Внутренняя и поверхностная температура тела

Внутренняя и поверхностная температура тела [c.408]

Охлаждение стекла, а точнее изделия из него проводят медленно, чтобы избежать в нем напряжений. При быстром охлаждении стекла поверхностные слои тела затвердевают и могут иметь температуру, близкую к комнатной, а внутренние части, вследствие низкой теплопроводности, могут иметь температуру до 1000 °С, Поскольку внутренние части при охлаждении сжимаются, а наружные уже не уменьшаются в размере, в них возникают высокие поверхностные сжимающие напряжения, Внутренние слои, наоборот, испытывают высокие растягивающие напряжения. Такое стеклянное тело называют закаленным . Закаленное стекло обладает высокой механической прочностью. Однако у него есть и недостатки. При нарушении поверхностного слоя (например, нанесение царапины), т, е, при нарушении сжимающих и растягивающих сил, закаленное стекло разлетается вдребезги. [c.47]

Это линейные однородные уравнения. В физическом смысле они могут описывать твердое тело, внутренняя начальная температура которого не равна поверхностной температуре, поддерживаемой постоянной. Поскольку начало отсчета температуры выбирается произвольно, значение поверхностной температуры принимаем равным нулю. [c.42]

Действие мощного внутреннего источника тепла приводит к тому, что скорость испарения во много раз превышает скорость переноса пара внутри тела. В результате этого возникает градиент общего давления, являющийся основной движущей силой переноса пара внутри тела. Поскольку температура внутренних слоев больше наружных, поток влаги вследствие термодиффузии направлен к поверхности тела, в отличие от других способов сушки, когда нагрев осуществляется через поверхность. Распределение же влагосодержа-ния имеет обратный характер (в поверхностных слоях больше, чем во внутренних) и создает аномальный (обратный) диффузионный поток влаги, вызванный градиентом концентрации. [c.166]

Непосредственно с поверхностными явлениями связан гетерогенный катализ — увеличение скорости химической реакции в присутствии не реагирующей посторонней фазы. Особое значение поверхностные явления имеют для понимания свойств твердых тел н протекающих в них процессов. Как указывалось в гл. XIV, в металлах наряду с внешней поверхностью раздела существуют внутренние. Это прежде всего границы между зернами. Избыточная энергия, связанная с ними, пропорциональна их поверхности. Поэтому оправдано понятие пограничного сгущения свойств и можно говорить об адсорбции на границах зерен. Малые количества примесей, адсорбированных на этих границах, могут существенно изменять многие свойства тел. Так, сотые и даже тысячные доли процента олова резко снижают прочность жаропрочных сплавов при высоких температурах. [c.383]

При высокой теплопроводности тела и небольшой его толщине (точнее, при высокой температуропроводности и Ро -> оо) режим нагревания (охлаждения) тела с самого начала является регулярным, стадия неупорядоченного состояния отсутствует. В этом случае тело называют тонким-, температура его внутренних зон в своем изменении не отстает от поверхностных, теплообмен является безградиентным. [c.588]

Журавлев и сотр. [95] при определении малых количеств воды и гидроксильных групп на поверхности мелкодисперсных твердых тел воспользовались методом дейтерообмена. Пробу обрабатывали тяжелой водой в специально разработанной вакуумной системе. Затем освобождали водород из продуктов обмена и измеряли его изотопный состав с помощью масс-спектрометра. В работе приведены данные об анализе ряда твердых веществ, содержащих воду, доступную для изотопного обмена. В их числе адсорбенты, наполнители, пигменты, некоторые синтетические полимеры и биополимеры. При изучении процесса термической обработки силикагеля в вакууме было показано [96], что в условиях эксперимента происходит удаление и поверхностной, и внутренней влаги, причем количество теряемой силикагелем воды зависит от температуры опыта. [c.505]

Однако различие между физической и химической адсорбцией на основе скоростей неясно, вероятно, по двум причинам. Во-первых, многие поверхности столь не насыщены, что они претерпевают быструю хемосорбцию даже при очень низких температурах. В некоторых из этих случаев, очевидно, почти каждая молекула, ударяющаяся о непокрытый поверхностный атом, хемосорбируется, а поэтому энергия активации практически равна нулю. Следовательно, быстрая адсорбция по своей природе не обязательно является физической. Во-вторых, если адсорбент обладает узкими порами или капиллярами, то проникновение молекул адсорбата внутрь тела может быть заторможено. Такое замедленное проникновение может быть не только при хемосорбции на внутренних поверхностях, но оно также может протекать и при физической адсорбции и даже при растворении газа. Медленное исчезновение газа никоим образом не является здесь определенным критерием хемосорбции. Уголь вследствие большой пористости является особенно трудным объектом для решения вопроса об определении тина адсорбции на основании измерений скорости. [c.236]

В простейшем идеализированном случае приведенные выражения для ы и безразмерные критерии дают общее представление об особенностях процессов массообмена. Однако для учета подлинной сложности явлений, происходящих при каталитических реакциях, совершающихся в газовых пО токах внутри зернистой пористой шихты, требуется дальнейшая дифференциация явлений. В частности, существует не один, а по меньшей мере два диффузионных режима — один внешнедиффузионный, при котором существенную роль играет диффузия к внешней поверхности твердого тела (зерна), и второй — внутренний диффузионный, при котором внешняя диффузия протекает быстро, но реакция происходит в основном внутри узких и длинных пор. В них скорость диффузии значительно меньше, а механизм может быть существенно иным (кнудсеновская диффузия и поверхностное ползание). В этом режиме при разных температурах неодинаково полно используется глубина пор, что может приводить к очень своеобразной температурной зависимости скорости наблюдаемой каталитической реакции. Наблюдаемая энергия активации при этом равняется набл = а иот-Это впервые показали Зельдович [101] и Тили [102], получившие для одного предельного случая а = 0,5. Существуют условия, при которых это а имеет иные значения и наблюдаемые Е могут, в зависимости от степени участия активных центров, расположенных в глубине пор, принимать все значения от Е до аЕ Е. [c.64]

При данных температуре, давлении и относительной влажности воздуха на поверхности твердых тел образуется тонкая водяная пленка, соответствующая равновесному состоянию. В зависимости от химических и физических свойств материала образуется сплошная поверхностная водяная пленка или же влага проникает во внутренние слои материала. В первом случае существенно снижается поверхностное сопротивление и практически исключается возникновение электростатического заряда. Водяные же пары, проникшие внутрь материала, не только не препятствуют возникновению электростатического заряда, а, наоборот, в некоторых случаях могут способствовать увеличению его. Это явление объясняется тем, что во многих случаях вода действует как пластификатор и при соприкосновении двух тел способствует достижению максимальной площади контакта и возникновению настолько большого электрического заряда, что при разъединении тел происходит разряд. Даже если поверхностное сопротивление относительно мало, этого недостаточно для отвода статического заряда, [c.95]

Итак, деформирование полимера в адсорбционно-активной среде переводит его в качественно новое состояние в том смысле, что основным фактором, определяющим свойства вещества, становится гетерогенность его структуры, характеризующаяся высокой степенью дисперсности. Как было показано, наличие высокоразвитой свободной поверхности и связанного с ней избытка свободной энергии приводит к появлению у полимерного тела способности к большим обратимым деформациям не энтропийной природы. Таким образом, можно говорить об особом виде упругости полимерных тел, связанном с уменьшением внутренней энергии, которая, в свою очередь, определяется уменьшением поверхностной энергии за счет коагуляции высокодисперсного вещества микротрещин. Следует подчеркнуть еще раз, что при температурах, далеких от температуры стеклования, невозможно проявление сегментальной подвижности макромолекул, приводящей к большим обратимым деформациям, а изменение [c.47]

Из рис. 6-5 видно, что в начале процесса сушки влагосодержание в нижних слоях (вблизи дна противня) увеличивается по сравнению с начальным влагосодержанием (начальное влагосодержание было одинаково по толщине слоя и отмечено на рис. 6-5 горизонтальной прямой). Следовательно, влага частично переместилась из поверхностных слоев во внутренние. Это происходит потому, что произведение бу/ больше, чем уи, вследствие малого значения уи, особенно в центральных слоях. Тогда направление потока влаги изменяется на противоположное, т. е. движение влаги направлено от открытой поверхности тела внутрь его (градиенты влагосодержания и температуры противоположны). [c.271]

Отверждение расплавов путем их охлаждения возможно несколькими методами контактом с непрерывно охлаждаемыми поверхностями непосредственным контактом с жидкой или газообразной средой контактом с предварительно охлажденными твердыми телами. Во всех случаях процесс охлаждения расплава является нестационарным он начинается с понижения температуры поверхностных слоев расплава и далее распространяется на внутренние слои. При этом, естественно, максимальная скорость охлаждения наблюдается в периферийных слоях, а минимальная — в центре образца. Скорость изменения температурного поля в охлаждаемом расплаве определяется режимом охлаждения, размерами образца, теплофизическими свойствами расплава и рядом других факторов. [c.80]

Во втором периоде сушки температура материала быстро возрастает. Как говорилось выше, наличие температурного градиента в первом периоде свидетельствует об испарении влаги не с поверхности, а на некотором расстоянии от нее. Во втором периоде сушки зона испарения углубляется. При сушке с большими тепловыми потоками возникают градиенты температур до 20 — 50 град/см. В начале сушки наблюдаются понижение влажности на облучаемой поверхности и увеличение (по сравнению с начальной) на противоположной поверхности тела. Следовательно, влага частично перемещается из поверхностных слоев во внутренние. Последнее объясняется тем, что в уравнении (1-113) составляющая термодиффузии больше составляющей переноса влаги за счет градиента влагосодержания при противоположных градиентах температуры и влажности. Это происходит потому, что поле температур развивается быстрее, чем поле влажности. [c.279]

Физический смысл уравнения (1.21) состоит в равенстве количества теплоты, проводимого изнутри охлаждающегося тела к его наружной границе (правая часть уравнения), количеству теплоты, отдаваемому поверхностью тела окружающей среде. Предполагается, что поток теплоты от поверхности теплообмена к среде пропорционален разности температур поверхности (7 ] = , ) и среды tf). Коэффициент теплоотдачи а определяет интенсивность процесса теплообмена и зависит от большого числа факторов скорости движения среды у поверхности, свойств среды, геометрической конфигурации и размера поверхности и т. д. Методы определения значений коэффициентов теплоотдачи а составляют предмет исследования конвективного теплообмена при решении задач нестационарного внутреннего прогрева (охлаждения) твердых тел значение а обычно считается известным. В уравнении (1.21) дополнительно предполагается отсутствие источника теплоты на внешней границе тела при наличии источника его поверхностная мощность вводится в уравнение конвективной теплоотдачи в качестве дополнительного слагаемого. [c.15]

Как указывалось в гл. 2, многие физические свойства очень чувствительны к присутствию примесей, и в стандартных учебниках по анализу рассмотрено много примеров применения неизбирательных методов [1]. Однако не все физические свойства можно привлечь для определения следов элементов (понятие следы относится к уровням концентраций менее 0,01%). Во-первых, точность измерения этих свойств не всегда достаточно высока (например, измерения температур замерзания и кипения, теплоты реакци , вязкости, поверхностного натяжения, упругости, скорости звука). Во-вто-рых, в настоящее время многие измерения еще очень сложны как теоретически, так и экспериментально (диэлектрическая релаксация, циклотронный резонанс, магнитоакустическое поглощение, внутреннее трение и свойств сверхпроводимости). Аналогично измерения оптических эффектов в твердых телах, включая люминесценцию, фотопроводимость и поглощение света, не всегда легко обеспечивают получение надежных данных о содержании примесей. В-третьих, другие свойства (например, восприимчивость или ширина линий спектра ферромагнитного резонанса) чувствительны только к определенным примесям в определенных основах. Не существует неизбирательного аналитического метода определения следов элементов, основанного на измерении магнитных свойств, поскольку структура пробы и присутствие компонентов в больших концентрациях по сравнению со следами играют доминирующую роль. В-четвертых, измерения термоэлектрических и некоторых механических свойств (вязкость, напряжение сдвига) можно использовать для подтверждения присутствия или отсутствия примесей, но их редко применяют как основной аналитический метод и поэтому они здесь не будут рассмотрены. Наконец, хотя многие свойства тела зависят от структуры, здесь не будут рассмотрены примеры обнаружения дефектов в кристаллических решетках (нанример, вакансий и дислокаций), поскольку эта тема слишком обширна. [c.376]

В телах больших размеров тепловое излучение от внутренних частей поглощается наружными, так что излучение исходит наружу только от поверхностного слоя, толщина которого зависит от поглощательной способности тела относительно своего собственного излучения. Если толщина твердой частицы много меньше, чем толщина этого слоя, то ее излучательная, а следовательно, и поглощательная способность меньше, чем того же материала в массе. Таким образом, весьма мелкодисперсные материалы относительно прозрачны для теплового излучения, и уравнение (22) к ним неприменимо. В этом случае проводимость тепла излучением в первом приближении обратно пропорциональна кубу диаметра. При размерах пор, близких по величине к длине волны, должен наблюдаться максимум рассеяния излучения. Это подтверждено измерениями переноса теплового излучения через пористые материалы. Например, установлено, что максимум рассеяния стеклянной ватой излучения от источника с температурой 100—400° С имеет место при диаметре волокон 2—5 мк. [c.399]

Распространяясь прямолинейно со скоростью света, тепловые лучи подчинаются всем геометрическим законам оптики (поглощение, отражение, преломление). Способностью теплового излучения и поглощения обладают все тела с температурой выше О К, т. е. все тела непрерывно излучают и поглощают лучистую энергию. При этом с ростом температуры тела соответственно его внутренней энергии увеличивается интенсивность излучения. Последняя весьма велика у твердых и жидких тел, причем в лучистом теплообмене участвуют лишь их тонкие поверхностные слои и тепловое излучение можно практически считать поверхностным явлением. Газы и пары отличаются объемным характером [c.304]

Известно, что любое твердое тело хара1ггеризуется некоторой поверхностной энергией, которая измеряется работой, необходимой для перемещения внутренней частицы твердого тела на его поверхность. Таким образом, частицы, выведенные на поверхность, обладают некоторым избытком энергии. На поверхности твердого тела формируется поверхностный слой, в котором концентрируется избыточная энергия. Этот избыток энергии поверхностного слоя, отнесенный к единице поверхности, называют удельной поверхностной энергией и обозначают а. Размерность о указывает на близость понятий поверхностная энергия и поверхностное натяжение , используемых для характеристики жидкостей. Физический смысл понятия поверхностное натяжение жидкости идентичен понятию поверхностная энергия твердого тела , однако имеются и коренные отличия а твердых тел от о жидких. Из-за однородности жидкости (или бесструктурного строения) ее поверхностное натяжение ст не зависит от направления действия разрывающей силы. Удельная поверхностная энергия кристаллических твердых тел зависит от направления приложения сил (поскольку всегда существует анизотропия кристаллов), твердости минералов, температуры, а также среды юмельчения. Тонкое измельчение не осуществляется избирательно по заданным направлениям, поэтому при характеристике поверхности пользуются некоторым усредненным значением ст, которое находят эмпирически. Определение удельной поверхностной энергии основано на методах определения твердости минералов — царапании, шлифовании, вдавливании или же измерении теплоты растворения (или смачивания) дисперсных порошков. [c.806]

Когезия отражает межмолекулярное взаимодействие внутри гомогенн., li фазы, поэтому ее могут характеризовать также такие параметры, как энергия кристаллической решетки, внутреннее давление, энергия нарообразова ния, температура кипеиия, летучесть (определяемая равновесным давлением пара над телом) и др. Эти же параметры количественно. характеризуют и поверхностное натяжение тел на границе с газом. [c.29]

Кокс, как н большинство твердых тел, пр] нагревании расширяется, а при охлаждении сжимается. Температурные из-менения происходят не по всему сечению кусков одиовременко. При тушении кокса поверхностные слои, охладившись, стремятся к сокращению. Этому препятствуют внутренние слои, температура которых еще не измени лась или изменилась на меньшую ве чичнпу. В резу.аь-тате в наружных слоях возникают напряжения растяжения а во внутренних — сжатия. В определенных условиях эти [c.21]

Большинство твердых и жидких тел имеет сплошной (непрерывный) спектр излучения, т. е. излучают энергию всех длин волн от О до оо. К твердым телам, имеющим непрерывный спектр излучения, относятся непроводники и полупроводники электричества, металлы с окисленной шеро.коватой поверхностью. Металлы с полированной поверхностью, газы и пары характеризуются селективным (прерывистым) спектром излучения. Интенсивность излучения зависит от природы тела, его температуры, длины волны, состояния поверхности, а для газов — еще от толщины слоя и давления. Твердые и жидкие тела имеют значительные поглощательную и излучательную способности. Вследствие этого в процессах лучистого теплообмена участвуют лишь тонкие поверхностные слои для непроводников тепла они составляют около 1 мм для проводников тепла — 1 мкм. Поэтому в этих случаях тепловое излучение приближенно можно рассматривать как поверхностное явление. Полупрозрачные тела (плавленый кварц, стекло, оптическая керамика и др., газы и пары) характеризуются объемным характером излучения, в котором участвуют все частицы объема вещества. Излучение всех тел зависит от температуры. С увеличением температуры тела его энергия излучения увеличивается, так как увеличивается внутренняя энергия тела. При этом изменяется не только абсолютная величина этой энергии, но и спектральный состав. При увеличении температуры повышается интенсивность коротковолнового излучения и уменьшается интенсивность длинноволнового излучения. В процессах излучения зависимость от температуры значительно большая, чем в процессах теплопроводности и коивекции. Вследствие этого при высоких температурах основным видом переноса может быть тепловое излучение. [c.362]

При сближении двух тел до расстояний, сопоставимых с дальностью действия межмолекулярных сил, между ними возникают поверхностные силы взаимодействия, которые действуют лишь в сфере молекулярного поля и на расстояниях от поверхности раздела, превышающих радиус этой сферы, равны нулю. Эти силы, являющиеся следствием ненасыщенности межмолекулярных сил на поверхности фаз и зависящие от природы когезионных сил в фазах, всегда выступают как силы притяжения. Ненасыщен-ность межмолекулярного взаимодействия на внешней поверхности частицы приводит к образованию избыточной поверхностной энергии между фазами. Наличие определенного избытка свободной энергии, сосредоточенной в поверхностньге слоях на границе раздела фаз и пропорциональной этой поверхности, обусловливает стремление любых дисперсных систем занять минимальную поверхность раздела фаз. Следствием такого свойства дисперсных систем является стремление в изотермических условиях жидких частиц к коалесценции и твердых частиц к агрегированию, сопровождающихся понижением свободной поверхностной энергии пропорционально убыли поверхности. Термодинамически поверхностную энергию можно характеризовать через уравнение для внутренней энергии и=Р+Тз. Применительно к процессу образования новой поверхности и есть поверхностная энергия, Р - свободная энергия образования поверхности и Тз - тепловой эффект процесса, где 8 = с1Р МТ - температурный коэффициент свободной энергии образования поверхности. Известно, что внутренняя энергия системы является результатом взаимодействия частиц и их кинетической энергии. В изотермических процессах определяемая температурой кинетическая энергия частиц остается постоянной, поэтому все изменения внутренней [c.93]

Повышение температуры при переходе из так называемой области холодной обработки металла в область горячей обработки приводит к в0зник1ювению отдыха , снимающего упрочнение. Это вызвано легкоподвижностью атомов, возрастающей с повышением температуры, что и способствует как бы залечиванию дефектов. Таким образом, явление отдыха связано с собирательной рекристаллизацией, т. е. объединением соседних мелких кристалликов в единый крупный кристалл. Этот процесс является самопроизвольным, так как он протекает с уменьшением внутренних поверхностей раздела и, следовательно, с уменьшением свободной поверхностной энергии, пропорциональной величине поверхности. Такая рекристаллизация вполне аналогична коалесценции — слиянию капелек жидкости в одну крупную каплю (например, при расслоении эмульсии). Однако в твердых телах подобные процессы могут идти с заметной скоростью только при достаточно высокой температуре. [c.180]

С дальиейлним повышением температуры скорость химической реакции возрастает настолько, что становится несоизмеримой со скоростью внутренней диффузии, и внутреннее объемное горение практически прекращается. Прн этом внешняя диффузия кислорода к иоверхностн углерод-Н0] 0 тела мон ет значительно превышать скорость поверхностной химической реакции. Процесс горения перейдет во внешнюю кинетическую область. Прн очень высоких температурах скорость химической реакции становится настолько большой, что процесс в целом начинает опреде- тяться скоростью внешней диффузии, т. с. переходит ио внешнюю диффузионную область. [c.160]

Все реальные тела имеют конечные толщины. Этот фактор, а также неподвижность окружающей среды могут обусловить медленную передачу тепла вследствие уменьшения градиента температуры. Это в особенности относится к полимерным телам, которые обычно являются хорошими теплоизоляторами Помимо нагрева в результате внутреннего или поверхностного трения (см. Явление разрушения при резании , А. Кобаяши и К. Саито) даже классические твердые тела обратимо поглощают или выделяют тепло вследствие изменения внутренней энергии в процессе деформации. Твердые тела поглощают тепло при расширении и выделяют при сжатии Идеальная резина, хотя и является несжимаемой и не обладает внутренним трением, выделяет тепло при деформации и поглощает его при упругом восстановлении. Это соответствует термодинамическому поведению тела при упругом последействии. [c.47]

Быстрому обезвоживанию поверхностных слоев капиллярнопористых тел способствует циркуляция влажного газа в макрокапиллярах поверхностного слоя, вывванная явлением теплового скольжения. Скорость теплового скольжения прямо пропорциональна градиенту температуры. Поэтому при значительны градиентах температуры циркуляцией газа в макрокапиллярах пренебречь нельзя по сравнению с диффузией пара. При сушке коллоидных тел инфракрасными лучами наблюдаются еще большие перепады влагосодержания внутри тела. Поверхностные слои быстро высыхают, в то время как внутренние слои имеют влагосодержание, близкое к начальному. Быстрому высыханию поверхностных слоев способствует эффузия влажного газа в микрокапиллярах поверхностного слоя. Поэтому сушка инфракрасными лучами коллоидных тел в отличие от капиллярно-пористых тел происходит значительно медленнее, с большими градиентами влагосодержания, что приводит к короблению и растрескиванию. [c.248]

Параметры. Величины, определяющие состояние системы, называются ее параметрами. Термодинамические параметры явля- ются макроскопическими признаками, знание которых необходимо для того, чтобы считать описание системы достаточно полным. Реальная система обладает очень большим числом различных параметров, многие из которых иногда с трудом поддаются измерению. Поэтому в термодинамике заранее принимают условия, согласно которым описание состояния системы считается полным, если заданы значения определенных параметров. Для газов, находящихся в разреженном состоянии, такими параметрами будут давление, объем, температура и концентрация. В более сложных системах для характеристики при.ходится указывать, например, поверхностное натяжение, поляризацию, намагниченность и др. Макроскопические параметры, которые определяются внешними телами, называют внешними параметрами те же, которые зависят от состояния частиц внутри системы, называют внутренними параметрами. Пример внешнего параметра — объем системы пример внутреннего — давление, так как оно зависит от поведения частиц, входящих в систему. В термодинамике принимают, что внутренние параметры зависят от внешних. [c.10]

При индукционном нагреве токами высокой частоты разность температур поверхностных нагретых слоев и внутренних холодных слоев доходит до 900°С и выше, но трещин при нагреве не образуется. Эпюра напряжений Бов-ерхностного слоя при Индукционпом нагреве (фиг. 137) аналогична эпюре напряжений, получаемой при нагреве тел внешним источником тепла, но величина напряжений значительно ниже [87, 90]. Объясняется это тем, что при большом сечении ненагретых внутренних слоев [c.237]

В действительности процесс протекает несколько иначе. Промерзание происходит постепенно от поверхности к внутренним слоям рыбы, поэтому резкого разграничения стадий охлаждения, замораживания и переохлаждения по всему ее объему не наблюдается. Само замораживание клеточного сока также происходит постепенно. После выделения первых кристаллов льда концентрация оставшегося раствора увеличивается, и следующий этап замораживания происходит уже при более низкой температуре, в результате чего температурная площадка приобретает некоторый уклон, а при интенсивном теплоотводе укорачивается. Кроме того, на рыбе с поверхности почти сразу же образуется слой замороженной корки, в то Бремя как центральная часть, более отдаленная от поверхности, еще далеко не достигает криоскопической точки. Изотерма льдообразования в быстром процессе с большой скоростью перемещается от поверхностного слоя к центру тела рыбы. Кривая, характеризующая быстрый процесс замораживания (см. рис, 3), практически имеет только участки 1 и 3, температурная площадка почти отсутствует. [c.12]

Каким же образом живые организмы поддерживают постоянной температуру своего тела Почему они являются теплокровными Скорее всего это связано с поверхностными явлениями в жидкостях. Растворы в организме дезинтегрируют нищу и разлагают ее на молекулы. В результате этого увеличивается общая поверхность контакта жидкости в продуктах переработки пищи. Т.е. при этом происходит расширение поверхности жидкости. Значит, температура поверхностного слоев должна понижаться по сравнению с температурой внутренних слоев. Т.е. при этом происходит перераспределение температуры, переход ее из внутренних слоев во внешние. Переход слоев к поверхности охлаждает их, но это сразу же сопровождается выравниванием температур и переходом ее из внутренних слоев во внешние. Поэтому поверхностный слой получает дополнительную энергию, а часть энергии отводится от той энергии, которая возникает при химических реакциях пищи с желудочными соками. Т.е. при увеличении поверхности и дезинтеграции пищи происходит остывание внутренних слоев жидкости и пагрев внешних поверхностных слоев. Чтобы сформировать внешний слой надо сначала нодвести к нему энергию, т.е. нагреть его и это подведение энергии происходит или извне или изнутри жидкости. [c.357]

Активность кристаллов металла определяется их строением и характером связей между ними. Как уже отмечалось, поскольку поверхность твердого тела не однородна и каждая грань кристалла имеет свое поверхностное натяжение, то и величина свободной поверхностной энергии его в различных точках различна. Это имеет двоякое значение. С одной стороны, существует громадная, по сравнению с внешней поверхностью, внутренняя поверхность раздела отдельных кристаллов, влияющая на поверхностные свойства твердого тела. С другой стороны, беспорядочная ориентировка кристаллов вызывает внутренние напряжения, что, в свою очередь, изменяет условия термодинамического равновесия отдельных зерен, а следовательно, и равновесные термодинамические характеристики твердых металлов (температуру плавления, растворимость, электрохимические свойства и т. д.). Поэтому свойства реальных кристаллов, являющихся поли-крйсталлическими агрегатами, как и поверхностные свойства твердых металлов вообще, будут осредненными свойствами отдельных зерен. [c.153]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология