Искривление поля

Другая аберрация, которая наблюдается при использовании простых линз — искривление поля изображения. Изображение, образованное простой линзой, не лежит строго в плоскости, поэтому чтобы получить на плоскости резкое изображение, необходимо скорректировать кривизну поля изображения. [c.227]

Небольшую аберрацию, называющуюся искривлением поля (длинные прямые линии становятся искривленными), обычно не корректируют, так как на практике чаще всего приходится работать с небольшими участками. Однако искривление поля может быть серьезной помехой при микрофотографировании, поскольку здесь обычно работают с большими поверхностями. В таких случаях используют объективы плоской поверхности, однако они дороги и их стоит применять только в тех случаях, когда приходится часто иметь дело с микрофотографированием. [c.35]

Соотношения размеров поры и молекул, участвующих в каталитическом процессе (исходных веществ и в том числе нейтральных примесей и каталитических ядов, промежуточных комплексов и продуктов реакций), определяют структурную возможность осуществления данного набора каталитических реакций в порах данного размера. Перекрывание электрических полей противоположных стенок норы или изменение строения электрического поля катализатора вследствие искривления его поверхности в микропорах может существенно повлиять на величину адсорбции и энергию активации каталитических реакций. Изменение расположения и взаимного влияния активных центров на сильно искривленной поверхности катализатора изменяет его активность, селективность и стойкость к отравлению, вызывает новые побочные реакции. При этом тонкие поры, сопоставимые с размерами молекул реагирующих веществ, инертных примесей или продуктов реакций, могут уже в самом начале процесса оказаться полностью исключенными из участия в нем в результате геометрического несоответствия размеров молекул и пор. Это происходит в результате чрезвычайно сильной адсорбции веществ, которые, прочно фиксируясь в порах катализатора, будут экранировать их, играя роль порового яда . В таких случаях целесообразно говорить об эффективной микропористости катализатора. Для пор надмолекулярных размеров возможно также интенсивное взаимодействие электронных полей молекул и стенок пор, изменяющее скорости диффузии веществ в порах [53]. [c.140]

Таким образом, движение среды (обладающей вязкостью) по искривленному каналу характеризуется следующими явлениями а) неравномерностью полей скоростей и давлений в поперечных сечениях б) появлением местных диффузорных течений и срывных зон в) появлением вторичных токов в виде парных вихрей. Все эти явления вызывают увеличение потерь. Эти явления сказываются тем более резко, чем больше неравномерность профиля скоростей на входе в криволинейный участок канала. [c.25]

Повреждения труб в процессе длительных испытаний. Был изготовлен и испытан ряд радиаторов, аналогичных приведенному иа рис. 14.12. В процессе осуществления программы испытаний наблюдались повреждения труб, которые не были связаны с какими-либо температурными напряжениями, рассматривавшимися в процессе первичного расчета конструкции на прочность. Поскольку эти испытания должны были предоставить необходимый материал, У1я проектирования, вопрос о температурных расширениях и температурных напряжениях в радиаторах в целом заслуживает дополнительного анализа. Прежде всего анализ распределения температур в теплообменной матрице I) условиях перекрестного тока дает сложное искривленное трехмерное поле [c.285]

Траектория струи в поле гравитационных сил определяется взаимодействием последних с силами инерции, связанными с величинами горизонтальных скоростей в каждой данной точке струи. Оба эти фактора действуют независимо друг от друга и притом так, что исходные аэродинамические характеристики струи не подвергаются искажению в частности, при искривлении струи сохраняет свою величину и коэффициент ее турбулентной структуры. [c.26]

Рнс. 10. Схема лабораторной установки Рис. 11, Насадок (сече-для моделирования искривления жидкой ние 0,27 сл ) для полу-струи чения плоской струи [c.37]

В соответствии с уравнением Лапласа действие силового поля искривленной поверхности на соприкасающиеся фазы аналогично действию упругой пленки с натяжением а, расположенной в поверхности натяжения. При этом следует помнить, что свойства поверхностного слоя принципиально отличаются от свойств упругой пленки поверхностное натяжение а не зависит от ее площади 5, тогда как натяжение упругой пленки растет по мере ее деформации [c.31]

Важной характеристикой волокна, влияющей на все эксплуатационные показатели материала, является морфология единичного волокна хризотила [17], которая, в свою очередь, зависит от химического состава. Хризотил, иногда называемый белым асбестом, относится к семейству чешуйчатых силикатов группы серпентинов. Из-за стерических затруднений эти волокна пмеют искривленную форму. При изгибе слои волокна образуют цилиндры или относительно толстостенные полые трубки. [c.151]

Этот факт можно объяснить, если рассмотреть осциллограмму тока проводимости между электродами зондов (см. рис. 3, г, д). Нижний зонд дает всплеск тока приблизительно в момент прохождения фронта пламени верхнего отрицательного электрода. Следовательно, цепь отрицательный электрод — фронт горения — положительный электрод с этого момента также замкнута, и через свежую смесь течет ток. Этот ток возрастает с ростом напряженности электрического поля. В момент прохождения фронта пламени отрицательного электрода положительные ионы образуют около него пространственный заряд. Избыточные электроны, разгоняясь нолем, могут достигнуть положительного электрода, замкнув цепь. Фронт пламени из-за условий поджига искривлен. Путь наименьшего сопротивления для прохождения электронов будет на участке максимального выброса фронта пламени в свежую смесь. По этому пути, представляюш ему собой тонкий шнур, и будет проходить ток. При протекании электрического тока в шнуре выделяется джоулево тепло, которое разогревает газ в шнуре. Как только температура газа достигнет температуры воспламенения, произойдет воспламенение смеси в шнуре. Температура быстро возрастет до температуры горения. В зоне горения в результате неравновесной ионизации образуются заряженные частицы. Электрическое сопротивление на этом участке резко падает, ток растет. Данный участок является новым источником воспламенения. Образуется дополнительный фронт пламени. В результате, время, за которое происходит сгорание оставшейся смеси, резко сократится. Уменьшение времени горения за счет образования дополнительного фронта пламени значительнее уменьшения времени горения за счет электрического ветра. Поэтому обш,ее время горения сокращается, а скорость распространения пламени возрастает. [c.84]

Определяя длину пробега радиоактивной частицы в камере, искривление ее в магнитном поле, взаимодействие ее с другими частицами, можно вывести заключения о природе этой частицы, ее массе, заряде и т. д. [c.116]

Заметим, что в соответствии с предыдущим анализом основное состояние системы с / -конфигурацией изменяется от высокого спина в пределе слабого поля к низкому спину в пределе сильного поля. Для количественного анализа этого обстоятельства удобно откладывать энергии относительно энергии основного состояния, взятой как начало отсчета — на таких диаграммах появится скачок, когда симметрия основного состояния изменится. Если энергия основного состояния описывается кривой, то указанный перенос начала отсчета приведет к искривлению линий, прямых при способе изображения, принятом на рис. 12.8. Диаграммы становятся более удобными, если их представлять как функцию А/5, где В — параметр электронного отталкивания [равный 1/15 значения В, приведенного в (12.17) и последующих формулах]. Если осуществить это, то одна диаграмма [c.266]

СИНХРОТРОННОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ (магнитотормозное излучение), электромагн. излучение, испускаемое заряженными частицами, движущимися в однородном магн. поле по искривленным траекториям с релятивистскими скоростями. С. и. впервые наблюдалось в синхротроне (отсюда назв.). Осн. источники С. и.-ускорители и накопители электронов и позитронов. [c.357]

К весьма сложным разделам термодинамики поверхностных явлений относится анализ искривленных поверхностей во внешних полях. Гиббсом было начато рассмотрение поверхностных явлений в гравитационном поле. Что касается электрического поля, то результаты были получены значительно позднее. Трудность рассмотрения здесь сильно зависит от того, являются ли соприкасающиеся фазы проводниками или диэлектриками. Задача для соприкасающихся проводников решается сравнительно просто [33], для диэлектриков — значительно сложнее [34]. Мы приведем здесь аналог уравнения адсорбции Гиббса для сферической поверхности между двумя диэлектрическими фазами, находящимися во внешнем электрическом поле (предполагается, что вся система имеет сферическую симметрию) [34] [c.23]

При рассмотрении сильно искривленных поверхностей наиболее интересной представляется центральная часть капиллярной системы —внутренняя область капли, поры или полости адсорбента и т. п. Именно здесь, помимо молекулярных корреляций и эффектов взаимного возмущения самой капиллярной системы и прилегающего к ней тела (создающего поле поверхностных сил), необходимо учитывать также эффекты перекрытия поверхностных областей. Исследование центральной части капиллярной системы мы проведем в предположении, что радиус кривизны поверхности раздела все же велик по сравнению с молекулярными размерами. [c.195]

Камера анализатора и магнит. Камера анализатора представляет собой вакуумируемую (10 —10 мм рт. ст.), искривленную (на рис. 1 кривизна 180°) металлическую трубу, через которую пропускается пучок ионов от ионного источника к коллектору. Наконечники полюсов магнита (обычно для больших приборов используются электромагниты) располагаются перпендикулярно к плоскости схемы (рис. 1). Основное требование — обеспечение однородного стабильного магнитного поля. [c.25]

Введение электростатического поля перед магнитным (двойная фокусировка) позволяет получать настолько высокое разрешение, что массы частиц могут быть найдены с точностью до трех или четырех десятичных знаков [1, 3—7, 10в, Юг]. На рис. 4а и 46 даны примеры схем таких приборов с двойной фокусировкой. В электрическом поле на положительный ион действует сила в направлении поля таким образом, путь иоиа, движущегося поперек поля, искривлен. В радиальном электрическом поле (всегда перпендикулярном к направлению полета ионов) радиус кривизны пути иона зависит от энергии иона и напряженности электрического поля. Электрическое поле является анализатором энергии, а не анализатором масс и предназначается для ограничения разброса энергии ионного пучка перед тем, как он войдет в магнитное поле. [c.28]

Поверхностное натяжение может не быть постоянным на всей межфазной поверхности, поскольку коэффициент поверхностного натяжения зависит от концентрации адсорбирующихся на поверхности ПАВ, от температуры и электрического заряда поверхности. Изменение Е приводит к изменению баланса сил, действующих на межфазную поверхность, а следовательно, может вызвать течение жидкости. Действительно, граничными условиями на межфазной поверхности, разделяющей две несмешивающиеся жидкости, является равенство нормальных и касательных напряжений. В условие непрерывности нормальных напряжений входят давления, которые на искривленной поверхности связаны уравнением Юнга — Лапласа (17.5). Если имеется градиент поверхностного натяжения в направлении касательной к межфазной поверхности, то непрерывность касательных напряжений требует изменения значений вязких напряжений вдоль поверхности, а следовательно, поля скоростей в жидкой фазе и формы межфазной поверхности. [c.437]

Абберрацни — это малейшие отклонения световых лучей от идеального направления, в соответствии с правилами геометрической оптики. Они возникают по разным причинам, имеют различные физические принципы и требуют соответствующей коррекции. Одна группа аберраций возникает из-за того, что потоки света различной длины волны фокусируются на различных расстояниях от линзы. Поскольку наличие цветовых оттенков изобра-жепня в производстве фотошаблонов не играет никакой роли, поэтому исключить появление абберраций, обусловленных различием длин волн светового пучка, можно применением монохроматического света. Эмиссионный спектр зеленого цвета паров ртути на длине волны 5460 А имеет достаточно высокую интенсивность и находится в области спектра, где фотографические эмульсионные пластины имеют максимальную чувствительность. Другая группа аберраций возникает из-за того, что лучи проходят на некотором удалении от оптической оси линз и главный фокус отклоняется от идеального центра в плоскости изображения. Оптические линзы высокого качества изготавливаются таким образом, чтобы снизить до минимума возникаюшие аберрации и, в частности, аберрации для определенного диапазона длин волн. Однако даже в очень хорошо откорректированных линзах остается какая-то аберрация, проявляющаяся в виде искривления изображений, астигматизма, искривления поля изображения. И, главным образом, из-за последнего вида аберрации общин вид изображения в значительной степени отклоняется от идеального в фокальном плане. Незначительное смещение вдоль оптической оси и вблизи нее возрастает по мере увеличения расстояния от центра. Площадь вокруг оптической оси в плоскости изображения, в пределах которой сохраняется резкость изображения, зависящая от глубины резкости линз, называется рабочим полем изображения. Так как глубина резкости пропорциональна то из этого следует, что рабочее поле изображения объективов тем больше, чем меньше числовая апертура, т. е. если при этом исключаются самые периферийные потоки лучей. Более того, поскольку числовая апертура объективов обратно пропорциональна фокусному расстоянию, постольку размеры рабочего поля изображения также зависят от фокусного расстояния. Последняя зависимость имеет практическое значение, в частности, для ориентировочных оценок. Ранее было установлено, что размеры рабочего поля изображения для хороших объективов обычно составляет 1/5 их фокусных расстояний [27, 31, 33], а рабочее поле микроскопических объективов и того меньше и обычно составляет менее 1/10 фокусного расстояния [27, 31]. Это и объясняет ранее установленную проблему сочетания высоких коэффициентов уменьшения с большими размерами рабочего поля изображения. [c.575]

При растекании потока перед решеткой линии тока искривляются. Если в качестне распределительного устройства взята плоская (тонкостенная) решетка, у которой в отличие, например, от трубчатой решетки проходные отверстия не имеют направляюш,их стенок (поверхностей), то возникаюш,ее поперечное (радиальное) направление линий тока, т. е. скос потока, неизбежно сохранится и после протекания жидкости через отверстия. Это вызовет дальнейшее растекание, т. е. расширение струйки 1 и падение ее скорости за счет сужения струйки 2 и повышения ее скорости. Чем больше коэффициент сопротивления решетки, тем резче искривление линий тока при растекании жидкости по ее фронту, а следовательно, за решеткой значительнее расширение сечения и соответственно уменьшение скорости струйки 1 за счет струйки 2. Вследствие этого после определенного (критического или оптимального) значения коэффициента сопротивления Сопт плоской решетки, при котором поток за ней полностью-выравнивается, т. е. скорости в обеих струйках становятся одинаковыми, дальнейшее увеличение приводит к тому, что за решеткой скорость струйки 2 возрастает даже по сравнению со скоростью струйки /, возникает новая деформация поля скоростей в виде обращенной илн перевернутой неравномерности (рис. 3.3). [c.80]

Анализ интенсивности искривления воздушной струи в поле гравитационны сил в общем случае представляет собой сложную математическую задачу, до конца не разрешенную и в настоящее время. Это относится к так называемым сильно искривленным струям , характеризуемым значениями критерия Архимеда порядка Аг = 0,05- 0,10 и более. В этой области за последние годы опубликован ряд весьма перспективных исследований, в том числе работы В. Н. Талиева и Д. С. Омельчука. По-видимому, однако, оснований для отбора наиболее достоверной и в то же время достаточно простой методики расчета для этого класса искривленных струй еще недостаточно. [c.24]

Вблизи реальной поверхности полупроводника за счет так называемых поверхностных состояний наблюдаются изменение энергетического состояния носирлей и искривление зон даже в отсутствие внешнего поля. [c.123]

Рассмотрим изменение зарядового состояния поверхности кремния п-типа, покрытого слоем термически выращенного 5102. Окисел, примыкающий к границе раздела 51—510а, сильно дефектен по кислороду, причем концентрация кислородных вакансий достаточно резко убывает к поверхности окисла. Поскольку с кислородными вакансиями ассоциирован положительный заряд, максимальный у границы раздела, то наблюдается обогащение электронами приповерхностного слоя кремния. Это обогащение приводит к изгибу энергетических зон вниз (рнс. 72, а) даже при отсутствии внешнего поля. Поскольку пространственный заряд сконцентрирован в очень небольшом слое вблизи границы 5 1 — Оз, то возникающее при этом собственное электрическое поле весьма значительно, что и приводит к сильному искривлению зон в приповерхностном слое полупроводника. Обычно до п-вырождения дело не доходит, но при наличии в окисле значительного количества положительных ионов примеси (особенно щелочных металлов) искривление зон настолько велико, что иногда может наблюдаться металлизация поверхности. Это, в частности, является причиной тангенциальных (поверхностных) утечек в полупроводниковых приборах. [c.125]

Теперь мы можем понять, как действует переход на границе полупроводник — жидкость. Когда полупроводниковый электрод погружен в содержащий окислительно-восстановительную пару (редокс-пару) раствор, химические потенциалы электрода и раствора должны быть одинаковыми, если не приложена внешняя сила. Тогда зоны в полупроводнике искривляются так, чтобы привести в соответствие уровень Ферми и окислительновосстановительный потенциал (редокс-потенциал). Направление искривления зависит от конкретной системы, но для материалов л- и р-типов искривление обычно происходит в направлении, показанном на рис. 8.19, а и в. Освещение поверхности электрода может приводить к переводу электронов из валентной зоны в зону проводимости. Градиенты поля на границе раздела электрод — жидкость будут способствовать, как и в случае твердотельного полупроводникового перехода, разделению вновь образующихся электронов и дырок. В случае направленного вверх изгиба, как на рис. 8.19, а, электроны движутся в глубь полупроводника, а дырки покидают поверхность раздела и уходят в раствор для окисления редокс-пары. Если затем внешней цепью соединяются полупроводниковый электрод и лротйвоэлектрод, также погруженный в раствор, то электроны будут течь от полупроводникового к противоэлектроду (восстанавливая ионы в растворе вблизи него). Таким образом, полупроводниковый электрод становится фотоанодом (рис. 8.19,6). Вследствие электрохимического потенциала /р, возникающего благодаря вентильному фотоэффекту, потенциал Ферми и редокс-потенциал становятся разделенными барьером 11 . На рис. 8.19, г показана аналогичная энергетическая диаграмма для поглощения света материалом р-типа, из которого электроны уходят в раствор, восстанавливая редокс-пару. В этом случае полупроводниковый электрод является фотокатодом. [c.277]

Голдштейн воспользовался разрядной трубкой с просверленным катодом если вакуум был не слишком высок, то позади катода он наблюдал излучение. Как уже указывалось, если приложить разность потенциалов, то молекулы нейтрального газа ионизируются с образованием положительных и отрицательных частиц. Положительные ионы могут возникнуть и при столкновении электронов с нейтральными атомами газа. Эти ионы ускоренно движутся к катоду они образуют пучок положительных лучей, которые называются каналовыми лучами. Их положительный заряд подтверждается искривлением траектории пучка этих частиц при прохождении через электрическое или магнитное поле. [c.14]

Вторым эффектом, наблюдаемым в ваннах для электролиза алюминия, является искривление поверхности жидкого металла под действием магнитных полей, образуемых протекающим через электролизер током. В результате этого явления в металле возникают циркуляционные потоки, размывающие гарнисаж и снижающие срок службы электролизера. Для того чтобы снизить влияние этого явления, желательно осуществлять двусторонний подвод тока к аноду, как это показано на рись 7.3. В ЭТОМ случае на поверхности алюминия В ЦСНТре СеЧб НИЯ электролизера появляется симметричный выпуклый мениск, вредное влияние которого меньше. Обслуживание электролизеров для получения алюминия обычно механизировано наиболее тяжелые операции — пробивка корки электролита, загрузка глинозема, наращивание самоспекающегося анода, забивка и вытаскивание токоподводящих штырей — осуществляются специальными механизмами. В последние годы управление этими механизмами, а также самим процессом электролиза автоматизируется. [c.335]

Принципы масс-спектромет-рии были разработаны н усовершенствованы Астоном, Пиром, Бейнбриджем и др. Метод базируется на различной степени искривления в магнитном поле траекторий заряженных частиц различной массы. Принципы конструкции масс-спектрографа и примеры масс-спектров будут приведены в гл. 6. Здесь же кратко будут изложены принципы электромагнитного метода разделения изотопов. [c.44]

Манометры Бурдона изготавливаются таюке из стекла и кварца. Два типа таких манометров (мембранный и спиральный) показаны на рис. 2.12. Первый из них снабжен полой мембраной, формой и размерами напоминающей чайную ложку, искривленные поверхности которой и являются элементами, воспринимающими давление. К ручке ложки прикреплена длинная стрелка, позволяю1цая значительно усиливать смещения, возникающие при изменениях кривизны поверхности из-за изменения разности давлений внутри и снаружи мембраны. [c.73]

Поле течения около препятствия меняется с изменением числа Рейнольдса Не, соответствующего течению воздуха относительно препятствия При больших Не искривление линий тока становится заметным лишь вблизи препятствия и, за исключением узкого граничного слоя, поле течения близко к полю течения идеальной жидкости (рис 6 2) Когда же Не мало, течение определяется вязкостью и влияние вызванного препятствием искривления линий тока наблюдается на сравнительно больших расстояниях от препятствия Резкое искривление линий тока перед самым препятствием при больших Не приводит к усилению влияния инерции ча-етиц, тогда как постепенное искривление линий тока при малых Не уменьшает вероятность соударения частиц с препятствием Если скорость воздуха и размер частицы достаточно малы, то движение введенной в воздушный поток частицы будет подчиняться стоксовскому закону сопротивления В противном случае сила, действующая на сферическую частицу, может быть определена по данным о коэффициенте лобового сопротивления В любой момент времени действующая на частицу ускоряющая сила равна силе сопротивления среды, соответствующей разнице в скоростях движения частицы и среды [c.182]

Наиболее широко используемыми детекторами являются электронный умножитель (с непрерывными или дискретными динодами) и электрометр Фарадея. Фотопластинку используют только с искровым источником. Электронный умножитель с дискретными динодами состоит из ряда динодов. Ионы производят в электроны на первом диноде, затем электронный ток усиливается на других динодах благодаря приложенному на каждый динод напряжению. Умножитель с непрерывными динодами (или канальный умножитель) состоит из искривленной воронкообразной стеклянной трубки, покрытой изнутри полупроводником, например оксидом свинца. Для детектирования положительных ионов на вход трубки прикладьшают отрицательное высокое напряжение. Поскольку потенциал изменяется вдоль трубки, образующиеся вторичные электроны двигаются к концу умножителя, который имеет потенциал, близкий к нулевому. Канальный умножитель дает очень малый темновой ток, но имеет относительно малое время жизни, определяемое общим собранным зарядом. Хотя канальные умножители широко используют в ИСП-МС, существует современная тенденция к их замене на электронные умножители дискретного типа Используют как аналоговый режим, так и режим счета. Режим счета применяют в случае слабых сигналов, тогда как аналоговый режим используют для расширения верхней границы динамического диапазона детектора. Электрометр Фарадея (т. е. полый металлический проводник) - очень простое [c.141]

Кривизна поверхности существенно усложняет характер соответствующих полей и их теоретическую трактовку. Поле дисперсионных сил вблизи искривленных поверхностей было рассчитано главным образом в работах Белослудова и Набутовского [18, 19], основанных на макроскопическом подходе Дзялошинского, Лифшица н Питаевского [17]. [c.12]

Относительно более чувствительными к изменению длин ОН-и Н. .. О-связей являются деформационные колебания воды и ROH-соединепий (сы. формулу (33)). Однако в этом случае имеет место и большая неонределв люсть в силовом поле молекулы. Как было показано выше (см. гл. II), при задании силовых постоянных углов неопределенность гораздо выше, чем для силовых постоянных ОН-связей. Кроме того, обычно бывает мало что известно об искривлении водородного мостика. Поэтому, хотя в случае деформационных колебаний увеличение гон на 0,02 А должно приводить к легко обнаруживаемому понижению Va на 30 см , этот эффект может быть скомпенсирован и даже изменен на обратный искривлением водородных мостиков и небольшим изменением силовой постоянной угла К . Таким образом, полосы деформационных колебаний для получения геометрических параметров водородных мостиков применимы пока очень ограниченно. [c.170]

Рассмотрим захват и отражение капель цилиндром (рис. 13.22). Сплошной линией показаны траектории подходя-1ЦИХ капель. Вдали от цилиндра капли движутся прямолинейно, поскольку на расстояниях 2> к электрическое поле и поток жидкости практически однородны. На расстояниях 2 < к появляется составляющая силы, параллельная плоскости электрода, поэтому на расстояниях г<к/2 от сетки траектории заметно отклоняются от прямых. При г<Ес/Ке капли попадают в область возмущения, вносимого сеткой, и скорость жидкости снижается от скорости невозмущенного потока до нуля на поверхности сетки. На границе области возмущения линии тока искривляются, но абсолютная величина скорости еще близка к поэтому происходит изменение направления движения капли, и она несколько смещается вниз по потоку, приближаясь к цилиндру. Однако вблизи цилиндра скорость падает, и капля под действием электрической силы осаждается на цилиндре. Пунктирной линией показаны траектории движения отраженных капель. Существует критический угол такой, что для любого е>0 после перезарядки в точке 0 + е) капля остается в зоне фильтрования и уходит вверх против потока, а после перезарядки в точке (Кс, 9сг е) -- покидает зону и уходит вниз по потоку. Для траекторий отраженных капель при 0 > 0 наблюдается значительное искривление траекторий. Таким образом, возле сетчатого электрода возникают два встречных потока разноименно заряженных капель повышенной объемной концентрации. Эти капли могут интенсивно взаимодействовать друг с другом, что приводит к увеличению частоты столкновения и укрупнению капель. Учет этого эффекта довольно сложен и требует решения кинетического уравнения для распределения капель не только по размерам, но и по зарядам. Если этим эффектом пренебречь, то получаемый коэффициент уноса (идеальный коэффициент) будет несколько завышен. [c.346]

Электронно-микроскопическими исследованиями показано, что волокна хризотила имеют полую цилиндрическую форму. Это вполне согласуется с (предполагаемым полным искривлением каолинитоподобных слоев в хризотиле, в результате чего образуются трубки. Е. И. Уиттейкер определил, что структура хризотила основывается на каолинитоподобных слоях, которые располагаются [c.104]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология