Волна кривые ток время

Рис. 9. Влияние потенциала предварительной анодной поляризации (время — 1 час) на первую и вторую волны кривой катодного восстановления на железном электроде [49]

Синусоидальные кривые представляют собой линии соединения ряда частиц вещества в какой-либо момент времени. На рис. 1.5, а—д изображены пять последовательных моментов времени, а на рис. 1.5, е показано суммарное колебание стоячей волны. Самое важное здесь заключается в том, что некоторые частицы длительное время находятся в состоянии покоя, чего никогда не бывает в обычной волне. Здесь обе волны длительное время как раз взаимно погашаются. Эти места [c.24]

Фарадеевский импеданс возрастает с увеличением степени необратимости реакции переноса (разд. 4.1). В то время как высота волны постояннотоковой полярограммы для необратимой реакции зависит от диффузии и так же, как в случае полярограммы обратимой реакции, описывается уравнением Ильковича, соответствующее значение пикового тока на кривой переменнотоковой полярографии значительно уменьшается (в зависимости от степени необратимости реакции — до 100 раз). Следствием этого является более низкая чувствительность метода по сравнению с названными выше. Математическое описание пикового тока приведено в соответствующей литературе [95]. [c.159]

Время и условия хранения разных эмульсий различны. Так, например, уменьшение величины V- вызванное старением эмульсий, можно обнаружить только при сравнении между собой диаграмм (см. эмульсии Научные типа 23 О 56 и 31 О 65). Предельные значения длин волн кривых в некоторых случаях не соответствуют границам чувствительности эмульсий, для которых V должно равняться нулю. Это обусловлено тем. что измерения была выполнены в разных экспериментальных условиях. [c.7]

Из формулы (IV. 64) следует, что температурная кривая газа на выходе из слоя большой длины L состоит из двух симметричных ветвей с точкой перегиба при 2] = У и 01 = 0,5 время прохода тепловой волны через зернистый слой, соответствующее этой точке [c.145]

При импульсном вводе весь индикатор вводится в основной поток в короткое время. В теоретических работах часто принимают, что индикатор вводится мгновенно в форме б-функции Дирака. Поскольку, однако, экспериментальный ввод требует определенного времени, иногда его описывают прямоугольной волной (постоянная скорость ввода в течение небольшого промежутка времени) или кривой Гаусса. [c.101]

Через время < = 30 с (кривые 2) во вспомогательном слое образуется высокотемпературная зона реакции, и в основной слой поступает горячий газ. В момент времени < = 60 с (кривые 3) происходит переключение. В течение времени от < = 60 до < = ЗОО с во вспомогательном слое тепловая волна движется к началу слоя (кривые 4—6, рис. 6.10, в). Поскольку количество газа значительно меньше суммарного количества 1 + 21 скорость движения высокотемпературной зоны реакции в обратном направлении оказывается значительно меньше скорости в первой части периода. Одновременно в основной слой поступает холодный газ в количестве Q 1 и начальные участки этого слоя постепенно охлаждаются (кривые [c.161]

Еще более совершенны спектрофотометры. Из выпускаемых в настоящее время в СССР приборов этого типа можно назвать следующие прибор СФ-2, снабженный самописцем (рис. 70), —дает кривую полного спектра поглощения в видимой части прибор СФ-4 с кварцевой оптикой (рис. 71) —дает возможность изучать спектры поглощения в видимой и в ультрафиолетовой областях, а также измерять светопоглощение при заданной длине волны. [c.254]

В настоящее время наиболее подробно изучен механизм восстановления кислорода на ртутном и пиро-графитовом электродах, на которых покрытие поверхности адсорбированным кислородом практически равно нулю (ртуть) или составляет лишь несколько процентов (угольный электрод). Поэтому можно не рассматривать путь (IV). Действительно, при помощи изотопа 0 было показано, что в щелочном растворе связь О—О в процессе электровосстановления кислорода на угле не разрывается . Для электродов из ртути и угля характерно значительное перенапряжение процесса электровосстановления перекиси водорода. Поэтому на поляризационных кривых, измеренных на капельном ртутном или вращающемся угольном электродах, имеются две волны (рис. 177), отвечающие восстановлению кислорода до перекиси водорода и перекиси водорода до воды. [c.340]

Проблемой, представлявшей в то время значительный интерес, было распределение энергии в спектре излучения в зависимости от длины волны и температуры. Здесь интересным является монохроматическая лучеиспускательная способность Ехд. к — излучаемая энергия, соответствующая интервалу длин волн от Я до к -Н ёХ. Прежде чем распределение энергии для абсолютно черного тела было изучено экспериментально, делались попытки теоретического расчета вида кривой распределения энергии в спектре излучения как функции длины волны. Желая найти выражение для монохроматической лучеиспускательной способности, Вин использовал классические методы термодинамики и получил уравнение [c.18]

Наиболее правильный метод определения критической частоты или критической длины волны состоит в снятии всей кривой дисперсии. Можно также рассчитывать эти величины, а следовательно, и время релаксации, на основании косвенных данных. [c.109]

Опыт показывает, что вид кривой поглощения меняется при замене одного растворителя другим. В общем случае это изменение может выражаться как в сдвиге полосы поглощения в сторону длинных или коротких волн, так и в изменении интенсивности поглощения. При этом конфигурация кривой остается прежней. Неполярные растворители характеризуются тенденцией к сдвигу полосы поглощения в сторону длинных волн. В то же время такой неполярный растворитель, как гексан, сохраняет вид спектра поглощения, наблюдаемый в парах. Значительное изменение спектра поглощения дает указание на химическое взаимодействие вещества с растворителем. На рис. X. 26 представлены спектры поглощения 3-аминофталимида в различных растворителях. [c.649]

В настоящее время используются в основном два типа установок импульсного фотолиза — кинетическая и спектрографическая, которые различаются способом регистрации. Кинетическая установка позволяет получать непосредственно кинетическую кривую гибели промежуточного продукта на одной длине волны возбуждения. При помощи спектрографической установки регистрируется весь спектр промежуточных продуктов через определенный промежуток времени после фотолитической вспышки. Кроме наиболее распространенных спектральных методов регистрации используются также другие, например при образовании короткоживущих ионов измеряется кинетика электропроводности. [c.156]

Постоянство оптической плотности раствора реакционной смеси на какой-то длине волны свидетельствует о том, что концентрация вещества, поглощение которого на данной длине волны значительно больше, чем поглощение других компонентов реакционной смеси, остается постоянной в течение опыта. Современные двухволновые спектрофотометры открывают широкие возможности в химической кинетике. Использование их позволяет фиксировать не оптическую плотность на одной длине волны, а разность оптических плотностей на двух длинах волн. Эти длины волн могут быть выбраны таким образом, что вклад остальных компонентов в поглощение будет пренебрежимо мал и вся регистрируемая разность оптических плотностей может быть отнесена к исследуемому компоненту. Если поддерживать постоянной концентрацию поглощающего вещества в условиях, когда остальные компоненты реакционной смеси находятся в избытке, то реакция будет протекать с постоянной скоростью, т. е. кинетическая кривая в координатах расход титранта (поглощающего реагента) — время будет представлять собой прямую с тангенсом угла наклона, равным начальной скорости реакции при выбранной концентрации вещества. Возможность растянуть таким образом начальный период реакции позволяет с большей точностью измерить ее начальную скорость, а следовательно, и константу скорости реакции. Это особенно важно при изучении ферментативных процессов. Пусть в системе осуществляется реакция по уравнению [c.282]

Сущность волнового движения можно выразить синусоидальной кривой, приведенной на рис. 3.12. Эта кривая может относиться, например, к контуру волн на поверхности океана в определенный момент. Расстояние между двумя соседними гребнями называется длиной волны и обычно обозначается Я (греческая буква лямбда ). Высота гребня (равная в то же время углублению между гребнями) по отношению к среднему уровню волны называется амплитудой волны. Если волны движутся со скоростью с м-с , то частота волн, обозначаемая символом V (греческая буква ню ), равна сД частота выражает число волн, проходящих во времени (1 с) через фиксированную точку. Размерность длины волны та же, что и размерность длины. Размерность частоты — [c.62]

Метод вольтамперометрии, при котором производится запись потенциала в функции времени при пропускании через электролизер постоянного по величине тока, называется хронопотенциометрией [20]. Для измерения потенциала используется вспомогательный электрод сравнения, в то время как ток проходит менаду двумя основными электродами. В качестве активного электрода можно использовать зеркало ртути. Сила тока обычно составляет 10 " а. Кривые время — потенциал, получаемые этим способом, имеют форму, подобную обычным вольтам-перометрическим кривым, в которых концентрация восстанавливаемого вещества определяется высотой волны. Основным преимуществом является высокая скорость анализа, в десять или более раз превышающая скорость обычной полярографии. [c.178]

Как видно из рис. 2, значения потенциалов полуволн соединений (V) и (VI) практически совпадают как для первой, так и для третьей волн (кривые 1а, 16, За, 36), в то время как кривые 2а и 26 этих эфиров имеют между собой существенные различия. Так, если у сульфидной серы радикал Е" не изменяется (соединения V), то значения потенциалов полуволны остаются, практически, постоянными ( ./ =—1,44 в насыщ. к. э.) при любых значениях Н. [c.277]

Из рис. 36 видно, что скорость распространения ультразвуковых волн (кривая 2) увеличивается по мере повышения степени отверждения смолы. Это вполне закономерно, так как скорость ультразвуковых колебаний увеличивается по мере повышения плотности и жесткости материала. В настоящее время при помощи экспериментального измерения скоростей распространения ультразвуковых волн (продольных и поперечных) определяется модуль упругости различных твердых тел (путем вычислений по известным формулам теории упругости [126]). Таким образом, изменение скорости распространения ультразвуковых волн в отверждаемом образце характеризует по существу изменение его упругих свойств по мере увеличения плотности пространственной сетки. Кривая 1, иллюстрирующая поглощение ультразвуковых волн по мере повышения степени отверждения, показывает, что в начальной стадии гелеобразования поглощение достигает >3 дцб/мм и затем резко понижается до 0,5 дцб1мм дальнейшее увеличение времени отверждения приводит к некоторому повышению поглощения. В работах [123—125] делается вывод, что, поскольку закономерности изменения скорости и поглощения ультразвуковых волн примерно одинаковы для различных типов термореактивных смол, то имеется определенная корреляция между этими изменениями и физическими свойстванш смол, зависящими от степени отверждения. [c.93]

Нарастание волн за время от О до 11 час, отмеченных ординатой максимума, вычислено по способу, описанному в предыдущем параграфе. Так лолучена восходящая часть кривой h на рис. 176, на котором воспроизведена пунктиром кривая изменения скорости ветра от нуля до 60 м/сек, затем до нуля, далее — со сменой направления — снова до 60 м/сек и, наконец, до нуля после прохождения всей системы урагана через исследуемую точку. [c.331]

Ватиллон и Джозеф-Петит обнаружили, что при коагуляции латек-сов происходило уменьшение затухания при длинах волн, дающих максимальное затухание и увеличение — при больших длинах волн. Для любых длин волн можно па основании таблицы рассеяния света и теории Смолуховского предсказать ход кривой рассеяние — время. Кривые, построенные Ватиллоном и Джозеф-Петитом, показали, что нри условии измерения с длиной волны максимальной адсорбции соответствующий график должен быть линейным вплоть до 0,2т (где т — время). Предполагают, что этот график имеет одинаковую форму как для медленной, так и для быстрой коагуляции. Начальный наклон кривой можно припять как меру соответствующей скорости коагуляции. [c.104]

За время Т электрон цожет распространять лишь фрагменты силовых линий и силовых трубок. Поэтому такие силовые трубки не могут своими двумя концами заканчиваться электроном и протоном. Лишь по истечении времени т = Ех , когда радиус орбиты атома водорода повернется на центральшш угол сектора а, все эти встречно распространяющиеся силовые трубки электрона и протона (рис. 1) образуют кривую, оба конца которой заканчиваются электроном и протоном. Согласно [7], электромагнитные волны могут сообщать ускорение электрону лишь в том случае, если они проходят через электрон. Такая возможность в секторе атома водорода реализуется лишь после поворота радиуса орбиты на центральный угол а. Видно, что именно в этот момент образуется центральная силовая трубка, соединяющая протон и электрон. Так как центральная силовая трубка складывается из фрагментов в одно и то же время, то взаимодействие между протоном и электроном и в атоме водорода, посредством центральной силовой трубки, осуществляется также "мгновенно". Следовательно, благодаря образованию центральной силовой трубки, силы инерции электрона, возникшие при ускорении свободного падения на протон при движении по круговой орбите, равны силе кулоновского притяжения электрона и протона, но направлены в противоположные стороны. Согласно [1], стоячая электромагнитная волна, полученная наложением параллельных отраженных волн на такую же падающую волну, не переносит никакой энергии электромагнитного поля, так как падающая и отраженная волны переносят одно и то же количество энергии, но в противоположных направлениях. Следовательно, и в случае движения электрона в атомах и молекулах, при условии параллельности силовы линий, исходящих от противоположных зарядов, в центральных силовых трубках создается электромагнитная "невесомость" на данных участках их поверхности. [c.27]

В данной схеме детонационная волна рассматривается как комплекс ударная волна - юна реакции. Вследствие экспоненциальной зависимости скорости реакции от температуры энерговыделение происходит на малом участке НБ. Сгорание происходит не мтновенно, как утверждали первые исследователи детонации [11], а занимает некоторое время т [30]. Поэтому перед продуктами сгорания существует участок старой, но непрореагировавшей смеси, передняя граница которого - фронт ударного сжатия - движется со скоростью детонации V (состояние сжатой смеси долишо находиться одновременно на кривой II и на продолжении гфямой [c.25]

Реакции (I) — (И1) проходят с разной скоростью. Скорость замещения второго атома хлора в аква-комплексе [стадия (И)] очень мала. Однако при протекании стадии (И1) в щелочной среде образуется гидроксокомплекс, который гидратируется гораздо быстрее. Чтобы выяснить кинетику стадии (I), необходимо затормозить стадию (HI), используя сильнокислую среду (pH < 3). Для исследований удобен фотоколориметр ический способ. В области длин волн от 520 до 560 ммк исходный комплекс транс- [Со (еп)2 lj] имеет минимум на кривой поглощения, в то время, как конечный продукт аквокомплекс — транс-(Со (еп)2 HjO lP — максимум. Следовательно, за скоростью реакции можно следить по концентрации продукта реакции, измеряя оптическую плотность раствора. [c.383]

Кривая потенциометрического титрования димеров содержит две волны, каждая из которых отвечает окислению каждого из двух ионов [Pt(NHз)4 + и [Р1С14р-, в то время как на кривой восстановления Р1(ЫНз)2С12 одна волна соответствует прямому окислению комплекса. [c.75]

Возможность спектрофотометрического титрования редкоземельных элементов комплексоном П1 с арсеназо I в качестве индикатора обусловлена меньшей устойчивостью комплексных соединений этих элементов с индикатором, чем с комплексоном ИI.Комплексное соединение редкоземельного элемента с арсеназо I имеет максимум поглощения в области 570—575 нм, в то время как сам реагент поглощает при % 510 нм (см. рис. 59). Титруя растворы редкоземельных элементов с арсеназо 1 комплексоном 111, наблюдают постепенное уменьшение оптической плотности при А, 575 нм в результате перехода редкоземельных элементов из менее устойчивого комплексного соединения в более устойчивое, которое в данной области длин волн не поглощает. Таким образом, в процесе титрования получают ход кривой, представленной на рнс. 24. [c.213]

На рис. 5.11 показано, что если за т взять время жизни Б триплетном состоянии для некоторых ароматических соединений, то при различных значениях времени освещения 0 отпошепие скоростей образования продукта реакции при прерывистом и непрерывном облучении совпадает с теоретической кривой. Это совпадение может рассматриваться как практически бесспорное доказательство того, что указанные двухквантовые реакции протекают через промежуточное образование триплетного состояния. В случае двухквантовых реакций экспериментальное определе1П1е квантового выхода (отношение числа молекул продукта к числу квантов света, поглощенных молекулами в триплетном состоянии) вызывает большую сложность, поскольку для этого необходимо знать концентрацию возбужденных молекул, поглощающих второй квант света, а также их коэффициент экстинкции для длины волны возбуждения. [c.244]

Время достижения до концентрации насыщения составляют минуты. Столь быстрое достижение концентраций насыщения объясняется тем, что движущаяся струя разбивается на многочисленные капли и при падении на поверхность образует на ней брызги и волны. Все это резко увеличивает поверхность испарения. Характер кривой 2 свидетельствует о том, что изменение концентраций в паровоздушной среде почти в течение всего времени наполнения остается постоянным. В данном случае процесс испарения носит диффузионный характер с медленным формированием насыщенного слоя концентраций. Поэтому пока граница диффузионного насыщенного слоя не достигла горловины емкости, концентрация паров в выбрасываемой смеси сравнительно мала и, как правило, недостаточна для создания наружной пожаровзрывоопасной загазованности. С подходом верхней границы диффузионного слоя к горловине емкости мощность выброса резко возрастает и примерно при уровне взлива, равного 0,85 от высоты наполняемой цистерны, достигает своего максимального значения. Процесс максимального выброса паров составляет незначительный период наполнения, если учесть, что все емкости дополна не заполняются. Требования главы СНиП П-106-79 допускают устройство открытых сливных устройств только для нефтепродуктов с температурой вспышки выше 120 С и мазутов. Поэтому совершенно справедливо требование нормативных документов производить налив закрытой струей, т. е. под слой горючего. Это правило целесообразно выполнять при наполнении тары. Кроме того, следует подчеркнуть, что открытая струя интенсивно генерирует заряды статического электричества, а мелкораздробленные частицы жидкости могут иметь нижний концентрационный предел воспламенения примерно на порядок ниже, чем паровоздушные смеси. [c.23]

Результаты экспериментов по исследованию структуры детонации (например, экспериментов, описанных в работе [ ], в которых при изучении детонации в смесях, содержащих 70% Н2и30% О2 с добавкой Хе, применялся метод поглощения рентгеновских лучей, а также экспериментов, описанных в работе [ 1, в которой использовался метод отражения света) находятся в качественном согласии с моделью детонационной волны ЗНД. Большая часть расчетов структуры детонационной волны, использующих данные о скоростях реакций, которые, как полагают, соответствуют реальным горючим смесям, приводит к результатам, также хорошо согласующимся с моделью ЗНД. Наибольшее расхождение, о котором сообщалось в работе [2 ], относится к расчету детонационной волны, в которой протекает реакция разложения озона структура волны в этом случае описывается кривой типа кривой (1 на рис. 3 и 4. Однако ожидается, что использование полученных в последнее время улучшенных данных по скорости реакции разложения озона приведет к лучшему согласию с моделью ЗНД [2 ]. [c.208]

Поскольку частота света, поглощаемого при электронных переходах, составляет 10 —10 с , поглощение осуществляется за 10 —10 с (время, эквивалентное прохождению одной световой волны). За этот период ядра успевают сместиться лишь весьма незначительно, поскольку частота их колебаний много меньше указанной величины. Принцип Франка — Кондона гласит, что за время электронного перехода никаких существенных изменений в положениях атомных ядер молекулы не происходит. Рассмотрим рис. 13-5, на котором изображены два типа кривых потенциальной энергии молекул в возбужденном состоянии [5]. В первом случае геометрия молекулы в основном и возбужденном состояниях почти одинакова. Важно помнить, что при комнатной температуре большая часть молекул находится на самых няжних энергетических уровнях, по крайней иере для большин- [c.14]

Волновой фронт (фиг. 1) прошел через шлиру и продолл ает распространяться в окружающем однородном воздухе (п = onst) в направлении нормали к своей поверхности. Элемент поверхности фронта всегда распространяется по нормали к поверхности, которая в то же время совпадает с местным направлением светового луча. В однородной среде (я = onst) направление светового луча не меняется. Если провести касательные к векторам, указываюигим направление светового луча для данного элемента волнового фронта в различные моменты времени распространения волны, то получится кривая, изображающая ход светового луча. Эта линия является прямой в однородной среде и пространственной кривой в неоднородной среде. [c.19]

Полярографию широко применяют для исследования поведения на катоде различных веществ в водных растворах [98— 103]. Как на потенциал полуволны, так и на предельный ток может влиять протонирование. На полярограммах восстановления антрацена (Ant) в растворах с увеличивающейся активностью протонов видны общие тенденции, наблюдаемые в экспериментах подобного типа (рис. 3.18). В неводпых растворах имеются две обратимые одноэлектронные полярографические волны, отвечающие последовательному образованию аниои-радикала и дианиона (рис. 3 18, кривая J). При увеличении коицеитрацин воды в растворе высота первой волны увеличивается, в то время как высота второй волны уменьшается, причем суммарная высота обеих волн остается приблизительно постоянной до тех пор, пока при высокой активности протонов обе волны не сольются в одну двухэлектрониую волну (рис. 3.18, кривая 5). Такое поведение может быть объяснено протеканием реакции по механизму ЕСЕ оы (уравнения 3.48—3.51). Увеличение высоты первой волны объясняется увеличением вклада химической стадии (уравнение 3.49), в результате которой образуется радикал Ant, восстанавливающийся легче субстрата [104]. [c.121]