Перенос энергии характеристика

Для систем произвольной конфигурации от дифференциальных уравнений переноса переходят к интегральным [5]. Вывод интегральных уравнений излучения, описывающих перенос излучения в поглощающих средах, сводится к совместному рассмотрению всех видов излучения и решению уравнения переноса для интенсивности Д. (М, 5) из уравнения (5.10). Объемный характер теплообмена излучением в поглощающих средах зависит от молекулярных свойств среды. Для чистых газов излучение и поглощение носит четко выраженный селективный характер, их спектр является полосатым. Поэтому при выборе необходимого воздействия требуется знание спектральных характеристик оптических констант веществ. Задачи, связанные с переносом энергии в аэродисперсных системах, требуют анализа дисперсного состава твердой или жидкой фазы и учета индикатрис их рассеяния в зависимости от длины волны. [c.95]

Пенный режим как режим развитой свободной турбулентности [116] является автомодельным в нем влияние молекулярных характеристик потоков на перенос энергии становится несущественным. [c.33]

Физическая кинетика-раздел статистич. физики, к-рый дает обоснование соотношениям термодинамики необратимых процессов, описывающим перенос энергии, импульса и массы, а также влияние на эти процессы внеш. полей. Кинетич. коэффициенты - макроскопич. характеристики сплошной среды, определяющие зависимости потоков физ. величин (теплоты, импульса, массы компонентов и др.) от [c.419]

Слово теплота следует использовать лишь для характеристики способа передачи энергии и, когда перенос энергии завершается, для обозначения суммарного количества перенесенной при этом энергии. [c.187]

Конвективный перенос теплоты описывается уравнением Фурье—Кирхгофа (1.143). Поскольку в это уравнение входит скорость жидкости, интенсивность конвективного переноса теплоты зависит от распределения скоростей в потоке жидкости, т. е. от гидродинамической обстановки. Последняя зависит от режима движения жидкости. Закономерности ламинарного движения выражают уравнения Навье — Стокса (1.142) и неразрывности (1.10), а закономерности турбулентного движения — уравнения Рейнольдса (11.56) и неразрывности (I. 10). Таким образом, конвективный перенос теплоты описывается системой уравнений, включающей уравнение переноса энергии (Фурье — Кирхгофа), уравнения движения и уравнение неразрывности. Чтобы придать системе этих уравнений определенность, свойственную конкретным задачам, т. е. чтобы выделить данный процесс из класса процессов, описываемых этими уравнениями, должны быть заданы условия однозначности, которые включают начальные и граничные условия. Начальные условия — совокупность значений скоростей, температур и других переменных в момент, принимаемый за начало отсчета времени. Граничные условия—характеристика геометрической формы системы, условий движения жидкости, а также условий теплообмена на границах системы. [c.290]

Однако спектральные характеристики этих активаторов лежат в более коротковолновой области, чем область максимальной чувствительности обычно применяемых фотоэлектронных умножителей. Поэтому их вводят в жидкие и пластмассовые сцинтилляторы в смеси с вторичными добавками, смещающими спектры люминесценции в длинноволновую область (сместителями спектра). В ароматических растворителях и полистироле, благодаря межмолекулярному переносу энергии электронного возбуждения от активатора к вторичной-добавке, проявляются только максимумы сместите лей спектра, лежащие ближе к области максимальной чувствительности фотоэлектронного умножителя. [c.89]

Перенос энергии излучения имеет важное значение нри решении многих задач прикладных наук. Примерами, интересными с практической точки зрения, являются теоретические расчеты переноса тепла, измерения температуры пламен, определение состава газа и возбуждения за фронтом ударных волн, а также спектральный анализ изотермических многокомпонентных газовых смесей. Обычно удовлетворительное (теоретическое) описание указанных явлений возможно только для равновесного (теплового) излучения. Поэтому курс по применению теории переноса энергии излучения целесообразно начать с обзора основных законов и описать в обш,их чертах (качественно) методы, применяемые при расчетах характеристик теплового излучения. [c.15]

Вследствие того что при количественных исследованиях переноса энергии излучения используется большое число параметров, крайне важно принять ряд определений и обозначений (табл. 1.1). Спектральные параметры будем получать, прибавляя к этим обозначениям индексы X, V или (О, которые будут соответствовать измеренным величинам в интервале длин от X до + (IX, в интервале частот от V до v- -dv и в интервале волновых чисел от со до со+ о). Характеристики черного тела, рассматриваемые в этой г.лаве — испускаемый поток излучения, сила света, светимость, яркость источника,— будут отмечаться значком °. [c.15]

Обоснованием такого переноса послужили следующие установленные факты. При определенных гидродинамических условиях в процессах массообмена в двухфазных потоках молекулярные характеристики (молекулярная вязкость, молекулярная диффузия) не оказывают сколько-нибудь заметного влияния на массообмен [3, 4]. В турбулентном потоке имеет место не только продольный перенос энергии и массы вещества, но и поперечный, приводящий к возникновению дополнительного касательного напряжения и дополнительного переноса вещества. Отличительной же особенностью свободной турбулентности является преобладание вихрей с осями, перпендикулярными оси потока, что дает возможность пренебрегать молекулярным переносом [1, 2, 5]. При этом границы свободных струй не гасят турбулентных пульсаций. [c.340]

Экспериментальные методы для определения переноса энергии уже обсуждались в разд. 3.2.3.3(1). Некоторые процессы, для которых можно получить количественные данные и которые можно расположить в таблице в соответствии с обычными характеристиками, собраны в табл. 3.12. Используемая терминология отвечает терминологии в уравнениях реакции (3.10). Реакции, которые с большой вероятностью можно приписать влиянию донора в первом возбужденном синглетном состоянии или низшем триплетном состоянии, в столбце 2 обозначаются или соответственно. [c.116]

Построение электрических характеристик для несимметричных печей, каковыми являются карбидные печи с прямоугольной ванной, представляет определенные трудности, так как необходимо учитывать такие сложные специфические явления, как перекос мощности и перенос энергии с одной фазы на другую (явление дикой и мертвой фазы), играющие существенную роль при построении электрических характеристик. При работе печного трансформатора с равными ступенями напряжений но всем фазам и равными токами в электродах активные мощности на фазах печи оказываются различными. Это объясняется сдвигом нулевой точки печи относительно нулевой точки трансформатора вследствие различных активных и реактивных сопротивлений отдельных фаз несимметричных карбидных печей и электромагнитным переносом энергии вследствие различных значений взаимных индуктивностей между различными фазами. [c.92]

Взаимодействие возбужденных молекул изучалось в растворе нафта.лина-(18 (А) в толуоле (М) при 77° К [79]. При малой интенсивности возбуждающего света, поглощаемого толуолом, наблюдается фосфоресценция нафталина в результате Т—Т-переноса энергии. При большой интенсивности света изменяется как спектр, так и кинетические характеристики люминесценции. Эти изменения вызваны процессами [c.24]

В люминесценции давно изучаются разнообразные и интересные явления, связанные с особенностями преобразования и передачи молекулами энергии электронного возбуждения. Речь идет, в частности, о таких явлениях как тушение флуоресценции (т. е. падение квантового выхода) под влиянием температуры или воздействия каких-либо веществ, межмолекулярный и внутримолекулярный перенос энергии, поляризованная флуоресценция, изменение характеристик свечения под влиянием свойств среды и т. д. Естественно, что исследование подобных закономерностей позволяет получать широкую и важную информацию о весьма тонких молекулярных процессах, участником которых является возбужденная молекула. Все это привело к тому, что современное учение о люминесценции выделилось в обширный и самостоятельный раздел молекулярной спектроскопии, который в теоретическом и методическом отношении обладает рядом своеобразных особенностей, делающих люминесценцию одним из наиболее перспективных физических методов исследования вещества. [c.77]

Так как все изменения в характеристиках испускания фосфора, возбужденного радикалами, обратимо исчезают при нагревании (>600° К) в вакууме (10"5 мм рт. ст.) в течение небольшого времени (30 мин) и так как люминофор, отравленный для возбуждения радикалами, не обнаруживает заметных изменений при возбуждении фотонами, то вероятная причина таких изменений, по мнению авторов, состоит либо в модификации поверхностных центров (за счет адсорбции реагентов или посторонних веществ), либо в прекращении процессов переноса энергии между центрами адсорбции и центрами свечения [c.136]

В заключение мы должны отметить, что наряду с идентификацией свободных радикалов, образующихся при процессах радиолиза, и установлением количественной характеристики радиолиза—радиационных выходов свободных радикалов, метод ЭПР впервые позволил получить прямые экспериментальные доказательства явления переноса энергии, объяснить резкие различия радиационных выходов в зависимости от структуры облучаемых веществ и подойти к вопросу о роли, которую играют горячие атомы в радиолизе органических веществ. [c.185]

Диффузия экситонов (процесс IX) в чистых органических кристаллах характеризуется высокой эффективностью, но так как она не приводит к потери или уменьшению энергии возбуждения, то не влияет на те технические характеристики вещества, которые мы здесь рассматриваем. Диффузия экситонов является, однако, важным процессом при рассмотрении явлений на поверхности и переноса энергии в смешанных кристаллах. [c.163]

Вообще говоря, моншо было бы думать, что наличие внутренних степеней свободы сильно влияет только на характеристики, связанные с переносом энергии (коэффициент теплопроводности, время релаксации температуры в смеси газов разных температур). Основанием для подобного вывода служит тот факт, что внутренние степени свободы слабо влияют на передачу импульса при столкновении, а вклад их в полную -энергию может быть довольно велик. Однако такое заключение оказывается не совсем правильным. В [63] показано, что в гидродинамических уравнениях при определенных условиях появляются члены, обусловленные процессами релаксации внутренних степеней свободы, которые оказываются одного порядка с членом, содержащим сдвиговую вязкость. [c.138]

Для изучения процесса переноса энергии излучения используется понятие вектора плотности потока излучения (см. 16.2). Задача о теплообмене излучением считается решенной, если для заданной системы, заполненной излучающей, поглощающей и рассеивающей средой, найдено поле вектора Цд. Если поглощательная способность среды не зависит от частоты V, то такая среда называется серой. На практике чаще встречаются случаи теплообмена излучением, когда излучающую среду серой считать нельзя. В первую очередь это относится к излучению газообразных продуктов сгорания (см. 18.1). Для определения спектральных характеристик излучения реальных газов и твердых частиц применяются различные модели [3, 4, 29, 42]. [c.485]

Нередко в приложениях интересны не распределения температуры в жидкости, а такие характеристики переноса энергии, как [c.139]

Модели турбулентности второго порядка. С помощью моделей турбулентности первого порядка можно получить информацию только об ограниченных средних характеристиках наиболее простых турбулентных течений, но не о характеристиках турбулентности. Необходимость расчета более сложных течений, а также их пульсационных свойств привели к построению более сложных моделей второго порядка, называемых многопараметрическими или дифференциальными. Эти модели базируются на дифференциальных уравнениях переноса локальных характеристик турбулентности и учитывают пульсационную структуру потока. В качестве локальных характеристик турбулентности в них обычно фигурируют плотность кинетической энергии турбулентных пульсаций [c.194]

В книге рассмотрены математические модели задач теории упругости, теплопередачи, переноса энергии излучением и распространения волн в микронеоднородных материалах, диффузии и фильтрации в пористой среде получены континуальные модели решетчатых конструкций. Итогом проводимых построений, в частности, являются математически обоснованные алгоритмы определения средних и локальных характеристик сред на основании информации об их микроструктуре. [c.2]

Другие модели переноса энергии в биологических системах. Рассмотрим иные подходы к проблеме переноса энергии в биоструктурах. Как и модели, изложенные выше, они являются общими, т. е. не рассматривают конкретную молекулярную структуру биологических макромолекул, а зачастую основываются на неструктурных характеристиках, например, кинетических кривых и их интерпретации с позиции близости этих данных к поведению известных физических аналогов. Такой подход, в принципе, может быть полезным, хотя и имеет некоторые ограничения. [c.48]

Важным элементом любой системы, выполняющей механическую работу (фундаментальная характеристика жизни), является дифференцированное накопление определенного вида энергии в одном или нескольких изолированных местах, за которым следует перенос энергии (механическая работа), приводящий на следующем этапе к установлению равновесия. [c.22]

Сегодня квантовая химия позволяет с высокой точностью вычислять равновесные межъядерные расстояния и валентные углы, барьеры внутреннего вращения, энергии образования и энергии диссоциации, частоты и вероятности переходов под влиянием электромагнитного излучения в весьма широком диапазоне длин волн (от рентгеноэлектронных спектров до спектров ЯМР), энергии активации, сечения и константы скорости простейших химических реакций. В ходе квантовохимических расчетов для многих молекул было обнаружено, с одной стороны, существование значительного числа минимумов на потенциальных поверхностях, разделенных часто невысокими барьерами (нежесткие молекулы), была установлена высокая чувствительность электронного распределения к изменениям ядерной конфигурации, а с другой стороны, были подтверждены и постулируемые классической теорией возможности переноса локальных характеристик отдельных фрагментов молекул в рядах родственных соединений и т.п. Квантовая химия значительно облегчает интерпретацию различных экспериментальных спектров. [c.5]

Величина At при этом рассматривается как движущая сила процесса переноса теплоты, а величина а, называемая коэффициентом теплоотдачи, является кинетической характеристикой переноса энергии от стенки в объем жидкости или в противоположном направлении. Согласно (I. 163а) и (I. 1636) [c.78]

Свечение самария, европия и тербия связано с возбуждением их ионов ири переносе энергии от органической части молекулы и поэтому отличается по спект-рально характеристике. Цвет свечения зоны самария — красный, европия — ярко-оранжевый, тербия — зеленовато-желтый или желтый. В случае необходимости для дифференциации спектров свечения можно применить простой спектроскоп или призмзг прямого зрения. [c.103]

Одним из способов, с помощью которого молекуле сообщается энергия, необходимая для перехода из одного энергетического состояния в другое, является действие на вещество энергомагнитного излучения. Электромагнитное излучение с точки зрения переноса энергии ведет себя так, как если бы оно представляло собой поток дискретных частиц энергии, называемых фотонами. Энергия каждого фотона Е связана с волновыми характеристиками излучения посредством постоянной Планка/1=6,624 -се/с [c.91]

Основным фактором, определяющим выбор излучателя для радиационных сушилок, является количество поглощенной энергии и ее распределение по толщине неподвиж ного слоя. В каждом конкретном случае т ребуется исследование спектральных характеристик влажных материалов. При облучении инфракрасными лучами поверхности псевдоожиженного слоя распределение поглощенной энергии по его высоте в большей степени зависит от скорости обновления облучаемой поверхности, чем от типа инфрак распого излучателя. Перенос энергии инфракрасного излучения в псевдоожиженном слое зависит не только от теплофизических свойств и структуры самих частиц, но и от гидродинамических характеристик псевдоожиженного слоя. Особенностью переноса энергии в этом случае является многократное рассеяние, отражение, вторичное излучение и т. д., что затрудняет математическое описание процесса. Тепловой баланс между поверхностью излучающей панели и облучаемым объемом материала запишется как [36] [c.139]

Методами импульсной ЯМР Н- и С-релаксации, флуоресцентных зондов и импульсного радиолиза исследовали статические и динамические свойства неионных мицелл (тритон Х-100, игепал СО-630 и бридж-35) в водных растворах. Представленные для различных разрешенных полос в протонных и с развязкой по протонам спектрах ЯМР С химические сдвиги и времена спин-решеточной релаксации дают детальную информацию относительно природы и сегментальной подвижности углеводородных цепей в ядре мицеллы и оксиэтиленовых фрагментов в ее внешнем слое. Проницаемость этих неионогенных мицелл по отношению к различным веществам (ионным и неионным) изучали на основе динамики тушения флуоресценции "внешнего" зонда, например пирена и "встроенного" феноксила. Приводятся также основные фотофизические характеристики, такие, как УФ-поглощение, время жизни флуоресценции и квантовый выход для феноксильного хромофора. На основе этих данных удается получить информацию относительно окружения зондов. Был обнаружен эффективный перенос энергии синглетного возбуждения между феноксильным фрагментом и пиреном (растворенным в ядре мицеллы). Фотолиз рубиновым лазером с длиной волны 347,1 нм молекул пирена, растворенных в таких неионных веществах, свидетельствует о протекании в них эффективной бифотонной фотоионизации. Исследования методом импульсного радиолиза систем с растворенным пиреном и бифенилом продемонстрировали, что гидратированные электроны способны довольно эффективно проникать в неионные мицеллы. Кроме того, представлены данные о микровязкости, полученные на основании изучения деполяризации флуоресценции 2-метилантрацена. [c.307]

Незначительное влияние на массоперенос молекулярных характеристик потоков в интенсивных режимах подтверждается многими авторами. Так, В. В. Кафаров считает, что молекулярным переносом энергии и массы в режиме развитой свободной турбулентности можно пренебречь и влияние свойств потоков нивелируется [294, 295]. Цо В. В. Кафарову и В. И. Трофимову [124, 125] количество переносимой энергии в этом случае пропорционально ji, - - - , а количество переносимого вещества пропорционально По данным А. И. Родионова и В. М. Радиковского [296], коэффициенты массопередачи в жидкой фазе на противоточных ситчатых тарелках пропорциональны вязкости жидкости в степени —0,2, по данным А. Г. Азизова, Г. П. Соломахи, А. Н. Плановского [ 97], Kg — вязкость жидкости практически не влияет на массопе- [c.160]

Дейнтон и др. [62] и Кэмп и др. [148[ исследовали быстро исчезающие спектры поглощения, возникающие в разбавленных растворах нафталина в бензоле при действии коротких импульсов электронов (2 мксек). Этим путем наблюдалось сенсибилизированное растворителем образование триплетного состояния нафталина. ]Тосворти [183] наблюдала перенос энергии возбуждения от бензола к диметилфума-рату и антрацену. Перенос энергии вызывает изомеризацию диметил-фумарата, измеряемую аналитически, и возбуждение антрацена до триплетного состояния, обнаруживаемое путем кинетических измерений ультрафиолетовых спектров в растворах, облученных импульсами излучения. Антрацен, по-видимому, конкурирует с реакцией фумарата, и величины для антрацена и фумарата равны 746 и 320 л моль соответственно. Принимая коэффициент экстинкции равным 7-10 (при 430 нм), можно вычислить величину С образования триплетного состояния антрацена, составляющую 1,1, и О(диметилмалеат) 2. Хотя в этих экспериментах наблюдаются реакции фумарата и антрацена, возбужденных в триплетное состояние, не было доказано, что это то же самое состояние возбуждения, которое переносится донором. Позже Кандэлл и Гриффитс [60] показали, что выход триплетного состояния антрацена в бензоле при добавлении высоких концентраций циклогексена, являющегося тушителем триплетного состояния бензола, может уменьшиться только на 40%, поэтому только часть триплетов антрацена могла образоваться путем реакции переноса энергии триплетов. (Это очень важный результат, делающий ненадежными многие опубликованные величины выхода радиолитического образования триплетного состояния бензола, измеренные косвенными путями. Однако можно возразить, что использованная высокая концентрация циклогексена фундаментально изменяет характеристики ароматической системы, поэтому необходимы очень тщательные исследования, прежде чем отбросить прежние предположения, основанные на ряде хороших корреляций.) [c.126]

Всякое флуоресцирующее органическое соединение является потенциальным сцинтиллятором или компонентой сцинтилляционной системы. Его эффективность в качестве сцинтиллятора определяется такими молекулярными характеристиками, как спектры испускания и поглощения, квантовый выход флуоресценции, время затухания флуоресценции и т. д., и поэтому число эффективных сцинтилляционных соединений ограниченно. Общей чертой строения эффективных органических сцинтилляторов является то, что они содержат ненасыщенные плоские ароматические молекулы, обычно полициклические углеводороды и их производные, у которых имеются л-электронные системы, способные давать флуоресценцию и (или) осуществлять межмолекулярный перенос энергии. Этому требованию удовлетворяют все чистые кристаллы, первичные и вторичные растворенные вещества, используемые в практически осуществленных сцинтилляционных системах. Сказанное относится также к алкилбензолам и ароматическим виниловым полимерам, которые использунзтся в качестве растворителей в лучших сцинтилляторах с жидкими и пластическими растворами. [c.153]

Случай, когда заметна радиационная миграция (процесс VIII), является несколько более сложным. Так же как самопоглощение изменяет технические характеристики сцинтиллятора из чистого кристалла (раздел III, 5), оно изменяет и техническую эффективность переноса энергии в сцинтилляторе из смешанного кристалла. Этот эффект был исследован экспериментально И. Я- КучеровымиА. Н. Файдышем [31, 32] и теоретически Бирксом [11]. Влияние конечной величины йхх сводится к повышению технической квантовой эффективности безызлучательного переноса энергии к У до величины [c.166]

Временнь е характеристики пластического сцинтиллятора зависят от молекулярных свойств его компонент, от эффективности и природы процессов переноса энергии, от способа и степени полимеризации. Влияние многих из этих факторов на времена разгорания и затухания все еще не изучено. [c.189]

Расчеты излучательной способности конкретных источников водородной плазмы немногочисленны. В [88] вычислено излучение цилиндрической дуги, имеющей радиус от 0,1 до 3 см при давлении 1 атм и температурах от 4000 до 20 ООО ° К. При этих условиях рекомбинация на основное состояние, серия Лаймана и линия сильно реабсорбированы. Найдена энергия, излучаемая единицей длины столба, и радиальные профили температуры. Учет излучения приводит к расслоению вольтамперных характеристик для разных радиусов дуги и позволяет найти истинный коэффициент теплопроводности плазмы по измеренному, включающему перенос энергии лучистой теплопроводностью. Недавно Онуфриев и Севастьяненко [136] рассчитали цилиндрическую дугу в водороде при давлении 100 атм с учетом излучения. Применена методика расчета, раз- [c.186]

Исследования относятся преимущественно к фотохимии и радиационной химии. Сформулировал (1967) закономерности образования и дезактивации триплетных молекул в стеклообразных системах. Открыл (1969) явление переноса энергии из высших триплетных состояний. Установил (1971), что результат переноса энергии — хим. превращения молекул цис--изомеризация, диссоциация). Создал высокоэффективные полимерные фотохромные мат-лы. Открыл (1978—1979) явление фотохимического инициирования кристаллизации аморфных в-в. Теоретически и экспериментально обосновал (1981) возможность создания высокочувствительных бессеребряных фотоматериалов на основе явления фотохимического инициирования фазовых превращений. Разработал (1978—1980) теоретические основы бессеребряных фотографических процессов, позволяющие прогнозировать характеристики светочувствительных систем. Обосновал (1974—1981) возможность создания высокочув-с тгттельных люминесцентных фо- [c.15]

Одной из важнейших характеристик метаболона является его симметрия, которая должна соответствовать симметрии той структуры, на которой метаболой формируется. Как показано в предыдушей главе, для интегральных мембрано-связанных белков характерна тримерная структура с осью симметрии третьего порядка, перпендикулярной плоскости мембраны. Исходя из этих представлений мы предположили, что метаболоны должны иметь ось симметрии третьего порядка (которая в случае метаболонов, формирующихся на мембране, должна быть перпендикулярна плоскости мембраны) [12, 14]. С другой стороны, модель переноса энергии в биоструктурах (см. разд. 4.3.2) требует дупликации, то есть наличия оси симметрии второго порядка. Наиболее простой из точечных групп симметрии, которые удовлетворяют обоим условиям, является диэдрическая группа симметрии D3. Структуры, симметрия которых относится к группе Оз, содержат одну ось симметрии третьего порядка и три перпендикулярные к ней оси симметрии второго порядка и состоят из 6 идентичных субъединиц. По-видимому, симметрия типа Оз является среди метаболонов преобладающей. [c.173]

В табл. 8.2. представлены флуоресцентные характеристики хромофоров, присутствующих в белках и нуклеиновых кислотах. Для большинства из них характерны низкие квантовые выходы и малые времена жизни. Экспериментальная чувствительность, которая определяется произведением фр нас ц [уравнение (8.42.)], низка. Это далеко не идеальные образцы для экспериментальных измерений. На рис. 8.15 сравнивается флуоресценция типичных белков и свободных аминокислот. Спектр флуоресценции большинства белков определяется в основном флуоресценцией триптофана. Тирозин тоже мог бы давать существенный вклад во флуоресценцию, поскольку этот остаток, хотя и обладает более слабой флуоресценцией, обычно присутствует в белках в большом количестве. Однако вследствие переноса энергии на триптофан, о чем речь пойдет ниже, флуоресценция тиро-1ИНОВЫХ остатков, как правило, тушится. [c.93]

Матричный механизм биосинтеза белков. Общая схема матричного биосинтеза белковых тел представлена на рис. 93. Она складывается из трех подготовительных процессов—переноса вещества, энергии и информации в рибосому, и главного центрального процесса—сборки полипептидных цепей в рибосоме. Один из элементов указанной схемы (правая верхняя часть рисунка)—транскрипция (переписывание) информации о порядке расположения аминокислотных остатков в молекуле синтезируемого белка—рассмотрен ранее. Известно, что информация об этом закодирована в генетическом аппарате клетки последовательностью дезоксирибонуклеотидных остатков в молекуле ДНК. Будучи преобразована (транскрибирована) в последовательность рибонуклеотидных остатков в информативной части молекулы мРНК, синтезированной на ДНК в качестве матрицы, эта информация о первичной структуре белка поступает в рибосому. Здесь она переводится (транслируется) с полинуклеотидной последовательности в аминокислотную последовательность новообразуемого в рибосомальном аппарате белка. Два других процесса—перенос вещества (18 протеиногенных аминокислот и двух амидов) и. перенос энергии, необходимой для синтеза пептидных связей (левая верхняя часть рисунка), равно как и наиболее сложный процесс—сборка полипептидной цепи в активной, транслирующей рибосоме (центральная часть рисунка), нуждаются в детальной характеристике. Она дана ниже. [c.280]

Вза1имодействие электромагнитных полей с полями скоростей течения и температур в проводящих средах рассматривается особой частной наукой— электротермогидродинам икой, являющейся одним из фундаментальных разделов современной динамики сплошных сред. В этих случаях к уравнениям переноса энергии, массы и мпульса присоединяются уравнения Максвелла, связывающие характеристики электрических и магнитных полей [c.13]