем привлекать к ее решению математический аппарат, необходимо дать четкую физическую постановку задачи. Здесь возможны различные подходы. Один из них (разработанный в трудах С. С. Кутателадзе, В. М. Боришанского и Н. Зубера) основывается на гидродинамической природе кризиса кипения, когда неустойчивость проявляется в скачкообразной смене пузырьковой или пленочной структуры двухфазного пограничного слоя. Авторы проанализировали механизм смены режимов кипения и построили гидродинамическую теорию, позволяюш ую определить максимальную плотность теплового потока на поверхности нагрева при пузырьковом кипении и минимальную — при пленочном. Второй подход основан па том, что режим кипения определяется температурой поверхности нагрева. Этот подход был использован рядом авторов (Эдьютори, Нишикава, Стефан, Ван Оверкерк и др.) при анализе устойчивости простейшего случая — теплообмена при кипении на изотермической поверхности. Б случае неизо-термической поверхности на ней одновременно может сущест- [c.30]

Теория Рауза представляет собой наиболее простую молекулярную теорию релаксации по 1Имеров. Поздняя теория Зимма [29] учитывает, что скорость движения жидкого растворителя изменяется в результате движения полимерных молекул (отказ от допущения о свободной нротекаемости клубка). Принимается также во внимание гидродинамическое взаимодействие между движущимися субмолекулами, что приводит к измененной (по отношению к раузовской) форме релаксационного спектра. [c.151]

В отличие от гидродинамической теории диффузии, кинетическая теория стремится объяснить молекулярный механизм этого процесса, а представление о коэффициенте молекулярной диффузии складывается на основе относительно простой модели жидкого состояния, исходя из теории абсолютных скоростей реакций [9]. Согласно этой теории предполагается, что механизм активации в процессе диффузии аналогичен механизму активадаи в процессе внутреннего трения, при этом устанавливается связь между энергией активации молекул и внутренней энергией испарения. [c.791]

И несмотря на это, имеется очень мало таких физических дисциплин, где разрыв между теорией и инженерной практикой был бы больще, чем в области применения моделей к изучению гидродинамических явлений. Ученые-теоретики стремятся оставить в тени те неудобные факты, которые не укладываются послущно в рамки простой логической теории. В то же время инженеры, постоянно соприкасающиеся с действительностью под открытым небом и в лаборатории, обычно слишком перегружены частными техническими задачами, и им практически недоступно участие в академических дискуссиях. Ведь легче воздать на словах должное общепризнанным теориям, а при решении конструкторских проблем полагаться на опыт и интуицию. [c.118]

Газофазная теория. Наиболее простым подходом к построению газофазной теории является подход Зельдовича [43], который основан на механизме горения летучих ВВ [5], имеющих четко выраженную температуру газификации, равную температуре кипения. В этой теории принимается, что за счет энергии источника тепла происходит прогрев вещества до температуры газификации. Начиная с этого момента, вещество газифицируется, и основная реакция, приводящая к воспламенению, протекает в газовой фазе на некотором расстоянии от поверхности. Необходимым условием воспламенения является создание в конденсированной фазе прогретого слоя, глубина которого должна быть такой, чтобы обеспе-тать необходимый критический градиент температуры у поверхности [теория Зельдовича вкратце нами уже рассматривалась при выводе условий поджигания стенок поры ( 14)]. В ней не учитывается тепловыделение в конденсированной фазе, а также гидродинамическая картина в окружающей среде. Однако теория рассматривает вопрос перехода от воспламенения к устойчивому горению. Представления Зельдовича в дальнейшем развивались в работе [102]. В настоящее время делаются попытки усовершенствовать данную модель (применительно к смесевым порохам) с учетом, например, процессов диффузии окислителя и горючего. [c.112]

Дальнейшим развитием машин подобного типа явилось придание червяку дополнительного возвратно-поступательного движения в осевом направлении, как в смесителе типа ко-кнетер Гидродинамической теории работы таких машин не существует. Экс- орпментальные данные показывают, что в них отсутствуют зоны застоя материала, деформации сдвига интенсивны, но носят периодический характер, поэтому материал имеет возможность отды-.хать . Характер течения материала в описываемом смесителе обеспечивает лучшее перемешивание по сравнению с простыми одночервячными машинами. [c.280]

То, что уравнение (3.30), выражающее основную идею гидродинамической теории теплообмена в ее привычной простейшей форме, в рассматриваемых условиях теряет,силу, не должно казаться удивительным. Раньше уже было выяснено, что в чистом виде прямая пропорциональность между числом St и коэффициентохм гидродинамического сопротивления может иметь место только при безградиеитном течении. Градиент давления является источником неизбежного нарушения подобия полей скорости и температуры, т. е. необходимой предпосылки существования этой простой связи. Между тем, для околозвуковых течений характерны именно очень значительные градиенты, и их искажающее влияние с необходимостью должно проявиться. Тем. не менее, диаметрально противоположные тенденции в законах изменения интенсивности теплоотдачи и сопротивления при подходе к скорости звука заслуживают самого тщательного анализа. [c.326]

Основная зависимость гидродинамической теории теплообмена, устанавливающая количественную связь между процессами переноса тепла и количества движения в условиях турбулентного режима течения, при значениях Рг=1, когда во многих практически важ-ньгх случаях (обтекание пластины, течение по трубам, течение между двумя пластинами) имеет место подобие полей скорости и температуры, получает особенно простую форму [c.40]

Для диффузии в многокомнонентной смеси кинетическая теория [2, 3] приводит к чрезвычайно громоздким формулам, практическое применение которых затруднительно. Приближенные результаты, выводимые из этих формул, могут быть получены гораздо более простым методом [6—8]. Идея этого метода заключается в том, что каждый из компонентов газовой смеси рассматривается как текучая среда, испытывающая сопротивление трения со стороны других компонентов при своем движении по обыч-ньш законам гидродинамики. Такое описание диффузионных процессов естественно назвать гидродинамическим представлением. На единицу объема компонента, которому мы приписываем лндекс i, действует гидродинамическая сила, равная градиенту парциального давления этого компонента — grad (минус означает, что сила действует в сторону уменьшения парциального давления). Бели в единице объема присутствует n частиц с индексом i, то на одну частицу будет действовать сила [c.185]

В настоящее время больше всего распространены стационарные методы измерения вязкости жидкостей — капиллярный и вращающихся цилиндров. Нестационарные колебательные методы, наиболее простые в экспериментальном отношении, получили гораздо меньшее распространение. Причину этого, повидимому, следует видеть в. том, что теория стационарных вискозиметров элементарно проста и разработана весьма обстоятельно. В противоположность этому, теория колебательных вискозиметров содержит в себе значительные физико-математические трудности. До настоящего времени эта теория в совершенстве разработана Вершафельтом [1]—для случая, когда твердый шар совершает крутильные колебания в жидкости (внешняя гидродинамическая задача). Что касается вискозиметров, основанных на внутренней гидродинамической задаче (жидкость внутри крутильно-колеблющегося сосуда), то теория их находится в зачаточном состоянии. Однако именно эти вискозиметры могут быть проще всего осуществлены экспериментально в любых условиях температур и давлений. [c.94]

Во всех случаях, когда используется это выражение, следует иметь в виду, что входящие в него е п т] являются эффективными величинами. В этом случае можно применять все уравнения, иолученные при помощи элементар-но теории электрокинетических явлении. Не следует забывать, что Гельмгольц в сущности но делал никаких специальных предположений о структуре двойного электрического слоя. Не Гельмго.тьц, а Перрен использовал представление о плоском конденсаторе в теории электро-кинетическпх явлений. На основании изложенного выще можно сделать вывод, что рассмотренный удобный и простой метод расчета можно успешно использовать при условии, что электрические и гидродинамические константы, обусловливающие электрокпнетическпе явления, рассматриваются как усредненные, эффективные величины. Такая приближенная теория обычно удовлетворнте.льно объясняет ряд свойств коллоидных систем. [c.116]