Метод двумерного давления

Перейдем к рассмотрению экспериментов. Нам уже известны свойства плазмы с точностью до порядка величины. При определении термодинамических свойств возможная точность расчета не выходит за пределы 2%. При расчетах коэффициентов переноса точность много хуже. Кроме того, чтобы избавиться от практически непреодолимых математических трудностей, мы ввели при расчетах довольно грубые допущения, обычно принимаемые и в других работах. Мы усредняли многие непостоянные величины, причем это делалось так, что оценить ошибки в конечных результатах невозможно. Возможна ошибка в 2 раза, хотя многие считают используемую нами теорию не такой уж плохой. В какой степени положение может быть исправлено экспериментом Если бы мы имели материал, способный работать при 20 000 К, то все эксперименты были бы чрезвычайно просты. Измерив градиент давления при изотермическом ламинарном течении плазмы в трубе, можно определить вязкость. Эксперименты по теплообмену позволили бы определить теплопроводность и электропроводность, измеряя другие параметры. Из-за отсутствия необходимых для этого высокотемпературных материалов мы воспользуемся другим методом, который, возможно, позволит нам использовать наш теоретический аппарат для предсказания результатов эксперимента. В этом методе в сущности нет ничего нового. Еще до постановки экспериментов по определению вязкости обычных жидкостей (например воды) была принята гипотеза о прямой пропорциональности величины касательных напряжений градиенту скорости. Затем на основании этой гипотезы была получена теоретическая формула, описывающая ламинарное течение в трубе. Совпадение полученных теоретических результатов с экспериментом позволило считать вязкость физической константой, имеющей вполне определенный смысл. Этим же путем следовало бы идти и в случае плазмы, но отсутствие подходящих конструкционных материалов не позволяет осуществить изотермические условия. Тем не менее мы попытаемся воспользоваться этим же методом, ставя простые эксперименты, результаты которых можно предсказать теоретически, а затем попытаемся скорректировать теорию. Оказывается, что лучше всего использовать обычную струю плазмы, получаемую в определенных условиях. В струе плазмы, вытекающей из сопла плазматрона, температура очень сильно изменяется и по длине и по сечению струи. Если же взять трубу и разместить электроды на ее торцах, то осевого градиента температуры быть не должно. Следовательно, задача из двумерной превращается в одномерную. Для получения стационарной дуги необходимо охлаждать стенки трубы водой, поддерживая их температуру постоянной. Для плазмы при атмосферном давлении трудно придумать эксперимент проще. Теперь надо решить, какое вещество использовать в качестве рабочего тела. Конечно, для наших целей не годятся воздух, вода и даже водород, так как в водородной плазме содержится слишком много компонент На, Н, Н+ и е . Если не удастся достигнуть локального равновесия, то необходимо рассматривать по крайней мере четыре независимые группы уравнений с соответствующим числом соотношений для скорости реакций. Лучше с этой точки зрения применить гелий при 6 83 [c.83]

МЕТОД ДВУМЕРНОГО ДАВЛЕНИЯ [c.110]

Произвольность выбора адсорбционной изотермы в том случае, когда уравнение состояния содержит два переменных параметра, естественно не позволяет следить с помощью метода двумерного давления за изменением аттракционной постоянной при изменении потенциала или заряда электрода (см. 6 в главе III). Это обстоятельство существенно ограничивает информацию, которую можно получить с помощью метода двумерного давления об адсорбции органических соединений. [c.112]

Для измерений поверхностного натяжения 012 (С) и соответственно двумерного давления Р 2 = 0 2 — (Т12 =/(С) на границе раздела вода—гексан мы применили метод уравновешивания пластинки Вильгельми. Сначала к пластинке, подвешенной на кварцевой спирали [3], подводили поверхность воды и пластинка втягивалась на глубину AL см, измеряемую по от-счетному микроскопу. Затем наливали определенный слой углеводородной жидкости толщиной /г = Д12 так, чтобы он равномерно покрывал поверхность воды. В результате понижения силы втягивания пластинка поднималась на AZ.l=AL — [c.103]

Наконец, отметим весьма низкую точность метода двумерного давления. Этот недостаток метода можно проиллюстрировать следующим примером. В работе [10] Парсонсом было показано, что форма А , Ig -кривых для растворов к-бутилового спирта на фоне [c.112]

Талмудом же разработаны методы образования двумерных коллоидов в результате химических реакций в поверхностной пленке и изучена кинетика образования коллоидных частиц на основании уменьшения измеряемого двумерного давления при агрегации молекул. —Прим. ред. [c.77]

Ленгмюр [3] впервые предложил метод исследования монослоев путем измерения двумерного давления, вызываемого растеканием на поверхности воды нерастворимых ПАВ. Для этой цели он сконструировал специальные поверхностные весы. [c.274]

Как и в методе Пуазейля, применяемом для жидкостей, т] можно измерить, определив скорость течения пленки через узкий канал при двумерном давлении Ду. Схема прибора для измерения двумерной сдвиговой вязкости приведена на рис. 111-11, а. Барьеры движутся с такой скоростью, чтобы разность давлений в пленке была постоянной. Уравнение для вязкого потока в узком канале можно вывести следующим образом. Сила вязкости, действующая на линии, расположенные на расстоянии х от оси канала длиной I (рис. 111-11,6), равна [c.102]

В. Анализ пластических деформаций. Значепие нагрузки, необходимой для достижения предела текучести и полного разрущения конструкции, состоящей из кожухов и колец, оценивается в предположении, что материал идеально пластичен, Метод анализа в сущности тот же, что использовался для анализа каркасов, с учетом сложности двумерного характера напряжений в оболочках по сравнению с одномерными напряжениями в балках, образующих каркас. Примеры применения анализа предельных напряжений к кожухам высокого давления и кольцам приведены в [2, 31 общая теория вопроса дана в [22], расчеты кожухов — в 23], [c.263]

Необходимо также сделать несколько замечаний по поводу численного решения задач свободной конвекции в полостях. Как показывает анализ литературы, в указанных задачах широко применяются конечно-разностные методы. При этом в случае двумерных течений часто используется уравнение вихря, получаемое путем взятия операции ротора от уравнения количества движения (при этом исчезает член, связанный с давлением). Обычно это уравнение рассматривается в сочетании с функцией тока, которая удовлетворяет уравнению неразрывности, и с уравнением энергии. Такой подход нередко называется приближением в переменных вихрь — функция тока . В случае трехмерных течений определяющие уравнения, которые связывают скорость, давление и температуру (так называемые основные переменные), обычно решаются непосредственно, причем более легко, чем уравнения, записанные в переменных вихрь — функция тока . Подробное изложение этих методов имеется в ряде монографий [128, 203, 230]. В данной главе обсуждаются результаты, полученные с помощью обоих упомянутых подходов. [c.239]

Метод моделирования гидродинамики в двухшнековых экстракторах, описанный выше, состоит в том, что особенности реального течения в аппарате изучаются на двумерных течениях (областях), для которых после принятия ряда допущений решается уравнение Навье—Стокса. В частности, последовательность С-образных секций моделировали ступенчатым каналом (рис. 5.46, /). Однако такая область, позволившая эффективно оценить выжимающее действие витка сопряженного шнека, при рассмотрении градиента давления в аппарате становится неудобной с точки зрения организации [c.230]

При адсорбции неионогенных ПАВ метод исследования зависимости поверхностного давления от средней площади, приходящей- ся в двумерном слое на одну [c.56]

Наиболее простой механический образ пластинчатой мицеллы— двумерная пленка с натяжением у и линейным натяжением т на краю [196]. Такой метод описания практически не связан с какими-либо моделями, хотя при желании натяжение пленки у можно выразить через ее поверхностное натяжение у и расклинивающее давление П как [c.212]

Расчет давления методом Монте-Карло в трехмерном случае для гантелей был сделан в работе [1], цепочек — в [2]. Соответствующая двумерная задача в литературе не рассматривалась. Здесь будет использована методика, более удобная для извлечения информации о структуре системы, чем в упомянутых работах. Аналитические выкладки проведены для обн его случая многоатомных молекул. [c.16]

Уже давно известно, что расширение течения от окрестности критической точки затупленного двумерного тела вокруг угла до направления, параллельного скорости в невозмущенном потоке, не вызывает немедленно падения давления до давления в невозмущенном потоке, когда число Маха в невозмущенном потоке существенно больше единицы. Все поле течения между головной ударной волной и поверхностью тела, параллельной вектору скорости в набегающем потоке, будет наполнять серия волн разрежения, проходя через которые течение ускоряется до тех пор, пока давление на поверхности ие упадет до давления в набегающем потоке. Бертрам и Гендерсон ) опубликовали результаты расчетов распределения давления вдоль поверхности затупленной пластины, установленной параллельно набегающему потоку, выполненные разработанным Ферри методом характеристик для завихренного течения. Расчеты были сделаны для нескольких пластин,. имеющих переднюю кромку в форме клина, угол при вершине которого выбирался для каждого гиперзвукового числа Маха так, чтобы скорость на поверхности клина была звуковой. Тогда вокруг угла, вершина которого лежит в точке сопряжения поверхности пластины и грани клина, устанавливается течение Прандтля — Майера. Метод характеристик для завихренных течений используется для расчета изменения давления вниз за угловой точкой. Волны разрежения Прандтля — Майера отражаются от головной ударной волны (при этом интенсивность ударной волны уменьшается) и от поверхности пластины снова в виде [c.218]

Решение системы уравнений неравновесного течения вдоль линий тока по существу сводится к решению некоторой одномерной задачи с известным распределением давления вдоль линии тока. В связи с этим в первом приближении уравнения газовой динамики и химической кинетики совместно интегрируются вдоль линий тока (одномерное решение) плоского или осесимметричного сопла, течение в котором предварительно рассчитано методом характеристик с учетом равновесных превращений и, следовательно, получено некоторое исходное распределение давлений вдоль линий тока. Во втором приближении распределение давления вдоль линий тока уточняется с учетом неравновесных эффектов и интегрирование уравнений кинетики и газовой динамики вдоль линий тока повторяется. Такой подход позволяет приближенно рассчитать двумерное неравновесное течение в сопле, при этом неравновесные эффекты с достаточной для практики точностью учитываются на основе одномерного приближения, а двумерность течения независимо учитывается в результате расчета методом характеристик ез учета неравновесных эффектов [211]. [c.180]

В соответствии с принятым методом расчета в данном случае в качестве дополнительного условия целесообразно задать распределение давления вдоль линий тока. Это значительно уменьшает трудности расчетов неравновесных течений и позволяет, как отмечалось выше, приближенно оценить неравновесные эффекты в двумерном течении 211]. [c.181]

Применение метода двумерного давления к этим системам позволило установить, что характер адсорбции тиомочевины на ртути из водных растворов и из растворов в формамиде во многом аналогичен. Так, в обоих случаях диполи адсорбированных молекул тиомочевины ориентированы перпендикулярно к поверхности ртути и между ними наблюдается заметное отталкивательное взаимодействие. Кроме того, в обеих системах наблюдается приблизительно линейная зависимость свободной энергии адсорбцииAGa от заряда электрода е. Линейная зависимость AGa от е и отталкивательное взаимодействие между адсорбированными частицами [c.111]

Как и в первом случае, форма уравнений (IV.8) и (IV.9) может совпасть лишь при выполнении одного из двух условий k=i или а=0. Ни одно из этих условий не выполняется в случае системы 0,17V NaF+K-G4HgOH, для которой /сл 4,5 и а 1,27. Таким образом, результаты, полученные Парсонсом [10] для зтой системы, свидетельствуют лишь о малой точности метода двумерного давления и о том, что этот метод не может быть использован при решении вопроса о выборе независимой электрической переменной. [c.114]

С другой стороны, Бреди [13], применив описанную выше аппаратуру (стр. 281), показал, что быстрое сжатие пленки при достаточно высокой концентрации соли позволяет измерять двумерное давление даже хорошо растворимых ПАВ, так как при быстром сжатии они практически не успевают растворяться в объемной фазе. Большинство пленок алкилсульфатов и алкилсульфонатов (за исключением гомологов ie и ig) принадлежат к пленкам растянутого типа, как это показано на рис. 112. Адам [24] указывает, что даже гомологи С20 и С22 ряда нормального алкилпиридинийбромида и алкилтриметиламмонийиодида, которые из-за их значительной растворимости нельзя исследовать с помош,ью методов, используемых для нерастворимых монослоев, дают пленки растянутого типа. [c.285]

На висмуте изучена специфическая адсорбция катионов Na+, К , NH4+, Rb+, s+ и анионов С1 , Вг", J, NO3 , N", S N , O N из перечисленных выше растворителей [18, 20, 31—38]. Во всех случаях при варьировании т получаются серии С,ф-кривых, которые сливаются с кривой фона при анодных (кати-он-активные) или катодных (анион-активные системы) потенциалах (рис. 4,а,б). После двухкратного численного интегрирования этих кривых получается зависимость двумерного давления Ag от 1п(тс), графическое дифференцирование которой при различных е дает зависимость заряда специфической адсорбции 81 от S [30]. Для преодоления трудностей, связанных с малой точностью графического дифференцирования А , 1п(/пс)-кривых при низких тс, значения 81 были рассчитаны также по сдвигу потенциала Аф, вызванному специфически адсорбированными ионами при данном е — onst [30]. Хотя последний способ строго оправдан лишь при конгруэнтности изотермы адсорбции по отношению к заряду, в работе [38] специальным теоретическим анализом показано, что ошибка в величине 8ь возникающая из-за отклонения от условий конгруэнтности в этом методе, заметно меньше, чем при графическом дифференцировании Ag, 1п (тс)-кривых при низких тс. [c.106]

Н. Н. Павловским. Этот метод состоит в использовании аналогии между стационарной фильтрацией и расчетом электрических цепей (см. табл. 13.1 пп. I, 5). Чтобы получить аналог процесса фильтрации в пласте, достаточно взять специальную электропроводную бумагу, вырезать выкройку , повторяющую форму месторождения в плане, подключить скважины и задать необходимые граничные условия. Тогда по бумаге будет протекать электрический ток, вдоль нее установится соответствующее условиям задачи распределение потенциала, которое можно замерить при помощи щупа и тем самым найти (после соответствующего пересчета) распределение давления. Очевидны больщие преимущества этого метода по сравнению с моделированием на самом пласте. При помощи метода ЭГДА можно моделировать двумерные задачи однофазной установивщейся фильтрации. [c.378]

Предложены модели структур закаленных фаз высокого давления фуллеритов Сб(1 и С70, главной особенностью которых является трехмфная полимеризация фуллереновых молекул. В качестве основного механизма трехмерной полимеризации предложен новый (3+3) тип 1щклоприсоединения молекул См вдоль пространственных диагоналей ромбических структур сверхтвердых фаз. Вдоль боковых координатных осей предложены два типа связывания молекул традиционный для одномерной и двумерной полимеризации (2+2) тип циклоприсоединения и сращивание молекул фуллеренов обобществленными четырехчленными кольцами. Структуры уточнены методом профильного анализа дифрактограмм (метод Ритвельда), начальные значения координат получены из энергетического анализ устойчивости моделей структур методами молекулярной механики. Установлено, что по мере увеличения давления и температуры синтеза происходит сокращение межатомных расстояний в (3+3) циклах, что приводит к повыщению жесткости структуры. По сокращению межмолекулярных расстояний вдоль полимеризованных направлений структур фаз высокого давления выявлены стадии полимеризации фуллереновых молекул от димеров до объемных полимеров. При нормальных условиях обнаружена эллипсовидная форма дифракционных отражений на двумерной дифракционной картине сверхтвердых фаз, свидетельствующая об огромных упругих напряжениях, возникающих в процессе трехмерной полимеризации молекул Сбо в условиях негидростатических высоких давлений. [c.184]

Нами получены численные решения уравнений Навье-Стокса как для ламинарного, так и турбулентного движения жидкости с эффективной вязкостью в рамках к-Е модели турбулентности в двумерной постановке в плоскости расположения мешалки. Проведенные методом конечных элементов расчетьт позволяют пpoaнaJШЗиpoвaть влияние основных конструктивных размеров, частоты вращения мешалки и характеристик среды на эффективность перемешивания в полимеризаторе. Визуализация векторного поля скоростей показывает, что между лопастями мешалки возникает циркуляционное движение жидкости (рис.З), которое является более выраженным для турбулентного режима, а у краев лопасти наблюдаются значительные градиенты давления и скорости. [c.85]

Такие методы расчета позволяют в принципе определить распределение давлений, скоростей и температур, однако пока еще не предпринята ни одна попытка такого рода. Можно существенно упростить поставленную задачу, сведя ее к исследованию потока в узком зазоре, где в любой момент времени в локальной области можно допустить наличие полностью развившегося течения. Такой подход вполне оправдан, поскольку многие литьевые изделия представляют собой тонкие пластины. Расчет двумерного потока через узкую щель методом конечных элементов подобен задаче анизотроп- [c.535]

При дальнейшем уплотнении, после того как исчезнет двумерный газ и весь монослой вновь станет гомогенным, давление опять начинает расти, но уже гораздо резче, главным образом за счет сил межмолекулярного отталкивания. Этой точке соответствует излом на кривой, который очень четко выражен и позволяет определить величину 1/Гоо (и соответственно Гоо) для плотного поверхностного монослоя. Излом обнаруживается легко даже при помощи методов, обладающих невысокой чувствительностью. Впервые он был замечен Поккельс и Рэлеем. На рис. 31 показано несколько таких кривых, полученных при 14,5 С с пептадециловой, миристи-повой и тридециловой кислотами на воде. [c.128]

Основной задачей теории адсорбции из смесей является вычисление адсорбционных равновесий компонептов смеси по данным адсорбции индивидуальных веществ без выполнения специальных, часто очень сложных экспериментов. Представляет интерес работа Радке и Прауснитца [5, в которой рассмотрен метод вычисления изотерм многокомпонентной адсорбции по данным индивидуальной адсорбции из разбавленных водных растворов. В ней использовано понятие о двумерном поверхностном давлении как разности между поверхностным натяжением поверхности раздела чистый растворитель — твердое тело и поверхностным натяжением раствор — твердое тело при той же температуре я = сгчист. р-тель—сгр.р тв. тело. Радке и Прауснитц считают, что для идеального поверхностного раствора активность при постоянной температуре и поверхностном давлении я пропорциональна молярной доле г. [c.101]

Наиболее широко используют метод ТСХ под давлением (ТСХД), разработанный Тихаком с сотр., для реализации которого сконструированы приборы Хромпрес-10 и -25 , выпускаемые фирмой Лабор МИМ (ВНР). В этих камерах можно проводить сэндвич-, круговую, треугольную, антикруговую, двумерную, линейную в одном и двух направлениях, а также аналитическую и препаративную одномерную ТСХ при низком, среднем и высоком давлении на пластинах разного размера на разных подложках, покрытых сорбентом с малым диаметром частиц (<5 мкм). При этом можно применять элюенты с высокой вязкостью. [c.362]

Из сопоставления уравнений, описывающих поле скоростей одномерного течения [(П.92) — (П.96)], с уравнениями, описывающими поля скоростей двумерного течения (У.31), (У.31, а) видно, что из-за уменьшения эффективной вязкости при таком моделировании величйны градиентов давлений и величйны напряжений сдвига моделирующих течений всегда превышают соответствующие значения аналогичных параметров реального двумерного течения. Поэтому необходимо разработать метод вычисления поправок, позволяющих рассчитывать параметры реального течения по соответствующим параметрам моделирующих течений. [c.222]

Уравнение Лапласа (2.2) было численно проинтегрировано методом конечных разностей для двумерного плотноунакованного слоя твердых частиц. В качестве граничных условий использовалось постоянство измеряемого давления в фонтане и атмосферного давления над верхней поверхностью слоя. На рис. 2.4 приведено сравнение рассчитанного и измеренного распределения давления. Видно, что совпадение достаточно хорошее, а небольшое расхождение вызвано, вероятно, отмеченным в работе [2] уплотнением твердых частиц в своде, непосредственно окружающем внутренний фонтан. Это совпадение показывает, что над внутренним фонтаном твердые частицы ведут себя подобно однородному [c.26]

Гаркинс и Юра [138, 139] предложили совершенно новый подход к измерениям величины поверхности методом адсорбции газов. Они нашли аналогию между поведением адсорбированных слоев на поверхности твердых тел и нерастворимых поверхностных пленок на жидкостях. Впервые такая аналогия была отмечена Греггом [140, 141]. Гаркинс и Юра предположили, что двумерное поверхностное давление П гипотетической конденсированной пленки жидкости, образованной молекулами газа и удерживаемой у поверхности, может быть представлено следующим эмпирическим уравнением [c.83]

Оно учитывает отклонения от изотермы Ленгмюра, обнаруживающиеся при высоких относительных давлениях. Причиной таких отклонений кроме указанной выше неоднородности поверхности могут быть также многослойная адсорбция, перемещение адсорбированных частиц по поверхности (в отличие от строго локализованной адсорбции по Ленгмюру), а также однослойная адсорбция с образованием групп адсорбированных частиц. Сравнение полученных экспериментально результатов с данными, рассчитанными методами статистической термодинамики, показывает, что локализованная адсорбция точечных молекул в отдельных активных центрах мало вероятна. Таймер [9] установил, что широко применяемую изотерму Хюттига можно вывести, если рассматривать адсорбат как реальный двумерный газ, особенно если учесть возможность образования пар и групп молекул. Исходя из данных о плотности заполнения поверхности при высоких относительных давлениях, можно показать, что молекулы, которые в соответствии с представлениями о многослойной адсорбции находятся в верхних адсорбированных слоях, могут располагаться непосредственно на поверхности адсорбента. Это подтверждает рассмотренный выше случай однослойной адсорбции с образованием групп молекул. Согласно Брунауеру, Эммету и Теллеру [10], имеются как участки поверхности. не заполненные адсорбированными молекулами, так и монослойные и многослойные участки. Авторами предложено уравнение изотермы адсорбции, так называемое уравнение БЭТ, [c.32]

Цифровая обработка информации является одной из важнейших при регистрации результатов ТНРК. Это обусловлено высокими метрологическими характеристиками цифровой техники. Методы и средства цифровой регистрации применяются в тех случаях, когда необходимо получить количественную оценку определенного параметра процесса или материала (давление, температура и т. п.). Средствами цифровой регистрации являются механические или электронные счетчики, различные индикаторы (ламповые и твердотельные), знаковые (электронно-лучевые трубки), цифропечатающие устройства, перфораторъ , а также такие устройства, как дисплеи. На экранах дисплеев можно отображать двумерное распределение измеряемого параметра, выраженного в цифровой форме. [c.228]

На этапе предварительного проектирования элементов сопряжений аэродинамических поверхностей нередко возникает необходимость оценки интегральных и локальных параметров вязкого течения в таких конфигурациях. Вследствие трудностей прямого расчета весьма полезны для этой цели результаты обобщений экспериментальных данных, которые к тому же представляют интерес для построения и совершенствования приближенных методов расчета. Примером таких данных является приведенное на рис. 2.6 при скорости и = 30 м/с распределение толщин вытеснения д и потери импульса д по длине модели в биссекторной плоскости двугранного угла (темные символы) и вне области взаимодействия пограничных слоев (светлые символы), характеризующее особенности развития пограничного слоя в угле при безградиентном внешнем обтекании [77 ] (индекс < относится к параметрам на внешней границе пограничного слоя). В последней из областей для сравнения приведены также результаты численного расчета с помощью конечно-разностного метода по программе, изложенной в [114]. Разработанный в этой программе на основе метода Патанкара и Сполдинга алгоритм позволяет производить расчеты двумерных турбулентных течений в широком диапазоне изменения градиентов давления, параметров проницаемости, теплообмена, чисел Маха и Рейнольдса. Предложенные авторами соотношения замыкания уравнений учитывают также шероховатость поверхности и наличие перехода пограничного слоя из ламинарного состояния в турбулентное. Проведен-5 5 , мм [c.87]

В гл. 2 описан метод численного решения обратной задачи теории сопла для случая идеального газа с постоянным показателем адиабаты. Ниже приводится конкретная разностная схема для расчета плоского и осесимметричного течения [94]. В этом случае к системе (6.28) — (6.33), описывающей неравиовесиое течение в одномерном приближении, добавляются уравнения, необходимые для определения геометрии линии тока, распределения давления и составляющих скорости на ней. Отметим, что в двумерном случае в формуле (6.31) следует заменить на и. Имеем [c.272]

На границе эжектнрующего и эжектируемого газа примем равенство давлений. Поскольку получение аналитического решения для критических режимов работы звукового эжектора затруднительно, то, исходя из указанных предположений, рассчитаем критические режимы плоского звукового эжектора численным методом. Эжектирующая струя в сеченни тО имеет скорость звука, а дальше по течению является существенно двумерно , поэтому будем рассчитывать ее по законам двумерного сверхзвукового течения газа методом характеристик, воспользовавшись видоизменением метода С. А. Христиановича [4]. В этом случае уравнения, связывающие потенциал скорости и функцию тока, имеют вид [c.42]