Среда в газовой динамике

Среди работ [1-14], посвященных вариационным принципам газовой динамики, можно различить отдельные ветви. [c.7]

Наибольшее значение в газовой динамике имеет идеальный адиабатический процесс, который предполагает отсутствие теплового воздействия и работы сил трения. Но этой причине при идеальной адиабате энтропия ) газа остается неизменной, т. е. такой процесс является идеальным термодинамическим — изо-энтропическим — процессом. Напомним, что далеко не всякий адиабатический процесс является идеальным. Например, при выводе уравнения теплосодержания мы показали, что наличие трения не нарушает адиабатичности процесса, но процесс с трением уже не может быть идеальным, так как он протекает с увеличением энтропии. Иначе говоря, адиабатичность процесса требует только отсутствия теплообмена с внешней средой, а не постоянства энтропии. Таким образом, адиабатичность совмещается с постоянством энтропии только в идеальном процессе. Если изменением потенциальной энергии можно пренебречь (21 22) и нет технической работы ( = 0), а процесс является идеально адиабатическим, то уравнение Бернулли на основании 54) и (64) имеет следующий вид [c.30]

В настоящее время четко вырисовываются две области магнитной гидродинамики в первой — считается, что среда обладает бесконечной проводимостью (астрофизика), во второй — имеют дело со средой конечной проводимости (магнитная газовая динамика различных технических аппаратов). [c.178]

Необходимо отметить, что за последние четверть века исследования струйного турбулентного течения несжимаемых и сжижаемых сред приобрели громадное значение. С одной стороны, развиваются теоретические исследования, основанные на теории турбулентного состояния, начиная с полуэмпирических теорий (Прандтль и др.) и до современной статистической теории турбулентности (А. Н. Колмогоров). С другой стороны, проводятся обширные экспериментальные исследования, дающие возможность обнаружить важные для понимания и расчета струйного течения закономерности. Дальнейшее развитие этой отрасли аэродинамики, естественно, пойдет по пути синтеза этих двух направлений. Итоги работ в этом направлении были подведены состоявшимся в 1956 г. совещанием по прикладной газовой динамике [31], а также в ряде статей, опубликованных в сборнике Исследование физических основ рабочего процесса топок и печей [32]. [c.42]

В разд. 1 Механика жидкости и газа содержится сжатое изложение основных положений гидромеханики и газовой динамики. актуальных для теплотехников. Наряду с фундаментальными определениями и понятиями, относящимися к кинематике, статике и динамике, даются формулировки классических теорем и приводятся основные, уравнения покоя и движения жидкостей и газов в формах, наиболее употребительных в инженерной практике. Раздел содержит также основные сведения о газожидкостных средах, в частности, важные для теплотехников сведения о течении парожидкостных смесей в адиабатных условиях и условиях теплообмена, в том числе при наличии термодинамической неравновесности в потоке. [c.9]

При малых числах М 1 или при М = О воздух и вода ведут себя одинаково, подчиняются одним и тем же законам классической гидродинамики. Этот случай представляет наибольший интерес для технологических процессов, так как здесь обычно встречаются скорости потоков, много меньшие скоростей звука. Можно утверждать, что любые газовые потоки и любые потоки жидких сред (кислоты, щелочи и др.) будут описываться законами классической гидродинамики. При М 1 имеют место законы сверхзвуковой газовой динамики, которые коренным образом отличаются от законов классической гидродинамики. [c.15]

Высокая скорость вращения ротора приводит к сильному изменению плотности газа в радиальном направлении. Отличие величин плотности газа вблизи стенки ротора и его оси может составлять 7-8 порядков. При этом в приосевой области ротора образуется зона сильного разрежения газа, в которой нарушается условие сплошности среды, и, как следствие, перестают выполняться уравнения газовой динамики. Между зонами разрежения (зона А) и сплошной среды (зона В) существует область переходного режима течения газа. [c.201]

Динамику двухфазных потоков в пористых средах обычно исследуют, используя закон Дарси для каждой из фаз. В последние годы появились исследования в области теории процессов фильтрации (в смысле просачивания) жидких или газовых потоков в среде с произвольными характеристиками, влияющими на скорость потоков. Представляют интерес исследования влияния топологии пористых сред на динамику идущих в них процессов, в которых вместо капиллярных моделей используют регулярные решетки или так называемые деревья Бете [9], позволяющие по координационному числу учесть разветвленность пор в структуре образца материала. [c.117]

Наиболее полно вопросы движения частиц при вибрировании поверхности и наличии сил сухого трения раскрыты в монографии Блехмана и Джанелидзе [11. Однако для слоя частиц, существенно превышающего их размер, результаты теоретических и экспериментальных работ, проведенных для одиночных частиц, нуждаются в существенной корректировке, так как в этом случае возникают непреодолимые математические трудности при учете сил вязкого трения между частицами, фильтрации газовой среды и динамики сыпучей среды. [c.46]

В общем случае при работе газожидкостного эжектора наиболее важными физическими процессами являются гидромеханическое и тепловое взаимодействие рабочих тел между собой, сопровождающееся фазовыми переходами, термодинамически и механически неравновесными состояниями, непрерывным изменением относительного содержания фаз в двухфазной смеси. Эти особенности рабочего процесса существенно отличают его от рабочего процесса в газовых эжекторах и делают в ряде случаев неправомерным использование уравнений газовой динамики гомогенных сред. [c.175]

Первая форма движения сохраняется до перехода слоя в псевдоожиженное состояние. При этом происходит качественное изменение слоя твердые частицы переходят во взвешенное состояние и образуют единую систему с фильтрующим газом. Поэтому избыток газа сверх минимального будет поступать в псевдоожиженный слой как в гомогенную среду определенной плотности в виде струй, движущихся по законам газовой динамики. [c.67]

Для корректного описания газодинамических течений, возникающих при распространении ударных волн в каналах технических устройств, заполненных химически реакционной средой - метаном, необходимо привлекать математическую модель неравновесной газовой динамики, учитывающую неравновесные химические превращения. Кинетические схемы для описания высокотемпературного газофазного пиролиза метана хорошо известны. Упомянем, например, упрощенную брутто-схему Касселя, известную с 30-х годов XX века [2]. В связи с широким распространением метода ударных волн для исследования кинетических процессов появились и более детальные схемы пиролиза метана при высоких температурах [3-5]. Эти схемы учитывают образование энергоемких и высокореакционных интермедиатов. Поэтому представляется обоснованным сопоставить расчетные данные, опирающиеся на различные схемы процесса пиролиза, как между собой, так и с экспериментальными данными по кинетике превращения метана в каналах под действием ударных волн. Это позволит верифицировать предлагаемую математическую модель с целью дальнейшего обоснованного использования для расчетов соответствующих технических устройств. [c.291]

Появление этих новых, трудных для теоретического анализа вопросов, естественно возникших в эпоху ракетных самолетов и космонавтики, не привело к кризису аэродинамики. Новые вопросы оказались тесно связанными с классическими вопросами газовой динамики и методы решения этих вопросов остались прежними, макроскопическими методами механики сплошных сред. Уравнения движения вязкого (реального) газа частично сохраняются теми же, что и лля обычного, однородного газа, но содержат также и дополнительные члены, выражающие особенности новых процессов. Повысилась, естественно, роль физики и химии и. в частности, современной кинетической теории материи и электродинамики. Закономерность процесса продолжающегося сближения механики жидкостей и газов с физикой и химией оправдывается сложностью тех физико-химических явлений, которые развиваются в газах при очень больших скоростях их движения. [c.256]

Исторически становление теоретической газовой динамики послужило не только пониманию и описанию общей структуры происходящих в сжимаемых средах физических процессов, 1 азовая лина,мика оказала также заметное влияние на развитие математики, главным образом ее части, связанной с теорией дифференциальных уравнений. Она вдохнула жизнь в целые математические направления — теорию разрывных решений дифференциальных уравнений, теорию уравнений смешанного типа, теорию квазиконформных отображений. Она стимулировала развитие теории сингулярных интегральных уравнений, группового анализа дифференциальных уравнений, функционально-аналитических и топологических методов исследования краевых задач. Она обогатила математику рядом важных понятий, таких как вырождение типа дифференциальных уравнений, сильный и слабый разрывы в решениях, градиентная катастрофа, сильная и слабая нелинейности, инвариантное и частично инвариантное решения, автомодельное решение и т. п. [c.10]

Нормальный газ. Оказывается, что качественное исследование фундаментальных закономерностей в газовой динамике может быть выполнено без окончательной конкретизации основных уравнений состояния газа 1фИ условии, что участвующие в этих уравнениях функции удовлетворяют некоторым естественным требованиям. Такая обобщенная трактовка была впервые предложена Вейлем и затем повторялась в ряде монографий (см. [4, 6]). Формулируемое ниже определение понятия нормального газа несколько отличается от упомянутого прототипа в сторону сужения класса сред, но зато дает возможность описать более щирокий класс процессов без каких-либо дополнительных предположений. [c.23]

Всякое движение газа неразрывно связано с идущим в нем термодинамическим процессом. При этом возможны такие ситуации, когда этот процесс является однопараметрическим. Отсюда возникают термодина.ми-ческие подмодели, среди которых наиболее важной и часто эксплуатируемой является модель изэнтропического движения. Далее, большое место в газовой динамике занимает теория установившихся течений (в том числе безвихревых). В этой подмодели пространство событий отходит на второй план, каждое событие является вечным , застывшим во времени. В пространстве течения процесс утрачивает, вообще говоря, свойство детерминированности, что влечет целый ряд новых эффектов. К ним относится, например, переход через скорость звука и связанное с ним из.менение типа основных дифференциальных уравнений. [c.83]

Точный расчет малых концентраций не имеет важного значения в тех задачах газовой динамики реагирующих сред, где определяются интегральные характеристики. Например, погрешность расчета малых концентраций при определении потерь удельного импульса па химическую неравновесность для течения многокомпонентной смеси в сопле реактивного двигателя не дает существенной погрешности в результатах исследований. В задачах н<е исследования процессов токсичных компонентов в энергетических установках необходимо с достаточной точностью определять концентрации токсичных веществ. Поэтому становится очевидной необходимость разработки таких итерационных схем решения конечно-разностных уравнений химической кинетики, в которых обеспечивается точное выполнение законов сохранения на каждой итерации и, следовательно, малые концентрации вычисляются с заданной относительной точностью. Напомним, что законы сохранения являются точными интегралами уравнений кинетики. [c.66]

В настоящее время нет методов, позволяющих исследовать пористое пространство во всей его сложности. Отчасти причина заключается в следующем обычно исследование структуры пор ведется через изучение поведения рабочих сред, приведенных в контакт с пористой системой (ртути в методе ртутной порометрии, паров в методе капиллярной конденсации и газов в методах газовой динамики). Поскольку истинное поведение этих сред в пористом пространстве неизвестно и одним методом выявляется не вся, а только активная для его часть объема пор,— [c.106]

Решение проблем описания среды в газовой динамике основано на моделировании процессов, протекающих в газе и плазме. В первом томе справочника рассматриваются модели динамики элементарных процессов как результаты отдельных столкновений частиц атомов, молекул, ионов, электронов. Во втором томе читателю предлагаются модели среды как описание результатов взаимодействия большого множества частиц. Эти процессы описываются уравнениями кинетики - в отсутствие физикохимического равновесия и следуют законам термодинамики - при наличии такого равновесия. [c.7]

При описании процессов, рассматриваемых в физико-химической газодинамике, необходимо учитывать возможность наличия того или иного термодинамического равновесия. Чаше всего такое равновесие будет локальным, и реализуется в отдельных физически бесконечно малых объемах, либо является частичным - при равновесии отдельных частей рассматриваемой среды. Описание газа и плазмы в локальном, частичном или более полном равновесии проводится на основе законов термодинамики с соответствующими формулами и соотношениями, указанными в этом томе справочника. Там же представлены и уравнения состояния, связывающие основные параметры среды - температуру, давление и объем газа, в том или ином приближении по плотности. Наиболее часто в задачах газовой динамики используется уравнение состояния идеального газа, когда средняя кинетическая энергия движения частиц в газе много больше средней потенциальной энергии их взаимодействия. [c.8]

СРЕДА В ГАЗОВОЙ ДИНАМИКЕ [c.10]

Среда - вещество, заполняющее некоторое пространство и состоящее из большого числа взаимодействующих между собой и с внешними полями частиц (атомов, молекул, электронов, ионов). В газовой динамике исследуемой средой является нейтральный и ионизованный газ или плазма. [c.10]

Газ - среда, в которой составляющие ее частицы - атомы и молекулы - свободно и хаотично движутся в промежутках между столкновениями. Время столкновения частиц в газе по величине на много порядков меньше среднего времени их свободного пробега. В таком газе среднее расстояние между частицами много больше радиуса действия межмоле-кулярных сил эта среда называется больцмановским газом [1,2]. Представление о степени разреженности среды в газовой динамике см. в [1-4]. [c.10]

Согласованная совокупность физической и математической моделей определяет понятие МОДЕЛИ СРЕДЫ в газовой динамике. [c.14]

Уровень описания среды в газовой динамике определяется типом переменных, используемых в соответствующих моделях среды. [c.14]

Теоретический анализ вращательной релаксации в моделях К.1 К.4 проводится для пространственно-однородных систем, когда состояние среды меняется только во времени t. При этом газодинамические переменные (плотность газа, среднемассовая скорость и др.) предполагаются постоянными, внешние силы не рассматриваются. При решении задач газовой динамики указанные здесь уравнения и соотношения добавляются к соответствующим уравнениям газовой динамики. Так, модели вращательной релаксации применяются при изучении сверхзвуковых струй и течений в соплах (см., например, [5]). В [6,7] рассматривается модель вращательной релаксации в газе многоатомных молекул, основанная на применении метода прямого статистического моделирования (ПСМ). [c.34]

Теоретический анализ колебательной релаксации моделей уровневой кинетики У.1-У.З,У.5,У.6,модовой кинетики У.7-У.9 и в диффузионном приближении У.4 проводится для пространственно-однородных систем, когда состояние среды меняется только во времени /. При этом газодинамические переменные (плотность газа, скорость движения, температура и др.) предполагаются постоянными, внешние силы не рассматриваются. При решении задач газовой динамики указанные здесь в моделях У.1-У.9 уравнения и соотношения добавляются к соответствующим уравнениям газовой динамики. [c.51]

Подбор материала в книге иллюстрирует, как на основе современной механики сплошной среды происходит интеграция различных разделов механики и физики (акустики, физики ударных волн, газовой динамики, физики взрыва и высокоскоростного удара, гидравлики, теплофизики, теории фильтрации), которыми занимаются исследователи, часто по традиции, нежели по существу, относящие себя к разным разделам науки. [c.5]

Аналогичная адаптация вьшолняется для уравнения движения. Для удобства последующих расчетов вместо уравнения полной энергии здесь используется уравнение изменения внутренней энергии. Его легко получить из полной системы уравнений газовой динамики с помощью широко известных преобразований, описанных в литературе по механике сплошных сред и вычислительной газодинамике (см., например. Главу 5). После получения уравнения изменения внутренней энергии оно адаптируется для сочленения по аналогии с адаптацией уравнения неразрывности. [c.128]

Начало принципиально нового этапа систематизации кинетической информации положено развитием в нашей стране информационной системы АВОГАДРО (автоматизированное обеспечение газовой динамики рекомендациями с оценкой достоверности). Система АВОГАДРО призвана обеспечить как информационные потребности задач газовой динамики (в том числе процессов горения), так и возможности построения математических моделей среды в еще не формализованных задачах, что определяет ее как научно-исследовательскую информационную систему. Краткое изложение основных принципов создаваемой си- [c.6]

Имеющиеся теоретические и экспериментальные данные свидетельствуют о том, что при очень малых значениях числа Кнудсена (К <0,01) газ ведет себя как сплошная среда. В интервале значений числа Кнудсена 0,01 < К < 0,1 можно также пользоваться уравненнямп газовой динамики сплошной среды, однако при этом, как будет показано ниже, следует в граничные условия на твердой поверхности вводить поправку на так называемые скольжение и скачок температуры . [c.133]

У газов и плазмы (ионизированный газ) абсолютная диэлектрическая и магнитная проницаемость имеет практически такое же значение, как в пустоте (Ва во Цв Но), поэтому В уравнениях магнитной газовой динамики можно обойтись без векторов электрической индукции и наиряженпости магнитного поля, т. е. можно не учитывать явлений поляризации и намагничения среды. [c.189]

В этой главе рассматриваются законы распространения света в среде с переменным показателем преломления главным образом с позиций геометрической оптики. Оптическая неоднородность называется шлирой . Этот термин заимствован из технологии производства стекла. Например, тепловой пограничный слой является шлирой, поскольку его показатель преломления зависит от температуры. Распределение температур и, следовательно, распределение показателей преломления в ламинарном тепловом пограничном слое описываются известными физическими законами пограничного слоя. В шлире, образованной, например, вихревым столбом газа, выходящего из трубы, это распределение фактически беспорядочное. Оптические методы позволяют провести количественные исследования в обоих случаях. Естественно, в первом случае можно получить подробную информацию, наиример распределение температур, а во втором — только интегральные значения, например теплосодержание вихря. Тепловые пограничные слои будут рассмотрены подробнее, чем другие поля течений, встречающиеся в газовой динамике и баллистике. [c.15]

Куанецов М. М. О механизмах усиления и поглощения излучения в задачах релаксационной газовой динамики,— Численные методы механики сплошной среды, 1976, т, 7, № 3, [c.137]

Куанецов В. М. Об инверсии населенностей уровней молекул в задачах релаксационной газовой динамики. — Численные методы механики сплошной среды, 1973, т, 4, № 3. [c.137]

Неравновесные физико-химические параметры в потоках газа и плазмы исследовались теоретически методами релаксационной газовой динамики и экспериментально в аэродинамических установках низкой плотности с плазменными генераторами, высокотемпературными печами (типа Кинга) и другими источниками. Исследования показали [1—5], что охлаждение плазмы и газа и падение плотности р при сверхзвуковом расширении приводит к кинетической картине течения, для которой характерно образование различных типов неравновесности. В потоках плазмы температура электронов Те отличается от температуры тяжелых частиц Т, концентрации электронов Пе не удовлетворяют уравнению Саха, заселенности связанных электронных состояний атомов и ионов не подчиняются закону распределения Больцмана. Б сверхзвуковых потоках молекулярных газов колебательные температуры выше поступательных и концентрации компонент отличаются от равновесных П1р. Кинетическая картина течения в струях может быть определена на основании расчетов релаксационных параметров Гр., щ. Те, Пе при ПОЛЯХ газодинамических параметров р, Т, V, соответствующих структуре недорасширенных струй для различных условий истечения Рц/Рь = аг (Р —давление на срезе сопла, Рь — давление во внешней среде). В [1—9] исследованы три типа недорасширенных струй истекающие в вакуум, в пространство с пониженным давлением ив спутный сверхзвуковой поток. Качест- [c.192]

Проникновение газа в струю плазмы фиксировалось по изменению концентраций электронов и ионов. Исследование щ прово-днлось одиночными зондами Лэнгмюра, работавшими в молекулярном режиме обтекания. Из результатов измерений Пе, приведенных на рис. 4, следует, что с увеличением расстояния от среза сопла и разреженности струи возрастают поперечные размеры области струи, в которой концентрация электронов уменьшается, что указывает на проникновение электроотрицательного газа в струю ионизированного аргона. Сопоставление расстояния от среза сопла, на котором щ изменяется, с величиной х , следующей из формулы (4), показало, что при ( ькр/< кр)1 Ра/Рь Ю диффузией газа из внешней среды в струю можно пренебречь, и нри расчетах физико-химических параметров можно использовать систему уравнений газовой динамики и кинетики без учета процессов переноса. Предварительно необходимо выделить основные элементарные процессы. [c.196]

За последние годы четко определилась новая область газовой динамики — аэротермохимия, занимающаяся изучением интенсивных химических реакций в потоке, условий существования таких процессов и их срыва. В частности, характерной задачей этого направления является зажигание (гашение) реагирующего газа накаленными (холодными) телами. Принципиальная постановка задачи и ее решение с позиции тепловой теории горения были даны Д. А. Франк-Каменецким [1947] и Я. Б. Зельдовичем [1939] применительно к покоящимся средам. Впоследствии основные идеи этих работ были использованы Л. Н. Хитриным и С. А. Гольденбергом для исследования условий зажигания движущегося газа [Хитрин, 1957]. Несмотря на то, что указанными авторами было сделано значительное допущение — отсутствие движения в пограничном слое—нолученные результаты подтвердили плодотворность идеи теплового механизма зажигания. [c.235]

Современная газовая динамика представляет собой обширную физико-математическую дисциплину, занимающую прочное место в фундаменте системы знаний о поведении сшющных легкоподвижных сред. Ее объектами являются не только непосредственно наблюдаемые газообразные и жидкие тела, но и твердые при обычных условиях. материалы, если 0 ш находятся под воздсйствие.м больших температур и давлений. Собственно газовая динамика выделяет и изучает свойство сжимаемости среды. Вместе с тем в реальных условиях проявление сжимаемости сопровождается другими, во многих случаях не. менее важными эффектами, такими как вязкость, теплопроводность, способность к химическим реакциям и т. д. Однако e JЩ из.менение состояния среды происходит достаточно быстро, за времена много меньшие характерных времен протекания диссипативных процессов, то свойство сжимаемости оказывается определяющим и может быть выделено и изучено независимо. Поэтому газовую динамику следует рассматривать как науку, изучающую быстропротекающие процессы в сжи.маемых средах. [c.9]

При использовании настоящих лекций как основы для фактического чтения лекционного курса можно ориентироваться на то, что материал каждого пара1рафа приблизительно соответствует содержанию одной-двух лекций. Отклонения возможны как за счет более детального и, значит, более длительного изложения отдельных вопросов, так и за счет сокращения некоторых элементов, которые могут быть уже известны аудитории. Этой схеме автор следовал как лектор в течение ряда лет в Новосибирском университете, где обязательный для специальности прикладная математика годовой курс газовой динамики предваряется пебольщим (полугодовым) общим введением в механику сплошных сред. Конечно, подобная пропедевтика не обязательна, так как настоящие лекции содержат все необходимое для независимого изучения основ теоретической газовой динамики. [c.12]

Уместно отметить, что в ряде работ по газовой динамике встречается термин баротропный газ . Обычно под этим подразумевается, что давление р является однозначной функцией плотности р, и пишется уравнение состояния вида р = /(р). Однако необходимо помнить, что уравнение р = = /(р) отражает не свойство газа как физической среды, а лишь свойство движения газа, при котором такая связь давления с плотностью реализуется. Но эта связь и есть следствие предположения об изэнтропичности исследуемого движения газа, который в других условиях вполне может проявлять и те свойства, которые связаны с изменением энтропии (например при прохождении сильных ударных волн). [c.85]

Такие решения возможны либо когда базис инвариантов группы Я (Определение 8.2) не удовлетворяет условию (12.3), либо когда ищутся решения ранга большего, чем число к в (12.1). Применительно к уравнениям газовой динамики это означает, что получается меньше пяти независимых инвариантных соотношений вида (8.16). Поэтому инвариантов нехватает для выражения из этих соотношений всех пяти искомых величин [и. V, ш, р, р) - среди них есть шшиие . Последние должны считаться функциями от всех независи.мых переменных t. х). Требование совместности соотношений (8.16) с уравнениями газовой динамики в этом случае приводит к объединению фактор-системы (связывающей только инварианты группы Я) с дополнительной системой уравнений для лишних функций. Число независимых переменных — инвариантов в факторсистеме и здесь называется рангом подмодели (и также рангом класса искомых решений). В результате анализа совместности этой объединенной системы и получаются искомые решения. Общая теория частично инвариаигных решений изложена в [5]. [c.116]

Модель электронной кинетики кислородно-йодной среды (совместно с уравнениями газовой динамики) использовалась для расчета режимов работы и энергетических характеристик йодно-кислородного лазера [24-26]. Его принцип действия основан на близкорезонансной передаче энергии от метастабильного кислорода к атому йода, который является излучающим компонентом. Основными достоинствами лазера являются высокий удельный энергосъем е = 150 Дж/г, высокая однородность среды в резонаторе, малая длина волны излучения Я = 1.315 мкм, находящаяся в окне прозрачности атмосферы, относительная простота конструкции, меньшая (по сравнению с лазером на HF) токсичность рабочих реагентов. Обычно в действующих кислородно-йодных лазерах температура газовой смеси ниже комнатной, давление кислорода - несколько Тор, при этом содержание синглетного кислорода [02(a Ag)]/ [02(a Ag)]+[02(X S g)] составляет более 40%, количество вдуваемого йода [Ь]/[02] < 2%, а паров воды [Н20]/[02] < 5%. [c.136]

Физико-химическая газовая динамика - стремительно развивающаяся область науки, находящая применение при решении актуальных задач энергетики и двнгателестроення, химической и лазерной технологии, плазмохимни и аэрономии, авиации и ракетно-космической техники, а также экологии - защиты окружающей среды от вредных выбросов в атмосферу. История газовой динамики начиналась еще в прошлом веке с изучения движения наиболее простой среды - совершенного газа, характеризуемого постоянством удельных теплоемкостей. В пятидесятые годы этого столетия задачи освоения космоса, развития ракетной техники и другие прикладные проблемы привели к необходимости рассмотрения протекания химических реакций в движущемся газе, сначала [c.9]

Ивандаев А. И., Кутушев А. Г., Нигматулин Р. И. (198)). Газовая динамика многофазных сред.— Ударные и детонационные вотны в газовзвесях / Итоги пауки. Механика жидкости и газа.— М. ВИНИТИ, [c.448]

Рахматулин X, А, (1956). Основы газовой динамики взаимопроникающих движений сплошных сред / ПММ,— 1956,— Т, 20, № 2, Рахмату,лин X, А. (1983). Газовая и волновая динамика,— М, Изд-во МГУ, 1983,-200 с, [c.450]