Экспериментальный сигнал получение

Предложенный механизм детектирования объясняет экспериментальные данные, полученные с ДПИ, и в том числе пропорциональность сигнала детектора числу атомов углерода в молекуле углеводорода. [c.163]

Существуют два метода оценки размера дефекта для дефектов типа трещин их результаты зависят от перпендикулярности направления ультразвуковых лучей плоскости ориентации дефектов. Если размер дефекта небольшой, т. е. меньше, чем площадь искателя, его можно оценить путем сравнения наблюдаемого сигнала с сигналами, полученными от плоского дна отверстий, просверленных в образце из такого же материала на той же глубине, как и дефект. В некоторых случаях в качестве опорного можно использовать сигнал, полученный от задней поверхности контролируемого изделия. Для дефектов с размером, большим или равным площади искателя, размер и форму дефекта можно определить передвижением искателя. Для достижения приемлемой точности необходимо принять экспериментальный критерий нахождения границ дефекта ультразвуковым пучком лучей и откалибровать искатель [41 ] применением стандартных образцов с отверстиями или прорезями на различных глубинах. [c.309]

Вопрос о связи величины предела обнаружения с параметрами прибора в случае фотоэлектрической регистрации спектра рассмотрен в работах [245, 748, 1217]. К настоящему времени экспериментальная проверка полученных в этих работах зависимостей почти отсутствует. В соответствии с основным критерием обнаружения (3) (см. 1.2), напишем выражение для минимального обнаружимого аналитического сигнала в случае фотоэлектрической регистрации спектра [c.83]

Обратите внимание на уширение пиков, используемых для количественного анализа (рис. 13-7), которое обусловлено тем, что общий сигнал от данной функциональной группы складывается из сигналов от разных молекул, в которых эта группа связана с различными радикалами. Следует также отметить, что относительно сильный шум, наблюдаемый в спектре, на интегральной кривой не проявляется, что связано с особенностью операции интегрирования. Шум с равной вероятностью принимает положительные и отрицательные значения (это не всегда верно), и соответствующие вклады в площадь примерно компенсируются. Экспериментальные результаты, полученные в работе [6], характеризуются относительным стандартным отклонением порядка 2—10 %, что следует считать вполне приемлемым. [c.286]

Механика и энергетика мышечного сокращения. В экспериментах по исследованию мышечного сокращения мышца (или мышечное волокно) обычно стимулируется не через нерв, а путем подачи прямоугольных импульсов электрического тока непосредственно на саркоплазматическую мембрану. Характер механического ответа мышцы на электрическое раздражение зависит как от формы стимулирующего сигнала, так и от наложенных на мышцу механических ограничений. При активации мышца развивает силу и укорачивается, либо только развивает силу, если ее концы фиксированы. В наиболее простом типе механических экспериментов исследуют изменения развиваемой мышцей силы (натяжения) при фиксированной длине всей мышцы либо некоторой ее части. Это — так называемое изометрическое сокращение. Иногда постоянной (стационарной) поддерживают величину внешней нагрузки на мышцу и наблюдают за изменениями ее длины. Это — изотоническое сокращение. Очень информативными являются так называемые нестационарные режимы сокращения, в которых исследуются переходные процессы, возникающие в мышце в ответ на быстрые контролируемые изменения одного из механических параметров либо какого-нибудь из внешних условий. Результаты таких исследований будут рассмотрены ниже, в 6 этой главы. Вначале следует остановиться на экспериментальных данных, полученных для стационарных режимов сокращения мышцы. [c.228]

При прохождении импульса возбуждения вдоль аксона магнитное поле в тороидальной катушке, охватывающей аксон, пропорционально суммарному току, протекающему через отверстие катушки этот ток состоит из тока внутри аксона и так называемого возвратного тока, растекающегося в объемном проводнике (обычно физиологическом растворе) вокруг аксона и частично проходящего через отверстие катушки (рис. 2.41, б). При измерениях принимают меры к тому, чтобы свести возвратный ток через тороид к минимуму тогда магнитное поле в катушке можно считать пропорциональным осевому внутриклеточному току, причем в обмотке катушки наводится ток, пропорциональный производной этого поля по времени. Для получения сигнала, пропорционального магнитному полю и осевому току аксона, необходимо подвергнуть сигнал на выходе тороидальной катушки дополнительной обработке. Измерив магнитное поле при помощи вышеописанного датчика с тороидальной катушкой, можно найти не только осевой внутриклеточный ток, но н трансмембранный потенциал. Для этого разработаны специальные математические модели, описывающие электромагнитное поле возбуждающейся нервной клетки [57, 166, 183]. Эти модели подробно рассмотрены в гл. 3. Исследование электрической активности нервных волокон [56, 198], отдельных аксонов [73, с. 78 159, с. 512 160, с.З], а также волокон проводниковой системы сердца [159, с. 368] при помощи магнитометрии обладает определенными преимуществами по сравнению с общепринятыми методами, основанными иа непосредственном измерении трансмембранного потенциала. В частности, этот. метод не требует повреждения мембраны, которое неизбежно при обычном использовании внутриклеточных микроэлектродов, и позволяет непосредственно определять значение внутриклеточного осевого тока. Примеры экспериментальных записей, полученных при помощи магнитного датчика с тороидальной катушкой, показаны на рис. 2 42. [c.138]

К способам выполнения анализа обычно предъявляют следующие требования. Информация должна быть получена за возможно меньший промежуток времени (а] он должен быть значительно меньше времени, за которое заметно изменяется состав исследуемого объекта. Получение информации должно быть связано с минимумом экспериментальных затрат (число сотрудников, приборы, реактивы). Информация не должна быть неверной, т. е. источником сигнала, соответствующего 2л, должен быть только компонент А. Таким образом, метод должен быть селективным или специфичным по отношению к А, посторонние сигналы других компонентов не должны оказывать влияния на получаемую информацию. Информация должна быть воспроизводимой (повторяемой), т. е. не должно быть большой величины случайного разброса результатов измерений. Для определения малых содержаний веществ (например, в аналитической химии следовых количеств, особо чистых веществ) нужно при.менять высокочувствительные методы анализа. [c.433]

Экспериментальное получение динамических характеристик основано на таком проведении опытов, когда на входе изучаемого объекта наносят возмущение и анализируют прохождение этого возмущения через объект, на выходе из него. Указанные эксперименты базируются на законах прохождения сигнала, изучаемых теориями информации и управления (см. ниже). [c.19]

Основной экспериментальной трудностью является создание достаточной концентрации свободных радикалов в газе для получения хорошего отношения сигнал/шум. При измерениях при давлении 10—100 мм рт. ст. (10 —10 молекул/см ) иногда наблюдается уширение линий. Спектры с лучшим разрешением получаются при давлениях 0,1— [c.354]

Таким образом, уравнение (X. 12) создает основу для получения информации о внутримолекулярных расстояниях и молекулярной динамике в жидком состоянии. Для правильной интерпретации экспериментальных данных нужно определить, в какой степени другие факторы влияют на наблюдаемую скорость релаксации. Наиболее подходящий способ для этого — измерение коэффициента увеличения г),- интенсивности сигнала за счет ядерного эффекта Оверхаузера (ЯЭО), поскольку ЯЭО сам зависит от диполярной релаксации. Как указывалось в гл. IX, для чисто диполярной релаксации ЯЭО достигает максимального значения л = (1/2) (7н/ус) = 1,988. Если релаксация протекает по диполярному механизму лишь частично, то ее вклад дается выражением [c.411]

Изложенная теория, называемая флюктуационной теорией прочности, подтверждается большим экспериментальным материа- лом. Так, в настоящее время при помощи метода инфракрасно спектроскопии показано, что под влиянием нагружения появляются напряжения в химических связях основной цепи полимера. Методом Электронного парамагнитного резонанса (глава XII) показано, что при нагружении образуются свободные радикалы, причем в процессе нагружения сигнал ЭПР растет. Масс-спектроскопические исследования продуктов термодеструкции и механической деструкции одного и того же полимера показали, что спектры, полученные в обоих процессах, совершенно идентичны. Энергии [c.229]

Рис. 4.26, Расстройка резонансных условий вызывает изменение фазы сигнала после 1с/2-импульса. На рисунке представлены экспериментальные линии, полученные с помощью очень слабого поля ( 80Гц) другими источниками фазовых ошибок можно пренебречь. Заметьте, что с увеличением расстройки резонанса амплитуда сигнала изменяется незначительно,

Полная кинетика процесса инверсии гетерокольца 1,4-бенздиазепинов изучалась на основе теории расширяющихся линий путем сопоставления экспериментальных спектров, полученных при различных температурах, с теоретическими спектрами, построенными для различных времен жизни конформаций с помощью уравнения Александера [22]. В качестве исходных величин для расчета задаются величины Ах (предельное раздвижение сигналов метиленовых протонов), Av°J (ширина линий на полувысоте сигнала при отсутствии обмена) и /дв [23]. Критерием соответствия получен- [c.92]

На рис. 16 приведена экспериментальная кривая поглощения для этих протонов. Сигнал получен от силикагеля Дэвисона (80) с поверхностью по БЭТ 687 м 1г, дегидратированного в вакууме при 500°. Ширина сигнала между точками. максимального наклона для этой кривой составляет 310 мгаусс, и соответствующее время спин-спиновой релаксации равно 1,8-10" сек. Там, где щирина линии превышает полуширину на [c.56]

Оптимальная величина отношения топливо — воздух может быть установлена экспериментально путем получения максимального сигнала абсорбднн при изменении расхода топлива. Чувствительность опрсделени5/, полученная в пламени закись азога — ацетилен, в два раза меньше чувствительности в пламени воздух — ацетилен. Однако при определении чувствительности в пламени воздух— ацетилен имеют место помехи, которые отсутствуют в более в ы с о к о т е м п е р а т у р I ил X пламенах. [c.84]

Из экспериментальных данных были найдены коэффициенты увеличения аналитических сигналов К, т. е. отношение поглощательной способности для системы металл — органический растворитель к поглощательной способности для соответствующего водного раствора (табл. 3.25). Из данных этой таблицы видно, что наибольшее увеличение аналитического сигнала при введении органических растворителей наблюдается для эфира, несколько меньшее увеличение сигнала — для кетонов. Причем для определения 2п и Мд лучшим оказался метилэтилкетон, а при определении Си — метилизобутилкетон. Ацетилацетон (ди кетон) повышает атомное поглощение меньше, чем одноатом ные кетоны и приближается по своему действию к спиртам. Эти ловый спирт наименее эффективен из всех изученных одноатом ных спиртов. Остальные одноатомные спирты дают при опреде яении Хп и Си практически одинаковый аналитический сигнал При определении Мд наилучшим оказался изобутиловый спирт Многоатомные спирты (этиленгликоль и глицерин, разбавлен ные в 3 раза водой для уменьшения вязкости) не оказывают никакого влияния на атомную абсорбцию 2п, Мд и Си. Близкий к этиловому спирту аналитический сигнал получен при введении в пламя пропионовой или уксусной кислоты. Муравьиная кислота почти не увеличивает атомную абсорбцию 2п, Мд и Си. Максимальной эффективностью обладает смесь (8 2) диэтилового эфира и метилового спирта, способствующая увеличению аналитического сигнала в 10—12 раз. [c.196]

Сопоставление на рис. 2 экспериментальных сигналов с теоретическими, полученными но формуле (7) работы [1], а также данные таблицы свидетельствуют, что функция источника в графитовой печи для большинства исследуемых элементов моукет быть только приближенно описана кинетической кривой первого порядка. Предсказываемая теорией асимметрия сигнала наблюдается не для всех элементов. Приведенная в таблице асимметрия экспериментального сигнала о/0пик вычислена по значениям интегральной абсорбционности. Для расчета теоретической формы кривой принимали подученные экспериментально значения и пик- [c.59]

Согласно экспериментальным данным, локальная упорядоченность в расположении сегментов характерна не только для твердых (стеклообразных), но и для жидких полимеров. Об этом свидетельствует, например, наличие нескольких четких межмолекулярных максимумов на рентген-дифрактограммах в широких углах некоторых некристаллизующихся полимеров (полистирол, полиизобутилен) выше и ниже температуры стеклования [29—31], а также кристаллизующихся полимеров (полиэтилен, поли-4-метилпентен-1) в расплаве [32, 33]. Аномальное изменение теплоемкости расплавов полиэтилена и полипропилена было отнесено П. Смитом [34] к обратимому разрушению и восстановлению областей ближнего порядка смектического типа, характерного для жидких кристаллов. На основании анализа формы линий спектра ЯМР низкого разрешения для полиэтилена и полиамидов Г. Цахман [35—37] сделал вывод о том, что наблюдаемый экспериментально сигнал в виде классической лоренцевой кривой для разбавленных растворов, с одной стороны, и в виде суперпозиции двух лоренцевых кривых для концентрированных растворов и расплава, с другой, свидетельствует о наличии в последнем случае флуктуационных областей с пониженной подвижностью макромолекул типа ММП. Представление о существовании сетки упорядоченных микрообластей ( микропачек ) было использовано Г. М. Бартеневым [37—40] для интерпретации процессов релаксации и течения расплавов полимеров в области низких значений скорости деформации и напряжения сдвига. Однако наиболее убедительные данные в пользу мнения о наличии ближнего сегментального порядка в расплавах различных полимеров были представлены в серии работ Ю. К. Овчинникова и Г. С. Марковой [41—45]. Анализ дифференциальных кривых функций радиального распределения, полученных методами электронографии и рентгеновской дифракции, позволил обнаружить существование в расплавах кристаллизующихся и некристаллизующихся полимеров участков квазипараллельного расположения сегментов, минимальные размеры которых в продольном (т. е. вдоль длинной оси макромолекулы) и в поперечном направлениях составляют в зависимости от природы полимера от 15 до 50 А [41— 45]. При этом расчетные значения плотности, полученные в предположении гексагональной упаковки развернутых цепей в расплаве, удовлетворительно совпадают с экспериментальными [c.5]

Развитие АСНИ в значительной степени обязано совершенствованию инструментальной и вычислительной техники, разработке эффективных средств преобразования информации, проникновению микропроцессорной техники в аналитическое приборостроение. Так, применение ЭВ М в аналитическом приборостроении позволило разработать новую технику, обладающую рядом принципиальных преимуществ существенно повысилась точность и разрешающая способность приборрв благодаря применению современных методов идентификации увеличился на несколько порядков динамический диапазон регистрации входного сигнала существенно увеличилось отношение сигнала-шума за счет суммирования и усреднения спектров (для ЯМР-снектрометра), полученных с одного образца значительно увеличилась производительность прибора уменьшилась вероятность появления субъективных и непредсказуемых ошибок при обработке и интерпретации данных появилась возможность накопления и хранения экспериментальных данных, их последующей расшифровки и интерпретации. [c.182]

На основании полученных экспериментальных данных строят график в координатах по оси асбцисс — расход воздуха (в мл/мин), по оси ординат — высота уровня фонового сигнала (в % от максимальной). [c.271]

Устройство работает следующим образом. Включается блок питания и нафевательный элемент, с помощью блока поддержания и термопары устанавливается и поддерживается постоянной заданная температура теплоносителя. При этом с помощью блока управления подачи капель исследуемой жидкости подается сигнал на автоматическую капельницу, которая каплю исследуемой жидкости подает на поверхность жидкого теплоносителя. Попадая на поверхность теплоносителя, капля своим весом прогибает поверхность теплоносителя и размыкает электрическую цепь между электродом и электропроводящим теплоносителем, поскольку исследуемая жидкость является непроюдящей. При отсутствии капель под электродом поверхность теплоносителя не прогибается и поэтому между электродом и теплоносителем имеется в наличии контакт. При этом электрическая цепь между электродами замыкается и удерживает блок регистрации времени жизни капли исследуемой жидкости в отключенном состоянии, затем выключается блок регистрации и начинается отсчет времени испарения капли исследуемой жидкости. По мере испарения капли жидкости кривизна поверхности теплоносителя устраняется, электрический контакт между электродом и теплоносителем восстанавливается и блок регистрации срабатывает, замеряя время жизни капли. Полученные экспериментальные данные обрабатываются затем по известной методике. [c.70]

В ряде важных прикладных задач, например при применении термоанемометров, относительная длина проволочки датчика LjD намного меньше Ю обычно величина отношения L D около 200. Тогда при обработке выходного сигнала термоанемометра по корреляционным формулам, полученным для длинных проволок, требуется с большой точностью учитывать концевые эффекты, так как влияние их велико. Точные оценки влияния концевых эффектов отсутствуют. Потери тепла теплопроводностью к державкам (в осевом направлении) можно рассчитать (работы [65, 108]), но влияние концевых эффектов на течение оценить очень трудно. Этот вопрос обсуждается в статье Гебхарта и Пера [57]. Но многие исследователи определяли влияние концевых эффектов экспериментальным путем. Морган [122] предложил эмпирические формулы для оценки возможного увеличения коэффициента теплоотдачи из-за влияния конечной длины цилиндров в виде отношения б = = (Nu — Nuoo)/Nuoo, где Nu — число Нуссельта для проволочки конечной длины, а Nu — число Нуссельта, определенное при очень большом относительном удлинении проволочки L/D Ч Формулы имеют вид [c.290]

Измерсвия 7 2 с помощью спинового эха. Измерения сопряжены с большими экспериментальными трудностями. Простейший подход, заключающийся в получении серии эхо с различными величинами т и измерении скорости затухания амплитуды сигнала, не очень хорош, поскольку с увеличением т начинают сказываться такие эффекты, как диффузия. В качестве его замены рассмотрим последовательность [c.137]

Как уже отмечалось ранее, компьютеры играют важную роль при анализе сложных спектров, возникающих от спиновых систем невысокой симметрии или от систем, содержащих большое количество ядер. В этих случаях описанные выше упрощения не применимы, и для решения проблемы собственных значений используются ЭВМ-программы. Кроме того, результаты, полученные при прямом анализе спиновых систем, всегда проверяются при сравнении расчетного спектра с экспериментальным. Это сравнение является строгим тестом, так как можно моделировать и форму линии сигнала ЯМР. На рис. V. 28 такое сравнение проводится для спектра олефиновых протонов 9,10-дикарбоэтокси-9,10-дигидронафталина. [c.202]

При расчете реальных аппаратов по приведенным уравнениям необходимо введение соответствующих нонравок на степень не-идеальности потока. Для получения информации о характере течения потока в реакторе необходимо проследить путь каждого элементарного объема при его движении через аппарат. Для этого следует установить распределение частиц по времени их пребывания в аппарате. Это осуществляется экспериментально искусственным нанесением возмущений, например введением в ноток реагентов трассера (краска, радиоактивный изотоп, флуоресцирующее вещество и т. п.) и снятием так называемых кривых отклика, показывающих зависимость концентрации трассера на выходе из реактора от времени. Например, если было нанесено так называемое импульсивное возмущение — мгновенное введение трассера в поток, поступающий в реактор идеального вытеснения, через некоторое время то будет обнаружен мгновенный выход всего трассера и затем сразу же снижение его концентрации до нуля (рис. 44, а). Это объясняется тем, что в реакторе идеального вытеснения все частицы движутся параллельно друг другу с одинаковой скоростью, т. е. время пребывания их одинаково. Таким образом, индикатор движется по длине реактора неразмы-ваемым тончайшим слоем и сигнал, получаемый на выходе в момент То, в точности совпадает с сигналом, введенным на входе в реактор при т = 0. Если порцию индикатора, например краски, ввести в реактор идеального смешения( рис. 44, б), то она сразу же равномерно окрасит всю жидкость, находящуюся в реакторе, концентрация ее будет одинакова во всем объеме и соответствовать концентрации на выходе из реактора. Далее концентрация краски в реакторе и на выходе из него будет постепенно убывать, поскольку она выносится выходящим потоком. [c.116]

Поскольку проблема компенсации фона вычитанием или другими способами является критич НОЙ дри всех измерениях с помощью спектрометра с дисперсией по энергии, имеет смысл уделить внимание обзору того, что известно по этому вопросу, а также того, какие способы вычитания фона используются в настоящее время. В общем имеются два подхода к решению этой проблемы. В одном из иих измеряется или рассчитывается функция энергетического раапределения непрерывного излучения, и ее комбинируют затем математически с передаточной характе(ристикой детектора. Полученная в результате функция используется затем для расчета спектра фона, который можно вычитать из экспериментального спект1рального распределения. Этот метод можно называть моделированием фона. В другом подходе обычно не касаются физики генерации и эмиссии рентгеновского излучения и фон рассматривается как нежелательный сигнал, от воздействия которого мож,но избавиться математической фильтрацией или модификацией частотного распределения спектра. Примерами последнего способа являются цифровая фильтрация и фурье-анализ. Этот метод можно назвать фильтрацией фона. Следует напомнить здесь, что реальный рентгеновский спектр состоит из характеристического и непрерывного излучений, интенсивности которых промодулированы эффектами статистики счета. При вычитании фона из спектра любым способом остающиеся интенсивности характер-нстических линий все еще промодулированы обеими неопределенностями. Мы можем вычесть среднюю величину фона, но эффекты, связанные со статистикой счета, исключить невозможно. На практике успешно применяются оба вышеописанных метода вычитания фона. Эти методы будут обсуждаться в следующих двух разделах. [c.106]

Отиосительпый метод — это метод, основанный на сравнении результатов измерений для анализируемого образца и серии образцов сравнения известного состава при использовании системы определения, для которой зависимость сигнала (отклика) от содержания (в идеальном случае линейная) в соответствующем рабочем диапазоне определяется экспериментально и которую не требуется рассчитывать теоретически. Содержание определяемого компонента в пробе находят с помощью интерполяции зависимости отклика детектора от содержания, полученной с помощью образцов сравнения [3.2-6). [c.86]

Излучение источника фокусируется зеркалами на диспергирующее устройство (призма из высококачественного кварцй фракционная решетка). Там пучок разлагается в спектр, изображение которого тем же зеркалом фокусируется на выходной щели монохроматора. Выходная щель из полученного спектра вырезает узкую полосу спектра чем уже щель, тем более монохроматична выходящая полоса. С помощью зеркала монохроматизированный пучок разделяется на два одинаковых по интенсивности луча один проходит через кювету сравнения, а другой - через кювету с образцом. Вращающейся диафрагмой перекрывают попеременно то луч сравнения, то луч образца, разделяя эти лучи во времени. После прохождения кювет световой поток зеркалами направляется на детектор, которым обычно служит фотоэлемент или фотоумножитель. После детектора сигнал усиливается и поступает на специальное электронное устройство -разделитель сигналов, где он раздваивается на два канала сигнал образца и сигнал сравнения. В обоих каналах сигналы усиливаются и подаются на самописец, который регистрирует отношение степени пропускания световых лучей через кювету образца к пропусканию светового потока через кювету сравнения. Логарифм данного отношения равен разности оптических плотностей образца и эталона эту величину можно записать, если перед самописцем установлено логарифмирующее устройство. В этом случае спектр будет представлять зависимость оптической плотности от длины волны или волнового числа и зависит от концентрации измеряемого образца. Для получения спектра, не зависящего от концентрации раствора, экспериментально полученный спектр перерисовывают по точкам, пользуясь законом Бугера-Ламберта-Беера, в спектр в координатах lg (или )- X (или V), Нерегистрирующие спектрофотометры - однолучевые приборы, измеряющие по отдельным точкам (спектрометрический метод). В сочетании с измерительной системой по схеме уравновешенного моста это наилучшие приборы для точных количественных измерений, которые осуществляются путем сравнения сигналов при попеременной установке в световой пучок образца и эталона. Основной их недостаток состоит в большой затрате времени для записи спектра, а не полосы поглощения при единственном значении длины волны. [c.185]

Первые эксперименты, в которых удалось наблюдать сигнал ядерного резонанса в конденсированных средах, были проведены в 1945 г. независимо Блохом и Парселлом [1.1, 1,2 ]. Следующим важным шагом было открытие химического сдвига - величины, которая характеризует электронное окружение рассматриваемого ядра. В металлах это явление (изменение резонансной частоты) впервые наблюдал Найт [1.3], а в жидкостях —Арнольд [1.4]. Это открытие оказало колоссальное влияние на развитие не только метода ядерного резонанса, но и других областей физики. Информация о частоте сигнала ЯМР дает возможность получить представление об электронном окружении ядра и о структуре химических соединений. На рис. 1.1 приведен спектр ЯМР на ядрах Н этанола [1.4 ], Этим спектром была открыта область исследований, известнаякак ЯМР высокого разрешения в жидкостях, К этой области относится подавляющее большинство всех экспериментов по ЯМР, проводимых в химии, биологии и медицине. Получение изображений с помощью ЯМР (ЯМР-томография) основано на этом явлении в жидкостях. Однако в данном случае химический сдвиг рассматривается как мешающий фактор, поэтому разрабатываются разнообразные методы, направленные на уменьшение различия в его значениях. Строго говоря, высокое разрешение может быть достигнуто лишь в жидкостях, но с помощью специальных экспериментальных методик может быть получена разнообразная полезная информация и для твердых тел. Недостатком этого метода является его низкая чувствительность. Этот недостаток частично был устранен введением Рихардом Эрнстом в 1966 г. [1,5 ] фурье-спектроскопии и появлением приборов со сверхпроводящим магнитом. Наибольшие успехи в применении метода ЯМР были достигнуты в исследованиях биологических макромолекул, что стало [c.12]

В тех случаях, когда огибающая сигнала спадает не монотонно по двум временным переменным, необходимо проявлять осторожность в подходе к вопросу о выборе интервалов О < /1 < /Г и О < /2 < которые должны давать наибольший объем функции сигнала. При необходимости в экспериментальные импульсные последовательности вводятся задержки. Если рассматривается эхо переноса когерентности (рис. 6.8.2), то может оказаться целесообразным введение задержки вначале регистрации по переменной /2 на величину хЬ, так чтобы эхо переноса когернтности оказалось в действующем объеме для данного эксперимента. В случае когда главным является получение высокой, чувствительности, не рекомендуется устанавливать начало регистрации на вершине гребня, поскольку это влечет за собой уменьшение действующего объема в нарастающей части огибающей. То, насколько оправдывает себя применение схем с задержкой регистрации, зависит от резкости эха переноса когерентности, а также от практических ограничений на налагаемых емкостью памяти используемой [c.426]

Рис. 8.2.3. Экспериментальный корреляционный 2М-спектр системы протонов АВ в 2,3-дибромтиофене прн частоте РЧ-сигнала 60 МГц, полученный с помощью косинусного фурье-преобразования относительно Ь прн /3 = г/2. Кросс-пнки появляются главным образом в моде чистого 2М-поглощення, в то время как диагональные пики имеют форму почти чистой 2М-дисперсии (малые отклонения обусловлены влиянием сильной связи, как обсуждалось в разд. 8.2.4.). (Из работы [8.123].)

Получение профилей концентрации. Оже-элек-тронная спектроскопия главным образом используется для определения состава тонких пленок и слоистых структур в виде функции от глубины. Оже-сигнал формируется в приповерхностном слое (а 30 А), а ионное распыление (рис. 14.98) обеспечивает послойные срезы, необходимые для анализа образцов по глубине. Экспериментально полученные распределения по глубине обычно изображаются в виде зависимости амплитуды Оже-сигнала от времени распыления. Для преобразования длительности распыления в глубину, а амплитуды сигнала в концентрацию атомов необходимы дополнительные калибровки. [c.53]

В работе [87] описана нейронная сеть для обработки данных ТК, полученных по методу фазовой термографии. Обучение нейронной сети проводили на расчетных данных, а экспериментальные значения глубин дефектов определяли путем анализа 32 фазовых или амплитудных изображений. Было опробовано 80 архитектур нейронных сетей. Сеть с двумя слоями создавала существенные ошибки для малых глубин дефектов вследствие малых вариаций фазы сигнала. Лучшие результаты получены на сети с тремя слоями типа 8 X 21, в которой значения пиксельной фазы в 32-х изображениях, что соответствовало 32-м входам, подавали вначале на [c.174]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология