Юнги модель

Из сказанного выше вытекает, что кристаллическое состояние является важным и интересным для изучения, но все-таки одним из частных состояний твердого вещества. Не менее важно и интересно не периодическое, но регулярное состояние вещества. В подобном состоянии находятся высокомолекулярные, в частности, белковые вещества. При таком взгляде на твердое вещество кристаллическая решетка перестает быть основой для его изучения. И все наше внимание сосредоточивается на остове твердого вещества, тем более, что, как отмечалось выше, в отличие от абстрактной кристаллической решетки остов — реальный объект — непрерывная цепь, сеть или каркас, построенные из атомов, соединенных атомными связями. Остов может быть выделен в свободном состоянии, если в него входит достаточное количество вещества, равное, как, например, показывает опыт выделения кремнекислородных и углеродных остовов, по крайней мере 40% массы исходного твердого соединения. Остов — это носитель дальнего порядка, задаваемого межатомным взаимодействием. Отсюда следует, что изучение химического строения, конструирование и сборка атомных моделей вещества — старые надежные методы химического исследования — являются главными методами изучения твердого вещества. Вместе с тем настало время для конструирования и химической сборки твердых веществ и притом не только сравнительно простых, но и самых сложных веществ, в том числе различных материалов. При этом, конечно, следует руководствоваться не только химическими соображениями. Необходимо принимать также в расчет выводы теории устойчивости и прочности материала. Эта теория целиком основывается на учете межатомного и межмолекулярного взаимодействия и химического строения. Например, жесткость материала характеризуется модулем Юнга Е. При этом исходят из того, что, нагружая твердое вещество, мы действуем непосредственно на его межатомные связи. Отсюда ясно, что различие величины Е для разных веществ обусловлено различием жесткости самих химических связей. Модуль Юнга равен для алюминия всего 0,8-10 кГ/мм , для сапфира—4-10 а для алмаза 12-Ю кГ/мм . Именно исключительная прочность и жесткость связей С — С в алмазе делает его самым твердым и жестким из твердых веществ. [c.243]

Согласно одномерной модели, предложенной К. Юнге, стратосферный аэрозоль формируется в результате диффузии сернистого газа из тропосферы в стратосферу и возникновения сульфатного аэрозоля в ходе реакций окисления. По-видимому, одним из основных источников поступления сернистого газа в стратосферу являются выбросы вулканического материала. В периоды мощных вулканических извержений концентрация стратосферного аэрозоля может повыситься в несколько раз. [c.66]

Для расчета работы гетерогенного образования зародышей используем модель, указанную на рис. 13.7. Из гомогенной фазы а, например, расплава, раствора или газовой фазы возникает на чужеродной подложке Я зародыш (фаза р в виде шарового сегмента с радиусом г). Зародыш введен в расплав и образует с подложкой краевой угол . Для состояния равновесия на основе соотношения Юнга (12.35) можно составить следуюш,ий баланс энергии [c.297]

На основе такой же модели были получены теоретические уравнения для диэлектрической проницаемости и удельного электрического сопротивления при этом также было получено удовлетворительное согласие с экспериментом. Таким образом, основной эффект импрегнирования полимерами, по-видимому, связан с заполнением пустот. Как предсказывается уравнением (11.2) для модуля Юнга, свойства полимера также должны играть заметную роль. Как видно из рис. 11.8, эпоксидная смола более эффективна, чем грег-бутилстирол при низкой концентрации. Однако количественные сравнения в настоящее время невозможны. [c.288]

Для композиций полимеров используются обобщенные механические модели простейшего (рис. 11.31) и усложненного (рис. 11.32) видов. При этом в случае полимерных композиций важно оценить распределение объемных долей компонентов фл и фв, влияющее на динамически механические величины композиций и характер их температурно-частотных зависимостей [39]. Для г-го элемента простейшей последовательной обобщенной модели (рис. II. 31, а) комплексный модуль упругости Юнга может быть представлен в виде [c.193]

Для усложненной последовательной обобщенной модели (рис. II. 32, а) обратная величина комплексного модуля упругости Юнга (механическая податливость) может быть записана в виде [c.194]

Для усложненной параллельной обобщенной модели (рис. II. 32, б) величина комплексного модуля упругости Юнга может быть представлена в виде [c.195]

Модуль Юнга можно рассматривать как количественную меру сил, препятствующих изменению исходной структуры стекла под действием одноосной нагрузки. В рамках ячеистой модели, описанной в гл. И структура стеклообразного образца может быть охарактеризована с помощью феноменологических параметров е г. У = С(г )2 и V — Сг (где г и г — равновесное и текущее значения межмолекулярного расстояния С<1 — геометрическая константа). Сила взаимодействия между центрами масс двух соседних молекулярных цепочек выражается, как [c.95]

Для цилиндрического пограничного слоя, как и ранее, предполагаем, что модуль Юнга в направлении х стремится к нулю В этом случае сплошная среда как бы заменяется тонкими не касающимися друг друга дисками, плоскости которых перпендикулярны оси модели. В модели пограничного слоя можно было бы ввести при необходимости дополнительное условие фф- , что аналогично замене дисков на радиально расположенные стерженьки. [c.144]

Зависимость д от глубины реакции отверждения (усадки). Для простоты предположим, что ет = 0, т. е. температурные напряжения в модели отсутствуют. Усадка свободного достаточно малого объема полимера обычно симбатна глубине отверждения [211]. В научной литературе имеются данные о зависимости модуля упругости (Юнга) полимера от глубины реакции отверждения [19, 220, 221]. Начиная с некоторой глубины реакции отверждения, модуль упругости полимера обычно быстро растет, стремясь к некоторому пределу. Момент начала ускоренного роста модуля при высоких температурах отверждения, как правило, соответствует началу гелеобразования, т. е. моменту образования непрерывного кластера твердой среды в объеме жидкости. Это обычно происходит при глубинах превращения 40—50%. Весьма вероятно, что момент начала гелеобразования зависит от температуры отверждения. Однако корректных данных по этому поводу в научной литературе пока нет, хотя предпосылки для такой гипотезы имеются. [c.172]

Учет приведенных соображений ставит под сомнение правомерность привлечения уравнения Юнга для термодинамического анализа адгезии твердых тел. Действительно, модель равновесия трех сил, которую обычно [c.31]

Реологическое поведение тел описывается моделями, в которые входят константы, характеризующие объемные деформации и формоизменение тел. Например, для идеально упругого тела Гука вводят четыре константы - модуль Юнга, коэффициент Пуассона, модуль объемного сжатия и модуль сдвига. Однако незабисимы из них только две, а остальные вычисляются по известным формулам [11]. [c.25]

Скорость плавления для целого блока равна (4,469-10" )-0,0508 = 2,27-10 кг/с, что эквивалентно 0,238 см /с (заметим, что объем, измеренный Сандстромом и Юнгом, — это смещенная твердая фаза). Сравнивая этот результат с измеренной величиной 0,147 см /с, видим, что ньютоновская модель дает завышенную на 60 % [c.292]

Для описания М.с. идеальных моделей (см. Реология) справедливы линейные законы для деформац. св-ь-Гука закон (напряжения пропорциональны деформациям), для фрикционньк св-в-закон Кулона (сила трения пропорциональна нормальной нагрузке), для вязкостных св-в-закон Ньютона (касательные напряжения пропорциональны скорости сдвига) и т.п. Однако поведение реальных тел гораздо сложнее и требует для своего описания разл. нелинейных соотношений. Определение М.с. материала является основой при выборе области его применения, условий формирования из него изделий, их эксплуатации. Для осн. классов твердых техн. материалов характерны след, значения предела прочности а (на растяжение) и модуля Юнга Е [c.77]

Весьма правдоподобна модель Г. Юнга (рис. 327), суммирующая элементы двух рассмотренных выше моделей. В отсутствие поля аламетицин ассоциирует в мембране за счет электростатического взаимодействия аитипараллельно ориентированных а-спиральиых [c.603]

Результаты, полученные методом ЯМР, хорошо согласуются с температурной зависимостью динамического модуля Юнга для этих полимеров [18]. Было экспериментально показано, что при низких температурах динамический модуль Юнга и скорость звука в менее закристаллизованном полиэтилене высокого давления превышают соответствующие значения для более закристаллизованного линейного полиэтилена. Установлено [18], что аномальное влияние кристалличности на модуль упругости и скорость звука (при котором эти. параметры убывают с ростом к] связано с изменением эффективности межмолекулярного взаимодействия в аморфных областях и является типичным для тех кристаллических полимеров, для которых справедлива структурная модель Хоземанна — Бонара. Если эта аналогия между влиянием к на акустические свойства и ширину линии ЯМР при низких температурах является правильной, то можно ожидать, что результаты, подобные приведенным на рис. 51, должны наблюдаться при низких температурах для полиэтилентерефталата, но-ликапроамида, полиамида 68. [c.218]

Функции ориентации могут быть вычислены по схеме псевдоафинной деформации и результаты, приведенные на рис. 10.15, показывают, что агрегатная модель в этом случае правильно предсказывает общую картину механической анизотропии. Предсказываемая кривая средних значений по Рейссу для полиэтилена низкой плотности в общих чертах хорощо соответствует экспериментальным данным, включая минимум на зависимости продольного модуля. Он возникает следующим образом. В схеме псевдоафинной деформации з1п 0 монотонно уменьшается, а соз 0 — возрастает с увеличением степени вытяжки, в то время как произведение 81п 0со8 0 проходит червз максимум при степени вытяжки, составляющей примерно 1,2. Таким образом, 33 может проходить через максимум с увеличением степени вытяжки (что отвечает минимуму модуля Юнга Е ) при условии, что 2 1з + значительно больше, чем и 33, которые должны быть приблизительно равными. Теория, предполагает, что модули упругости элементов модели идентичны соответствующим константам высокоориентированного полимера. Для полиэтилена низкой плотности 44 много больше, чем ц и 33, значения которых между собой близки следовательно, эти условия выполняются, и поэтому предсказывается аномалия механической анизотропии. [c.238]

Деттр и Джонсон [47] (см. также работу Гуда [44]) рассмотрели модель поверхности, покрытой синусоидальными бороздками (см. рис. УИ-8), концентрическими с каплей сферической формы (т. е. влияние силы тяжести в данном случае не учитывается). Минимизация свободной поверхностной энергии (которая, согласно уравнению Юнга, определяет локальный краевой угол) приводит к конфигурации капли с кажущимся краевым углом вг, соответствующим уравнению (УП-31). При последовательном изменении формы капли постоянного объема вследствие движения ее фронта через выступы поверхности свободная энергия системы проходит через максимум. Фактическая высота энергетических барьеров при этом довольно мала, но все же наличие этих барьеров позволяет предполагать, что причиной гистерезиса в данной системе является недостаточность макроскопической колебательной энергии капли для их преодоления. Более количественные, но в общем такие же по смыслу аргументы в пользу рассматриваемой модели приводят Бикермзн [39], Шаттлуорс и Бэйли [43] и Шварц и Минор [48]. [c.280]

Михен [52] в первых опытах, поставленных с целью изучения этого явления, показал, что расщирение изотропно. Позднее это было подтверждено Флудом и Хейдингом [70]. По-видимому, можно получить лучщую модель процесса путем установления соотнощения между константой расширения % и модулем всестороннего сжатия твердого тела, а не модулем Юнга. В измерениях модуля всестороннего сжатия изменения размеров изотропны, в то время как при измерениях модуля Юнга расширение вдоль одной оси сопровождается сжатием вдоль двух других. Вместо длинного тонкого стержня следует принять в этом случае систему, состоящую из сфер, слегка сросшихся друг с другом. Такой агрегат будет, вероятно, иметь упругие свойства материала, из которого состоят сферы. Макензи и Шаттлворс [82] показали, что срастание сфер обусловлено поверхностными силами, заставляющими поверхностные слои слипаться в местах соприкосновения сфер. Таким образом шейка между сросшимися сферами будет иметь упругие свойства, идентичные со свойствами материала, из которого сделаны сами сферы. Были предложены и другие, более спорные модели пористых твердых тел [70]. Пока не будет получено значительно больше данных о реальной геометрии пористых твердых тел, используемых в исследованиях этого типа, следует принять простейшую возможную модель. [c.263]

Различают Д. с. полимеров ири больших скоростях однократного нагружения (удар) и при периодич. воздействиях с различными частотами. Паиболее просто Д. с. определяются при синусоидальном воздействии с малой ами [итудой, когда выполняется прямая пропорциональность между напряжением и деформацией, т. е. верны соотношения теории. линейной вязкоупругости (см. Кельвина модель). В этом случае для характеристики Д. с. используют понятия о комплексных модуле Юнга либо модуле сдвига G (см. Модуль) или об операторных модулях упругости (см. Больцмана — Вольтерры уравнения). При периодических механич. воздействиях часть подводимой извне )нергии вследствие релаксационных явлений необратимо рассеивается, чем обусловлены механич. потери, приводящие [c.361]

Мы хотим подчеркнуть здесь соотношение между р, V и градиентом плотности кинетической энергии. Это соотношение, по-видилмому, впервые было выведено Марчем и Юнгом на основе одномерной модели. Ниже мы приведем обобщение на трехмерный случай. Это соотношение является дифференциальной формой теоремы вириала. Аналогичной, хотя и отличающейся в деталях является работа Бейдера и Беделла [18]. [c.145]

На рис. 2 была показана модель Н-структуры метНЬ (т. е. Ре ЮНг) лошади. Четыре субъединицы образуют тетраэдр. Гемовые группы (железопорфирины) находятся друг от друга на расстоянии 2,5—3,7 нм. В центре белковой глобулы находится полость, заполненная водой. Молекула имеет ось вращения второго порядка. Между различными субъединицами имеются обширные области контакта. В областях контакта О ] (и ОгРг) находятся 34 аминокислотных остатка, причем расстояние между 110 атомами различных цепей составляет менее 400 пм. Взаимодействие между субъединицами реализуется также при участии 4—5 водородных связей. Области контакта а1рг и (аг ) образованы 19 остатками и примерно 80 атомами различных цепей, которые находятся на расстоянии менее 400 пм. Все взаимодействия между ними имеют неполярный характер, за исключением, может быть, одной или двух водородных связей [172, 173 ]. В форме К отсутствуют контакты между одинаковыми субъединицами 102 или (31р2 127]. [c.150]

Постоянные упругости однонаправленного материала. При построении статистической модели однонаправленного материала предполагают, что волокна идеально прямые (они параллельны оси Хз), но диаметры их и расположение в плоскости, перпендикулярной направлению армирования, произвольные. Будем считать, что стеклянное волокно и связующее изотропны. Пусть модули упругости (модули Юнга) их равны а и Ес, а коэффициенты поперечной деформации (Пуассона) — соответственно Ра и Хс относительное объемное содержание стеклянного волокна равно Рц, а связующего составляет Рс- [c.211]

Таким путем были изучены некоторые очень простые системы. Хатчинсон [4] и Крисп [67] исследовали адсорбцию из растворов полярных органических молекул в неполярных растворителях на полярные твердые тела. Юнг, Чессик и Хелей [68] изучали адсорбцию н-бутилового спирта из водного раствора на гидрофобную поверхность графона. Для этой последней системы разумно допустить избирательную адсорбцию и возможность образования дискретного ориентированного монослоя несольватиро-ванных растворенных молекул. Для системы спирт — вода — графон было выведено уравнение, основанное на модели адсорбции спирта на однородных центрах поверхности графона (см. раздел IV, 2), при которой углеводородные радикалы спирта располагаются плоско на поверхности, а полярные гидроксильные группы направлены в сторону жидкости. Рассчитанные теплоты смачивания находились в хорошем согласии с величинами, найденными опытным путем. Грехем и Хансен [69] отмечают, что подобные системы пригодны для исследования другими методами. Результаты обоих исследований в основном согласуются. Однако последние из указанных авторов привели доказательство того, что спирт адсорбируется без гидратации, и предположили, что дополнительная группа —СНа— возвышается над поверхностью при примерно монослойном покрытии. [c.326]

Упомянутые выще расчеты тг были проведены графическим методом, подобным методу, при.мененному Джура и Гаркинсом [8]. Подробные данные для неполярных газов были описаны ранее [5, а в таблице приведены значения и, найденные при мономолекулярном покрытии, а также значения Л//с тг, где N — расщирение в делениях щкалы. Исходя из первоначального допущения Бенхема, что адсорбционное расширение данного твердого вещества зависит только от его констант упругости и убыли свободной энергии (и) при адсорбции, мы должны были бы наблюдать постоянство величины N (1% независимо от используемого адсорбата. Однако было установлено, что это не имеет места значения йМ1с к менялись от 0,817 для криптона до 2,06 для водорода. Поскольку значения йЫ/йп изменялись в таком широком интервале, сравнение механизмов, используемых для объяснения адсорбционного расширения [5], было проведено только для аргона. Оказалось, что модель с применением объемного модуля согласуется с этими данными лучше, чем модель, использующая модуль Юнга. [c.544]

Иная модель углеродного волокна предложена Джонсоном и сотр. [31—34]. По Джонсону, углеродное волокно представляет собой гетерогенную систему, состояп ую из пор и углерода. В зависимости от температуры обработки происходит изменение размера пор и соотношения между структурными формами углерода. Основными элементами структуры являются турбостратные кристаллиты (рис. 1.9), соединенные между собой ( конец к концу ) в пакеты. Размер пакета составляет 20—ПО А, но преимущественно 65 А, что согласуется со значением Ьс. Между кристаллитами расположены иглоподобные поры диаметром менее 10 А, которые хорошо видны под электронным микроскопом. В работе [31] исследовалось изменение Ьс, величины, пропорциональной внутренней поверхности параметра Порада /р, характеризующего внутреннюю пористость и гетерогенность материала, и механические свойства волокна в зависимости от температуры обработки. Полученные результаты приведены в табл. 1.2. С повышением температуры обработки модуль Юнга монотонно возрастает, прочность достигает максимального значения при температуре 1250 °С, затем уменьшается, а внутренняя поверхность вначале снижается, а при достижении температуры около 2000 °С мало изменяется. [c.34]

Ниже будет показано, что между числом поверхностных сцеплений и соответствующими свойствами вулканизата существует приближенная корреляция, которую можно изобразить графически. Однако графический метод не дает сведений о том, каким образом сцепления способствуют усилению. Чтобы использовать полученные данные для вывода функции упругости, которую целесообразно было бы сравнить с характеристиками усиления, нужен, по-видимому, точный анализ напряжений в гетерогенной смеси. К сожалению, для такой сложной модели, как рассматриваемые системы, осуществить подобный анализ довольно трудно поэтому мы вынуждены прибегнуть к заведомо приближенному интуитг вному приему (Приложение 3). Согласно используемой модели, поверхностные сцепления обусловливают повышение концентрации поперечных связей в слое полимера, прилегающем к поверхности паполн -,-теля поэтому конечный прирост среднего значения модуля Юнга полимерной среды можно рассматривать в первом приближении как соответствующую корреляционную функцию. Упругие свойства моделируются цилиндрическим элементом полимерной среды, соединяющим поверхности двух смежных частиц в направлении действия приложенной силы этот элемент состоит из двух жестких гуков- [c.148]

Известно, что действительные напряжения отрыва по плоскости спайности Рс на несколько порядков величины меньше так называемого теоретического значения Ртеор— Еа1ЬУ , вычисляемого на основании той или иной модели межатомных сил для идеальной, не содержащей нарушений, кристаллической решетки здесь Е — модуль Юнга, о — удельная свободная поверхностная энергия и Ь — трансляционная постоянная решетки кристалла [158—160]. Такое расхождение связывается обычно с присутствием в реальном кристалле различных дефектов структуры и, прежде всего, микротрещин. Гриффитс рассмотрел условия разрушения упруго-хрупкого тела при наличии в нем трещины с эллиптическим сечением. П. А. Ребиндер [1—-4] ввел представление о клиновидных трещинах такие [c.169]

Согласно результатам структурных исследований (например, [259]), в этом случае основным структурным элементом является ориентированное в направлении вытяжки волокнистое образование (фибрилла), состоящее из чередующихся кристаллических и неупорядоченных областей, причем направление длинных осей макромолекул как в кристаллитах, так и межкристаллитных прослойках нысокоориентированных образцов приблизительно совпадает с направлением ориентации. Ясно, что такая структура единичной фибриллы качественно соответствует модели последовательного соединения. В простейшем случае, когда поперечное взаимодействие между соседними фибриллами является пренебрежимо малым, значения модуля Юнга образца можно анализировать в рамках уравнения (VI. 9а), подставляя < с> = Е . [c.178]

Пусть модель изготовлена при некоторой температуре Го и в ней отсутствуют какие-либо напряжения. При отклонении температуры модели от Го в ту или иную сторону наибольшему изменению подвергается модуль упругости адгезива Ei. На рис. 5.14 представлены типичные кривые изменения модуля Юнга эпоксидных и полиэфирных полимеров [212]. Характер (но не значения модулей) этих кривых практически не зависит от способа измерения модуля Юнга, будь то акустический, ква-зистатический или метод мгновенной разгрузки. При анализе для простоты будем полагать, что модуль упругости субстрата Ео и параметр жесткости пограничного слоя g = G h не зависят [c.134]

Зависимость т от температуры опыта и модуля Юнга материала матрицы. В анализе влияния температуры опыта мы будем учитывать только остаточные напряжения, создаваемые в модели при изменении ее температуры, и пренебрежем остаточными напряжениями, возникающими при отверждении адгезива. В этом случае в формуле (5.П6) для т вместо q2—e i) следует подставить выражение (аг— О (Гисп—Го), считая, что при начальной температуре Го в модели отсутствуют какие-либо напряжения (в отсутствие сил). Однако для пары субстрат — [c.152]

Численные расчеты были произведены для искусственных аэрозолей Цебелем [135] и для естественных аэрозолей Юнге [56]. В последнем случае использовались некоторые приближения для сокращения вычислений. В верхней части рис. 28 показано изменение со временем для данной модели распределения частиц, близкой к приведенной на рис. 23. У.меньшение концентрации малых частиц Айткена происходит довольно быстро по сравнению с метеорологическими процессами и приводит к смещению максимума концентрации в направлении больших частиц. Увеличение концентрации больших частиц очень мало и слабо проявляется на рисунке. Рис. 23 показывает, что для естественных аэрозолей максимум числового распределения, вполне возможно, находится всегда между частицами с радиусом 0,01 и 0,1 мк, так как любой максимум ниже 0,01 мк будет очень быстро исчезать, а сдвиг выше 0,1 мк происходит очень медленно. Из этих результатов следует, что частицы воздуха с размерами меньше 5-10 мк могут существовать только короткие промежутки времени и что нижний предел спектра аэрозольного распределения определяется скоростью коагуляции. [c.154]

Недооценка новейших методов точной лабораторной ректификации зависит не только от укоренившейся привычки пользоваться хорошо знакомыми и удобными в обращении приборами, но и от того, что в литературе нет достаточно наглядных данных, которые позволяли бы количественна сравнивать эффективность классических колонок друг с другом и с эффективностью приборов новейшей конструкции. Посвященные этому вопросу старые работы Крейса [5], Броуна [6], Юнга [7] не свободны от субъективного пристрастия к некоторым определенным моделям приборов, не охватывают всех наиболее распространенных в химических лабораториях образцов и не приводят надежных количественных данных. Более новые работы — Фрид-рихса [8], Лонгинова и Прянишникова [9], Хилла и Ферриса [10] — не учитывают новейших конструкций лабораторных колонок. Кроме того, в перечисленных выше и в других обзорных работах имеются и противоречивые данные, мешающие составить правильное представление о работе наиболее распространенных приборов. [c.179]

Необходимо отметить, что если бы уровни d g и V g находились ближе соответственно к дну зоны проводимости или к потолку валентной зоны, то эти дефекты ионизировались бы в большей степени и в результате линии для е и h расположились бы выше линий dig и VAg- Тогда изменение цвета индикатора наблюдалось бы в точке пересечения линий е и h (случай, рассмотренный ранее в разд. XVI.3). Хотя Юнг и др. интерпретируют свои результаты в соответствии с изложенными здесь представлениями, они не указывают точно, который из этих случаев, по их мнению, реализуется. Используя серу как индикатор в указанном выше смысле, эти авторы изучали обесцвечивание окрашенных кристаллов при контакте с парами брома ( диффузия брома ) и окрашивание обесцвеченных кристаллов при контакте с серебром ( диф фузия серебра ). Если представленная выше модель правильна, то очевидно, что оба процесса связаны с диффузией серебра, а не брома. Однако механизмы диффузии различны в первом случае серебро диффундирует в виде VAg, а во втором — в виде Agi. При этом Юнг и др. считают, что диффузия осуществляется преимущественно в ионизированной форме, как было обнаружено для галогенидов щелочных металлов, т. е. диффундируют VAg + h и Ag[ + e, а не VAg и Agf. Такое предположение подтверждается тем, что в чистом AgBr при нормальных условиях (середина области II, рис. XVI.И, u) имеется гораздо больше центров VAg и Ag , чем центров V g и Agf, и при диффузии по ионизированным центрам убыстряется по крайней мере атомное звено диффузионного процесса. Правда, в этом случае скорость диффузии будет зависеть от малых концентраций электронов и дырок, которые имеют более высокую подвижность. Поэтому суммарный прирост скорости диффузии все же возможен, причем скорость диффузии будет ограничиваться атомными или электронными дефектами. В кристаллах, легированных кадмием, концентрация VAg повышается, но концентрация дырок уменьшается. По уменьшению диффузии VAg в присутствии кадмия можно сделать вывод, что лимитирующим фактором является диффузия дырок. Для Ag выполняется противоположная зависимость в присутствии кадмия уменьшается концентрация [Agj], но увеличивается п. Поскольку было установлено, что диффузия Agi возрастает при наличии кадмия, то лимитирующим фактором оказывается концентрация электронов. Однако следует ожидать, что при повышенных концентрациях кадмия, когда величина [Ag ] сильно понижается, а п увеличивается, положение может измениться причем либо скорость диффузии будет ограничиваться концентрацией Agf, либо диффузия будет осуществляться через нейтральные центры Agf. Если условия близки к нормальным , то состоянию кристалла будет, вероятно, соответствовать точка где-то около середины области II (рис. XVI.11, а) или области IV (рис. XVI.11, в). [c.460]

Диффузия молекул субстрата в флуктуируюшую ш ель на первом этапе фермент-субстратного взаимодействия возможна лишь при условии достаточного раскрытия ее на некоторую величину г (рис. XIV.5). При длине ш ели L 0,7 -е- 2,5 нм и значениях модуля Юнга 10 - 10" Дж/см время релаксации ш ели т 10 -е-10 с. В модели оценивается характерное время диффузии субстрата в такую флуктуируюшую ш ель. При значениях микровязкости у) 10 Па с, радиусе молекулы субстрата 0,2 нм и глубине ш ели I 0,5 нм это время составляет величину порядка 10 с. [c.429]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология