Видимая плотность слоя

Резкое возрастание коэффициентов теплоотдачи объясняется движением частиц около теплообменной поверхности. Отмечалось также увеличение коэффициентов теплоотдачи при вибрировании поверхности теплообмена [30]. По-видимому, основным сопротивлением тепловому потоку служит пленка газа между теплообменной поверхностью и слоем. Толщина пленки зависит от скорости частиц вблизи стенки и плотности слоя. Чем выше скорость частиц у стенки и их концентрация, тем выше коэффициент теплоотдачи. Так как возрастание скорости потока приводит к увеличению скорости частиц и к уменьшению плотности слоя, то при определенных условиях имеет место максимальный коэффициент теплоотдачи. [c.101]

Состав электролита, плотность тока и другие условия должны быть подобраны так, чтобы получался очень мелкозернистый однородный слой, прочно сцепленный с подложкой. Для улучшения сцепления иногда предварительно наносят очень тонкий слой какого-нибудь металла, который образует твердые растворы и с металлом подложки, и с наносимым поверх него металлом. Образованию микрокристаллической структуры обычно способствует применение в качестве электролита комплексных соединений (чаще всего солей цианистоводородной кислоты). Растворы для нанесения гальванических покрытий могут также содержать буферные добавки, небольшие добавки поверхностно-активных веществ, которые, как установлено опытным путем, улучшают структуру покрытия, и инертные электролиты. От раствора требуется хорошая рассеивающая способность , т. е. способность давать однородное покрытие и в том случае, когда у изделия имеются выступы (они расположены ближе к аноду) или впадины (где, по-видимому, плотность тока меньше). От инертных электролитов зависит относительное количество материала, приносимого к поверхности за счет проводимости. На рассеивающую способность влияют также изменение перенапряжения (см.) при изменении плотности тока, скорость диффузии и химическая устойчивость различных комплексных ионов, имеющихся в приповерхностном слое. [c.37]

Наиболее компактно 8 шаров вокруг центрального шара размещаются в объемно центрированной кубической (ОЦК) структуре, для которой О = 0,68. Близкую к данной плотность достигают прп вибрационном уплотнении слоя шаров. По-видимому, в обычных условиях слой находится в некотором промежуточном состоянии. Правильную оценку плотности неупорядоченной упаковки В = 0,62 получим, условно поделив объем слоя примерно на две равные части, одну из которых занимают ячейки плотнейшей структуры с четырьмя дырками, а вторую — ячейки ОЦК структуры. [c.22]

Образуется слой РеаОз (молекулярная масса 159,7 плотность 5,12 г/см ), толщиной (в расчете на единицу видимой поверхности) как минимум (0,01 159,7)/(6-96500-5,12) = 5,4 нм. (Слой гидратированного оксида был бы толще.) Эта величина сравнима с толщиной оксидной пленки 2,5—10 нм, измененной в опытах с отделением пленки от металла. [c.82]

Очень сильное влияние на упорядочивающее воздействие поверхности глинистых минералов на воду оказывает состав обменных катионов. Это объясняется прежде всего прочностью связи катионов с поверхностью глинистой частицы, т. е. способностью их к диссоциации и участию в катионообменных реакциях. Степень поверхностной диссоциации (т. е. поверхностного растворения) глинистых минералов, замещенных одновалентными катионами, на один-два порядка выше степени диссоциации глин, обменный комплекс которых насыщен двухвалентными катионами. При прочих равных обстоятельствах степень поверхностной диссоциации зависит не только от плотности заряда обменного катиона, но и от взаимного влияния силовых полей поверхности частицы и катиона друг на друга при взаимодействии с водой. По мере увлажнения поверхности глин вокруг обменных катионов развиваются области с упорядоченными молекулами воды. Часть слабо связанных с поверхностью катионов удаляется от нее и может участвовать в трансляционном движении вместе с молекулами воды и растворенными в ней органическими и неорганическими веществами. Если в дисперсионной среде находятся крупные гидратированные катионы (Ма+, Mg2+), то они, вытеснив с поверхности глинистого минерала менее гидратированные катионы (К+, Са ), могут привести к увеличению гидратной оболочки глинистых частиц. В натриевом бентоните по мере возрастания содержания воды и уменьшения концентрацни суспензии отдельные слои глинистых частичек полностью диссоциируют. В бентоните, обменный комплекс которого насыщен магнием или кальцием, этого не произойдет, хотя ионный радиус этих катионов в гидратированном состоянии почти в два раза превышает радиус гидратированного натрия. Это, видимо, является следствием как изменения структуры воды и размеров гидратированных катионов вблизи поверхности в зависимости от их химического сродства, так и сжатия диффузной части двойного электрического слоя. [c.70]

Существуют также небольшие цеха и отдельные установки, оборудованные более перспективными электролизерами с вращающимися дисковыми и барабанными катодами или катодами в виде бесконечной движущейся ленты. Применение движущихся катодов обеспечивает лучший подвод ионов металла к прикатодному слою, а следовательно, позволяет повысить плотность тока. В этом случае возможно автоматическое снятие металла с движущихся катодов. Такие электролизеры найдут, по-видимому, более широкое распространение, когда на катоде металлы будут получаться в основном в виде порошков. [c.261]

В настоящее время нет единой теории, объясняющей механизм действия поверхностно активных веществ на структуру электролитических осадков. Согласно теории комплексообразования, добавки образуют в объеме раствора с разряжающимися ионами металла своеобразные адсорбционные комплексы. При этом катодная поляризация повыщается в результате замедленности образования в прикатодном слое разряжающихся ионов из комплекса. По-видимому, эта точка зрения справедлива лишь в тех случаях, когда добавки вводят Б электролит в больших количествах, однако, как правило, поверхностно активные вещества применяют в малых концентрациях. Согласно адсорбционной теории действия добавок, поверхностно активные вещества, адсорбируясь на отдельных активных участках, способствуют равномерному росту осадка. Поскольку при этом активная часть поверхности катода сокращается, повыщается плотность тока (катодная поляризация), что благоприятствует формированию мелкокристаллических осадков. При этом в ходе электролиза возможно перераспределение участков адсорбции и десорбции добавок. [c.248]

Если у Ид имеется только концентрационная поляризация, то у металлов Си, 2п, Сё, Ад, В к ней добавляется еще и структурная поляризация, обусловленная своеобразным слоевым ростом кристаллов. При этом Фольмер отмечает, что процесс протекает лишь на активных участках — ступенях , которые образуют эти слои, т. е., другими словами, фактическая плотность тока на растущих участках значительно больше той величины, которая получается вычислением для видимой поверхности электрода. Так как число стационарных активных точек поверхности зависит от величины электрод- [c.361]

Однако испытания трубчатых (охлаждающие элементы—трубки, из которых сделана тарелка) и дырчатых провальных (охлаждающие элементы располагались в пенном слое над тарелкой) тарелок, проведенные в одинаковых условиях [178, 179] показали, что для трубчатых тарелок а примерно в два раза ниже. Это объясняется, по-видимому, тем, что у трубчатых тарелок лишь верхняя половина поверхности соприкасается с пенным слоем, нижняя же половина омывается стекающей жидкой пленкой и потоком газа. Для трубчатых тарелок надо ожидать возрастания а с повышением плотности орошения, что и подтверждается опытом [c.585]

Несмачивающий режим взаимодействия капель. Данный режим наблюдался в интервале температур охлаждаемой поверхности примерно от 400 до 880 °С. В этом случае на поверхности не видны следы ударяющихся капель. Был проведен анализ теплообмена излучением между плоской поверхностью и приближающейся к. ней каплей (см. 2.8). Расчет показал, что доля предварительно испаряющейся массы незначительна и лишь весьма мелкие капли не достигают нагретой поверхности в результате полного испарения. По мере приближения капли к стенке скорость испарения возрастает за счет теплообмена излучением, а в непосредственной близости от стенки — и за счет конвекции и теплопроводности. Образующийся с большой скоростью слой пара между каплей и стенкой, видимо, препятствует непосредственному контакту между ними, чем и можно объяснить отсутствие видимых следов. соударения. Зависимость теплоотдачи от плотности потока жидкости в несмачивающем режиме слабее, чем в смачивающем. [c.172]

При построении кривых спектров погашения в УФ- и видимой части спектров можно использовать величины удельных показателей погашения ( 1 см) или молярного показателя поглощения (е) , где е — оптическая плотность 1 М раствора вещества при толщине слоя в 1 см ° 1см — величина погашения раствора, содержащего 1 г вещества в 100 мл раствора при толщине слоя в 1 см. [c.49]

Эти исследования проводились на пленках, полученных по методу Векшинского на стеклянных подложках (см. [13]). Было установлено, что удельное электросопротивление пленки толщиной < 0,8—1 мк изменяется резко, а после 1 мп оно стабильно и сравнимо с высокимддельным электросопротивлением массивного образца, равным 10 —10 ом-см. Оптическая плотность слоев толщиной >0,1—0,15 жвне зависит от толщины слоя. Более толстые слои (0,3 мк) сильно поглощают свет в видимой области с границей основного поглощения при длине волны 0,8 жв. Еа, ПО красной границе основного поглощения, составляет 1,57 эв. Тонкие слои имеют дырочный тин проводимости (по знаку термо-э.д.с.). По наклону кривой температурной зависимости удельной электропроводности пленок толщиной 1 мк ширина запрещенной зоны колеблется в пределах 1,5—1,6 эв, что близко значению, полученному из оптических данных. Малая величина удельной электропроводности и большая величина Ец показывают наличие ионной связи у данного соединения. [c.29]

Мояшо предположить, что когда поверхность не заполнена пассивирующим соединением, решающую роль в возрастании пассивности металла с переменной валентностью должен играть рост заполнения новерхности или увеличение плотности слоя адсорбированного кислорода. Это, по-видимому, имеет место в случае роста пассивности платины прн постоянном потенциале во времени. Когда поверхность почти заполнена кислородом, рост пассивности больше должен зависеть от изменения структуры пассивирующего соединения и связанного с этим увеличения прочности связи адсорбированного вещества с поверхностью, без существенного изменения состава адсорбционного слоя. Последний тип изменения свойств новерхност- [c.151]

На иаралинейной стадии плотность окалины была [532] постоянно меньше плотности компактного окисла, свидетельствуя о наличии пористости. Как установили Кинна и Кнорр [238], окалина была двухслойной. Внутренний пористый слой состоял из окислов ТЮ, Ti20s и ТЮг, а наружный грубокристаллический и, по-видимому, беспористый слой был образован рутилом. Высокотемпературное окисление титана характеризовалось и двумя [c.296]

Эти результаты прямо указывают на то, что иммобилизация воды в дисперсиях гидрофильных веществ и структурообразо-вание тесно связаны между собой. Тиксотропная коагуляционная структура, по-видимому, формируется при взаимном влиянии поверхности гидрофильных частиц на структуру полислоев воды и их свойства, а структура гидратных оболочек — на характер ориентации и силы сцепления частиц твердой фазы друг с другом. Связанная вода во многом обусловливает те свойства, которые присущи коагуляционным структурам пониженную механическую прочность, способность к замедленной упругости и т. д. [135]. Вместе с тем в результате формирования коагуляционной сетки в дисперсии заметно снижается молекулярная подвижность иммобилизованной воды [136], изменяется также кинетика ее удаления из дисперсии [137]. Уже отмечалось, что в процессе структурообразования дисперсий монтмориллонита (перехода золь — гель) наблюдается обратимое увеличение объема дисперсии. Это указывает не только на понижение плотности граничных слоев воды при структуриро- [c.44]

На рис. П.22 показано распределение локальной плотности р и ее пульсаций б по высоте при разных начальных высотах неподвижного насыпанного слоя Яо для случая, когда газораспре-делителем служила перфорированная решетка. В прирешеточной зоне, по видимому, между струями образуются застойные зоны плотной фазы и емкостный зонд регистрирует повышенную среднюю плотность р и пониженную пульсацию б. Несколько выше, [c.90]

Невысокая эффективность объясняется, по-видимому, особыми свойствами системы масло-фенол. Низкое межфазо-воё натяжение на границе раздела /1-5 мН/м/ приводит к образованию стойкой эмульсии при незначительном гидродинамическом воздействии, а малая разность плотностей /около 120 кг/мЗ/ замедляет расслаивание взаимодействующих фаз. Анализ работы колонн насадочного типа показывает, что в них отсутствуют условия для скопления капель эмульсии и последующей их коалесценции в слое насадки и межтарелочном пространстве. Достичь высоких значений коэффициента массопередачи можно только с помощью повторной коалесценции и редиспергирования [13]. [c.24]

Повышенная степень азимутальной ориентировки слоев в крекинговом коксе (КНКЭ) по сравнению с пиролизным (КНПС), по-видимому, является главной причиной, обусловливающей повышенную пикнометрическую плотность и пониженное содержание переходных пор у крекингового кокса по сравнению с пиролизным. Пикнометрическая плотность кокса связана также с содержанием карбоидов в сырье. Чем оно выше, тем плотность [c.69]

Образцы с первой микроструктурой имели наиболее высокую степень графитации и легко разделялись по радиально расположенным слоям. Три других образца имели близкие параметры кристаллитов. Электрохимические свойства образцов, исследованные методом циклической вольтаметрии, показали существенные отличия в поведении первого образца от трех других. Заряд (внедрение) и разряд (выделение) лития проводились при плотности тока 30 мкА/мг. Граничные напряжения соответствовали 0,02 В при заряде и 3,5 В при разряде. Первый образец показал вблизи 0,8 В большое плато потенциала при заряде, но разрядная емкость была близка к нулю. Количество электричества при заряде соответствовало Ь1Сз, которое неизвестно для систем Ы—С. Больше чем расчетные для Ь1Сб емкости при заряде указывают на протекание в электроде побочных реакций, по-видимому, связанных с разрушением слоев, внедрением сольватированных ионов лития и разложением электролита. Электронные микрофотографии волокна до и после разряда показывают, что при заряде происходит расслоение первого образца. Микроструктура второго волокна сохранялась после десяти циклов с коэффициентом использования после десятого цикла 100%. Имеющиеся изгибы слоев, по-видимому, повышают механическую прочность волокна и препятствуют его разрушению при внедрении Ь . Электрическая емкость и коэффициент использования (около 90%) для образцов 3 и 4 несколько ниже, чем для образца 2 при сохранении их структуры после первых циклов заряда и разряда. [c.344]

Перенапряжение водорода имеет место при таких плотностях тока, когда нет видимого выделения На (в области остаточных токов). Специальное изучение кинетика заряжения электрода показало, что его потенциал в области малых токов меняется линейно с количеством пропушенного электричества. Последний опытный факт связывают с накоплением зарядов (ионов и электронов) в двойном электрическом слое, что противоречит взглядам Тафеля. [c.309]

Ионогенность связи Н—X (с положительным водородом) зависит, по-видимому, прежде всего от поверхностной плотности отрицательного заряда на X. Чем меньше эта плотност(>, тем легче молекуле Н2О приблизиться своим кислородом к заключенному во внешнем электронном слое X протону и затем извлечь его (в виде НзО-"). Наоборот, осуществить обратный процесс — извлечь протон из НзО-—для X тем легче, чем больше плотность отрицательного заряда на его поверхности. [c.180]

Реакция (в) протекает практически мгновенно. Скорость реакции (г) зависит при постоянной температуре от концентрации реагирующего вещества Н2520з. В этом случае скорость измеряется временем от начала сливания растворов до появления во всех опытах одинаковой плотности суспензии серы. Одинаковую плотность суспензии отмечают по видимому исчезновению какого-либо рисунка (например, сетки на дне стаканчика), наблюдаемого сверху через слой раствора. Время отсчитывают по секундомеру или метроному (по числу ударов). [c.75]

Таким образом можно получить надежные данные о кинетике процесса совместного разряда, свободные от ошибок, обусловленных неточным учетом истинной плотности тока. Однако для большинства реально встречающихся систем процесс совместного разряда протекает значительно сложнее. Это особенно относится к совместному восстановлению ионов двух металлов. Так как при сплавообразовании наблюдается эффект деполяризации и одновременно с этим возможна адсорбция чужеродных частиц, которая увеличивает поляризацию, то, по-видимому, в каждом конкретном случае величина поляризации при совместном восстановлении ионов металла будет зависеть от соотношения работ — высвобождаемой в результате сплавообразования и затрачиваемой на преодоление силы связи адсорбированных частиц с поверхностью электрода. Кроме того, скорость восстановления ионов зависит от концентрации ионов в двойном слое, а не от концентрации в объеме раствора. Концентрация ионов в двойном слое (Са) связана с концентрацией в объеме раствора Со уравнением [c.410]

Отлол<ения стальных поверхностей нагрева состоят преимущественно из сульфатов железа, пропитанных раствором серной кислоты. Большинство металлических компонентов золы топлива, по-видимому, присутствуют также в виде сульфатов, так как их окисные формы в присутствии Н2804 неустойчивы. Поскольку большинство сульфатов растворимо, растворимость отложений также достигает 70—90%- Нерастворимую часть составляют в основном 8102, Са804 и сажа. В отложениях обычно различаются два слоя прилегающий к металлу светло-серый слой сульфатов и наружный черный, состоящий из сульфатов, обогащенных сажей и золой. Внутренний слой характеризуется повышенной плотностью и растворимостью. [c.269]

По-видимому, в опытах зарубежных авторов пульсации искусственно имитировались гармоническими колебаниями перепада давления во внешнем потоке. В действительности же пульсацион-ные составляющие давления, плотности и скорости изменяются во времени по более сложному закону, поэтому они характеризуются целым, возможно бесконечным спектром частот (длин волн). Сообразно этому, разложение энергии турбулентного движения по частотам будет содержать не один член, а большое (бесконечное) их число, убывающее с увеличением частоты. Поэтому возможно, что критическую для данного сечения пограничного слоя частоту несет как раз тот член в разложении энергии, вели- [c.110]

В работе [61] методом возмущений получено также решение для теплового факела при малом числе Прандтля. Такие решения для постоянной плотности теплового потока на вертикальной поверхности, по-видимому, не публиковались, хотя численные решения имеются, например в работе [8], и такие данные приведены также в табл. 3.5.1. В работе [8] автомодельное решение Спэрроу и Грегга [100] распространено на числа Прандтля 0,01 и 0,03 для случая постоянной плотности теплового потока, а затем методом возмущений найдены поправки первого порядка точности к решению для пограничного слоя при этих числах Прандтля. Данные, приведенные в табл. 3.5.1, получены из численных решений уравнений (3.5.26) — (3.5.28) при п= 1/5 и Сгд = g Nx x /v . [c.125]

Другие экспериментальные и теоретические исследования. Другие приближенные решения задачи о параметрах переноса в течении около наклонной поверхности получены в статьях [165, 52, 178]. В статье [165] решены уравнения пограничного слоя на длинной горизонтальной узкой ленте, отклоненной от вертикали. Она аппроксимировалась плоским эллиптическим цилиндром. Коэффициенты теплоотдачи при 0 > 75° оказались больше измеренных Ричем [143]. В статье [52] использован интегральный метод для задачи о параметрах переноса в течении над наклонной пластиной с постоянной плотностью теплового потока. В статье [178] предложен новый неавтомодельный метод расчета переноса тепла от наклонной поверхности с заданной плотностью теплового потока. Преобразованные уравнения пограничного слоя решены методом разложения в ряды. Однако авторы отмечают, что они отбросили уравнение движения в нормальном направлении, а также член с давлением в уравнении движения в направлении х. Поэтому применимость их решения при больших углах наклона, по-видимому, сомнительна. [c.226]

Перенос тепла от наклонных цилиндров. Первое систематическое исследование этой задачи сделано, по-видимому, в статье [45]. Выполнены эксперименты с цилиндром длиною 1,829 м и внешним диаметром 3,175 мм при изменении угла наклона от горизонтального до вертикального положения. Цилиндр нагревался электрическим током при условии постоянной плотности теплового потока на поверхности. Найдено, что с возрастанием угла наклона -у, отсчитываемого от горизонтального направления, коэффициент теплоотдачи уменьшается. Какого-либо обобщения экспериментальных данных в виде корреляционного соотношения не сделано. Като и Ито [88] проанализировали перенос тепла с помощью критериев подобия и получили расчетную формулу для среднего числа Нуссельта. Полученные ими экспериментальные величины числа Нуссельта больше расчетных. Сэвидж [148] показал, что для цилиндра бесконечной длины, т. е. при отсутствии изменения параметров течения в направлении г, существуют автомодельные решения уравнений пограничного слоя для изотермической поверхности. Формы поперечного сечения, допускающие автомодельность, показаны на рис. 5.1.2, а, где зависимость г от 2 определяется уравнениями (5.4.4) и (5.4.5). В частности, при Рг = 0,72 получены профили скорости и температуры для наклонного цилиндра с параболической формой сечения носовой части (/п = оо в уравнении (5.4.4)). Для изотермического наклонного цилиндра бесконечной длины в статье [134] при Рг=0,72 получены численные решения. [c.280]

Физическая природа эффекта скольжения пока недостаточно выяснена. Его можно, например, трактовать как проявление внешнего трения жидкости о твердую поверхность. С не меньшим основанием можно, по-видимому, говорить и о понижении вязкости граничных < лоев вблизи лиофобной поверхности. Граница жидкости с лиофоб-ной поверхностью во многом аналогична границе раздела с газом и в том и в другом случае молекулы жидкости сильнее взаимодействуют друг с другом, чем с молекулами граничаш ей с жидкостью азы. В переходном слое жидкость—лиофобная поверхность (как и в переходном слое жидкость—пар) плотность жидкости снижается 146], что может привести к падению вязкости. Так как переходный слой тонок, формально (при макроскопическом описании) такое течение можно уподобить течению со скольжением. [c.308]

Как уже отмечалось, интерес к антистоксовским люминофорам резко во рос после того, как было обнаружено совпадение спектров возбуждения люминесценции с ИК-излучением арсенида галлия. Практическое применение их в настоящее время целиком связано с изготовлением светодиодов. Антистоксовские люминофоры эффективно излучают только прн высокой плотности возбуждения, поэтому для концентрирования ИК-излучения применяют диоды очень маленького размера. Поглощение редкоземельных люминофоров в ИК-области невелико, и значительная доля излучения проходит через слой люминофора без поглощения. Поэтому подбирают оптимальную толщину слоя люминофора и его гранулометрический состав таким образом, чтобы максимально использовать ИК-излучение и избежать потерь на самоцоглощение. Спектр поглощения люминофоров в видимой области спектра полностью соответствует их спектру излучения (см. рис. IV.27). Для увеличения степени использования ИК-излучения применяют органические связки с показателем преломления, промежуточным между полупроводником (3,5) и люмршофором (1,4). Важно, чтобы в люми-нофорном покрытии отсутствовали воздушные прослойки. [c.103]

Ито при изучении диффузии паров растворителей через полимерные пленки установил, что коэффициент проницаемости в ряде случаев повышается с увеличением толщины пленки. По-видимому, это обусловлено наличием остаточного растворителя в пленках. Повышение коэффициента влагопроницаемости плецок из эфиров целлюлозы с увеличением их толщины объясняется различием в плотности упаковки слоев пленки, обращенных к подложке и к воздуху, полученным в процессе ее формирования. [c.240]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология