Исследование метода испарения

ИССЛЕДОВАНИЕ МЕТОДА ИСПАРЕНИЯ [c.357]

Из-за ограниченной проникающей способности электронов толщина объектов исследования не должна превышать 0,1 мкм. Это создает определенные трудности при приготовлении образцов в виде тонких пленок или ультратонких срезов. Вот почему нередко пользуются косвенным методом исследования — методом реплик. В этом случае с исследуемой поверхности образца (как правило, со свежего скола) получают тонкий отпечаток, достаточно точно воспроизводящий ее рельеф — реплику. Реплику обычно получают методом напыления. Для этого на свежий скол исследуемого объекта наносят при испарении в вакууме углерод, создающий удерживающий слой в виде тонкой сплошной пленки на изучаемой поверхности. Затем для повышения контрастности углеродную реплику [c.156]

В заверщение следует указать и другие дополнительные эффекты, учитываемые различными авторами, при сохранении общей схемы процесса, описанной в 2.2. Теплота, отводимая от стенки, затрачивается не только на испарение жидкости, но и на перегрев пара в зазоре под сфероидом этот эффект учитывается относительно просто [1.1, 2.4, 2.7] увеличением теплоты парообразования на величину Срп(Гс—7 )/2. Для мелких капель, взвешенных в сфероидальном состоянии над нагретой поверхностью в виде сферы, рассматривалось ламинарное течение пара в зазоре сложной формы между нижней полусферой капли и плоской стенкой [2.26] это приводит к необходимости применения численного метода, что ограничивает практическую ценность результатов. В этой же работе [2.26] рассматривалось излучение от стенки как на верхнюю, так и на нижнюю половину сферической капли. Результаты ка чественно согласуются с полученными в данном параграфе лучистый поток составляет примерно 60% лри температуре стенки 7 с=500°С и примерно-30% при температуре стенки Гс=280°С. Исследования скорости испарения капель различных размеров- были проведены в [2.24, 2.25]. Численным методом была рассчитана форма капли, зависящая от ее объема, и получены выражения для средней толщины капли и площади основания, представляющего собой поверхность теплообмена. Толщина (высота) капли связана с объемом зависимостью, аппроксимированной ломаной линией с тремя прямолинейными участками, соответствующими каплям трех классов малым, большим и расширенным. Для каждого класса капель получено выражение для коэффициента теплоотдачи, соответствующего температурному напору АТ—Тс—Т, и переносу теплоты в паровом зазоре теплопроводностью. Малыми каплями по [2.24] считаются капли, объем которых удовлетворяет условию [c.75]

Простые варианты метода испарения удобны для получения небольших кристаллов, пригодных для исследования целого ряда их физических свойств. Этим путем выращивают визуально одно- [c.86]

Для определения относительной летучести растворителей разработаны различные методы и их модификации, В основе этих методов лежит определение кинетики испарения растворителей из тонких пленок, поскольку процесс испарения из больших масс растворителей не дает представления о характере улетучивания растворителя из лакокрасочных покрытий. Для исследования кинетики испарения небольшие количества растворителя наносят на различные подложки как пористые (ватман, фильтровальная бумага), так и гладкие (стекло, алюминий). Чтобы подложка во время опыта смачивалась равномерно, поверхность, например, алюминиевых дисков обрабатывают раствором щелочи. Другая трудность состоит в исключении неравномерности слоя из-за капиллярного эффекта. В зависимости от формы и размера диска, на который наносят растворитель, жидкость может либо подниматься по его бортикам, либо собираться в середине диска. [c.91]

Описана прецизионная экспериментальная установка для исследования энтальпии испарения сжиженных углеводородных газов. Установка позволяет измерять компенсационным методом энтальпию испарения в диапазоне температур 100 -273 К и давлений до 5 МПа. [c.164]

Проведено сравнительное исследование методов анализа с использованием пикового и интегрального значений абсорбционного сигаала в графитовом стержневом атомизаторе СКА-63 для определения кадмия, цинка, меди, алюминия, олова, молибдена и вольфрама [102]. Установлено, что не все преимущества интегрального метода реализуются при использовании атомизатора СКА-63 из-за особенностей его конструкции. Дело в том, что вследствие малой длины и незамкнутости графитовой трубки атомизатора СКА-бЗ она действует как печь, а не как изотермическая кювета, которая дает возможность наиболее ярко проявиться достоинствам интегрального метода. Благодаря малым размерам печь СКА-63 быстро нагревается, поэтому больше подходит для импульсного испарения образца с регистрацией пикового значения сигнала. Авторы пришли к [c.62]

Механизм этих помех исследован методом двух распылителей, суть которого заключается в следующем. Анализируемое и мешающее вещества вводят в пламя двумя способами а) совместно в одном растворе через один распылитель и б) раздельно через 2 распылителя. Полученные аналитические сигналы сравнивают. Если влияние мешающего вещества сохраняется при его введении в пламя через другой распылитель, следовательно, влияние этого вещества проявляется в пламени в газовой фазе. Если же при введении мешающего вещества через другой распылитель его влияние на аналитический сигнал не наблюдается, значит, это вещество влияет только на процессы распыления и испарения образца. В результате выполненных исследований установлено, что соединения алюминия подавляют аналитический сигнал щелочноземельных металлов, лишь находясь в одном растворе с ними, и не влияют на сигнал при введении его в пламя через другой распылитель. Следовательно, вероятной причиной подавления сигнала является образование термостойких соединений определяемого элемента с мешающим элементом (в данном случае с алюминием) [8]. [c.140]

При исследовании процесса испарения органических и особенно часто неорганических соединений довольно широко применяют индукционный нагрев эффузионных камер токами высокой частоты [66]. Однако использование этого метода для точных измерений представляет существенные трудности. Из-за градиента напряженности электромагнитного поля камера может неравномерно нагреваться. При изменении температуры камеры изменяются электромагнитные свойства ее материала, что также изменяет градиент поля и перераспределяет градиент температур в камере. Температурная балансировка эффузионной камеры в индукторе требует высокой квалификации экспериментатора. Ошибки в измерениях давления пара зависят от высокочастотного генератора, геометрии прибора и могут достигать 50% и более [86]. [c.70]

Горение в турбулентном потоке. Изд. АН СССР, 1959, Колесников А. Г. Исследование механизма испарения при свободной конвекции оптическим методом. Изв, АН СССР, сер. географ, и геофиз., № 5, 1940. [c.223]

Для удаления воды из топлива в аэродромных условиях на опытной технической станции ВМФ США был исследован метод вакуумной дегидратации. В вакуумном дегидраторе непрерывного действия производилось распыливание топлива, содержащего воду, в камеру, находящуюся под вакуумом. При этом было установлено, что снижение содержания воды до 0,002% при исходном ее содержании 0,01% может быть достигнуто лишь при остаточном давлении 12,7—76,2 мм рт. ст.. а для удовлетворительного удаления эмульсионной воды необходима рециркуляция топлива [98]. Кроме того, при таком давлении происходит заметное испарение топлива. [c.108]

Нир впервые показал в 1938—1941 гг., что изотопный состав свинца чрезвычайно сильно меняется в зависимости от географических областей и от геологических горизонтов. В его исследованиях был применен метод испарения иодида свинца в вакуумной системе масс-спектрометра и ионизации паров электронной бомбардировкой. Главная трудность в этом методе заключалась в особых предосторожностях, необходимых для исключения эффекта памяти . При этом, хотя измерения могут быть проведены достаточно точно, скорость анализа образцов довольно низка. [c.518]

В связи с этим автором было предложено использовать описанный выше метод испарения вещества в кювете для измерения коэффициентов диффузии и исследования зависимости диффузии от условий эксперимента [21]. Действительно, как указывалось в 36, вынос паров из кюветы при определенных условиях эксперимента обусловлен только диффузией. [c.370]

В химических исследованиях метод меченых атомов применяется для изучения строения молекул, механизма и кинетики химических реакций, процессов адсорбции, хроматографии, электролиза и электрофореза, определения констант равновесия и распределения, энергии активации процессов, растворимости малорастворимых веществ, скорости испарения и диффузии, измерения поверхности веществ, размера частиц, давления пара, количественного анализа и т. п. [c.503]

Специфика тематики лаборатории авторов — исследование процессов испарения окислов и кислородсодержащих соединений — нашла свое отражение в несколько более подробном изложении относящегося к этим соединениям материала. Методы физико-химиче-ского анализа многокомпонентных систем с помощью масс-спектрометра также включены в круг обсуждаемых вопросов. Вместе с тем, 1Ш ограничились только рекомендацией литературы по таким, несомненно, важным для современной неорганической химии проблемам, как изучение ионно-молекулярных реакций, а также исследования с молекулярными пучками. [c.4]

В работе [63] дана сравнительная характеристика некоторых методов спектрального анализа растворов. Проверялись методы нанесения раствора на торцовую поверхность электрода с использованием медной или угольной искры и метод непрерывной подачи раствора. Сопоставлялись вращающийся, пористый и цинковый электроды. Метод с применением плазменного источника не дал воспроизводимых результатов. Систематические исследования методов, основанных, на применении фульгураторов и пористого электрода, не проводились. Основной недостаток этой группы методов применения вращающихся электродов и фульгураторов связан с затруднениями, возникающими при воспроизведении постоянной толщины пленки раствора на электроде. Уровень анализируемого раствора в открытых кюветах может от опыта к опыту изменяться вследствие испарения и механических потерь, а также при установке электродов, что не может не отражаться на воспроизводимости результатов определений. [c.141]

Таким образом, данные по изучению влияния носителей и матриц показали, что действие их многогранно и проявляется не только в изменении параметров плазмы дуги, времени пребывания атомов в плазме, в перераспределении возбужденных атомов в зоне разряда, но -и связано с протеканием физико-хи-мических процессов и с наличием тушащих столкновений атомов. Исследования легли в основу разработки высокочувствительных спектральных и химико-спектральных методов определения 2п, 1п, 5п, Мп, N1, Си, С(1, Со, Сг, Ре, Аи, 8Ь, А , Р1, Рс1, 1г, Ки и др. в сверхчистых растворах и геологических объектах с пределами обнаружения 10 —10 % для метода испарения и 10 —10 мг/л для метода тонкого слоя. [c.75]

ИССЛЕДОВАНИЕ МЕТОДА МИКРОАНАЛИЗА ГАЗОВ НО КРИВЫМ ИСПАРЕНИЯ [c.225]

Методы расчета массообмена, сопровождаемого химическими реакциями, разрабатьтались главным образом на основе пленочной и пенетрационной моделей применительно к плоской границе раздела фаэ. Рядом исследователей эти методы применялись для расчета хемосорбции в сферических частицах. При исследовании процессов испарения и горения частиц использовалась модифицированная пленочная модель — метод приведенной пленки. Применимость перечисленных приближенных моделей нуждается в обосновании. [c.258]

При расчете опытных установок облагораживания нефтяных коксов важно знать тепловые эффекты процесса. Специальными исследованиями (методом количественной термографии) по разности между общими затратами тепла и расходом тепла иа нагрев кокса и удаление лет -чих определен тепловой эффект процесса термического разложения кокса замедленного коксования [34]. Результаты расчета показывают, что при температурах до 680 °С преобладают реакции, идущие с поглощением тепла (распад, испарение), а выше 680 °С тепло выделяется (уплотиеиие структуры кокса), Одиако суммарный тепловой эффект невелик, так что в практических расчетах им можно пренебречь. Тепловой эффект процесса обессериваиня составляет около 20 ккал/кг, поэтому он ие может оказать существенного влияиия иа результаты тепловых расчетов. [c.251]

Спектральные методы определения Сг, V, Си, Зс, Мо, Зп, РЬ, Со, Ni в лунных породах, богатых железом, приводят к систематическим ошибкам [890]. Для их устранения и увеличения чувствительности определения указанных элементов проводились исследования по стабилизации горения дуги, выбору оптимальных условий анализа и действия различных добавок и буферов [324]. Найдено, что нри анализе на дифракционном спектрографе с большой дисперсией методом испарения проб из канала угольного электрода в дуге постоянного тока с использованием буферной смеси угольный порошок -Ь ВаСОз (9 1) предел обнаружения хрома равен 1-10 % нри коэффициенте вариации 10—20%. Спектральные методы онределения хрома в лунных образцах описаны в 1578, 890, 1082]. [c.157]

Были выполнены расчетные исследования методом математического моделирования процессов перегонки и ректификации на ЭВМ для товарной снеси западносибирских нефтей по варианту разделения о одновременным получением бензина, дизельного топлива зимнего и летнего (по схеме двухкратного испарения нефти). При этом опреде-дядщши показателями качества дизельных топлив были приняты [c.80]

Частным случаем исследований равновесий являются измерения давлений паров над твердыми и жидкими веществами. Важнейшими методами измерения давлений паров являются эффузионный метод Кнудсена, метод испарения с открытой поверхности Ленг-мюра и метод измерения в потоке (динамический метод). Описание этих методов имеется в справочнике Несмеянова [3086] и в монографии Введенского [119а]. [c.155]

В работах Хонига [2117] и особенно Чупки, Инграма и их сотрудников [1109, 1110, 1111, 1112, 1113 и 1405] было показано, что в парах углерода содержатся молекулы С, Сз, Сд, С4 и С5 Сложный состав паров углерода значительно затрудняет обработку данных, полученных эффузионным методом и методом испарения с поверхности. В таких условиях особенную ценность приобретают масс-спектрометрические методы, позволяющие измерять относительные концентрации и теплоты сублимации каждого из компонентов, входящих в состав пара. В работах Чупки и Инграма [1109, 1110] и Хонига [2117] этим методом был исследован состав паров и определена теплота сублимации при испарении с поверхности графита. По зависимости интенсивности тока ионов С" от температуры были найдены значения энергии активации испарения углерода, при помощи которых можно установить границу возможных значений теплоты сублимации углерода ДЯо 180 ккал/г-атом. Особенно большую ценность представляют выполненные Чупкой и Инграмом [1111, 1112, 1113] масс-спектрометрические исследования паров, истекающих из эффузионной ячейки. В результате этих исследований были получены значения теплот сублимации одноатомного углерода, С и Сд, равные соответственно 170,4 ккал/г-атом, 197 4 и 200 + 10 ккал/моль. [c.483]

ВеО (газ). Давление насыщенных паров окиси бериллия измеряли Эрвей и Зейферт [1495] и Белых и Несмеянов [315, 22]. В первой работе измерения проводились в интервале 2250—2413° К эффузионным методом с применением радиоактивного бериллия. Во второй работе измерения проводились как эффузионным методом (интегральный вариант), так и методом испарения с открытой поверхности. Специальным исследованием [22] было показано, что в интервале температур 2103—2573° К в эффузионной камере не происходит значительного восстановления окиси бериллия металлическим вольфрамом, из которого были сделаны эффузионные ячейки в работах [1495, 22]. Вычисление теплоты сублимации ВеО по данным [1495, 22] в предположении, что окись бериллия испаряется в виде молекул ВеО, приводит к значениям 156,8 + 0,2 и 160,0+1 ккал/моль, которым соответствуют энергии диссоциации ВеО, равные 122 и 118 ккал/моль соответственно. [c.802]

Таким образом, результаты масс-спектрометрических исследований [3305, 3213] приводят к значениям теплоты сублимации и энергии диссоциации окиси стронция ДЯзо = 1534 3 ккалЫоль и (SrO) = 86 ккалЫоль, резко отличающимся от вычисленных по результатам исследования давления паров методом испарения с поверхности [1116, 1294] ДЯ5о=128 [c.853]

Детальное исследование состава и давления паров окиси бария масс-спектрометрическим методом было выполнено Инграмом, Чупкой и Портером [2170]. В отличие от предыдущих масс-спектрометрических работ авторы работы [2170] использовали эффузионную ячейку из окиси алюминия, что позволяло провести исследование в более равновесных условиях. По зависимости ионного тока от температуры авторы работы [2170] нашли значение теплоты сублимации окиси бария ДЯ517оо= 102+8 ккал/л10ль (или ДЯ5о=109 ккал моль). Проведенная в работе [2170] тарировка аппаратуры методом испарения известного количества серебра позволила вычислить абсолютные значения давлений паров окиси бария при четы- [c.856]

Нужно отметить, что поскольку испарение окиси бария происходит в виде молекул ВаО без заметного разложения или ассоциации, то результаты измерений, выполненных методом Кнудсена и методом испарения с поверхности, заслуживают особого доверия. С результатами этих измерений прекрасно согласуется значение Оо(ВаО) = 137 ккал моль, найденное в работе [122], при спектроскопическом исследовании равновесия диссоциации ВаО в пламенах. [c.857]

Авторы работы [57] рассматривают зависимость давления от температуры, определяемую методами эбуллиометрии и изотенископии, только для легколетучих жидкостей. При рассмотрении методов измерения давления пара химических элементов, металлов, неорганических и слаболетучих органических веществ такая классификация, очевидно, требует дополнения. Несмеянов в монографии [66], посвященной исследованию химических элементов, методы измерения давления насыщенного пара классифицирует так 1) статические методы (прямые и косвенные) 2) метод точек кипения 3) метод переноса пара потоком инертного газа (метод струи) 4) метод испарения с открытой поверхности в вакууме — метод Лэнгмюра 5) метод эффузии Кнудсена и 6) метод изотопного обмена. [c.62]

Метод продавливания в исследовании консистентных СлМазок заслуживает предпочтения перед методами испарения и выделения масла, так как в этом случае не изменяется количественное соотношение между маслом и загустителем. При продавливании масла через гель, находящийся на пористой мембране, процесс описывается уравне11ием [c.156]

Скорость испарения элемента изучают различными методами спектроскопически — по изменению интенсивности линии определяемого элемента в процессе выгорания пробы, путем исследования испаряемой навески пробы в разные моменты горения дуги, а также с помощью радиоактивных изотопов [870, 674, 679, 317, 244]. Однако каждый из указанных методов имеет свои существенные ограничения, особенно когда речь идет об исследовании скорости испарения очень малых содержаний элементов. Так, первый метод дает правильные результаты, если все остальные параметры источника (Гэф, Пе , т или 1 5) при изменении скорости испарения остаются неизменными или их изменения каким-либо способом учитываются. Второй метод практически непригоден для непосредственного изучения испарения микропримесей. Последний метод является наиболее подходящим для микропримесей, но ограничен ассортиментом радиоактивных изотопов, а также трудностью введения их в структуру исследуемой пробы. По-видимому, сочетание разных методов может дать наиболее правильную картину. Обычно результаты исследования скорости испарения представляют в виде кривых испарения. Аналитическое выражение кривых испарения элементов из канала угольного электрода дано в работе [678]. [c.112]

Щукарев и Семенов [299] изучили испарение двуокисей циркония и гафния, подтвердив изменение состава пара при отклонении окисла ZrOj от стехиометрического состава до ZrOi gg при 2700—2800 К. Аналогичные наблюдения были сделаны в работе [7, с. 301] при исследовании импульсного испарения окисной пленки на цирконии. Акерман и Рау определили энергии диссоциации ZrO и HfO методом обменных реакций с окислами иттрия и тория [300], а также потенциалы ионизации окислов циркония и гафния [301]. [c.97]

Метод испарения используют в основном для отгонки легколетучих примесей (В1, 5Ь, Си, С(1, 1п, Мд, Мп, РЬ, 2п и др.) от труднолетучих основ. Исследования показали, что многие тугоплавкие металлы целесообразно предварительно переводить в окислы (БеО, ТагОз, ТЬОг 2гОг, АЬОз, ИзОв и др.) с последующим анализом их по методу испарения. При испарении примесей в вакууме получается на верхнем электроде слой конденсата более тонкий и плотный, а следовательно, и более прочный, чем при испарении в атмосфере воздуха. Прочность слоя конденсата обеспечивает воспроизводимость возбуждения спектров и точность анализа. Важно подобрать температуру так, чтобы при максимальном испарении примесей происходило минимальное испарение основы. [c.182]

В ходе теоретических исследований метода графитового диска Геррман [9] показал, что при создании равновесных условий испарения практически исчезает взаимное влияние элементов и не нужно принимать во внимание фракционное испарение компонентов, даже если температуры их кипения различаются значительно. Согласно опытам Русанова й Сосновской [2], температура плазмы уменьшается при наличии в анализируемом растворе элементов с низким потенциалом ионизации в концентрациях выше некоторого порога даже в случае искрового возбуждения. Благодаря этому интенсивность линий элементов с высоким потенциалом ионизации уменьшается. Для некоторых элементов (2п, Ве) наблюдались аномальные эффекты уменьшения интенсивности. В ходе детального изучения взаимного влияния элементов Бенко и Юхиди-Фаркаш [10] выяснили действие добавок с различными потенциалами ионизации. Более ранними экспериментами было показано, что добавками элементов с низким потенциалом ионизации в количестве не более 0,1% можно пренебречь. Аномальное поведение добавок цинка и бериллия объясняют тем, что на эти добавки расходуется много энергии. Действие других добавок приписывают реакциям на поверхности электрода (например, образование оксихлоридов). Анионные эффекты коррелируют с изменениями в условиях испарения, и ими можно пренебречь при высоких скоростях вращения (например, при скорости 24 об/мин). Взаимное влияние элементов можно соответственно уменьшить введением больших (примерно 10-кратных) количеств добавок. [c.164]

ИССЛЕДОВАНИЕ ПГОЦЕССОВ ИСПАРЕНИЯ И АТОМИЗАЦИИ В ЭЛЕКТРОТЕРМИЧЕСКОМ АТОМНО-АБСОРБЦИОННОМ АНАЛИЗЕ МЕТОДОМ РАДИОАКТИВНЫХ ИЗОТОПОВ [c.62]