Справочник химика 21

Химия и химическая технология

Статьи Рисунки Таблицы О сайте English

спектры плотность пара

    Ширина линий в спектре может по ряду причин различаться. Мы упоминали ранее, что спиновая плотность на протонах группы СН эти-ламина зависит от конформации. Временная зависимость этого типа процесса может повлиять на ширину линий различных протонов в молекуле различным образом. Быстрый обмен между различными конфигурациями ионной пары с анион- или катион-радикалом также может привести к большему уширению одних линий но сравнению с другими [256, 26]. [c.49]


    Необходимым инструментом в лабораториях химиков-органиков масс-спектрометрия стала лишь тогда, когда она была оценена не только как метод анализа углеводородных смесей, но и как мощное средство структурного анализа. Одновременно должны были произойти и такие изменения в аппаратуре, которые позволили бы применять этот метод к достаточно большим молекулам, для которых обычные химические способы анализа были мало пригодны. Правда, коммерческое оборудование для масс-спектрометрии стало поступать уже в начале 40-х годов. И несмотря на несовершенство этой техники, как мы видели, Гувер и Уошберн смогли показать преимущества ее в органическом анализе перед существовавшими методами. Но даже после того, как в начале 50-х годов появилась аппаратура, позволявшая, например, производить рутинное получение спектров углеводородов значительно больших, чем (тогда как до этого с трудом можно было получать масс-спектры соединений, плотность паров которых была меньше, чем у додекана), все же по сравнению с другими инструментальными методами структурного анализа масс-спектрометрия была в начале 60-х годов еще в ранней стадии развития и еще не достигла уровня, который имела, например, инфракрасная спектроскопия в начале 50-х годов (если основываться при этом на числе публикации) [98, с. 94— 95]. Однако в первой половине 60-х годов положение резко изменилось. [c.255]

    Газовая хроматография основана на пропускании газа или смеси паров через колонку с помощью инертного газа-носителя, например гелия. Колонку наполняют самыми разнообразными адсорбентами, начиная от толченого кирпича и кончая специально обработанными кремнеземом или оксидом алюминия. По мере продвижения газа-носителя через колонку он переносит с собой с различными скоростями компоненты разделяемой смеси. Детектор, основанный на измерении теплопроводности, инфракрасного спектра (см. следующий раздел), плотности пара или других свойств, последовательно реагирует на прохождение через колонку различных компонентов смеси. На рис. 2.7 изображена типичная запись показаний детектора для смеси, состоящей из четырех компонентов. [c.24]

    При анализе спектры поглощения кристаллов сопоставлялись со спектрами поглощения паров, полученными на приборе той же дисперсии. Спектры поглощения паров были получены при фотографировании поглощения света в слое газа в Т-образной трубке, закрытой с двух сторон окошками из плавленого кварца. Исследуемое вещество помещалось в ампулу из тонкого стекла. Ампула запаивалась под откачкой и помещалась внутрь среднего отростка трубки. Вся трубка также откачивалась до высокого вакуума, отпаивалась от вакуумной установки, проверялась на побочное поглощение в исследуемой области спектра, после чего ампула с веществом разбивалась встряхиванием. Для регулирования плотности паров на оптическом пути изменялась температура отростка и трубки. Для предотвращения конденсации вещества на окнах трубки температура окон, а также температура в оптической части трубки поддерживалась на несколько градусов выше, чем в отростке. При исследовании веществ, жидких при комнатной температуре, в оптической части трубки поддерживалась температура 293° К, а отросток помещался в специальные охлаждающие бани. [c.14]


    Фенол и три изомерных крезола можно определять в смеси по их поглощению в ультрафиолетовой области при следующих длинах волн . о-крезол, Х-274,4 л-крезол, 277,9 п-кре-зол, 283,0 т л фенол, 263,7 т[х. Указанные длины волн определяли фотографированием спектров поглощения пара, находящегося в равновесии с соответствующими жидкостями. Измерение проводили на большом спектрографе с диффракционной решеткой. Изображение, полученное на фотопластинке, разлагалось при помощи самопишущего микрофотометра и на основании его показаний определяли значения оптических плотностей. Преимущество этой техники заключается в том, что значительно уменьшается наложение нескольких полос поглощения вследствие того, что в паровой фазе, по сравнению с жидкой, полосы становятся более узкими. Отклонения в результатах анализа смесей лежат в пределах нескольких процентов. [c.231]

    При повыщении плотности паров в спектре можно наблюдать и более длинноволновые полосы поглощения, вызван- [c.47]

    Очевидно, что методика идентификации при помощи ГХ-МС или прямого ввода пробы и ионизации электронным ударом не всегда приводит к успеху. В принципе можно сказать, что ее применение ограничено веществами, имеющими значительную плотность паров (летучесть) и термическую стабильность. В этом отношении прямой ввод пробы имеет более широкий диапазон приложений, чем ГХ-МС. Область применения ГХ-МС может быть расширена за счет дериватизации компонентов, увеличивающей их летучесть, что часто находит применение в традиционном газохроматографическом анализе (см. разд. 5.2). В масс-спектрометрии использование подобных реакций дериватизации преследует две цели. Первая из них заключается в увеличении летучести вещества экранированием полярных групп, т. е. полярные протоны кислот, аминов, спиртов и фенолов заменяются более инертными группами путем, например, этерификации кислотных групп, ацетилирования амихюгрупп или силанизиро-вания. Кроме этого, дериватизацией можно улучшить параметры ионизации. Так, включение пентафторфенильного заместителя обеспечивает более интенсивный отклик в случае масс-спектрометрии отрицательно заряженных ионов при химической ионизации электронным захватом. В рамках этих направлений, многие нелетучие и (или) термически нестабильные вещества, такие, как стероиды, (амино)кислоты, сахара, и широкий спектр лекарственных препаратов, становятся доступными газохроматографическому и ГХ-МС-анализу. Очевидно, что процедура дериватизации влияет на массу исследуемого соединения. В общем случае, сдвиг в область более высоких значений m/z является преимуществом, так как в этой области должно быть меньшее число мешающих компонентов. Однако в случае идентификации неизвестных соединений надо помнить, что дериватизация может привести и к непредвиденным артефактам тогда для определения молекулярных масс рекомендуется использовать методы мягкой ионизации (разд. 9.4.2). [c.301]

    Приближенные теоретические расчеты [507] показали, что возбуждение спектров в ПК может обеспечить на порядок более низкие абсолютные й относительные пределы обнаружения большого числа элементов по сравнению с дугой. Успешное применение горячего ПК возможно только при сравнительно небольшой плотности паров в зоне разряда. Это ограничение в сочетании с термическим характером поступления пробы и наличием фракционного испарения определяет основные направления в использовании горячего ПК для анализа чистЫх веществ. С его помощью возможно определение 1) микроколичеств элементов в отсутствие основы (анализ разбавленных растворов и концентратов примесей, предварительно извлеченных из пробы) 2) примесей в присутствии основы при условии их фракционного испарения и малого поступления в-разряд элементов основы 3) трудновозбудимых элементов (например, галогены, Р, 5, 8е, Аз) 4) газов в металлах. [c.187]

    Спектр поглощения металлического урана очень сложен, однако несколько контрастных резонансных линий выражены достаточно четко и достаточно смещены от линий других изотопов урана, что позволяет осуществить избирательное возбуждение. Как видно из схемы на рис. 9.7, используют два лазера первый — па парах меди мощностью 150 Вт — приводит в действие второй лазер — на красителях, генерирующий свет с необходимой для процесса длиной волны (рис. 9.8). Лазер должен иметь высокую монохроматичность и интенсивность излучения, а также тонкую настройку в диапазоне длин волн от ультрафиолетового диапазона до инфракрасной области (0,2 0,22 мкм). Скорость испарения — несколько сотен граммов урана в секунду. Производительность установки при плотности паров урана 10 ° составляет 0,6 г/с, 52 кг/сут, 18 т/г. обогащенного урана. [c.476]

    Исследования спектров поглощения паров воды высокой плотности показывают, что при температуре около 350 С и давлениях выше 30 бар доля ассоциатов молекул воды тоже оказывается весьма сзщественной [184, 185]. Если проследить за изменением спектров прозрачности паров воды, которое происходит при изотермическом повышении их плотности (рис. 40), то мы заметим монотонное размытие тонкой вращательной структуры. Контур огибающей вращательных ветвей остается неизменным. Не меняется и их абсолютная интенсивность, которая, как и при низком давлении [279, 280, 281, 304], при 27 бар оказывается равной 1,28 + 0,05 (25 + 1-10" см -молекула- -сек ). Тонкая вращательная структура в этот момент оказывается уже почти совсем размытой. [c.122]


    Тетрамер или высокополимер, будучи нагреты до 210°, превращаются в нестабильный циклический тример, растворимый в органических растворителях, но легко переходящий в высокополимер. Точка плавления неопределенна, вследствие превращения, происходящего при нагреве, однако инфракрасный спектр поглощения тримера достаточно характерен и молекулярный вес в бензоле равен 364 (рассчитанное значение 356). Тензиметрические определения в интервале 165—250° показывают, что тетрамер или высокополимер диссоциирует полностью с образованием тримера около 200°, а при охлаждении легко превращается обратно в смесь высокополимеров. Измерения плотности пара и степени полимеризации представлены в табл. 1 данные серии 3 были получены со спиралью из плавленого кварца в качестве дифференциального манометра, чтобы избежать испарения ртути при высокой температуре. [c.61]

    Упругость пара. На основании данных по теплоемкости гидразина при температурах ниже температуры плавления было сделано заключение, что гидразин в парообразном состоянии является димером [27]. Этот неожиданный результат никогда не был проверен для определенных интервалов температур. Однако при измерениях плотности пара в интервале от 90 до 130°С было показано, что гидразин существует в форме единичных молекул и что не имеется никаких данных, свидетельствующих об их ассоциации в парообразном состоянии [28]. Это наблюдение,подтверждается также результатами исследования инфракрасного спектра газообразного гидразина [23], которые не дают никаких указаний на существование водородной связи. [c.66]

    Для импульсных источников атомизации важно также выбрать оптимальное время регистрации спектров. Поглощение желательно регистрировать в тот момент, когда плотность паров в факеле наибольшая. В этот период достигается наиболее низкий предел обнаружения. Для получения максимального сигнала при фотографической регистрации спектра поглощения необходимо провести его временную развертку [5]. В случае локального анализа такую развертку нужно получить за один импульс лазера. [c.65]

    В спектре присутствуют линии Мд и Мо, а также Си и некоторых других металлов. Почти все имеющиеся в спектре гомологические пары подходят для определения. Одна из таких пар состоит из линии при 279,81 нм (Мд) и 281,62 нм (Мо). На логарифмической бумаге строят график зависимости разницы оптических плотностей двух линий (т. е. отношение интенсивностей испускания при этих двух длинах волн) от количества Мд в пробе (рис. 9-3). Чтобы определить неизвестную концентрацию, пробу обрабатывают по той же методике, включая добавление молибдата аммония. Измеряют оптические плотности двух линий, находят отнощение их интенсивностей и по графику определяют количество Мд в аликвотной порции объемом 50 мкл. Этот метод отличается быстротой и удобством в сочетании с высокой чувствительностью. Он позволяет идентифицировать 1 нг Мд в объеме 1 мл с точностью 5—10%, что вполне удовлетворительно, если принять во внимание малое содержание элемента. [c.196]

    По свидетельству ученика Н. Н. Бекетова Н. А. Черная, на физико-химическом отделении наряду с чтением лекций по физической химии велись практические занятия со студентами ставились задачи по определению плотности пара, молекулярного веса, по получению и исследованию спектров. Лекции Н. Н. Бекетова отличались живостью изложения и увлекали слушателей. [c.72]

    Для молекул с ионной связью переход в возбужденное состояние обусловлен переходом электрона от аниона к катиону, что приводит к сильному ослаблению связи. Обычно для ионных молекул потенциальные кривые нормального и возбужденного состояний пересекаются (рис. 21). Ионные молекулы часто распадаются на нейтральные невозбужденные атомы. Примером такого типа молекул являются молекулы галогенидов щелочных металлов. Их спектры при достаточной плотности пара имеют вид континуума с рядом максимумов, сгущающихся в красную сторону. Характер этих спектров легко понять с помощью принципа Франка — Кондона. Так как правая ветвь потенциальной кривой 2 на рис. 21 идет почти горизонтально, то небольшие изменения г (нерезкость) вблизи, например, точек [c.91]

    Рабочими телами для ТТ могут служить любые чистые вещества или соединения, которые имеют жидкую и паровую фазы при рабочих температурах ТТ и смачивают материал фитиля. Используются гелий, азот, хладоны, спирты, вода, щелочные металлы и т. д. Выбор рабочего вещества определяется температурой его фазового перехода. Так, газонаполненные криогенные ТТ используются для передачи теплоты в диапазоне температур до 200 К-Интенсивность теплопереноса здесь относительно невелика из-за небольших теплот фазового перехода, значительной вязкости жидкостей при низких температурах и малого коэффициента поверхностного натяжения криогенных жидкостей. Для диапазона температур 200—550 К используется широкий спектр обычных капельных жидкостей, среди которых наибольшей теплотой фазового перехода обладает вода. Теплопередача в этом интервале температур значительно выше, чем для криогенной зоны. Интервал температур 550—750 К обеспечивают щелочные металлы (цезий, рубидий), даутерм, а для более высоких температур используются калий, натрий, свинец, литий, серебро и некоторые расплавы металлов. Для каждого из используемых веществ можно регулировать рабочую температуру теплопереноса величиной давления внутри ТТ. Однако по мере уменьшения давления понижается плотность паров, что снижает величину теплового потока вдоль ТТ. При повышении рабочей температуры плотность потока тепла увеличивается. [c.251]

    Состав этих соединений был установлен химическим анализом и определением молекулярных весов по плотности пара и понижению точки плавления бензольного раствора. На основании кривых давления пара полученных соединений были найдены их тройные точки и температуры кипения, а также вычислены теплоты плавления, испарения и сублимации. Определение плотности методом безразличного взвешивания показало, что фосфонитрилфториды вследствие меньшего молекулярного объема имеют большую плотность, чем хлориды. Тример образует ромбические кристаллы, тетрамер — моноклинные. В отличие от хлоридов фосфонитрилфториды не имеют полос поглощения в ультрафиолетовой части спектра вплоть до границы коротковолновой области х.00 М11. [c.321]

    Если взаимодействие молекул растворенного вещества с молекулами растворителя незначительно, то изменение концентрации растворенного вещества приводит лишь к эффектам, обусловленным изменением среднего расстояния между группами ОН. В соответствии с этим, например, уменьшение концентрации метилового спирта в ССЦ приводит к изменениям в спектрах, аналогичным тем, которые наблюдаются при уменьшении плотности паров. Спектр чистого метилового спирта характеризуется широкой полосой с максимумом около 3370 см . В спектре 1%-ного (по объему) раствора метилового спирта в ССи вместо указанной полосы наблюдается резкая линия с частотой 3647 см (рис. 64). При концентрации метилового спирта 2 /о и выше наблюдаются одновременно полоса и линия, причем их относительная интенсивность плавно меняется с концентрацией. При растворении метилового спирта в других нейтральных бездипольных растворителях общая картина изменений в спектрах комбинационного рассеяния сохраняется, однако значение частоты линии, принадлежащей изолированным молекулам, и ширина этой линии меняются. Так, например, в 5%-ных растворах метилового спирта в циклогексане и гексане при тем- [c.356]

    Самообращение спектральных линий объясняется поглощением излучения возбужденньгх атомов во внешней зоне пламени электродуги (рис. 4). Вокруг высокотемпературной центральной части пламени дуги — ядра (4) располагается газовая оболочка (5), где вследствие более низкой температуры многие атомы находятся в невозбужденном или в недостаточно возбужденном состоянии. Свет, соответствующий спектральной линии какого-либо элемента, излученный в высокотемпературной зоне, для того чтобы попасть в спектрограф, должен пройти через низкотемпературную зону, где недостаточно возбужденные атомы тех же самых элементов могут поглощать часть этого излучения, вызывая ослабление его интенсивности. В спектре такая линия будет выглядеть как бы разделенной на две части темной полоской. На спектрограмме (негативе) эта же линия будет выглядеть как бы разделенной на две части светлой полоской (рис. 5). Ослабление интенсивности в середине линии тел1 сильнее, чем больше концентрация определяемого элемента в пробе. При низких концентрациях самообращение спектральных линий незначительно, так как плотность паров поглощающих атомов сравнительно мала. [c.20]

    Многочисленные исследования, проведенные с целью изучения теплоемкости бериллия (В. Мейер, Б. Браунер), измерения плотности пара галогенидов бериллия (Л. Нильсон, О. Петерсон, Б. Браунер), изучения спектров (Д. Чамичан, В. Гартли), подтверждали правильность взглядов И. Авдеева и Д. И. Менделеева на бериллий как на двухвалентный элемент с атомной массой 9,4. [c.271]

Рис. 39. Спектры пзлученпя паров воды плотностью 10 г/сж (а) п поглощения паров воды плотностью 10- г/ем (6) Рис. 39. Спектры пзлученпя <a href="/info/1044431">паров воды плотностью</a> 10 г/сж (а) п <a href="/info/392619">поглощения паров воды</a> плотностью 10- г/ем (6)
    Для молекул с ионной связью переход в возбужденное состояние обусловлен переходом электрона от аниона к катиону, что приводит к сильному ослаблению связи. Обычно для ионных молекул нотенциальные кривые нормального и возбужденного состояний пересекаются (рис. 21). Ионные молекулы часто распадаются на нейтральные невозбужденные атомы. Примером такого Т1 на молекул являются молекулы галогснндов щелочных метал-Jюв, Их спектры при достаточной плотности пара имеют вид континуума с рядом максимумов, сгущающихся в красную сторону. Характер этих спектров легко понять с помощью принципа Франка — Кондона. Так как правая ветвь потенциальной кривой 2 на ркс. 21 идет почти горизонтально, то небольшие изменения г (нерезкость) вблизи, например, точек Д), ведут лишь к малым изменениям длин стрелок, а следовательно, и энергий переходов. Поэтому максимумы поглощения выражены резко и имеют вид последовательных узких спектральных полосок. Из рисунка видно, что все изменения в энергии перехода определяются нижней потенциальной кривой, поэтому расстояние между узкими полосками в спектре поглощения определяется колебательными квантовыми числами ооювного состояния. [c.77]

    Суп ественное значение имеют и систематические ошибки другого лроисхождения — связанные с неправильной калибровкой шкалы длин волн и шкалы пропускания (плотности) спектрофотометра. Проверку калибровки шкалы длин волн спектрофотометра лучше всего проводить по спектру излучения ртутной лампы. В этом спектре в области 250—1100 нм имеется ряд весьма узких пиков, положение которых известно с точностью до 0,001 нм. Для текуш его контроля шкалы длин волн могут использоваться растворы [59] или стеклянные фильтры [60] с редкоземельными элементами, обладаюш,ими весьма узкими полосами поглощения. Наконец, чрезвычайно удобно калибровать шкалу длин волн по спектру поглощения паров бензола, имеющему в УФ-области несколько весьма острых пиков (236,3 241,6 247,1 252,9 и 258,9 нм). Для этого используют герметически закрытую пустую кювету, на дно которой помещена 1 капля бензола [61, с. 27]. [c.14]

    В лаборатории Н. Н.,— пишет Н. А. Чернай,— были устроены особые комнаты для газового анализа и для работ физико-химических — определения плотности паров и других вопросов, которые он задавал группам студентов для исполнения при его личном участии. На лекциях показывал много опытов так помню я опыты со спектрами, тогда модные. У нас студентов 4-го курса было принято посещать всегда его, Н. Н. повторно еще раз, и студенты старших курсов всегда занимали места на первой скамье. Чтение Н. Н. отличалось тем, что он не останавливался [c.72]

    Образование ЫаН+ и КН+ при у-облучении различных кристаллов [51, 138]. В табл. 3 приведены константы сверхтонкого расщепления на атомах щелочного металла для этих систем. Важный результат этих измерений состоит в том, что анизотропный вклад в сверхтонкое расщепление на атомах металла мал, и в частном случае КаН+ этот вклад можно полностью описать, исходя из диполь-дипольного взаимодействия неспаренного электрона с соседним атомом водорода. Этот механизм, по-видимому, охватывает значительную часть анизотропного сверхтонкого взаимодействия во всех случаях, так что можно считать, что соответствующая орбиталь катиона имеет почти полностью -характер, а р-орбитальный вклад очень мал. Эти данные невозможно получить из опытов с жидкофазными системами, однако, распространив этот результат на жидкие фазы, можно заключить, что изотропное сверхтонкое взаимодействие действительно является хорошей мерой спиновой плотности и что спиновая поляризация, которая могла бы влиять на спиновую плотность заполненного р-подуровня катиона, не имеет существенного значения. Другой важный вывод состоит в том, что в случае уоблученных формиатов локализация катиона относительно аниона строго фиксирована. К сожалению, этот фактор трудно широко использовать, поскольку в анион-радикале С0 неспаренный электрон локализован в основном на (т-орбитали [52], а не на я-орбитали, как обычно в анион-радикалах. Тем не менее отсюда ясно, что можно получить спектры ионных пар для солей, содержащих анион-радикалы с неспаренным электроном на а-орбитали. [c.218]

    В работе Бребрика и Страусса [185] использовался статический метод (измерялась оптическая плотность спектра поглощения пара, находящегося в запаянной ампуле над РЬТе). При этом были исследованы сплавы различного состава в пределах области гомогенности соединения в интервале от 725° С до максимума на линии ликвидус при 924° С. В работе показано, что парциальное давление пара РЬТе не зависит от состава твердой фазы и выражается уравнением [c.99]

    МПа, криптона до 6 МПа и фреона-14 до 8,2 МПа. На рис.4,а приведена исследуемая полоса аммиака в разреженных парах и при давлении аргона 6,0, 8,2 и 10,5 МПа чтобы не загромождать рисунок, показана только часть спектра разреженных паров с оптической плотностью менее 0,3. Для сравнения на рис.4,< приведена В -полоса иодистого метила в разреженных парах и при давлении аргона 10,5 МПа. На рис.5,а изображена полоса 200 нм аммиака при давлений фреона-14 - 3,0 5,7 и 8,2 МПа, а на рис.5, б - В -полоса иодистого метила в разреженных парах и при давлении фреона-14 5,7 и 8,2 МПа. Из рис.4,(Г и 5,6" видно, что у вибронных компонент полосы иодистого метила при давлении 10,5 МПа аргона и 5,7 МПа фреона-14, как и при давлении И,5 МПа азота [7], появляются дополнительные расплывчатые максшумы, сдвинутые в коротковолновую сторону относительно положения вибронных компонент в разреженных парах. При давлении 8,2 МПа фреона-14 (как и 14,0 МПа азота [7]),узкие вибронные компон -ты В -полосы иодистого метила исчезают, а дополнительные расплывчатые максимумы остаются, в результате чего наблюдается сдвиг полосы как целого. [c.119]

    При комнатной температуре давление паров ртути внутри лампы мало ( мм рт. ст.), поэтому только что возникший разряд занимает все внутреннее сечение баллона, плотность тока мала и яркость лампы незначительна, В этой начальной стадии зажигания напряжение на лампе составляет 20—30 в. Спектр лампы представлен узкими линиями ртути, нередко и посторонними линиями, принадлежащими аргону или материалу электродов непрерывный фон очень слаб. Постепенно температура повышается плотность паров ртути, напряжение на лампе и ее яркость возрастают, а сила тока падает. Характер разряда меняется — он стягивается к оси лампы в яркий шнур. При этом плотность тока возрастает, а более яркие спектральные линии значительно уширяются и становятся самообращенными. Возникает значительный непрерывный фон, свойственный разряду высокого давления. Посторонние линии, принадлежащие аргону и т. п., практически исчезают. [c.291]

    Динамические эффекты, наблюдаемые в спектрах ионных пар, привлекают внимание многих исследователей, работающих в области применений ЭПР и ЯМР. Из спектров магнитного резонанса, в которых проявляются такие эффекты, можно извлечь полезную информацию о природе ионных пар. Этот аспект рассматривается в разд. 5 главным образом на примере ионных пар анион-радикалов пирацена со щелочными катионами. Такой выбор обусловлен не только причинами исторического характера, но и тем фактом, что в спектрах ЭПР этих ионных пар проявляются практически все эффекты, наблюдаемые при образовании ионных пар вообще поляризация, сдвиг g -фактора, отрицательная спиновая плотность на ядре щелочного металла, катионный обмен, колебания катионов. [c.349]

    Применение подходящих светофильтров позволяет снизить фон на спектре рассеяния (о фильтрах см. стр. 109 и сл.). Однако более кардинальным является относительное снижение интенсивности фона самой лампы. У лампы ПРК этото можно достигнуть, если искусственно поддерживать ее в неустановившемся режиме, не давая разгореться, например, включая через большое сопротивление (лучше индуктивное), когда начальный ток не превышает 1 — 1,5а, питанием от напряжения, которое меньше установившегося, или охлаждением какого-либо места баллона. Если в баллоне лампы пе вся ртуть испарилась, то плотность паров ртути определяется температурой самых холодных частей баллона, и чем ниже эта температура, тем ниже давление пара при неизменном пусковом токе. Однако во всех перечисленных случаях относительное снижетше фона приводит и к уменьптению яркости [c.107]


Смотреть страницы где упоминается термин спектры плотность пара: [c.65]    [c.121]    [c.65]    [c.110]    [c.58]    [c.163]    [c.347]    [c.108]    [c.65]    [c.388]    [c.280]    [c.177]   
Водородная связь (1964) -- [ c.0 , c.277 ]




ПОИСК





Смотрите так же термины и статьи:

Плотность пара

Плотность паров



© 2025 chem21.info Реклама на сайте