Роль вязкости в течении жидкости

При анализе течений с учетом выталкивающей силы, проведенном в предыдущих главах, предполагалось, что теплофизические свойства жидкости постоянны с тем лишь исключением, что учитывалась переменность плотности в члене с объемными силами, входящем в уравнение движения. Это изменение играет существенную роль для описания выталкивающей силы. Однако уравнение неразрывности использовалось для несжимаемой среды. Такой подход позволяет анализировать течения жидкости с постоянными свойствами. Однако теплофизические свойства большинства жидкостей зависят от температуры и, если в окружающей среде создаются большие градиенты температуры, теплофизические свойства, как правило, существенно изменяются. Пренебрежение подобными изменениями может во многих случаях привести к серьезным погрешностям при расчете тепловых потоков. Теплофизические свойства, входящие в основные уравнения, включают термодинамические параметры и характеристики переноса. Термодинамические параметры определяются из равновесного состояния системы. К ним относятся температура, плотность и удельная теплоемкость жидкости. К характеристикам переноса относятся различные коэффициенты, определяющие скорости процессов, например коэффициент теплопроводности или вязкость. Опубликовано большое количество данных, позволяющих найти зависимость этих характеристик от температуры для различных жидкостей, представляющих практический интерес. Можно рекомендовать работу [32]. [c.474]

Вязкость вещества является мерой внутренних сил, которые сопротивляются е] о течению. Течение вещества вызывает действующее на него усилие, например сдвиговая нагрузка. При действии достаточно большой нагрузки возможно медленное течение твердого вещества (или, как говорят, его ползучесть), которое является результатом перемещения частиц в плоскостях скольжения друг относительно друга. Течение жидкостей и газов происходит гораздо легче. Это течение можно представить как двойственный процесс—перемещение молекул в одном направлении и одновременное перемещение пустот, или свободного объема, в противоположном направлении. Существенная роль пустот в жидкости становится очевидной при следующем сравнении представьте две толпы людей — одну очень тесную и другую, в которой между людьми все же имеются небольшие пустоты (т.е. менее тесную толпу). По-видимому, вторая толпа людей должна пройти через узкие ворота быстрее, чем первая толпа. Аналогично в жидкости при комнатной температуре существует меньшее количество пустот, чем при высокой температуре, и поэтому при повышении температуры вязкость жидкости уменьшается. [c.188]

Кроме вязкости на кинетику процесса растекания и пропитки влияет величина os ф. Обнаружено [89], что нри пропитке пористых тел жидкими металлами вязкое течение не является доминирующим фактором и основную роль играет смачивание жидкостью поверхности. Уменьшение угла смачивания приводит к увеличению-движущей силы процесса и повышает скорость пропитки. Вязкое течение начинает оказывать влияние на процесс пропитки только при полном смачивании, когда скорость растекания очень велика." Кроме вязкости и угла смачивания большое влияние на кинетику растекания и смачивания оказывают размеры и форма пор, угол наклона стенок поверхностных канавок (см. выше). Изучение процессов растекания и пропитки осложняется явлением капиллярного гистерезиса. Это явление заключается в том, что подъем смачивающей жидкости в единичных капиллярах или пористых тепах происходит до квазиравновесных высот, соответствующих метастабильному равновесию [99]. Для единичных капилляров, имеющих переменное по высоте сечение, капиллярный гистерезис выражается в существовании нескольких равновесных высот капиллярного поднятия. Число этих высот зависит от геометрии капилляра и свойств жидкости. В частности, для сходящегося [c.117]

Таким образом, физико-механические свойства всех систем, начиная от высокомолекулярных веществ и их растворов и кончая структурированными дисперсными системами, могут в принципе исследоваться общими методами реологии (реологией называется общее учение о деформации и течении). Такие исследования имеют преимущество перед простыми измерениями аномальной или структурной вязкости неньютоновских жидкостей (рис. 96), потому что структурная вязкость зависит от условий измерения, тогда как реологические константы характеризуют материал независимо от размеров прибора или режима течения. Образование или разрушение различного рода структур или пространственных сеток частиц или молекул с различной прочностью связей и жесткостью структурных элементов играет исключительную роль в дисперсных и полимерных системах и во многих отношениях определяет их техническое использование. Поэтому изучение процессов деформации, их кинетики, частотной зависимости, предельных напряжений и др. имеет большое научное и техническое значение. Установление релаксационного механизма деформации и объективных методов характеристики процессов деформации является существенным успехом коллоидной химии, во многом обусловленном работами советских ученых — Кобеко, Александрова, Каргина, Слонимского, Ребиндера, Соколова, Догадкина и др. [c.251]

С. Вероятно, сама морская вода насыщена кислородом, и количество О2, которое может перейти в кровь и транспортироваться ею, в этих условиях чрезвычайно велико. Кроме того, содержание кислорода в воде в течение всего года почти постоянно, и поэтому роль гемоглобина как буфера, стабилизирующего концентрацию свободного кислорода, сводится к минимуму. И наконец, в связи с экспоненциальным увеличением вязкости жидких сред при снижении температуры антарктическим рыбам может быть выгодно уменьшить количество клеток, а тем самым и вязкость циркулирующих жидкостей тела. [c.375]

Дилатантные жидкости. Для дилатантных, так же как и для псевдопластических, жидкостей вязкость зависит от напряжения сдвига, но с увеличением напряжения сдвига наблюдается не уменьшение, а увеличение вязкости движущейся жидкости (кривая 4). Если к течению таких жидкостей применить степенное уравнение (3), то в этом случае п<1, а П1>1. К дилатантным жидкостям относятся многие концентрированные суспензии. Увеличение внутреннего сопротивления этих систем объясняется тем, что при перемещении твердых частиц не хватает жидкой фазы, играющей роль смазки. В результате этого по мере увеличения напряжения сдвига возрастает вязкость системы. [c.92]

ВЯЗКОСТЬ и ТЕЧЕНИЕ ЖИДКОСТИ 5. Роль вязкости в течении жидкости [c.59]

Таким образом, число Рейнольдса характеризует роль вязкости в движении жидкости. Чем оно меньше, тем больше значение вязкости. Сила вязкости будет преобладающей при малых скоростях течения. [c.59]

При течении газа в тесных каналах между элементами насадки существенную роль играют силы вязкости, что приводит к необходимости применения к процессу движения газа в насадке основных уравнений движения вязкой жидкости Навье—Стокса. Однако прямое интегрирование уравнений Навье—Стокса при столь сложных граничных условиях, какие обусловливает насадочная среда, оказывается невозможным. Поэтому запишем для потока газа уравнения Навье—Стокса в форме уравнений гидродинамики Эйлера, но к действительно существующей массовой силе X прибавим фиктивную массовую силу Х , которая учитывает эффект вязкого трения и называется фиктивной силой сопротивления Жуковского [c.407]

Независимо от структуры, все течения в жидкостях или газах разбиваются на ламинарные и турбулентные. Течение, при котором все участвующие в нем частички перемещаются слоями (рис. 45), т. е. имеют почти одинаковые траектории, называется ламинарным, скорость слоев при этом различна. Ламинарное течение можно наблюдать в узких капиллярных трубках, при обтекании тел небольших размеров жидкостью, имеющей малую скорость и большую вязкость. Именно к последнему случаю относится течение в коллоидных структурах. Роль тел малых размеров выполняют коллоидные частички. [c.133]

Пример 2. Требуется рассчитать гидродинамические параметры течения, в котором существенную роль играют гравитационные силы и силы вязкости (например, стекание слоя вязкой жидкости по наклонной поверхности). [c.25]

Однако при наличии в задаче нескольких ограничивающих поверхностей роль этого параметра во многом зависит от конкретной геометрии задачи. Рассмотрим, например, полость, изображенную на рис. 14.3.1, считая, что она заполнена чистой водой при температуре с = 0°С. Если 4 °С, т. е. 1, то вдоль холодной стенки полости возникает восходящее течение и развивается одноячеистая схема движения. Однако для любых 4>4°С 0 У <1, и между вертикальными границами полости располагается жидкость с максимальной плотностью, соответствующей температуре (т. Таким образом, изменение направления действия выталкивающей силы в рассматриваемой области происходит при 0 / <1. При этом в зависимости от соотношения между интенсивностью обратного течения и силами вязкости может возникнуть многоячеистый режим течения. При Я = 1/2 максимум плотности для кондуктивного температурного поля располагается посередине между вертикальными границами. Это характерно для любых значений и 1с, симметричных относительно т. е. для Я == = 1/2. При этом возникают симметричные ячейки, в которых жидкость вращается в противоположных направлениях. [c.329]

Весьма важно, и это следует иметь в виду, что при крупномасштабном движении, являющимся основным во всяком турбулентном потоке, в том числе и при использовании малогабаритных трубчатых реакторов, вязкость жидкости, движущейся в каналах, не играет роли. Все величины, относящиеся к турбулентному движению, когда гомогенизация среды лимитируется процессами обмена между крупными турбулентными и находящимися внутри них более мелкими вихрями, не зависят от вязкости потоков (автомодельное течение по отношению к Ке) [23]. Это обстоятельство сужает круг величин, определяющих свойства турбулентного движения в трубчатых аппаратах струйного типа. Остаются лишь три величины, характеризующие крупномасштабные движения, от которых зависит уровень турбулентности жидких потоков в условиях [c.184]

Однако ламинарный поток неизбежно стремится упорядочить расположение молекул полимера, ориентировав их более или менее параллельно друг другу в направлении течения. И это действительно имеет место, несмотря на то, что некоторая часть (даже ориентированных молекул) отклоняется от этого направления, причем их передний конец находится в медленнее движущемся слое, а задний — в соседнем, более быстро движущемся слое. Другими словами, молекулы ведут себя подобно бревнам, плывущим по течению реки. Однако этому ориентирующему влиянию течения противодействует влияние теплового движения, стремящегося восстановить первоначальное беспорядочное расположение. Чем длиннее молекула, тем более значительна (при данной скорости скольжения слоев жидкости относительно соседних) должна быть роль ориентирующего эффекта по сравнению с дезориентирующим тепловым движением. Для полимера низкого молекулярного веса, как это видно из рис. 1, при измеримых скоростях течения, нельзя обнаружить никакого признака ориентации цепей. Между тем вязкость высокомолекулярного полимера прогрессивно падает с увеличением градиента скорости это свидетельствует о том, что высокие скорости теплового движения недостаточны для того, чтобы вовсе устранить ориентацию, вызывающую понижение вязкости . [c.178]

Огнетушащие свойства пены определяются также ее кратностью, стойкостью, дисперсностью и вязкостью. Реализация этих свойств пены зависит от природы горючего вещества, условий протекания пожара и подачи пены. Кратностью пены называется отношение объема пены к объему ее жидкой фазы (или к объему раствора, из которого она образована). С течением времени пена разрушается. Раз рушение ее обусловливается старением, влиянием жидкости, на которую она нанесена, температурой и условиями подачи. Повышение температуры способствует разрушению пены. Роль горючего, на которое наносится пена, связана прежде всего с его электростатическими свойствами. [c.73]

А это сделать не легко. Так, в пограничных слоях сжимаемой жидкости значение ц не играет большой роли, так как величина деформации сдвига намного превышает величину сжатия. Отчасти по этой причине в теории течений с большими скоростями второй вязкостью обычно пренебрегают ) и наиболее добросовестные авторы оставляют открытым вопрос о соотношении Пуассона — Стокса ц = 0. [c.71]

Недостатки, присущие капиллярной модели зернистого слоя в вязкостном режиме движения жидкости, еще более усугубляются для режима течения при увеличении роли инерционных сил. Капиллярная модель не может объяснить развития турбулентной вязкости, теплопроводности и диффузии в зернистом слое (см. гл. IV). [c.56]

Разбавленные дпсперсные системы с ровноосны.ми частицами обычно представляют собой ньютоновские жидкости. К исев-доиластпческим жидкостям относятся суспензии, содержаише асимметричные частицы, и растворы полимеров, подобные производным целлюлозы. С возрастанием напряження сдвига частицы суспензии постепенно ориентируются своими большими осями вдоль направления потока. Хаотическое движение частиц меняется на упорядоченное, что ведет к уменьшению вязкости. Дилатантные жидкости в химической технологии встречаются редко, в то же время их свойства характерны, например, для некоторых керамических масс и др. Дилатантное поведение наблюдается у дисперсных систем с большим содержанием твердой фазы. При малых нагрузках дисперсионная среда при течении системы играет роль [c.367]

Вязкость суспензии сферических частиц. Как уже отмечалось, вязкость коллоидных систем всегда больше вязкости чистого растворителя. Наименьшее увеличение вязкости наблюдается в разбавленных растворах, когда взаимодействие между частицами и случайные столкновения между ними не играют существенной роли. Полный анализ этого предельного случая при одинаковых размерах твердых сферических частиц был дан Эйнштейном (1906 г.). Три зтол отсутствие взаимодействия между частицами означает отсутствие не только статических сил (таких, как вандерваальсовы или электростатические), но также и дииамических взаимодействий, вызванных движением (например, взаимное притягивание частиц при их достаточном сближении вследствие увеличения скорости течения жидкости между ними — эффект Бернулли). Другими словами, в модели Эйнштейна частицы суспензии настолько удалены друг от друга, что движение каждой из них может рассматриваться как движение одной частицы в бесконечном объеме жидкости. [c.70]

Кроме того, на стабильность ячеек оказывает влияние течение жидкости в стенках ячейки за счет явления капиллярности. Поперечное сечение части ячейки, на котором показано направление сте-кания жидкости, приводящего к уменьшению толщины стенок ячейки, приведено на рис. 26. Теория Ла-Пласа и Янга утверждает, что давление в точках 1 ч 2 меньше, чем в стенке ячейки 3. Следовательно, жидкость стремится перетекать от 5 к / и от 5 к 2, причем в первом случае жидкость стекает в направлении, противоположном действию силы тяжести, а во втором — в направлении ее действия, усиливая течение жидкости, вызванное самой силой тяжести. Скорость стекания жидкости пропорциональна квадрату расстояния Ь. Увеличение вязкости препятствует стеканию жидкости в обоих направлениях. Стабилизирующий эффект увеличения вязкости играет важную роль в уретановых пеносистемах. [c.304]

Разбавленные дисперсные системы с ровноосными частицами обычно представляют собой ньютоновские жидкости. К псев-допластическим жидкостям относятся суспензии, содержащие асимметричные частицы, и растворы полимеров, например производные целлюлозы. По мере роста напряжения сдвига частицы суспензии постепенно ориентируются своими большими осями вдоль направления потока. Хаотическое движение частиц меняется на упорядоченное, что ведет к уменьшению вязкости. Дилатантные жидкости в химической технологии встречаются редко, их свойства характерны, например, для некоторых керамических масс. Дилатантное поведение наблюдается у дисперсных систем с большим содержанием твердой фазы. При течении таких дисперсных систем под действием малых нагрузок дисперсионная среда играет роль смазки, уменьшая силу трения и соответственно вязкость. С возрастанием нагрузки плотная упаковка частиц нарушается (разрыхляется), объем системы несколько увеличивается (увеличивается межчас-тичный объем), что приводит к оттоку жидкости в расширенные участки и недостатку ее для смазки трущихся друг о друга частиц, т. е. вязкость возрастает. [c.420]

Последняя область представляет собой весьма тонкий слой жидкости, аналогичный прандтлепскому пограничному слою в прандт-левском пограничном слое играет роль вязкость жидкости, не проявляющаяся в основном объеме течения в слое жидкости, прилегающем к поверхности реакции, проявляется молекулярная диффузия. Поэтому мы будем называть этот слой диффузио1Н1ЫМ пограничным слоем. [c.67]

Основным понятием внешней гидродинамики вязкой жидкости является пограничный слой — тонкая зона потока в непосредственной близости от стенки (рис. 4.6), где происходят практически все изменения продольной скорости от нулевого значения на поверхности и до скорости невозмущенного набегающего потока Мо. Толщина пограничного слоя много меньше продольного размера тела вдоль оси X, поэтому в уравнениях системы (4.23), если их записать для течения жидкости в пределах пограничного слоя, можно сделать некоторые упрощения. Во-первых, в тонком вязком слое силы разности внешнего статического давления не должны играть заметной роли по сравнению с силами вязкости и инерции, поэтому можно опустить слагаемое с дР1дх. Во-вторых, изменения скорости и температуры в поперечном направлении в пределах тонкого пограничного слоя должны быть значительно большими по сравнению с производными по направлению течения, т. е. [c.60]

В развитии теории вязкости значительную роль сыграла подсобная гипотеза о пустых ультрамикрополостях (едырках ) в жидкости, имеющих молекулярные размеры. Согласно этой гипотезе течение жидкости представляет собой процесс перемещения молекул в эти пустоты ). Исходя из молекулярно-кинетических представлений, Я. И. Френкель вычислил энергию образования таких полостей, а Эйринг и Юелл определили энергию испарения молекул в дырки . [c.135]

Все, что связано с явлениями сдвига, возникающими <в жидкости в результате работы импеллера, разработано в течение последних нескольких лет. Было бы полезным в связи с этим оценить роль этих явлений в процессе алкилироваиия. Для иллюстрации рассмотрим открытый импеллер турбинного типа. На рис. 2 приведена эпюра скоростей (их средние значения) в точке отрыва пограничного слоя от края лопатки. Провещя касательную в любой точке, можно получить градиент скорости, который представляет собой скорость сдвига в данной точке. Ее можно рассчитать в любой точке емкости, если измерить скорости и построить их эпюру. При умножении скорости сдвига на вязкость жидкости получают надряжение сдвига. [c.192]

Теоретический анализ механики шестеренчатого насоса включает в себя определение различных потоков утечки с учетом гидродинамического поведения расплава при сжатии между находящимися в зацеплении зубьями и циркуляционного потока в зазорах. Применительно к маслам с малой вязкостью потоки утечки были проанализированы Исхибаши [321. По-видимому, до сих пор не было предпринято ни одной попытки анализа течения при сжатии жидкости между зубьями, где в добавление к простому вязкостному течению существенную роль могут играть как высокоэластические деформации, так и другие неньютоновские эффекты. Циркуляционное течение в зазоре тоже подлежит рассмотрению. [c.354]

Итак, приведенный выше пример иллюстрирует важную роль реологических свойств смешиваемых компонентов, поскольку реологические свойства определяют характер распределения напряжений в зазоре между цилиндрами. Напряжение сдвига обратно пропорционально квадрату радиуса, т. е. т 1/р . Этим течение в зазоре между коаксиальными цилиндрами отличается от течения между параллельными пластинами, где напряжение постоянно. (Разумеется, при малой кривизне таким различием можно пренебречь.) Поэтому у стенки внутреннего цилиндра напряжение сдвига велико, а у стенки внешнего цилиндра — мало, результатом чего и являются высокая у стенки внутреннего цилиндра и низкая у стенки внешнего цилиндра скорости сдвига ньютоновской жидкости. Однако, если жидкость имеет неньютоновский характер течения (аномальновязкая жидкость), то вязкость тоже меняется по сечению зазора у внутреннего цилиндра она относительно низкая, а у внешнего — относительно высокая. Поэтому чтобы поддерживать требуемое распределение напряжений, скорость сдвига у стенки внутреннего цилиндра нужно увеличивать, а у стенки внешнего цилиндра — уменьшать, вследствие чего ФРД будет расширяться. [c.378]

Рассмотрим конкретный практический пример ламинарного смешения. Жидкий компонент вводят в смеситель, содержащий расплав полимера в форме капель микроскопических размеров. Мы утверждаем, что то, что произойдет с каплями в потоке жидкости в начальной стадии смешения, не зависит от смешиваемости компонентов. Это объясняется тем, что при быстром растворении образуется тонкий (в лучшем случае) пограничный слой. Постепенно капли де формируются, подвергаясь воздействию локальных напряжений.. Поле напряжений неоднородно, поскольку компоненты смеси имеют различные реологические свойства (как вязкость, так и эластичность). Влияние поверхностного натяжения несущественно (соответственно несущественно и наличие или отсутствие четких границ раздела), Вязкие силы превышают поверхностное натяжение По мере деформации капель и увеличения площади поверхности раздела степень смешиваемости двух компонентов начинает играть все возрастающую роль. Для смешиваемых систем внутренняя диффузия способствует достижению смешения на молекулярном уровне, а в случае несме-шиваемых систем — вводимый компонент дробится на мелкие домены. Эти домены вследствие вязкого течения и под воздействием сил поверхностного натяжения достигают состояния, характеризуемого постоянной величиной деформации. Таким образом, для несме-шиваемых систем смешение начинается по механизму экстенсивного смешения и постепенно переходит в гомогенизацию. Морфология доменов, образующихся как в смесях, так и в сополимерах, является предметом интенсивных исследований [19]. [c.388]

В начальный момент дисперсионная среда, которой очень мало, выполняет роль смазки, уменьшая силу трения и, следовательно, вязкость. С возрастанием напряжения частички твердой фазы, соприкасаясь друг с другом, дают большую силу трения — вязкость начинает расти. Отличие кривых течения дилатантных жидкостей от кривцх течения тиксотропных структур очевидно. [c.137]

Порошки, в отличие от суспензий, не обладают текучестью и при деформировании ведут себя как твердые тела. Вибрац. воздействие, сопровождаемое обычно пропусканием газа через слой порошка, переводит порошок в состояние виброожижения. В этом состоянии порошок приобретает текучесть и его можио рассматривать как жидкость или плотный газ, в к-ром роль молекул играют частицы дисперсной фазы, а эф( ктивная т-ра определяется параметрами воздействия. Суспензии и порошки в состоянии виброожижения имеют ряд общих св-в, т. к. их текучесть определяется происходящими в них процессами образования и разрушения структуры. Предполагая, что частицы суспензии или порошка объединяются в сферич. агрегаты, можио оценить эффективную вязкость этнх систем, если вместо 6 подставить эффективную вибрац. скорость деформирования ё ё. Однако понятие вязкости полностью разрушенной структуры имеет разный смысл для суспензий и порошков. В случае суспензий связана с диссипацией энергии при течении среды в пространстве между частицами и определяется по обобщенной ф-ле Эйнштейна. В случае порошков обусловлена переносом импульса частицами при столкновениях. Используя методы теории плотных газов, можно рассчитать по ф-ле [c.249]

Когда турбулентный поток вступает в контакт с обтекаемой поверхностью (рис. II. 12) сначала образуется ламинарный пограничный слой, подобный рассмотренному выше. По достижении некоторого критического размера ламинарное движение в пограничном слое становится неустойчивым (точка А) и развивается турбулентность. В переходной зоне, ограниченной точками А и В, турбулентность распространяется на всю толщину пограничного слоя /, за исключением тонкого слоя вблизи стенки называемого вязким подслоем II. В нем имеет место струйное течение, которое подвергается, однако, интенсивным внешним возмущениям, вызванным проникновением турбулентных пульсаций из ядра потока. Эти пульсации затухают и не приводят к развитию турбулентности, поскольку в вязком подслое определяющую роль играют силь вязкости. Резкой границы между вязким подслоем и т фбулентным пограничным слоем нет. Между ними имеется небольшая переходная область. В связи с малой толщиной вязкого подслоя измерить экспериментально распределение скоростей в нем не удается. Поэтому нет сведений относительно изменения толщины вязкого подслоя по длине. Обычно считают, что его толщина в развитом турбулентном пограничном слое остается по длине неизменной. Условия развития турбулентности в пограничном слое определяются формой и состоянием обтекаемой поверхности (шероховатостью), условиями обтекания и степенью турбулентности потока жидкости. Переход пограничного слоя от ламинарного режима движения к турбулентному определяется критическим значением критерия Рейнольдса Ке кр, для нахождения которого в качестве определяющего размера принимается длина в направлении потока I. Для пластин и тел вращения большой длины при движении жидкости вдоль твердого тела Ке кр = = 2-10 - 2-10 . Для тел другой формы Ке кр меньше. [c.116]

Если для измерения диэлектрической проницаемости жидкости используется переменный ток достаточно высокой частоты, то молекулы, находящиеся под действием поля, уже не успевают переориентироваться в течение периода колебания переменного тока. При этих условиях имеет место поглощение энергии и начинает играть роль явление диэлектрической релаксации. По значениям времени релаксации могут быть определены внутренние вязкости. Во многих случаях эти величины оказываются ничтожно малыми по сравнению с измеренными микроскопическими вязкостями жидкостей. Так, например, исследования твердого т/ ет-бутилхлорида показали, что выше точки вращательного перехода его внутренняя вязкость много меньше, чем в жидкости. Значения диэлектрической проницаемости, измеренные при высоких частотах, неотличимы от значений, полученных при низких частотах. Непосредственно ниже точки плавления аналогично трет-бутнл-хлориду ведут себя тре/ге-бутилбромид, 2,2-дихлорпропан и метилхлороформ, но при понижении температуры на 20—25° их внутренняя вязкость становится примерно равной вязкости жидкости. [c.485]

Вязкость коллоидных суспензоидов, измеренная Тредуэллом и Кёнигом как индикатор реакций полимеризации, не может быть объяснена с точки зрения элементарной гидродинамической теории течением обычной жидкости, для которой применимо уравнение Ньютона (см. А. III, ЗЗв). Когда происходит коагуляция и концентрация суспендированного вещества увеличивается, то характер течения от нормального переходит к аномальному неньютоновскому , для которого применимо видоизмененное уравнение в формулировке Бингема (см. А. III, 338). Форма и размер частиц и их различный эффективный объем в результате связ1ывания растворителя (сольватация) играет в этих условиях особую роль. Филиппов рассматривал эти реакции главным образом с целью их использования при исследовании высокомолекулярных органических веществ. В данной книге мы будем рассматривать эти вопросы в отдельной главе (см. А. III, 3 и 336—1351), посвященной системам глина — вода. [c.252]

Другое отличие полимерного расплава от небольших молекул в жидкости состоит в том, что вязкость расплавов ПЭ зависит от скорости течения [5, 6]. В частности, сдвиговая вязкость расплавов ПЭ уменьшается с увеличением скорости сдвига. В целом, у ПЭ с широким ММР вязкость снижается в большей степени, чем ПЭ с узким ММР. Снижение играет важную роль в различных экструзионных технологиях (производство пленок, лйстов, труб, профилей, а также при формовании с раздувом), поскольку оно обеспечивает легкое течение через экструдер и головку с сохранением формы, то есть устойчивость против провисания вне головки экструдера. Два полиэтилена с одинаковым ИР можно переработать при повышенных скоростях сдвига, используемых на крупномасштабных производствах, в зависимости от снижения их вязкости. [c.56]

Природные полимерные коллоиды. В биологич. объектах, где наравне с синтезом и структурными преобразованиями полимерных веществ важную роль играют процессы транспорта этих веществ из одной части организма в другую, существование коллоидных дисперсий полимеров — одно из непременных условий жизнедеятельности. Процессы транспорта не могут осуществляться в этих системах путем течения истинных р-ров полимерных веществ, поскольку такие р-ры даже при относительпо низких концентрациях обладают очень высокой вязкостью. В то же время эмульсии (напр., кровь) при сравнительно высоких общих концентрациях полимера являются легкоподвижными жидкостями. [c.535]

Аналогичное снижение долговечности с уве.личением равновесного набухания в ряду жидкостей силиконовое масло—V этанол—>-ацетон гептан наблюдалось для полипропилена Влияние скорости набухания на разрушение при малых напряжениях, а также характер связи с поверхностным натяжением заставляют предположить, что и в области малых напряжений существенную роль в разрушении играют явления диффузии Учитывая хрупкий или псев-дохрупкий характер - разрушения жестких полимеров с образованием субмикротрещин, которые развиваются в результате действия напряжения и диффузии среды, а также возможные механизмы продвижения жидкости (путем капиллярного течения, растекания, поверхностной и объемной диффузии), Манин показал, что долговечность является функцией вязкости жидкости и поверхностной энергии жидкости и полимера [c.76]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология