Теплота по скорости испарения

Рассмотренная теория применима к расчету испарения и диффузионного горения как капель индивидуальных химических веществ (этиловый спирт, бензол и т. п.), так и капель многофракционных топлив (нефть, ее производные). В случае многофракционных топлив при горении капель не происходит разгонки фракцией, так как скорость перемешивания внутри капли гораздо меньше скорости испарения. Слой жидкости у поверхности капли испаряется полностью (испаряются все фракции) за время, в течение которого заметного перемешивания внутри капли не происходит. Температура поверхности капли приближается к температуре кипения наиболее высококипящей фракции (к температуре кипения составного топлива). В расчет входит эффективная теплота испарения, определяемая, как и температура кипения составного топлива, из опыта. [c.251]

Скорость циркуляции электролита на одну ванну равна 0,65 м /ч, теплоемкость электролита 3,43 кДж/кг, плотность раствора равна 1,20 г/см . Открытое зеркало электролита в ванне 6,2 М-, скорость испарения воды 4,18 кг/(м -ч). Теплота парообразования при температуре электролиза 2350 кДж/кг. Теплопотери с ванны за счет испарения воды принять равными 70 % от общего расхода теплоты ванной (при составлении теплового баланса учитывать только разницу в температурах поступающего и уходящего электролита). [c.271]

Составление теплового баланса для жидкости, находящейся в сфероидальном состоянии, показывает, что скорость испарения капли зависит от интенсивности подвода теплоты, которая в первом приближении может быть иредставлена коэффициентом теплоотдачи а, соотнесенным с температурным напором (Тс—Та), от значения теплоты парообразования жидкости г и от геометрических характеристик сфероида [c.57]

При умеренных концентрациях воды (до 10%) ее влияние на важнейшие показатели качества топлива незначительно. Однако при концентрации воды свыше 20% значительно повышается теплота испарения, изменяется фракционный состав, в частности повышаются температуры начала кипения и 50%-го отгона, снижается давление насыщенных паров и скорость испарения, с поверхности. В целом это ведет к ухудшению пусковых свойств и показателей работы двигателя, особенно в период прогрева и при работе на переходных режимах. [c.166]

Влажность шихты имеет иногда большое значение. Выделяющийся при нагревании влажной шихты водяной пар может оказать влияние не только на скорость, но и на характер химических процессов. Присутствие влаги может иногда ускорить обжиг, но может привести и к распаду уже образовавшихся продуктов реакции, а также к спеканию материалов. Обжиг влажной шихты требует повышенного расхода тепловой энергии из-за дополнительной затраты теплоты на испарение влаги. [c.355]

СП — скорость испарения шлака и исп — теплота испарения шлака при /шл- [c.231]

При получении формулы для скорости испарения йЯо/йх предпола- галось, что теплота через зазор между сфероидом и стенкой передается исключительно теплопроводностью, так что тепловой поток определяется теплопроводностью пара и размером зазора. Произведем простую оценку доли радиационной составляющей, которая может, иметь значение при высокой температуре охлаждаемой поверхности. Предполагается, что теплообмен излучением осуществляется независимо от других видов переноса теплоты излучающая система представляет собой две параллельные черные поверхности с температурами Тс я соответственно. Независимость лучистого потока определяется выражением [c.70]

В заверщение следует указать и другие дополнительные эффекты, учитываемые различными авторами, при сохранении общей схемы процесса, описанной в 2.2. Теплота, отводимая от стенки, затрачивается не только на испарение жидкости, но и на перегрев пара в зазоре под сфероидом этот эффект учитывается относительно просто [1.1, 2.4, 2.7] увеличением теплоты парообразования на величину Срп(Гс—7 )/2. Для мелких капель, взвешенных в сфероидальном состоянии над нагретой поверхностью в виде сферы, рассматривалось ламинарное течение пара в зазоре сложной формы между нижней полусферой капли и плоской стенкой [2.26] это приводит к необходимости применения численного метода, что ограничивает практическую ценность результатов. В этой же работе [2.26] рассматривалось излучение от стенки как на верхнюю, так и на нижнюю половину сферической капли. Результаты ка чественно согласуются с полученными в данном параграфе лучистый поток составляет примерно 60% лри температуре стенки 7 с=500°С и примерно-30% при температуре стенки Гс=280°С. Исследования скорости испарения капель различных размеров- были проведены в [2.24, 2.25]. Численным методом была рассчитана форма капли, зависящая от ее объема, и получены выражения для средней толщины капли и площади основания, представляющего собой поверхность теплообмена. Толщина (высота) капли связана с объемом зависимостью, аппроксимированной ломаной линией с тремя прямолинейными участками, соответствующими каплям трех классов малым, большим и расширенным. Для каждого класса капель получено выражение для коэффициента теплоотдачи, соответствующего температурному напору АТ—Тс—Т, и переносу теплоты в паровом зазоре теплопроводностью. Малыми каплями по [2.24] считаются капли, объем которых удовлетворяет условию [c.75]

Смачивающий режим взаимодействия капель. В этом режиме на охлаждаемой поверхности отсутствует пленка, и капли, достигая поверхности и взаимодействуя с ней, образуют пятна жидкости размером 3—4 мм. С увеличением температуры поверхности размеры пятен уменьшаются. Коэффициент- теплоотдачи при таком режиме охлаждения относительно высок. Интенсивность отвода теплоты здесь определяется температурой поверхности пластины и характеристиками потока диспергированной жидкости скоростью капель, их размерами и концентрацией капель в объеме струи. Скорость и размер капли определяют площадь пятна жидкости, концентрация капель — долю поверхности пластины, покрытой каплями, а температура поверхности — скорость испарения пятна. Экспериментально получено, что коэффициент теплоотдачи пропорционален можно предполагать, что интенсивное испарение на поверхности контакта капля — твердое тело приводит к возникновению усилия, обусловливающего отталкивание жидкости и в конечном счете недоиспользование ее массы.. [c.171]

Коэффициенты и Рс зависят от молекулярной массы, удельного объема, теплоты испарения, давления насыщенных паров топлива и температуры [201. Из формулы (1) следует, что скорость испарения максимальна в вакууме (р = 0 Со = 0) и равна нулю, когда /7, = ро и С, = Со. [c.20]

На скорость испарения нефтепродуктов оказывают влияние давление насыщенных паров, фракционный состав и средняя температура кипения, коэффициент диффузии, теплоемкость, теплопроводность, теплота испарения, поверхностное натяжение. Косвенное влияние оказывают вязкость, плотность и другие свойства нефтепродуктов. [c.27]

Дифференциальный манометр измеряет разность давлений между кубом и головкой (в единицах высоты столба манометрической жидкости), возникающую при течении пара через насадку, которая оказывает сопротивление потоку. Для того чтобы можно было измерять скорость испарения, требуется предварительно установить зависимость между давлением и количеством жидкости (в граммах или миллилитрах), конденсируемой в головке в единицу времени. Кривая, полученная в результате такого рода калибровки, непосредственно применима лишь к жидкости, по которой калибровали колонку, к данной колонке и к одной температуре. Две или большее число жидкостей, подобных по строению н близких по точкам кипения, дают почти совпадающие калибровочные кривые для данной колонки. При разгонке смесей таких жидкостей скорость кипения при данном избыточном давлении остается постоянной. С другой стороны, скорость кипения смеси различных по структуре компонентов, мольная скрытая теплота испарения которых сильно разнится и для которых индивидуальные калибровочные кривые скорости испарения по избыточному давлению сильно отличаются друг от друга, будет, повидимому, при данном избыточном давлении в процессе ректификации изменяться. Начальная скорость испарения смеси будет какой-то средней из скоростей испарения индивидуальных компонентов. По мере течения ректификации состав жидкости куба изменится и, следовательно, изменится скорость кипения. В этих условиях необходимо будет определить скорость кипения в процессе разгонки по абсолютному методу для того, чтобы поддерживать скорость пара в головке колонки постоянной. При правильно сконструированной головке, работающей по принципу периодического отбора, изменение скорости кипения выражается в увеличении или уменьшении времени, потребного для того, чтобы собрать данное количество отгона при условии, что кажущееся флегмовое число сохраняется постоянным. Для того чтобы восстановить желаемую скорость кипения, необходимо подрегулировать избыточное давление. [c.229]

Теплота испарения. Также как теплопроводность и теплоемкость, оказывает косвенное влияние на скорость испарения топлив. При значительной теплоте парообразования температура топлива заметно понижается и скорость испарения уменьшается. Теплота испарения зависит от давления и для углеводородов и нефтепродуктов уменьшается с увеличением молекулярной массы и температуры кипения (табл. 11). При прочих равных условиях теплота испарения уменьшается при переходе от непредельных углеводородов и аренов к цикланам и алканам. Повышенная теплота испарения непредельных и аренов объясняется их ассоциацией. Разность [c.36]

Иванов Л. И., Матвеева М. П. Метод и установка для измерения теплоты сублимации металлов по скорости испарения с открытой поверхности. — М. Изд-во АН СССР, 1956.-11 с. [c.467]

При термическом испарении подложка дополнительно нагревается из-за радиационного излучения испарителя, а также вследствие выделения скрытой теплоты фазового перехода, высвобождающейся в процессе конденсации паров вещества. В процессе напыления при больших скоростях испарения температура пленки возрастает на десятки и даже на сотни градусов по сравнению с начальной температурой подложки. [c.137]

Обычно величины, относящиеся к растворителю, снабжают индексом 1, а к растворенным веществам индексом i (i—2, 3,. ..). Бесконечно разбавленный раствор характеризуется тем, что а N - 0. В таком растворе частицы растворенного вещества отделены друг от друга большим числом частиц растворителя и не взаимодействуют между собой подобно молекулам в идеальном газе. В разбавленном растворе частицы растворенного вещества взаимодействуют только с окружающими нх частицами растворителя. Вследствие этого добавление в разбавленный раствор каждой новой частицы компонента 2 или 3 сопровождается одним и тем же изменением и или Н, равным изменению, происходящему при добавлении частицы в чистый растворитель. Поэтому теплота растворения, например компонента 2, не зависит от концентрации (пока раствор остается разбавленным). Процесс разбавления, т.е. смешение чистого растворителя с разбавленным раствором, происходит без теплового эффекта, так как энергия взаимодействия частиц 2 и 1 не изменяется. Этот процесс подобен изотермическому расширению идеального газа и его стимулом является только увеличение энтронни вследствие возрастания вероятности распределения частиц 2 в большем объеме. Такая аналогия позволяет ожидать, что между концентрациями компонентов в разбавленных растворах и их свойствам1т должна существовать простая связь. Одним из важных законов разбавленных растворов является закон Геири. Он связывает парциальное давление компонента в газе над раствором р2 с его концентрацией в этом растворе Сг. Закон Генри может быть выведен из рассмотрения скоростей двух противоположно направленных процессов — растворения и испарения, происходящих при постоянной температуре. Скорость растворения газа в конденсированной фазе со пропорциональна р2, т. е. со =й р2, а скорость испарения of пропорциональна Са и м =й"С2. При равновесии со = = of, следовательно, k p2 = k" 2 или 2lp2=k lk". Таким образом, при постоянной температуре отношение С2/Р2 есть постоянная величина, которую обозначают буквой г (постоянная Генри). [c.61]

Существенно то, что не все молекулы, находящиеся в жидкости, могут оторваться и перейти в газообразное состояние. Для этого необходимо, чтобы молекула обладала некоторой избыточной энергией (энергией активации), которая требуется для преодоления сил межмо-лекулярного притяжения (вспомним, как трудно оторвать от магнита металлический шарик). Чем выше температура жидкости, тем больше амплитуда колебаний молекул и скорость их вращательного движения, и соответственно тем большая доля молекул может получить от своих соседей энергию, необходимую для преодоления потенциального барьера. Поэтому чем выше температура жидкости, тем выше скорость десорбции (испарения). Дополнительная энергия, необходимая молекуле для ее отрыва от окружающих молекул и удаления на расстояние, на котором уже не действуют силы молекулярного взаимодействия, называется теплотой десорбции (испарения). Скорость и теплота десорбции существенно зависят также и от сил межмолекулярного взаимодействия частиц разного сорта. Спектр этого взаимодействия может быть достаточно широк — от взаимного притяжения до отталкивания. Подробнее влияние сил межмолекулярного взаимодействия на процесс абсорбции— десорбции рассмотрено в разделе 14. [c.25]

За счет теплоты испарения поверхность жидкости охлаждается, что вносит погрешность в определение скорости испарения. Понижение температуры поверхности испарения зависит от летучести растворителя (рие. 21) [65] чем выше летучесть растворителя, тем больше снижение температуры поверхности. [c.89]

В работе Бруэра и Маргрейва [928] измерения давления паров окиси лития также производилось эффузионным методом (1541 —1669° К). Авторы работы [928] обнаружили, что скорость испарения окиси лития,регистрируемая по общей потере веса эффузионного сосуда, в 20—25 раз больше вычисленной на основании собранного на мишени количества лития. Сравнение вычисленных по этим данным значений давления насыщенных паров окиси лития с парциальными давлениями паров атомарного лития над окисью лития показывает, что если основываться на измерениях общей потери веса, то основным продуктом испарения должна быть окись лития с теплотой сублимации 101,2 ккал/моль] если же основываться на измерениях количества лития, собранного на мишени, то основными продуктами испарения должны быть атомарный литий и кислород. Бруэр и Маргрейв не приводят объяснения этого противоречия. Нужно отметить, что соотношение между литием и кислородом в конденсате, найденное этими авторами, изменялось от опыта к опыту в широких пределах (от 4 до 1), что также не могло быть объяснено. [c.882]

Большое значение имеют также тепловые явления, сопровождающие протекание первой стадии пленкообразования. Кроме температуры окружающей среды и подложки, а также количества теплоты и скорости ее подачи на скорости испарения растворителя сказывается эффект снижения температуры поверхности формируемой пленки, связанный с теплотой испарения растворителя. Теплопередача в зависимости от температурного градиента при формировании пленок может быть направлена как к поверхности, так и от подложки через формируемую пленку в окружающее пространство [71, с. 105 72, с. 131]. Условия и направление теплопередачи зависят и от теплофизических свойств системы. Возможны два крайних случая [c.97]

Скорость испарения жидкости зависит от количества подаваемого в куб-испаритель греющего пара. Так, за интервал времени dx конденсирующийся пар с расходом D (кг/с) выделит количество теплоты Лг,, dx (кДж), где Гг п - удельная теплота конденсации греющего пара (кДж/кг). Вся выделенная паром теплота расходуется на испарение элементарного количества жидкости dG (кмоль) состава х , для которой удельная теплота испарения (парообразования) г(х) должна определяться по правилу аддитивности в зависимости от текущего состава испаряющейся жидкости г(х) = г х г (1 - х), где г и - молярные теплоты испарения летучей и менее летучей жидкости (кДж/моль). Таким образом, тепловой баланс куба-испарителя (без учета тепловых потерь в окружающую среду) запишется в виде [c.413]

Вода обладает более высокой скрытой теплотой испарения (580 кал/г), чем большинство органических жидкостей (<100 кал/г), и, следовательно, в процессе формирования пленки для испарения воды требуются большие затраты теплоты. Так как скорость испарения воды при обычных условиях зависит от относительной влажности, то рабочие характеристики дисперсий, связанные с различной скоростью испарения, часто трудно контролировать. На практике этот недостаток часто устраняют прибавлением различных смешивающихся с водой органических растворителей для увеличения скорости испарения водной компоненты, однако это удорожает продукт и делает его токсичным. Температура кипения воды значительно ограничивает область применения таких дисперсий по сравнению с растворными рецептурами, где применение органических жидкостей с широким интервалом температур кипения (50—300 °С) позволяет обеспечить требуемую скорость испарения при нанесении пленкообразователя. Кроме того, температура замерзания воды выше, чем у большинства органических жидкостей, и, хотя она может быть несколько понижена при использовании соответствующих добавок, это усложняет хранение и транспортировку полимерных эмульсий при низких температурах. [c.10]

Однако, если необходимо, в основе выбора могут быть и другие требования, а именно те, которые диктуют условия применения полимерных дисперсий. Так, в случае поверхностных покрытий требуется смесь растворителей, обеспечивающая необходимую для образования пленки скорость испарения. Если же требуется получить порошок полимера, то разбавитель должен обладать низкой скрытой теплотой испарения, чтобы его можно было легко отгонять с небольшой затратой теплоты. [c.227]

Применительно к С. влагу классифицируют в более широком смысле на свободную (легко удаляемую) и связанную (адсорбционную, осмотич., микрокапилляров). Скорость испарения свободной влаги из материала равна скорости испарения воды со своб. пов-сти жидкости. Связанная влага испаряется из материала с меньщет скоростью, чем с пов-сти воды. Расчет сушилок необходимо проводить с учетом энергии связи влаги с материалом. Суммарный расход теплоты на С. [c.481]

Еще ярче недостаточность объяснения изменения диффузионной подвижности одним термодинамическим фактором проявляется при рассмотрении влияния малых примесей на самодиф-фузию растворителя. Известно, что наличие малых концентраций посторонних атомов в серебре (например, меди, цинка и др.) резко снижает энергию активации самодиффузии серебра, хотя термодинамические свойства растворителя при малых концентрациях растворенного вещества практически не изменяются. Точно так же наличие углерода существенно изменяет скорость самодиффузии железа в аустените по сравнению с -железом, хотя теплоты их испарения практически одинаковы. Здесь проявляется действие кинетического фактора. [c.273]

Наконец, еще один фактор, которым пренебрегали при получении вырал<енпя для скорости испарения, — это радиационный перенос, теплоты от стенки к основанию каплп через паровой слой. Это явление может иметь существенное значение при большом хемпературиом напоре. [c.64]

Наиболее ценным для комбинаций внутреннего и наружного подогревате- лей является то обстоятельство, что такая система быстро реагирует на изменение давления в контактном манометре, который применяется для регулирования скорости испарения в кубе. Часть энергии, подаваемой в к>б, идет на то, чтобы поддерживать перегоняемую жидкость при температуре ее кипения, а остальная часть расходуется на теплоту испарения. Если наружный подогре- ватель обеспечивает всю первую часть энергии и 0% второй, то на долю внутреннего подогревателя остается 10% теплоты, необходимой для поддержания постоянной скорости испарения или выкипания. Поскольку количество выделяемого тепла невелико, массу внутреннего нагревательного элемента для того, чтобы снизить тепловую инерцию, можно сделать небольшой. [c.227]

Самое простое предположение о кинетике сушки состоит в том, что влага внутри пористой структуры материала может перемещаться относительно свободно. Испарение происходит только на наружной поверхности, а удаляемая с поверхности влага подводится из внутренних зон материала при исчезающе малом градиенте влагосодержания. Скорость испарения с поверхности определяется количеством теплоты, подводимой к наружной границе тела. Температура новерхности и всего объема влажного тела одинакова, постоянна и равна температуре мокрого термометра окружающей среды. Значение скорости сушки — с1и/(1х в рамках сделанных упрощений определяётся делением количества подведенной теплоты на удельную теплоту парообразования Ге - [c.277]

И. Ленгыюр [33] впервые использовал значения скоростей испарения с накаленных в высоком вакууме проволок, рассчитанных из данных о потере веса, для определения давлений пара и теплот испарения металлов с высокими температурами кипения. Совместно с Г. А. Джонсом и Г. М. Маккеел [34] он определил оти, пмеюш,ие также техническое значение, величины для вольфрама, молибдена, платины, никеля, железа, меди и серебра. При этом принималось, что а = 1. Подтверждением правильности сделанного предположения служило согласие с данными, полученными при использовании общего уравнения для давления пара при. подстановке в него химических констант Сакура — Тетрода — Штерна. Частично экспериментальным и частично расчетным путями данные проверялись П. Хартеком [35] п А. Эйкеном [36]. Давления пара меди и серебра были измерены посредством кнудсеповского метода истечения, многократно и надежЕю испытанного. При этом оказалось, что значения давления пара, определенные методом раскаленной проволоки, были на 1/3 -ь 1/4 меньше. Новый критический пересчет экспериментальных данных Ленгмюра п его сотрудников показал, что подобные же отношения наблюдаются и для остальных металлов, за исключением платины. [c.35]

Для обобщения представлений, которые были получены на основании упомянутых экспериментальных данных, необходимо чисто теоретическое обсуждение положения дел. Соответствующий анализ был произведен Г. Бауле [44] и позднее Ленгмюром 41]. Однако в новой важной работе М. Поляни и Е. Вигнера [45] удалось продвинуться дальше. Правда, они разработали только случай одинаковых атомов и равных сил связи, но это как раз соответствует процессам испарения и конденсации, которые и подлежат здесь специальному обсуждению. Колебания энергии внутри системы жестко друг с другом связанных атомов происходят из-за интерференции собственных колебаний. Вычисления показывают, что в течение времени одного колебания (l/v) изменение на одной связи составляет в среднем - кТ, и что для накопления энергии Е > кТ необходимо в среднем время ех])(Е/кТ). До удаления одного атома, связанного в трех направлениях, протекает в среднем время 2 ) (кТ1Е) X X ехр( /Л 7 ). Отсюда получается, что скорость испарения с 1 см тюверхпости составляет (2у/б ) К/кТ)ех ) К/кТ), если через 6 обозначить площадь поверхности, занимаемую одним атомом, а работу отрыва Е заменить равхшй ей атомарной теплотой испарения X. [c.38]

Из этих данных можно рассчитать, например, число атомов азота, адсорбированных на 1 см поверхности ленты. Но, к сожалению, нет соответствия в интерпретации значения Л адс при насыщении монослоя. На основании скоростей испарения и теплот адсорбции Бекер [100, 101] приводит доказательства того, что при этом обнаруживаются два слоя атомов азота, и, принимая, что первый слой заполнен при адсорбции по одному атому азота на каждые четыре атома вольфрама на плоскости (100), приходит к кривым 5 по О, изображенным на рис. 47. С другой стороны, Трепнел [102] допускает, что по одному атому азота приходится на каждые два атома вольфрама, и изменяет кривые, полученные Бекером и Хартманом, как показано на рис. 48. Более того, Трепнел рассчитал, что уменьшение 5 при больших степенях заполнения происходит главным образом из-за уменьшения доступной поверхности, т. е. за счет члена (1 —- Э) хотя на ранних и средних стадиях заполнения скорость [c.224]

Сз (газ). Чупка и Инграм [1109, 1110, 1111, 1112, 1113] на основании выполненных ими масс-саектрометрических исследований паров углерода нашли значение ДЯ°/о (Сз, газ) = = 200 Н- 10 ккал/моль. Торн и Уинслоу [3985] исследовали скорости испарения углерода с открытой поверхности и истечения паров углерода через отверстие эффузионного сосуда и нашли, что при 2400° К давление паров Сд составляет 1,05 ТО атм, а теплота образования ДЯ°/з4оо= 184,4 ккал/моль (чему соответствуетАЯ7о = 188 ккал/моль). Пересчет данных Торна и Уинслоу с использованием принятых в настоящем Справочнике значений термодинамических функций Сд (газ) и С (графит) приводит к величине ДЯ°/о = 194 ккал/моль. [c.484]

В работе Батдорфа и Смитса [676] измерялась скорость испарения кремния с открытой поверхности и было найдено значение теплоты сублимации АЯз,, = 105 ккал/г-атом. [c.686]

Бруэр и Серей [931] провели 11 измерений давления паров над окисью алюминия интегральным вариантом эффузионного метода (2309—3605° К) с камерами из вольфрама. Авторы работы [931] предполагали, что основным продуктом испарения окиси алюминия является АЮ. Проведенные расчеты [420, 296] показали, однако, что найденные в работе [931] скорости испарения окиси алюминия не могут быть объяснены в том случае, если АЮ является единственным продуктом испарения. Предполагая, что, помимо АЮ, в условиях опытов [931] испаряется также АЬОз, в работах [420, 296] было вычислено значение ДЯзо (АЬОз) = = 172 ккал/моль. Однако в дальнейшем в работах [487, 36736, 1405а, 4158] было показано, что в условиях опытов [931 ] вольфрам должен энергично восстанавливать окись алюминия, и, следовательно, результаты измерений [931] не могли привести к правильному значению теплоты сублимации окиси алюминия. [c.777]

Скорость испарения окиси бария с металлической ленты, покрытой окисью бария, измерялась Классеном и Венемансом[1116] (1223—1475° К) и Германом [20081 (1200—1555°К). Расчет теплоты сублимации ВаО при 0° К по данным, полученным этими авторами, приводит к величинам 102,8+0,5 и 102,5+2 ккал/моль и соответствующим значениям Do(BaO), равным 136,1+3 и Шз,А- -2),Ъ ккал/моль. Возможно, что при измерении температуры в этих [c.855]