Молекулярная диффузия диффузия

Под термином диффузия будет пониматься не только обычная молекулярная диффузия, но и турбулентная диффузия, а также диффузия, обусловленная влиянием насадки, вызывающим хаотическое перемещение жидкости или газа. Конвективное движение реакционной смеси, вызываемое неравномерностью распределения температур, может также служить источником диффузии. Следовательно, под диффузией будет пониматься перенос части жидкости или газа под влиянием градиента концентрации, независимо от механизма этого переноса. Предполагается, что скорость переноса пропорциональна величине градиента концентрации с константой пропорциональности О. Таким образом, для диффузии в направлении у [c.59]

В газовых смесях коэффициенты молекулярной диффузии имеют обычно порядок 10 м /с, в жидкостях же пх порядок снижается до 10" м /с. В связи со столь низкой интенсивностью молекулярной диффузии на практике имеет смысл рассматривать только турбулентную диффузию. Интенсивность последней зависит от размеров [c.106]

Массо- и теплопередача в порах. Наиболее важное значение в процессах гетерогенного катализа имеет перенос вещества и тепла внутри пористой частицы катализатора. Перенос вещества в порах осуществляется исключительно путем молекулярной диффузии. Если диаметр поры значительно превышает среднюю длину свободного пробега, то молекулы диффундирующих веществ сталкиваются друг с другом гораздо чаще, чем со стенками поры и последние не оказывают существенного влияния на скорость диффузии в пористом зерне. В этих условиях диффузия в порах протекает так же, как в объеме неподвижной жидкости или газа и скорость переноса вещества вдоль поры, отнесенная к единице ее поперечного сечения, определяется законом Фика - [c.98]

Перенос вещества к частице в движущейся несущей фазе обусловлен двумя совершенно различными механизмами. Во-первых, при наличии разности концентраций в несущей фазе возникает молекулярная диффузия во-вторых, частицы вещества, растворенного в несущей фазе, увлекаются последней в процессе ее движения и переносятся вместе с ней. Совокупность обоих процессов именуется конвективной диффузией вещества в несущей фазе. Уравнение конвективной диффузии имеет вид [22] [c.251]

Молекулярная диффузия описывается законом Фика количество М компонента, диффундирующего через неподвижную среду или через пограничный ламинарный слой, пропорционально площади Р, перпендикулярной диффузионному потоку, времени т и градиенту (перепаду) концентраций дС/д1 в направлении диффузии, следовательно [c.300]

Молекулярная диффузия является переносом вещества в молекулярном состоянии (в виде молекул) вследствие беспорядочного движения молекул. В неподвижной среде и в ламинарном потоке перенос вещества происходит только путем молекулярной диффузии. В турбулентном потоке роль молекулярной диффузии незначительна и ею обычно можно пренебречь, за исключением области вблизи границы потока. [c.93]

Молекулярная диффузия - диффузия, при которой диаметр пор превышает среднюю длину свободного пробега молекул (при атмосферном давлении она составляет около 10 м, при давлении 30 МПа-10 м). [c.680]

В разных диффузионных режимах вероятность возникновения описанных особенностей кристаллов различна. В режиме молекулярной диффузии только малые пересыщения могут привести к росту полногранных кристаллов ввиду малых скоростей диффузии. В режиме свободной конвекции меньше градиенты концентраций вдоль граней из-за конвекционных потоков и из-за того, что скорости диффузии больше, Это позволяет получить однородные кристаллы при существенно больших пересыщениях (скоростях роста), чем в предыдущем режиме. В режиме вынужденной конвекции в связи с повышением скорости течения раствора и уменьшением толщины диффузионного слоя скорости диффузии еще больше, а градиенты пересыщений вдоль грани еще меньше, что дает возможность относительно быстро выращивать крупные однородные кристаллы, получение которых при других режимах затруднительно. [c.45]

Перенос вещества, обуслов.пенный разностью его концентрации в жидкостях, газах и твердых телах, называется диффузией. Под влиянием теплового хаотического движения молекул диффузия происходит независимо от смешения компонентов за счет механического воздействия или конвекции. В этом случае речь идет о молекулярной диффузии. Диффузия протекает значительно быстрее в газах, где взаимодействие между молекулами слабее, чем в жидкостях и тем более в твердых телах. [c.200]

В = ПД и диффузия реагентов внутри гранулы катализатора протекает по закону молекулярной диффузии в свободном пространстве. Если Кп > 10, то и диффузия реагентов внутри гранулы является кнудсеновской. И, наконец, при 1 < Кп <10 будет иметь место переходный режим диффузии. Для большинства промышленных катализаторов эффективный коэффициент диффузии в свободном пространстве пористой массы катализатора является величиной порядка 10 -10 м /с. [c.568]

По-видимому, из всех факторов, обусловливающих продольный перенос, наиболее существенное влияние при исследованных скоростях потока может иметь молекулярная диффузия. Однако полученная кривая экстраполируется в начало координат, а это позволяет предполагать, что молекулярная диффузия в нашем случае не оказывает заметного влияния на размывание фронта. Следовательно, размывание фронта обусловлено в основном внешней диффузией, причем константа скорости внешней диффузии изменяется с изменением скорости потока. Можно полагать, что эти изменения обусловлены изменением толщины диффузной пленки. [c.128]

HO вещества осуществляется конвективными потоками, т. е. путем конвективной диффузии. Перенос вещества в пограничном слое частично также определяется конвективными потоками, но главным образом путем молекулярной диффузии. По мере приближения к поверхности раздела роль конвективной диффузии в пограничном слое значительно уменьщается из-за затухания конвективных потоков. Поэтому принято считать, что перенос вещества в пограничном слое подчиняется закону молекулярной диффузии, который записывается обычно в таком виде [c.14]

Это и естественно, поскольку сама поверхностно-ламинарная модель основана на представлениях о турбулентном переносе не статистической теории турбулентности, а Прандтля, т. е. на представлении о пути смешения , играющем в турбулентной диффузии роль, аналогичную пути свободного пробега молекул в молекулярной диффузии. Но, как отмечает Тэйлор ... величина, ,пути смешения должна очень сильно зависеть от молекулярно-диффузионной способности жидкости ([8], стр. 425), поскольку время смешения возрастает или убывает с уменьшением или увеличением коэффициента молекулярной диффузии при неизменной интенсивности турбулентности. В противоположность пути смешения лагранжев масштаб турбулентности [c.142]

Уравнение (17.49) является основой для изучения обычной молекулярной диффузии, диффузии в поле внешних сил, бародиффузии и термодиффузии в двухкомпонентных бинарных смесях (примеры 17-2—17-4). Некоторые выборочные значения для газов и жидкостей приведены в табл. 17-2. [c.500]

Диффузия отдельной соли, даже сильно диссоциированной в результате ионизации, протекает как молекулярная диффузия, поскольку электронейтральность приводит к тому, что анионы и катионы. движутся с одинаковой скоростью, если поток выразить в виде числа химических эквивалентов, перемещающихся в единицу времени. В системе смешанных ионов, например, при одновременной диффузии хлористого водорода и хлористого натрия в воде, ионы Н+ могут двигаться быстрее ионов С1 при этом требуемая электронейтральность поддерживается в результате того, что медленно движущиеся ионы N3+ отстают от ионов С1". [c.608]

Внутреннее распространение может быть процессом более сложным, чем просто молекулярная диффузия. Однако дополнительный перенос частиц можно учесть изменением величины коэффициента диффузии, считая в уравнении (26) О обобщенным коэффициентом диффузии. Именно такой подход характерен для современной теории массопереноса при описании совместной молекулярной и вихревой диффузии. [c.141]

В зоне J при dn Я массоперенос осуществляется объемной молекулярной диффузией. В зоне П при d X имеет место кнудсеновская диффузия. В зоне 1П диаметр пор в несколько раз превышает диаметр молекул с/м, и из-за действия силового поля внутренней поверхности столкновения молекул со стенками пор уменьшаются и соответственно наблюдается некоторый рост D с уменьшением dn. Зона IV соответствует диаметру пор, соизмеримому с диаметром молекул. В этой зоне при заданном диаметре пор коэффициент диффузии сильно зависит от диаметра молекул, вследствие чего такое явление в химической технологии используют для разделения веществ на молекулярных ситах (цеолиты, некоторые сорта пористых стекол, активированных углей). [c.77]

В этом отношении характерно влияние температуры на протекание гетерогенного процесса в системе Г —Т (пористый катализатор). При низких температурах, как правило, процесс лимитируется скоростью химической реакции. Скорость подвода вещества к внешней и внутренней поверхности раздела фаз (кривые 3 и 2 в зоне I на рис. 5.10) может существенно превосходить скорость химической реакции (кривая 1 в зоне /). С ростом температуры константа скорости химической реакции растет по экспоненциальному закону с показателем степени от 0,5 (для кнудсеновской диффузии) до 1,8 (для молекулярной диффузии), Коэффициент конвективной диффузии и ее скорость при подводе реагентов к внешней поверхности катализатора практически не зависят от температуры (линия 3). Таким образом, темп роста константы скорости реакции существенно выше, чем увеличение коэффициентов диффузии. А это означает, что при некоторой температуре стадия внутренней диффузии станет более медленной по сравнению с химической реакцией и процесс перейдет постепенно во внутридиффузионную область, а его скорость будет ограничиваться скоростью внутренней диффузии (кривая 2 в зоне II). [c.86]

Процесс переноса массы в пористых катализаторах анализировать значительно труднее, чем перенос теплоты. Это связано с тем, что помимо переноса за счет молекулярной диффузии в крупных порах имеет место кнудсеновский перенос в порах малого диаметра, причем оба типа переноса сопровождаются локальными адсорбционно-десорбционными процессами. Перенос массы в крупных порах, диаметр которых много больше длины свободного пробега молекул, хорошо описывается уравнением молекулярной диффузии. Массоперенос в порах, диаметр которых сравним с длиной свободного пробега молекул, определяется кнудсеновской диффузией. Разница между коэффициентами молекулярной и кнудсеновской диффузии может достигать двух порядков. Так, например, экспериментально определенный коэффициент кнудсеновской диффузии окиси углерода в катализаторе в процессе окисления СО в избытке кислорода при 300 °С имеет величину 0,0088 см с, а коэффициент молекулярной диффузии для пор, радиус которых превышает 0,1 мкм, в этих условиях достигает 0,52 см /с [1]. Попытки вывести формулы для определения эффективных коэффициентов диффузии в пористых катализаторах на основе коэффициентов молекулярной и кнудсеновской диффузии с учетом распределения пор по диаметрам не привели к успеху, так как не удается учесть влияние извилистости пор и степень влияния непроточных пор на средний коэффициент переноса. Кроме того, процессы молекулярной и кнудсеновской диффузии в порах сопровождаются локальными адсорбционно-десорбционными процессами, которые снижают величину эффективного коэффициента переноса. [c.68]

В настоящее время молекулярной диффузии паров жидкости в сжатые газы посвящена только работа в которой описаны экспериментальная установка и прибор, при.меняемые при методе гидростатического взвешивания. В ней же приведены экспериментальные данные по коэффициентам диффузии паров жидкости в сжатые газы в системах вода — водород, метиловый спирт — водород, метиловый спирт — азот, бензол — азот в общих пределах давлений 25— 295 бар и температур 299—346° К. При этом использовался процесс стационарной диффузии, в основу вывода расчетного уравнения был положен первый закон Фика. [c.218]

При анализе подобия протекания процессов в камере сгорания ГТД можно исходить из схемы на рис. 1. Зона реакции формируется отчасти внутри границ раздела между отдельными потоками воздуха, подводимого через фронтовое устройство и боковые отверстия, и потоком первичной смеси, получающейся в результате испарения и газификации топлива в продуктах горения циркуляционной зоны. Газифицированное топливо и кислород воздуха в условиях автомодельности течений притекают в эту зону под влиянием турбулентных пульсаций. Внутри боковых границ зоны турбулентного смешения происходит дробление горючего и воздуха на отдельные малые объемы, которые теряют свою индивидуальность вследствие молекулярной диффузии, в особенности в последние моменты своего индивидуального существования, когда масштаб дробления становится особенно малым. В итоге внутри границ раздела образуется горючая смесь (стехиометрического состава), которая сгорает на некотором протяжении, определяемом скоростью молекулярной диффузии и скоростью химических реакций, с одной стороны, и скоростью движения смеси — с другой. Турбулентные моли воздуха, сносимые потоком первичной смеси с радиальных струй воздуха сгорают также по микродиффузионной схеме внутри основного потока. Таким образом, зона реакции формируется как на границе раздела потоков воздуха и первичной смеси, так и внутри потока [c.216]

В большинстве систем можно ожидать, что осцилляция формы капли начнется при значениях чисел Рейнольдса для капли, превышающих 500—1000 однако более точный критерий не известен. В чистых системах колебанию способствуют высокая скорость капли, большой диаметр, низкое межфазное натяжение и малая вязкость веществ, образующих каплю. Параметр R, равный отношению коэффициентов эффективной и молекулярной диффузии, по-видимому, лежит в диапазоне от 1 до 4 в случае капель с внутренней циркуляцией, но становится равным 10 или более для осциллирующих капель. Колеблющаяся капля обладает низким сопротивлением в отношении внутренней диффузии, но одновременно она характеризуется значительным отклонением от сферической формы. [c.261]

Молекулярная диффузия является переносом вещества в молекулярном состоянии (в виде молекул) вследствие беспорядочного движения молекул. Этот процесс описывается законом Фика и выражается уравнением (1,93). Входящий в это уравнение коэффициент диффузии (точнее, коэффициент молекулярной диффузии) является свойством системы он может быть определен опытным или расчетным путем [1-41. [c.69]

Разделение воды и растворенных вешеств происходит вблизи обратноосмотической мембраны вода проникает в мембрану, а растворенные вещества задерживаются и накапливаются непосредственно у поверхности мембраны. Если не предусмотрены механические средства для непрерывного удаления иэ этой зоны растворенных веществ, процесс разделения может прекратиться. Удаление растворенного вещества (или деполяризация) можно осуществить, используя объемное течение, турбулентное перемешивание или молекулярную диффузию. Известно /4,47 /, что даже если в центре русла потока имеет место значительная турбулентность, вблизи стенок канала существует граничный слой, в котором турбулентность отсутствует и массопе-ренос происходит главным образом путем молекулярной диффузии и объемного течения по линиям обтекания. Кроме того, объемные скорости в этой области относительно малы, и поэтому значительная доля полного переноса обусловлена молекулярной диффузией. Скорость диффузионного переноса определяется коэффициентом диффузии. Коэффициенты диффузии растворенных веществ и воды в жидких пищевых продуктах составляют величину порядка 10 -10 см /с и имеют тенденцию снижаться при высоких концент-рашях растворенного вещества и высокой вязкости раствора. К сожалению, точных данных дпя всех жидких пищевых материалов, за исключением сахарных сиропов, известно очень мало. (Некоторые сведения приведены в табл. 3.) Полуэмпирически получено уравнение, связывающее коэффициент диффузии, концентрацию и вязкость жидкостей [c.218]

На основании пленочной теории, согласно которой имеется линейная зависимость скорости массопередачн от коэффициента молекулярной диффузии, /п = 1. В соответствии же с теорией проникновения, независимо от вида функций распределения возрастов, элементов т — 0,5. Значит, из пенетрационной теории следует, что скорости массопереноса пропорциональны квадратному корню из коэффициента диффузии. Фридландер и Литт [13] при рассмотрении задачи массопереноса от твердой поверхности к ламинарному пограничному слою, при наличии мгновенной реакции, получили уравнение, напоминающее уравнение (5.14). При этом т= /з, чего и следовало ожидать, принимая скорость массопереноса в пограничных слоях пропорциональной величине коэффициента молекулярной диффузии в степени Va- [c.63]

Существование в вязком подслое турбулентных пуЛ1>саи.ий и их постепенное затухание с приближением к межфазной границе имеют принципиальное эваче-, ние для проблемы массопередачн, особенно в тех случаях, когда процесс массо-пгредачи лимитируется переносом в жидкой фазе. Действительно, поскольку а жидкостях коэффициент молекулярной диффузии обычно значительно меньше коэффициента кинематической вязкости, турбулентные пульсации, несмотря на свое достаточно быстрое затухание в вязком подслое, дают заметный вклад в массовый поток вещества к границе раздела фаз. Влияние пульсаций на массоперенос становится пренебрежимо малым лишь в пределах так называемого диффузионного подслоя, толщина которого для жидкостей мала по сравнению. с толщиной вязкого подслоя. Скорость межфазного массообмена существенно зависит от характера изменения эффективного коэффициента турбулентной диффузии Pt вблизи межфазной границы. Если предположить, что функция Dt (у) достаточно хорошо описывается первым членом разложения в ряд Тейлора [c.177]

Процесс выравниванЕм концентраций можно значительно ускорить, заставив газ и, в особенности, жидкость двигаться, т. е. включив в работу механизм конвективного переноса молекул растворенного вещества. В этом случае локальные концентрации растворенного компонента в основной массе жидкости быстро выравниваются за счет конвективного переноса, турбулентной и вихревой диффузии, а процесс молекулярной диффузии лимитирует скорость переноса молекул только в очень тонком слое, прилегающем к поверхности раздела фаз. Чем выше скорость движения жидкости, тем этот слой тоньше. Вопросы, связанные с механизмами и расчетами процессов конвективной диффузии, подробно рассматриваются в разделе 5.2. [c.26]

Это уравнение имеет очевидное решение j = onst. Однако оно неприменимо к жидкости, непосредственно примыкающей к обтекаемой поверхности, с которой происходит перенос вещества в поток (например, растворение твердого тела). Отсюда следует, что решение j = onst справедливо для части потока, удаленной от обтекаемой поверхности, поскольку в ней роль молекулярной диффузии пренебрежимо мала. Вблизи обтекаемой твердой поверхности имеется слой жидкости, движущейся со столь низкими скоростями, что скорость переноса в нем определяется молекулярной диффузией (диффузионный пограничный слой, подобный рассмотренным ранее гидродинамическому и тепловому пограничным слоям). Таким образом, жидкость, обтекающая твердую поверхность, с которой происходит перенос вещества в поток, можно разделить на две области — пограничный слой, в котором главную роль играет перенос вещества по молекулярному механизму (диффузией), и лежащий за его пределами внешний поток, в котором основное значение имеет конвективный механизм переноса. [c.413]

Дифференциальное уравнение массоотдачи (конвективной диффузии). В основу рассмотрения явления конвективной диффузии положена теория диффузионного граничного слоя. Согласно этой теории (рис. 11.11), распределяемое вещество переносится из ядра потока жидкости к границе раздела фаз непосредственно потоками жидкости и молекулярной диффузией. В рассматриваемой системе поток можно считать состоящим из двух частей ядра и граничного диффузионного слоя. В ядре перенос вещества осуществляется преимущественно токами жидкости и в условиях достаточной турбулентности течения концентрация распределяемого вещества в данном сечении в условиях стационарного режима сохраняется постоянной. По мере приближения к граничному диффузионному слою турбулентность и, следовательно, турбулентный перенос затухают, с приближением к границе начинает превалировать перенос за счет молекулярной диффузии. Соответственно этому появля- [c.246]

НО И Времени. В этом случае при выводе уравнения, описывающего диффузионную модель, производится также усреднение по времени, что приводит к тому же, что и раньше, выражению для эффективного диффузионного члена с коэффициентом D, учитывающим, кроме извилистости направления движения потока, влияние турбулентных пульсаций. Молекулярная диффузия оказывает исчезающе слабое воздействие на перемешивание потока в слое твердых частиц, поэтому при усреднении по макрообъему диффузионным членом в (V. 1) можно пренебречь. Это обстоятельство приводит к тому, что значение эффективного коэффициента диффузии D одинаково для всех компонентов реакционной смеси. Наряду с эффективными коэффициентами переноса, в диффузионной модели вводятся эффективные скорости образования веществ rj, отнесенные к единице объема слоя. Если реакция идет на поверхности непористых частиц, Гг=ргСГ, где О — площздь внвшней поверхности частиц катализатора в единице объема слоя. В процессе на пористом катализаторе Г = — е)г, где г —эффективная скорость образования г-го вещества, отнесенная к единице объема зерна (с учетом диффузионного торможения реакции, см. гл. П1). Уравнение материального баланса, описывающее поле концентраций 1-го вещества в реакторе, принимает, таким образом, вид [c.186]

Имеется целый ряд различных типов диффузии, которые явились объектом многочисленных публикаций в литературе. Прежде всего молекулярная диффузия, имеющая место либо вдоль оси колонки, либо в поперечном направлении. Роль этой диффузии относительно невелика, в особенности вдоль оси, однако может быть заметно в попе])ечном направлении, когда мала роль других видов диффузии, как, напрпдгер в капиллярных колонках [И]. Кроме того, необходимо учитывать динамическую диффузию, появляющуюся вследствие неоднородности наполнения, и вследствие того, что диффузия в радиальном направлении протекает относительно медленно. Необходимо учитывать также, что в процессе независимого двинченпя возможно появление заметных отклонений, которые мо к-по рассматривать как диффузию. Кроме того, могут появляться другие виды диффузии [И, 12], когда создаются потоки, находящиеся под действием сильных центробежных сил. Эти эффекты были обнаружены нри работе с сильно изогнутыми колонками [13, 14], что способствует чисто механической диффузии. [c.172]

Немного истории. Зависимость молекулярной диффузии от молекулярной массы была обнаружена более ста лет назад в опытах Грэхема [1] с пористыми материалами и проверена в экспериментах Кнудсе-на [2] с малыми отверстиями и капиллярами. В основе законов молекулярной диффузии лежит кинетическая теория газов Максвелла. [c.136]

Формула Стефана (3.26) хорошо подтверждается экспериментально. Если обра- -1,0 зец кристалла соли со всех сторон, кроме одной, покрыть нерастворимой в воде пленкой и погрузить в воду открытой гранью вверх со строго горизонтальным ее расположением, то на поверхности соли быстро образуется пограничный слой раствора. Этот слой не должен стекать с поверхности соли, что обеспечивается плотным ограждением по боковому периметру кристалла. При этом видна четкая граница между раствором и водой, и наблюдается медленный рост толщины слоя соблюдаются условия (3.19) и (3.21) скорость молекулярно-диффу-зионного растворения соли в воде уменьшается по (3.25). Возмущающее действие погружения образца в жидкость вызывает конвективные потоки, которые медленно, около 3 ч, затухают, и процесс растворения переходит в режим молекулярной диффузии. Это видно на рис. 3-8, где приведены данные [108], обработанные нами в координатах Ig Wo и Ig т. Наклон прямой 1 равен V2, что подтверждает формулу (3.26). [c.53]

Истинная же картина гораздо сложнее. Согласно термодинамике необратимых процессов, каждая движущая сила в системе должна вносить свой вклад в каждый поток . Однако эти перекрестные эффекты могут наблюдаться только между такими парами поток — движущая сила, которые являются тензорами одного ранга или различаются на два ранга. Следовательно, в многокомпонентной системе а) плотность потока количества движения зависит только от градиентов скорости б) плотность потока энергии обусловлена как градиентом температуры (теплопроводность), так и механическими движущими силами ( диффузионно-термический эффект , или аффект Дюфо ) в) плотность массового потока зависит от механических движущих сил (обычная молекулярная диффузия, диффузия под [c.495]

Дальнейшее развитие теория проницания Хигби получила в работе Данквертса, который ставит под сомнение существование ламинарной пленки на границе раздела фаз. По его мнению, турбулентные вихри достигают границы раздела фаз и элементы жидкости находятся в контакте с газовой фазой в течение какого-то времени, по истечении которого заменяются новыми. При этом предполагается чисто молекулярный механизм диффузии и вводится понятие вероятности смены каждого элемента жидкости новьш элементом или спектра времен пребывания жидких элементов на поверхности раздела. Турбулентные вихри жидкости и газа непрерывно подходят к границе раздела фаз, имея при этом концентрации диффундирующего компонента, равные концентрациям его в ядре жидкого потока и пузырька газа. На границе раздела фаз мгновенно устанавливается равновесие, и дальнейшее насыщение свежего элемента жидкости происходит за счет молекулярной диффузии до тех пор, пока новый турбулентный вихрь не передаст этот частично насыщенный элемент в ядро потока. Величина элемента жидкости принимается достаточно большой, так что фронт диффузии не успевает дойти до границы элемента за время контакта. Вероятность смены данного элемента жидкости новым не зависит от возраста элемента, а средняя скорость обновления поверхности жидкости, контактирующей с газовой фазой, зависит от гидродинамических условий и является величиной, постоянной при установившемся режиме. Для характеристики этой скорости вводится понятие фа ктора обновления поверхности 5, равного доле поверхности, которая обновляется в единицу времени. Коэффициент массопередачи определяется как [c.71]

Перемешивание путем турбулентной диффузии. Диффузия, нроисходя-п ая во время беспорядочно) о движения нри турбулентных пульсациях скорости, весьма аналогична диффузии, возникающей в молекулярном масштабе, или броуновскому движению малых частиц, взвешенных в жидкости или газе. Основная разница заключается в том, что молекулярная диффузия рассматривается состоящей из перемещений, внезапно прерываемых соударениями с другой молекулой, тогда как нуть малого объема газа в турбулентном потоке является непрерывным, несмотря на беспорядочное движение. Теория диффузии нри непрерывных перемещениях была рассмотрена Тэйлором [14, 15]. Он показал, что диффузия в изотропном турбулентном потоке может быть описана следующим уравнением [c.350]

Температурные коэффициенты процесса ксантогенирования, по данным различных исследователей, лежат в пределах 2—2,5, тогда как температурный коэффициент молекулярной диффузии обычно равен 1,2—1,3. Поэтому можно предположить, что кинетика процесса ксантогенирования определяется в основном химическими реакциями. Однако, с другой стороны, известно, что на скорость процесса сильно влияет перемешивание, которое ускоряет диффузию. Поэтому ooijjee правильно говорить о смешанной кинетике. — Прим. ред. [c.158]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология