Методы проходящей волны

Для расшифровки состава природных органических соединений нефти и нефтепродуктов и характеристики их свойств применяются оптические методы. Сюда относятся инфракрасная и ультрафиолетовая спектрометрия, метод комбинационного рассеяния света, определения показателя преломления и оптической активности. Вещество, через которое проходит излучение, поглощает лучи только определенной длины волны (частоты), и по закону Кирхгофа само вещество излучает только те лучи, которые оно в данных условиях поглощает. Каждый ион, атом, молекула дают характерные частоты в спектре поглощения, спектре испускания и спектре комбинационного рассеяния. Задачей спектрального анализа является определение этих характеристических частот, зная которые, можно определить качественный состав углеводородной смеси. Для этого существуют таблицы характеристических частот индивидуальных углеводородов. Для количественного анализа еще необходима оценка интенсивности излучения. [c.228]

В дифракционных методах исследования структуры используются рентгеновские лучи, поток электронов или нейтронов с длиной волны того же порядка, что и расстояния между атомами в молекулах или между атомами, ионами и молекулами в кристаллах. Поэтому, проходя через вещество, эти лучи дифрагируют. Возникающая при этом дифракционная картина строго соответствует структуре исследуемого вещества. Рентгеновские лучи (рентгенография) чаще всего применяют для исследования структуры кристаллов, электроны (электронография) — для исследования газов и кристаллов нейтроны (нейтронография) — для исследования жидкостей и твердых гел. [c.150]

Принципиальная схема рентгеновского спектрометра. Первичное излучение рентгеновской трубки вызывает флуоресценцию элементов, входящих в состав пробы. Излучение флуоресценции проходит вдоль набора продольных плоскопараллельных пластин, падает на кристалл-анализатор и, отражаясь от него, разлагается в спектр. Отражающееся в различных направлениях излучение определенных длин волн регистрируется счетчиком, совмещенным с гониометром. Такая схема прибора основана на принципе рентгеновской дифрактометрии. Этот метод отличается от рентгеновской спектроскопии только тем, что в нем задаются длиной волны регистрируемого излучения, а строение кристалл-анализатора остается неизвестным. В рентгеновской же спектроскопии имеет место обратное. [c.204]

В дифракционных методах исследования структуры используются рентгеновские лучи, поток электронов или нейтронов с длиной волны того же порядка, что и расстояния между атомами в молекулах или между частицами (ионами, атомами или молекулами) в кристаллах. Поэтому, проходя через вещество, лучи рассеиваются (дифрагируют). Возникающая дифракционная картина строго соответствует структуре исследуемого вещества. Среди дифракционных методов различают рентгенографию, электронографию и нейтронографию. [c.182]

Метод фазового контраста применяют для наблюдения объектов или деталей, отличающихся от окружающей среды только показателем преломления. Фазы электромагнитных волн падающей и рассеянной на границе среды или неоднородности отличаются на л/2. Если добавить сдвиг фазы еще п/2, то незначительная разность фаз волн от объекта за счет перепада коэффициента преломления преобразуется в относительно большое приращение интенсивности вследствие интерференции падающего и рассеянного света. Необходимый дополнительный сдвиг фаз можно получить, помещая в задней фокальной плоскости объектива небольшую пластину, через которую будет проходить только прямой свет, а дифрагированным светом, прошедшим через нее, ввиду малости размеров можно пренебречь. [c.264]

Двойное лучепреломление полипропиленового волокна обычно определяют компенсационным методом, который основывается на компенсации запаздывания. Известно, что если анизотропное волокно поместить в поляризационном микроскопе между скрещенными НИКОЛЯМИ под углом 45° к вибрационной плоскости, то световой луч, проходя через волокно, разделится на два луча с различными скоростями. Вследствие запаздывания одного луча относительно другого и их интерференции изменяется распределение интенсивностей по длинам волн и волокно кажется окрашенным. Цвет зависит от величины запаздывания, которая, в свою очередь, определяется двойным лучепреломлением и толщиной волокна. [c.90]

Одна часть монохроматического излучения элемента от лампы с полым катодом проходит через пламя 5 и фокусируется на входной щели 7 монохроматора. Другая часть светового потока минует пламя и затем совмещается с первой с помощью тонкой. пластинки 6. Выделенное монохроматическое излучение попадает на фотоумножитель или фотоэлемент 10. Ток усиливается в блоке 11 и регистрируется измерительным прибором 12. Раствор поступает в пламя через горелку (атомизатор) 4. Важнейшей проблемой в атомной адсорбции является отделение резонансного излучения элемента в пламени при данной длине волны от аналитического сигнала. Для этого падающее на поглощающий слой и контрольное (не проходящее через пламя) излучение модулируют или с помощью вращающегося диска 2 с отверстиями, или путем питания лампы с полым катодом переменным или импульсным током. Усилитель 11 имеет максимальный коэффициент усиления для той же частоты, с которой модулируется излучение полого катода. Лампы с полым катодом обычно одноэлементны и чтобы определить другой элемент, нужно сменить лампу, что увеличивает время анализа. Многоэлементные лампы, которые используют в атомно-абсорбционных многоканальных спектрофотометрах, позволяют одновременно определять несколько элементов. Атомно-абсорбционный метод может быть полностью автоматизирован, начиная от подачи проб до обработки результатов измерений. При этом производительность метода составляет до сотен определений в 1 ч. [c.50]

Параметры газа в этой горячей зоне (температура, давление, плотность) вычисляются обычно из законов сохранения массы, момента количества движения и энергии во фронте ударной волны. Скорость движения фронта по трубе при этом экспериментально измеряется. За развитием химической реакции в нагретом газе следят, изучая его состояние с помощью оптических или других методов в некоторой точке ударной трубы, когда газ проходит мимо смотровых окон. [c.301]

Длина волны рентгеновских лучей того же порядка, что и расстояние между атомами и ионами в молекулах или кристаллах 0,1 нм). Поэтому кристалл ведет себя по отношению к рентгеновскому лучу как дифракционная решетка. Рентгеноструктурный метод исследования основан на том, что рентгеновские лучи, проходя через кристалл, отклоняются или отражаются вполне закономерным образом в зависимости от параметров кристаллической решетки. Помещая на их пути фотопленку, получают рентгенограмму кристалла в виде точечных пятен для упорядоченных структур или в виде тонких дуг для волокнистых и порошкообразных структур. [c.395]

Работа прибора осуществляется по двухлучевой схеме с использованием нулевого метода. Радиация от источника излучения направляется по двум каналам в одном канале помещается исследуемый образец, в другом — образец сравнения и фотометрический клин. С помощью прерывателя пучки света из обоих каналов попеременно проходят через монохроматор, разлагаются в спектр и поступают на приемник радиации — болометр. Призма монохроматора медленно поворачивается, в результате чего на болометр падает излучение с постепенно возрастающей длиной волны. Пока исследуемый образец не поглощает излучения, интенсивность пучков света в обоих каналах одинакова. При появлении поглощения на болометр падают пучки различной интенсивности. Благодаря этому автоматически начинает перемещаться фотометрический клин, уменьшая до нуля возникшую разность интенсивности пучков. [c.84]

Интерферометр, основанный на разности во времени прохождения, по своему принципу имеет характеристику фильтра верхних частот. Нижняя предельная частота определяется разностью во времени прохождения. Чем большей выбрана эта разность, тем ниже получается нижняя граница частот. Для приема звука в области частот 1—30 МГц используется разность-по времени прохода около 25 мс. Частоты ниже 100 кГц уже не проходят (отсекаются). Благодаря этому такой метод нечувствителен к движениям образца. Об исследованиях по аналогичному принципу сообщалось в работе [739]. Комплект лазерной системы контроля, таким образом, состоит из излучающего лазера, освещающего лазера и интерферометра (рис. 8.24). Излучающий лазер посылает световой импульс высокой мощности продолжительностью около 20 не. На поверхности образца этот импульс преобразуется в ультразвуковой импульс такой же длительности в диапазоне частот от 1 до 30 МГц. Частоту световых импульсов можно выбирать в широком диапазоне. Освещающий лазер работает квазинепрерывно (длинный импульс во время всего прохождения звукового импульса, непрерывное излучение) и освещает то место, где должен быть принят звук. Отраженный и рассеянный и модулированный эхом звуковой волны свет анализируется интерферометром и преобразуется в сигналы на экране как в импульсном эхо-методе с пьезоэлектрическими излучающим и приемным искателем (глава 10). Разрешающая способность, т. е. расстояние между много- [c.186]

Со, N1, Ре, Т и V с солохромовым фиолетовым образуют комплексы и мешают определению алюминия. Медь образует нерастворимый комплекс. Фториды, цитраты и оксалаты уменьшают высоту волны. Комплекс алюминия с солохромовым фиолетовым КЗ при обычной температуре образуется медленно, при нагревании до 60" С — в течение 2 мин. [739]. При содержании 0,01 — 1,5 шг А1/50 Л1Л калибровочный график прямолинейный и проходит через начало координат [739]. Чувствительность метода [c.144]

Метод светорассеяния. Если свет проходит через раствор, то рассеянное излучение имеет ту же частоту, что и падающий свет, и характеризуется симметрией, если размер растворенных молекул мал по сравнению с длиной волны падающего света. [c.50]

Атомно-абсорбционная спектрофотометрия основана на измерении светопоглощения (абсорбции) определяемого элемента, переведенного в атомный пар. Принцип метода очень прост излучение лампы с полым катодом проходит через слой атомного пара определяемого элемента затем излучение резонансной длины волны выделяется монохроматором и направляется на фотодетектор. [c.39]

Метод многократной тени аналогичен амплитудному методу прохождения (теневому), но о наличии дефекта судят при этом по амплитуде сквозного сигнала (теневого импульса), многократно (обычно двукратно) прошедшего между параллельными поверхностями изделия. Метод более чувствителен, чем теневой или зеркально-теневой, так как волны проходят через дефектную зону несколько раз, но менее помехоустойчив. [c.133]

Эксперименты на пикосекундной временной шкале и более короткой требуют других подходов. Световая вспышка, вызывающая возбуждение или фотолиз молекул исследуемого вещества, генерируется лазером с пассивной синхронизацией мод, оснащенным системой выделения одиночного импульса из цуга. Хотя пикосекундная импульсная спектроскопия опирается на методику двух вспышек — возбуждающей и зондирую -щей,— импульс зондирующего света обычно получается за счет преобразования части света возбуждающей вспышки, а необходимая короткая временная задержка легко достигается благодаря конечной скорости света. Зондирующий световой пучок направляется по варьируемому более длинному оптическому пути. Для абсорбционных экспериментов спектр этого излучения может быть уширен (например, ССЬ преобразует малую часть излучения лазера на неодимовом стекле с длиной волны 1060 нм в излучение в широком спектральном диапазоне). Для других диагностических методик, например КАСКР, это излучение может быть преобразовано в излучение другой частоты. Существует также ряд специализированных методик для изучения испускания света в пикосекундном диапазоне. Одна из них связана с электронным вариантом стрик-камеры. Для регистрации временной зависимости интенсивности сфокусированного пучка или светового пятна в механическом варианте стрик-камеры используется быстро движущаяся фотопленка. В электронном варианте изображение вначале попадает на фотокатод специального фотоумножителя типа передающей телевизионной трубки. Под действием линейно изменяющегося напряжения, прилагаемого к пластинам внутри трубки, образующиеся фотоэлектроны отклоняются тем сильнее, чем позже они вылетели из фотокатода. Для регистрации мест попадания отклоненных электронов может использоваться фосфоресцирующий экран с относительно длинным послесвечением, изображение на котором фотографируется или преобразуется с помощью электроники для последующего анализа. Этот метод носит название электронно-оптической хроноскопии. В альтернативном методе для изучения флуоресценции с пикосекундным временным разрешением Используется затвор, основанный на эффекте Керра (вращение плоскости поляризации света в электрическом поле), индуцируемом открывающим лазерным импульсом. В еще одном методе (флуоресцентная корреляционная спектроскопия) часть света возбуждающего импульса проходит через оптическую линию задержки и смешивается с испускаемой флуоресценцией в нелинейном кристалле (см. конец разд. 7.2.3), давая на выходе [c.203]

Акустико-эмиссионный метод рассмотрен в отдельном томе энциклопедии. Здесь отметим, что приборы для контроля акустико-эмиссионным методом обычно делают многоканальными. Приемники 4 улавливают упругие волны. Сигналы проходят через усилители 2 и поступают в блок обработки информации 7, который помогает выделению сигналов от трещин на фоне помех и формирует изображение на экране участка ОК с сигналами от развивающейся трещины. [c.139]

При контроле реакторов с антикоррозионной наплавкой обычно наблюдается сильное ослабление в наплавке поперечных волн. В варианте с трансформацией волн через наплавку проходит продольная волна, в результате чего чувствительность повышается на 12 дБ и больше по сравнению с контролем обычной схемой тандем. Влияние отклонения дефекта от вертикального положения вызывает меньшее ослабление амплитуды эхосигнала, чем для традиционного метода (рис. 2.76). [c.250]

Формулы, подобные (2.44), выведены для других вариантов ЗТ-метода. Они качественно подтверждены экспериментальной проверкой [137]. Анализ показывает, что ослабление второго донного сигнала при контроле способом, показанным на рис. 2.93, б, больше, чем ослабление первого донного сигнала, так как УЗ-волны 4 раза проходят мимо дефекта. [c.274]

При контроле способом, показанным на рис. 2.93, в, УЗ один раз проходит мимо дефекта, поэтому ослабление донного сигнала такое же, как сквозного сигнала в теневом методе. При контроле способом, представленным на рис. 2.93, г, ослабление обычно больше, поскольку угол наклона преобразователей для продольных волн делают небольшим (5. .. 10°), в результате чего лучи 2 раза пересекают область дефекта и претерпевают двойное ослабление. [c.274]

Метод ионизационного датчика. Сущность электрического метода с использованием ионизационных датчиков заключается В способности продуктов горения или детонации проводить электрический ток. В заряд ВВ помещают два или более искровых промежутка, на которые подается определенное напряжение. ВВ в исходном состоянии обладают весьма малой проводимостью, и электрический ток через искровые промежутки не проходит. В детонационной волне или в пламени продукты сильно ионизованы, сопротивление их невелико (для продуктов взрыва типичных [c.15]

Для создания скачка давления в исследуемых системах Йост [30] применил метод ударной волны. Таким способом ему удалось преодолеть обычный предел аппаратуры для скачка давления. Автор использовал две стальные трубы (внутренний диаметр 30 мм), установленные вертикально друг над другом и заполненные водой. Верхняя труба служила для создания давления. Трубы разделялись алюминиевым диском, который, как правило, разрывался при давлении 1040 атм. На дне нижней трубы была расположена система оптического контроля, отделенная от заполнявшей трубу жидкости тонкой мембраной из резины или тефлона. Фронт ударной волны, имевший протяженность 10 см и скорость 1,5- 10 см-с" , теоретически должен давать скачок давления за время около 10 с. Экспериментальное времл скачка давления, найденное с помощью оптической системы контроля с шириной пучка света 2 мм, составляло 2 мкс. Распространяющийся вперед фронт волны с давлением 500 атм вызывает изменение температуры на 1,6° С после отражения, когда устанавливается окончательное давление в 1000 атм, температура изменяется на 5,5°С. Установка удерживает высокое давление около 2 мкс. Для того чтобы уменьшить временную задержку между фронтом 500 атм и фронтом 1000 атм, пучок света, контролирующий систему, должен проходить вблизи плоскости отражения ударной волны. Экспериментальная временная задержка приближалась к 5 мкс. Более детальное описание можно найти в оригинальной статье Йоста [30]. В качестве контрольной системы Йост использовал реакцию тропеолина-0 с аммиаком (т = 5 мкс) и с 0Н (т = 33 мкс). [c.392]

К западу от г. Скадовска, по данным сейсмических исследований (Б. К. Соколов, 1958 г.), отмечается крупное нарушение с амплитудой 1,5—2,0 км, разграничивающее докембрийскую и палеозойскую платформы. Ось прогиба проходит примерно в районе Сиваша, где, по дан-Бым сейсмических исследований, происходит сочленение докембрийской платформы с палеозойской. Однако в меловое время ось проходила лесколько южнее, так как здесь мощность указанных отложений значительно больше, чем в районе Сиваша. Структурная карта, построенная ло данным сейсмических исследований методом отраженных волн по [c.73]

За протеканием реакции следят по поглощению света с длиной волны, соответствующей обычно максимуму поглощения радикала, который является объектом изучения. С этой целью через раствор пропускают свет, который проходит через спектрографии на выбранной длине волны его интенсивность регистрируют фотоумножителем. Фототок поступает на осциллограф, на экране которого и фиксируется кинетика изменения оптической плотности. Данные обрабатывают, как правило, с использованием ПЭВМ, в результате чего получают кинетические характеристики процесса. Если частица расходуется по первому порядку, то вычисляется константа скорости реакции, если по второму, то вычисляется произведение е к, где ек -коэффициент экстинкции анализируемой частицы Я, который определяют в специальных опытах, что часто является сложной задачей. Существует ряд методов ее рещения. 1. Анализируют конечные продукты превращения радикалов после серии последовательных вспышек и по Их сумме определяют исходную концентрацию радикалов в каждом опыте. Для надежного определения ва необходим анализ всех продуктов и знание механизма их образования. 2. Радикалы генерируют в присутствии подходящего акцептора радикалов, который превращается в легко анадизируемый стабильный продукт. Например, радикалы КО- и КОз быстро реагируют с фенолами. В систему, где генерируются эти радикалы, вводится 2,4,6-три-тяреш-бутилфенол. Он быстро перехватывает все возникающие при вспышке радикалы, превращаясь в стабильный феноксильный радикал. Этот радикал имеет высокий коэффициент экстинкции, его легко определить спектрофотометрически. Если присутствие фенола не отражается на фотоинициировании, то вычислить коэффициент экстинкции исходных КО или КОз нетрудно. [c.203]

В первую очередь необходимо выделить как отдельный участок южный борт впадины, который в свою очередь можно подразделить на отдельные блоки, причем каждый блок характеризуется своеобразной тектоникой. Для западного участка южного борта прогиба (Таманский полуостров) характерно наличие диапировых складок. Необходимо отметить, что благодаря сейсмическим исследованиям методом отраженных волн были выявлены некоторые специфические черты диапировьих структур. Фораминиферовые и более древние отложения не принимают в них участия. Они смяты в пологие антиклинальные складки, а молодые отложения (майкопские) образуют ядра протыкания. Восточной границей распространения диапировых складок является Джигинская структура, где проходит меридиональный региональный разлом. [c.76]

При попадании света на любую молекулу в прозрачной среде скорость его прохождения через среду уменьшается из-за взаимодействия с молекулой. В большом масштабе это явление ответственно за преломление света, причем уменьшение скорости пропорционально показателю преломления среды. Степень взаимодействия зависит от поляризуемости молекулы. Плоскополя-ризованный свет можно рассматривать как состоящий из двух видов циркулярно поляризованного света. Последний имеет (или должен иметь, если рассмотреть его как волну) вид спирали, закрученной вокруг оси движения света, причем одна спираль левая, а другая правая. До тех пор пока плоскополяри-зованный свет проходит через симметричную среду, две циркулярно поляризованные составляющие имеют одинаковую скорость. Однако хиральная молекула проявляет различную полярность в зависимости от того, с какой стороны на нее падает свет, с левой или с правой. Одна циркулярно поляризованная составляющая света подходит к молекуле, скажем, слева и встречает иную поляризуемость, чем справа, поэтому замедление происходит в разной степени (в крупных масштабах это выражается в разных показателях преломления). Это означает, что левая и правая составляющие циркулярно поляризованного света должны иметь различную скорость прохождения через среду. Однако две составляющие одного пучка света не могут двигаться с разной скоростью, поэтому в действительности более быстрая составляющая тянет другую к себе, что приводит к вращению плоскости. Такое явление можно описать математическим выражением и в принципе можно рассчитать величину и знак вращения для любой молекулы (что служит еще одним способом определения абсолютной конфигурации). При этом необходимо использовать волновое уравнение и помнить его ограничения, рассмотренные в гл. 1. Практически величина и знак вращения были рассчитаны лишь для нескольких молекул, причем правильных результатов было не меньше, чем ошибочных. На основании данных о рефракции связей и поляризуемости групп были разработаны эмпирические методы прогнозирования величины и знака вращения [60]. Во многих случаях эти методы дают вполне удовлетворительные результаты. [c.151]

Определение молекулярного песа методом светорассеяния. Световые лучи, проходя че-рез растворы полимеров, вы .ывают свечение с неизменной длиной волны, ио в направлениях, отличающихся от первоначального направления пучка света. Это явление называют с в е т о р а с сеяние м. Интенсивность проходящего света зависит от концентрации и величины макромолекул полимера, рассеивающих свет. На свойстве растворов полимеров рассеивать свет основано определение их молекулярного веса. Этот метод является одним из наиболее точных методов определения молекулярного веса Интенсивиость рассеянного света выражают через величинх мутности т, определяемую как долю первичного пучка, рассеянную во всех направлениях при прохождении светом в растворе пути длиной 1 см. Если при прохождении л см начальная интенсивность света / уменьшится до величины /. то мутность определяется из соотношения [c.82]

Метод абсорбционного анализа основан на способнвсти веществ поглощать излучение определенной длины волны. Световой поток с интенсивностью /о, проходя сквозь слой раствора или твердого вещества, частично поглощается н йыходит с несколько меньшей интенсивностью /. Значение I зависит от толщины слоя I и от молярной концентрации с окрашенных частиц в ием. [c.174]

Полярографический метод основан на изучении кривых зависимости силы тока от напряжения, называемых поля-рограммами (рис. 12.1). Участок полярограммы ВС) с характерным изгибом называют волной. При низких значениях напряжения (участок АВ) че-Рис. 12.1. Типичная поляризационная рез электролизер проходит [c.116]

В соответствии с этим применяются три различных способа рентгеновского структурного анализа. В одном из них — методе Лауэ пучок рентгеновских лучей всевозможных длин волн проходит через диафрагму и падает на поверхность кристалла под некоторым определенным углом (рис. 13). В потоке лучей всегда найдутся такие, длины которых удовлетворяют условию (а), при этом в результате отражения на фотографической пластинке, наряду с центральным пятном от непреломившегося луча, получаются симметрично расположенные вокруг него пятна, каждое из которых соответствует каким-нибудь кий. Лауэграмма (рис. 14) дает возможность определить симметрию кристалла и его ориентировку. Расшифровка лауэграмм — достаточно сложная задача. [c.57]

Методу идентификации луча по максимуму интенсивности свойственна ограниченная точность. Как показал Вольтер [18], можно обеспечить значительно большую резкость, если использовать минимум интенсивности за фазовой пластинкой полдлины волны. Например, если в приборе с поворачивающимся зеркалом (гальванометре) оптимальную щель заменить пластинкой нолдлины волны, то резкость световой стрелки увеличится в 25 раз. Однако такая резкость получается только в том случае, когда световой луч после фазовой пластинки распространяется в однородной среде и на шкалу проецируется оптическое изображение пластинки. Если же изображение плоскости фазовой пластинки не проецируется на экран, как, наиример, в теневых методах, то расстояние между пластинкой и экраном долл но быть не слишком большим, поскольку в противном случае наклон боковых ветвей пика будет более пологим. При больших расстояниях между пластинкой и экраном с увеличением фокусного расстояния / параметр хю для одной и той же координаты на экране уменьшается. Дифракционная картина при этом расширяется, как следует из соотношения (586). Кроме того, необходимо учитывать, что в теневых приборах световой пучок проходит через области оптической неоднородности. Тем ие менее использование фазовой пластинки полдлины волны, например, в исследовании диффузии Винера (гл. 3, разд. 1.1) позволяет повысить точность. [c.57]

Кинетические измерения в интервалах времени, составляющих десят-ки микросекунд и менее, проводят с помощью кратковременного возмущения системы, приводящего к небольшому смещению положения, равновесия реакции (или серии реакций), и дальнейшего наблюдения За скоростью достижения нового равновесия (т. е. за процессом релаксации). Наиболее широко применяется метод температурного скачка,, предложенный Эйгеном (Eigen) и его сотрудниками. Между Электродами, помещенными в исследуемый раствор, за 10 с создают разность-потенциалов 100 кВ. Быстрый электрический разряд от группы конденсаторов, проходя через раствор (и не приводя при этом к образованию искр), повышает его температуру на 2—10°. Равновесие всех химических реакций, для которых АНФО, смещается. Измеряя Какой-либо параметр системы (например, оптическую плотность при определенной длине волны или электропроводность раствора), можно регистрировать-очень малые времена релаксации. [c.25]

Излучение источника фокусируется зеркалами на диспергирующее устройство (призма из высококачественного кварцй фракционная решетка). Там пучок разлагается в спектр, изображение которого тем же зеркалом фокусируется на выходной щели монохроматора. Выходная щель из полученного спектра вырезает узкую полосу спектра чем уже щель, тем более монохроматична выходящая полоса. С помощью зеркала монохроматизированный пучок разделяется на два одинаковых по интенсивности луча один проходит через кювету сравнения, а другой - через кювету с образцом. Вращающейся диафрагмой перекрывают попеременно то луч сравнения, то луч образца, разделяя эти лучи во времени. После прохождения кювет световой поток зеркалами направляется на детектор, которым обычно служит фотоэлемент или фотоумножитель. После детектора сигнал усиливается и поступает на специальное электронное устройство -разделитель сигналов, где он раздваивается на два канала сигнал образца и сигнал сравнения. В обоих каналах сигналы усиливаются и подаются на самописец, который регистрирует отношение степени пропускания световых лучей через кювету образца к пропусканию светового потока через кювету сравнения. Логарифм данного отношения равен разности оптических плотностей образца и эталона эту величину можно записать, если перед самописцем установлено логарифмирующее устройство. В этом случае спектр будет представлять зависимость оптической плотности от длины волны или волнового числа и зависит от концентрации измеряемого образца. Для получения спектра, не зависящего от концентрации раствора, экспериментально полученный спектр перерисовывают по точкам, пользуясь законом Бугера-Ламберта-Беера, в спектр в координатах lg (или )- X (или V), Нерегистрирующие спектрофотометры - однолучевые приборы, измеряющие по отдельным точкам (спектрометрический метод). В сочетании с измерительной системой по схеме уравновешенного моста это наилучшие приборы для точных количественных измерений, которые осуществляются путем сравнения сигналов при попеременной установке в световой пучок образца и эталона. Основной их недостаток состоит в большой затрате времени для записи спектра, а не полосы поглощения при единственном значении длины волны. [c.185]

Эйс и Гисеке предложили колориметрический метод анализа диацилперекисей и гидроперекисей. Этот метод основан на измереиип интенсивности полосы поглощения с длиной волны 662 ммк, возникающей в результате окисления бензоильного производного лейкоосноваиия метиленового синего. Однако это окисление, нроводящееся в смеси бензола с трихлоруксусной кислотой в темноте ири 25 С, даже в присутствии катализатора (нафтената циркония) проходит очень медленно—от 0,5 до 30 ч. [c.434]

Оценка упругих свойств медной проволоки выполняется методом измерения модулей упругости по скорости бегущих нормальных волн (С.В. Веремеенко, Л.И. Несмашный). Измерение модуля нормальной упругости выполнялось с помощью моды Jo или ао, а модуля сдвига - с помощью низшей моды крутильной волны. Проволока в натянутом состоянии проходит между двумя пьезопреобразователями (рис. 7.6, а). Способ, показанный на рис. 7.6, б, точнее, так как более строго определена длина исследуемого отрезка проволоки, но возможно повреждение проволоки при быстром движении. [c.739]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология