Зависимость коэффициента проводимости от концентраци

Роль водородных связей в образовании ионных пар. Отклонения электролитической проводимости больших ионов от предельного закона Дебая — Хюккеля — Онзагера, зависимость коэффициента активности и осмотического коэффициента от концентрации и некоторые другие явления указывают на то, что большие ионы не имеют первичной гидратной оболочки и влияние их вторичной гидратации проявляется главным образом в воздействии на структуру прилегающих к ионам слоев воды, вызывающем повышение упорядоченности. Эти ионы, так сказать, гидрофобны, и их структурообразующее влияние на воду тем больше, чем больше их размеры. Как отмечает Даймонд [48а], в растворах больших ионов, не имеющих первичной гидратной оболочки, образование ионных пар облегчается тем, что в добавление к электростатическому притяжению между их зарядами вода вблизи этих ионов проявляет эффект, способствующий усилению взаимной связи гидрофобных ионов благодаря структурированию. Это добавочное действие обусловлено тем, что водородные связи между молекулами воды стремятся усилить взаимодействие между молекулами и снизить искажения структуры воды. Влияние структуры жидкости, облегчающее ионную ассоциацию, отличается от образования ионных пар по Бьерруму, обусловленному одним лишь действием электростатических сил. Это влияние возникает только в жидкостях, для которых характерно об- [c.508]

Одновременно с шестью указанными выше экспериментами определяется зависимость концентрации необменно сорбированного электролита и воды в мембране от внешней концентрации электролита с тем, чтобы можно было установить зависимость коэффициентов проводимости от внутренней концентрации электролита. [c.120]

Если предположить, что отклонение от локального равновесия на внутренних межфазных границах все же имеется, то это может привести к двум последствиям появлению локальных потоков в направлении, нормальном к транспортной оси (появится градиент электрохимического потенциала в этом направлении) и к появлению зависимости коэффициентов проводимости у от приложенной силы, то есть к нарушению линейности уравнений (2.43). Локальные потоки могут появиться, если не выполняется условие 6Д,< (1 Д, (раздел 2.2), скажем, вследствие того, что гелевые участки не уравновешены с раствором, заполняющим поры мембраны. Это возможно, например, если мембрана была первоначально уравновешена с раствором одного электролита, а затем ее поместили между двумя растворами разной концентрации другого электролита. При [c.135]

Анализ кинетики адсорбции, когда необходимо учитывать зависимость коэффициента эффективной диффузии от локальной концентрации адсорбтива Дф(а) или, что то же, D ( ), приводит к нелинейным дифференциальным уравнениям, которые, за исключением редких частных случаев, не имеют аналитических решений. Возможны только численные решения, проводимые обычно с помощью современной вычислительной техники. Недостатками численных методов, как известно, являются трудности обобщения цифровых результатов, получаемых для каждого конкретного процесса. [c.518]

Методика предварительного расчета и выбора типа полимеризатора. Исходные данные необходимые для расчета М — производительность линии полимеризаторов по сухому продукту, кг/с См — концентрация мономера в исходном продукте, массовые доли щ, k л, — степени превращения мономера (полная, на входе в полимеризатор и на выходе из него) т — время полимеризации, с Гр — удельная теплота реакции, Дж/кг — температура реакции (среды) р.вх—температура поступающих в полимеризатор компонентов х.вх- х.вых— температура хладагента (средняя, на выходе, на входе) tв—температура окружающего воздуха нар — температура наружной поверхности полимеризатора Ср — удельная теплоемкость реакционной среды, Дж/(кг-К) — удельная теплоемкость хладагента при Дж/(кг- К) Яр — коэффициент теплопроводности реакционной среды, Вт/(мХ X К) Ях — коэффициент теплопроводности хладагента при Вт/(м- К) Рр — плотность реакционной среды, кг/м рх — плотность хладагента при кг/м Цх — динамическая вязкость хладагента при х> Па-с — тепловая проводимость загрязненного слоя, м -К/Вт. Кроме того, нужно знать зависимость приведенной динамической вязкости реакционной среды Цр (в Па-с) от условной концентрации полимера в растворе (Су), скорости сдвига у и температуры среды ( р) Цр = = / (Су, у. р). а также кинетическую зависимость процесса полимеризации = [c.132]

Наряду с удельным сопротивлением на поведение носителей электричества в значительной мере проливают свет изменения коэффициента Холла и величины сопротивления в магнитном поле (магнитосопротивления), которые наблюдаются при последовательной термической обработке. Зависимость коэффициента Холла от для низкотемпературных углеродов объясняется изменением концентрации дырок в нижней л-зоне графита, поскольку переход электронов в результате теплового возбуждения в верхнюю зону проводимости невозможен из-за слишком широкой запрещенной зоны (фиг. 29). [c.115]

Линии 2 и 5 построены на основе данных по температурной зависимости коэффициента теплопроводности. При концентрациях более 10—20 кг/м точки довольно хорошо ложатся на прямые линии. Этот результат может быть объяснен на основе теории распространения излучения в дисперсных средах. Проводимость излучения является величиной, пропорциональной [c.123]

Принципиальная разница между металлами и полупроводниками заключается в температурном ходе электропроводности и в температурной зависимости концентрации носителей тока. В то время как металлы с повышением температуры понижают свою электропроводность, у полупроводников с ростом температуры она увеличивается. Температурный коэффициент проводимости у металлов имеет отрицательный знак, а у чистых полупроводников — положительный. При абсолютном нуле полупроводники превращаются в изоляторы. В этих же условиях электропроводность металлов неизмеримо возрастает, а многие из них переходят в сверхпроводящее состояние. [c.9]

Рассмотрим вначале диагональные коэффициенты. Зависимость коэффициента 33 от внешней концентрации раствора соответствует изменению удельной электропроводности мембраны х (см. уравнение (2.28) и рис. 2.6 и 2.8). В области малых концентраций наблюдается рост этих параметров с увеличением концентрации, что, видимо, можно объяснить низкой проводимостью крупных кластеров и широких каналов в области малых концентраций - вследствие низкой концентрации ионов в центральных частях этих участков с ростом концентрации проводимость этих участков возрастает и они перестают лимитировать проводимость мембраны (более подробно это явление обсуждается в рамках микрогетерогенной модели мембраны в разделе 5.1). При дальнейшем увеличении [c.124]

Описанные способы определения коэффициентов линейных ура< внений применяют, например, для выражения зависимостей молярной электрической проводимости от квадратного корня из концентрации или перенапряжения при выделении водорода. Расчеты проводят по всем экспериментальным точкам или после исключения промахов в результате статистической обработки. [c.22]

Некоторые свойства могут быть отнесены к раствору в целом (макросвойства) или к отдельным компонентам раствора (парциальные свойства). Рассмотренные ранее термодинамические величины V, 8, и, Н, Р, Ср, Су, Р, а также концентрация, плотность р, вязкость Т1, электрическая проводимость к, теплопроводность рЯ, и другие — это общие характеристики раствора. На основе концентрационных и температурных зависимостей этих свойств вычисляют теплоты растворения и кристаллизации, разведения и концентрирования, испарения и сублимации, парциальные теплоемкости, избыточную относительную парциальную энтропию, парциальные кажущиеся молярные объемы, растворимость, фугитивность, коэффициенты активности и активность и т. д. [c.74]

Успешное осуществление анализа предполагает не только линейный характер всех поэтапных зависимостей, но и сохранение постоянства каждого из коэффициентов пропорциональности в ходе всего анализа, включая анализ образцов и эталонов. Только при этом условии значение физического свойства, измеряемого в ходе конечного определения (оптическая плотность), будет пряма пропорционально исходному числу частиц или концентрации определяемого элемента. Фактически же при эмиссионном анализе уже начальные этапы — испарение и возбуждение атомов пробы —ие могут осуществляться в стационарном режиме, поскольку параметры плазмы (температура, электрическая проводимость, плотность тока) меняются во времени по ряду причин, и прежде всего [c.42]

Например, для СигО (zi = 1, 22 = 2) расчет приводит к показателю степени Vs при давлении. Из измерений проводимости получают V [19], а из измерений коэффициента самодиффузии только 0,2—0,27. Этот коэффициент пропорционален полной концентрации вакансий — как нейтральных, так и диссоциированных.. Если существует прочная ассоциация вакансий с ды4)ками, то< можно пренебречь концентрацией свободных вакансий, и закон действующих масс дает зависимость типа Pot- Отсюда видно, какое значение имеет проблема ассоциации дефектов — вакансий и-межузельных ионов — с электронами и дырками. [c.313]

Температурный коэффициент электрической проводимости а., (в интервале температур 26—40 °С) в зависимости от концентрации НР в растворе [c.263]

Коэффициенты Холла дают информацию о концентрации носителей тока в полосе проводимости и зависимости формы полосы от электронной концентрации, а в том случае, когда одновременно [c.182]

Подвижность ионов зависит от концентрации электролита и его температуры (табл. 27 и 28), причем характер этой зависимости аналогичен той, какая наблюдается для электропроводности электролита. Повышение температуры увеличивает подвижность всех ионов, причем температурный коэффициент подвижности оказывается тем меньше, чем выше ионная проводимость. [c.102]

Наиболее удобным методом определения коэффициентов вращательной диффузии является измерение дисперсии диэлектрической проницаемости, т. е. зависимости диэлектрической проницаемости от частоты приложенного поля. Диэлектрическая проницаемость возрастает при увеличении дипольного момента молекулы и практически линейно зависит от концентрации (разд. 2 гл. И1). Способность молекул изменять свою ориентацию в соответствии с изменением направления приложенного электрического поля позволяет рассчитать их время релаксации. Молекулы сферической формы характеризуются одним значением времени релаксации. В случае асимметричных молекул рассматриваемый метод позволяет определить два значения времени релаксации, если дипольный момент молекулы имеет отличные от нуля компоненты по обеим осям. Метод дисперсии диэлектрической проницаемости может быть использован для измерения малого времени релаксации порядка 10 сек, однако область его применения ограничена растворами с низкой удельной проводимостью. [c.179]

В результате термического окисления и последующего вакуумного пиролиза облученный полиэтилен постепенно теряет свойства диэлектрика и приобретает свойства полупроводника, для которого характерна экспоненциальная зависимость проводимости от температуры и возникновение термоэлектрических эффектов. Термическое окисление при 220—250 °С расширяет диапазон оптимальных температур термической обработки облученного полиэтилена и увеличивает выход конечного продукта. Работы, проведенные с гранулированным, порошкообразным и пленочным полиэтиленом, показали, что при одинаковых режимах технологической обработки получаемые характеристики идентичны. Зависимости проводимости при 20 °С (020°), энергии активации проводимости (Д о) и коэффициента термо-э. д. с. (а) от температуры термической обработки полиэтилена, облученного до дозы 2,24-10 Мрад, приведены на рис. 2. Как видно из рисунка, в интервале температур от 20 до 950°С значение О2о° составляет от 10- до 1 Ом- -см- , Д а—от 3 до 0,01 эВ, а а — от 600 до 3—5 мкВ/°С. При этом а практически не зависит от температуры измерений в интервале от —50 до 150 °С и, следовательно, концентрация носителей тока также не имеет температурной зависимости, поскольку именно она определяет коэффициент а. [c.225]

Проведенное рассмотрение показывает, что неравновесная термодинамика является мощным инструментом исследования транспортных свойств ионообменных мембран. Основным достоинством этой науки является то, что она позволяет обозреть все явления переноса через мембрану с единых теоретических позиций и стать, таким образом, фундаментом, отталкиваясь от которого, можно проводить более детальное изучение свойств мембраны и мембранных систем. Важным преимуществом является простой математический аппарат, приводящий к линейным уравнениям со сравнительно небольшим числом феноменологических коэффициентов. Не совсем четкий смысл этих коэффициентов, особенно перекрестных, вполне компенсируется параллельным рассмотрением фрикционной модели, приводящей к идентичным уравнениям переноса. Анализ концентрационных зависимостей коэффициентов проводимостиу, сопротивления / ,у и фрикционных коэффициентов А2,ухарактере взаимодействий компонентов мембраны. Что касается количественных оценок с помощью данной модели, то здесь в последние годы достигнут заметный прогресс. Благодаря усилиям многих исследователей, в первую очередь Мирса и Наребской с сотрудниками, решена задача идентификации уравнений переноса ТНП определен набор экспериментов и разработаны методы их обработки, позволяющие численно определять феноменологические коэффициенты переноса в зависимости от концентрации внешнего раствора. Использование этих данных для расчета потоков частиц через мембрану при современном развитии вычислительной техники представляется уже несложной задачей, особенно если воспользоваться концепцией виртуального раствора. Использование этой концепции позволяет заменить при решении дифференциальных уравнений переноса зависимость феноменологических коэффициентов от координаты на их зависимость от концентрации. Необходимо обратить внимание на то, что использование концепции виртуального раствора позволяет существенно упростить постановку и решение сопряженных краевых задач, учитывающих одновременно транспорт ионов в мембране и омывающем ее растворе. Традиционным в такого рода задачах является запись уравнений Нернста-Планка в мембране и окружающих ее диффузионных слоях и в использовании в качестве условий сопряжений на границах мемфана/раствор соотношений Доннана отдельно для скачка потенциала и для скачка концентрации. Применение же уравнений переноса типа (2.123) или (2.151) и выражения (2.129) для градиента потенциала подразумевает использование в качестве условий сопряжения условия непрерывности концентрации и потенциала. Условие непрерывности электрохимического потенциала, лежащее в основе соотношений Доннана, выполняется при этом автоматически. [c.130]

В проведенном выше рассмотрении мембрана считалась микронеодно-родной, используемый при расчетах характер зависимости коэффициентов проводимости мембраны от концентрации виртуального раствора при этом соответствовал зависимостям, известным из эксперимента. Стоит коротко обсудить те особенности, которые вносит использование модели "гомогенной" мембраны, поскольку эта модель долгое время широко применялась и сейчас применяется для описания электродиффузии в мембране. В этом случае уравнение переноса записывается в форме уравнения Нернста-Планка (2.116), условие электронейтральности имеет вид уравнения (1.5), а граничное условие на границе мембрана/раствор, отражающее условие локального термодинамического равновесия, выражается в виде соотношений Доннана (6.33) и (6.34) (см. раздел 6.4). [c.292]

Отсутствие постоянства значений -потенциала с изменением структурных параметров капиллярных систем при использовании обычной методики злектроосмоса и потенциала течения, а также трудности, связанные с введением различного рода поправочных коэффициентов в уравнения классической теории, обусловили стремление найти методы, не зависимые в той или иной мере от структуры капиллярных систем. При описании разработанного нами метода определения -потенциала с помощью потенциала течения на открытой поверхности вращающегося диска в исследованиях Н. К. Барабанщиковой и Л. Г. Левашовой указывалось, что этот метод представляется весьма перспективным. Исследования Л. Г. Левашовой показали, что до концентраций порядка 1 10 н. метод вращающегося диска практически не нуждается в поправках на поверхностную проводимость и только при концентрациях, меньших 1 10 н., поправка становится заметной. [c.113]

Прямая дорога, по которой движется уже более полутора столетий авангард электрохимии (учение о строении двойного электрического слоя ДЭС) подошел к шаткому мостику (в виде моделей 2-3 параллельных или последовательных конденсаторов), с которого легко свалиться и упасть на другую, отходяшую в сторону, но твердую дорогу. Эта ситуация напоминает математическую область, называемую теорией бифуркаций. Происхождение этого термина вытекает из того факта, что единственное решение, которое имеет система уравнений (система взглядов — в данном случае) При некотором критическом значении параметров достигает так называемой точки бифуркации, начиная с которой для системы открываются новые возможности, приводящие к одному или нескольким решениям. Теория бифуркаций преследует цель для каждой данной задачи найти аналитические выражения в точках бифуркаций и построить приближенные решения для новых ответвлений путей процесса (реакции). В нашем случае — предложить аналитические решения некоторых вопросов строения ДЭС и связанных с ним явлений. В этой книге все внимание будет сконцентрировано только на первой части данной цели, поскольку построение нового ветвления решений — очень длинная и сложная задача, лежащая за пределами книги. Поскольку первая задача поиска бифуркации решений заключается в определении точек бифуркации (точек неустойчивости системы), здесь кратко перечислим только некоторые из них по законам электростатики два незаряженных металла должны иметь и одинаковые потенциалы (в электрохимии два разнородных незаряженных металла в одной и той же среде имеют разные потенциалы) в области неравновесных явлений неопределенный физический смысл имеют понятия безбарьерньтй , безактива-ционный разряды при выделении водорода, неодинаковые коэффициенты переноса, подразумевающие разные доли тока, текущие на анод и катод при одном и том же общем токе во внешней цепи гальванического элемента несовпадение зависимости электрической проводимости раствора от концентрации электролита, рассчитанные по основным законам электрохимии закону Кольрауша и закону разбавления Оствальда и др. [c.4]

К уравнению (2.43) необходимо сделать два замечания. Первое уравнение (2.12) можно рассматривать как результат интегрирования уравнений (2.43) по координате при стационарном переносе и условии, что Lij не зависят от координаты. В этом случае коэффициенты Lij в уравнениях (2.12) и (2.43) одни и те же. будут зависеть от координаты, если будут значительными перепады концентрации и давления на мембране (зависимость локальных Lij от С/ и р в макрооднородной мембране), либо если мембрана макронеоднородна размер неоднородностей будет сравним с толщиной мембраны (слоистая, мозаичная мембрана и т.п.) или имеется градиент концентрации фиксированных ионов. Связь между локальными и интегральными коэффициентами проводимости можно при этом установить, если известна зависимость локальных L j от концентрации виртуального раствора и координаты. Второе в силу предполагаемого условия термодинамического равновесия на внутренних межфазных границах разность электрохимических потенциалов в уравнениях [c.81]

Радиоактивная и химическая диффузии. Хотя параболическое окисление металла несомненно является особым случаем химической диффузии, 1нетрудно убедиться в ее связи с коэффициентами диффузии индикаторных количеств, потому что формула Вагнера обеспечивает правильное использование подвижностей и движущих сил. Однако наблюдаются другие типы химической диффузии, для которых формулировка менее ясна. Взять, например, эксперимент Томаса по диффузии цинка в кристаллах ZnO. Кристалл помещали в пары цинка и выдерживали до тех пор, пока он не насыщался цинком. Затем его помещали в кислород и измеряли удельную проводимость в зависимости от времени. Каждая величина удельной проводимости рассматривалась как величина, определяющая точное распределение концентрации излишка цинка, и, следовательно, коэффициент диффузии D вычисляется для Zn в ZnO. Ясно, что изученный процесс представляет собой окисление цинка в системе, в которой сродство реакции равномерно уменьшается по мере расходования реагента. [c.35]

Результаты расчета D,y по формулам (2.173), (2.174) и (2.98) для водного раствора КС [45] приведены на рис. 2.4 из которого видно, что коэффициенты D,y , взаимодействия ионов с растворителем сравнительно мало зависят от концентрации электролита, в то время как перекрестные коэффициенты D+ изменяются на несколько порядков. (Очевидно, что то же самое можно сказать о фрикционных коэффициентах Пф связанных с D,j обратно пропорциональной зависимостью (2.96).) Этот результат неудивителен, поскольку нет сомнения в том, что ион-ионное взаимодействие носит электрическую, а не механическую природу, поэтому коэффициент ион-ионного взаимодействия проявляет зависимость, близкую к корню квадратному из концентрации, что характерно для теории сильных электролитов Дебая-Хюккеля [45]. Обращает также на себя внимание сильно выраженная зависимость D y . n y .) от природы катиона (рис. 2.5). Прямые онзагеровские коэффициенты проводимости L,y в первом приближении пропорциональны произведению и зависят от концентрации гораздо сильнее, чем или поэтому в качестве параметров, характеризующих водный раствор электролита, D, , или являются более предпочтительными, чем [c.116]

Вид зависимости коэффициентов самодиффузии воды и противоионов Ыа" в мембранах МПФС от их влагосодержания также указывает на наличие узких каналов, лимитирующих перенос при малых содержаниях воды из рис. 3.4 видно, что имеется пороговая концентрация воды в мембране (около 8%), при превышении которой коэффициенты самодиффузии воды и противоионов возрастают примерно на порядок. Такой вид зависимости хорошо интерпретируется перколяционной моделью (см. разд. 4.3), согласно которой мембрану можно представить в виде системы каналов с узкими "перешейками", проводимость которых сильно зависит от содержания воды. [c.155]

Механизм электропроводности NajfWOa, которому отдается предпочтение в настоящее время, может быть описан следующим образом. Кристаллическая структура Na WOs состоит из решетки WOg с атомами натрия в метдуузлиях. Значения коэффициента Холла показывают, что каждый атом натрия ионизирован полностью и отдает один (приблизительно) свободный электрон в зону проводимости. Температурная зависимость удельной электропроводности указывает на металлическую природу бронзы. При высоких температурах удельная электропроводность линейно зависит от концентрации [c.267]

Проводимость ряда концентрированных растворов довольно хорошо выражается законом корня кубического [уравнение (4.1.23)]. По данным Уишоу и Стокса [128а], соотношение (4.2.57) теории Дебая—Хюккеля—Онзагера также удовлетворительно описывает зависимость проводимости концентрированных растворов 1 1-электролитов от концентрации, если учтено изменение вязкости т] растворов по сравнению с вязкостью чистой воды. Объединив постоянные факторы в виде коэффициента В, получим выражение для эквивалентной проводимости раствора с концентрацией с [c.380]

ВЫСОТОЙ в одно межплоскостное расстояние или, возможно, особые точки в сетке, образуемой двумерными дислокациями, существующими на нолукогерентной поверхности. Поверхность раздела у небольших ядер, вероятно, почти полностью когерентна, а потому число таких особых точек на них будет мало. По мере роста ядер ясе большее значение приобретает когезионная энергия металлического продукта, в результате чего в веществе ядер возникают релаксационные процессы, ведущие к образованию ненапряженной структуры. При этом возникают периодически повторяющиеся некогерентные участки. Наличие такого процесса могло бы, конечно, объяснить зависимость а от величины радиуса. Исходя из того будет обоснованным представление о реакционной поверхности раздела как о локализованном монослое активированных состояний с низкой концентрацией последних. При успешном переходе электрона в полосу проводимости небольшого металлического ядра, последнее получит отрицательный заряд, в результате чего величина переходного коэффициента существенно снижается, если только положительная дырка в исходном веществе не будет устранена в результате реакции с ее участием. Так как электростатическая емкость шара пропорциональна радиусу, то этот эффект будет тем больше, чем меньше радиус ядра. Существование такого эффекта может следовательно объяснить медленный рост небольших ядер. [c.28]

Низкоомные образцы (1—100 ом-см) при температурах от 60 до 240° С имеют температурную зависимость электросопротивления, характерную для металлов, а более высокоомные образцы имеют полупроводниковую зависимость электросопротивления от температуры. Из данных эффекта Холла такая зависимость электросопротивления от температуры обусловлена в основном изменением концентрации носителей тока. Собственная проводимость TlSe дырочного типа, концентрация дырок от 6-10 до 6,5-10 слг" при соотношении эффективных масс электронов и дырок tnjnip = 0,33. Коэффициент термо-э.д.с. криста.ллов TlSe [c.159]

Примечательной особенностью теории является не только то, что она позволила получить открытую ранее опытным путем зависимость Хэ от С, но и дала возможность правильно рассчитывать углы наклона зависимостей — д/С, не вводя в расчеты ни одного эмпирического коэффициента. Представленные на рнс. 5.13 зависимости эквивалентной электрической проводимости от корня квадратного из концентрации показывают при малых коицентра-цпях хорошее совпадение теории с опытом. Область этих концентраций зависит от природы растворенного вещества и растворителя. Для водных растворов 1 — 1-ва-лентпых электролитов уравнение очень хорошо согласуется с опытом при концентрациях, не превышающих 2— [c.119]

Теория обобщенной проводимости объединяет методы исследования коэффициентов электро- и теплопроводности, диэлектрической и магнитной проницаемости. По этой теории отдельные компоненты гетерогенной системы рассматриваются как континуумы с проводимостями и концентрациями т, при этом в зависимости от структуры системы с учетом взаимоположения компонентов и зависящего от него в общем криволинейного характера линий тока и изопотенциальных поверхностей находится обобщенная проводимость Я =/(Яь Хг, ки гп1,т,2,. .., /п,-. ..). [c.76]

Сравнение электромагнитных свойств V0 и TiOs (рис. V. 77) показывает, что несмотря на близость структур наблюдается существенное различие в концентрационных зависимостях а, р и хм- Кубическая моноокись титана обладает металлической проводимостью, поскольку сопротивление не зависит от состава, а коэффициент а проявляет слабые изменения. Эффективная концентрация носителей зарядов не зависит или слабо зависит от состава, а уровни энергии Ферми лежат выше энергий средних d-связей, значительно больших kT даже при наличии вакансий в кристалле. Это и ослабляет связь. Обнаружение сверхпроводимости в кубической закиси титана [343, 374] указывает на то, что это соединение относится к металлическому типу и имеет хорошо выраженную поверхность Ферми. Температура перехода к сверхпроводимости (Тс) образцов, синтезированных при 1300 °С, атмосферном давлении или вакууме, увеличивается с ростом s от 0,2 °К (5 = 0,92) до 1,05 °К (s=l,l). Высокое давление (50—60 кбар) и отжиг при 1100— 1300 °С увеличивают Тс до 1,5—2,2 °К (рис. V. 78) и устраняют ближний порядок в TiOl.o- [c.178]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология