Нагревание электронным лучом

Для того чтобы металлы не окислялись при нагревании в процессе технологических операций, надо эти операции проводить в вакууме. Современное машино- и приборостроение широко используют вакуум для изготовления деталей и узлов машин диффузионная сварка в вакууме, сварка электронным лучом в вакууме, вакуумная пайка деталей и узлов, вакуумная плавка металлов, нанесение на металл слоев других металлов и неорганических материалов в вакууме и т. д. [c.167]

Компактный вольфрам получают восстановлением УОз водородом при 850—1200 С и последующим спеканием образовавшегося порошка. Особо чистые Мо и Ш готовят восстановлением МоРе и WF6 водородом при нагревании. Крупнокристаллические Мо и У получают плавком металлов, спеченных из порошка, при нагревании в вакууме мощным электронным лучом. [c.529]

Под воздействием электронных лучей и нагревания в репликах (особенно коллодиевых пленках) могут появляться трещины, складки и происходить химические процессы взаимодействия с исследуемым веществом. [c.144]

Хром всегда считался очень хрупким металлом, почти не обладающим пластическими свойствами. В последние годы путем переплава его электронным лучом в вакууме получен металл весьма пластичный, протягивающийся в тонкую проволоку. На пластические свойства хрома особенное влияние оказывают газы, попадающие в него в процессе получения. Так, например, хром, полученный электролитическим способом, может содержать 0,03% водорода, что составляет 3,36 л Нг на 1 кг хрома. Удаляют водород при нагревании металла до 400° С, а полностью от него избавляются только переплавкой металла в вакууме. [c.101]

В противоположность мало устойчивым к влиянию температуры люминофорам существует ряд соединений со слабо выраженной температурной зависилюстью. Сюда относятся силикаты, алюминаты и некоторые окислы. Яркость у них сохраняет постоянное значение в интервале температур от О до 300°, а падение наступает лишь при дальнейшем нагревании. Крайним примером температуростойкого люминофора служит активированный углеродом нитрид бора (BN. ). Свечение его от возбуждения электронным лучом заметно ещё при температуре красного каления. [c.96]

Ионы образуются не только при растворении веществ в ионизирующих растворителях, но и под действием на вещество электроразряда, нагревания, излучений достаточной энергии и др. При этом молекулы могут терять электроны и переходить в молекулярные ионы. Так, под действием гамма-лучей молекулы воды и метана превращаются в молекулярные ионы НоО и СН+ [c.216]

Ход электронного пучка в электронном микроскопе изображен на рие. 11,8. В общем он сходен с ходом световых лучей в обычном микроскопе. Однако поскольку электроны легко рассеиваются и поглощаются, для фокусировки пучка электронов применяют электромагнитное катушки, создающие электростатические или магнитные поля. Для уменьшения рассеяния электронов внутри электронного микроскопа поддерживают высокий вакуум. Наконец, с той же целью для исследования применяют объекты очень малой толщины, нанесенные обычно на тончайшую нитроцеллюлозную, кварцевую, углеродную или другие пленки, прозрачные для пучка электронов. Если последнее условие не будет соблюдено, то под воздействием электронов может происходить нагревание и разрушение объекта. Очень часто вместо самих объектов в электронном микроскопе наблюдают их отпечатки на различных пленках. Такие пленки —отпечатки (реплики) для придания им большей контрастности обычно оттеняют с помощью напыления каким-нибудь молекулярно-раздробленным металлом (например, хромом). [c.49]

Металлокерамическне спаи. С металлами может быть соединена и керамика, которая может быть изготовлена с хорошей точностью в виде плоских, цилиндрических, трубчатых и других более сложных деталей. Получающиеся в результате металлокерамические спаи сочетают в себе прекрасные изоляционные свойства, химическую инертность, стойкость к тепловым и механическим воздействиям, свойственные керамике, с высокой проводимостью и технологичностью металла. Поэтому металлокерамические спаи при конструировании вакуумных систем находят широкое применение в качестве Электрических вводов для термопар, нагревателей подложек и, что наиболее важно, вводов для передачи в вакуумную камеру высоких напряжений, необходимых для ионного распыления или нагревания электронным лучом. Для этих применений наиболее часто используется алундовая керамика с содержанием А12О3 более 95%. Она имеет механическую прочность около 20 кг/мм на растяжение и почти на порядок большую на сжатие. Для спаев с керамикой применяют бескислородную медь, молибден, никель, N1—Ре сплавы, монель, ковар и иногда некоторые марки нержавеющих сталей. [c.266]

Этот вывод был подтвержден дальнейшими исследованиями, причем оказалось, что частички, испускаемые металлами при их нагревании или освещении, равно как частички катодных лучей и р-лучи, представляют собой одно и то же. Частички эти были названы электронами. [c.68]

Печи, в которых энергия для нагревания производится за счет электронной бомбардировки (катодные лучи), могут работать, конечно, только в условиях высокого вакуума и применяться лишь для нагревания нелетучих веществ. Конструкции лабораторных печей этого типа подробно описаны в статье [12]. [c.62]

Дальнейшими опытами установлено, что эти отрицательно заряженные частицы, отрывающиеся от катода, и частицы, отрывающиеся от поверхности металла при нагревании или освещении, а равно и частицы р-лучей радия — все эти три вида частиц, отщепляющиеся от атомов вещества при разных условиях, на самом деле совершенно одинаковы и обладают ничтожной массой, в 1837 раз меньшей, чем масса атома водорода, и отрицательным электрическим зарядом, равным 4,8024 10 абсолютных электростатических единиц, или 1,602-10" кулонов. Эти частицы были названы электронами электрон является как бы атомом электричества. [c.70]

ЭТОГО Процесса низок вследствие уменьшения вероятности теплового отрыва электрона от возбужденного /-центра при этих температурах. Освобождающиеся электроны аннигилируют с захваченными положительными дырками. Подобным же образом облучение в l/i-полосе вызывает ослабление V- - и /-полос одновременно, так как оно облегчает рекомбинацию электронов и дырок. В спектре кристаллов, облученных рентгеновскими лучами при температурах, слишком высоких для того, чтобы l/i-центры оставались устойчивыми, обнаруживаются V - и Vg-полосы. 1 2-центры также разлагаются при облучении в /-полосе, но 1/3-центры при этих условиях гораздо более устойчивы. При нагревании до комнатной температуры первой исчезает . -полоса (одновременно исчезает часть /-полосы), но Vg-полоса ослабляется только при более высоких температурах. Облучение в Уд-полосе вызывает только временное ослабление этой полосы, если кристалл не облучается одновременно в /-полосе. Эти факты согласуются с предположением Зейтца [23] о том, что Vg- и Кз-центры состоят соответственно из дырки, захваченной двумя катионными вакансиями, и двух дырок, захваченных двумя катионными вакансиями. Большая стабильность Уз-центра и явное отсутствие тенденции к захвату им электрона объясняются тем, что в этом случае образуется устойчивая конфигурация из молекулы галогена, по сторонам которой находятся вакансии двух катионов. Наблюдаются также полосы, возникающие вследствие поглощения в i/4-центрах, аналогичных УИ-центрам. Когда кристаллы галогенидов щелочных металлов окрашиваются при температуре жидкого гелия, появляется резко выраженная полоса поглощения (Я-полоса [58]) в непосредственной близости к той области длин волн, где должна была бы быть Vi-полоса (около 3,59 эв в КС1). Облучение в /-полосе ослабляет ее и одновременно, но медленно ослабляет Я-полосу. При нагревании до 78°К Я-полоса исчезает и появляется l/i-полоса. Таким образом, Я-центр состоит из положительной дырки, захваченной парой вакансий. [c.113]

При том же значении дозы, при котором равновесный модуль впервые начинает отличаться от нуля, в полимере впервые возникает нерастворимая фракция (гель), количество которой продолжает расти с дозой. В точке гелеобразования и после нее полимер при нагревании и размягчении не переходит в вязкотекучее состояние он становится неплавким. Так, полиэтилен обычно теряет кристалличность и размягчается при 110—115° при этом он теряет способность поддерживать напряжение и теряет форму уже под действием собственного веса. Прессованная полиэтиленовая бутыль, например, деформируется и расплывается в бесформенную массу при температурах выще 110—115°. Изделия из полиэтилена, облученные - -лучами или быстрыми электронами, при дозах более 10 мегафэр становятся неплавкими и переходят при температурах ПО—-115° не в вязкотекучее, а в резиноподобное состояние. Они сохраняют свою форму даже при 300°, хотя потеря кристалличности у них происходит примерно при тех же температурах, что и у необлученных материалов. На рис. 17 демонстрируется вид полиэтиленовых бутылей, получивших дозы О, 5, 10 и 20 лгегафзр от электронов с энергией 800 кв, а затем прогретых 15 мин. при 135°. Доза 5 мегафэр дает заметный эффект. Однако требуется по крайней мере 10 (желательно даже 20) мегафэр для получения хорошей термостабильности в данных конкретных условиях. Все эти изменения являются результатом образования сплошной пространственной сетки. Условия создания такой сетки мы рассмотрим более подробно в следующей главе. Если разрывы цепей превалируют над сшиванием, так что сплошная пространственная сетка не образуется, то действие излучений на физические свойства вначале менее заметно, чем при образовании пространственной сетки, но затем проявляется в уменьшении прочности и появлении хрупкости полимера. Политетрафторэтилен теряет свою прочность при облучении - -лучами или электронами. При дозе 10 мегафэр это становится заметно даже при поверхностном осмотре. При дозе 100 мегафэр и выше политетрафторэтилен теряет всю свою прочность и легко крошится. Деструкция растворимых полимеров, например полиметилметакрилата, сопровождается непрерывным уменьшением вязкости растворов, но это не является однозначным критерием деструкции, так как [c.77]

Компактный вольфрам получают восстановлением WOj водородом при 850-12(Ю С и последующим спеканием образовавшегося порошка. Особо чистые металлы Мо и W производят восстановлением фторидов МоРб и WF водородом при нагревании. Крупнокристаллические Мо и W получают плавкой металлов, спеченных из порошков, при нагревании в вакууме мощным электронным лучом. [c.509]

Осн. пром. метод получения эпитаксиальных слоев и структур К.-хим. осаждение из газовой фазы с использованием смеси особо чистых 8I I4 и Н . Процесс проводят в проточных металлич. и кварцевых реакторах при 1250°С н атм. давлении с применением индукционного или радиационного нагрева. Эпитаксиальные слои наращивают на ориентированные и прощедщне спец. мех. и хим. обработку подложки из монокристаллич. К., размещаемые на кварцевом или графитовом (с покрытием Si ) пьедестале. Для снижения т-ры эпитаксиального наращивания в качестве источника К. используют SiH lj, а сам процесс проводят при 6,6-9,3 кПа. Применяют также термич. разложение SIH4 (т-ра кристаллизации до 1000-1050 °С). Самую низкую т-ру кристаллизации (700-800 С) обеспечивает метод мол. эпитаксии-наращивание из мол. пучков, получаемых нагреванием кремниевых заготовок электронным лучом в условиях глубокого вакуума (10 -10 Па). Жидкофазную эпитаксию из р-ра К. в металлнч. расплаве (наиб, часто Sn) проводят при 1100-1200°С. [c.509]

Для получения особо чистого молибдена и других тугоплавких металлов применяется плавка в электронном пучке (электронно-лучев-ая плав-X а). Нагревание металла электронным пучком основано на превращении в теплоту большей части кинетической энергии электронов при их столкновении с поверхностью металла. Установка для электронно-лучевой плавки состоит из электронной пушки, создающей управляемый поток электронов, и плавильной камеры. Плавку ведут в высоком вакууме, что обеспечивает удаление примесей, испаряющихся при температуре плавки (О, N. Р, Аз, Ре, Си, N1 и др.). Кроме того, высокое разрежение необходимо для предотвращения столкновений электронов с молекулами воздуха, что приводило бы к потере электронами энергии. После электронно-лучевой плавки чистота молибдена повышается до 9,99%. [c.651]

Во всех случаях люминесценции пониженная отдача есть прямой результат большого участия неизлучающих переходов при возвращении возбуждённого электрона в его первоначальное состояние. Естественно, что в качестве одной из возможных причин пониженной отдачи катодолюминесценции называют тепловой эффект бомбардировки. Вероятность освобождения энергии возбуждённого электрона по пути тепловых, а не оптических переходов резко увеличивается с повышением температуры [191, стр. 219]. Тепловой эффект электронной бомбардировки действительно очень высок. Он допускает возможность модулировать яркость экрана за счёт теплового гашершя катодолюминесценции дополнительным электронным лучом. Построенные на этом принципе приборы не оправдали себя на практике из-за малой контрастности приёма, но подтверждают большую возможность хотя бы частичного термического гашения люминесценции. Сильное нагревание экрана при бомбардировке было учтено уже давно, но на основании прямо поставленных опытов этот фактор отрицался в качестве основной причины пониженной отдачи [157, стр, 847]. Вероятность термического гашения при электронной бомбардировке действительно велика, но всё же не в состоянии объяснить наблюдаемой величины отдачи. Против прямого участия температуры говорит слишком большое сходство спектров излучения при фото- и катодолюминесценции. Показательна также резкая диспропорция между яркостью в момент возбуждения и ходом затухания катодолюминофоров. При температуре экрана, которая необходима для понижения отдачи до наблюдаемых значений, константы скорости разгорания и затухания должны быть гораздо больше действительных. [c.329]

Кристи [287 действием электронного луча на тетрабутплолово получил полимерные полупроводниковые пленки. Опыты проводились в условиях, когда потоки молекул соединения и электронов па подложку были равны 0,02 и 0,1 на 1А2/сек. Скорость роста и состав пленки зависели от плотности тока, температуры подложки и потока молекул к подложке. Пленки, осажденные при температуре подложки выше —20" С, не растворялись в ацетоне, бензоле п водных средах. Адгезия пленок к поверхности подложек была достаточно высокой. После нагревания до 150° С они не претерпевали заметных изменений. Па рис. 7-6 приведена температурная зависимость проводимости пленок, полученных при температуре подложек 25 ( . [c.242]

Установлено, что в зависимости от условий осаждения состав получаемой пленки может меняться от чистого молибдена до карбидов молибдена различной модификации. На основании электронографического анализа установлено [4Г)5], что при облучении электронами подложки с температурой от нуля до 300° С в присутствии ларов гексакарбопила молибдена образуются пленки карбида молибдена кубической структуры. Отмечается, что при нагревании в вакууме 2-К)"6 мм рт. ст. до температуры 650J С и выше из пленок МоС кубической структуры образуются пленки МоаС гексагональной структуры. Авторы считают, что пленки карбида молибдена кубической структуры па подложках с температурой пи/ко 400° С в настоящее время могут быть получены только методом непосредственного разложения электронным лучом. [c.270]

В некоторых типах термовесов кривые ДТГ получают из кривых ТГ с помощью электронных преобразователей. Термовесы других типов снабжены особыми измерительными устройствами, Интересный принцип положен в основу действия дифференциальных термовесов де Кейзера 4рис. Д.162), позволяющих сразу получить ДТГ. На коромысле весов с обеих сторон подвешивают платиновые тигли одинаковой массы. Оба тигля заполняют равными количествами одного и того же исследуемого вещества. Весы при этом находятся в равновесии. Включают печи и регулируют нагрев таким образом, чтобы температура одной постоянно превышала температуру другой на некоторую определенную величину (ДО (например, на 5 или 10°С). Разложение пробы вещества происходит прежде всего в печи с более высокой температурой. Поэтому в процессе нагревания при каждой температуре весьг фиксируют соответствующую разность масс. В этом случае измеряемые величины регистрируют световым лучом, который отражается от зеркала на коромысле весов и попадает на барабан с фотобумагой. [c.397]

Один из способов получения привитых сополимеров основан на использовании так называемых макромолекулярных инициаторов, т. е. полимеров, содержащих активные группы, способные при определенных условиях вызывать полимеризацию введенного в систему моиомера. Для этого, например, полимер окисляют (кислородом или озоном), либо облучают частицами высокой энергии (у-лучи, быстрые электроны, нейтроны и др.). Образовавшиеся в полимере перекисные группы при нагревании распадаются, генерируя макрорадикалы, которые осуществляют прививку. [c.90]

ТЕРМ0Л10МИНЕСЦЁНЦИЯ, люминесцентное свечение в-ва, возникающее в процессе его нагревания. Обычно для появления Т. в-во необходимо предварительно возбудить УФ светом, ионизирующим излучением (у-квантами, рентгеновскими лучами, потоком электронов электрич. полем, мех. воздействием. В нек-рых случаях Т. связана с образованием электронно-возбужденных состояний молекул в хим. р-цнях (см. Хемилюминесценция). Термолюминесцируют неорг. в-ва, в т. ч. люминофоры разл. назначения (ламповые, телевизионные и пр.), лазерные кристаллы (напр., рубин, полупроводниковые кристаллы), стекла, мн. полимеры (полистирол, полиамиды, полиэтилентерефталат, полиолефины, фтор- и хлорсодержащие полимеры, все каучуки и др.). [c.542]

Электроны, вырванные возбуждающим светом, могут перейти в зону проводимости 3 и локализоваться на ловушках 4. С ловушек 5 электроны могут освободиться только в том случае, если им будет сообщена необходимая энергия (например, при нагревании люминофора или при действии ИК-лучей). При этом электроны либо повторно захватятся ловушками, либо через зону проводимости перейдут на уровень активатора 6 и рекомбинируют с центром свечения. Это приводит к возникновению длительного свечения (фосфоресценции), которое продолжается до тех пор, пока все электроны, захваченные ловушками, не освободятся и не прорекомбинируют с ионизованными центрами. [c.74]

Полипиромеллитимид — твердое негорючее вещество обычно золотистого цвета, нерастворимое в органических растворителях, практически неплавкое (температура размягчения полипирометил-литимида выше температуры разложения), гидролизуется концентрированными растворами кислот и щелочей. Полипиромеллитимид характеризуется высокой тепло- и термостойкостью, выдерживает длительное нагревание до 350 °С. Отличается стойкостью к действию у-лучей, быстрых электронов и нейтронов, антифрикционными свойствами и повышенной сравнительно с другими полимерами теплопроводностью. [c.233]

Облучение реакционной смеси УФ-светом облегчает первую стадию в указанном выше механизме. При облучении реакционной смеси и катализатора у-луча-ми электроны также могут переходить с [А104] -тет-раэдра на [5104] "-тетраэдр, что приводит к повышению акцепторной способности [А1О4] -тетраэдра к, следовательно, значительно облегчает протекание указанных ранее стадий. Различают несколько типов наведенных дефектов под действием у-лучей в алюмосиликатных катализаторах. Одни из них исчезают при нагревании катализатора до 200—250° С, другие устойчивы до более высоких температур. Для низкотемпературных процессов положительную роль играют дефекты, не отжигающиеся при нагревании и облучении реакционной смеси до 200° С. В жидкой фазе с каталитическим центром может взаимодействовать не чистая молекула бензола, а сольватокомплекс, т. е. -молекула бензола, окруженная молекулами олефина или другого алкилирующего агента в форме оболочки— сольвата. Такой комплекс может обладать более высоким запасом энергии и будет легче взаимодействовать с исходным или активированным каталитическим центром. Кроме того, такой комплекс может нести избыточную энергию за счет флуктуации энергии на одной или нескольких связях. Молекулы, входящие в сольватный комплекс, могут активировать не только этот комплекс, но и каталитические центры. [c.71]

С). Получ. электролиз р-ра, содержащего сп., KI (или Nal) и Na2 Oa нагревание ацетона (или сп.) с Ь в присут. щелочей. Наружный антисептик в медицине. ИОНИЗИРУЮЩИЕ ИЗЛУЧЕНИЯ, при взаимодействии с в-вом ионизируют его атомы и молекулы. К фотонным (электромагнитным) И. и. относят УФ и 7-излучения, рентгеновские лучи, к корпускулярным — потоки а- и Р-ча-стиц, ускоренных электронов, протонов, продуктов деления тяжелых ядер и т. д. Источниками И. и. служат ядерные реакторы, радионуклиды, ускорители заряженных частиц, рентгеновские установки в природе И. и. являются космич. лучи и излучения радиоакт. в-в. Заряженные частицы ионизируют атомы и молекулы прн столкновениях с ними взанмод. с в-вом квантов электромагн. излучения и потоков нейтронов приводит к образованию в среде вторичных заряженных частиц, к-рые ионизируют атомы и молекулы. [c.224]

И магнитное поле, испытывают отклонения. Эти отклонения зависят как от отношения между массой и зарядом, иона, так и от его скорости и поэтому позволяют разделить и идентифицировать компоненты анализируемого объекта. С этой целью молекулы или атомы. анализируемого вещества ионизируются в вакууме посред-ством бомбардировки электронами или ионами, нагревания или использования искрового разряда. Полученные ионы собираются з ионный луч, который пропускается через анализатор спектрометра, и таким образом разделяются в зависимости от соотношения между массой и зарядом. В детекторе прибора разделенные ионы идентифицируются путем определения отношения масса/заряд для кз[ЖДОЙ группы. Метод обладает сравнительно высокой чувствительностью— в среднем порядка 10 %, в отдельных случаях — lO-70/о. [c.198]

Еще в ранних работах было установлено, что полиметилметакрилат (ПММА) под действием ионизирующих излучений деструктируется, причем разрыв связей в макромолекуле происходит по закону случая [181, 182, 190—194]. Анализ данных по зависимости снижения молекулярного веса полимера от дозы излучения показал, что при облучении ПММА у-лучами Со величина поглощенной энергии в расчете на один акт разрыва цепи составляет 61 эв [185] и 59 эв [195]. Аналогичное значение д = 59 эв было получено из данных по облучению ПММА электронами энергии 1 Мэе при температуре, близкой к комнатной [175]. Значения в пределах 50—81 эв были получены для процесса облучения у-лучами образцов ПММА, предварительно подвергнутых нагреванию при 100° в вакууме [196]. В одном из последних исследований было найдено, что при облучении ПММА у-лучами в вакууме д = = 83 эв [188]. Имеются данные, что а-частицы полония малоэффективны в отношении радиационной деструкции ПММА, д в этом случае составляет 263 эв [197]. Этот факт был объяснен одновременным разрывом нескольких связей в сравнительно коротком отрезке молекулярной цепи полимера вследствие высокой плотности ионизации в треке а-час-тицы. При облучении ПММА при комнатной температуре электронами энергии 2 Мэе и у-лучами для д были получены значения 55 и 71 э соответственно [197]. Таким образом, экспериментальные данные показывают, что действие на ПММА быстрых электронов и у-лучвй при комнатной температуре в вакууме сопровождается разрывом одной связи в основной цепи при поглощении приблизительно 60 эв энергии излучения. Эта величина энергии разрыва макромолекулы ПММА была использована при количественном исследовании структуры сшитого полиметилметакрилата методом радиационной деструкции [198]. [c.101]

В электронно-оптической колонне электроны эмиттируют из катода, ускоряются напряжением и фокусируются электронными линзами до диаметра пучка от нескольких нанометров до нескольких микрометров. Электронный зонд бомбардирует объект в точке, вдоль линии или на определенной площади (что обеспечивается системой развертки луча в растр) и генерирует рассмотренные выше сигналы, преобразуемые детекторами в электрические. В процессе исследования образец может быть подвергнут разнообразным воздействиям нагреванию, охлаж- [c.224]

Примеси железо, марганец, магний и др. Гетеровалентный изоморфизм NaSi СаА1 сопровождается сопряженным замещением С1 гг СО3. Структура каркасная, сингония тетрагональная, вид симметрии тетрагонально-бипирамидальный. Образует массивные зернистые агрегаты и большие кристаллы призматического габитуса. Спайность по (100) совершенная (см. Спайность минералов). Излом неровный (см. Излом минералов). Плотность 2,55—2,65 г см . Твердость 6—6,5. Цвет белый, желтоватый, зеленый, синий, лиловый и бурый (см. Цеет минералов). Лиловые и синие С. обесцвечиваются при нагревании до т-ры 500 С, что сопровождается термолюминесценцией. Окраска С. радиационная, обусловлена образованием электронно-дырочных центров СО , SO и SO . Слабо люминесцирует в ультрафиолетовых и рентгеновских лучах. Показатели преломления = = 1,546 — 1,610 Пр= 1,540 - 1,570 т — Пр = 0,006—0,040. Повышение двупреломления связано с увеличением содержания С0 , нри замене его на S04 оно резко снижается. С. образуется гл. обр. метасоматически [c.401]

Эти соображения позволяют дать новое и более правдоподобное объяснение результатов, полученных Эстерманом, Лейво и Стерном. Эти авторы, облучая КС1 рентгеновскими лучами (стр. 59), обнаружили, что в глубине кристалла быстро появляются анионные вакансии. Действие рентгеновских лучей на кристалл приводит к появлению электронов с большой энергией (и положительных дырок), которые, проходя около внутренних дислокаций, вызывают местное нагревание, достаточное для того, чтобы произошло образование вакансий на уступах Зейтца. Возникшие таким образом анионные вакансии захватывают электроны, образуя /"-центры, в то время как катионные вакансии захватывают положительные дырки, причем получаются так называемые 1/-центры, вызывающие поглощение в ультрафиолетовой области. Применяя этот новый механизм, можно избежать трудностей, которые встречаются при объяснении относительно быстрой миграции вакансий с поверхности (стр. 60) кроме того, он объясняет с более общей точки зрения результаты экспериментов Пржибрама и других, которые отмечали влияние механической и термической обработки кристал- [c.63]

Многие явления, описанные в этой главе, могут, без сомнения, иметь место и в случае других веществ. Однако в проведенных до настоящего времени исследованиях применялись главным образом галогениды щелочных металлов, и именно иа результаты этих исследований мы будем ссылаться, так как с теоретической точки зрения они могут быть представлены относительно простыми моделями. Когда кристаллы этих галогенидов облучаются ультрафиолетовым светом, рентгеновскими лучами или подвергаются электронной бомбардировке, они сильно окрашиваются. Окраска, вызванная облучением, постепенно исчезает со временем постоянная же окраска может быть вызвана нагреванием соли в парах ее электроположн- [c.102]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология