Распределение движущейся жидкости

Массоперенос к частице в поступательном потоке, рассмотренный в 1, хорошо моделирует многие реальные процессы в дисперсных средах в случаях, когда основную роль в конвективном переносе играет скорость поступательного движения частиц относительно жидкости (скорость межфазного скольжения ), а градиенты невозмущенного поля скоростей несущественны, т. е. когда в разложении невозмущенной скорости, представленном формулой (1.1) из введения, преобладающим является первое слагаемое. На практике часто встречаются также случаи, когда частицы практически полностью увлекаются потоком, т. е. скоростью межфазного скольжения можно пренебречь, и определяющим становится конвективный перенос, обусловленный сдвиговым движением потока, которое в случае линейного сдвига описывается вторым слагаемым упомянутой формулы. В таких случаях при исследовании массообмена частицы с потоком удобно связать систему координат с центром тяжести частицы таким образом, чтобы эта система двигалась со скоростью частицы поступательно, а сама частица могла свободно вращаться вокруг начала координат. В случае линейного сдвигового потока невозмущенному полю течения в безразмерных переменных соответствует следующее распределение скорости жидкости на бесконечности [c.221]

Для насадочной колонны характерна определенная закономерность перераспределения потоков пар имеет тенденцию двигаться в центре колонны, а жидкость — на ее периферии. Перераспределение потоков увеличивается в колоннах большого диаметра, особенно при плохом распределении фаз по сечению при их поступлении в колонну. Влияние размера ко юнны на ее эффективность становится значительным для колонн диаметром от 500— 760 мм и выше. На неравномерность распределения потоков по сечению колонны и, следовательно, на ее эффективность влияют также следующие факторы первоначальное распределение орошающей жидкости, размер насадки и материал, из которого она изготовлена, высота слоя насадки и способ ее укладки. Последнее обстоятельство особенно важно для легко бьющейся насадки (керамика, фарфор, графит и др.). [c.213]

Главной причиной диффузии является наличие неравномерного распределения молекул, когда они стремятся двигаться туда, где их меньше, т.к. в эту сторону их скачок длиннее. При соударении одинаковых молекул они отскакивают на одинаковое расстояние, не меняя расстояния между молекулами. Тогда как разные молекулы нри соударении отскакивают на разное расстояние от точки соударения и не возвращают распределение молекул жидкости в исходное состояние. [c.195]

Совершенно естественно, что основная масса распределяемой жидкости после выхода из раздающей трубы будет двигаться по направлению к стенке аппарата, и, таким образом, перед рабочим слоем создастся очень неравномерное распределение скоростей (кривая J, рис. 10.26, а). Для исключения т.жой возможности [6] предложено секционировать кольцевое пространство между перфорированной трубой и стенкой аппарата коаксиальными направляющими элементами по схеме рнс. 10.26, а. [c.290]

Высота слоя насадки в абсорбционной колонне влияет на равномерность распределения газа и жидкости по сечению колонны и зависит от диаметра колонны. Обычно значение отношения к Ш должно быть равно 2—5. При соотношении к 1В Г>5 будет возрастать сопротивление потоку газа, а коэффициент 11) уменьшится (жидкость имеет тенденцию двигаться по направлению к краям колонны). [c.160]

Однако движение жидкости в трубопроводе характеризуется не только распределением скоростей, но и другими факторами вязкостью жидкости, ее плотностью и др. Как доказывается в теории подобия, для того чтобы жидкость в трубопроводах диаметрами 1 и 2 двигалась подобно, в их сходственных точках должны быть равны некоторые безразмерные соотношения физических величин, влияющих на движение жидкости. Эти безразмерные соотношения разнородных физических величин называются критериями подобия [c.147]

Распределение времени пребывания элементов жидкости в аппарате в основном зависит от характера потока внутри сосуда и, следовательно, от особенностей конструкции реактора. Элементы жидкости, попадая в реактор, в отдельных его областях могут двигаться со значительной скоростью, перемешиваясь с другими элементами. Скорость такого движения в некоторых областях может быть незначительной, кроме того, в аппарате возможно существование циркуляционных и байпасных потоков, в которые оказывается вовлеченной значительная часть элементов жидкости. Все это характеризует и определяет структуру потока жидкости в аппарате и оказывает существенное влияние на характер распределения времени пребывания. Функция распределения времени пребывания элементов жидкости в аппарате полностью описывает случайную величину с вероятностной точки зрения. [c.67]

И в том и в другом случае движение частиц жидкости по криволинейной траектории приводит к возникновению добавочного движения, зависящего от распределения плотностей. Нормальная составляющая градиента давления, необходимого для поддержания такого движения, представляется в виде др/дп = = —ргО , где г и О — местный радиус кривизны линии тока и угловая скорость соответственно. Рассмотрим в качестве приме ра вертикальную стратификацию плотности, например в направлении оси 2. В этом случае составляющая градиента давления др дг обусловливается стратификацией, возникающей вследствие наличия указанного градиента плотности. Если силы, развивающиеся в результате вращения, преодолевают стабилизирующее действие градиента гидростатического давления —то жидкость будет двигаться в направлении оси г. Соответствующая система координат показана на рис. 17.2.1. [c.456]

Взаимодействие неоднородного профиля скоростей по сечению реактора и поперечной диффузии также приводит к эффективной продольной дисперсии потока. Это было впервые показано Тейлором, который предложил простой п изящный экспериментальный метод измерения продольного эффективного коэффициента диффузии. Рассмотрим, например, светочувствительную жидкость, текущую в ламинарном режиме через цилиндрическую трубу. Вспышка света, проходящего через узкую щель, может окрасить в синий цвет диск Ж1ЩК0СТИ, перпендикулярный к направлению потока. Если бы диффузии пе было, то этот диск превратился бы в параболоид, причем его край, соприкасающийся со стенкой трубы, не двигался бы вообще, а центр перемещался бы со скоростью, вдвое большей средней скорости потока. Однако при этом области с низкой концентрацией трассирующего вещества окажутся в непосредственной близости к поверхности, где эта концентрация высока, и благодаря диффузии эта поверхность начнет размываться. Трассирующее вещество в центре трубы будет двигаться к периферии — в область, где течение медленнее, а трассирующее вещество у стенок — внутрь трубы, где течение быстрее. В результате концентрация по сечению трубы станет более однородной и получится колоколообразное распределение средней по сечению концентрации трассирующего вещества, центр которого будет перемещаться со средней скоростью потока. Дисперсия относительно центра распределения, служащая мерой продольного перемешивания потока, будет нри этом обратно пронорциональна коэффициенту поперечной диффузии, так как чем быстрее протекает поперечная диффузия, тем меньше влияние неоднородности профиля скоростей по сечению трубы на продольную дисперсию потока. Тейлор пашел, что эффективный коэффипиеит продольной диффузии для ламинарного потока в трубе радиусом а равен 149,0. Более детальное исследование показывает, что эффективный коэффициент продольной диффузии имеет вид [c.291]

Механизм эффекта растворителя более сложен. Экспериментально показано [32], что при поступлении в капиллярную колонку растворитель конденсируется на ее начальном участке. В первый момент по толщине слоя зона сконденсированного растворителя имеет гауссово распределение (рис. II. 13,а). Под влиянием потока газа-носителя зона мигрирует. Спой сконденсированного растворителя можно рассматривать как пленку неподвижной фазы, поэтому относительная скорость миграции каждой узкой полосы зоны будет определяться толщиной пленки растворителя на участке, над которым должна двигаться данная узкая полоса. Поскольку толщина пленки жидкости в максимуме зоны в 100—300 раз превышает толщину пленки неподвижной фазы в остальной части колонки, скорость миграции фронтальных полос зоны будет намного превышать скорость миграции тыльных полос зоны, В результате через короткое время после начала миграции форма сконденсированной зоны станет сильно асимметричной с вертикальным тылом и сильно растянутым фронтом (рис. II.13,б). [c.145]

Ион С зарядом еу обладает ионной атмосферой с зарядом —еу, и эта атмосфера находится под действием силы —Хеу. Эта сила стремится двигать атмосферу и вместе с ней жидкость, содержащую эту атмосферу, в направлении силы —Хбу. Центральный ион будет также переноситься средой в направлении, противоположном его движению под действием силы—Хеу. Скорость этого встречного движения центрального иона можно вычислить, если принять, что весь заряд атмосферы —еу расположен на расстоянии 1/х от центрального иона и распределен на сферической поверхности с радиусом 1/х и что движение этой сферы подчиняется закону Стокса для движения шара в вязкой жидкости. Таким образом, [c.86]

Ухудшение распределения жидкости в слое насадки происходит при удлинении ее пути. Жидкость строится двигаться к стенкам, а газ — подниматься по центру колонны (рис. 1-58 и 1-59). Если высота С .-юя насадки превышает 4,5 м, может оказаться необходимой установка перераспределителей жидкости. Нарушение [c.44]

Средняя скорость потока — скорость, с которой должны были бы двигаться все частицы жидкости через живое сечение потока, чтобы расход был равен расходу, проходящему через это сечение при действительном распределении скоростей. [c.6]

Располагают выходное отверстие распределителя над осью трубы трубопровода в 300 мм над поверхностью. Наливают в распределитель 10 мл анализируемой жидкости при температуре от 20°С до 25°С. Если проводят три повторяющихся определения на единожды очищенной поверхности трубы, то начинают с нижнего положения и двигаются вверх. При использовании механического распределителя можно налить больший объем жидкости, но должно быть обеспечено распределение нужного объема за определенный период времени. [c.769]

Распределение молекул по энергиям в жидкостях и твердых телах в основном аналогично распределению в газе. Но в твердом теле и в жидкости атомы или молекулы не могут свободно двигаться, поэтому тепловое движение здесь представляет собой в основном колебания атомов. Характерной особенностью теплового движения является его полная хаотичность. В движении атомов и молекул нет преимущественных направлений. Другая особенность теплового движения заключается в том, что оно определяется только температурой. Если нам даже удастся временно, искусственным путем (например, при помощи магнитного поля), изменить распределение энергии между частицами, то после прекращения внешнего воздействия благодаря частым столкновениям быстро восстановится первоначальное состояние, характерное для данной температуры, так называемое распределение Максвелла — Больцмана. Связь между состоянием системы и ее температурой настолько однозначна, что средняя кинетическая энергия, соответствующая этому распределению,является в то же время мерой температуры. [c.80]

Основные явления, возникающие при вязком течении в простейших условиях, теоретически можно представить так, как показано ла рис. 2.1. Две плоские пластины А и В помещены в жидкость на небольшом расстоянии одна от другой. Если пластину А перемещать относительно пластины В со скоростью V в направлении х, то жидкость также начнет двигаться. Вследствие адгезии слой жидкости, находящийся в непосредственном контакте с пластиной В (т. е. при г/=0), начнет двигаться вместе с пластиной и приобретет импульс, равный то (т — масса слоя жидкости). Этот импульс частично передается следующим слоям, которые также движутся в направлении х со скоростью убывающей по мере увеличения расстояния у от пластины В. Сразу после начала движения пластины В возникает переходное состояние, когда скорость жидкости в данной точке зависит от времени, а скорость в данный момент времени различна для разных точек. Другими словами, распределение скоростей в жидкости является функцией времени vx = vx(y,t) В случае ламинарного течения это распределение быстро стано- вится стационарным, т. е. скорость жидкости зависит только от координаты у и не зависит от времени [vx=vx y) . [c.98]

При анализе течения вязкой жидкости в канале смесителя предполагалось, что термопластичный материал прилипает к лопасти и стенкам камеры. На самом деле это справедливо только для мягких, легкотекучих материалов. В тех случаях, когда материал обладает отчетливо выраженными эластическими и пластическими свойствами, при течении наблюдается так называемое явление скольжения , т. е. деформация материала при сдвиге вдоль ограничивающей поверхности будет происходить только до тех пор, пока напряжение сдвига не превысит некоторую предельную величину. Таким образом, при определенных условиях материал, совершенно не подвергаясь деформации сдвига, будет просто скользить как упругое твердое тело вместе с лопастью в пространстве, ограниченном поверхностью канала смесителя. Возникающие на выходе из канала растягивающие силы могут вызвать разрывы выходящего из канала материала. Кроме того, вследствие эластичности материала требуется приложить к нему определенное напряжение сдвига, чтобы заставить его заполнить свободное пространство, возникающее позади движущейся лопасти. Если бы рабочая камера смесителя была со всех сторон ограничена жесткими стенками, то нормальное напряжение привело бы к возникновению нормального давления, распределенного по поверхности стенок камеры. Однако верхний затвор остается неподвижным лишь до тех пор, пока действующая на него сила не превышает усилия пневматического цилиндра. Если суммарное давление на поверхность верхнего затвора превысит усилие, действующее на поршень пневматического цилиндра, верхний затвор будет приподниматься до тех пор, пока эти силы не уравновесятся, т. е. до тех пор, пока материал, двигаясь по часовой стрелке вокруг лопасти или против часовой стрелки по каналам ротора, не заполнит свободные пространства. Поэтому при работе закрытых смесителей, камера которых почти полностью заполнена, нередко наблюдаются толчки и вертикальные колебания верхнего затвора. [c.483]

Принцип действия. Основные элементы диффузионного насоса схематически изображены на рис. 6. Температура рабочей жидкости повышается с помощью нагревателя, а горячий пар поднимается в паропровод. Направление потока реверсируется зонтичным колпачком так, что пар, проходя через сопло, уносится из высоковакуумной части насоса. Переходя из области относительно высокого в область меньшего давления, пар расширяется. При этом нормальное распределение скоростей молекул меняется, увеличивается компонент в направлении расширения, причем направленная скорость становится по величине больше тепловой для покоящегося газа. Таким образом, струя пара двигается со сверхзвуковой скоростью для данной температуры. Этот факт имеет большое значение, поскольку молекулы, выходящие с нормальным распределением скоростей, распространяясь диффузно, не вызывают эффекта откачки. Молекулы газа из высоковакуумной части диффундируют через впускное отверстие и при столкновениях с молекулами рабочей жидкости приобретают компонент скорости в направлении к форвакуумной части насоса. В результате в окрестности сопла возникает зона пониженного давления газа, и по направлению к этой зоне усиливается диффузия газа из высоковакуумной области. По мере того, как струя пара распространяется все дальше от сопла, плотность ее становится меньше, а из-за столкновений частично [c.185]

Рассмотрим весьма медленное течение несжимаемой жидкости относительно твердой сферы радиуса Н и диаметра О (рис. 2-6). Жидкость имеет вязкость и плотность р и обтекает сферу снизу, двигаясь в направлении оси г со скоростью Уоо- Для очень медленного течения аналитически было найдено, что распределение потока [c.63]

Неравномерность распределения потоков сплошной и диспергированной фаз оказывает влияние и в случае капельного течения диспергированной фазы [154—157]. Степень неравномерности, т. е. отношение потоков одной из фаз, отнесенных к равным участкам сечения колонны, достигает 3. Она зависит от отношения эквивалентного диаметра насадки к диаметру колонны. При уменьшении этого отношения степень неравномерности уменьшается и становится примерно постоянной при отношении 1 12 [158]. Визуальные наблюдения за движением диспергированной фазы в слое насадки показали, что в случае достаточно мелких колец Рашига капли диспергированной жидкости почти всегда двигаются лишь по внешней поверхности насадки. Аналогичное явление на- [c.211]

Реактор для гидрирования сернистой нефти. Шахтные аппараты применяются также для взаимодействия жидкости и газа на твердом катализаторе. При этом смесь газа и жидкости может двигаться через слой катализатора либо сверху вниз, либо снизу вверх. В контактном аппарате для очистки сернистой нефти (рис. 3.6) газожидкостная смесь движется сверху вниз. Нагретая смесь сернистой нефти и водорода поступает по трубе в верхнюю часть аппарата. Для предотвращения разрушения футеровки струей газожидкостной смеси установлен отражатель 4. Равномерное распределение жидкости по сечению аппарата достигается с помощью распределительной тарелки 5. Тарелки для равномерного стекания жидкости снабжены патрубками с глубокими прорезями (рис. 3.7). Газожидкостная смесь, пройдя слой катализатора и перфорированный колпак 8, выводится из аппарата. В этом процессе сера, растворенная в нефти, реагирует с водородом с образованием сероводорода, и, таким образом, нефть освобождается от серы. [c.73]

Позже была применена другая конструкция реактора, показанная на рис. 2. В этом реакторе перемешивание реагирующих компонентов происходило с помощью конусообразных перегородок. Реактор работал по принципу противотока жидкость двигалась сверху вниз, а газ подавался через нижний штуцер. Для более равномерного распределения поступающего синтез-газа в нижней части реактора устанавливали распределительную тарелку. [c.33]

Другая форма прибора с падающей пленкой была описана Кваккенбушем и Стинбокком [55]. Она имеет испаритель, окружающий конденсатор, для обеспечения большой поверхности испарения и относительно малой поверхности стекания конденсата. Перегоняемая жидкость распределяется по испарителю с помощью стеклянных палочек, которые двигаются по испаряющей поверхности. Другим видоизменением этого способа распределения перегоняемой жидкости являются вращающиеся лезвия, предложенные Хикменом и Перри [56], и перекатывающиеся палочки, предложенные Симоном [57]. [c.450]

Распределительная камера теплообменника служит для распределения жидкости по трубкам пучка с целью обеспечения соответствующего числа ходов. Внутренние поперечные перегородки устанавливают так, чтобы основной поток двигался зигзаго- или винтообразно. Число поперечных перегородок обычно соответствует числу ходов по трубному пространству перегородки обеспечивают турбулентность потока, что повышает коэффициент теплопередачи. [c.51]

Выполненными исследованиями была окончательно доказана природа броуновского движения. Молекулы среды (жидкости или газа) сталкиваются с частицей дисперсной фазы, в результате чего она получает огромное число ударов со всех сторон. Если частица имеет сравнительно больите размеры, то число этих ударов так велико, что ио соответствующему закону статистики результирующий импульс оказывается равным нулю, и такая частица не будет двигаться под действием теплового движения молекул. Кроме того, частицы с большой массой обладают инерционностью и мало чувствительны к ударам молекул. Очень малые частицы (в ультрамикрогетерогенных системах) имеют значительно меньшие массу и поверхность. На такую частицу будет приходиться существенно меньшее число ударов, и поэтому вероятность неравномерного распределения ими)льсов, получаемых с разных сторон, увеличивается. Это происходит как вследствие неодинакового числа ударов с разных сторон частицы, так и вследствие различной энергии молекул, сталкивающихся с частицей. В результате в зависимости от размеров часпща приобретает колебательное, вращательное и иостуиательное. движение. [c.202]

Вначале мы обратим свое внимание на правую ветвь кривой рис. 33, т. е. на кривую падения величины -потенциала в области относительно больших размеров пор коллодиевых мембран. Причиной такого уменьшения величины V// и -потенциала можно предполагать гетеропористость мембран. Если бы коллодиевые мембраны или любые другие были гомеопористыми, т. е. содержали поры только одного размера, то, двигаясь в сторону увеличения сечения пор, мы должны были дойти до такой области, для которой при данном градиенте потенциала нельзя достичь стационарного лотока жидкости по всему сечению капилляров, и величина Vjl, а с ней и вычисленный -потенциал обращаются в нуль. Однако всякая реальная мембрана —это мембрана гетеропористая, т. е. содержащая поры различного размера и характеризующаяся кривой распределения пор по размерам. Увеличение среднего радиуса пор мембраны такого типа должно привести к положению, когда в наиболее крупных капиллярах при данном градиенте потенциала движущая электрическая сила окажется недостаточной для достижения стационарного потока, и электроосмотический перенос в таких крупных порах будет отсутствовать. В то же время движение ионов по сечению капилляров под влиянием приложенной разности потенциалов будет происходить, и, следовательно, сила тока в цепи не будет уменьшаться, а уменьшится объем перенесенной жидкости, что должно привести к общему уменьшению величины Vjl, а с ним и вычисляемого значения -потенциала. Такое уменьшение Vjl должно происходить, очевидно, пропорционально отношению площади крупных капилляров, где отсутствует электроосмотическое течение лсидкости, к общей площади сечения капилляров мембраны. [c.61]

Типы распределения скоростей материала в его потоке, текущем вдоль твердой поверхности, схематически изображены на рис. 28. Тип 1 характерен для ламинарного потока жидкости. Типы 2 м 3 относятся к пластичным материалам. Для них характерно, что градиент СКО- Стеика. рости сосредоточен в не- //////////////////////////////У// котором слое вблизи обте- каемой поверхности. Чем менее жирен материал (5), тем тоньше этот слой и ближе находится к обтекаемой поверхности — скольжение происходит в Рис. 28. Типы распределения скоростей тонком слое материала, в потоке остальная его масса двигается почти как твердое тело. Именно в этом слое с максимальным градиентом скорости легко возникает разрыв сплошности, материала, он крошится, происходит разуплотнение. Течение материала в нем становится неламинарным. [c.129]

Неподвижная фаза при гель-фильтрации представлена жидкостью, находяш ейся внутри пористых, хорошо смачиваемых гранул, заполняющих хроматографическую колонку. Если на такую колонку подается растворенная в элюенте смесь молекул различных размеров, то крупные молекулы, неспособные проникнуть внутрь гранул, будут двигаться вдоль колонки вместе с подвижной фазой для них коэффициент распределения К = 0. В то же время наиболее мелкие молекулы, размеры которых заведомо меньше диаметра пор в гранулах, будут равномерно распределяться между подвижной и неподвижной фазами. Для них будет осуществляться хроматографический процесс с присущим ему замедлениехм миграции хроматографической зоны значение К прп этом близко к единице. Для молекул промежуточной величины благодаря статистическому распределению размеров пор окажется доступной только часть объема неподвижной фазы. Для них О < < 1, поэтому зона или зоны таких молекул будут мигрировать вдоль колонки быстрее, чем мелкие молекулы, но медленнее, чем крупные. В результате произойдет фракционирование исходной схмеси молекул на зоны в зависимости от их размеров. Зоны выходят из колонки в порядке убывания этих размеров (рис. 56). [c.109]

Кун и сотр. [35, 36] при разделении многокомпонентных смесей с помощью колонок с движущейся жидкой фазой использовали зависимость коэффициентов распределения от температуры. Они устанавливали разные температуры в различных секциях колонки и поддерживали постоянными скорости потоков газа-носителя и жидкой фазы. Различные компоненты смеси в зависимости от значений их коэффициентов распределения собирались при этом в различных соответствующих им участках колонки. Колонка состояла из пяти секций, причем температура секций уменьшалась снизу вверх по колонке. Нелетучая жидкость — смесь парафиновых масел, содержащая 10% стеариновой кислоты, — текла вниз по стальным спиралям в направлении, противоположном направлению потока газа-носителя. В самой нижней секции (наиболее горячей) вводили смесь пропионовой, н-масляпой и н-валериановой кислот. Все эти три кислоты двигались вверх по второй секции, причем температура секций была выбрана так, что н-валериановая кислота концентрировалась между секциями 2 и 3, н-масляная кислота — между секциями 3 и 4, а пропионовая кислота — между секциями [c.400]

Холодильник газа дистилляции ХГДС. Он имеет семь царг, пять из которых оборудованы холодильными трубками аналогично АБ-2. В межтрубном пространстве холодильника движется охлаждаемый газ, поступающий из отделения дистилляции. Для равномерного распределения газа по поперечному сечению межтрубного пространства охлаждаемый газ движется сверху вниз. Газ входит в аппарат через штуцер 1 (рис. 46) и выходит через штуцер 3. Для лучшего перемешивания и контакта газа с охлаждающими трубками между царгами имеются частично перекрывающие сечение аппарата перегородки 2, которые заставляют газ двигаться зигзагообразно между отдельными царгами. Охлаждающая вода движется противотоком к газу, переходя по трубопроводам из нижней бочки последовательно в вышележащие и выходя из аппарата из верхней холодильной бочки. Образующийся при охлаждении газа конденсат, представляющий собой водный раствор аммиака и двуокиси углерода в виде углекислых солей аммония, выходит в сборник слабой жидкости через штуцер 4. [c.130]

Одним из интересных процессов, в котором существенную роль играют диффузионные процессы, является хроматография. В хроматографии для разделения веществ используется поток жидкости или газа через колонку с неподвижной сорбирующей фазой. Прежде чем приступить к изложению теории хроматографии, следует познакомиться с диффузионными процессами в ламинарном потоке. Рассмотрим, как будет размываться в потоке некоторое число частиц молекулярных размеров, находящихся первоначально в тонком слое. Для простоты исследуем ламинарное течение в круглой трубе. Рассматриваемые нами частицы будут двигаться со средней скоростью потока, удаляясь друг от друга. Причина размытия частиц заключается главным образом в том, что,попадая благодаря диффузии в разные части потока, частицы двигаются с разными скоростями. Было показано, что задача о размытии веществ в ламинарном потоке с пуазейлевым распределением скоростей в системе координат, движущейся со средней скоростью потока, может быть сведена к простому уравнению диффузии, в котором вместо обычного коэффициента диффузии используется эффективный коэффициент [c.68]

Конструктивно такой конденсатор (рис. 7) состоит из пучка витых трубок, впаянных в трубные доски и заключенных в обечайку. Жидкий кислород подается в верхнюю часть аппарата и испаряется внутри трубок, диаметр которых составляет 9 мм, длина до 14 м, число трубок от 100 до 1000. Для нормальной работы таких аппаргтов необходимо обеспечить равномерное распределение жидкости по всем трубкам. Сделать это весьма сложно, так как пар стремится двигаться в направлении, противоположном движению жидкости (вверх), и по-видимому, несмотря на принимаемые меры, жидкость не распределяется равномерно по трубкам. Поэтому то одни, то другие трубки работают в "сухом" режиме, при котором не вся их поверхность омывается жидкостью. [c.41]