Фосфоресценция характеристики

Совершенствуя методы возбуждения газов для получения их спектров, Крукс (1879) открыл так называемые катодные лучи, вызывающие фосфоресценцию веществ и распространяющиеся от катода к аноду. Дж. Томсон (1896—1897) изучил природу этих лучей и доказал, что они представляют собой поток электронов, вылетающих из катода со скоростью, близкой к скорости света. Ему также удалось найти отношение заряда к массе для электрона которое оказалось очень большой величиной (после уточнения 1,7588-10" Кл/кг). Позднее, после работ Милликена, эта величина была использована для определения массы электрона и, таким образом, были получены его основные характеристики заряд 6=1,60210-10 Кл и масса покоя /п = 9,1091 - 10 кг. [c.27]

Для измерения длительности послесвечения люминофоров служат специальные приборы, одним из которых является фосфороскоп Беккереля (рис. IX.12), состоящий из двух дисков N а М, смонтированных на одной оси. Исследуемый люминофор помещают между дисками, которые установлены таким образом, что, когда возбуждающий свет проходит через отверстия первого диска и попадает на образец, непрозрачный сектор второго диска закрывает его от наблюдателя. Когда люминесцирующее вещество становится видимым через отверстие во втором диске, непрозрачным сектором первого диска закрыт путь для возбуждающего света, что позволяет наблюдать процесс затухания люминесценции. Меняя угол между секторами в обоих дисках и скорость вращения, в известных пределах можно изменять время, проходящее между окончанием возбуждения и моментом наблюдения. Количественные определения интенсивности фосфоресценции для различных промежутков времени между возбуждением и наблюдением могут быть сделаны с помощью фотометра или каким-либо другим способом (см. стр. 171). При помощи двухдискового фосфороскопа можно измерять длительности послесвечения от 0,1 до 10" с. В более широком временном интервале можно измерять длительности послесвечения при помощи однодискового фосфороскопа. Подробное описание фосфороскопов и их характеристик дано Левшиным [1, с. 75—86]. [c.180]

Что касается использования для изучения природы и энергетических характеристик связи металл — кислород спектров фосфоресценции, то оно пока еще проблематично. Не следует забывать, что в этом направлении опубликовано всего лишь несколько работ, которые отнюдь не исчерпывают и даже не вскрывают всех возможностей метода. Кроме того, нужно помнить, что фосфоресценция является достаточно широко распро- [c.34]

Люминесценцией тела в данной спектральной области называют избыток излучения над температурным при условии, что это избыточное излучение обладает конечной длительностью, превышающей период световых колебаний (определение С. И. Вавилова). В старой литературе было принято называть флуоресценцией явления люминесценции, длящиеся очень недолго после прекращения возбуждения фосфоресценцией называли процессы с длительным послесвечением. После того как были разработаны методы измерения длительности свечения от миллиардных долей секунды до сколь угодно больших значений, это разделение потеряло строгий физический смысл и имеет сейчас не больше значения, чем понятия теплого и холодного в учении о теплоте. Сохранение этих слов в научной терминологии оправдано только тем, что они удобны и привычны для быстрой качественной характеристики явлений. Точная и строгая классификация явлений люминесценции была дана С. И. Вавиловым (см. примечание к стр. 16 книги Прингсгейма 8], указанной в дополнительной литературе). По Вавилову, явления люминесценции можно разделить на следующие три группы [c.93]

Многие фотохимические реакции протекают через триплетное состояние (см., например, [133]), в котором молекула имеет два неспаренных электрона с параллельными спинами. Из-за лабильности триплетных состояний для их регистрации требуется специальная техника. Наиболее плодотворными методами являются фосфоресценция, импульсный фотолиз и кинетическая спектроскопия, спектроскопическое изучение молекул, изолированных в матрицах при низких температурах. В последнее время были, наконец, достигнуты также успехи в применении для определения и характеристики триплетных состояний молекул в некоторых системах при низких температурах ЭПР-спектроскопии (см. также главу Д. Е. О Рейли и Дж. [c.301]

Важной характеристикой люминофора служит время жизни в возбужденном состоянии после удаления источника возбуждения (время послесвечения). В зависимости от его величины различают флуоресценцию (10" —Ю с) и фосфоресценцию (10 —10 с). Причины появления каждого из этих видов люминесценции рассмотрены ниже. [c.8]

В первом столбце табл. 44 приведены те типы фотолюминесценции, которые наиболее широко применяются в химическом анализе или по своим характеристикам вполне приемлемы для этого. Из них наиболее важны быстрая флуоресценция и фосфоресценция, причем они могут применяться двумя способами. Во-первых, в определенных условиях можно измерить собственную флуоресценцию (фосфоресценцию) вещества, подлежащего определению, если необходимо, после предварительного отделения его от веществ, мешающих определению. Мы назовем такие методы естественными . Во-вторых, если определяемое вещество не люминесцирует или если его люминесценция лежит в спектральной области, недоступной по техническим причинам или маскируемой свечением других компонентов образца, его можно превратить химическим путем в люминесцирующее вещество. Эти методы классифицируются как химические . [c.379]

Алмазная кювета со времени ее создания в 1958 г. [74, 75] нашла много дополнительных применений [76]. Ее использовали для исследования природы и оптических характеристик полиморфных изменений прозрачных жидкостей и твердых веществ, что позволило легко получить те области на фазовых диаграммах, которые трудно определяются другими методами. Она дает возможность также наблюдать за ростом кристаллов. Кювета пригодна и для изучения флуоресценции и фосфоресценции, спектров в видимой и УФ-областях как при атмосферном, так и при высоком давлении и в широком температурном интервале. Для нескольких солей и металлов с помощью алмазной кюветы были получены рентгеноструктурные кристаллографические данные. В некоторых случаях были обнаружены новые фазы, появляющиеся при высоком давлении. [c.295]

Взаимодействие возбужденных молекул изучалось в растворе нафта.лина-(18 (А) в толуоле (М) при 77° К [79]. При малой интенсивности возбуждающего света, поглощаемого толуолом, наблюдается фосфоресценция нафталина в результате Т—Т-переноса энергии. При большой интенсивности света изменяется как спектр, так и кинетические характеристики люминесценции. Эти изменения вызваны процессами [c.24]

Другие свойства цианинов флуоресценция, фосфоресценция, адсорбция на твердых субстратах (особенно на галогениде серебра), полярографические характеристики и фотопроводимость — рассматривались ранее в обзорах, посвященных вопросам фотосенсибилизации (см. стр. 300). [c.299]

Спектры возбуждения люминесценции. Флуоресценция и фосфоресценция. Важное место среди спектральных характеристик занимает спектр возбуждения, представляющий собой зависимость интенсивности люминесценции от длины волны или частоты возбуждающего света, при одной и той же интенсивности его. [c.56]

Метод термовысвечивания и другие методы определения характеристик центров захвата. Связь между временем жизни фосфоресценции и глубиной ловушек легко установить лишь в рассмотренном выше простейшем случае. Реальная ситуация обычно значительно сложнее. Чаще всего мы имеем дело с люминофорами, содержащими несколько типов ловушек разной глубины. Для изучения их, вообще говоря, приходится пользоваться различными методами. Но наиболее распространенным из них является метод термовысвечивания. Состоит он в следующем. [c.67]

При описании люминесцентных явлений принято говорить о флуо- и фосфоресценции как двух различных видах свечения. Первое существует в момент возбуждения и непосредственно после него в течение очень короткого промежутка времени. Скорость затухания за этот промежуток отвечает скорости течения мономолекулярной реакции. Второй термин относится только к свечению по прекращении возбуждения. Оно обладает значительной длительностью и затухает по более или менее сложному, но в общем случае не экспоненциальному закону. Давно признанная искусственность деления свечения только на флуо- и фосфоресценцию потребовала для характеристики затухания дополнительных терминов. Термин фосфоресценции оставлен только за свечением, которое а) сильно зависит от температуры, Ь) обнаруживает насыщение при увеличивающейся мощности возбуждения и с) в общем случае следует закону бимолекулярной реакции. [c.174]

В технике применения катодолюминофоров затухание чаще всего характеризуют промежутком времени, в течение которого яркость послесвечения падает до нескольких процентов её величины в момент возбуждения. Для практических целей такой характеристики обычно вполне достаточно, однако и в ней существует известная неопределённость. В зависимости от условий работы предельная величина различимой на экране яркости при затухании колеблется от 1 до 10% её величины в момент возбуждения. Предельно различимая яркость более высока, если работа ведётся при высокой общей освещённости (например, на открытом воздухе) или, наоборот, очень низка в условиях хорошо затемнённой комнаты, когда хвост фосфоресценции не позволяет уловить конца основного этапа в затухании. [c.220]

Наиболее интересна температурная зависимость фосфоресценции этих растворов, которая привела Льюиса и Каша [12,44] к важным обобщениям относительно возбужденных состояний органических молекул. Как оказалось, если в твердом растворителе растворяется почти любое ненасыщенное или ароматическое органическое соединение, которое затем возбуждается соответствующим излучением, спектральные характеристики фосфоресценции (т. е. испускания из состояний с большой продолжительностью жизни) претерпевают характерные изменения с температурой. При высоких температурах спектр фосфоресцентного испускания идентичен со спектром флуоресценции, но продолжительность испускания гораздо больше времени жизни типичной флуоресценции (около 10" сек.) и сильно зависит от температуры. При понижении температуры достигается интервал температур, при котором испускается свет с большими длинами волн. При еще более низких температурах этим новым спектральным распределением полностью заменяется высокотемпературное испускание, сходное с флуоресценцией, и продолжительность перестает зависеть от температуры. [c.531]

Изучение спектров фосфоресценции. При температуре жидкого азота у различных фракций нефти наряду с флуоресценцией возникает также фосфоресценция. При этом в случае р-процесса спектр свечения сильно отличается от спектра флуоресценции, что позволяет использовать его в качестве дополнительной аналитической характеристики. Этот метод дает хорошие результаты при исследовании узких ароматических фракций нефти. [c.469]

Под твердым состоянием органических веществ мы будем понимать не только кристаллы, но также твердые стекла, полимеры и системы, в которых молекула закреплена (адсорбирована) на твердой подложке. Мы кратко упомянем и о биологических системах, в которых важную роль играют упорядоченные квазикристаллические множества молекул. Единой характеристикой, которая логически связывает эти различные системы, является то, что в каждом из перечисленных случаев движения молекул более или менее заторможены, тогда как в газовой фазе и в растворе молекулы движутся свободнее. Такое торможение приводит к важным различиям в поведении молекулы, особенно в отношении потери энергии возбужденными состояниями. Например, в случае молекул в твердых стеклообразных растворителях (таких, как ЭПА или борная кислота) фактически исключены все бимолекулярные реакции, т. е. реакции с примесями и тушителями (например, растворенным кислородом), а также столкновения между двумя молекулами растворенного вещества. Дезактивация долгоживущих возбужденных состояний при соударениях уменьшена в этих условиях настолько, что становится заметным излучательный переход в основное состояние— долгоживущее послесвечение или фосфоресценция. [c.66]

Другими исследователями также была рассмотрена возможность вынужденного испускания излучения органическими молекулами. Высказывалась мысль о целесообразности исследования ароматических углеводородов в кристаллическом виде на наличие лазерного эффекта [59]. Однако существуют два основных возражения против этого предложения. Во-первых, вследствие исключительно высокой оптической плотности вещества в кристаллическом состоянии возбуждающий свет сможет проникнуть в кристалл только на очень небольшое расстояние. Во-вторых, как уже отмечалось ранее в этой главе, за исключением очень низких температур, фосфоресценция редко наблюдается в случае чистых кристаллов вместо этого триплетное состояние эффективно дезактивируется безызлучательным путем. С этой точки зрения, значительно более подходящими характеристиками обладают такие разбавленные системы, как примесные кристаллы или растворы в твердых органических стеклах. Системы последнего типа подвергаются в настоящее время усиленному изучению рядом исследовательских групп, включая и нашу. До сих пор положительных результатов [c.134]

Спектр излучения ХЛ реакции обычно соответствует люминесцентным характеристикам конечного продукта реакции или вещества активатора. Спектр излучения активатора сдвинут в более длинноволновую область по сравнению со спектром излучения продукта. Возбужденная молекула излучает свет либо с синглетного (флуоресценция), либо с триплетного (фосфоресценция) уровня. Коротковолновую границу спектра ХЛ определяют следующим условием [c.69]

Последовательно с кварцевой лампой постоянного тока включается сопротивление, достаточное для того, чтобы понизить напряжение сети примерно на 40% и выдержать ток около 5а. Характеристика лампы определяется давлением ртути, током дуги и падением потенциала в ней, причем любые два параметра определяют третий. Непосредственно после включения лампы давление небольшое, ток велик и напряжение дуги низкое при этом наблюдается относительно слабое свечение всей трубки. При работе лампа нагревается, давление повышается, разность потенциалов на ее концах увеличивается, ток падает и дуга начинает концентрироваться вдоль оси лампы. Тогда резонансная линия обращается, а другие линии показывают некоторое расширение, обусловленное повышением давления, что для многих работ нежелательно.. Помимо линейчатого спектра, края ламп среднего давления излучают относительно слабый непрерывный спектр, который усиливается при повышении давления. Он перекрывается диффузными полосами, которые могут причинять беспокойство при получении с помощью таких источников спектров комбинационного рассеяния света, фосфоресценции и флюоресценции. Об удалении их в видимой области с помощью светофильтров см. стр. 152. [c.53]

Полученные значения спиновых плотностей и порядков связей в состоянии Tj обеих пар показывают, что возбуждение полностью локализовано на пиримидиновом основании, преимущественно на связи пары А — Т и i5— i6 пары Г —Ц (см. рис. 1). Характеристики состояния Ti пары А — Т описывают соответствующее состояние поли- (А, Т), а также ДНК, так как в работе [170] показано, что фосфоресценция ДНК обусловлена тимином. [c.65]

Время жизни Тр (или константа скорости Афс) является фундаментальной характеристикой вещества, не зависящей от температуры. В противоположность флуоресценции эффективность фосфоресценции уменьшается на несколько порядков в интервале от 77 К ДО комнатной температуры и чрезвычайно сильно зависит от вязкости растворителя. Причинами резкого падения эффективности и времени жизни фосфоресценции могут быть увеличение скорости безыз-лучательной конверсии йдт и тушения триплетного состояния примесей но пока не ясно, которая из этих причин является главной. [c.63]

Замедленная флуоресценция представляет собой испускание, имеющее спектральные характеристики обычной флуоресценции, но со значительно большими временами нарастания и затухания. Часто длительность затухания того же порядка, что и у фосфоресценции. Замедленная флуоресценция зависит от квадрата ин-feн ивнo ти падающего света, это объясняется тем, что триплетное состояние (Г]) возникает лишь от первоначального возбуждения через возбужденное синглетное состояние (З , и для возникновения флуоресценции такого типа необходимо протекание двух этих процессов. Замедленная флуоресценция чувствительна к действию кислорода, который эффективно тушит триплетное состояние. [c.266]

Характеристики люмииесцирующих молекул. Спектр возбуждения люминесценции — зависимость интенсивности люминесценции (флуоресценции, фосфоресценции) от длины волны возбуждающего света. Спектр люминесценции — зависимость интенсивности излучения (флуоресценции, фосфоресценции) от ее длины волны. Поскольку затухание молекулярной люмшгесценции происходит по экспоненциальному закону, то время жизни люминесценции — это время, за которое интенсивность излучения уменьшилась в е раз. [c.303]

Сдвиг энергетич. уровней и их расщепление зависят от ф-ций (п), к-рые определяются электростатич. полем, создаваемым в точке нахождения -того электрона ядрами и остальными электронами атома или мачекулы. Для характеристики расщепления в атомах пользуются т. н. постоянными С.-о. в. п,(, где п и I — главное и орбитальное квантовые числа. В водородоподобных атомах п,7 пропорциональна четвертой степени заряда ядра и обратно пропорциональна . Поэтому С.-о. в. наиболее велико для электронов внутр. оболочек тяжелых атомов, а у молекул — для электронов внутр. оболочек атомных остовов последнее также м. б. определено постоянными п, . При достаточно сильном С.-о. в. имеет смысл рассматривать лишь полный момент импульса электронов, а не спин и орбитальный момент в отдельности. При этом теряет смысл понятие мультиплетности термов и снимается запрет на переходы между энергетич. состояниями различ. мультиплетности. Такие переходы приводят к фосфоресценции и интеркомбинац. конверсии (см. Фотохимические реакции). [c.538]

После затухания естественной фосфоресценции она может быть многократно воспроизведена путем облучения фосфора фильтрованным светом ртутной дуги. Особенно интенсивную фосфоресценцию возбуждает в Na l — Ag спектрально неразложенный свет ртутно-кварцевой горелки. При этом наблюдаются следующие интересные явления. При малых концентрациях активатора (от 0,1 до 0,001 мол. %) цвет фосфоресценции фиолетовый ( 420 m x), тогда как при больших концентрациях активатора (от 1 до 5 мол. %) максимум смещен в длинноволновую область ( 450 тц) и по цвету излучение становится голубым. Эти явления могут быть поняты в свете развиваемых Ф. Ф. Клементом (304) представлений о влиянии концентрации активатора на спектральные характеристики кристаллофосфоров. [c.186]

В 1886 году известный английский физик.сэр Вильям Крукс предложил новый метод исследования — метод катодной фосфоресценции. Ученый нашел, что многие вещества, в том числе и редкие земли, под действием катодных лучей в вакууме фосфоресцируют испускаемый ими свет разлагается в спектроскопе на ряд полос или сравнительно узких линий. Этот спектр катодной фосфоресценции Крукс счел свойством атома и стал рассматривать такой спектр как одну из характеристик элемента. Пользуясь трудоемкими процессами фракционирования, он разделил иттрий на восемь компонентов, различающихся лишь по спектрам фосфоресценции и имеющих лишь исчезающе слабые химические различия, равно как аналогичны и другие спектры, например искровые. Так возникла теория мета-элементов Крукса, согласно которой все редкоземе.тьные элементы должны были считаться модификацией одного общего элемента, подобно тому как восемь составляющих, выделенных из иттрия, являлись, по мнению Крукса, модификациями элемента иттрия. К гипотезе английского физика мы еще вернемся в. гл. V. [c.32]

Термин абсолютная чувствительность относится к конкретному веществу при определенных условиях, и выражать его лучше всего в форме, не зависящей от прибора, используемого для измерения. Интенсивность быстрой флуоресценции или фосфоресценции, испускаемой разбавленным раствором одного вещества, освещаемого светом определенной длины волны, пропорциональна /обфс [см. уравнение (21)]. Произведение еф является характеристикой вещества при выбранной длине волны возбуждения и может служить мерой абсолютной чувствительности флуоресценции или фосфоресценции вещества. Для большинства веществ, для которых ф не зависит от длины волны возбуждающего света, максимум абсолютной чувствительности совпадает с максимумом наиболее интенсивной полосы поглощения, хотя получаемая на данном приборе чувствительность не обязательно будет максимальной в этой точке, так как интенсивность возбуждающего света при другой длине волны может быть значительно больше. Чтобы рассчитать практическую единицу чувствительности, Паркер и Рис [158] предложили выражать 8 как оптическую плотность образца толщиной 1 см при концентрации 1 мкг/мл =Dx). Тогда абсолютная чувствительность фЬх выразится в мл/мкг. Несколько значений максимальной абсолютной чувствительности, выраженной таким образом, приведены в шестом столбце табл. 47. Чувствительность при лю- [c.387]

В спектрах поглощения 2-ацетонафтона и 1-нафтальдегида наблюдается сравнительно интенсивная я-я -нолоса (с максимумом при 3200 А), по-видимому, маскирующая более слабую п-я -полосу. По характеристикам фосфоресценции эти соединения гораздо ближе к нафталину, чем к бензофенону время жизни [c.181]

Таким образом, наряду с обычной фосфоресценцией (следствие процесса V), возникает замедленная флуоресценция (процесс VI) и сенсибилизированная фосфоресценция (процесс VII) с одинаковыми временными характеристиками. Опыты с разбавлением толуола метилциклогексаном ноказа.ли, что процесс (VI) происходит при средних расстояниях 15 А. Все эти процессы наблюдались при достаточно малых концентрациях нафталина. [c.24]

Термическое освобождение электронов из ловушек и длительность фосфоресценции. Перейдем теперь к рассмотрению характеристик центров захвата. Важнейшей из них является глубина Е . Методы ее определения основаны на изложенных в гл. I представлениях о процессах, которые приводят к освобождению захваченных носителей заряда. В частности, при квазимономолекулярном затухании, подчиняющемся уравнению (1.41), и одном типе центров захвата можно найти вероятность, или константу скорости, ш термического освобождения электрона из ловушки, определяя постоянную времени затухания т=1/да (см. гл. I, 1), которая в этом случае равна среднему времени жизни электрона на уровне захвата. Исследуя температурную зависимость т и пользуясь уравнением (1.29), можно определить Ез. Для этого придадим уравнению (1.29) следующий вид [c.65]

Несмотря на учёт механизма процессов, сделанный при выборе вышеприведённой терминологии, данная классификация трудно применима на практике. Разграничение видов затухания в катодолюминесценции не всегда может быть проведено с желательной ясностью. Учитывая неполноту экспериментальных данных по затуханию катодолюминофоров, в настоящем изложении сделаны отступления от принятой терминологии. Термин флуоресценция во всех случаях заменён выражением свечение в момент возбуждения . Свечение при затухании, независимо от длительности, называется просто послесвечением. Если от-сутствз ет количественная оценка, то для качественной характеристики иногда прибавлены определения очень короткое , короткое и длительное . Определению очень короткое соответствует послесвечение порядка длительности наблюдаемого в шеелите и меньше его. Катодолюминофоры с таким затуханием пригодны для передачи и приёма сигналов на частоте до нескольких десятков и сотен килогерц. Термин короткое отвечает трудно уловимому на-глаз послесвечению, порядка допустимого в практике осциллографирования и в телевидении. Длительное послесвечение уверенно улавливается глазом, и спад основной яркости (80—90%) протекает за промежуток времени больше 0,1 сек. Термины фосфоресценция и спонтанное послесвечение использованы в книге только в тех случаях, когда описываемое явление безусловно удовлетворяет перечисленным выше требованиям. [c.175]

Диацетил пе сильно поглощает свет 3130 А (рис. 5-5) и его эмиссионные характеристики хорошо известны [147] (разд. 4-10А). Диацетил, возбуждаемый светом 4358 —3650 А имеет как флуоресценцию с синглетного уровня т ж 8-10 сек) в области 4500 — 5000 А, так и фосфоресценцию с триплетного уровня (т 2-10 сек) в области 5000—61О0 А. Ацетон, возбуждаемый светом 3130 А, имеет слабое синее испускание (ф 2-10 ) в области 3800—4700 А оно включает два состояния возбужденное синглетное с короткими длинами волн (т л 8 -10" сек) и долгоживущий триплет (т 2 -10 сек), испускающий в более длинноволновой области. Хейклен и Нойес измерили испускание при 4000 и 4313 А смеси ацетон — диацетил при облучении светом 3130 А (рис. 6-6). Испускание в этой области длин волн обусловлено как синглетным, так и триплетным состоянием ацетона, но существенного вклада от диацетила здесь нет. Заметим, что при давлениях добавленного диацетила выше 0,1 мм рт. ст. испускание ацетона приблин ается к постоянной величине. Это испускание точно такое же, как и в том случае, когда к ацетону добавлен кислород (хороший тушитель триплета ацетона). Как уже упоминалось, уменьшение испускания из триплетного состояния происходит параллельно с уменьшением квантовых выходов продуктов из ацетона. Далее, при добавлении диацетила появляется испускание триплета диацетила при 5000 А. Можно сделать вывод, что при фотолизе ацетона све- [c.535]

Для многих лабораторных задач очень удобными и недорогими источниками линейчатого спектра в видимой и близкой ультрафиолетовой областях являются небольшие, заключенные в стекляи-ную оболочку ртутно-кварцевые лампы, изготовляемые иногда для осветительных целей. По основным характеристикам они напоминают только что описанные самозажигающиеся лампы для ультрафиолета и должны использоваться с трансформаторам специальной конструкции, дающими необходимое пусковое и рабочее напряжение. В 100-ваттной лампе такого типа дуга образуется в кварцевой трубке длиной около 4,4 см и шириной в несколько миллиметров при рабочем давлении 8 атм. Лампа горит в любом положении. Излучение лампы ограничивается внешним стеклянным баллоном, прозрачным для линий с длинами волн более 3200 А лампа дневного света такого же устройства снабжена стеклом, прозрачным. для ультрафиолетового излучений приблизительно до 2800 А. Из описываемых ламп можно самостоятельно сделать источник ультрафиолетового излучения, удалив внешнюю оболочку при помощи горячей проволоки или какого-либо резца. 100-ватт-иая лампа с внешним баллоном из пурпурно-красного стекла, прозрачного для ультрафиолетового излучения, может служить источником излучения группы линий при 3660 А почти при полном отсутствии видимого излучения, что очень удобно для получения видимых спектров фосфоресценции и флюоресценции, возбуждаемых излучением указанной длины волны. Эта лампа дает вначале голубой разряд аргона и достигает почти полной интенсивности свечения приблизительно через 3 мин., хотя незначительное изменение ее происходит в течение 15 мин. после включения и в очень небольшой степени позднее [26]. [c.54]

Согласно теоретическим квантовомеханическим расчетам, для хлорофилла характерна обычная схема расположения электронно-колебательных синглетных и триплетных уровней. Действительно, в многочисленных экспериментах были выявлены синглетные и триплетные состояния хлорофилла in vitro. Возникновение синглетного возбужденного состояния следует из способности хлорофилла поглощать видимый свет и флуоресцировать. Различными методами было выявлено и триплетное состояние хлорофилла зарегистрированы фосфоресценция и характерные спектры ЭПР триплетных состояний хлорофилла Ь при низких температурах (77 К). Для хлорофиллов а я Ь, феофитина а и бактериохлорофилла триплетное состояние выявляется по спектрам триплет-три-плетного поглощения, полученным с помощью флеш-фотолиза. Детальная характеристика синглетного и триплетного состояний и различных электронно-колебательных переходов в молекулах хлорофилла и родственных ему соединений дана в книге Г. П. Гуриновича, К. Н. Соловьева и А. Н. Севченко (см. литературу). [c.61]

В то же время, на примере пирена показано, что использование смешанных мицелл, в частности двух анионных ПАВ - ДДС и октилсульфата натрия - позволяет увеличить интенсивность сигнала его фосфоресценции при температуре 20°С за счет повышения растворимости ионов таллия (I) [12]. Анализ литературы показал, что практически не описано влияние ТА и его природы на люминесценцию ПАУ в смешанных мицеллах, образованных молекулами ПАВ разного типа. В связи с этим, цель настоящей работы - изучение влияния состава смешанных мицелл анионного ПАВ (ДДС) и неионного ПАВ (Тритона Х-100) на спектрально-кинетические характеристики люминесценции пирена. Выбор пирена обусловлен высокой интенсивностью его флуоресценции и возможностью реализации фосфоресценции при 20°С как индикатора действия ТА. Кроме того, пирен удобен и практически полной солюбилизацией его в мицеллах ПАВ обоих типов [13]. В качестве тяжелых атомов, воздействующих на процессы интеркомбинационной конверсии, использовали катионы таллия (I) и анионы иода. [c.90]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология