Электромагнитное излучение излучение

Спектры электромагнитного излучения, испускаемого, поглощаемого и рассеиваемого веществом, изучает раздел физики — спектроскопия. Квант поглощаемой или испускаемой веществом энергии соответствует изменению энергии при каком-либо единичном акте атомного или молекулярного процесса (табл. 11). Наиболее коротковолновое излучение (у-излучение) соответствует ядерным процессам. Квантовые переходы внутренних электронов атомов и молекул сопровождаются рентгеновским излучением. Электромагнитное излучение ультрафиолетовой и видимой области спектра отвечает квантовым переходам внешних (валентных) электронов. Колебанию атомов в молекулах отвечает инфракрасное излучение, вращению молекул — дальнее инфракрасное излучение, спиновому переходу элект-1)онов и ядер — радиоизлучение. [c.140]

Проникая в твердое вещество, излучение в зависимости от величины его энергии может затрагивать только валентные электроны, всю электронную оболочку атомов или же, при достаточно высокой энергии, и атомные ядра. В последнем случае оно производит не только возбуждение электронов, ионизацию, но и смещение атомов данного вещества из их нормальных положений. Зто относится как к электромагнитному излучению (видимому свету, ультрафиолетовым и рентгеновским лучам, 7-излучению), так и к потокам частиц (электронов, ионов, например, протонов или а-частиц и др.). При этом энергия излучения трансформируется частично в тепловую, вибрационную энергию твердого вещества, которая передается соприкасающимся с ним веществам, а частично в электромагнитное излучение сниженной частоты по сравнению с частотой поглощенной лучистой энергии. Местные изменения структуры твердого вещества, возникающие при его взаимодействии с излучением высоких энергий, принято называть радиационными дефектами. Радиационные дефекты, равномерно распределенные по всему сечению луча, проникающего в твердое вещество, создаются фотонами, электронами, а-частицами и т. д. [c.121]

Электромагнитное излучение имеет двойственную природу. Оно распространяется как волна, но испускается и поглощается веществом строго определенными порциями — в виде квантов определенной энергии. Связь между энергией поглощаемого или испускаемого кванта и частотой соответствующего ему излучения дается формулой Планка [c.146]

До сих пор были рассмотрены элементарные реакции, в которых исходные частицы находились в основном электронном состоянии и получали энергию, необходимую для преодоления энергетического барьера за счет термического возбуждения, т. е. в результате обмена энергией при соударениях между частицами реакционной смеси. Такие реакции называются термическими. Однако энергия может быть получена и другим путем — в виде кванта света электромагнитного излучения. При поглощении кванта света образуется электронновозбужденная частица, существенно отличающаяся от частицы в основном состоянии по своим свойствам, в том числе по способности к химическим превращениям. Реакции, происходящие под действием видимого или ультрафиолетового излучения, называются фотохимическими. [c.287]

Монохроматический поток электромагнитного излучения, падая на объект, частично поглощается, отражается и проходит через однородный слой вещества (рис. 3). Интенсивность первоначального монохроматического потока излучения после прохождения через кювету с поглощающим раствором можно представить как сумму интенсивностей излучений [c.14]

Мы специально выделили здесь события, приведшие к осознанию электромагнитной природы света, так как ученые второй половины XX в. воспринимают уже как часть своего мировоззрения тот факт, что свет есть форма электромагнитного излучения. Мы знаем также, что радиоволны, инфракрасное излучение, рентгеновские и космические лучи, так же как свет и ультрафиолетовое излучение, являются электромагнитными волнами и различаются лишь диапазонами частот. Наиболее значительным изменением представлений об электромагнитном излучении, характерных для XIX в., является осознание наличия наряду с волновыми свойствами света также и корпускулярных свойств, причем энергия этих частиц света, или фотонов (е), и частота (v) излучения волны связаны соотношением e = /iv (см. разд. 1.2). [c.28]

I этом уменьшается. Таким образом, при прохождении монохроматического пучка электромагнитного излучения через слой прозрачного вещества (таз, раствор или твердое тело), помещенного в кювету, часть этого излучения погЛощается веществом, небольшая часть излучения отражается, а часть проходит через раствор (рис. 16.1). Обозначим интенсивность падающего излучения через /о, прошедшего через раствор — через I, поглощенного раствором — через /п и отраженного через /от. тогда интенсивность падающего излучения равна сумме составляющих [c.316]

Спектры электромагнитного излучения, испускаемого, поглощаемого и рассеиваемого веществом, изучает раздел физики — спектроскопия. Квант поглощаемой или испускаемой веществом энергии соответствует изменению энергии при каком-либо единичном акте атомного или молекулярного процесса (табл. 14). Наиболее коротковолновое излучение (7-излучение) соответствует ядерным процессам. Квантовые переходы внутренних электронов атомов и молекул сопровождаются [c.157]

Из всего спектра электромагнитного излучения глаз человека способен воспринимать лишь его небольшую видимую часть с длинами волн от 400 до 800 нм. Ультрафиолетовая область спектра простирается от 1 до 400 нм, однако, поскольку компоненты земной атмосферы поглощают излучение с длиной волны ииже 200 нм, под термином ультрафиолетовые лучи (или просто ультрафиолет ) обычно понимают излучение с длиной волны от 200 до 400 нм (более правильное название этой части спектра — ближняя ультрафиолетовая область). Для изучения области спектра от 1 до 200 нм необходимо использовать вакуумированные устройства, отсюда ее название область вакуумного ультрафиолетового излучения (или дальняя ультрафиолетовая область ). Солнечная радиация состоит в значительной степени [c.515]

При взаимодействии жесткого электромагнитного излучения с веществом часть рассеянного излучения имеет ту же длину волны, что и исходное это может быть объяснено классическим процессом абсорбции и повторного излучения резонансны.ми диполями поглотителя. Однако другая часть рассеянного излучения обладает большей длиной волны, и этот эффект не под- [c.32]

Если, например, В = 1Т, резонанс наступает при использовании радиочастотного излучения с длиной волны 1 см. Рис. 13.23 показывает, как энергия возбуждения АЕ зависит от индукции внешнего магнитного поля. Если воздействовать на радикал, помещенный в достаточно сильное магнитное поле (например, 0,ЗТ), электромагнитным излучением такой частоты, чтобы выполнялось условие резонанса, то при этом наблюдается сильное возрастание тока, проходящего через индукционную катушку, в которой находится исследуемый образец. На практике используется экспериментальная схема, работающая при фиксированной частоте электромагнитного излучения V, а на образец накладывается магнитное поле, индукция которого постепенно возрастает при осуществлении условия резонанса на кривой поглощения появляется максимум (рис. 13.24,а). Обычно записывается дифференциальная кривая типичный вид спектра ЭПР без сверхтонкой структуры приведен на рис. 13.24,6. Для органических радикалов значение д приблизительно совпадает с соответствующим случаю свободного электрона. Однако для ионов переходных элементов (в которых неспаренный электрон [c.365]

Во всех спектрохимических измерениях важно определить амплитуду и частоту электромагнитного излучения. К сожалению, правильное измерение обоих величин возможно только для излучения микроволновых частот или ниже в связи с ограниченными частотными характеристиками детекторов. В области более высокой частоты переменной, которую легко измерить, является мощность излучения (Р), пропорциональная квадрату амплитуды волны. Мощность излучения очень важна в спектрохимии, поскольку она является количеством энергии, передаваемой в форме электромагнитного излучения, за единицу времени. Если энергия фотона равна Е, мощность излучения можно выразить с помощью соотношения [c.610]

Если поток электромагнитного излучения падает на химическую пробу, то возможно, что проба будет поглощать какую-то часть этого излучения. Это явление изображено на рис. 18-4а, где показан поток излучения мощностью Ро, направленный на пробу. Каждой отдельной частоте (VI, и т. д.), содержащейся в потоке излучения, будет, конечно, соответствовать своя энергия hvi, hv2 и т. д.). Если разность между энергетическими уровнями каждой из частиц пробы равна какому-либо из этих точных значений энергии, то проба будет поглощать излучение при частотах, отвечающих этим энергиям. Этот случай изображен на рис. 18-46, где показаны энергетические уровни О и таких частиц. До воздействия излучения частица (атом, молекула или ион) существует в нижнем (основном) энергетическом состоянии С, после воздействия излучения она [c.611]

По оборудованию пламенно-эмиссионная спектрометрия является простейшим из пламенных спектрометрических методов. В пламенно-эмиссионной спектрометрии преобразователем химического входного сигнала в выходной сигнал в виде электромагнитного излучения является само пламя. Этот факт становится ясным, если сравнить принципиальную схему спектрохимического прибора (см. с. 617) со схематическим изображением типичного пламенно-эмиссионного спектрометра, показанного на рис. 20-6. В спектрометре образующиеся в пламени атомы возбуждаются с последующим испусканием характеристического излучения. Это излучение, которое может быть использовано как для количественного, так и для качественного анализа, фокусируется простой линзой на селектор частоты (светофильтр или монохроматор). Выделенное излучение далее детектируется и преобразуется в электрический сигнал с помощью подходящего фотодетектора, например фотоумножителя. Полученный электрический сигнал, который пропорционален [c.687]

Фотометрия — самый простой метод, основанный на поглощении электромагнитного излучения. При фотометрических определениях образец подвергают воздействию излучения определенной длины волны и при помощи специального прибора измеряют долю поглощенного излучения. В идеальных условиях отрицательный логарифм доли поглощенного излучения прямо пропорционален количеству поглощающих излучение частиц, которые расположены на пути луча, проходящего через, образец. Если интенсивность излучения, достигающего образца, обозначить через Ро, а интенсивность излучения, прошедшего через образец — через Р, то можно записать [c.21]

В методах, описанных в двух предыдущих главах, используется главным образом поглощение электромагнитного излучения, но при строгом рассмотрении этого явления следует учитывать также отражение, преломление света и вращение плоскости поляризации (относительно направления распространения) световых лучей, которые играют косвенную, но часто существенную роль (например, в дисперсии излучения). Кроме того, некоторые аналитические методы полностью основаны на этих явлениях. [c.219]

Наименьшей ионизирующей способностью и наибольшей проникающей способностью обладают фотонные излучения. Во всех процессах взаимодействия электромагнитного излучения со средой часть энергии преобразуется в кинетическую энергию вторичных электронов, которые, проходя через вещество, производят ионизацию. Прохождение фотонного излучения через вещество вообще не может быть охарактеризовано понятием пробега. Ослабление потока электромагнитного излучения в веществе подчиняется экспоненциальному закону и характеризуется коэффициентом ослабления л, который зависит от энергии излучения и свойств вещества. Особенность экспоненциальных кривых состоит в том, что они не пересекаются с осью абсцисс. Это значит, что какой бы ни была толщина слоя вещества, нельзя полностью поглотить поток фотонного излуче- [c.67]

Другим широко известным примером является процесс лазерной генерации. Лазер непрерывного действия представляет собой сильно неравновесную открытую систему, образованную активными атомами и модами электромагнитного поля в резонаторе. Эта система выводится из равновесия благодаря постоянному притоку энергии от внешнего некогерентного источника оптической накачки. Подступающая энергия не накапливается в лазерной системе, а непрерывно покидает ее в форме электромагнитного излучения и потока тепла. Когда интенсивность накачки мала, генерируемое лазером излучение состоит из случайных, не сфазированных между собой цугов волн. Если, однако, повышать мощность накачки, то после достижения некоторого порога лазерное излучение становится когерентным, т. е. начинает представлять собой как бы один гигант- [c.5]

Существенно, что молекулы веществ, выбираемых в качестве добавок, расходуют избыточную энергию преимущественно на диссоциацию, а не высвечивают ее в форме электромагнитного излучения. Рекомбинация положительно заряженных ионов этанола на катоде сопровождается распадом нейтральных молекул и образованием газов простого состава (СО, СОг и др.). К образованию таких же газов приводит поглощение молекулами этилового спирта квантов электромагнитного излучения, так как для разрушения молекул добавки требуется небольшая энергия (значительно меньшая той, которая необходима для выбивания электронов с катода). Таким образом, устраняются факторы, способствующие возникновению непрерывного разряда в счетчике за счет фотоэффекта. В результате разряд в счетчике прекращается и только после восстановления напряжения на его электродах счетчик вновь готов к регистрации ядерных излучений. [c.85]

Часть вторичных электронов и рассеянного электромагнитного излучения отражается в обратном направлении и увеличивает интенсивность радиации в точке Р (см. рис. 3.11) над поверхностью по отношению к интенсивности в этой же точке, но без поглотителя. Количество обратно рассеянного излучения зависит от энергии падающих фотонов, природы поглощающего материала и площади облучаемой поверхности. Наибольший вклад в отраженное излучение вносит обратное рассеяние падающих квантов, которые имеют большие пробеги. Поэтому, говоря об обратном рассеянии, подразумевают только электромагнитную составляющую, а вторичным отраженным электронным излучением пренебрегают. [c.59]

Изучение электромагнитного излучения привело к дуализму в наших представлениях об его природе. В некоторых отношениях оно проявляет волновые свойства, однако его можно представить состоящим из дискретных сгустков энергии, называемых фотонами. Для строгого описания взаимодействия излучения с веществом почти всегда привлекается концепция фотона, тогда как для ориентировочной оценки поведения большого числа фотонов полезны волновые представления. [c.15]

Кривые поглощения электромагнитного излучения строятся в полулогарифмических координатах. В случае монохроматического излучения и правильно выбранного экспериментального устройства при таких построениях получаются линии, остающиеся прямыми в пределах изменения интенсивности излучения в 10—20 раз. Если в излучении присутствуют [c.117]

Теперь вернемся к вопросу, поставленному выше, а именно может ли электромагнитное излучение Солнца Служить источником свободной энергии для сколько-нибудь значительных химических превращений в современной атмосфере. Распределение интенсивности в спектре солнечного излучения в верхних слоях атмосферы было исследовано с помощью ракетных дифракционных спектрографов, а также путем экстраполяции к нулевому атмосферному давлению результатов измерений (по методу Ленгли), проведенных на больших высотах 111. Результаты всех этих исследований показывают, что верхние слои атмосферы подвергаются интенсивному воздействию коротковолнового ультрафиолетового излучения. Данные, полученные с помощью ракетных [c.107]

Когда было установлено, что существуют и другие виды электромагнитного излучения, распространяющиеся со скоростью света, стало-ясно, что свет не уникальное явление природы, а лишь видимое проявление гораздо более общего эффекта, к которому относятся также инфракрасное излучение (открытое Гершелем в 1800г.), электрическое излучение (открытое Герцем в 1887 г.) и рентгеновское излучение (открытое Рентгеном в 1896 г.). Все эти виды излучения относятся к той или иной части электромагнитного спектра (рис. 2.14). Электромагнитный спектр непрерывен и простирается от области чрезвычайно коротких длин волн и высоких частот, соответствующей космическим лучам, до области чрезвычайно длинных и низкочастотных электрических волн. Все виды излучения отличаются только длиной волны X, т.е. расстоянием между двумя последовательными максимумами волнового процесса. Любое электромагнитное излучение распространяется с одинаковой скоростью, которая в вакууме составляет 3,00-10 м/с (обозначается с), и проявляет волновые свойства. В спектре электромагнитного излучения принято выделять разлитаые области, однако между ними не существует четких границ правда, видимая часть спектра (380—760 нм) имеет довольно определенные границы, но это обусловлено ограниченной способностью человеческого глаза к восприятию излучения. Для обнаружения излучения в различных областях электромагнитного спектра созданы специальные приборы, называемые спектроскопами, спектрометрами или спектрографами в зависимости от того, каким образом в них производится регистрация излучения. [c.33]

Явление дифракции электромагнитного излучения (света, радиоволн, у-- учей, рентгеновских лучей) доказывает волновую природу излучения. В то же время электромагнитное излучение обладает массой (производит давление), и его можно представить как поток частиц — фотонов. Иными словами, электромагнитное излучение проявляет как волновые, так и корпускулярные свойства. Луи де Бройль (1924 г.) показал, что движение любой микрочастицы можно рассматривать как волновой процесс частице массой т, движущейся со скоростью V, соответствует волна длиной [c.18]

Для получения спектра ЭПР вещество облучают электромагнитным излучением с частотой, лежащей в области резонанса, т. е. равной v = gMoH/h. Поскольку изменять частоту для достижения резонанса при фиксированном магнитном поле Н технически сложно, изменяют магнитное поле. При фиксированной частоте падающего излучения vo резонанс наступает, когда напряженность магнитного поля Но составляет hvo/gM.o. Напряженность постоянного магнитного поля, установленная для той или иной частоты vo, является характеристикой спектра ЭПР. Если имеется взаимодействие электрона с ядром, например с протоном, т. е. резонансные частоты V и не совпадают с vo, в спектре поглощения наблюдается два пика, соответствующих условиям резонанса Н = hv hv" [c.106]

Обычно различают три типа процессов поглощение, вынужденное излучение и спонтанное излучение. Предположим, что химическая частица имеет два квантовых состояния I и т с энергиями е и вт- Если частица первоначально находится в нижнем состоянии I, то она может взаимодействовать с электромагнитным излучением и поглощать энергию, переходя в состояние т. В обычных процессах поглощение происходит одноступенчато, так что разность между исходным и конечным уровнями точно равна энергии одного фотона излучения следовательно, поглощение излучения происходит лишь при условии 8т—Е1 = Н условие Бора ), Процесс поглощения состоит в потере интенсивности электромагнитного излучения и получении энергии поглощающей частицей. Обратный процесс, когда частица, находящаяся в верхнем состоянии, отдает энергию электромагнитному излучению, известен как вынужденное излучение слово вынужденное указывает, что существует взаимодействие между излучением и возбужденными частицами, вызывающее потерю энергии. Хотя мы не рассматриваем природу взаимодействия частицы и излучения, ясно, что скорость (интенсивность) поглощения или вынужденного излучения пропорциональна скорости столкновений фотонов с поглощающими или излучающими частицами, т. е. изменение интенсивности пропорционально плотности излучения р и концентрации химических частиц. Коэффициент пропорциональности определяет так называемые коэффициенты Эйнштейна В , й/т — коэффициент для процесса поглощения, Вт1 — для вынужденного излучения согласно принципу микроскопической обратимости, Вш = Вт1, и этот же результат можно получить при строгом следовании теории излучения. Скорости поглощения и вынужденного испускания равны В/тПгр и Вт1Птр = = В1тПтр) соответственно, где щ и Пт — концентрации частиц в низко- и высоколежащих состояниях. В случае теплового равновесия Пт всегда меньше, чем П1 [см. уравнение Больцмана (1.4)], и вклад поглощения оказывается более существенным, чем вынужденного испускания. Различие вкладов поглощения и вынужденного испускания определяется соотношением между величиной (вт—е ) и температурой Т. Уже упоминалось, что характерными для фотохимии являются уровни энергии ът--е.1) >кТ и Пт<.П1, поэтому вклад вынужденного испускания в фотохимические процессы в условиях теплового равновесия пренебрежимо мал. Однако в неравновесных ситуациях вынужденным испусканием уже нельзя пренебрегать, и если инверсия заселенности (/гт> () возрастает, то процессы испускания начинают преобладать над поглощением, и в [c.29]

Частица в состоянии может перейти в основное электронное состояние путем испускания кванта электромагнитного излучения. Возникающее излучение, происходящее без изменения мультиплет-1ГОСТИ, называется флуоресценцией. Согласно принципу Франка— Кондона при расположении кривых потенциальной энергии, изображенном на рис. 47, переход преимущественно происходит на возбужденные колебательные уровни. Поэтому частота испускаемого излучения существенно ниже частоты поглощаемого (возбуждающего) излучения. Избыточная колебательная энергия рассеивается в виде теплоты. Флуоресценция является мономолекулярным фотофнзическим процессом с константой скорости порядка 10- Поэтому время жизни возбужденных синглетных состояний имеет порядок 10 с. В связи с этим сииглетные возбужденные состояния могут участвовать лишь в очень быстро протекающих фотохимических процессах—мономолекулярных превращениях с константой скорости порядка 10 с или выше, и в бимолекуляр1 ых реакциях, если тот же порядок имеет произведение константы скорости этой реакции на концентрацию второго компонента (см. гл. IV, 2). Поскольку константа скорости бимолекулярной реакции ие может превышать фактор соударений, т. е. быть выше 10 M то бимолекулярные реакции с участием синглетных возбужденных состояний могут идти лишь при довольно значительных концентрациях второго компонента реакции. Благоприятным обстоятельством для протекания таких реакций является предварительное образование комплекса между реагирующими частицами. [c.156]

Первый заключается в наблюдении поглощения электромагнитного излучения разной длины волны слоем вещества, размещенным между источником электромагнитных волн и анализирующим прибором Источник электромагнитных волн обычно берется таким, чтобы он давал непрерывный спектр, те в его излучении должны быть электромагнитные волны всевозможных дпин в достаточно широком интервале Такими источниками являются нагретые тела (лампы накаливания, нагретые до красного каления керамические стержни и др) Если поток такого излучения направить на слой вещества, то будет наблюдаться избирательное поглощение электромагнитных волн с частотами, соответствующими требованию второго постулата Бора Здесь уместно обратить внимание на следующее При взаимодействии атома или молекулы с электромагнитным полем они могут переходить в возбужденное состояние, отнимая энергию от поля Однако находиться в возбужденном состоянии микросистема долго не может и самопроизвольно будет возвращаться в основное состояние Время пребывания в возбужденном состоянии (время жизни в возбужденном состоянии или на уровне энергии) порядка 10 с При возвращении в основное состояние возникнет электромагнитное излучение Общая излученная энергия, взятая за достаточно большой промежуток времени, равна поглощенной В самом деле, как прн поглощении, так и при излучении энергия при одном акте равна Асо о к о [c.33]

Электромагнитное излучение, испускаемое (поглощаемое) при переходе атомной системы из одного состояния в другое, в первом приближении является монохроматическим. В наблюдаемом спектре такому переходу отвечает определенная спектральная лтш характеризуемая определенным значением частоты (дшшы волны) монохроматического излучения. Термин спектральная линия связан с тем, что щелевые спектральные приборы (классический тип спектральных приборов) дают изображение монохроматического излучения на выходе прибора в виде линии, т.е. в виде изображения входной щели, каждое из которых соответствует монохроматическому излучению определенной частоты (длины волны). [c.344]

При абсорбции электромагнитных излучений с большой длиной волны первичным процессом является поглощение фотона, происходящее в единичном акте. Затем могут происходить последующие процессы возбул<дения и (если энергия излучения достаточно велика) ионизации, причем они приобретают большее значение при переходе к меньшим длинам волн. Именно эти последующие процессы вызывают химические эффекты, которые нас интересуют и которые будут обсуждены в гл. П. Независимо от природы и интенсивности этих процессов, поглощение излучения, осуществляемое в единичном акте, показывает, что число dn фотонов, поглощенных при прохождении излучения через слой dx вещества, пропорционально dx и числу п падающих фотонов. Отсюда следует, что —dn — . in dx, а поскольку п пропорционально интенсивности I, мы получаем [c.23]

Термин опектрохимический происходит от двух разных слов спектр-и химический. В спектрохимическом анализе мы используем спектр электромагнитного излучения для идентификации химических частиц, и для характеристики нх взаимодействия с электромагнитным излучением. Как показано на рис. 18-1, (Спектром является графическая зависимость некоторого измеряемого свойства излучения —f(у), как функция частоты излучения V. Из спектра можно получить два важных вида информации. Во-первых, по виду спектра часто можно качественно идентифицировать химические частицы. Во-вторых, по значению /(V) при выбранных частотах можщо определить количество присутствующих химических частиц. [c.606]

Мощность пучка электромагнитного излучения часто называют интенсивностью. Фактически же интенсивностью является мощность излучения от точечного источника на единицу телесного угла она обычно выражается в ваттах на стерадиан. Можно с достаточной точностью говорить об интенсивности источника излучения, однако нельзя описывать излучение, проходящее через пробу, используя интенсивность, особенно если излучение коллимируется, т. е. исходит как бы [c.610]

Действие электромагнитного излучения" на молекулу в области поглощения ее спектра вызывает переход электрона с одной орбитали на другую орбиталь, имеющую более высокий энергетический уровень. Таким образом молекула переходит из основного состояния в электроновозбужденное. Электромагнитное излучение может также вызывать повышение колебательной энергии молекулы (колебательный переход) и вращательной энергии (вращательный переход) групп атомов, имеющихся в молекуле. [c.440]

Возбужденные атомы и молекулы, которые вместе с ионами образуются вдоль пути ионизирующей частицы, могут переходить в основное состояние, испуская электромагнитное излучение. У некоторых веществ часть спектра этого излучения лежит в видимой или ультрафиолетовой областях, поэтому прохождение излучения через такие вещества сопровождается короткой вспышкой (сцинтилляцией). На этом принципе основано действие сцинтилляцион-ных детекторов излучения. [c.27]

Законы излучения чёрного тела. Под излучением мы будем понимать в этой главе, с одной стороны, процесс испускания различными телами электромагнитных волн, с другой, — явление распространения этих волн в среде. Во втором случае мы будем применять наравне со словом излучение также слово радиация, особенно, когда применение термина излучение к обоим процессам могло бы повредить ясности изложетптя. Весь ко мплекс явлений, сопровождающих электромагнитное излучение, заставляет рассматривать это явление, с одной стороны, как распространение электромагнитных волн, с другой стороны, как распространение особых частиц — световых квантов или фотонов. В этих элементарных частицах как бы сосредоточена вся энергия излучения в строго определённых количествах, или квантах. Каждый фотон всегда несёт с собой энергию, равную /гм, где V — частота колебаний в соответствующей электромагнитной волне, а /г — постоянная Планка, имеющая размерность действия (т. е. произведеция энергии на время) и равная 6,54 10 + + 0,5% эрг сек ). При взаимодействии с атомами и молекулами или электронами фотоны либо целиком поглощаются с переходом энергий излучения в другие виды энергии (поглощение света твёрдыми телами, фотононизация газов в объёме, внещний фотоэффект и т. д.), либо отдают лишь часть своей энергии, продолжая двигаться всё с той же скоростью света (эффект Комптона, комбинационное рассеяние света). В этом случае изменяется лищь частота V соответствующих фотону электромагнитных волн. Импульс фотона равен . [c.313]

Но кванты электромагнитного излучения возникают не только при переходе электронов на дискретные атомные уровни, но и при торможении электронов. Пример такого излучения торможения мы имеем при генерации белого рентгеновского излучения при ударе электронов об антикатод рентгеновской трубки. Это торможение можно уподобить переходу электрона с одного недискретного (свободного) энергетического уровня на другой, также недискретный (свободный) уровень. Электрон, движущийся в хаосе микрополей плазмы, не может не попадать на отдельных участках своего пути в тормозящее поле. Торможение вызовет и неизбежное излучение. Значение разности энергий обоих свободных уровней, между которыми происходит переход электрона, а следовательно, и энергия излучаемого кванта могут быть любыми. Спектр излучения может простираться сколь угодно далеко в сторону как длинных, так и коротких волн. [c.385]

Ри.с. 150. Схемы установок для изучения субмикроскопических трещин в твердых телах методами рассеяния электромагнитных излучений. а) Установка для изучения рассеяния света / — источник света (лазер) 2—первичный скОллимированный луч 3 —образец в цилиндрической кювете 4—с иммерсионной жидкостью 5 5 —лимб гониометра 7 —фотоумножитель 8—коллиматор рассеянного излучения 9—регистрируемый рассеянный луч. б) Установка для изучения рассеяния рентгеновских лучей под малыми углами / — рентгеновская трубка 2 —первичный луч, скол-лимированный системой щелей или диафрагм 3 4 —образец 5—лимб гониометра 5—регистрируемый рассеянный луч 7—счетчик квантов со щелью или диафрагмой 8 перед ним 5—эвакуированный объем. [c.290]

При достаточно высоких температурах на термодинамические свойства ионизованного газа может оказать влияние электромагнитное излучение. В Справочнике это влияние оценивалось лишь для случая равновесного излучения. Расчеты параметров плазмы, выполненные при подготовке настоящего Справочника, показали, что излучение начинает оказывать заметное влияние на параметры плазмы лишь при температурах более 70 000° К. При этом из-за полной диссоциации и ионизации плазмы излучение не влияет тна положение химического и ионизационного равновесия. Поэтому таблицы параметров йодородной плазмы в Справочнике рассчитаны без учета электромагнитного излучения. Оценка его влияния дается в разделе 2.5. [c.19]

Помимо электромагнитного излучения, генерируемого частицей при движении в потенциальной яме а, канали-ровацная частица излучает -кванты также и при рассеянии на флуктуационной части потенциала взаимодействия ( обычное тормозное излучение). Для подобного тормозного излучения, имеющего бете-гайтлеровский спектр вида (о характерен большой разброс (straggling) в радиационных потерях энергии [98, 102]. Количественная теория в этом случае должна основываться на кинетическом уравнении с интегралом столкновений в правой части, описывающем процессы тормозного излучения (см. [98]). Для не слишком толстых кристаллов (например, кристаллов кремния толщиной порядка 1 см) обычные тормозные потери можно не учитывать . [c.215]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология