Испарение термодинамические параметры

Тепловой поток дь на межфазной границе Не-П — пар определяется лишь термодинамическими параметрами системы, такими как температура насыщения Та и глубина А погружения нагревателя в жидкости и не зависит от формы и размера нагревателя, плотности теплового потока на его поверхности дт и температуры поверхности Г . Подход к расчету плотности теплового потока дь на межфазной границе Не-П—пар на основе теории неравновесных процессов испарения— конденсации содержится в [14], экспериментальное подтверждение этого подхода—в работе [15]. [c.250]

I, II —начало и конец зоны испарения, обозначение термодинамических параметров рабочего вещества на нижней и верхней предельных кривых а, Ь — начало и конец эквивалентной зоны испарения [c.324]

Вместо принятых обозначений и и у" величины термодинамических параметров кипящей воды и насыщенного пара обозначим соответственно индексами I и И во избежание путаницы с производными. Такие обозначения совпадают с обозначениями координат начала и конца Хц испарения. [c.332]

В настоящее время методы испарения со свободной поверхности и эффузии из ячейки являются наиболее изученными и надежными методами определения термодинамических параметров пара слаболетучих соединений. [c.67]

Не останавливаясь на теоретической стороне вопроса, отметим, что величина теплоты испарения есть функция таких термодинамических параметров, как температура и давление, т. е. [c.505]

Чистый азот отбирается под давлением 0,3—0,8 МПа из колонны высокого давления НК, которая орошается флегмой за счет испарения кубовой жидкости в конденсаторе-испарителе (рис. 59). Термодинамические параметры узла ректификации в этом случае могут быть найдены по тем же зависимостям, что и для НК АДР, с учетом изменения давления. Выход чистого азота составляет — 0,4 кмоль/кмоль п. в. (при Хл1 = 35% Ог). В установках высокого давления давление кипящей кубовой жидкости равно 0,13—0,14 МПа. При температурном градиенте в конденсаторе А7к = 2,34-2,5 К давление в колонне составляет 0,3—0,35 МПа. Более высокие давления чистого азота получают при увеличенных значе- [c.158]

В настоящее время справочные термодинамические данные (в особенности для органических веществ) нередко являются значительно более полными для газообразного состояния веществ, чем для жидкого и кристаллического. Это приводит к необходимости определения термодинамических свойств жидкостей и кристаллов по данным о свойствах тех же веществ в газообразном состоянии. В других случаях возникают и обратные задачи. Справочные данные для газов относятся обычно к стандартному состоянию. Поэтому для таких пересчетов необходимы термодинамические параметры процессов испарения не в равновесных, а в стандартных условиях, т. е. параметры процесса перехода вещества из стандартного состояния жидкости (или кристалла) в стандартное же состояние идеального газа (а не в состояние насыщенного пара). [c.47]

Термодинамическим параметром процесса (кратко параметром процесса) называется любая из термодинамических величин, служащая для характеристики процесса (изменение внутренней энергии, тепловой эффект реакции, теплота испарения и т. д.). [c.240]

Коэффициент статического испарения характеризует скорость испарения частицы в неподвижной среде при соответствующих термодинамических параметрах среды в данном сечении и определяется выражением [c.48]

Обусловлено это тем, что именно в случае эластомеров высокая термодинамическая гибкость изолированных макромолекул сочетается со сравнительно малым межмолекулярным взаимодействием в полимере. Количественным выражением этого взаимодействия является плотность энергии когезии — величина, в случае жидкости численно равная энергии, необходимой для испарения 1 см вещества. Величина энергии когезии или непосредственно с ней связанного параметра растворимости б (см. стр. 33) является важной характеристикой полимера, от которой в значительной мере зависят способность его растворяться в тех или иных средах, степень совместимости полимеров друг с другом и с пластификаторами, температура стеклования, газо- водопроницаемость и целый ряд других свойств. [c.41]

К сожалению, для очень важной категории реакций — реакций образования из элементов (из простых веществ или свободных атомов) — применение описанных закономерностей при высоких температурах часто бывает существенно ограниченно. Расчет параметров реакций образования из простых веществ и определение их температурных зависимостей в широкой области температур большей частью сильно осложняются вследствие фазовых переходов, которые претерпевают простые вещества (полиморфные превращения, плавление, испарение), и частичной диссоциации их на атомы при высоких температурах. Поэтому целесообразнее рассматривать атомарные теплоты образования (или теплоты атомизации), атомарные энтропии образования (или энтропии атомизации) и другие параметры реакций образования вещества из свободных атомов. В настоящее время расчет этих величин не представляет затруднений, так как почти для всех элементов имеются дан-ные о значениях термодинамических функций их в состоянии одноатомного газа при разных температурах до 3000 К, и для некоторых элементов до 6000, 8000 и 20 ООО К- [c.183]

Постоянство инкрементов группы СНг для высших гомологов данного ряда, обладающих нормальным строением, имеет место не только для теплот образования или сгорания (и теплот испарения), но в той или иной степени и для некоторых других термодинамических свойств веществ и параметров реакций образования. Оно не ограничивается также одной температурой 298,15 К, а распространяется и на другие температуры, но значения инкрементов при этом изменяются. [c.218]

Тепловой расчет холодильного цикла выполняют по заданной холодопроизводительности Qo, а также температурам испарения /о, конденсации I и переохлаждения Основные расчетные параметры определяют по термодинамическим диаграммам. Наиболее удобно производить расчеты в Т — 5- и р — -диаграммах. Широко используют также таблицы для хладагентов, составленные по экспериментальным данным. Представив цикл в тепловой диаграмме (рис. 107), получают характеристики всех узловых точек. На основании полученных данных определяют основные расчетные величины для заданного цикла [55, 87]. [c.375]

Под фазовым переходом понимают переход вещества из одного фазового состояния в другое при изменении параметров, характеризующих термодинамическое равновесие. Различают фазовые переходы первого и второго рода. Многие переходы первого рода широко известны — это процессы плавления, испарения, возгонки. [c.158]

Проведены многочисленные исследования, способствовавшие более глубокому пониманию влияния различных факторов на потери напора при двухфазном потоке. Так, предложен [И] графический метод вычисления потери напора на основе диаграммы зависимости давления от энтальпии и удельного объема в качестве дополнительного параметра. Диаграмма изменения давления и температуры с дополнительно нанесенными линиями постоянной степени испарения и постоянной энтальпии позволяет [1 ] установить зависимость между температурой, давлением и степенью испарения. В последнее время опубликован [3] метод детального математического вычисления потери напора и максимальной температуры для двухфазного потока на основании термодинамических зависимостей. [c.64]

Параметры (табл. IX.3) определяли по данным о плотностях жидкости, давлении насыщенного пара и энтальпиях испарения алканов С4—Сц. Найденные параметры использовали при расчетах различных термодинамических свойств алканов С4— je. равновесных плотностей жидкости и пара, давлений насыщенного пара, энтальпий испарения, изотермических сжимаемостей (рис. IX.2), коэффициентов термического расширения и др. Результаты расчета в целом удовлетворительные. [c.317]

При использовании параметров модели из табл., IX.I и IX.2 значения молярных объемов чистых алканов, их сжимаемостей, энтальпий испарения и других термодинамических свойств, за исключением давления, мало меняются по сравнению с теми расчетами, где параметры определены по данным о чистых компонентах. Давление оказывается чувствительным к величинам параметров модели и описание его для первых членов ряда С4— несколько ухудшается (табл. IX.4, где представлены отклонения от экспериментальных значений для плотностей жидкости и пара, давления насьщенного пара и энтальпии испарения). [c.320]

В схеме низкотемпературной сепарации перед сепаратором размещают устройства предварительной конденсации (УПК) — дроссель, теплообменник или турбо детандер, основное назначение которых состоит в снижении температуры смеси. При прохождении газоконденсатной смеси через эти устройства, нарушается фазовое равновесие, которое установилось при движении этой смеси в трубопроводе. В результате возможно образование жидкой фазы за счет процесса нуклеации, а также переход компонентов из одной фазы в другую за счет процессов массообмена — испарения и конденсации. Нарушение термодинамического равновесия фаз вызвано изменением давления р и температуры Т. Основной интерес представляют такие изменения этих параметров, при которых размер капель конденсата увеличивается, поскольку это облегчает отделение их от газа в сепараторе. [c.413]

Среди различных методов сравнительного расчета термодинамических параметров химических реакцйй и других процессов своеобразное место занимают методы, основанные на сопоставлении этих процессов не при одинаковой температуре, а в условиях, от-вечаюпгих одинаковым значениям их констант равновесия (или, в более общей форме, одинаковым значениям AG°IT = — R In К). Сюда относятся, например, процессы испарения жидкостей при температурах кипения их при атмосферном (или другом одинаковом) давлении, процессы термической диссоциации карбонатов при температурах их разложения при атмосферном (или другом одинаковом) давлении, термической диссоциации окислов и других соединений (в форме гетерогенных или гомогенных процессов), сопоставление стойкости разных кристаллогидратов при заданной влажности воздуха и др. Первым в хронологическом отношении обобщением в этой области, нашедшим широкое применение, явилось известное правило Трутона, относящееся к процессам испарения жидкостей. Ле Шателье и Матиньон обнаружили, что аналогичная закономерность имеет место и для процессов термической дуссоциации кристаллогидратов солей, аммиакатов, карбонатов и других веществ при температурах, при которых давление диссоциации их равно 1 атм. Равновесное изменение энтропии в этих условиях оказывается равным примерно 32 кал/(К-моль). То же можно вывести из формулы Нернста, устанавливая при этом некоторую зависимость величины АН°/Т от температуры, при которой давление диссоциации в данном процессе равно 1 атм. Далее было показаночто приближенное постоянство равновесных изменений энтропии имеет место и при других химических реакциях, если сопоставление ограничивать реакциями, достаточно однотипными, причем такая закономерность наблюдается не только для условий, когда константа равновесия равна единице, но и когда она при другом численном значении одинакова для этих реакций. [c.185]

Переработка нефти,нефтепродуктов с физико-химической точки зрения прежде всего представляет собой фазовые превращения сложн ого комшюкса углеводородов.Основной целью расчетов и анализов такого типа процессов является определение термодинамических параметров (давления,температуры,величины отгона, состава цродуктов и т.д.), которые обусловливают течение этих процессов. При любых схемах разделения ректифюсацией роль процесса испарения в них,по-видимому, является решающей. [c.53]

Кривая зависимости давления пара от температуры имеет физический смысл лишь в определенной области давления и температуры. При увеличении температуры и давления плотности жидкости и пара начинают сближаться между собой по своему значению, и наконец достигается такое состояние, при котором жидкость и пар становятся неразличимыми по всем термодинамическим параметрам (например, по плотности и молярному объему), исчезает граница жидкость — пар, соответственно поверхностное натяжение становится равным нулю. Это состояние называется критическим. Энтальпия испарения с увеличением температуры понижается и в критическом состоянии также становится равной нулю. Соответствующая температура называется критической Гкрит (аналогично ркрит, Укрит, ркрит). В критическом состоянии пар и жидкость неразличимы. Нельзя считать, как это иногда делают, что критическое состояние отличается тем, что выше критических температуры и давления невозможно превратить газ (пар) в жидкость. Критическая плотность составляет примерно треть плотности жидкости в нормальных условиях, соответственно она в 300 раз больше плот- [c.276]

Согласно термодинамической теории флуктуаций [124], равновесная функция распределения зародышей различных размеров /о, через которую выражается число зародышей с1п в интервале размеров с1г в единице объема среды с1п =/ос1г, также определяется выражением вида функции распределения Максвелла — Болы ма-на или канонического распределения Гиббса — уравнение (8.7.2.2). Это в известной мере оправдывает постулат Фольмера и Вебера, когда вероятность образования зародышей новой фазы критических размеров в единицу времени определяется выражением, аналогичным уравнению (8.7.2.2) с учетом приращения свободной энергии, обусловленной образованием зародыша. Величина предэкспоненциального множителя определяется спецификой конкретного типа фазового перехода (конденсация, испарение, вскипание, кристаллизация и др.) и, подобно Аи, является функцией термодинамических параметров. [c.827]

Некоторые экспериментальные данные по растворимости инертных газов приведены в табл. 15.2 [34, 43—45, 51, 54]. Мы не будем здесь подробно рассматривать значения стандартных энтропий (S°s) этих веществ в воде, а также некоторые закономерности в значениях теплоты удаления из раствора и скрытой теплоты испарения [17]. которые вытекают из периодического закона. Эти вопросы мы уже обсуждали в гл. 3. Отметим лишь, что термодинамические параметры, соответствующие удалению инертных газов из водных растворов при 25 °С, удовлетаоряют следующему соотношению [c.431]

На основе I или 11 можно определить критические характеристики Г , P i критерий подобия/1 кривую давления паров Р(Т) плотность сосуществующих жидкости р и пара плотности жидкости и пара на спинодали р > теплоту испарения г поверхг-ностное натяжение коэффициент расширения изотермическую и адиабатическую сжимаемость внутреннее давление PVT -зависимости в области плотной жидкости, включая метастабильную область, в области плотного пара, в закритической области избыточные калорические свойства (изобарную и изохорную теплоемкости и термодинамические потенциалы), отношение теплоемкостей, термодинамический параметр Грюнайзена, вязкость пара, теплопроводность жидкости. Фактически разработаны алгоритмы расчета всех термических свойств, избыточных калорических и части переносных. [c.16]

Для подтверждения коагуляционного механизма обратимой деформации стеклообразного полимера была проведена количественная оценка термодинамических параметров этого процесса [115]. Для оценки работы, которую совершает стеклообразный полимер в процессе его обратимой деформации, образцы ПЭТФ растягивали с помощью ручных подвижных зажимов в среде к-пропанола до различных степеней удлинения, после чего их освобождали и переносили в дистиллированную воду, в которой выдерживали в течение 1—2 сут. К полученным таким способом влажным образцам подвешивали различные грузы и оставляли в течение некоторого времени в воде в нагруженном состоянии. Поскольку при использованных нагрузках вода не способствовала развитию микротрещин, длина образцов довольно быстро (10—15 мин) достигала равновесного значения и в дальнейшем не изменялась. После измерения с помощью катетометра координатов зажимов, к которым подвешен груз, воду удаляли из сосуда, где были подвешены образцы, после чего они свободно высыхали на воздухе в течение 1 сут. Во время испарения жидкости происходила усадка образцов, в результате которой грузы поднимались на различную высоту. Измерив с помощью катетометра координаты зажимов после высыхания, находили пройденный грузом путь. [c.48]

Среди различных методов сравнительного расчета термодинамических параметров химических реакций и других процессов своеобразное место занимают методы, основанные на сопоставлении этих процессов не при одинаковой температуре, а в условиях, отвечающих одинаковым значениям- их констант равновесия (или, в более общей форме, одинаковым значениям АО° Т = —, 1п/С). Сюда относятся, например, процессы испарения жидкостей при температурах кипения их при атмосферном (или другом одинаковом) давлении, процессы термической диссоциации карбонатов при температурах их разложения при атмосферном (или другом одинаковом) давлении, термической диссоциации окислов и других соединений (в форме гетерогенных или гомогенных процессов), сопоставление стойкости разных кристаллогидратов при заданной влажности воздуха и др. Первым в хронологическом отношении обобщением в этой области, нашедшим широкое применение, явилось известное правило Трутона, относ5 щееся к процессам испарения жидкостей. Ле Шателье и Матиньон обнаружили, что аналогичная закономерность имеет место и для процессов термической [c.187]

В настоящей работе мы рассмотрели лишь основные факторы, влияющие на точность определения- термодинамических параметров пара. В работе мы не касались маос-опектрометр ических методик, так как это отдельный большой вопрос. Однако анализатор масс испаряющихся молекул и молекул остаточных газов можно ре-ко мендовать как необходимый комплектующий прибор к устройствам для изучения процессов, испарения и конденсации [47]. В заключение следует отметить, что значительное количество экспериментальных работ, выполненных ранее, в которых недостаточно определены условия проведения измерений, нуждаются в проверке. Для решения вопросов, связанных с испарением ттвердых тел и жидкостей, на текущем этапе одинаково важны работы по теории испарения и работы по созданию новых комплексных методик исследования и прецизионной аппаратуры с большими экспериментальными возможностями. О бработку результатов комплексных измерений и моделирование процессов целесообразно прово- дить на ЭВМ. [c.395]

Моделирование структуры воды, исходя из ее подобия структуре н-парафина, проводилось по ряду термодинамических параметров последних относительно их молекулярной массы и температурной зависимости диэлектрической проницаемости. Оценка структуры воды по тепло-там. испарения н-парафинов в зависимости от их молекулярной массы для углеводородов С -С, (рис.3.8) показывает, что для теплоты испарения воды, равной 44,04 кДж/моль молекулярная масса ГК-ассоциата составляет 175 а.е. (9,72 молекулы воды). Данный размер ГК-ассоциата превышает размер ГК-ассоциата, определенного на основании структурного мо-делировагшя воды по параметрам вязкости. Это указывает на то, что термодинамика испарения определяется не гексагональной структурой воды, а кубической структурой льда VII. [c.112]

Специфика аварийных выбросов жидких углеводородов из про-дуктопроводов и хранилищ, в первую очередь, предопределяется их термодинамическими свойствами, а именно температурой кипения (как правило, значительно ниже температуры воздуха) и высокой плотностью паров. Нарушение термодинамического баланса при аварийной разгерметизации трубопровода или резервуара вызывает интенсивное испарение истекающего и распространяющегося по поверхности земли сжиженного углеводородного газа. В результате активного теплообмена с грунтом и атмосферой образуется взрывоопасное облако паровоздушной смеси, способное при определенных условиях распространяться в приземном слое атмосферы на значительное расстояние, воспламеняться от источников зажигания и сгорать, генерируя ударную воздушную волну различной в общем случае мощности. Для моделирования эволюции облака необходимо знать функцию источника - термодинамические параметры и интенсивность поступления паров в атмосферу, которая определяется решением задач гидродинамики двухфазного истечения жидких углеводородов из емкости или трубопровода, растекания по поверхности земли и теплообмена с окружающей средой. [c.138]

Справочник содержит выборочные значения различных термодинамических свойств металлов и сплавов при 298,15 К п высоких температурах и параметры фазовых переходов, в частности параметры процесса испарения (р ДС , ДЯ -) при разных температурах, В книге Ан. Н. Несмеянова сведены результаты определения давления насыщенного пара простых веществ различными методами, а также данные о молекулярнол составе пара. [c.78]

В то время как жидкость и пар благодаря существованию критнч. точки на линии испарения можно непрерывно перевести друг в друга, вопрос о возможности непрерывного взаимного превращ. К. с. и жидкости окончательно не решен. Для нек-рых в-в можно оценить критич. параметры-давление и т-ру, при к-рых ДЯ и равны нулю, т.е. К. с. и жидкость термодинамически неразличимы. Но реально такое превращ. не наблюдалось ни для одного в-ва (см. Критическое состояние). [c.534]

Выражения для энергии взаимодействия пар и ячеечные статистические суммы вводили в статистическую сумму системы наиболее вероятные числа пар и число конфигураций оценивали согласно квазихимическому методу Баркера—Гуггенгейма. Полученные выражения для термодинамических функций помимо членов, фигурирующих в решеточных теориях и рассмотренных выше их групповых модификациях, содержат также члены, связанные с эффектом свободного объема. Модель дала возможность совместно рассматривать многие свойства молекулярные объемы жидкостей, энергии испарения, коэффициенты активности компонентов раствора, энтальпии смешения и др. С хорошей точностью в широком интервале температур были описаны свойства чистых алканов, алканолов, алканонов и их смесей успешно были предсказаны свойства ряда систем, не включенных в расчеты при оценке параметров. Модель была применена для описания термодинамических свойств воды и водных растворов алканов, алканолов, алканонов. [c.299]

Одним из результатов работы, проведенной в конце 1960-х гг. американской Межведомственной комиссией по ракетным двигателям на химическом топливе СКРО, стало признание того, что экономичность, устойчивость и работоспособность ЖРД взаимосвязаны. Такой вывод был сделан на основании анализа дробления, испарения и горения распыленного топлива, который стал отправной точкой для поиска технических решений в этих трех направлениях. В результате появилась возможность оптимизировать процесс выбора конструкторских решений, сократив тем самым период разработки и уменьшив массу двигателя. Большинство ЖРД, разработанных до 1970 г., создавались методом проб и ошибок. Случалось, что до нахождения оптимальной конструкции приходилось опробовать до 100 вариантов смесительной головки. Обычно лишь после достижения требуемого уровня экономичности и обеспечения устойчивой работы начинались поиски способов обеспечения требуемого ресурса. Поэтому разработанные ранее ЖРД (эксплуатация некоторых из них еще продолжается) имели неоптимальное соотношение компонентов топлива, в них использовались специальные устройства для повышения устойчивости, а масса конструкции оказывалась завышенной. Маршевый двигатель ВКС Спейс Шаттл и экспериментальный ЖРД с кольцевой камерой сгорания и центральным телом стали первыми двигателями, разработанными с применением новых методов. Рабочие характеристики ЖРД определяются выбором установочных параметров, к которым относятся свойства компонентов топлива и технические требования к системе подачи топлива, смесительной головке и камере сгорания. Исходя из них, можно рассчитать полноту сгорания, удельный импульс, устойчивость горения и температуру стенки камеры. Достигнутый удельный импульс, как и для РДТТ, представляет собой разницу между термодинамическим потенциалом топлива и потерями, сопутствующими его реализации. Динамическая устойчивость определяется балансом между причинами, вызывающими внутрика- [c.164]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология